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8/17/2019 Ec Clapeiron
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8/17/2019 Ec Clapeiron
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Para encontrar la ecuación diferencial de Clapeiron se puede hacer por dos caminosque convergen en el mismo punto, cualquiera de los dos es válidos:
●Partiendo de la proyección PT●
Partiendo de la proyección PV (mucho más sencillo pero que se expone al final
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!l o"#etivo es encontrar la ecuación diferencial de las curvas de la proyección de la superficiePVT en el plano V$% m&,(plano PT'
a pendiente de las l)neas en cada punto de
estas' es el
limT % K P T T − P T
T = limT % K
P
T
!s decir cuando la cuerda (a*ul tiende a latangente'+hora "ien -u. significa esto en la
proyección PV/
T
P
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T
P
Obsérvese que cuanto menor es la diferencia de temperatura se estrecha la diferenciade presión, en el diagrama PT, y menor es la diferencia de volúmenes en el diagrama Pv.así que cuando T! " # entonces
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d T
d P
0"s.rvese que cuando las diferencias de presión y volumen son ya infinitesimales, lasdiferencias de vol1menes en la *ona de 2V se confunden, as) se puede calcular eltra"a#o del ciclo de cam"io de fase (en este caso se ilustra en la *ona de transiciónliquido 3 vapor pero es generali*a"le a otras en donde se confunden los vol1menes
inicial y final
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!l tra"a#o infinitesimal es siendo el calor latente para el cam"io de fase ' 4ado que el punto donde se desea calcular la pendiente su temperatura es
constate en el cam"io de fase para la presión P del punto dado, la variación de energ)a interna es
d T
d P
v i v f
W =v f −v idP
$
Q=S dT
dU =% J ⇒Q=S dT =
v
f
−vi
dP =W ⇒ S
v f −v i =
dP
dT
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4ado que el calor latente del cam"io de fase se de"erá corresponder con el cam"io de entrop)ade la forma para la temperatura del punto considerado:
d T
d P
v i v f
$
L= S
T dP
dT =
L
T v f −v i %cuación diferencial de &lapeiron
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Integración de la ecuación de Clapeiron
v f ≫vi L%
⇒ dP dT %
Vapori*ación o su"limación
v f ≃v i⇒ dP
dT ∞
5usión
dP
dT =
L
T v f −v i
v f ≃v i⇒ dP
dT ∞
5usión
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Integración de la ecuación de Clapeiron
v f ≫vi⇒ v f −v i≃v f =v
Pv=nRT ⇒ v=nRT
P
⇒dP
dT =
L
T v=
LP
T nRT
!n la vapori*ación (y su"limación le#os de la temperatura cr)tica
dP
dT =
L
T v f −v i
6ntegrando por partes:
dP
dT =
LP
T nRT ⇒∫ P
7
P 8 dP
P =
L
nR∫v
7
v8 dT
T 8
ln P
8
P 7=−
L
nR 7T 8− 7
T 7
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!l ciclo REVERSIBLE del diagrama PV del que se ha"lo más atrás es un cilco de carnot puetoque se puede considerar que está constituido por dos procesos isotermos y dos adia"áticos 9urendimiento es
d T
d P
v iv f
$d T d T
d T
=W
L
=T dT −T
T dT =
dT
T
Traba'o
&alor latente a
aportar para elcambio de fase
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d T
d P
v iv f
$d T
d T
d T
W
L =
dT
T =
dP v f −v i L
⇒dP
dT =
L
T v f −v i (u integración se presento anteriormente