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第四章 正則量子化與路徑積分. 正則量子化之一般原理. ‧Lagraian. Lagrangian 密度. L = L (. ). 向量場變量. (. ). Lagrangian. L. 作用量( action). L (. ). four-dimensional space-time. ‧Hamilton 原理. 場方程( Euler 方程). On Surface. 0. 之場方程. Hamitonian. 之共軛動量場. Hamitonian 密度. - PowerPoint PPT Presentation
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第四章 正則量子化與路徑積分
‧Lagraian
L = L ( ,, rr )
向量場變量 rrx
Lagrangian 密度
xd 3)(xL L ,, rr ( ) Lagrangian
xdS 4)(
L ( ,, rr ) )( xLdx 作用量( action)3213 dxdxdxdxxddx
four-dimensional space-time
正則量子化之一般原理
‧Hamilton 原理
0S 場方程( Euler 方程)
)()( xx rrr
urrrr xx
,,,)(
)()()( xxx rrr 0)( xr On Surface )(
urur
rr
xdS ,,
4
LL
0,
4
,
4
rr
rrr x
xdx
xd
LLL
rur
d
,
)(
L
0
rrr
rx
,2,1,0,
LL 之場方程
1x
2x
)(x
)(x
)(
Hamitonian
),()()(dH ,
3 rrrr xxx L
)()(
L)(
xxx
rr
r
L
r 之共軛動量場
)(3 xxd H
Hamitonian 密度
‧正則量子化 ( Canonical Quantization )
)(),(,),( xxitxtx rssr
0),(),,(),(,),(
txtxtxtx srsr
相對論規範下的不變性
‧Lorentz 轉換
x : zxyxxxctx 321 ,,, 逆變 ( contravariant )
x : zxyxxxctx 3210 ,,, 協變 ( convariant )
度規張量
1000
0100
0010
0001
)g()(gg vv
vxx vg
vxx vg , )(ggg vv
v
1000
0100
0010
0001
dAlembert 算符
□
3
12
2
22c
1
i
vvi
gxt
相對論規範意味□之不變性
‧座標系轉換
axx vv
xx
x
x
□
ggg vv
vv □ ′
gg v v
‧
0a 非均勻 Lorentz 轉換( 轉換 )Poinc'are
0a 均勻 Lorentz 轉換
‧Lorentz 群之分類
1gg2
或 1
3
1
22v 1)()(g1gk
kv
sgn
det Proper orthochronous
L 1 1
improper orthochronous* L 1 -1
time-reflection type ** L -1 -1
Space-time inversion type*** L -1 1
* spatial reflection ** time reflection *** space-time inversion
1000
0100
0010
0001
P
1000
0100
0010
0001
T
1000
0100
0010
0001
PT
L Lorentz group (L.G.)
L restricted L.G. ( is an invariant subgroup )
_LLL orthochronous L.G.
LLL proper L.G.
_0 LLL Orthochronous L.G.
子群
LL_ P
LL_ T
LL TP
子集合
LLLLLLL PTTPT
Noether 定理
)()()( xxx rrr 變分
)()()( xxx rrr 全變分
))()(())()(( xxxx rrrr
)(0)( 2
xx
x rr
)(0)( 2
xx
x rr
))(),(())(),(( ,r,r xxxx rr L L
systemIin L systemIin L
)),(()),(()),(()),(( xxxx rrrr LL L L
)(0 2
xx
LL
=0
,rr
r r,
LLL
)()( rrrxx
r,r,r
LLL
xxxxr
rrr,r,r
LLL)(
)()( vv xg
xx
xx
LLx
L
0
vv
v
rr xg
xx
L
LL
r,r,
vr
vT 能量 -動能張量0j0j ,
x
當中 vv
r xT
r,
Lj
),(j vr x 依不同之守恆量而定
Classic→Quantum函數 算符 若 0j
則稱其為流異常
‧無窮小 Lorentz 轉換
Noethe 定理之應用
局部連續轉換
移動轉動規範
守恆定律
動量角動量
電荷
vw
vv w g
gg v
v
帶入
g))((0ggg 2 wwwv
v
g 0
ww
(局部連續轉換)
xxxx
vv
vv xwxg
vv x
vvxwx
6 個獨立變量
‧波函數之轉換關係
))((())(()( 1 axFxFx
))(()()()( 1 axSxS
N
axSx1
1 ))(()()(
SS
SSSS
1)det ()det ( SS
1det S
S 為ㄠ正算符vvv w g
)()g()( xwSx vv
)()()g( xwS
xS vv
v
)()(2
1)(
2
1)()( xw
SSSSxx v
vvvv
vS
反稱對稱0
vv wSx
21)(
Ⅱ
)(x
v 反稱
‧純移動-線動量守恆
vvxwx
0
0 vr w
vv xT
x
,j
)( ,
x
TT vvv
v
任意量
0
=0
0, vT 當中 vv
rvT
g, LL
r,
jd0jd4
x
x 廣義 Gauss 發散定理
取 )( 11 tx
)( 22 tx
x
d
d
1
2
0303 jdjd021
xx
),(jd),(jd 203
103 txxtxx
)( 1tJ )( 2tJ
0dt
dJ
當中 ),(jd)(J 3 txxt
0ddt
d 3 vxT
vP
當中 vvr
vT
g, LL
r,0
0v HxxP rrr
),()(d ,r3
LHamitonian 算符
H
3,2,1ivi
rr
i
x
xxxP
)(
)(d3 線動量算符
‧轉動不變性-角動量守恆
vvv xwx
0
svrsvr Sw
2
1
vvv
v xwTxwT
2
1
2
1
xwTSw vv
svrsv
r,
L2
1j vw
wTxTxS vv
svrs
r
)(2
1
,
L
vv wM
2
1
00j,
vM
Gauss 廣義散度定理
取 0
vv xMM 03d
vv
svrsr TxTxxSxx 003 )()(d 0)(
dt
dvM
空間分量
取 3,2,1, v
ji,
ijji
sijrsr
ij TxTxSxM 003d
自旋 空間角動量
),,()I,I,(II 123123321 MMM
時空分量 ( oi)
ooioi xMM 3d
),( 03,0201 MMMK
))()(),((d 003 xSxtxxTxtp soirsr boost 向量
,
規範不變性-電荷守恆
),( ,,r rrrLL
)()1()()()( xixexx rri
rr
)()1()()()( xixexx rri
rr
全域相位變換若 )(x 則為局域相位變換
)()()( xxix rrr
)()()( xxix rrr
rr ii
)()(jr,r,
LL
)(j(x)
rri
r,r,
LL
當中))()()()(()(j xxxxix rrrr
))()()()((dQ 3 xxxxxiq rrrr
0HQ,,0dt
dQ
電荷守恆
微小常數
已知)()()(),(d)(Q, 3
r xqxxxxiqx rsrs
)( xxi rs
若 QQQQ
QQQ)Q( rrr q
QQQQQ rrr q
Qq)-Q(QQ rr
Qq)Q(QQ rr
eigenvalue
eigenstate
路徑積分的一般原理
Heisenberg 矩陣力學
Schrödinger 波動力學
Feynman 路徑積分
代數形式
局域微分形式
全域積分形式
正則經典力學
Hamiton-Jacobi 方程
Lagrange 力學
Hamilton力學
‧傳播子 ( propagator )
)(tHt
ih
)(|)(exp)( tttiHt
座標表象 )(/)(expd)( 3 trrttiHrxtr
xtr 3d),(
),( trtrK ),( tr
傳播子
),(),(d3 trtrtrKx ),( tr
),( tr ),( tr
),( tr
‧K的能量表象
nEnnH
rnnttiHnnrtrtrKnn
/)(exp),(
)(/)(exp)( rttiEr nnnnn
nn
/exp)(/exp)( tiErtiEr nn
nnn
),(),( trtr nn
n
當
nnn rrrrtrtrKttt )()()(),(
輸入 輸出
傳播子的組合規則
1 t< 1t < t r 1r r
),(),(d),( 111113 trtrtrkxtr
),(),(d 113 trtrtrkx
),(),(),(dd 1111133 trtttrktrtrkxx
),(),(d trrrtrkx
),(),(d),( 111113 trtrktrtrkxtrtrk
2 tttttt n ,,, 210
rrrrrr n ,,, 210
),()(),(ddd),( 1122,111113
23
13 trtrktrtrktrtrkxxxtrtrk nnnnnnn
)(GK 滿足的微分方程
定義 ikG ttxxttxxGitx ),,(),(d),( 3 > t
1)(Q
)(),(d)()( 3 xxxxGixtt
)()()()()H( xttt
ixttxt
i
0)()(
xxHt
i
)()(
d
d )( tti
)()( xtti
)()()(),()(d3 xttixxxGxHt
ixi
)()()(d 33 xxxttxi
)()()(),()(H 43 xxxxttxxGxt
i
( Green 函數)
‧位形空間中的路徑積分
)(2m
pH
2
xv 一維勢場 )(xv 中粒子運動的 Hamilton
xttixtxtx
/)H(exp),(k
Nie )( H/jij xxxdI
Nj ,2,1))(
2(
2
xvmpi
e
)()2
(.
2
xvi
mpi
ee
)( 2
j
N
jN xxx d
1
11Nx 1Nx 2Nx 2Nx xx 0
v和 2p 互易2,
BABABA eeee
BAee
t
t
xtxtx N )()(
)( itxtt
N
t xxtxtx )()(
1
)(2 .
2
N
xvi
pmi
N xeex
)(exp 11
2
2
NNmpi
N xvi
xex
)(expdp 11
22
NN
pmi
N xvi
xeppx
)(exp)(dp 11p
2
NN
pmi
N xvi
xpex
)(exp),(),(pd 111p NNNpNN xvi
txtx
)(exp)(
2)((expdp
)2(
111
2
1 NNNNN xvi
ttm
pxxp
i
)(exp2
)(exp
2 1
21
21
NNN xv
ixxim
i
m
/)
2(exp
)2(
1),(
2
23t
m
prpitrp
t
m
iprp 2
exp)(2
)()(2
exp2 1
212
1
NNN xvxxmi
i
m
NnN Xxx
1
0lim
)(exp
2))(
2
1(exp
2 ,
21
12
21
NNNN xxi
im
mxvxm
i
i
m
L
),(dt
1expdx)
2(
2),( j
21
1
21
0
lim xxi
m
i
mtxtxk t
t
N
jN
L
),(exp))(D( xx
itx t
t
L
1,1dI jx Njxxx jj
Njppp jjj ,2,1dIp
當中 jjj xxxx ˆ
jjj pppp ˆ
‧相空間中的路徑積分
xk pI xI pI x
2)(
jk
k
xpi
jpkjexPx
3N
3
2312123 2
expddddd ppm
ixxxpppk
22
223 2exp)(exp pp
m
ixxxv
ip
12
112 2exp)(exp pp
m
ixxxv
ip
以 為例來推導
)()()()(
2expddddd 012
21
22
2312123 xvxvxv
ippp
m
ixxppp
011112222333 xppxxppxxppx
33
2
1 xpi
e
23
2
1 xpi
e
L
12123
6
ddddd2
1xxppp
exp {
)(
221
22
23 ppp
m
i
〔 )( 233 xxp
)()( 011122 xxpxxp 〕
)()()( 123 xvxvxvi
}
N
jjjjjj
tx
tx
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xxpi
pm
itxDtpDtxtxk
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2),(
),(
)()(2
exp)()(),(
kj
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K
N
J
N
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2
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2( 1
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N
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i
)( jxH
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N
j
d
1
dtpxHxp
ixDpD t
t ),(exp
dtxxL
ixDpD t
t ),(exp