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I Les coordonnées sphériques
On considère un point M repéré par ses coordonnées sphériques :
: colatitude. : longitude.
(N est la projection de M sur )
Base locale : ( est le même vecteur que dans la base cylindrique)
tangent au méridien (vers le sud) dirigé suivant un parallèle, vers l’est.
Remarque :Les vecteurs sont coplanaires :
On a Pour un déplacement élémentaire :
Chapitre 3 : Théorème de GaussElectrostatique Page 1 sur 9
Chapitre 3 : Théorème de Gauss
Donc Gradient d’un champ scalaire en coordonnées sphériques :
- Périmètre d’un méridien (½ cercle) : Longueur de la portion de chacun des méridiens : (longueur de la corde)- Périmètre d’un parallèle : Longueur du parallèle interceptée par le méridien : (pour le parallèle du bas : )
Volume élémentaire en coordonnées sphériques :
Exemple :Aire de la sphère de centre O et de rayon R :
II Flux d’un champ de vecteurs A) Définition
1) Flux élémentaire
Surface infinitésimale d’aire :
On oriente arbitrairement le contenu sur lequel s’appuie .On définit le vecteur normal de cet élément de surface : est unitaire,
perpendiculaire à la surface, de sens vérifiant la « règle de la main droite ».Vecteur élément de surface :
ou Flux élémentaire du champ à travers :
Chapitre 3 : Théorème de GaussElectrostatique Page 2 sur 9
2) Flux à travers une surface
Pour une surface ouverte (qui s’appuie sur un contour fermé) :
Découpage de S en surfaces infinitésimales .
Pour une surface fermée :Cette surface définit un volume intérieur et un volume extérieur. Le vecteur
normale est choisit sortant.
B) Théorème de Gauss
On considère une surface S fermée, délimitant un volume V intérieur qui contient une charge ou :
Alors (S est appelée une surface de Gauss)
Dans les situations de symétrie, le théorème de Gauss permet ainsi un calcul plus simple de .
III Plan infini uniformément chargé A) Présentation
Chapitre 3 : Théorème de GaussElectrostatique Page 3 sur 9
On considère un plan P infini ayant une densité surfacique de charge uniforme .
Un point M de l’espace est repéré par ses coordonnées cartésiennes dans le repère .
B) Calcul de 1) Symétries
Soit un point de l’espace.Les plans et sont des plans de symétrie.Donc est colinéaire à .Donc
Invariance par translation de direction . Donc
De même,
Donc , et est impair.
2) Surface de Gauss
: surface supérieure horizontale d’aire S dans le plan de constante : surface latérale du cylindre parallèle à : surface horizontale d’aire S dans le plan de côte .
est une surface fermée.
En un point P de :
Or, Donc
Donc
De même,
Pour :
Chapitre 3 : Théorème de GaussElectrostatique Page 4 sur 9
Donc
Donc
Donc, d’après le théorème de Gauss :
Donc .
Ainsi,
On a une discontinuité du champ en 0,
C) Condensateur plan
Deux plaques parallèles d’aire S et distantes de e.Plaque supérieure : densité surfacique , charge Plaque inférieure : densité surfacique , charge
Modélisation :On néglige les effets de bord ; les plaques sont modélisées par des plans infinis.
Ainsi, à l’extérieur des deux plaques, , et entre les deux .
Chapitre 3 : Théorème de GaussElectrostatique Page 5 sur 9
Le champ à l’intérieur est uniforme et dirigé de la charge positive vers la charge négative.
Donc
Donc V ne dépend que de z et à l’intérieur.
Et de plus à l’extérieur (la même, par continuité)
On a :
Et
Donc
IV Analogie électrostatique – gravitation
Electrique GravitationnelleForce
Chapitre 3 : Théorème de GaussElectrostatique Page 6 sur 9
(on peut ainsi définir
les distributions de masse…)Potentiel
. : potentiel gravitationnel.
(charge ponctuelle q en O) (masse ponctuelle m en O)
Energie potentielle
Théorème de Gauss
Application :Champ gravitationnel créé par la Terre, considérée comme une boule de centre O
et de rayon . On suppose la masse volumique uniforme.
Masse :
1) Symétries
Symétrie sphérique : ne dépend que de r (dans les coordonnées sphériques)
2) Théorème de Gauss
On considère comme surface de Gauss une sphère de centre O et de rayon r.
Elément infinitésimal de surface dS autour de :
Chapitre 3 : Théorème de GaussElectrostatique Page 7 sur 9
Donc
Masse intérieure à :
Si :
Si :
Théorème de Gauss :
1er cas : ;
D’où , soit .
2ème cas : ;
Donc , soit
Ainsi, la Terre crée à l’extérieur un champ gravitationnel identique à celui d’une masse ponctuelle en O.
( signifie « proportionnel à »)
3) Potentiel gravitationnel
Donc
Donc, par continuité :
Chapitre 3 : Théorème de GaussElectrostatique Page 8 sur 9
On choisit de plus , donc . Ainsi, .
Donc
4) Analogie électrique
Boule de rayon R et de densité volumique de charge uniforme.
.
Et
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