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Behavior of Transition Probabilities of the Transitional Quadrupole Collective States in Even-Even Nuclei around 136 Te. 四重極集団運動状態のアイソトープに沿った変化を、 136 Te とその近傍の原子核構造を例に議論する。. 清水 則孝 理研 大塚 孝治 東大理 /CNS/ 理研 水崎 高浩 専修大 本間 道雄 会津大. Semi-magic nuclei. - PowerPoint PPT Presentation
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Behavior of Transition Probabilities of the Transitional Quadrupole Collective
States in Even-Even Nuclei around 136Te
清水 則孝 理研大塚 孝治 東大理 /CNS/理研水崎 高浩 専修大本間 道雄 会津大
四重極集団運動状態のアイソトープに沿った変化を、136Te とその近傍の原子核構造を例に議論する。
B(E2) transition probabilities of quadrupole collective states
Semi-magic nuclei
triaxial deformationaxially symmetric deformation
136Te(exp)Ref. D.C.Radford et. al. Phys. Rev. Lett. 88 222501 (2002)
There is an anomaly at 136Te
ExperimentalB(E2) values
exp. 0.103±0.015 e2b2
Grodzines’ rule 0.44 ±0.08 e2b2
Covello et.al. 0.25 e2b2
(en,ep)=(0.7e,1.55e) 136Te(Covello et.al.)
Ref. Raman et.al. At. Data Nucl. Data Tables 36 1 (1987)
]b[)2Ex(
)45.057.2()20;2( 223/22
eAZ
EB
= 0.44 ±0.08 e2b2
exp. 0.103±0.015 e2b2
NpNn scheme Ref. R.F.Casten Nucl. Phys. A443 1 (1985)
B(E2) とバレンスの陽子数 Np 、中性子数 Nn の積は比例する
J.Terasaki et.al. Phys. Rev. C66 054313 (2002)
Modified Grodzines’ rule
N>82
N<82NpNn =4 132Te Ex(2+)= 0.974MeV B(E2) = 0.172e2b2
136Te Ex(2+)= 0.606MeV B(E2) = 0.103e2b2
Microscopic calculation
Covello et. al. による殻模型計算 realistic effective interaction derived from CD-Bonn
J.Terasaki, J.Engel, W. Nazarewicz and M. Stoitsov Phys. Rev. C66 054313 (2002)
QRPA による模型空間を広げた研究
Ref. D.C.Radford et. al. Phys. Rev. Lett. 88 222501 (2002)
exp. 0.103(15) e2b2
Covello et.al. 0.25e2b2 too large
対相関の取り扱いが empirical
殻模型計算の枠内で説明できないのであろうか?さらに中性子過剰側での Te アイソトープはどうなるか?
136Te の B(E2) は Grodzine’s rule 、近傍のアイソトープの傾向と比較して明らかに小さい
exact shell model diagonalization and MCSM
Shell Model calculation Valence shell ... N=82-126, Z=50,82
138-152Ba の isotope の核構造を再現する模型空間と Schematic な有効相互作用を用いた。
Axial symmetry is assumed in MCSM.
Ref. N. Shimizu, T. Otsuka, T. Mizusaki, and M. Honma Phys. Rev. Lett. 86 (2001) 1171
Systematic of B(E2) values Semi-magic nuclei
triaxial deformationaxially symmetric deformation
Ba の球形ー変形相転移を再現する有効相互作用を用いた。
(en,ep)=(0.6,1.6)e
B(E2) value of 136Te exp. 0.103(15) e2b2
Covello et.al. 0.25e2b2
MCSM 0.15e2b2
B(E2) values exp. shell model
Ref. N. Shimizu, T. Otsuka, T. Mizusaki, and M. Honma Phys. Rev. Lett. 86 (2001) 1171
Structure of 136Te
2p 2p2n 2nvalenceparticles
136Te は 132Sn を閉殻として 2 中性子、2 陽子からなりたっている。中性子ペアリングギャップが陽子ペアリングギャップに比べて小さいことから、 2+ 状態は中性子励起の寄与が陽子励起に比較して非常に大きくなる。136Te の四重極集団運動性が
他に比較して小さい
Level scheme of 136Te
Strong M1 transition is seen between first 2+ and second 2+ states.
Branching ratio 80%
212 04.1)22;B(M1
N
(spin quenching 0.7)
Small E2 transition of 22
|76.0
|38.0)2(| 2
DS
DS
状態は Oblate 変形を示している。
Quadrupole moment of 136Te
22
状態は中性子励起による寄与が主となるため、M-moment は負となる。
12
Magnetic dipole moment of 136Te
状態は中性子励起による寄与が主となるため、 M-moment は負となる。
状態は逆符号となる。
12
● ... g=0.7, gl=0.0, gl=1.1○ ... g=0.7, gl=-0.1, gl=1.1
QRPA by Terasaki et. al. (g=0.7 gl=-0.1, gl=1.1)
136Te ... =-0.348
22
12
Neutron-rich Te,Sn isotopes
Te isotopes の B(E2) への寄与は中性子からが主であるが、中性子が増加しても陽子からの寄与はあまり変わらない。
22||||2||||12
1
)2;B(E2
IQIeIQIeI
II
ppnn
Summary• 136Te をはじめとするエキゾチックな Te アイソトープを、
この領域での球形ー変形相転移を再現するハミルトニアンによって解析した。
• 136Te の第一励起状態から基底状態への E2 遷移が実験的に小さくなる。これは第一励起状態が主に中性子励起によって励起しているためである。
• 状態は陽子による励起が支配的になり、 遷移においては E2 遷移に比して M1 遷移が主になっていると予測する。
• 中性子過剰側の Te のアイソトープの第一励起状態は中性子励起が支配的である。 136Sn 以降の中性子過剰アイソトープの構造から有効相互作用を議論することが重要となる。
22 12 22