• Home

  • Documents

  • Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro...
39
Definiciones: E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ R λ A λ D λ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ A λ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck E nλ = a 1 λ 5 (a 2 /λT) e - 1 Steffan Bolztman E = σ T 4 σ = 0,813 x 10 -10 cal/cm 2 min Wien λ mat T = cte = 0,282 cmºK a 1 a 2 ctes

Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck

Embed Size (px)

Citation preview

Page 1: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck

Definiciones:

E

dE

d = Eλ E = ∫ Eλ dλ

Rλ Aλ Dλ

Rλ + Aλ + Dλ = 1

Cuerpo negro Aλ = 1 para todo λ

Kirchoff EλAλ

= Enλ Enλ = f(λ,T)

Planck Enλ = a1 λ5

(a2/λT) e - 1

Steffan Bolztman

E = σ T4

σ = 0,813 x 10-10 cal/cm2min

Wien

λmatT = cte = 0,282 cmºK

a1

a2

ctes

Page 2: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck
Page 3: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck

EL SOLEL SOL

Page 4: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck
Page 5: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck
Page 6: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck
Page 7: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck

LA RADIACION EN LA RADIACION EN EL TOPE DE LA EL TOPE DE LA

ATMOSFERAATMOSFERA

Page 8: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck

AU = Austral Unit dn = day number

1AU = 1,496x108 km +- 500 km = 1 on 1 Jan

= T0 = 365 on 31 Dic

δ = Actul sun-earth distance on a (February has 28 days) particular day

Page 9: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck
Page 10: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck

ssh

= sen h

Is =Δq

sΔt

Ih=Δq

sh Δt

Δq

s Δt=

sen h

Ih= Is sen h

sh

s

h

Ih = Isr sen h = Isc Eo [ senφ senδ + cosφ cosδ cosτ ]

Page 11: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck
Page 12: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck
Page 13: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck

LA RADIACION DE LA RADIACION DE ONDA CORTAONDA CORTA

EN LA ATMOSFERAEN LA ATMOSFERA

Page 14: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck
Page 15: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck

JANUARY

JULY

Page 16: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck

El vector eléctrico causa un desplazamiento de los centros de carga + y – de la molécula forma un dipolo. La frecuencia de oscilación del vector eléctrico es impuesta al dipolo que actúa como una fuente electromagnética que reemite radiación en todas las direcciones.

Page 17: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck

dIλ/Iλ = - kλ dx Iλ = I0λ exp –kλ x

kλ ~ λ- 4

La atenuación es exponencial con el recorrido de la luz y es función de la longitud de onda λ. Para λ mas corta hay mayor atenuación y más difusión. Ello implica que las onda mas cortas (azul) se difunden mas y ello hace que veamos el cielo azul

Como consecuencia hay una reducción de la energía en la dirección de la propagación inicial que es proporcional a la radiación incidente

Page 18: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck

Ångstromg: fórmula de turbidez kλ = β λ – α

• β = depende de la densidad de las partículas = factor de turbidez

• α = depende del tamaño de las partículas en la atmósfera

• Cuando α = 0 hay independencia de λ. Se da con partículas muy grandes o mas bien en gotas de agua. Se trata de difusión blanca (nubes y nieblas).

Page 19: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck
Page 20: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck

Explicación de la gran influencia de la

turbidez

Invierno nuclear

Recordar volcanes

Page 21: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck

h65º MR = 1,1

30º MR = 2,0

15º MR ~ 5

Page 22: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck

RG = RDIR + RDIF

Page 23: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck

LA REFLEXION DE LA REFLEXION DE LA RADIACION LA RADIACION

SOLARSOLAR

Page 24: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck
Page 25: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck
Page 26: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck
Page 27: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck
Page 28: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck
Page 29: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck

LA RADIACION DE LA RADIACION DE ONDA LARGAONDA LARGA

Page 30: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck
Page 31: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck
Page 32: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck
Page 33: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck
Page 34: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck
Page 35: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck

BALANCE DE BALANCE DE RADIACIONRADIACION

Page 36: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck
Page 37: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck
Page 38: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck
Page 39: Definiciones : E dE d = E λ E = ∫ E λ dλ RλAλDλRλAλDλ R λ + A λ + D λ = 1 Cuerpo negro A λ = 1 para todo λ Kirchoff E λ AλAλ = E nλ E nλ = f(λ,T) Planck

Introduction to Integrated Photonic Devices...OTDM: Optical Time Division Multiplexing WDM: Wavelength Division Multiplexing λ λ λ λ Rajiv Ramaswami, “Optical Networks” 4 A

Introduction to Integrated Photonic Devices...OTDM: Optical Time Division Multiplexing WDM: Wavelength Division Multiplexing λ λ λ λ Rajiv Ramaswami, “Optical Networks” 4 A

Documents
Λ. Μαβίλης, Λήθη

Λ. Μαβίλης, Λήθη

Education
ραψωδία λ

ραψωδία λ

Education
Traductores EDT con ANTLR Animación de funcionamiento A E ; A E T E1 E1 + T E1 | - T E1| λ T F T1 T1 * F T1 | / F T1| λ F ( E ) | num | λ

Traductores EDT con ANTLR Animación de funcionamiento A E ; A E T E1 E1 + T E1 | - T E1| λ T F T1 T1 * F T1 | / F T1| λ F ( E ) | num | λ

Documents
The convergence of TD(λ) for general λ

The convergence of TD(λ) for general λ

Documents
λ= ⇒= =λ ⎛⎞ ⎜⎟− ⎝⎠ 22 n 22

λ= ⇒= =λ ⎛⎞ ⎜⎟− ⎝⎠ 22 n 22

Documents
ΤΕΣΤ Λ-Ο

ΤΕΣΤ Λ-Ο

Documents
LAMBDA PROJECT (λ)

LAMBDA PROJECT (λ)

Documents
Λ hypernuclear spectroscopic experiment via ( e,e’K + ) at JLab

Λ hypernuclear spectroscopic experiment via ( e,e’K + ) at JLab

Documents
Λ λ - Γραφοκινητικές Ασκήσεις-Α τάξη

Λ λ - Γραφοκινητικές Ασκήσεις-Α τάξη

Education
Structure of neutron-rich Λ hypernuclei E. Hiyama (RIKEN)

Structure of neutron-rich Λ hypernuclei E. Hiyama (RIKEN)

Documents
What’s New in Fiber? - BICSI - advancing the information ... · 62.5 micron 50 micron ~8 micron 125 micron ... Mux λ λ λ Demux λ 18. Why ... 2 3 https:

What’s New in Fiber? - BICSI - advancing the information ... · 62.5 micron 50 micron ~8 micron 125 micron ... Mux λ λ λ Demux λ 18. Why ... 2 3 https:

Documents
光の基本的な性質danjo.jps.or.jp/siryo/2010/lecture_natsugaku2010.pdf強め合うのはどんなとき？d sin A = nλ (n=0, 1,2,..) ラムダ 赤い光：λ長い 角度A大きい

光の基本的な性質danjo.jps.or.jp/siryo/2010/lecture_natsugaku2010.pdf強め合うのはどんなとき？d sin A = nλ (n=0, 1,2,..) ラムダ 赤い光：λ長い 角度A大きい

Documents
Las incantadas (ΜΟΥΣΙΚΟ ΣΧΟΛΕΙΟ ΚΑΤΕΡΙΝΗΣ 2015) - Λ. Μαγαλιού, Λ. Βασιλειάδης

Las incantadas (ΜΟΥΣΙΚΟ ΣΧΟΛΕΙΟ ΚΑΤΕΡΙΝΗΣ 2015) - Λ. Μαγαλιού, Λ. Βασιλειάδης

Education
λ peak =5,27 x 10 -7 nm λ peak T=b λ peak =5,8 x 10 -7 nm λ peak =6,4 x 10 -7 nm λ peak =7,2 x 10 -7 nm λ peak =8,3 x 10 -7 nm Radiazione del corpo nero

λ peak =5,27 x 10 -7 nm λ peak T=b λ peak =5,8 x 10 -7 nm λ peak =6,4 x 10 -7 nm λ peak =7,2 x 10 -7 nm λ peak =8,3 x 10 -7 nm Radiazione del corpo nero

Documents
Modeling IBD for Pairs of Relativescsg.sph.umich.edu/abecasis/class/666.17.pdfIBD IBD O IBD MZ IBD IBD O IBD MZ K K K K K λ λ λ λ λ zModel ignores contribution of other genes

Modeling IBD for Pairs of Relativescsg.sph.umich.edu/abecasis/class/666.17.pdfIBD IBD O IBD MZ IBD IBD O IBD MZ K K K K K λ λ λ λ λ zModel ignores contribution of other genes

Documents
εκπληκτικές γέφυρες λ

εκπληκτικές γέφυρες λ

Documents
ΤΟ ΓΡΑΜΜΑ Λ, λ - ΦΥΛΛΑ ΕΡΓΑΣΙΑΣ

ΤΟ ΓΡΑΜΜΑ Λ, λ - ΦΥΛΛΑ ΕΡΓΑΣΙΑΣ

Documents
Λ b Λ⁰+γbenasque.org/2016tae/talks_contr/1417_Brossa.pdfUB Arnau Brossa Λ⁰b →Λ⁰+γ→π⁻+p⁺ Decay Scheme: Penguin diagram: - Electromagnetic penguin process b→sγ

Λ b Λ⁰+γbenasque.org/2016tae/talks_contr/1417_Brossa.pdfUB Arnau Brossa Λ⁰b →Λ⁰+γ→π⁻+p⁺ Decay Scheme: Penguin diagram: - Electromagnetic penguin process b→sγ

Documents
ε λ λ α δ α ρ α

ε λ λ α δ α ρ α

Documents
Birth Death Processes - GUCeee.guc.edu.eg/Courses/Networks/NETW709 Performance Modeling/Lectures... · Birth Death Processes Ashour 0 λ 0 1 λ 1 2 λ 2 k-1 λ k−1 k λ k K+1 λ+1

Birth Death Processes - GUCeee.guc.edu.eg/Courses/Networks/NETW709 Performance Modeling/Lectures... · Birth Death Processes Ashour 0 λ 0 1 λ 1 2 λ 2 k-1 λ k−1 k λ k K+1 λ+1

Documents
Energia e Ambiente - fenix.tecnico.ulisboa.pt · População mundial [10 9 ... I0e(λn) 20 λ=0.014 1500 1700 0.5 0.7 1800 1.0 1.6 1900 6.0 2000 2100 λ=0.0015 λ ... o emergir da

Energia e Ambiente - fenix.tecnico.ulisboa.pt · População mundial [10 9 ... I0e(λn) 20 λ=0.014 1500 1700 0.5 0.7 1800 1.0 1.6 1900 6.0 2000 2100 λ=0.0015 λ ... o emergir da

Documents
KLASIFIKACIJA SKLOPOVA ZGLOBNIH ŠTAPOVA - grad.hr · 1. λ ( + ) = λ + λ (distributivnost s obzirom na zbrajanje vektora) 2. ( λ + 𝜓 ) = λ + 𝜓 (distributivnost s obzirom

KLASIFIKACIJA SKLOPOVA ZGLOBNIH ŠTAPOVA - grad.hr · 1. λ ( + ) = λ + λ (distributivnost s obzirom na zbrajanje vektora) 2. ( λ + 𝜓 ) = λ + 𝜓 (distributivnost s obzirom

Documents
VORLESUNGSBEIL AGE ZUR M ATHEM ATI K FÜR ÖKONOMEN · Die Menge der Punkte { λ a nλ∈ℝ } stellt für einen Vektor a∈ℝ eine Gerade im

VORLESUNGSBEIL AGE ZUR M ATHEM ATI K FÜR ÖKONOMEN · Die Menge der Punkte { λ a nλ∈ℝ } stellt für einen Vektor a∈ℝ eine Gerade im

Documents
Síntese e Estudo de Flavílios com Novas …Síntese e Estudo de Flavílios com Novas Funcionalidades Φ 1H RMN ν I0 J λ em λ ex λ irr λ max NOESY rf T T amb U.V.-Vis ActOEt

Síntese e Estudo de Flavílios com Novas …Síntese e Estudo de Flavílios com Novas Funcionalidades Φ 1H RMN ν I0 J λ em λ ex λ irr λ max NOESY rf T T amb U.V.-Vis ActOEt

Documents
영상부호화이론multinet.ivyro.net/recruit/lecture/1-5/chapter-4.pdf · y E y y E xx λ λ λ Φ Φ ΦR Φ R XΦ k =λ kΦ k , 0 ≤k ≤N −1 [ ] t R x =E xx t t N * * A =[Φ

영상부호화이론multinet.ivyro.net/recruit/lecture/1-5/chapter-4.pdf · y E y y E xx λ λ λ Φ Φ ΦR Φ R XΦ k =λ kΦ k , 0 ≤k ≤N −1 [ ] t R x =E xx t t N * * A =[Φ

Documents
Polystyrène extrudé de nouvelle génération...RAVATHERM XPS RAVATHERM XPS Plus Lambda λW/m.K λ = 0,033 λ = 0,034 λ = 0,035 Lambda λW/m.K λ = 0,029 Réaction au feu E Réaction

Polystyrène extrudé de nouvelle génération...RAVATHERM XPS RAVATHERM XPS Plus Lambda λW/m.K λ = 0,033 λ = 0,034 λ = 0,035 Lambda λW/m.K λ = 0,029 Réaction au feu E Réaction

Documents
Part III. Random coding; Coding theorems - eng.umd.eduabarg/626-2009/626-PartIII.pdf · 2. λ-(1-λ) log. 2 (1-λ) 0≤λ≤1 2-n h(λ) =λ. nλ (1-λ) n(1-λ) Note that . Asymptotics

Part III. Random coding; Coding theorems - eng.umd.eduabarg/626-2009/626-PartIII.pdf · 2. λ-(1-λ) log. 2 (1-λ) 0≤λ≤1 2-n h(λ) =λ. nλ (1-λ) n(1-λ) Note that . Asymptotics

Documents
HES-HKS analysis meeting Toshi Gogami 5Mar2014. Contents Cross section & Λ binding energy 12 C(e,e’K + ) 12 Λ B 10 B(e,e’K + ) 10 Λ Be 7 Li(e,e’K +

HES-HKS analysis meeting Toshi Gogami 5Mar2014. Contents Cross section & Λ binding energy 12 C(e,e’K + ) 12 Λ B 10 B(e,e’K + ) 10 Λ Be 7 Li(e,e’K +

Documents
Structure of light Λ hypernuclei by ( e,e’K + ) reaction

Structure of light Λ hypernuclei by ( e,e’K + ) reaction

Documents