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荷電パイ中間子崩壊を用いた 重いニュートリノの探索
岡山大学 伊藤慎太郎
2
目次• π+の物理とPIENU実験 • Massive neutrinoについて • 測定方法 • Massive neutrino探索
- π+→e+νe - π+→µ+νµ
• まとめと今後
π の崩壊• π の崩壊分岐比の比Rπは標準理論(V-A理論)では
- 標準理論ではg = g : 電子・ミューオン普遍性 - 電子とミューオンの質量比の2乗で抑制 : ヘリシティ抑制
• Radiative correctionを加えると、
➡ 高精度で計算されている (精度0.02%)。 ➡ 新物理が存在すると、普遍性が破れ、 Rπが標準理論からずれる。
+W
u
d
+π
+l
lν
V. Cirigliano and I. Rosell, JHEP 0710, 005 (2007)
+
+
3
e µ
4
PIENU実験• PIENU実験がカナダのTRIUMFで行われた。
- Rπの精密測定: 普遍性の検証。目標は<0.1%の精度。 Rπ=[1.2344±0.0023(統計)±0.0019(系統)]x10-4 (実験) Rπ=(1.2352±0.0002)x10-4 (標準理論) ✓ 約10%の統計量で、世界最高精度(0.24%)を達成。 ✓ (残念ながら?)標準理論に誤差の範囲で無矛盾。
✓ 現在、残りのデータを解析中(もう少し時間がかかりそう)。 ✓ 詳しくは去年のスライドを。
- 重いニュートリノ(Massive neutrino)の探索 ➡ 今日はこの話をします。
A. Aguilar-Arevalo et al, Phys. Rev. Lett. 115 071801, (2015)
exp
SM
5
Massive Neutrino探索• もし、massive neutrino(ステライルニュートリノ等)が存在すれば 1.Rπが標準理論からずれる。 - Rπの測定から求める。 -より高い感度で直接massive neutrinoを探索するには、、、
2.Extra peakが見えるはず。 なぜなら、π+→e+νe, π+→µ+νµ は二体崩壊だから。 (ニュートリノの質量が0だとすると) - π+→e+νe Te=69.3 MeV - π+→µ+νµ Tµ=4.12 MeV - massive neutrinoがあると、Te,µが小さくなる。
➡ 陽電子、ミューオンのエネルギーを 精密に測定すれば見える(かも)!!
➡ PIENUのパイオンデータを 使って解析!! 69.3 MeV
• ステライルニュートリノとは、、、 - 質量が0ではない、重力とのみ相互作用する未発見粒子。 - ニュートリノの質量の起源、バリオン数の非対称の謎 をとく鍵になりうる。
- Dark matterの候補とも。 • 3世代のニュートリノに新たな世代を加える。
• ニュートリノは混合していると考えるので、k世代足すと
• 通常のπ+→e+νeとπ+→e+νiの分岐比は、Uliを用いて、
• 例: νMSM (k=3)6T.Asaka et al, JHEP 1104 11 (2011)
π+→e+νe とステライルニュートリノ
(新たにk世代加えた場合)
陽電子(もしくはミューオン)、パイオン、 ニュートリノの質量で表すことができる
測定方法
Calorimeter
π+
μ+
e+ e+
Ee:0.5~52.8 MeV Ee:69.8 MeV
Target
崩壊した陽電子のエネルギー (MC)
π+→µ+→e+ π+→e+νe
7
• π+ビームをターゲットに止めて 崩壊させる。
• Tµ=4.12 MeVなので、ミューオン もターゲット内に止まる(~1mm)。
• 放出された陽電子をカロリメータ で測定する。 - π+→e+νeはTe=69.3 MeV - µ+→e+νeνµはTe=0~52.3 MeV (π+→µ+→e+ chain)
ターゲットとカロリメータの エネルギー情報より、extra peak を探索する。
Te=69.3 MeVTe=0~52.3 MeV
Tµ=4.12 MeV
PIENU検出器
NaI(Tl)
CsI Rings
10 cmV3
V3
V2
V2WC3 T2
WC1/2V1
V1
NaI enclosure
π+ BeamT1B3
B1
B2S2S1 S3
π+
µ+
e+:69.8 MeV
e+:0.5~52.8 MeV
Z
X
WC:ワイヤーチェンバー S:シリコンストリップ B1,B2,Tg,T1,T2: プラスチックシンチレータ 2009~2012年にデータ収集。
48 cm
48 cm
A. A. Aguilar-Arevalo et al, Nucl. Instrum. Meth. A 791, 38, (2015)8
巨大NaI(Tl)で 陽電子を測定。
電磁シャワー漏れを 減らすため、環状の CsIでNaIを囲む。
ターゲット(B3)は 500 MHz FADC で波形を記録
9
π+→e+νχの探索• 支配的なπ+→µ+→e+をカットする(e.g. ターゲット)。 • カット後のスペクトルをフィットする。 [π+→e+νeテール]+[除ききれなかったπ+→µ+→e+]+[Extra peak]
• 60 MeV/c2 < mν < 130 MeV/c2の領域を探索。 • 残念ながら、優位なピークは見えていない。。。
➡ フィット結果をもとに、上限値を求める(90% C.L.).
[MeV]NaI+CsIE0 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100
Cou
nts
1
10
210
310
410
510
Time 0.9916Energy loss 0.2947
Kink 0.1542
S3 0.1457
Pulse fit 0.1441
ターゲット中のエネルギー
π+→µ+→e+
π+→e+νe
カット後の陽電子のエネルギースペクトラム
90% C.L.(Confidence Level)について
10
• 例えばフィットの結果、事象数が-0.50±1.00だったら、 中心値が-0.50、sigmaが1.00の正規分布F(x)を考える
• 事象数なので、負の数はあり得ない。>0の領域を使用する。
• この式が90%になるaが 90% C.L. (上限値)になる。 ➡ Bayesian method。
-5 -4 -3 -2 -1 0 1 2 3 4 50
0.2
0.4
0.6
0.8
1 90% 10%
a0
F(x)
11
)2Neutrino mass (MeV/c50 60 70 80 90 100 110 120 130
2 |ei
|U
-810
-710
過去のTRIUMF実験 PIENU
M. Aoki et al, Phys.Rev.D 84 052002 (2011)
Massive Neutrinoへの感度
S. Ito et al, Hyperfine Interact (2017) 238: 1
通常のπ+→e+νeに対して、どのくらい π+→e+νiがあるか(混ざっているか)
12
)2Neutrino mass (MeV/c50 60 70 80 90 100 110 120 130
2 |ei
|U
-810
-710PIENU
期待される最終結果
Massive Neutrinoへの感度
現在、系統誤差の最終確認中。 間も無くpublish予定。
過去のTRIUMF実験
13
• ターゲット中のπ+→µ+→e+の波形は500 MHz Flash-ADCで 記録されている。⇨ µ+の波形を見ることで、探索する。
• π+、e+の波形がµ+の波形に影響しない時間領域を設定。 • Tµ=4.12 MeVよりも低い波形があれば、それは massive neutrinoによるもの(のはず)!!
π+→µ+νχの探索
π+ µ+e+
π+
µ+
e+
+80 ns0 ns +150 ns >200 ns
EnergyMuonQ5Entries 987447Mean 4.101RMS 0.1599
[MeV]µT1 1.5 2 2.5 3 3.5 4 4.5
Cou
nts
1
10
210
310
410
510
EnergyMuonQ5Entries 987447Mean 4.101RMS 0.1599
14
Very Preliminary Result• 今回は全統計量の約10%の統計を用いた。
➡ まずはカットなどの解析手法の確立する。 • 0 MeV/c2 < mν < 30 MeV/c2の探索が可能。 • 過去の実験(R. Abela et al. at SIN, Phys. Lett. 105B. 236, 1981)と比べ、バックグラウンドを減らすことに成功。
• π+→e+νχ同様にフィットを行い、Uµiの上限値を求める。 ➡大幅な改善が期待される。
Preliminary過去の実験
15
まとめと今後• Rπを高精度で測定することを目指したPIENU実験がカナダの TRIUMFで行われた。
• π+のデータはステライルニュートリノなどの重いニュートリノ に感度がある。
• π+→e+νχとπ+→µ+νχの両方を探索。 - π+→e+νχは間も無くpublish。 - π+→µ+νχも順調に進んでいる。(今年度中にpublish?)
• Rπはもう少し。<0.1%の精度へ。
Back Up
16
A Previous Experiment at TRIUMF• Previous experiment at TRIUMF in 1980’s
R=[1.2265±0.0034(stat)±0.0044(syst)]×10-4 • Week points
- Small acceptance (~2%) ✓ Many beam positron contamination. ✓ Low statistics. ✓ Larger acceptance correction (later).
- Larger error on low-energy tail. ✓ Unsuppressed πDIF events. ✓ Low statistics.
- Bad time fit ✓ BG were not precisely estimated well.
17
πDIF:~20% ➡The PIENU experiment was designed with taking into account these weak points.
Suppression of π+→µ+→e+• π+→µ+→e+ events could be suppressed
using target and trackers. - µ+ had a kinetic energy of 4.1 MeV. - πDIF events had larger angle than
πDAR in the target. ➡ There was no tracker
in the previous experiment.
18[MeV]totE14 15 16 17 18 19 20 21 22 23
Cou
nts
410
510
610
ei+eA+/
+eA+µA+/
]oAngle[0 10 20 30 40 50
Nor
mal
ized
Cou
nts
0
0.01
0.02
0.03
0.04
0.05 >52 MeV)e(Eei+eA+/
52 MeV))e(E+eA+µA+/
Energy in S3_X[MeV]0 0.2 0.4 0.6 0.8 1 1.2 1.4 1.6
Ener
gy in
S3_
Y[M
eV]
0
0.2
0.4
0.6
0.8
1
1.2
1.4
1.6
1
10
210
310
2r6-20 -10 0 10 20 30
[MeV
]to
tE
14
15
16
17
18
19
20
21
22
23
1
10
210
310
410
510
π+→e+νe
π+→µ+→e+
WC1 WC2
µ+π+
e+
B1
B2S1 S2 B3
πDAR
πDIF
[MeV]NaI+CsIE0 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100
Cou
nts
1
10
210
310
410
510
Time 0.9916Energy loss 0.2947
Kink 0.1542
S3 0.1457
Pulse fit 0.1441
19
• バックグラウンドB: π→µ→e + BG (主にµ-BG) ➡ 波形を見ることで除ける。
• バックグラウンドC: π→µνγ ➡ 除けない
π+→µ+νχの探索
π+
µ+
e+
π+µ 1つの波形に見える
バックグラウンド
Upper Limits on π+→µ+νχ
20
測定原理
ei+eA+/
:~26 ns/o:69.8 MeVeE
+eA+µA+/:~4.1 MeVµT
sµ:~2.2 µo
:0.5~52.8 MeVeE
+/
+µ
Target
+e+eCalorimeter
π+→µ+→e+ NPIMU/(τµ-τπ)×(e-t/τ -e-t/τ ) π+→e+νe (NPIE/τπ)e-t/τ
Rπ=NPIE/NPIMU×(1+ε)π+→e+νe 低エネルギーテール
π+→µ+→e+ π+→e+νe
補正前の比 Rπraw 補正テール補正等
21
πµ
Measured Branching Fractions
22
The Pion Decay in the SM• Pion was discovered by π+→µ+νµ decay.
• Why don’t we see π+→e+νe decay? ➡ Weak interaction: V-A theory - Selects left-handed massless particle or right-handed massless anti-particle : neutrino is (assumed to be) massless particle.
- If positron is massless, positron should be right-handed. ➡Actually not massless particle, so π+→e+νe decay is allowed.
- But muon has ~200 times larger mass than positron ➡π+→e+νe is disfavored: helicity suppression.
23
→e+νeνµ
+/
ei +e
Angular momentum (ΔL=0)
Spin=0 e+, µ+ νe, νµ
V-A theory
24
)-410× (expπR
1.14 1.16 1.18 1.2 1.22 1.24 1.26 1.28 1.3
Year
1960
1970
1980
1990
2000
2010
2020Expected by the PIENU Experiment
CzapekBritton
Bryman
DiCapuaAnderson
π → e ν崩壊分岐比の測定の歴史
Experiment:SM prediction:
理論値に比べて、実験の精度が悪い。 PIENU実験(TRIUMF):0.1%よりも高い精度でR を測定
Theoretical region
Average
+ +e
π
R の精密測定のモチベーション• 新物理が存在すると、 電子・ミューオン普遍性が破れる。
• π による測定は他の実験と比べると精度が高い。 ➡ π は最も軽い中間子。
- きれいなパイオンビーム。 - 崩壊過程も少ない。
➡ 過去の実験は20年以上前: PIENU実験で<0.1%を目指す!!
⇨系統誤差が抑えられる。
π
25
1.0021±0.0016
普遍性検証実験の結果
+
+
R の精密測定のモチベーション• 特に、擬スカラー作用に感度がある。 • 一般には、1/Λ だが、V-A currentと 擬スカラー作用が干渉して
➡ 0.1%の精度で1000 TeVの擬スカラーのエネルギースケール • 擬スカラーの例
- R-Parity violation SUSY - Leptoquark. - Charged Higgs.
• その他: Massive neutrino
π
26
C.Campbell and D. Maybury, Nucl.Phys.B 709, 419 (2005) D. Bryman et al., Ann. Rev.
Nucl. Part. Sci. 61 331 (2011)
M. J. Ramsey-Musolf et al., Phys. Rev. D76, 095017, (2007)
D. Bryman et al., Ann. Rev. Nucl. Part. Sci. 61 331 (2011)
O. Shanker, Nucl. Phys. B, 204(3), 375-386 (1982)
4+W
u
d
+π
+l
lν
1/Λ2
The TRIUMF Beam Line for the PIENU
• TRIUMF M13 beam line. • To increase the detector acceptance, the beam line was updated.
- Added one more bending magnet→<1/10 of beam positron. - The detector was located at the exit→×10 larger acceptance.
27
Detector
Nucl. Instrum. Methods., A 609 102 (2009)
✓Beam rate:70 kHz ✓Beam momentum: 75±1 MeV/c ✓π : µ : e = 84 : 14 : 2
500 MeV proton.
Beryllium production target
28
NaI 1 CsI crystal
Scint + Si Strip WC3
Detector
π+
The PIENU Detector
29
π+ beam
Move the detector assembly during beam time. A. Sher (TRIUMF)
Event Selection Cuts• Beam tracking in WC1 and WC2 • Energy in B1 and B2 • Single hit requirement in
B1, B2, T1, and T2. • Radius cut at WC3, decay positron was
reconstructed by S3 and WC3.
30
Energy in B1[MeV]1 2 3 4 5 6
Cou
nts
0
10
20
30
40
50
610×
+e
+µ +π
Energy in B2[MeV]0.5 1 1.5 2 2.5 3 3.5
Cou
nts
0
10
20
30
40
50
60
70610×
+e+µ
+π
WC1_X[mm]-30 -20 -10 0 10 20 30
WC1_Y[mm]
-20
-10
0
10
20
30
310
410
510
610
710
810
WC2_X[mm]-30 -20 -10 0 10 20 30
WC2_Y[mm]
-20
-10
0
10
20
30
210
310
410
510
610
710
Radius at WC3R[mm]0 20 40 60 80 100
Cou
nts
0
1000
2000
3000
4000
5000
6000
7000310×
Pion tracking at WC1 Energy in B1 Reconstructed radius for e+ at WC3
NaI(Tl)
CsI Rings
10 cmV3
V3
V2
V2WC3 T2
WC1/2V1
V1
NaI enclosure
π+ BeamT1B3
B1
B2S2S1 S3
π+
µ+
e+:69.8 MeV
e+:0.5~52.8 MeV
時間スペクトラム解析
• データセット: 2010年11月 • 約4×105 π+→e+νeイベント • 両時間スペクトラムを同時にフィット
π+→e+νeπ+→µ+→e+
R =(1.1972±0.0022±0.0005)×10-4 raw
π
52 MeV
31
(統計誤差) (系統誤差)
低エネルギーテール
➡テール補正等を加える。
テール補正• 低エネルギーπ+→e+νeテールの補正:最も支配的 • Photo-nuclear effectによりMCでテールがうまく再現できない。
➡ 実験データを用いた評価が必要。 - 実際のパイオンデータを使用。π+→µ+→e+を抑制。 - 単色の陽電子ビームを用いた特別データ。実験的にテールを得る。
テール量:N<52 MeV/Nall=(3.07±0.12)%
[MeV]NaI+CsIE0 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100
Cou
nts
1
10
210
310
410
510
Time 0.9916Energy loss 0.2947
Kink 0.1542
S3 0.1457
Pulse fit 0.1441
Low energy tail
Photo nuclear effect NIMA,621,188-191 (2010)
32
Photo-Nuclear Effect• Using 70 MeV positron beam to
understand low energy tail empirically. • There are additional bumps below peak.
➡ Photo-nuclear effect. - γ was absorbed by iodine. - Neutrons were emitted. - Binding energy ~8 MeV. - This process was confirmed by MC. ➡ First observation.
• However, not completely reproduced. • Photo-nuclear effect was also present
when measuring π+→e+νe. ➡Need empirical estimation.
33
e+WC1
WC2 WC3
V2
V3
CsI Rings
NaI (Tl)Calorimet
er axisBeam axis
CsI Rings
T2
θ
Deposited Energy (MeV)40 45 50 55 60 65 70
Cou
nts
−510
−410
−310
−210
−110
Deposited Energy (MeV)40 45 50 55 60 65 70
Cou
nts
−510
−410
−310
−210
−110 Data
MC(EM)
MC
議論 -電子・ミューオン普遍性-
34e/gµg
0.9860.988 0.99 0.9920.9940.9960.998 1 1.0021.0041.0061.008-1
0
1
2
3
4
5
6
7
PIENU(2010)
PIENU(Preliminary)
PIENU’s goal
τ→e/τ→µ
K→e/K→µK→πe/K→πµ
W→e/W→µ
世界最高精度!!!