Antena log-periódicaUna clase de antenas independientes de la frecuencia, son las llamadas log-periódicas. Laventaja principal de estas antenas es su independencia de resistencia de radiación y de ladistribución de la radiación, respecto a la frecuencia. Las antenas log-periódicas tienenrelaciones de ancho de banda de 10:1 o mayores.

FIGURA 25 Antena log-periódica

Las longitudes de los dipolos y su distancia se relacionan en tal forma que loselementos adyacentes tienen una relación constante entre sí. Las longitudes y lasdistancias entre los dipolos se relacionan con la fórmula:

en la que R = distancia entre dipolos (pulgadas)L = longitud del dipolo (pulgadas)

= relación de diseño (número menor que 1)

Los extremos de los dipolos están en una línea recta, y el ángulo que forman sedenomina α. En un diseño típico, = 0.7 y α = 30°. Con las anterioresestipulaciones estructurales, la impedancia de entrada de la antena varía en formarepetitiva cuando se grafica en función de la frecuencia, y cuando se grafica enfunción del logaritmo de la frecuencia, varía en forma periódica; de aquí el nombre“log-periódica”.

En la fig. 26 se ve una gráfica característica de la impedancia de entrada. Aunqueesa impedancia varía en forma periódica, no necesariamente son senoidales lasvariaciones. También la distribución, directividad, ganancia de potencia y anchode banda sufren una variación similar con la frecuencia.

FIGURA 26 Impedancia de entrada log-periódica en función de la frecuencia

Por consiguiente, las propiedades medidas de una antena log-periódica a lafrecuencia f tendrán propiedades idénticas a la frecuencia etcétera.Las antenas log-periódicas, como las de rombo, se usan principalmente encomunicaciones HF y VHF.

Antena de cuadro o "loop"La antena de cuadro más fundamental no es más que una bobina de una vueltade alambre, bastante más corto que una longitud de onda, y conduce corrientede RF. Esa espira se ve en la fig. 27. Si el radio r es pequeño en comparacióncon una longitud de onda, la corriente está esencialmente enfasada por laespira. Se puede imaginar que una espira está formada por muchos dipoloselementales conectados entre sí. Los dipolos son rectos y, por consiguiente, laespira es en realidad un polígono, más que un círculo.

FIGURA 27 Antena de cuadro

La resistencia de radiación para una espira pequeña es

en la que A es el área de la espira

Antenas de conjunto enfasadoUna antena de conjunto enfasado es un arreglo de antenas, o un arreglo deredes de antenas que, cuando se conectan entre sí, funcionan como una solaantena cuyo ancho de banda y dirección (es decir, su gráfica de radiación) sepuede cambiar en forma electrónica, sin tener que mover físicamente alguna delas antenas individuales o de los elementos de antena dentro del conjunto. Laventaja principal de las antenas de conjunto enfasado es que eliminan lanecesidad de elementos de antena giratorios. En esencia, un conjunto enfasadoes una antena cuya pauta de radiación se puede ajustar o cambiar en formaelectrónica.

El principio básico de los conjuntos enfasados se basa en la interferencia entrelas ondas electromagnéticas en el espacio libre. Cuando las energíaselectromagnéticas de diversas fuentes ocupan el mismo espacio al mismotiempo, se combinan, a veces en forma constructiva (se suman entre sí) y aveces en forma destructiva (se oponen entre sí).

Hay dos tipos básicos de antenas de conjunto enfasado. En el primer tipo, unsolo dispositivo de salida, de potencia relativamente alta, suministra la potenciade transmisión a una gran cantidad de antenas a través de un conjunto dedivisores de potencia y desfasadores. Una intrincada combinación deatenuadores y demoras de tiempo ajustables determina cuánta de la potenciatotal de transmisión va a cada antena, así como la fase de la señal.

FIGURA 28 Antena de elementos enfasados

El segundo tipo de antenas deconjunto enfasado usa más o menosla misma cantidad de dispositivos desalida variables, de baja potencia,que la cantidad de elementosradiadores, y la relación entre lasfases de las señales de salida secontrola con desfasadores.

Antena helicoidalUna antena helicoidal es una de VHF o de UHF, ideal para aplicaciones dondese requiere irradiar ondas electromagnéticas de polarización circular, más que depolarización horizontal o vertical. Una antena helicoidal se puede usar comoantena de un solo elemento, o se puede apilar en dirección horizontal o verticalen un conjunto, para modificar su pauta de radiación, aumentando la ganancia ydisminuyendo el ancho de banda del lóbulo primario.

FIGURA 29 Antena helicoidal de radiación longitudinal

En la fig. 29 se ve una antena helicoidal básica de radiación longitudinal. Elelemento excitado de la misma es una hélice rígida, con espiras espaciadas ycon la longitud aproximada del eje igual al producto de la cantidad de vueltas porla distancia (paso) entre las vueltas.

Con una antena helicoidal hay dos modos de propagación: normal y axial. En elmodo normal, la radiación electromagnética es en ángulo recto con el eje de lahélice. En el modo axial, la radiación va en dirección axial y produce unadistribución de banda ancha y relativamente direccional. Si la circunferenciaaproximada de la hélice es un cuarto de onda, las ondas viajeras se propaganpor las espiras de la hélice e irradian una onda de polarización circular.

La ecuación que define la ganancia de una antena helicoidal es

en donde Ap(dB) = ganancia de potencia de la antena (dB)D = diámetro de la hélice (metros)N = cantidad de vueltas (entero positivo)S = paso (metros)λ = longitud de onda (metros por ciclo)

Una antena helicoidal típica tiene desde un mínimo de 3 o 4 hasta un máximo de20 vueltas, y ganancias de potencia de 15 a 20 dB. Se puede determinar laabertura de haz de 3 dB para una antena helicoidal con la siguiente ecuación

en donde Ɵ = ganancia de potencia de la antena (dB)D = diámetro de la hélice (metros)N = cantidad de vueltas (entero positivo)S = paso (metros)λ = longitud de onda (metros por ciclo)

Se ve, en las dos ecuaciones, que para determinado diámetro y paso de unahélice, la ganancia de potencia aumenta en forma proporcional a la cantidad devueltas, y que disminuye la abertura del haz. Las antenas helicoidales producenanchos de banda desde ±20% de la frecuencia central, hasta un intervalo de 2:1entre las frecuencias máxima y mínima de operación.

ANTENAS DE UHF YDE MICROONDAS

Las antenas para UHF (0.3 a3 GHz) y para microondas (1a 100 GHz) deben ser muydireccionales. Una antenatiene ganancia aparenteporque concentra la potenciairradiada en un haz delgado,más que mandarlo por igualen todas direcciones;además, la abertura del hazdisminuye al aumentar laganancia de la antena. Larelación entre el área, laganancia y el ancho debanda de la antena se ve enla fig. 30.

FIGURA 30 Relación entre la ganancia depotencia y la abertura del haz de una antena

Toda la energía electromagnéticaemitida por una antena demicroondas no se irradia en ladirección del lóbulo (haz) principal;algo de ella se concentra en loslóbulos menores, llamados lóbuloslaterales, que pueden ser fuentesde interferencia hacia o desde otrastrayectorias de señal demicroondas. La fig. 31 muestra larelación entre el haz principal y loslóbulos laterales, para una antenanormal de microondas, comopuede ser un reflector parabólico.

FIGURA 31 Haz principal y lóbulos lateralespara una antena parabólica típica

Antena de reflector parabólico

Las antenas de reflector parabólico proporcionan ganancias y directividadesextremadamente altas, y son muy usadas en los enlaces de comunicacionespor radio y satélite.

Una antena parabólica consiste en dos partes principales: un reflectorparabólico y el elemento activo, llamado mecanismo de alimentación. Enesencia, el mecanismo de alimentación encierra la antena primaria, quenormalmente es un dipolo o una red de dipolos; la antena irradia ondaselectromagnéticas hacia el reflector. El reflector es un dispositivo pasivo, quetan sólo refleja la energía que le llega del mecanismo de alimentación. Lareflexión produce una emisión muy concentrada y muy direccional, en la quetodas las ondas individuales están enfasadas entre sí y, por consiguiente, unfrente de onda enfasado.

Reflectores parabólicosEs probable que el reflector parabólico sea el componente más fundamental deuna antena parabólica. Los reflectores parabólicos se asemejan en forma a unplato o a una fuente, y en consecuencia se les llama a veces antenas de platoparabólico o simplemente antenas de plato.La fig. 32 muestra la geometría de una parábola cuyo foco está en el punto F ycuyo eje es la recta XY.

Para la parábola de la fig. 32 existen las siguientesrelacionesFA + AA′ = FB + BB′ = FC + CC′ = k (una longitud

constante)y además FX = distancia focal de la parábola (mt)k = una constante para una parábola dada (metros)WZ = longitud de la directriz (metros)

FIGURA 32 Geometría de una parábola

La relación de la distancia focal al diámetro de la boca de la parábola (FX/WZ)se llama relación de abertura o simplemente abertura de la parábola. Es elmismo término con que se describen los lentes de las cámaras. Un reflectorparabólico se obtiene al girar la parábola en torno al eje XY. El plato desuperficie curva que resulta se llama paraboloide. El reflector detrás del bulbode una lámpara sorda o del faro de un coche tiene forma paraboloide paraconcentrar la luz en determinada dirección.

Una antena parabólica consiste en un reflector paraboloide iluminado porenergía de microondas irradiada por un sistema alimentador ubicado en elfoco. Si la energía electromagnética se irradia del foco hacia el reflectorparabólico, todas las ondas irradiadas recorrerán la misma distancia cuandolleguen a la directriz (la recta WZ). En consecuencia, la radiación se concentraa lo largo del eje XY y hay anulación en otras direcciones. Un reflectorparabólico que se use para recibir la energía electromagnética se comportaexactamente igual. Así, una antena parabólica posee el principio dereciprocidad, y funciona por igual como antena receptora para ondas quelleguen en la dirección XY (normales a la directriz). Los rayos recibidos detodas las demás direcciones se anulan en ese punto.

Abertura del haz de una antena parabólica

La radiación tridimensional procedente de un reflector parabólico tiene un lóbuloprincipal que se asemeja a la forma de un puro grueso en la dirección XY. Laabertura aproximada de haz de −3 dB para una antena parabólica, en grados,es

o también

en donde Ɵ = abertura del haz entre puntos de mitad de potencia(grados)

ʎ = longitud de onda (metros)c = 3 X 108 metros por segundoD = diámetro de la boca de la antena (metros)f = frecuencia (hertz)

y Φ0 = 2Ɵ

siendo Φ0 la abertura del haz (grados) entre ceros de la gráfica de radiación.

Eficiencia de la antena parabólica (ƞ)

En un reflector parabólico, la reflectancia de la superficie del plato no esperfecta. En consecuencia, hay una pequeña parte de la señal irradiada delmecanismo de alimentación que se absorbe en la superficie del plato. Además,la energía cercana a las orillas del plato no se refleja, sino más bien se refractaen torno a la orilla. A esto se le llama fuga o derrame.

Por las imperfecciones dimensionales sólo se refleja en el paraboloide del 50 al75% de la energía que emite el mecanismo de alimentación. También, en unaantena real, el mecanismo de alimentación no es una fuente puntual; ocupa unárea finita frente al reflector, y obstruye un área pequeña en el centro del plato,formando una zona de sombra frente a la antena, que no es capaz ni de reunirni de enfocar la energía. Estas imperfecciones contribuyen a que la eficiencianormal de una antena parabólica sólo sea de un 55% (0.55). Esto es, sólo el55% de la energía irradiada por el mecanismo de alimentación se propaga enrealidad en forma de un haz concentrado.

Ganancia de potencia de una antena parabólicaPara una antena parabólica de transmisión, la ganancia de potencia se aproximacomo sigue

en la que Ap = ganancia de potencia con respecto a una antena isotrópica(adimensional)

D = diámetro de la boca de un reflector parabólico (metros)ƞ = eficiencia de la antena: potencia irradiada por la antena en

relación con la potencia irradiada por el mecanismo dealimentación (adimensional)

ʎ = longitud de onda (metros por ciclo)

Para una eficiencia normal de antena de 0.55% ( 0.55), la ecuación se reduce a

en la que c es la velocidad de propagación, 3 X 108 m/s. En forma de decibelios,

Ap(dB) = 20 log f(MHz) + 20 log D(m) - 42.2

en donde Ap = ganancia de potencia con respecto a una antenaisotrópica (decibelios)

D = diámetro de la boca de un reflector parabólico (metros)f = frecuencia (megahertz)42.2 = constante (decibelios)

Para una eficiencia de antena de 100%, se agregan 2.66 dB al valor calculadocon la ecuación de arriba.

Para una antena parabólica receptora, la superficie del reflector, de nuevo, noestá totalmente iluminada y se reduce en realidad el área de la antena. En unaantena receptora parabólica se llama área de captura y siempre es menor que elárea real de la boca. El área de captura se puede calcular comparando lapotencia recibida con la densidad de potencia de la señal que se recibe. El áreade captura se expresa en la forma siguiente

Ac = kA

en donde Ac = área de captura (metros cuadrados)A = área real (metros cuadrados)k = eficiencia de abertura, una constante que depende del

tipo de antena y de su configuración (aproximadamente,0.55 para un paraboloide alimentado con un dipolo demedia onda)

Así, la ganancia de potencia para una antena parabólica receptora es

Sustituyendo en esta ecuación el área de la boca de un paraboloide, laganancia de una antena parabólica de recepción, con eficiencia ƞ = 0.55, sepuede calcular con mucha aproximación como

en donde D = diámetro del plato (metros)ʎ = longitud de onda (metros por ciclo)

En decibelios,

La fig. 33 muestra direcciones de radiación para reflectores parabólicos (a)cuando el foco está fuera del reflector, y (b) cuando el foco está dentro delreflector.

FIGURA 33 Direcciones de radiación enreflectores parabólicos: (a) foco fuera delreflector; (b) foco dentro del reflector

Mecanismos alimentadores.El mecanismo de alimentación en una antena parabólica es el que irradia, enrealidad, la energía electromagnética, y por eso se le llama a menudo antenaprimaria. Este mecanismo de alimentación es de importancia básica, porquesu función es irradiar la energía hacia el reflector. Un mecanismo ideal dealimentación debería dirigir toda su energía hacia el reflector parabólico, sintener efecto de sombra. En la práctica es imposible lograr lo anterior, aunquesi se tiene cuidado al diseñarlo, la mayor parte de la energía se puede irradiarcon la dirección adecuada, y se puede reducir la sombra al mínimo.Hay tres tipos principales de antenas parabólicas: alimentación central,alimentación cónica y alimentación de Cassegrain.

Alimentación central. La fig. 34 muestra un diagrama de un reflectorparaboloide alimentado en el centro, con un reflector esférico adicional. Laantena primaria se coloca en el foco. La energía irradiada hacia el reflector serefleja hacia afuera, en forma de un haz concentrado. Sin embargo, la energíaque no refleja el paraboloide se reparte en todas direcciones, y tiene latendencia a perturbar la distribución general de la radiación. El reflectoresférico redirige esas emisiones, hacia atrás, hacia el reflector parabólico,donde se vuelven a reflejar en la dirección correcta.

FIGURA 34 Antena parabólica conalimentación central

Unas fórmulas aproximadas para calcularlas aberturas de haz de media potencia, decuernos con abocinado óptimo y en losplanos E y H, son las siguientes

en donde ƟE = abertura del haz de media potencia en el plano E(grados)

ƟH = abertura del haz de media potencia en el plano H(grados)

ʎ = longitud de onda (metros)dE dimensión de la boca en el plano E (metros)dH dimensión de la boca en el plano H (metros)

Alimentación por bocinaLa fig. 35a muestra el diagrama de un reflector parabólico que usa alimentaciónpor bocina, o por cuerno. Con un mecanismo de alimentación por bocina, laantena primaria es una antena pequeña cónica, o de embudo, y no un dipolosimple ouna red de dipolos. La estructura cónica puede tener varias formasdiferentes, como se ve en la fig. 35b

FIGURA 35 Antena parabólica con alimentación por cuerno: (a) alimentador decuerno; (b) tipos de guías de onda cónicos

Alimentación de CassegrainEsta alimentación recibe el apellido de un astrónomo del siglo XVIII, yevolucionó en forma directa de los telescopios astronómicos ópticos. La fig. 36muestra la geometría básica de un mecanismo de alimentación de Cassegrain.La fuente de radiación primaria está en o justo atrás de una pequeña aberturaen el vértice del paraboloide, y no en el foco. La antena primaria se apuntahacia un pequeño reflector secundario (el subreflector Cassegrain) que estáentre el vértice y el foco.

FIGURA 36 Antena parabólicacon alimentación de Cassegrain

Guía de onda rectangularLos guías de onda rectangulares son los que más se usan. La energíaelectromagnética se propaga por el espacio libre en forma de ondaselectromagnéticas transversales (TEM),Para que exista una ondaelectromagnética en una guía de ondas debe satisfacer las ecuaciones deMaxwell en su interior. Las ecuaciones de Maxwell son complicadas pornecesidad, y salen del alcance de este estudio. Sin embargo, un factorlimitante de las ecuaciones de Maxwell es que una TEM no puede tenercomponente tangencial del campo eléctrico en las paredes de la guía deondas.La onda no puede viajar por una guía de ondas en forma directa sin reflejarseen sus paredes, porque necesitaría existir el campo eléctrico junto a una paredconductora. Si eso sucediera, el campo eléctrico se pondría en corto por lasmismas paredes. Para propagar bien una TEM a través de una guía de ondas,la onda debe propagarse por ella en zigzag, con el máximo del campoeléctrico en el centro de la guía y cero en la superficie de las paredes.En las líneas de transmisión, la velocidad de la onda no depende de sufrecuencia, y cuando los dieléctricos son aire o vacío, esa velocidad es igual ala velocidad en el espacio libre. Sin embargo, en los guías de onda lavelocidad varía en función de la frecuencia.

Además, es necesario diferenciar entre dos clases de velocidad: la velocidadde fase y la velocidad de grupo. Esta última es la velocidad a la que se propagauna onda, y la velocidad de fase es la velocidad con la cual la onda cambia defase.

Velocidad de fase y velocidad de grupoLa velocidad de fase es la velocidad aparente de una fase determinada de laonda, por ejemplo, su cresta, o punto de máxima intensidad de campoeléctrico. La velocidad de fase es aquella con la que cambia de fase una onda,en dirección paralela a una superficie conductora que pueden ser las paredesde una guía de ondas. Se determina midiendo la longitud de una onda dedeterminada frecuencia y a continuación sustituyéndola en la siguiente fórmula

vph = fʎen la que vph = velocidad de fase (metros por segundo)

f = frecuencia (hertz)ʎ = longitud de onda (metros por ciclo)

La velocidad de grupo es la velocidad de un grupo de ondas, es decir, de unpulso. La velocidad de grupo es aquella con la que se propagan las señales deinformación de cualquier tipo. También, es la velocidad con la que se propagala energía. Las velocidades de grupo y de fase tienen el mismo valor en elespacio libre y en las líneas de transmisión de hilos paralelos. Sin embargo, sise miden esas dos velocidades con la misma frecuencia en una guía de ondas,se encontrará que, en general, las dos velocidades no son las mismas.

Como la velocidad de fase en una guía de ondas es mayor que su velocidad enel espacio libre, la longitud de onda para determinada frecuencia será mayor enla guía que en el espacio libre. La relación entre la longitud de onda en elespacio libre, en la guía y la velocidad de las ondas electromagnéticas en elespacio libre es la siguiente

en donde ʎg = longitud de onda en la guía (metros por ciclo)ʎo = longitud de onda en el espacio libre (metros por ciclo)vph velocidad de fase (metros por segundo)c = velocidad de la luz en el espacio libre (3 X 108 metros por

segundo)

Frecuencia de corte y longitud de onda de corteLas guías de onda tienen una frecuencia mínima de operación que se llamafrecuencia de corte. Es una frecuencia limitadora única; las frecuenciasinferiores a la de corte no se propagarán por la guía de ondas. Al revés, lasguías de onda tienen una longitud de onda mínima que se pueden propagar,que se llama longitud de onda de corte. Esta última se define como la mínimaen el espacio libre que ya no puede propagarse en la guía de ondas.

La relación matemática entre la longitud de onda de la guía en determinadafrecuencia, y la frecuencia de corte es

en la que ʎg = longitud de onda en la guía (metros por ciclo)f = frecuencia de operación (hertz)fc = frecuencia de corte (hertz)c = velocidad de propagación en el espacio libre (3 108

metros por segundo)

La ecuación de longitud de onda en la guía - ʎg - se puede ordenar en función dela longitud de onda en el espacio libre, como sigue

en donde ʎg = longitud de onda en la guía (metros por ciclo)ʎo = longitud de onda en el espacio libre (metros por ciclo)f = frecuencia de operación (hertz)fc = frecuencia de corte (hertz)

La fig. 38 muestra el corte transversal de una parte de una guía de ondasrectangular, con dimensiones a y b (se acostumbra representar con a, a lamayor de las dos dimensiones). La dimensión a determina la frecuencia decorte de la guía de ondas, de acuerdo con la siguiente relación

FIGURA 38 Perspectiva del corte deuna guía de ondas rectangular

o

en la que fc = frecuencia de corte (hertz)a = longitud transversal (metros)ʎc = longitud de onda de corte (metros por ciclo)

La fig. 39 muestra la vista superior de un tramo de guía de ondas rectangular,e ilustra cómo se propagan las ondas electromagnéticas por ella. Parafrecuencias mayores que la de corte (figs. 39a, b y c), las ondas se propaganpor la guía reflejándose de uno a otro lado por las paredes a diversos ángulos.La fig. 39d muestra lo que pasa con la onda electromagnética a la frecuenciade corte.

FIGURA 39 Propagación de ondas electromagnéticas en una guía de ondasrectangular

Modos de propagaciónLas ondas electromagnéticas viajan por una guía de ondas en configuracionesdistintas, llamadas modos de propagación. En 1955, el Instituto de Ingenierosde Radio (IRE, Institute of Radio Engineers) publicó un grupo de normas. Esasnormas nombraban los modos para guías de onda rectangulares como TEm,npara ondas eléctricas transversales y TMm,n para ondas magnéticastransversales. TE indica que las líneas de campo eléctrico son transversalesen cualquier lugar, es decir, que son perpendiculares a las paredes de la guía,y TM indica que las líneas de campo magnético son transversales en cualquierlugar.

En ambos casos, m y n son enteros que indican la cantidad de mediaslongitudes de onda de intensidad (eléctrica o magnética) que existen entrecada par de paredes. La cantidad m se mide a lo largo del eje x de la guía deondas, que es el mismo eje en que se mide la dimensión a; n se mide a lolargo del eje y, igual que la dimensión b.

La fig. 40 muestra la distribución de campo electromagnético para una onda demodo TE1,0. Este modo TE1,0 se llama a veces el modo dominante, por que es elmodo más “natural”. Una guía de ondas funciona como un filtro de paso altoporque sólo pasa las frecuencias mayores que la frecuencia mínima o de corte.

FIGURA 40 Vectores de campo eléctricoy magnético en una guía de ondasrectangular: (a) vista desde el extremo;(b) configuración del campo magnéticoen un tramo longitudinal

En la fig. 40a, los vectores de campo eléctrico E son paralelos entre sí, yperpendiculares a la cara larga de la guía. Su amplitud es máxima a la mitadentre las paredes cortas, y disminuye hasta cero en las paredes, en formasenoidal. Los vectores de campo magnético H, representados con líneasinterrumpidas, también son paralelos entre sí, y perpendiculares a los vectoreseléctricos.

Impedancia característicaLas guías de onda tienen una impedancia característica que es análoga a la delas líneas de transmisión de hilos paralelos, y se relaciona en forma estrechacon la impedancia característica del espacio libre. La impedancia característicade una guía de ondas tiene el mismo significado que la de una línea detransmisión, con respecto a balanceo de carga, reflexiones de señal y ondasestacionarias. La impedancia característica de una guía de ondas se determinacon la siguiente ecuación

siendo Zo = impedancia característica (ohms)fc = frecuencia de corte (hertz)f = frecuencia de operación (hertz)

En general, Zo es mayor que 377 Ὠ. De hecho, a la frecuencia de corte, Zo sevuelve infinita, y a una frecuencia igual a 2fc, el doble de la frecuencia de corte,Zo = 435 .

Balanceo de impedancia.En las guías de onda se usan líneas de acoplamiento reactivas paratransformación y balanceo (o compensación, o igualación) de impedancia

La fig. 41 muestra cómo se instalan iris (o diafragmas) inductivos y capacitivosen una guía de onda rectangular, para que se comporten como si fueransusceptancias en shunt, o en paralelo.

FIGURA 41 Balanceo de impedancia de una guía de onda: (a) iris inductivo; (b)iris capacitivo

OTROS TIPOS DE GUÍAS DE ONDAGuía de onda circularLas guías de onda rectangulares son, con mucho, las más comunes; sinembargo, en radar y en aplicaciones de microondas se usan guías de ondacirculares, cuando es necesario o hay ventajas al propagar ondaspolarizadas vertical y horizontalmente por la misma guía. La fig. 44 muestrados tramos de guía de onda circular, unidas por una junta rotativa.El comportamiento de las ondas electromagnéticas en las guías de ondacirculares es igual que en las rectangulares. Sin embargo, debido a la distintageometría, algunos de los cálculos se hacen en una forma un poco distinta.La longitud de onda de corte, para guías de onda circulares, es

en donde ʎo = longitud de onda de corte (metros por ciclo)r = radio interno de la guía de onda (metros)kr = solución de una ecuación con funciones de Bessel