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平均場理論計算による sd-shell ハイパー核の形. 萩野浩一 (東北大学) Myaing Thi Win (東北大学). L. 1. sd 殻核と変形 2. 自己無撞着平均場理論 と核変形 3. Skyrme ハートリー・フォック法によるハイパー核 の変形 : 25 L Mg, 27 L Mg, 27 L Si, 29 L Si 4. Summary. はじめに: sd 殻核と変形. ハイパー核の興味の一つ: 不純物効果 L を付け加えることで原子核の性質がどのように変化するか ?. - PowerPoint PPT Presentation
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平均場理論計算によるsd-shell ハイパー核の形
萩野浩一 (東北大学)Myaing Thi Win (東北大学)
1. sd1. sd 殻核と変形殻核と変形2. 2. 自己無撞着平均場理論自己無撞着平均場理論 と核変形と核変形3. Skyrme 3. Skyrme ハートリー・フォック法によるハイパー核ハートリー・フォック法によるハイパー核 の変形 の変形 : : 2525
Mg, Mg, 2727Mg, Mg, 2727
Si, Si, 2929SiSi
4. Summary4. Summary
はじめに: sd 殻核と変形ハイパー核の興味の一つ:不純物効果 を付け加えることで原子核の性質がどのように変化するか ?
大きさ、形、密度分布、一粒子エネルギー、殻構造、核分裂、、、
最も有名(顕著)な例:7Li における B(E2) の減少
http://lambda.phys.tohoku.ac.jp/~tamura/hyperball/press/press.htm
K. Tanida et al., PRL86(‘01)1982
K. Tanida et al., PRL86(‘01)1982
r
2 体系を仮定すると(それぞれのクラスターが励起をしないとすると)
E2 オペレーター:
E2 有効電荷:
eE2 = 0.667 e for + d 0.673 e for 5
He + d
B(E2) の減少
の減少T. Motoba, H. Bando, K. Ikeda,PTP70(‘83)189E. Hiyama, M. Kamimura, K. Miyazaki,T. Motoba, PRC59(‘99)2351
より重い原子核ではどうなるか ?
p 殻核
sd 殻核
http://atom.kaeri.re.kr/ton/nuc6.html
小池さんのトーク
より重い原子核ではどうなるか ?池田ダイアグラム
Be より重い原子核では基底状態は殻模型的(クラスター的状態は励起状態に現れる: threshold rule )
高田健次郎、池田清美「原子核構造論」(朝倉書店)
6Li = + d クラスター構造
http://t2.lanl.gov/tour/sch001.html
多くの open-shell 核は基底状態において変形している有限量子多体系の特徴(回転)対称性の自発的破れ
殻模型的(平均場的)構造と核変形
変形核の B(E2)
B(E2) の変化は変形度の変化と解釈される
sd 殻の原子核:変形が顕著
変形の一つの証拠
0+2+
4+
6+
8+
01.137
4.123
8.113
14.15(MeV)
24Mg
回転スペクトル
を付け加えると変形はどのように変化するのか ?
他の核子との相互作用を平均的に取り扱う
有効ポテンシャル中の一体問題
ポテンシャルはエネルギーが最小となるように決める(変分原理の考え方)
自己無撞着平均場理論と核変形
エネルギーが低い準位に下から詰める(スレーター行列式)
ポテンシャル中の独立粒子運動
利点 : 独立粒子の単純な描像を保ったまま主要な多体相関を 取り入れることができる
不利な点 : 実験と比べるためには(原理的には)破れた対称性 を回復する必要がある。
対称性の(自発的)破れ
並進対称性: HF では常に破れる回転対称性
変形解エネルギーを最適化するように原子核の形が自動的に決まる = ハイパー核の形の議論には 都合がいい。
Hartree-Fock 法と対称性
= H 近似解(固有状態ではない)= H の持つ対称性を必ずしも持つ必要はない
Skyrme 力 ( 非相対論的、密度依存型デルタ関数 )Gogny 力 ( 非相対論的、有限レンジ )相対論的平均場モデル ( 相対論的、「中間子交換」 )
よく使われる有効核子間相互作用
M.V. Stoitsov et al., PRC68(’03)054312
ハイパー核の形
J. Zofka, Czech. J. Phys. B30(‘80)95
VNN: 3 range GaussVN: 2 range Gauss を用いたハートリー・フォック計算
を加えたときの四重極モーメント(変形度)の変化は大きくて 5% 程度
例えば、 = 0.5 =0.475
Zhou et al. による Skyrme-Hartree-Fock +BCS 計算 (簡単のために軸対称変形を仮定)
X.-R. Zhou et al., PRC76(‘07) 034312
ハイパー核と芯核はほとんど同じ 変形変形度は をつけると若干 小さくなる
ハイパー核の変形
ハイパー核の変形Zhou et al. らによる Skyrme-Hartree-Fock 計算
Relativistic Mean-Field (RMF) approach だとどうなる ?
cf. D. Vretenar et al., PRC57(‘98)R1060
非相対論極限
( V と S の強い打ち消しあい)
による V と S の変化が増幅される( RMF の特徴)
変形ハイパー核に対する RMF 計算
and couplings
変分原理
etc.
自己無撞着解( iteration)
cf. D. Vretenar et al., PRC57(‘98)R1060
quark model
17O
変形ハイパー核に対する RMF 計算
自己無撞着解 (iteration)
(intrinsic) 四重極モーメント
パラメーター・セット : NL3 及び NLSH軸対称変形核子間の対相関 : Constant ギャップ・アプローチ
粒子 : the lowest energy level (K =1/2+)変形調和振動子基底による波動関数の展開変形パラメーター :
ハイパー核への適用:
(MeV)
(fm)
Ne isotopes Si isotopes
ほとんどの原子核で芯核とハイパー核は同じような変形ただし、ハイパー核の方が若干変形度が小さい
Skyrme-Hartree-Fock 計算 (Zhou et al.) と同様の結論
例外 : 29Si オブレート (28Si) 球形
(29Si)
Myaing Thi Win and K.H., PRC78(‘08)054311
エネルギー曲線(拘束条件付き Hartree-Fock )
NLSH パラメーターや対相関の他の取り扱い法( constant G アプローチ)でも同様の結論
Myaing Thi Win and K.H., PRC78(‘08)054311
エネルギー曲線が比較的平らであれば の付加による核変形の大きな変化
この結果を受けて、 Hans-Josef Schulze 氏とともにより系統的なSkyrme-Hartree-Fock の計算を行った:
確かに RMF の方が の影響が強いただし、 SHF でも条件がそろえば (エネルギー曲線が平坦であれば) 核変形の大きな変化が起こりうる
H.-J. Schulze, Myaing Thi Win, K.H., H. Sagawa, PTP123(‘10)569
エネルギー曲線の平坦さがキーポイント
ハイパー核の 3 次元変形 Hartree-Fock 計算これまでの計算では軸対称性を仮定(計算の簡単のため)
軸対称性を破る変形(三軸非対称)における 粒子の効果 ?
z
小池武志氏のスライドより
ハイパー核の 3 次元変形 Hartree-Fock 計算よく言われること:軸対称変形に沿ってバリアーが高くても、非軸対称方向には平坦になっている場合がある(変形共存)
3 次元 (,) 変形面でエネルギーを議論することが重要になるかもしれない ?
ハイパー核に対する Skyrme-Hartree-Fock 計算
3 次元の計算をするのは非相対論的 Skyrme-Hartree-Fock 計算が最も簡便
3 次元メッシュ計算(「格子ハートリー・フォック」)波動関数の虚時間発展(「摩擦冷却法」)コンピューター・コード ev8 P. Bonche, H. Flocard, and P.-H. Heenen, NPA467(‘87)115, CPC171(‘05)49
ハイパー核への拡張
M. Rayet, NPA367(‘81)381
*実際の計算に用いたのは山本さんらの No.1 力 + SGII (NN) (Y. Yamamoto, H. Bando, and J. Zofka, PTP80(‘88)757)*密度依存型対相関力により核子間の対相関も BCS 近似で考慮* 粒子は最低エネルギー状態に入れる
24Mg, 25Mg
Myaing Thi Win, K.H., T. Koike, arXiv:1010.5561 [nucl-th]
26Mg, 27
Mg
Myaing Thi Win, K.H., T. Koike, arXiv:1010.5561 [nucl-th]
考察
が最低エネルギー状態に入ると 球形に変形が drive される ( が励起状態にあると ? ) が同じであればプロレートの方が エネルギーが得
24Mg, 26Mg, 26Si, 28Si いずれの原子核でも が加わると 方向のエネルギー曲率が小さくなる
実験で見えないか ? (22
+ 状態のエネルギー)
定量的な見積もり: RPA or GCM
まとめ ハイパー核の形:平均場計算の立場から
sd シェル核では核変形が重要なキーワードRMF: の影響が強く出る傾向 28Si の変形が を加えることで大きく変化SHF: の影響はやや弱いが条件がそろえば大きな変形の変化
•3 次元計算• 振動エネルギーの変化が示唆
次のステップ:平均場近似を超えた計算をしてスペクトルを出す
•角運動量射影(回転スペクトル)•GCM or RPA (振動スペクトル)
RMF で 3 次元計算ができると面白いかもしれない