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主題文章2
70奈米變晶性砷化鎵高電子移動率電晶體微波積體電路技術製作之180-220 GHz放大器180-220 GHz MMIC Amplifier Using 70-nm GaAs MHEMT Technology章朝盛1、陳河穆2、高瑞智2、王暉2、陳明堂1
1中央研究院天文與天文物理研究所、2國立台灣大學電信工程學研究所
010
摘 要
在此篇論文中,我們使用 70奈米變晶性砷化鎵高電子移動率電晶體微波積體電路
技術設計出涵蓋 180至 220 GHz頻段的放大器,這個使用五級共源架構的放大器,
在晶圓針測情況下,自 173至 220 GHz可以提供超過 20 dB的增益,並於 188 GHz
處量測到 32 dB的最大增益,飽和輸出功率可以達到 -1 dBm,1-dB增益壓縮點也可
達到 -3 dBm。
AbstractIn this paper, we present an MMIC amplifier for the frequency range of 180 to 220
GHz. This amplifier is fabricated using 70-nm GaAs mHEMT technology. It is a 5-stage
ampli�er in common-source topology. On-wafer probing shows over 20 dB small-signal
gain from 173 to 220 GHz with peak gain of 32 dB at 188 GHz. Saturation output power
level of -1 dBm and 1-dB gain compression output power level of -3 dBm are achieved..
關鍵字/Keywords ● 單晶微波積體電路、變晶性砷化鎵高電子移動率電晶體、寬頻放
大器
● MMIC、 GaAs mHEMT、Broadband Amplifier
011
奈米通訊NANO COMMUNICATION 23卷 No. 4
70奈米變晶性砷化鎵高電子移動率電晶體微波積體電路技術製作之180-220 GHz放大器
前 言
隨著半導體技術的進展,毫米波與次毫米波的元件
有了新的供應來源。高解析度成像系統、高速資料傳輸
等需求可以經由此項新科技所具有的短波長、大頻寬而
實現,在毫米波與次毫米波段中,其中又以 90、140與
220 GHz頻帶因為受到大氣吸收影響最小而最受矚目。
而在電波天文學這個傳統上對毫米波與次毫米波元
件有強烈需求的應用中,半導體技術這項新進展不只在
接收機前端電路得以應用,在本地震盪源訊號產生中—
尤其是在焦面陣列或太赫茲等高功率要求的應用—也可
以找到它的需求。
在現有半導體技術中,擁有著高增益與低雜訊的
高電子移動率電晶體 (High Electron Mobility Transistor,
HEMT)是最符合此項應用的元件,而過去在 220 GHz頻
段,的確已經有許多使用高電子移動率電晶體毫米波單
晶微波積體電路技術製作的放大器 [1-5],但這些放大器都
是使用高實驗性質的先進製程,而在這篇論文中,我們
將會使用商用的 70奈米變晶性砷化鎵高電子移動率電晶
體 (mHEMT)實現 180至 220 GHz的放大器。
單晶片微波積體電路技術介紹與電
路設計
為實現此放大器,我們使用法國 OMMIC 所提供
的 70 奈米變晶性砷化鎵高電子移動率電晶體製程,這
製程電子通道擁有高銦含量,使得其截止頻率 (Cutoff
Frequenc y) 可以達到 300 GHz 以上,最大振盪頻率
(Maximum Oscillation Frequency)可以達到 450 GHz以
上。該製程的基板厚度為 100微米,並提供兩層金屬走
線、薄膜電阻與金屬 -絕緣體 -金屬 (MIM)結構電容。
為了在這麼高的頻率工作,我們選擇閘極寬度全長
為 20 微米、兩閘極指的原件作設計,設計時所使用的
小訊號參數模型是如圖一所示採用傳統的混成π (hybrid
π) 模型 [6],模型中的元件參數先是經晶圓針測由所內 50
GHz系統量測萃取,再經所內另外 W頻段 (75-110 GHz)
系統結果微調,量測時的偏壓點集極電壓為 1V、集極電
流為 13mA,此偏壓點相當靠近過去發表的最大可用增益
處 [7]。
為了在 180-220 GHz達到 20dB增益,如圖 3所示,
此放大器使用五級共源架構,並使用共面波導以避免高
階模態出現在 100微米的基板中,所以晶片在製作時並
沒有施作背面加工,當然也沒有背面通孔,所有的被動
元件,包括阻隔電容、旁路偏壓電路與匹配電路,都是
使用 Sonnet軟體模擬設計。設計出來的放大器如圖 4所
示為一個長 1.75釐米、寬 0.66釐米的單晶片微波積體電
路。
量測結果
圖 1 此放大器設計所使用的電晶體混成 pi模型。
圖 2 2f20尺寸電晶體電流電壓關係圖,閘極電壓由下到上為 -1
至 0V,各線間壓差為 0.05V。
主題文章2012
此放大器量測是使用 Agilent網路分析儀搭配 OML
公司 WR-05系統採取晶圓針測進行,並使用 Cascade公
司 WR-05 的探針,能夠涵蓋 140 至 220 GHz 頻段,校
正是使用 LRRM (Line-Reflect-Reflect-Match)方式,經由
WinCal XE軟體在 Cascade的 #138-357校準標準片上進
行。為了避免進入放大器的飽和區,在輸入端 OML頻率
延伸器另外加上了 20 dB的衰減器,經由 Erickson PM5
毫米波功率計量測的結果,加上衰減器之後在 180、
200、220 GHz的輸出功率分別為 -36、-33與 -31 dBm。
量測時放大器的實際偏壓為,集極電壓 1V、集極電流
12.5mA,此時閘極電壓為 0.093V,整體功耗為 64mW。
量測 S參數結果呈現於圖 5中,可以看出從 173至
220 GHz放大器增益都在 20 dB以上,並於 188 GHz處量
測到 32 dB的最大增益。量測時,我們測試兩片晶片以
確認電路製作重複性,並使用頻譜分析儀確認 50 GHz以
下無震盪。
我們使用圖 6架設量測該放大器的功率輸出表現,
測試單頻信號經由 Agilent訊號產生器與 Millitech 公司
AMC-05-RFH00倍頻器產生,經過待測物之後由 OML公
司 M05HWDX諧波混頻器降頻至頻譜分析儀讀取輸出功
率,此量測的系統校準可由量測 Cascade校準標準片上
的短傳輸線而得。180、200與 220 GHz下的輸入—輸出
功率關係量測結果分別繪於圖 7至 9,此放大器的飽和
輸出功率大約是 -1 dBm,而 1-dB增益壓縮點可達到 -3
dBm。
最後於表 1,我們將此次設計量測結果與過去發表
過的同頻段單晶微波積體電路技術放大器相比較,可以
發現,過去同頻段放大器皆使用較先進的磷化銦高電子
移動率電晶體或更短閘極長度的變晶性砷化鎵高電子移
動率電晶體,雖然使用較長閘極長度的製程,此放大器
無論在頻寬與增益,並不遜於過去發表的結果。就作者
們所知,這是第一個使用 70奈米變晶性砷化鎵高電子移
動率電晶體製程所實現的 220 GHz放大器。
圖 4 實際製作之放大器電路照片,尺寸長為 1.75 釐米、寬為
0.66釐米。
圖 3 此放大器所使用五級共源架構示意。
圖 5 S參數量測結果。
圖 6 功率表現純量量測架構。
013
奈米通訊NANO COMMUNICATION 23卷 No.4
70奈米變晶性砷化鎵高電子移動率電晶體微波積體電路技術製作之180-220 GHz放大器
結 論
在此文章中,我們使用五級共源架構、70奈米變晶
性砷化鎵高電子移動率電晶體製程與單晶微波積體電路
技術實現 180至 220 GHz的放大器,經由晶圓針測此放
大器在 173至 220 GHz頻帶提供超過 20 dB的增益,並
於 188 GHz處量測到 32 dB的最大增益。我們另使用純
量架設量測放大器功率表現,結果飽和輸出功率可以達
到 -1 dBm,1-dB增益壓縮點可以達到 -3 dBm。可見此放
大器的確適用於下一世代共焦面陣列電波天文接收機本
地震盪源的應用。
誌 謝
我們感謝位於新竹的國家奈米元件實驗室協助電路
量測,此研究計畫是由中央研究院與科技部 ALMA計畫
所共同支持。
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圖 8 200 GHz所量測之輸入輸出功率關係。
圖 9 220 GHz所量測之輸入輸出功率關係。
表 1 與文獻中所發表工作於 220 GHz放大器比較。
[9]
主題文章2014
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