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04 - Elementos de finitos de flexión de vigas
Diego Andrés Alvarez MarínProfesor Asistente
Universidad Nacional de ColombiaSede Manizales
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Contenido
● Viga de Euler-Bernoulli● Viga de Timoshenko
– Problema del bloqueo de por cortante (shear locking)
– Integración reducida
– Imposición del campo de deformación por cortante
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Teoría de Euler-Bernoulli
● Los desplazamientos verticales (flechas) de todos los puntos de una sección transversal son pequeños e iguales a los del eje de la viga.
● El desplazamiento lateral es nulo (esto es el coeficiente de Poisson se asume cero).
● Las secciones transversales normales al eje de la viga antes de la deformación, permanecen planas y ortogonales a dicho eje después de la deformación.
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Campo de desplazamientos
De acuerdo con las hipótesis anteriores el campo de desplazamientos de un punto cualquiera se puede escribir como:
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Campo de deformaciones
Campo de esfuerzosAl reemplazar en la ley de Hooke
usando un coeficiente de Poisson igual cero se obtiene:
siendo los otros esfuerzos nulos.
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Momento flector
Observe que aquí el momento negativo produce tracción en la fibra superior
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Momento flector
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Sentidos positivos de la carga
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PTV para vigas
+
+
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+ +
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Ecuaciones diferenciales de la viga de Euler-Bernoulli
q es positivahacia arriba
Aquí se hace la sumatoria de momentos
-q
+
+
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Elemento finito hermítico de dos nodos
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O sea:
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Las funciones de forma pertenecen a la familia de los llamados polinomios de Hermite
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Curvatura en el punto de coordenada ξ
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Esta matriz coincide con aquella obtenida por los métodos vistos en Estructuras III
+ +
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f
+positivo hacia arriba
++
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positivo hacia arriba
+
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EJEMPLO
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Puntos óptimos para el cálculo de esfuerzos y deformaciones
flectores
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Repaso de mínimos cuadrados
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Puntos óptimos para el cálculo de esfuerzos y deformaciones
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Propiedad de las raíces del polinomio de Legendre
Suponga que tenemos un polinomio de grado n y otro de grado n-1 obtenido por medio de un ajuste por mínimos cuadrados del anterior.
Ambos polinomios se intersectan en la ubicación de las raíces del polinomio de Legendre de orden n
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Cuadraturas de Gauss Legendre
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Este criterio para el cálculo de esfuerzos es también válido en más dimensiones
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Puntos óptimos para el cálculo de esfuerzos y deformaciones
flectores
La viga de Timoshenko
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La viga de Timoshenko
La viga de Timoshenko aproxima mejor la deformación real de la sección transversal de vigas de gran canto que la teoría de Euler-Bernoulli. A medida que la relación longitud/altura disminuye, las secciones transversales dejan de conservarse planas después de la deformación.
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La viga de Timoshenko
● Los desplazamientos verticales (flechas) de todos los puntos de una sección transversal son pequeños e iguales a los del eje de la viga.
● El desplazamiento lateral es nulo (esto es el coeficiente de Poisson se asume cero en cuanto a la deformación lateral; G puede ser diferente de E/2).
● Las secciones transversales normales al eje de la viga antes de la deformación, permanecen planas pero no necesariamente ortogonales a dicho eje después de la deformación.
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La hipótesis de Timoshenko supone tomar un giro medio de la sección, de manera que a efectos prácticos pueda seguir considerándose plana.
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Campo de desplazamientos
De acuerdo con las hipótesis anteriores el campo de desplazamientos de un punto cualquiera se puede escribir como:
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Campo de deformaciones
Por consiguiente la teoría de Timoshenko considera el efecto de la deformación angular
Campo de esfuerzosAl reemplazar en la ley de Hooke
usando un coeficiente de Poisson igual cero en λ pero uno diferente de cero en G se obtiene:
siendo los otros esfuerzos nulos.
Fuerza cortante y momento flector
- - - -
Un momento negativoproduce tracción en la fibra superior
Fuerza cortante y momento
flector
- -
Principio de los trabajos virtuales
+ +
La energía virtual interna se puede expresar como:
Observe que solo se están utilizando las derivadas primeras de la flecha y el giro, lo que permite la utilización de elementos finitos de clase C
0
-
Elementos finitos de dos nodos para la flexión de vigas de Timoshenko
Integración exacta de las matrices de rigidez
Integración con cuadraturas de Gauss-Legendre y singularidad de la matriz K
La técnica de integración reducida
Integración reducida de las matrices de rigidez de cortante
Integraciónexacta con 1 punto de GL
Integraciónreducida conun punto deGL
NO USAR
Integración exacta (2p GL)
Integración reducida (1p GL)
EJEMPLOK exacta
Kf Kc
EjemploEuler-
Bernoulli vs Timoshenko
Kc integrada con GL de orden 1
Kc integrada con GL de orden 2
L=19m, h=0.01m
L=19m, h=0.01m
Shear lockingShear locking
Integración reducidaIntegración reducida
Integración exactaIntegración exacta
Kc integrada con GL de orden 1
Kc integrada con GL de orden 2
L=19m, h=0.4m
L=19m, h=0.4m
Integración reducidaIntegración reducidaIntegración reducidaIntegración reducida
Integración exactaIntegración exacta
Kc integrada con GL de orden 1
Kc integrada con GL de orden 2
L=19m, h=2.0m
L=19m, h=2.0m
Integración reducidaIntegración reducida
Integración exactaIntegración exacta
Elemento de viga de Timoshenko cuadrático
Cálculo de la curvatura
Cálculo de la deformación por cortante
Matrices de rigidez para el elemento de viga de Timoshenko de tres nodos obtenidas con una cuadratura de Gauss-Legendre de dos puntos
