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Ejercicio resueltoSuponga la siguiente ecuación diferencial de primer orden que representa el comportamiento de un circuito RC como el de la figura.
)()()(' txtyty
Donde =RC, x(t) es la tensión aplicada e y(t) es la tensión en el capacitor.
Encuentre la respuesta total del sistema si la entrada es un escalón de amplitud 3 Volt y además y(0)=1 Volt. Señale la respuesta en régimen permanente y la transitoria. ¿De qué depende cada una de ellas?¿Cuál es la solución particular y cuál la homogénea?
SOLUCIÓN1) Utilizando el método del operador anulador se encuentra directamente la solución total de la ecuación diferencial. Las desventajas de este método residen en que se aumenta el orden de ecuación y en que no se pude discriminar la respuesta libre de la forzada. La ventaja es que no se propone forma para la particular, en su lugar debe encontrarse el operador anulador.Por otro lado no es un método que se pueda utilizar en funciones causales, entonces supondremos que la entrada es una constante en lugar de ser un escalón y en este caso,el operador anulador es sencillamente D. Aplicando el mismo a la ecuación, ésta queda:
Como la ecuación que nos ocupa es ahora de segundo orden es necesaria otra condición inicial, la cual se obtiene a partir de la ecuación diferencial original:
213
)0('
3)0(1)0('.)0()0('
y
xyyy
Por otro lado, las raíces características de la nueva ecuación son: /1y0 rr . Entonces la solución tendrá la forma:
/21 .)( teccty
Luego, por el método de los coeficientes indeterminados se obtienen los valores de c1=3y c2= -2. Entonces la solución de la ecuación diferencial original con las condiciones iniciales dadas, es:
/.23)( tety
0)(')('' tyty
0 2 4 6 8 10-3
-2
-1
0
1
2
3
4
t [s]
Tau=1
Si, como se dijo al principio, la entrada comienza en t=0 (entrada causal), es válido suponer, entonces, que la salida también comienza en t=0 (salida causal), como se observa en el siguiente gráfico:
-2 0 2 4 6 8 10-1
0
1
2
3
4
Salida total (causal)Tau=1
t [s]
2) Otra forma de obtener la solución total de esta ecuación es sumando la solución homogénea, es decir, aquella que es solución de la ecuación homogénea, y la solución particular ó solución en régimen permanente.La forma de la solución homogénea depende de las raíces de la ecuación característica (una sola raíz en este caso r = -1/). Entonces tendremos:
/1)( t
h ecty
La solución en régimen permanente tendrá la misma forma que la entrada, ya que es lo que queda cundo todos los transitorios se han extinguido y el sistema “sigue” a la fuente de excitación. Entonces:
2)( cty p
Observe que al resolver por este método estamos suponiendo señales no causales.Como esta última ecuación es solución de nuestro sistema, podemos obtener c2
reemplazando yp(t) en la ecuación diferencial:
3
3)(0.)()('
2
2
c
txctyty pp
Con este resultado y la condición inicial, otra vez por el método de los coeficientes indeterminados, hallamos la respuesta total y luego suponemos que se trata de señales causales:
/1.3)( tecty
213)0( 11 ccy
)().23()( / tuety t
0 2 4 6 8 10-3
-2
-1
0
1
2
3
4
t [s]
Descomposición de la respuesta en homogénea y particularTau=1
yhypy total
3) Una tercera forma de encontrar la solución total no sólo permite separar la respuesta transitoria de la respuesta en régimen permanente, sino que también nos muestra cuál es la respuesta provocada por la fuente con condiciones iniciales nulas, es decir, la solución forzada, yf(t), y la respuesta debida únicamente a las condiciones iniciales o solución libre, yl(t). En este caso las condiciones iniciales se aplican sólo a la respuesta homogénea.Este método también sirve, en principio, sólo para señales no causales. Se comienza proponiendo una solución particular que verifique la ecuación diferencial original. Entonces proponemos como solución forzada una de la forma:
/21 .)( t
f eccty
Luego analizo si verifica la ecuación diferencial:
33.)..(
)()()('.
1/
21/2
ceccec
txtyty
tt
ff
La otra constante se obtiene utilizando la condición inicial que, de acuerdo a la definición de solución forzada, deben ser nulas. Por lo tanto:
303)0(
.3)(
22
/2
ccy
ecty
f
tf
/.33)( tf ety
La solución debida a las condiciones iniciales es:
/3)( t
l ecty
Entonces, aplicando la condición inicial dada en el problema obtenemos:
/)( tl ety
Luego, la respuesta total es la suma de las calculadas anteriormente, que al considerarse una estrada causal es:
)()..23()( / tuety t
4) Por último, podemos hallar la respuesta total separada en libre y forzada, tal como en el método anterior, utilizando la convolución, como se verá más adelante en el curso. Esta forma de hallar la salida del sistema sí es válida para señales causales y utiliza la denominada respuesta al impulso del sistema, que en este caso es:
)(1
)( / tueth t
.
Esta función, convolucionada con la función de entrada, nos da la respuesta debida únicamente a la fuente.
)().1.(3.33..1
)( /0
/
0
/ tueedety ttt
f
La solución libre se encuentra de la misma manera que con el procedimiento empleado en 3).No todo el transitorio que aparece en la respuesta total se relaciona con las condiciones iniciales, en la respuesta transitoria también hay una componente debida a la entrada.Esto puede verse al observar la respuesta forzada, donde aparece un término transitorio.
Por supuesto, la respuesta total es la misma que con los métodos anteriores:
)().23()()()( / tuetytyty tfl
0 2 4 6 8 10-1
0
1
2
3
4
Descomposición de la respuesta en libre y forzadaTau=1
t [s]
ylyfy total
Ejercicios Resueltos
T.P. Nº 2: Sistemas Lineales
Ejercicio 20
a) Hallar la ecuación diferencial. Dibujar el diagrama en bloques.
x(t): Tensión de excitación. y(t): Tensión en el capacitor.
i(t): Corriente en la malla.
Suma de tensiones igual a cero: ( ) ( ) ( ) 0=−− tytRitx
Reordenando: ( ) ( ) ( )tytRitx += , con ( ) ( )∫∞−
=
t
dttiC
ty1
Conviene hacer uso del operador D, recordando que ( )
( )tDfdt
tdf= y ( )
( )∫ =
D
tfdttf ,
Entonces podemos escribir ( ) ( )∫∞−
==
t
CD
tidtti
Cty
)(1 y ( ) ( )tCDyti = .
Reemplazando 2 en 1: ( ) ( ) ( )tytRCDytx += ,
Teniendo en cuenta que R=2.103 y C=1.10-3, entonces RC=2 y la ecuación queda:
Para hacer un diagrama en bloques, lo usual es despejar en la ecuación diferencial la derivada de mayor orden de la salida, aunque puede haber otras opciones. En este caso, la derivada de mayor orden es y’(t):
( )( ) ( )
2'
tytxty
−= .
Luego se arma un sumador, donde la salida es y’(t) y todo lo que está en el otro miembro de la ecuación diferencial se pone como entradas:
Lo único que falta es integrar y’(t) para obtener y(t), con lo que el diagrama completo queda:
R
C x(t) x(t) i(t)
+
+ +
-
- -
( )tx2
1
+
( )ty2
1
( )ty '
-
+ , que se grafica +
( )ty '
-
+
1/2
1/2 ( )tx
( )ty
1
2
( ) ( ) ( )tytytx += '2 Ecuación diferencial
+ ( )ty '
-
+
1/2
1/2 ( )tx
∫ dt... ( )ty
También podríamos haber graficado:
b) Hallar la respuesta al impulso.
Recuerde que el método para calcular la respuesta al impulso requiere que el coeficiente de la derivada de mayor orden del lado de la salida en la ecuación diferencial tenga coeficiente 1, es decir, an=1. Cuando esto no ocurre es necesario dividir toda la ecuación diferencial por an. Además, el método no permite que sobre x(t) haya operadores aplicados, es decir, B(D)=1. Cuando no es así, se encuentra la respuesta al impulso de un sistema que
cumple este requisito y la llamamos ( )th . Luego hacemos ( ) ( )thDBth ˆ)(= para encontrar la respuesta al impulso buscada. En nuestro caso an=2, por lo tanto debemos dividir nuestra ecuación diferencial por 2. Queda:
( )( )
( )2
'2
tyty
tx+= ,
y ahora vemos que B(D)=1/2, por lo tanto encontraremos una ( )th y luego ( ) ( )thth ˆ2
1= .
( )th es la respuesta al impulso del sistema ( ) ( )( )2
'ty
tytx += .
Solución: Buscamos las raíces de la ecuación característica:
2
10
2
1−=⇒=+ rr y ( ) ( )tuecth s
t 2/1
ˆ −=
Como es un sistema de primer orden se necesita sólo una condición inicial, dada por
( ) 110ˆ 1 =⇒= ch y
( ) ( )tueth st 2/ˆ −= .
Luego,
c) Hallar la solución forzada cuando la entrada es una función x(t) como la de la figura y el sistema está en reposo (condiciones iniciales nulas).
x(t) 10
3
1 2 t
( )ty '
+ -
+ ( )tx
∫ dt... ( )ty
1/2
( ) ( ) ( )tuethth st 2/
2
1ˆ2
1 −==
La salida debida a una entrada con condiciones iniciales nulas es la denominada SOLUCIÓN FORZADA, y se calcula haciendo la convolución entre la entrada y la respuesta al impulso. Como sabemos, la convolución es una operación conmutativa y, por lo tanto podemos elegir qué función vamos a invertir en el eje del tiempo. En este caso, haremos los cálculos invirtiendo x(t), pero se sugiere hacerlo también invirtiendo h(t) y comparar la dificultad de uno y otro cálculo.
( ) ( )
−<≤−
<≤−
=−
<≤
<≤
=
τ
τ
τ
τ
otros0
123
110
y
otros0
212
1010
tt
tt
tx
t
t
t
tx
Recordar que en la convolución t es un parámetro móvil, que viene “viajando” desde
∞− hasta ∞+ , pero la integración es en la variable τ.
( ) ( ) ( ) 00 ∫∞
∞−
=−=< τττ dtxhtyt
( )
( )2/
0
2/
0
2/
110
102
11010
01y0
t
tt
e
edetyt
tt
−
−−
−=
=−==<≤
<−≥
∫ττ τ
( )
( )( ) ( )( )( ) 2/2/2/1
2/2/12/1
1
2/1
0
2/
1
0 1
2/2/
5410.131073
1013
103
2
110
2
1321
02y01
tt
ttt
t
t
t
t t
t
eee
eee
ee
dedetyt
tt
−−
−−−−−
−
−−
−
−
−
−−
+=−+=
=−+−=
=−−=
=+=<≤
<−≥−
∫ ∫
ττ
ττ ττ
( )
( ) ( )( ) ( )( )( ) 2/2/12/1
2/2/12/12/2
1
2/1
2
2/
1
2 1
2/2/
6959.91037
103
103
2
110
2
132
02
tt
tttt
t
t
t
t
t
t
t
t
eeee
eeee
ee
dedetyt
t
−−
−−−−−−−
−
−−
−
−
−
− −
−−
=−+=
=−+−=
=−−=
=+=≥
≥−
∫ ∫
ττ
ττ ττ
x(t-τ)
τ
10
3
t t-1 t-2
x(t-τ)
τ
10
3
t t-1 t-2
x(t-τ)
τ
10
3
t t-1 t-2
x(t-τ)
τ
10
0
3
t t-1 t-2
h(τ)
τ
1/2
0
1
2
3
( )( )
≥
<≤+
<≤−
<
=
−
−
−
26959.9
215410.13
10110
00
2/
2/
2/
te
te
te
t
ty
t
t
t
f
-2 0 1 20
1
2
3
4
d) Hallar la solución total cuando, además de tener la entrada del inciso c), la condición inicial es y(0)=5.
Solución: En este caso la solución total está compuesta por la solución forzada calculada antes y la SOLUCIÓN LIBRE, que es solución de la ecuación diferencial homogénea con las condiciones iniciales dadas y, por lo tanto, tiene la forma:
( )
( )
( ) 2/
2
2/2
5
550t
l
l
tl
ety
cy
ecty
−
−
=
=⇒=
=
0 2 4 6 80
1
2
3
4
5
SOLUCIÓN TOTAL: y(t)=yl (t)+yf (t)
0 2 4 6 80
2
4
6
8
libre
forzada
total
yf (t)
t
1
2
3
3.935 3.567
yl (t)
t
I
Cuando la entrada puede ponerse como una suma de escalones, como en este caso, existe otra forma de calcular la solución forzada que puede simplificar la resolución porque evita calcular la convolución. Observe que puede escribirse la entrada como ( ) ( ) ( ) ( )231710 −−−−= tutututx sss .
La respuesta al escalón unitario, g(t), se obtiene integrando la respuesta al impulso:
( ) ( ) 0)1(2
1 2/2/ ≥−=== −−
∫∫ tededhtg tt
o
t
o
τλλ τ
Luego, teniendo en cuenta que el sistema es lineal e invariante en el tiempo, podemos aplicar el principio de superposición.
,
con ( ) ( )tuetg st )1( 2/−−= .
Observe que la expresión II es otra forma de escribir la función por tramos dada en I.
En 10 <≤ t vale sólo A: ( ) )1(10 2/tf ety −−=
En 21 <≤ t se agrega B: ( ) ( ) 2/2/12/ 5410.13)1(7)1(10 tttf eeety −−−− +=−−−=
Y para 2≥t se agrega C: ( ) ( ) 2/2/22/ 6959.9)1(35410.13 tttf eeety −−−− =−−+=
Gráficamente puede verse que se obtiene la misma función que haciendo la convolución:
0 2 4 6 8
-7
-3
0
4
10
A
B
C
forzada
Sistema x(t)=us(t) y(t)=g(t)
Sistema us(t-a) g(t-a)
Sistema us (t) + us (t-a)
g(t)+ g(t-a)
Sistema 10us (t) - 7us (t-1) - 3us (t-2)
10g(t) - 7g(t-1) - 3g(t-2)
( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( )2)1(31)1(7)1(10 2/22/12/ −−−−−−−= −−−−− tuetuetuety st
st
st
f
A B C
II