Double-Band Tunable Magnetic Conductor Realizedby a Grounded Ferrite Slab Covered

With Metal Strip Grating

- 微波電路期末報告 -

題目 : 雙波段可調磁體實現由 接地的鐵素體覆蓋金屬光柵

Armin Parsa, Member, IEEE, Attieh Shahvarpour, Student Member, IEEE, and Christophe Caloz, Fellow, IEEE

授課老師 : 陳文山學生 : 陳瑞傑

Armin Parsa, Member, IEEE, Attieh Shahvarpour, Student Member, IEEE, and Christophe Caloz, Fellow, IEEE IEEE MICROWAVE AND WIRELESS COMPONENTS LETTERS, VOL. 21, NO. 5, MAY 2011,231-233

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目錄摘要GFS-MSG 結構與原理設計與試驗結論

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摘要• 一個完美磁導體邊界（或 PMC 為的縮寫）是一個表面，而

不是現成的性質，對其中總切向磁場消失和反映切向電場階段與整個切向電場。兩個已經實施採用人為磁帶隙結構並發現應用在天線和微波元件，如高增益低狀態的平面天線和橫向電磁（ TEM ）波導。基於可調磁導體邊界，根據接地鐵氧體板已經提出研究。這 PMC 是完全均勻的，而相比之下，電磁帶隙結構，是高度不均勻的共振週期結構。(PMC) 在一個特定的頻率，由於法拉第旋轉最高接近鐵磁諧振頻率，工作頻率通常選擇關閉共振，以便薄板鐵素體。然而，這這個問題帶來了損失，因為一個鐵氧體吸收峰恰逢其共鳴。覆蓋一個金屬光柵，相應頻率波段 90法拉第旋轉另一頻率波段低損失和低頻對應 45 法拉第旋轉。

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GFS-MSG 結構與原理

圖 1.建議完美磁導體接地的鐵素體板實現覆蓋著金屬光柵 (GFS-MSG PMC). 無限 x 與 y 方向。

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圖 2.工作原理建議 (GFS-MSG PMC) ，如圖 1 ，其中已省略清晰。

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圖 3- 虛部的滲透率（磁損耗）和法拉第旋轉角與頻率無界鐵素體（ YIG 器件）中帶參數： 4 πMs = 0.188T, ε r = 15 , H△ = 10 Oe 與 μ0 H0 = 0.2T （內部偏置場）和鐵磁諧振， ω0 = γμ0 H0 = 2 π × 5.6 × 109 rad/s , γ = 1.76 × 1011 rad/(T ． s) 是旋磁比鐵素體。法拉第旋轉波計算距離 3.04 mm（相當於厚度鐵氧體的磁子 9 CHV板厚度，用於在後面的實驗裝置）。

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設計與試驗

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圖 4- 反射場元件的電場鐵氧體，接口為極化入射場計算方法由 GSM 並與 HFSS 軟件 FEM 的結果為鐵素體板的厚度毫米（相當於法拉第距離圖 -3）。 (GFS-MSG) （ a ）相對振幅（優化在 5.2GHz） [3] 。（ b）相對相一。（ c ）相對振幅 (GFS-MSG) 。(d)相對相位 (GFS-MSG ) 。

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圖 5- （ a ）實驗證明了概念的原型。 （坐標系統一致認為是圖 1 ）（ b ）實驗的設置，其中波導兩極之間放置一個電磁鐵。截止波導（ a = 15 mm 和 B = 13 mm）無磁導體是由 10GHz。

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圖 6-實驗結果（ S21) 為波導圖。圖 5-之間放置兩極電磁鐵外部直流偏壓下的0.318T 。 GFS-MSG 波導通帶周圍的預期瞬變電磁頻率 3.5GHz。該實驗的鐵氧體加載波導也沒有顯示進行比較。

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圖 7-測量結果顯示了波導可調的透射電鏡與偏場 μ0 H0

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結論 鐵素體的接地金屬光柵覆蓋 (GFS-MSG) 已經提出以雙帶

磁性導體（ PMC ）的基礎上，法拉第旋轉效應在鐵素體。除了工作頻率對應的 90℃ 法拉第旋轉， (GFS-MSG)樣品另一個相應降低操作頻率為 45℃ 法拉第旋轉。後者表現出較低的功耗，由於其較高的距離共鳴。這一概念已被證明在一個 PMC實驗側壁透射電鏡波導。

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心得 對於試驗可調性 GFS-MSG 雙波長，鐵素體接地金屬光柵

，以提出研究討論。

雖然對於這篇還是有很多不懂的地方，希望用課外的時間來慢慢理解加強，感謝陳文山教授的指導。

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