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5172018 EJERCICIOS RESUELTOS HIDRO - slidepdfcom
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EJERCICIOS RESUELTOS HIDRO- ESTATICA- DINAMICA
PROBLEMA 1
Determinar la presioacuten en un punto sumergido a 6 m de profundidad en una masa de agua
En el sistema MKS tenemos
PROBLEMA 2
Determinar la presioacuten ejercida sobre un punto sumergido a 9 mtrs en un aceite de
densidad relativa
En el Sistema Teacutecnico tenemos
PROBLEMA 3
A queacute profundidad de un aceite de densidad relativa se produciraacute una
presioacuten de 280 A cual siacute el liacutequido es agua
En el Sistema Teacutecnico tenemos
Si fuera agua w = 1000
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PROBLEMA 4
Convertir una altura de presioacuten de 5 m de agua en altura de aceite de densidad relativa
Trabajando con unidades del Sistema Teacutecnico tenemos
PROBLEMA 5
Con referencia a la figura 1 las aacutereas del pistoacuten A y del cilindro B son respectivamente de40 cmsup2 y 4000 cmsup2 B pesa 4000 Kgr Los depoacutesitos y las conducciones estaacuten llenos de
aceite de densidad relativa Cuaacutel es la fuerza F necesaria para mantener elequilibrio si se desprecia el peso de A
Figura 1
En el Sistema Teacutecnico de unidades tenemos
ac 0 750
ac 0 750
Como los puntos a y b estaacuten al mismo nivel (igualprofundidad) dentro de un mismo liacutequido entonces
estaacuten a la misma presioacuten
667 mts de aceite de 3750
m
Kgr ac
3
2
750
5000
m
Kgr m
Kgr
ph
ac
ac
= 2m
Kgr 3
m
Kgr = 1000wwh p
w
acac
3375075001000
m
Kgr
m
Kgr acwac
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PROBLEMA 6
Determinar la presioacuten manomeacutetrica en la tuberiacutea de agua A en Kgrcm 2 debida a la
columna de mercurio (densidad relativa Hg = 136) en el manoacutemetro en U mostrado en lafigura 2
Figura 2
por ser puntos que estaacuten a un mismo nivel dentro de un mismo liacutequido enreposo
En el Sistema Teacutecnico tenemos
Otra forma de resolverlo es empleando las alturas de presioacuten en metros de aguaComo
y
En este problema se sumaron alturas de un mismo liacutequido como debe ser en eacuteste casometros de agua
p p B C
p h h A w w Hg Hg
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PROBLEMA 7
Un manoacutemetro (Tubo en U) que contiene mercurio (densidad relativa Hg = 136) tiene subrazo derecho abierto a la presioacuten atmosfeacuterica y su brazo izquierdo conectado a unatuberiacutea que transporta agua a presioacuten La diferencia de niveles de mercurio en los dosbrazos es de 200 mm Si el nivel del mercurio en el brazo izquierdo estaacute a 400 mm pordebajo de la liacutenea central de la tuberiacutea encontrar la presioacuten absoluta en la tuberiacuteaTambieacuten encontrar la nueva diferencia de niveles del mercurio en el manoacutemetro si la
presioacuten en la tuberiacutea cae en 2 x 103 Nm 2
Figura 3
Comenzando por el brazo izquierdo y hacieacutendolo por alturas de presioacuten tenemos a)
La presioacuten absoluta correspondiente seraacute
b)
Figura 4
Si la presioacuten baja en 2 10
3
los niveles del mercurio se modificaraacuten tal comoaparecen en la figura 4
N
m2
2m
N
Abs p2
m
N = 12405 103
(2276 103 + 101396 103)
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Reemplazando los valores de Pρg
Por lo tanto
2116 m = 232 m ndash 262 X
La nueva diferencia de niveles seraacute
200 mm - 2X = 200 mm ndash 1557 mm = 18443 mm
Otra manera de resolver la segunda parte de este problema seriacutea
De la figura 5 se observa que cuando el manoacutemetro no estaacute conectado al sistema losniveles de mercurio en ambos brazos se igualariacutean a 300 mm debajo de la liacutenea central
de la tuberiacutea
Figura 5
Escribiendo la ecuacioacuten manomeacutetrica para las nuevas condiciones tenemos
m
seg
m
m
Kgr m
N
1162
81910
107620
23
3
2
3
= 779 mmmmmm
X 3
107867226
2040
226
1162322
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PROBLEMA 8
Determinar la fuerza resultante F debida a la accioacuten del agua sobre la superficie plana
rectangular AB de medidas 1 m 2 m que se muestra en la figura 6
Figura 6
Ubicacioacuten
Por prisma de presiones
Figura 7
m
m
mSenmm
m
mh 35244
12
8
22902212
2112
1
2202
2
43
0
2
0Sen
Ah
Ighh
cg
cg
mmmm
Kgr F 12221000
3
AhF cg En el Sistema Teacutecnico
Kgr F 4004
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Ubicacioacuten
Figura 8
Volumen Rectaacutengulo = 12m 2m 1m = 2400 Kgr con aplicacioacuten de este empuje enel centro de gravedad del Rectaacutengulo
Empuje que estariacutea aplicado a 23 de la altura del triaacutengulo a partir del veacutertice del mismo
Tomando sumatoria ( de Momentos con respecto al punto O en el veacutertice del triaacutengulo
4400 Kgr X(m) = 2400 Kgr 22 m + 2000 Kgr (23(2)+12) m
PROBLEMA 9
Determinar la fuerza resultante debida a la accioacuten del agua sobre el aacuterea triangular CD de12 m 18 m mostrada en la figura 9 C es el veacutertice del triaacutengulo
Figura 9
F = hcg A
Como es un triaacutengulo su centro de gravedad estaraacute a 23 de C o sea 23 18 m = 12m de C
X cg = 1414 m + 12m = 2614 m y el hcg seraacute
2
0 Sen Ah
Ighh
cg
cg
Kgr mm
anguloVolumenTri 20002
12)2113(
mKgr
Kgr Kgr X
mm
m352
4004
6650665280)()(
)(
CF
mSen
145
0
mSen
mCF 4141
45
10
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Ubicacioacuten del Empuje
Xcp = 2683 m de F
Figura 10
Ig = 136 bh3
= 1848 m + 00974 Sensup2 45 = 1897 m
Kgr mm
mm
Kgr AhF
mSenmh
m
hSen
cg
cg
cg
8419952
812184811000
8481456142
614245
3
mmm
mm
m AX
Ig X X
cg
cgcp
61422
8121
812136
1
6142
33
02
33
0245
84812
8121
812136
1
848145 Sen
mmm
mm
mSenh A
Ighh
cg
cgcp
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EJERCICIOS RESUELTOS HIDRODINAMICA
PROBLEMA 1
Por una tuberiacutea de 30 cms de diaacutemetro circulan 1800 lmin reducieacutendose despueacutes eldiaacutemetro de la tuberiacutea a 15 cms Calcular las velocidades medias en ambas seccionesde la tuberiacutea
PROBLEMA 2
Si la velocidad en una tuberiacutea de 30 cms es de 05 mseg cuaacutel seraacute la velocidad en elchorro de 75 cms de diaacutemetro que sale por una boquilla unida al extremo de latuberiacutea
PROBLEMA 3
Figura 321
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Una tuberiacutea de 300 mm de diaacutemetro que transporta agua a una velocidad promedio de45 mseg se divide en 2 ramales de 150 mm y 200 mm respectivamente Si lavelocidad promedia en la tuberiacutea de 150 mm es 58 de la velocidad en la tuberiacuteaprincipal determinar la velocidad media en la tuberiacutea de 200 mm y el flujo total en elsistema en lseg (Ver figura 321)
PROBLEMA 4
Figura 322
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 20 cms en A a 40 Cms en B Figura322 A estaacute 45 mts abajo de B si la presioacuten relativa en A es de 07 Kgrcm2 y en B de06 Kgrcm2 cuando hay 105 ltsseg de gasto
Determinar a) El sentido del flujo
b) La peacuterdida de frotamiento entre los dos puntos
a) El sentido del flujo quedaraacute determinado por la suma de las energiacuteas en A y en B lacorriente iraacute del punto de mayor energiacutea al de menor energiacutea
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Suma de energiacuteas en B
Suma de energiacuteas en A
Como 10536 gt 7568 m entonces la circulacioacuten del flujo es de B hacia A
b) Tomando la diferencia entre la suma de las cargas tenemos
Este resultado indica que por cada kilogramo de agua que pasa de B a A se pierden2968 kilograacutemetros de energiacutea o lo que es lo mismo las peacuterdidas de energiacutea entre A yB son de 2968 kilograacutemetros por cada kilogramo de agua
PROBLEMA 5
El diaacutemetro en el tubo de la figura 322 cambia gradualmente de 020 m en A a 040 men B A estaacute 45 mts abajo de B Si la presioacuten en A es 07 kgmcm2 y en B de 06kgcm2 determiacutenese el gasto en ltsseg despreciando el rozamiento
Por el Teorema de Bernoulli
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PROBLEMA 6
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Figura322 A estaacute 45 m abajo de B Cuaacutel debe ser la diferencia de presiones registradaspor 2 manoacutemetros colocados en A y B cuando hay un gasto de 200 ltssegdespreciando el rozamiento
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Por el Teorema de Bernoulli
PROBLEMA 7
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Figura322 A estaacute 45 m abajo de B Determiacutenese el gasto en ltsseg cuando hay la mismapresioacuten en los dos puntos Depreacuteciese el rozamiento
21260 m A B
2
3
m A
seg
mQ
V A
A
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Aplicando el Teorema de Bernoulli entre A y B
PROBLEMA 8
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Si lapresioacuten en A es de 020 Kgrcm2 mayor que en B cuaacutel es la diferencia de nivel entreesos dos puntos si fluye un caudal de 200 ltsseg Despreacuteciense las peacuterdidas
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Aplicando el Teorema de Bernoulli entre A y B
PROBLEMA 9
Figura 323
En la figura 323 se muestra un sifoacuten que descarga agua de un tanque La diferenciade nivel entre un punto A en la superficie libre y el veacutertice del sifoacuten es a = 15 mts y ladiferencia de nivel entre el veacutertice y un punto B en la salida es de b = 64 mts eldiaacutemetro de la tuberiacutea es de 015 mts
Si hay una peacuterdida por rozamiento de 090 mts entre A y el veacutertice del sifoacuten y de 110 mtsentre el veacutertice y B iquestCuaacutel es la presioacuten absoluta en el veacutertice expresada en Kgrcm2 Determiacutenese tambieacuten el gasto en ltsseg La presioacuten atmosfeacuterica del lugar es de 586cm de Hg
Bernoulli entre A y B
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pA = pB en este caso presioacuten atmosfeacuterica en ambos puntos Tambieacuten
hB = 0 siacute nuestro nivel de referencia pasa por el punto B
Como se considera flujo permanente 754 mseg es la velocidad corriente en todo elsifoacuten
Bernoulli entre A y C
Como la presioacuten en el punto C es superior a cero entonces si es posible el flujo por elsifoacuten de las condiciones anteriores ya que se estaba trabajando con presioacuten absoluta
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PROBLEMA 10
Figura 324
En la figura 324 a = 18 mts b = 60 mts el diaacutemetro en el veacutertice es de 127 cms yen B es de 152 cms
Determiacutenese el gasto en ltsseg asiacute como la presioacuten absoluta en el veacuterticedespreciando el rozamiento La presioacuten atmosfeacuterica en el lugar es de 586 cms de Hg(Tambieacuten conservando el diaacutemetro de 152 cm pero con b = 80 mts)
Bernoulli entre A y B
pA = pB = Presioacuten atmosfeacuterica
Como consideramos flujo permanente
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Bernoulli entre C y B
El flujo no es posible con estaacutes condiciones del sifoacuten ya que en el punto C se tendriacuteauna presioacuten negativa lo cual no es posible cuando trabajamos con presiones absolutas
Hidrostaacutetica
1 La figura muestra un cilindro invertido cerrado hermeacuteticamente por un pistoacuten con una
superficie de y un peso de que se desliza sin friccioacuten El peso y el
volumen del cilindro pueden ser despreciados Inicialmente el cilindro y el pistoacuten son
sostenidos por la barra en el aire a una presioacuten de y la longitud
cuando el pistoacuten estaacute en estado de equilibrio Luego el cilindro y el pistoacuten son
introducidos en el liacutequido hasta una posicioacuten en la que no hay traccioacuten ni compresioacuten en
la barra En dicha posicioacuten Asumiendo que el gas en el cilindro permanece a
una temperatura constante y que su peso es despreciable
1 Calcular la tensioacuten inicial en la barra en 2 Calcular la presioacuten final en el cilindro en
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3 Calcular el peso especiacutefico del liacutequido (relativo
al agua)
4 Determinar si la posicioacuten final es de equilibrio
estable inestable o neutro
3 Respuesta
1 Si consideramos despreciable el peso del aire la tensioacuten inicial de la barra es
igual al peso del pistoacuten Si deseamos tener en cuenta la densidad finita
del aire se puede calcular la masa de aire contenida en el interior del cilindro
utilizando la aproximacioacuten de gas ideal La presioacuten interna debe
ser tal que su diferencia con la presioacuten atmosfeacuterica multiplicada por el aacuterea del
piston se iguale al peso del mismo de donde
Calculamos el nuacutemero de
moles de aire
y tomando la masa molecular del aire en llegamos a de
aire en el interior del cilindro A la misma temperatura pero a presioacuten
atmosfeacuterica habriacutea una cierta cantidad de aire ocupando el espacio del cilindro
con el pistoacuten
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En gramos La tensioacuten de la barra seraacute igual
al peso del pistoacuten maacutes el peso del aire en el interior del cilndro menos el empuje
del aire desplazado
Como se ve despreciar el peso del aire conduce a un error menor al
2 Siguiendo con la aproximacioacuten de gas ideal y considerando que la temperatura no
cambiaraacute el producto se mantiene
(1)
3
4 donde es la longitud indicada en la figura en el estado de equilibrio Ademaacutes
sabemos que en equilibrio la diferencia de presiones entre las caras del pistoacuten es
igual a su peso
(2)
5
6 y que las presiones en la cara inferior del pistoacuten y en la cara superior del cilindro
pueden calcularse como
(3)
(4)
7
8 y finalmente que en la condicioacuten de equilibrio
(5)
9
10 Estamos en condiciones de calcular usando las ecuaciones 1 a 5 las 5 incoacutegnitas
y Reemplazando (3) en (2) eliminamos
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(6)
11
12 Despejando de (4) reemplazando en (6) y operando se llega a
(7)
13
14 reemplazando por lo indicado en (5)
15 16
17 De la ecuacioacuten (1) se puede despejar
de (6) y (5)
O sea un peso especiacutefico de
18 Dado que el uacutenico grado de libertad es la posicioacuten vertical del cilindro
analizaremos la estabilidad ante una perturbacioacuten en la posicioacuten de equilibrio
Si se sumerge el sistema un poco maacutes allaacute de la posicioacuten de equilibrio la
presioacuten en su interior aumentaraacute y aplicando la ecuacioacuten de estado del gas en su
interior su volumen decreceraacute Este menor volumen haraacute que el empuje ejercido
por el fluido sobre el sistema cilindro-pistoacuten se haga menor y el sistema tenderaacute a
bajar auacuten maacutes por efecto del peso que no cambioacute Por lo tanto el equilibrio del
sistema es inestable (Tambieacuten se puede plantear la hipoacutetesis opuesta una menor
profundidad conduce a menor presioacuten en el interior del cilindro que conduce a
mayor volumen y por lo tanto mayor empuje que supera al peso del sistema ytiende a hacer flotar auacuten maacutes al dispositivo)
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4 Un manoacutemetro de tres fluidos como el que se muestra en la figura se utiliza para medir
diferencias de presioacuten muy pequentildeas Sabiendo que se utiliza la misma
cantidad de liacutequido en ambos reservorios obtenga
1 La ecuacioacuten que relaciona la diferencia de altura
medida en las ramas con la diferencia de presioacuten
como funcioacuten de las densidades de los
fluidos utilizados ( ) y las aacutereas de los
reservorios y las ramas ( y respectivamente)
2 iquestCoacutemo elegiriacutea estos paraacutemetros para aumentar la
sensibilidad del instrumento
6 Respuesta
1 Dadas las distancias marcadas en la figura la presioacuten se puede
calcular de dos maneras integrando en cada una de las ramas
Simplificando se eliminan
Usando ademaacutes que por continuidad se obtiene
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2 La sensibilidad seraacute mayor cuanto menor sea la expresioacuten
Suponiendo que no se puede cambiar la densidad del liacutequido donde queremos
medir la diferencia de presioacuten se puede hacer miacutenima la relacioacuten de aacutereas y
la diferencia de densidades entre los liacutequidos del manoacutemetro
7 8 Considere la compuerta en forma de L que se muestra en la figura Dicha compuerta tiene
un ancho (B-C) y puede rotar libremente (sin friccioacuten) alrededor de un eje
(perpendicular a la hoja) que pasa por el punto
Despreciando el peso de la puerta iquestCuaacutel
es el valor de la altura para el cual lacompuerta se abre automaacuteticamente
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10 Respuesta Planteamos equilibrio de momentos con respecto al punto de giro de la
compuerta Las fuerzas actuantes son las de presioacuten actuando en la parte horizontal de la
compuerta ( porque actuacutea en direccioacuten vertical) y la integral de la presioacuten actuando en
la parte vertical que llamaremos La liacutenea de accioacuten de estaraacute centrada en la
parte horizontal de la compuerta con un brazo de palanca porque en esa seccioacuten
la presioacuten es uniforme Para hallar la liacutenea de accioacuten de podemos integrar el momento
producido por las presiones o podemos recurrir a la foacutermula para calcular el ``centro de
presiones donde es el aacutengulo de inclinacioacuten en este caso A es
el aacuterea de la superficie en nuestro caso (suponiendo profundidad unitaria) es la
presioacuten en el centro geomeacutetrico de la superficie en este caso El
momento de inercia de un segmento es Resultando
11 12
13 El brazo de palanca de seraacute Las magnitudes de y se calculan
como el producto de la presioacuten en los centros geomeacutetricos de las superficies respectivaspor sus aacutereas
14 15
16 Soacutelo resta tener en cuenta las fuerzas de presioacuten en el exterior de la compuerta que estaraacute
dada por la presioacuten atmosfeacuterica (aproximadamente constante)
17 18
19 Reemplazando y operando
20
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21
22 Observacioacuten Noacutetese que si bien algunos valores intermedios (por ejemplo la ubicacioacuten
del centro de presiones) dependen de la presioacuten atmosfeacuterica el resultado final no Esto es
porque sumar una constante a la presioacuten - a ambos lados de la compuerta- no altera el
equilibrio de fuerzas Teniendo esto en cuenta se podriacutea haber considerado
para simplificar los caacutelculos
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PROBLEMA 4
Convertir una altura de presioacuten de 5 m de agua en altura de aceite de densidad relativa
Trabajando con unidades del Sistema Teacutecnico tenemos
PROBLEMA 5
Con referencia a la figura 1 las aacutereas del pistoacuten A y del cilindro B son respectivamente de40 cmsup2 y 4000 cmsup2 B pesa 4000 Kgr Los depoacutesitos y las conducciones estaacuten llenos de
aceite de densidad relativa Cuaacutel es la fuerza F necesaria para mantener elequilibrio si se desprecia el peso de A
Figura 1
En el Sistema Teacutecnico de unidades tenemos
ac 0 750
ac 0 750
Como los puntos a y b estaacuten al mismo nivel (igualprofundidad) dentro de un mismo liacutequido entonces
estaacuten a la misma presioacuten
667 mts de aceite de 3750
m
Kgr ac
3
2
750
5000
m
Kgr m
Kgr
ph
ac
ac
= 2m
Kgr 3
m
Kgr = 1000wwh p
w
acac
3375075001000
m
Kgr
m
Kgr acwac
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PROBLEMA 6
Determinar la presioacuten manomeacutetrica en la tuberiacutea de agua A en Kgrcm 2 debida a la
columna de mercurio (densidad relativa Hg = 136) en el manoacutemetro en U mostrado en lafigura 2
Figura 2
por ser puntos que estaacuten a un mismo nivel dentro de un mismo liacutequido enreposo
En el Sistema Teacutecnico tenemos
Otra forma de resolverlo es empleando las alturas de presioacuten en metros de aguaComo
y
En este problema se sumaron alturas de un mismo liacutequido como debe ser en eacuteste casometros de agua
p p B C
p h h A w w Hg Hg
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PROBLEMA 7
Un manoacutemetro (Tubo en U) que contiene mercurio (densidad relativa Hg = 136) tiene subrazo derecho abierto a la presioacuten atmosfeacuterica y su brazo izquierdo conectado a unatuberiacutea que transporta agua a presioacuten La diferencia de niveles de mercurio en los dosbrazos es de 200 mm Si el nivel del mercurio en el brazo izquierdo estaacute a 400 mm pordebajo de la liacutenea central de la tuberiacutea encontrar la presioacuten absoluta en la tuberiacuteaTambieacuten encontrar la nueva diferencia de niveles del mercurio en el manoacutemetro si la
presioacuten en la tuberiacutea cae en 2 x 103 Nm 2
Figura 3
Comenzando por el brazo izquierdo y hacieacutendolo por alturas de presioacuten tenemos a)
La presioacuten absoluta correspondiente seraacute
b)
Figura 4
Si la presioacuten baja en 2 10
3
los niveles del mercurio se modificaraacuten tal comoaparecen en la figura 4
N
m2
2m
N
Abs p2
m
N = 12405 103
(2276 103 + 101396 103)
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Reemplazando los valores de Pρg
Por lo tanto
2116 m = 232 m ndash 262 X
La nueva diferencia de niveles seraacute
200 mm - 2X = 200 mm ndash 1557 mm = 18443 mm
Otra manera de resolver la segunda parte de este problema seriacutea
De la figura 5 se observa que cuando el manoacutemetro no estaacute conectado al sistema losniveles de mercurio en ambos brazos se igualariacutean a 300 mm debajo de la liacutenea central
de la tuberiacutea
Figura 5
Escribiendo la ecuacioacuten manomeacutetrica para las nuevas condiciones tenemos
m
seg
m
m
Kgr m
N
1162
81910
107620
23
3
2
3
= 779 mmmmmm
X 3
107867226
2040
226
1162322
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PROBLEMA 8
Determinar la fuerza resultante F debida a la accioacuten del agua sobre la superficie plana
rectangular AB de medidas 1 m 2 m que se muestra en la figura 6
Figura 6
Ubicacioacuten
Por prisma de presiones
Figura 7
m
m
mSenmm
m
mh 35244
12
8
22902212
2112
1
2202
2
43
0
2
0Sen
Ah
Ighh
cg
cg
mmmm
Kgr F 12221000
3
AhF cg En el Sistema Teacutecnico
Kgr F 4004
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Ubicacioacuten
Figura 8
Volumen Rectaacutengulo = 12m 2m 1m = 2400 Kgr con aplicacioacuten de este empuje enel centro de gravedad del Rectaacutengulo
Empuje que estariacutea aplicado a 23 de la altura del triaacutengulo a partir del veacutertice del mismo
Tomando sumatoria ( de Momentos con respecto al punto O en el veacutertice del triaacutengulo
4400 Kgr X(m) = 2400 Kgr 22 m + 2000 Kgr (23(2)+12) m
PROBLEMA 9
Determinar la fuerza resultante debida a la accioacuten del agua sobre el aacuterea triangular CD de12 m 18 m mostrada en la figura 9 C es el veacutertice del triaacutengulo
Figura 9
F = hcg A
Como es un triaacutengulo su centro de gravedad estaraacute a 23 de C o sea 23 18 m = 12m de C
X cg = 1414 m + 12m = 2614 m y el hcg seraacute
2
0 Sen Ah
Ighh
cg
cg
Kgr mm
anguloVolumenTri 20002
12)2113(
mKgr
Kgr Kgr X
mm
m352
4004
6650665280)()(
)(
CF
mSen
145
0
mSen
mCF 4141
45
10
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Ubicacioacuten del Empuje
Xcp = 2683 m de F
Figura 10
Ig = 136 bh3
= 1848 m + 00974 Sensup2 45 = 1897 m
Kgr mm
mm
Kgr AhF
mSenmh
m
hSen
cg
cg
cg
8419952
812184811000
8481456142
614245
3
mmm
mm
m AX
Ig X X
cg
cgcp
61422
8121
812136
1
6142
33
02
33
0245
84812
8121
812136
1
848145 Sen
mmm
mm
mSenh A
Ighh
cg
cgcp
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EJERCICIOS RESUELTOS HIDRODINAMICA
PROBLEMA 1
Por una tuberiacutea de 30 cms de diaacutemetro circulan 1800 lmin reducieacutendose despueacutes eldiaacutemetro de la tuberiacutea a 15 cms Calcular las velocidades medias en ambas seccionesde la tuberiacutea
PROBLEMA 2
Si la velocidad en una tuberiacutea de 30 cms es de 05 mseg cuaacutel seraacute la velocidad en elchorro de 75 cms de diaacutemetro que sale por una boquilla unida al extremo de latuberiacutea
PROBLEMA 3
Figura 321
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Una tuberiacutea de 300 mm de diaacutemetro que transporta agua a una velocidad promedio de45 mseg se divide en 2 ramales de 150 mm y 200 mm respectivamente Si lavelocidad promedia en la tuberiacutea de 150 mm es 58 de la velocidad en la tuberiacuteaprincipal determinar la velocidad media en la tuberiacutea de 200 mm y el flujo total en elsistema en lseg (Ver figura 321)
PROBLEMA 4
Figura 322
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 20 cms en A a 40 Cms en B Figura322 A estaacute 45 mts abajo de B si la presioacuten relativa en A es de 07 Kgrcm2 y en B de06 Kgrcm2 cuando hay 105 ltsseg de gasto
Determinar a) El sentido del flujo
b) La peacuterdida de frotamiento entre los dos puntos
a) El sentido del flujo quedaraacute determinado por la suma de las energiacuteas en A y en B lacorriente iraacute del punto de mayor energiacutea al de menor energiacutea
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Suma de energiacuteas en B
Suma de energiacuteas en A
Como 10536 gt 7568 m entonces la circulacioacuten del flujo es de B hacia A
b) Tomando la diferencia entre la suma de las cargas tenemos
Este resultado indica que por cada kilogramo de agua que pasa de B a A se pierden2968 kilograacutemetros de energiacutea o lo que es lo mismo las peacuterdidas de energiacutea entre A yB son de 2968 kilograacutemetros por cada kilogramo de agua
PROBLEMA 5
El diaacutemetro en el tubo de la figura 322 cambia gradualmente de 020 m en A a 040 men B A estaacute 45 mts abajo de B Si la presioacuten en A es 07 kgmcm2 y en B de 06kgcm2 determiacutenese el gasto en ltsseg despreciando el rozamiento
Por el Teorema de Bernoulli
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PROBLEMA 6
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Figura322 A estaacute 45 m abajo de B Cuaacutel debe ser la diferencia de presiones registradaspor 2 manoacutemetros colocados en A y B cuando hay un gasto de 200 ltssegdespreciando el rozamiento
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Por el Teorema de Bernoulli
PROBLEMA 7
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Figura322 A estaacute 45 m abajo de B Determiacutenese el gasto en ltsseg cuando hay la mismapresioacuten en los dos puntos Depreacuteciese el rozamiento
21260 m A B
2
3
m A
seg
mQ
V A
A
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Aplicando el Teorema de Bernoulli entre A y B
PROBLEMA 8
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Si lapresioacuten en A es de 020 Kgrcm2 mayor que en B cuaacutel es la diferencia de nivel entreesos dos puntos si fluye un caudal de 200 ltsseg Despreacuteciense las peacuterdidas
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Aplicando el Teorema de Bernoulli entre A y B
PROBLEMA 9
Figura 323
En la figura 323 se muestra un sifoacuten que descarga agua de un tanque La diferenciade nivel entre un punto A en la superficie libre y el veacutertice del sifoacuten es a = 15 mts y ladiferencia de nivel entre el veacutertice y un punto B en la salida es de b = 64 mts eldiaacutemetro de la tuberiacutea es de 015 mts
Si hay una peacuterdida por rozamiento de 090 mts entre A y el veacutertice del sifoacuten y de 110 mtsentre el veacutertice y B iquestCuaacutel es la presioacuten absoluta en el veacutertice expresada en Kgrcm2 Determiacutenese tambieacuten el gasto en ltsseg La presioacuten atmosfeacuterica del lugar es de 586cm de Hg
Bernoulli entre A y B
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pA = pB en este caso presioacuten atmosfeacuterica en ambos puntos Tambieacuten
hB = 0 siacute nuestro nivel de referencia pasa por el punto B
Como se considera flujo permanente 754 mseg es la velocidad corriente en todo elsifoacuten
Bernoulli entre A y C
Como la presioacuten en el punto C es superior a cero entonces si es posible el flujo por elsifoacuten de las condiciones anteriores ya que se estaba trabajando con presioacuten absoluta
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PROBLEMA 10
Figura 324
En la figura 324 a = 18 mts b = 60 mts el diaacutemetro en el veacutertice es de 127 cms yen B es de 152 cms
Determiacutenese el gasto en ltsseg asiacute como la presioacuten absoluta en el veacuterticedespreciando el rozamiento La presioacuten atmosfeacuterica en el lugar es de 586 cms de Hg(Tambieacuten conservando el diaacutemetro de 152 cm pero con b = 80 mts)
Bernoulli entre A y B
pA = pB = Presioacuten atmosfeacuterica
Como consideramos flujo permanente
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Bernoulli entre C y B
El flujo no es posible con estaacutes condiciones del sifoacuten ya que en el punto C se tendriacuteauna presioacuten negativa lo cual no es posible cuando trabajamos con presiones absolutas
Hidrostaacutetica
1 La figura muestra un cilindro invertido cerrado hermeacuteticamente por un pistoacuten con una
superficie de y un peso de que se desliza sin friccioacuten El peso y el
volumen del cilindro pueden ser despreciados Inicialmente el cilindro y el pistoacuten son
sostenidos por la barra en el aire a una presioacuten de y la longitud
cuando el pistoacuten estaacute en estado de equilibrio Luego el cilindro y el pistoacuten son
introducidos en el liacutequido hasta una posicioacuten en la que no hay traccioacuten ni compresioacuten en
la barra En dicha posicioacuten Asumiendo que el gas en el cilindro permanece a
una temperatura constante y que su peso es despreciable
1 Calcular la tensioacuten inicial en la barra en 2 Calcular la presioacuten final en el cilindro en
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3 Calcular el peso especiacutefico del liacutequido (relativo
al agua)
4 Determinar si la posicioacuten final es de equilibrio
estable inestable o neutro
3 Respuesta
1 Si consideramos despreciable el peso del aire la tensioacuten inicial de la barra es
igual al peso del pistoacuten Si deseamos tener en cuenta la densidad finita
del aire se puede calcular la masa de aire contenida en el interior del cilindro
utilizando la aproximacioacuten de gas ideal La presioacuten interna debe
ser tal que su diferencia con la presioacuten atmosfeacuterica multiplicada por el aacuterea del
piston se iguale al peso del mismo de donde
Calculamos el nuacutemero de
moles de aire
y tomando la masa molecular del aire en llegamos a de
aire en el interior del cilindro A la misma temperatura pero a presioacuten
atmosfeacuterica habriacutea una cierta cantidad de aire ocupando el espacio del cilindro
con el pistoacuten
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En gramos La tensioacuten de la barra seraacute igual
al peso del pistoacuten maacutes el peso del aire en el interior del cilndro menos el empuje
del aire desplazado
Como se ve despreciar el peso del aire conduce a un error menor al
2 Siguiendo con la aproximacioacuten de gas ideal y considerando que la temperatura no
cambiaraacute el producto se mantiene
(1)
3
4 donde es la longitud indicada en la figura en el estado de equilibrio Ademaacutes
sabemos que en equilibrio la diferencia de presiones entre las caras del pistoacuten es
igual a su peso
(2)
5
6 y que las presiones en la cara inferior del pistoacuten y en la cara superior del cilindro
pueden calcularse como
(3)
(4)
7
8 y finalmente que en la condicioacuten de equilibrio
(5)
9
10 Estamos en condiciones de calcular usando las ecuaciones 1 a 5 las 5 incoacutegnitas
y Reemplazando (3) en (2) eliminamos
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(6)
11
12 Despejando de (4) reemplazando en (6) y operando se llega a
(7)
13
14 reemplazando por lo indicado en (5)
15 16
17 De la ecuacioacuten (1) se puede despejar
de (6) y (5)
O sea un peso especiacutefico de
18 Dado que el uacutenico grado de libertad es la posicioacuten vertical del cilindro
analizaremos la estabilidad ante una perturbacioacuten en la posicioacuten de equilibrio
Si se sumerge el sistema un poco maacutes allaacute de la posicioacuten de equilibrio la
presioacuten en su interior aumentaraacute y aplicando la ecuacioacuten de estado del gas en su
interior su volumen decreceraacute Este menor volumen haraacute que el empuje ejercido
por el fluido sobre el sistema cilindro-pistoacuten se haga menor y el sistema tenderaacute a
bajar auacuten maacutes por efecto del peso que no cambioacute Por lo tanto el equilibrio del
sistema es inestable (Tambieacuten se puede plantear la hipoacutetesis opuesta una menor
profundidad conduce a menor presioacuten en el interior del cilindro que conduce a
mayor volumen y por lo tanto mayor empuje que supera al peso del sistema ytiende a hacer flotar auacuten maacutes al dispositivo)
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4 Un manoacutemetro de tres fluidos como el que se muestra en la figura se utiliza para medir
diferencias de presioacuten muy pequentildeas Sabiendo que se utiliza la misma
cantidad de liacutequido en ambos reservorios obtenga
1 La ecuacioacuten que relaciona la diferencia de altura
medida en las ramas con la diferencia de presioacuten
como funcioacuten de las densidades de los
fluidos utilizados ( ) y las aacutereas de los
reservorios y las ramas ( y respectivamente)
2 iquestCoacutemo elegiriacutea estos paraacutemetros para aumentar la
sensibilidad del instrumento
6 Respuesta
1 Dadas las distancias marcadas en la figura la presioacuten se puede
calcular de dos maneras integrando en cada una de las ramas
Simplificando se eliminan
Usando ademaacutes que por continuidad se obtiene
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2 La sensibilidad seraacute mayor cuanto menor sea la expresioacuten
Suponiendo que no se puede cambiar la densidad del liacutequido donde queremos
medir la diferencia de presioacuten se puede hacer miacutenima la relacioacuten de aacutereas y
la diferencia de densidades entre los liacutequidos del manoacutemetro
7 8 Considere la compuerta en forma de L que se muestra en la figura Dicha compuerta tiene
un ancho (B-C) y puede rotar libremente (sin friccioacuten) alrededor de un eje
(perpendicular a la hoja) que pasa por el punto
Despreciando el peso de la puerta iquestCuaacutel
es el valor de la altura para el cual lacompuerta se abre automaacuteticamente
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10 Respuesta Planteamos equilibrio de momentos con respecto al punto de giro de la
compuerta Las fuerzas actuantes son las de presioacuten actuando en la parte horizontal de la
compuerta ( porque actuacutea en direccioacuten vertical) y la integral de la presioacuten actuando en
la parte vertical que llamaremos La liacutenea de accioacuten de estaraacute centrada en la
parte horizontal de la compuerta con un brazo de palanca porque en esa seccioacuten
la presioacuten es uniforme Para hallar la liacutenea de accioacuten de podemos integrar el momento
producido por las presiones o podemos recurrir a la foacutermula para calcular el ``centro de
presiones donde es el aacutengulo de inclinacioacuten en este caso A es
el aacuterea de la superficie en nuestro caso (suponiendo profundidad unitaria) es la
presioacuten en el centro geomeacutetrico de la superficie en este caso El
momento de inercia de un segmento es Resultando
11 12
13 El brazo de palanca de seraacute Las magnitudes de y se calculan
como el producto de la presioacuten en los centros geomeacutetricos de las superficies respectivaspor sus aacutereas
14 15
16 Soacutelo resta tener en cuenta las fuerzas de presioacuten en el exterior de la compuerta que estaraacute
dada por la presioacuten atmosfeacuterica (aproximadamente constante)
17 18
19 Reemplazando y operando
20
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21
22 Observacioacuten Noacutetese que si bien algunos valores intermedios (por ejemplo la ubicacioacuten
del centro de presiones) dependen de la presioacuten atmosfeacuterica el resultado final no Esto es
porque sumar una constante a la presioacuten - a ambos lados de la compuerta- no altera el
equilibrio de fuerzas Teniendo esto en cuenta se podriacutea haber considerado
para simplificar los caacutelculos
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PROBLEMA 6
Determinar la presioacuten manomeacutetrica en la tuberiacutea de agua A en Kgrcm 2 debida a la
columna de mercurio (densidad relativa Hg = 136) en el manoacutemetro en U mostrado en lafigura 2
Figura 2
por ser puntos que estaacuten a un mismo nivel dentro de un mismo liacutequido enreposo
En el Sistema Teacutecnico tenemos
Otra forma de resolverlo es empleando las alturas de presioacuten en metros de aguaComo
y
En este problema se sumaron alturas de un mismo liacutequido como debe ser en eacuteste casometros de agua
p p B C
p h h A w w Hg Hg
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PROBLEMA 7
Un manoacutemetro (Tubo en U) que contiene mercurio (densidad relativa Hg = 136) tiene subrazo derecho abierto a la presioacuten atmosfeacuterica y su brazo izquierdo conectado a unatuberiacutea que transporta agua a presioacuten La diferencia de niveles de mercurio en los dosbrazos es de 200 mm Si el nivel del mercurio en el brazo izquierdo estaacute a 400 mm pordebajo de la liacutenea central de la tuberiacutea encontrar la presioacuten absoluta en la tuberiacuteaTambieacuten encontrar la nueva diferencia de niveles del mercurio en el manoacutemetro si la
presioacuten en la tuberiacutea cae en 2 x 103 Nm 2
Figura 3
Comenzando por el brazo izquierdo y hacieacutendolo por alturas de presioacuten tenemos a)
La presioacuten absoluta correspondiente seraacute
b)
Figura 4
Si la presioacuten baja en 2 10
3
los niveles del mercurio se modificaraacuten tal comoaparecen en la figura 4
N
m2
2m
N
Abs p2
m
N = 12405 103
(2276 103 + 101396 103)
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Reemplazando los valores de Pρg
Por lo tanto
2116 m = 232 m ndash 262 X
La nueva diferencia de niveles seraacute
200 mm - 2X = 200 mm ndash 1557 mm = 18443 mm
Otra manera de resolver la segunda parte de este problema seriacutea
De la figura 5 se observa que cuando el manoacutemetro no estaacute conectado al sistema losniveles de mercurio en ambos brazos se igualariacutean a 300 mm debajo de la liacutenea central
de la tuberiacutea
Figura 5
Escribiendo la ecuacioacuten manomeacutetrica para las nuevas condiciones tenemos
m
seg
m
m
Kgr m
N
1162
81910
107620
23
3
2
3
= 779 mmmmmm
X 3
107867226
2040
226
1162322
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PROBLEMA 8
Determinar la fuerza resultante F debida a la accioacuten del agua sobre la superficie plana
rectangular AB de medidas 1 m 2 m que se muestra en la figura 6
Figura 6
Ubicacioacuten
Por prisma de presiones
Figura 7
m
m
mSenmm
m
mh 35244
12
8
22902212
2112
1
2202
2
43
0
2
0Sen
Ah
Ighh
cg
cg
mmmm
Kgr F 12221000
3
AhF cg En el Sistema Teacutecnico
Kgr F 4004
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Ubicacioacuten
Figura 8
Volumen Rectaacutengulo = 12m 2m 1m = 2400 Kgr con aplicacioacuten de este empuje enel centro de gravedad del Rectaacutengulo
Empuje que estariacutea aplicado a 23 de la altura del triaacutengulo a partir del veacutertice del mismo
Tomando sumatoria ( de Momentos con respecto al punto O en el veacutertice del triaacutengulo
4400 Kgr X(m) = 2400 Kgr 22 m + 2000 Kgr (23(2)+12) m
PROBLEMA 9
Determinar la fuerza resultante debida a la accioacuten del agua sobre el aacuterea triangular CD de12 m 18 m mostrada en la figura 9 C es el veacutertice del triaacutengulo
Figura 9
F = hcg A
Como es un triaacutengulo su centro de gravedad estaraacute a 23 de C o sea 23 18 m = 12m de C
X cg = 1414 m + 12m = 2614 m y el hcg seraacute
2
0 Sen Ah
Ighh
cg
cg
Kgr mm
anguloVolumenTri 20002
12)2113(
mKgr
Kgr Kgr X
mm
m352
4004
6650665280)()(
)(
CF
mSen
145
0
mSen
mCF 4141
45
10
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Ubicacioacuten del Empuje
Xcp = 2683 m de F
Figura 10
Ig = 136 bh3
= 1848 m + 00974 Sensup2 45 = 1897 m
Kgr mm
mm
Kgr AhF
mSenmh
m
hSen
cg
cg
cg
8419952
812184811000
8481456142
614245
3
mmm
mm
m AX
Ig X X
cg
cgcp
61422
8121
812136
1
6142
33
02
33
0245
84812
8121
812136
1
848145 Sen
mmm
mm
mSenh A
Ighh
cg
cgcp
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EJERCICIOS RESUELTOS HIDRODINAMICA
PROBLEMA 1
Por una tuberiacutea de 30 cms de diaacutemetro circulan 1800 lmin reducieacutendose despueacutes eldiaacutemetro de la tuberiacutea a 15 cms Calcular las velocidades medias en ambas seccionesde la tuberiacutea
PROBLEMA 2
Si la velocidad en una tuberiacutea de 30 cms es de 05 mseg cuaacutel seraacute la velocidad en elchorro de 75 cms de diaacutemetro que sale por una boquilla unida al extremo de latuberiacutea
PROBLEMA 3
Figura 321
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Una tuberiacutea de 300 mm de diaacutemetro que transporta agua a una velocidad promedio de45 mseg se divide en 2 ramales de 150 mm y 200 mm respectivamente Si lavelocidad promedia en la tuberiacutea de 150 mm es 58 de la velocidad en la tuberiacuteaprincipal determinar la velocidad media en la tuberiacutea de 200 mm y el flujo total en elsistema en lseg (Ver figura 321)
PROBLEMA 4
Figura 322
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 20 cms en A a 40 Cms en B Figura322 A estaacute 45 mts abajo de B si la presioacuten relativa en A es de 07 Kgrcm2 y en B de06 Kgrcm2 cuando hay 105 ltsseg de gasto
Determinar a) El sentido del flujo
b) La peacuterdida de frotamiento entre los dos puntos
a) El sentido del flujo quedaraacute determinado por la suma de las energiacuteas en A y en B lacorriente iraacute del punto de mayor energiacutea al de menor energiacutea
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Suma de energiacuteas en B
Suma de energiacuteas en A
Como 10536 gt 7568 m entonces la circulacioacuten del flujo es de B hacia A
b) Tomando la diferencia entre la suma de las cargas tenemos
Este resultado indica que por cada kilogramo de agua que pasa de B a A se pierden2968 kilograacutemetros de energiacutea o lo que es lo mismo las peacuterdidas de energiacutea entre A yB son de 2968 kilograacutemetros por cada kilogramo de agua
PROBLEMA 5
El diaacutemetro en el tubo de la figura 322 cambia gradualmente de 020 m en A a 040 men B A estaacute 45 mts abajo de B Si la presioacuten en A es 07 kgmcm2 y en B de 06kgcm2 determiacutenese el gasto en ltsseg despreciando el rozamiento
Por el Teorema de Bernoulli
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PROBLEMA 6
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Figura322 A estaacute 45 m abajo de B Cuaacutel debe ser la diferencia de presiones registradaspor 2 manoacutemetros colocados en A y B cuando hay un gasto de 200 ltssegdespreciando el rozamiento
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Por el Teorema de Bernoulli
PROBLEMA 7
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Figura322 A estaacute 45 m abajo de B Determiacutenese el gasto en ltsseg cuando hay la mismapresioacuten en los dos puntos Depreacuteciese el rozamiento
21260 m A B
2
3
m A
seg
mQ
V A
A
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Aplicando el Teorema de Bernoulli entre A y B
PROBLEMA 8
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Si lapresioacuten en A es de 020 Kgrcm2 mayor que en B cuaacutel es la diferencia de nivel entreesos dos puntos si fluye un caudal de 200 ltsseg Despreacuteciense las peacuterdidas
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Aplicando el Teorema de Bernoulli entre A y B
PROBLEMA 9
Figura 323
En la figura 323 se muestra un sifoacuten que descarga agua de un tanque La diferenciade nivel entre un punto A en la superficie libre y el veacutertice del sifoacuten es a = 15 mts y ladiferencia de nivel entre el veacutertice y un punto B en la salida es de b = 64 mts eldiaacutemetro de la tuberiacutea es de 015 mts
Si hay una peacuterdida por rozamiento de 090 mts entre A y el veacutertice del sifoacuten y de 110 mtsentre el veacutertice y B iquestCuaacutel es la presioacuten absoluta en el veacutertice expresada en Kgrcm2 Determiacutenese tambieacuten el gasto en ltsseg La presioacuten atmosfeacuterica del lugar es de 586cm de Hg
Bernoulli entre A y B
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pA = pB en este caso presioacuten atmosfeacuterica en ambos puntos Tambieacuten
hB = 0 siacute nuestro nivel de referencia pasa por el punto B
Como se considera flujo permanente 754 mseg es la velocidad corriente en todo elsifoacuten
Bernoulli entre A y C
Como la presioacuten en el punto C es superior a cero entonces si es posible el flujo por elsifoacuten de las condiciones anteriores ya que se estaba trabajando con presioacuten absoluta
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PROBLEMA 10
Figura 324
En la figura 324 a = 18 mts b = 60 mts el diaacutemetro en el veacutertice es de 127 cms yen B es de 152 cms
Determiacutenese el gasto en ltsseg asiacute como la presioacuten absoluta en el veacuterticedespreciando el rozamiento La presioacuten atmosfeacuterica en el lugar es de 586 cms de Hg(Tambieacuten conservando el diaacutemetro de 152 cm pero con b = 80 mts)
Bernoulli entre A y B
pA = pB = Presioacuten atmosfeacuterica
Como consideramos flujo permanente
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Bernoulli entre C y B
El flujo no es posible con estaacutes condiciones del sifoacuten ya que en el punto C se tendriacuteauna presioacuten negativa lo cual no es posible cuando trabajamos con presiones absolutas
Hidrostaacutetica
1 La figura muestra un cilindro invertido cerrado hermeacuteticamente por un pistoacuten con una
superficie de y un peso de que se desliza sin friccioacuten El peso y el
volumen del cilindro pueden ser despreciados Inicialmente el cilindro y el pistoacuten son
sostenidos por la barra en el aire a una presioacuten de y la longitud
cuando el pistoacuten estaacute en estado de equilibrio Luego el cilindro y el pistoacuten son
introducidos en el liacutequido hasta una posicioacuten en la que no hay traccioacuten ni compresioacuten en
la barra En dicha posicioacuten Asumiendo que el gas en el cilindro permanece a
una temperatura constante y que su peso es despreciable
1 Calcular la tensioacuten inicial en la barra en 2 Calcular la presioacuten final en el cilindro en
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3 Calcular el peso especiacutefico del liacutequido (relativo
al agua)
4 Determinar si la posicioacuten final es de equilibrio
estable inestable o neutro
3 Respuesta
1 Si consideramos despreciable el peso del aire la tensioacuten inicial de la barra es
igual al peso del pistoacuten Si deseamos tener en cuenta la densidad finita
del aire se puede calcular la masa de aire contenida en el interior del cilindro
utilizando la aproximacioacuten de gas ideal La presioacuten interna debe
ser tal que su diferencia con la presioacuten atmosfeacuterica multiplicada por el aacuterea del
piston se iguale al peso del mismo de donde
Calculamos el nuacutemero de
moles de aire
y tomando la masa molecular del aire en llegamos a de
aire en el interior del cilindro A la misma temperatura pero a presioacuten
atmosfeacuterica habriacutea una cierta cantidad de aire ocupando el espacio del cilindro
con el pistoacuten
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En gramos La tensioacuten de la barra seraacute igual
al peso del pistoacuten maacutes el peso del aire en el interior del cilndro menos el empuje
del aire desplazado
Como se ve despreciar el peso del aire conduce a un error menor al
2 Siguiendo con la aproximacioacuten de gas ideal y considerando que la temperatura no
cambiaraacute el producto se mantiene
(1)
3
4 donde es la longitud indicada en la figura en el estado de equilibrio Ademaacutes
sabemos que en equilibrio la diferencia de presiones entre las caras del pistoacuten es
igual a su peso
(2)
5
6 y que las presiones en la cara inferior del pistoacuten y en la cara superior del cilindro
pueden calcularse como
(3)
(4)
7
8 y finalmente que en la condicioacuten de equilibrio
(5)
9
10 Estamos en condiciones de calcular usando las ecuaciones 1 a 5 las 5 incoacutegnitas
y Reemplazando (3) en (2) eliminamos
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(6)
11
12 Despejando de (4) reemplazando en (6) y operando se llega a
(7)
13
14 reemplazando por lo indicado en (5)
15 16
17 De la ecuacioacuten (1) se puede despejar
de (6) y (5)
O sea un peso especiacutefico de
18 Dado que el uacutenico grado de libertad es la posicioacuten vertical del cilindro
analizaremos la estabilidad ante una perturbacioacuten en la posicioacuten de equilibrio
Si se sumerge el sistema un poco maacutes allaacute de la posicioacuten de equilibrio la
presioacuten en su interior aumentaraacute y aplicando la ecuacioacuten de estado del gas en su
interior su volumen decreceraacute Este menor volumen haraacute que el empuje ejercido
por el fluido sobre el sistema cilindro-pistoacuten se haga menor y el sistema tenderaacute a
bajar auacuten maacutes por efecto del peso que no cambioacute Por lo tanto el equilibrio del
sistema es inestable (Tambieacuten se puede plantear la hipoacutetesis opuesta una menor
profundidad conduce a menor presioacuten en el interior del cilindro que conduce a
mayor volumen y por lo tanto mayor empuje que supera al peso del sistema ytiende a hacer flotar auacuten maacutes al dispositivo)
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4 Un manoacutemetro de tres fluidos como el que se muestra en la figura se utiliza para medir
diferencias de presioacuten muy pequentildeas Sabiendo que se utiliza la misma
cantidad de liacutequido en ambos reservorios obtenga
1 La ecuacioacuten que relaciona la diferencia de altura
medida en las ramas con la diferencia de presioacuten
como funcioacuten de las densidades de los
fluidos utilizados ( ) y las aacutereas de los
reservorios y las ramas ( y respectivamente)
2 iquestCoacutemo elegiriacutea estos paraacutemetros para aumentar la
sensibilidad del instrumento
6 Respuesta
1 Dadas las distancias marcadas en la figura la presioacuten se puede
calcular de dos maneras integrando en cada una de las ramas
Simplificando se eliminan
Usando ademaacutes que por continuidad se obtiene
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2 La sensibilidad seraacute mayor cuanto menor sea la expresioacuten
Suponiendo que no se puede cambiar la densidad del liacutequido donde queremos
medir la diferencia de presioacuten se puede hacer miacutenima la relacioacuten de aacutereas y
la diferencia de densidades entre los liacutequidos del manoacutemetro
7 8 Considere la compuerta en forma de L que se muestra en la figura Dicha compuerta tiene
un ancho (B-C) y puede rotar libremente (sin friccioacuten) alrededor de un eje
(perpendicular a la hoja) que pasa por el punto
Despreciando el peso de la puerta iquestCuaacutel
es el valor de la altura para el cual lacompuerta se abre automaacuteticamente
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10 Respuesta Planteamos equilibrio de momentos con respecto al punto de giro de la
compuerta Las fuerzas actuantes son las de presioacuten actuando en la parte horizontal de la
compuerta ( porque actuacutea en direccioacuten vertical) y la integral de la presioacuten actuando en
la parte vertical que llamaremos La liacutenea de accioacuten de estaraacute centrada en la
parte horizontal de la compuerta con un brazo de palanca porque en esa seccioacuten
la presioacuten es uniforme Para hallar la liacutenea de accioacuten de podemos integrar el momento
producido por las presiones o podemos recurrir a la foacutermula para calcular el ``centro de
presiones donde es el aacutengulo de inclinacioacuten en este caso A es
el aacuterea de la superficie en nuestro caso (suponiendo profundidad unitaria) es la
presioacuten en el centro geomeacutetrico de la superficie en este caso El
momento de inercia de un segmento es Resultando
11 12
13 El brazo de palanca de seraacute Las magnitudes de y se calculan
como el producto de la presioacuten en los centros geomeacutetricos de las superficies respectivaspor sus aacutereas
14 15
16 Soacutelo resta tener en cuenta las fuerzas de presioacuten en el exterior de la compuerta que estaraacute
dada por la presioacuten atmosfeacuterica (aproximadamente constante)
17 18
19 Reemplazando y operando
20
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21
22 Observacioacuten Noacutetese que si bien algunos valores intermedios (por ejemplo la ubicacioacuten
del centro de presiones) dependen de la presioacuten atmosfeacuterica el resultado final no Esto es
porque sumar una constante a la presioacuten - a ambos lados de la compuerta- no altera el
equilibrio de fuerzas Teniendo esto en cuenta se podriacutea haber considerado
para simplificar los caacutelculos
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PROBLEMA 7
Un manoacutemetro (Tubo en U) que contiene mercurio (densidad relativa Hg = 136) tiene subrazo derecho abierto a la presioacuten atmosfeacuterica y su brazo izquierdo conectado a unatuberiacutea que transporta agua a presioacuten La diferencia de niveles de mercurio en los dosbrazos es de 200 mm Si el nivel del mercurio en el brazo izquierdo estaacute a 400 mm pordebajo de la liacutenea central de la tuberiacutea encontrar la presioacuten absoluta en la tuberiacuteaTambieacuten encontrar la nueva diferencia de niveles del mercurio en el manoacutemetro si la
presioacuten en la tuberiacutea cae en 2 x 103 Nm 2
Figura 3
Comenzando por el brazo izquierdo y hacieacutendolo por alturas de presioacuten tenemos a)
La presioacuten absoluta correspondiente seraacute
b)
Figura 4
Si la presioacuten baja en 2 10
3
los niveles del mercurio se modificaraacuten tal comoaparecen en la figura 4
N
m2
2m
N
Abs p2
m
N = 12405 103
(2276 103 + 101396 103)
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Reemplazando los valores de Pρg
Por lo tanto
2116 m = 232 m ndash 262 X
La nueva diferencia de niveles seraacute
200 mm - 2X = 200 mm ndash 1557 mm = 18443 mm
Otra manera de resolver la segunda parte de este problema seriacutea
De la figura 5 se observa que cuando el manoacutemetro no estaacute conectado al sistema losniveles de mercurio en ambos brazos se igualariacutean a 300 mm debajo de la liacutenea central
de la tuberiacutea
Figura 5
Escribiendo la ecuacioacuten manomeacutetrica para las nuevas condiciones tenemos
m
seg
m
m
Kgr m
N
1162
81910
107620
23
3
2
3
= 779 mmmmmm
X 3
107867226
2040
226
1162322
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PROBLEMA 8
Determinar la fuerza resultante F debida a la accioacuten del agua sobre la superficie plana
rectangular AB de medidas 1 m 2 m que se muestra en la figura 6
Figura 6
Ubicacioacuten
Por prisma de presiones
Figura 7
m
m
mSenmm
m
mh 35244
12
8
22902212
2112
1
2202
2
43
0
2
0Sen
Ah
Ighh
cg
cg
mmmm
Kgr F 12221000
3
AhF cg En el Sistema Teacutecnico
Kgr F 4004
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Ubicacioacuten
Figura 8
Volumen Rectaacutengulo = 12m 2m 1m = 2400 Kgr con aplicacioacuten de este empuje enel centro de gravedad del Rectaacutengulo
Empuje que estariacutea aplicado a 23 de la altura del triaacutengulo a partir del veacutertice del mismo
Tomando sumatoria ( de Momentos con respecto al punto O en el veacutertice del triaacutengulo
4400 Kgr X(m) = 2400 Kgr 22 m + 2000 Kgr (23(2)+12) m
PROBLEMA 9
Determinar la fuerza resultante debida a la accioacuten del agua sobre el aacuterea triangular CD de12 m 18 m mostrada en la figura 9 C es el veacutertice del triaacutengulo
Figura 9
F = hcg A
Como es un triaacutengulo su centro de gravedad estaraacute a 23 de C o sea 23 18 m = 12m de C
X cg = 1414 m + 12m = 2614 m y el hcg seraacute
2
0 Sen Ah
Ighh
cg
cg
Kgr mm
anguloVolumenTri 20002
12)2113(
mKgr
Kgr Kgr X
mm
m352
4004
6650665280)()(
)(
CF
mSen
145
0
mSen
mCF 4141
45
10
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Ubicacioacuten del Empuje
Xcp = 2683 m de F
Figura 10
Ig = 136 bh3
= 1848 m + 00974 Sensup2 45 = 1897 m
Kgr mm
mm
Kgr AhF
mSenmh
m
hSen
cg
cg
cg
8419952
812184811000
8481456142
614245
3
mmm
mm
m AX
Ig X X
cg
cgcp
61422
8121
812136
1
6142
33
02
33
0245
84812
8121
812136
1
848145 Sen
mmm
mm
mSenh A
Ighh
cg
cgcp
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EJERCICIOS RESUELTOS HIDRODINAMICA
PROBLEMA 1
Por una tuberiacutea de 30 cms de diaacutemetro circulan 1800 lmin reducieacutendose despueacutes eldiaacutemetro de la tuberiacutea a 15 cms Calcular las velocidades medias en ambas seccionesde la tuberiacutea
PROBLEMA 2
Si la velocidad en una tuberiacutea de 30 cms es de 05 mseg cuaacutel seraacute la velocidad en elchorro de 75 cms de diaacutemetro que sale por una boquilla unida al extremo de latuberiacutea
PROBLEMA 3
Figura 321
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Una tuberiacutea de 300 mm de diaacutemetro que transporta agua a una velocidad promedio de45 mseg se divide en 2 ramales de 150 mm y 200 mm respectivamente Si lavelocidad promedia en la tuberiacutea de 150 mm es 58 de la velocidad en la tuberiacuteaprincipal determinar la velocidad media en la tuberiacutea de 200 mm y el flujo total en elsistema en lseg (Ver figura 321)
PROBLEMA 4
Figura 322
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 20 cms en A a 40 Cms en B Figura322 A estaacute 45 mts abajo de B si la presioacuten relativa en A es de 07 Kgrcm2 y en B de06 Kgrcm2 cuando hay 105 ltsseg de gasto
Determinar a) El sentido del flujo
b) La peacuterdida de frotamiento entre los dos puntos
a) El sentido del flujo quedaraacute determinado por la suma de las energiacuteas en A y en B lacorriente iraacute del punto de mayor energiacutea al de menor energiacutea
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Suma de energiacuteas en B
Suma de energiacuteas en A
Como 10536 gt 7568 m entonces la circulacioacuten del flujo es de B hacia A
b) Tomando la diferencia entre la suma de las cargas tenemos
Este resultado indica que por cada kilogramo de agua que pasa de B a A se pierden2968 kilograacutemetros de energiacutea o lo que es lo mismo las peacuterdidas de energiacutea entre A yB son de 2968 kilograacutemetros por cada kilogramo de agua
PROBLEMA 5
El diaacutemetro en el tubo de la figura 322 cambia gradualmente de 020 m en A a 040 men B A estaacute 45 mts abajo de B Si la presioacuten en A es 07 kgmcm2 y en B de 06kgcm2 determiacutenese el gasto en ltsseg despreciando el rozamiento
Por el Teorema de Bernoulli
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PROBLEMA 6
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Figura322 A estaacute 45 m abajo de B Cuaacutel debe ser la diferencia de presiones registradaspor 2 manoacutemetros colocados en A y B cuando hay un gasto de 200 ltssegdespreciando el rozamiento
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Por el Teorema de Bernoulli
PROBLEMA 7
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Figura322 A estaacute 45 m abajo de B Determiacutenese el gasto en ltsseg cuando hay la mismapresioacuten en los dos puntos Depreacuteciese el rozamiento
21260 m A B
2
3
m A
seg
mQ
V A
A
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Aplicando el Teorema de Bernoulli entre A y B
PROBLEMA 8
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Si lapresioacuten en A es de 020 Kgrcm2 mayor que en B cuaacutel es la diferencia de nivel entreesos dos puntos si fluye un caudal de 200 ltsseg Despreacuteciense las peacuterdidas
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Aplicando el Teorema de Bernoulli entre A y B
PROBLEMA 9
Figura 323
En la figura 323 se muestra un sifoacuten que descarga agua de un tanque La diferenciade nivel entre un punto A en la superficie libre y el veacutertice del sifoacuten es a = 15 mts y ladiferencia de nivel entre el veacutertice y un punto B en la salida es de b = 64 mts eldiaacutemetro de la tuberiacutea es de 015 mts
Si hay una peacuterdida por rozamiento de 090 mts entre A y el veacutertice del sifoacuten y de 110 mtsentre el veacutertice y B iquestCuaacutel es la presioacuten absoluta en el veacutertice expresada en Kgrcm2 Determiacutenese tambieacuten el gasto en ltsseg La presioacuten atmosfeacuterica del lugar es de 586cm de Hg
Bernoulli entre A y B
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pA = pB en este caso presioacuten atmosfeacuterica en ambos puntos Tambieacuten
hB = 0 siacute nuestro nivel de referencia pasa por el punto B
Como se considera flujo permanente 754 mseg es la velocidad corriente en todo elsifoacuten
Bernoulli entre A y C
Como la presioacuten en el punto C es superior a cero entonces si es posible el flujo por elsifoacuten de las condiciones anteriores ya que se estaba trabajando con presioacuten absoluta
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PROBLEMA 10
Figura 324
En la figura 324 a = 18 mts b = 60 mts el diaacutemetro en el veacutertice es de 127 cms yen B es de 152 cms
Determiacutenese el gasto en ltsseg asiacute como la presioacuten absoluta en el veacuterticedespreciando el rozamiento La presioacuten atmosfeacuterica en el lugar es de 586 cms de Hg(Tambieacuten conservando el diaacutemetro de 152 cm pero con b = 80 mts)
Bernoulli entre A y B
pA = pB = Presioacuten atmosfeacuterica
Como consideramos flujo permanente
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Bernoulli entre C y B
El flujo no es posible con estaacutes condiciones del sifoacuten ya que en el punto C se tendriacuteauna presioacuten negativa lo cual no es posible cuando trabajamos con presiones absolutas
Hidrostaacutetica
1 La figura muestra un cilindro invertido cerrado hermeacuteticamente por un pistoacuten con una
superficie de y un peso de que se desliza sin friccioacuten El peso y el
volumen del cilindro pueden ser despreciados Inicialmente el cilindro y el pistoacuten son
sostenidos por la barra en el aire a una presioacuten de y la longitud
cuando el pistoacuten estaacute en estado de equilibrio Luego el cilindro y el pistoacuten son
introducidos en el liacutequido hasta una posicioacuten en la que no hay traccioacuten ni compresioacuten en
la barra En dicha posicioacuten Asumiendo que el gas en el cilindro permanece a
una temperatura constante y que su peso es despreciable
1 Calcular la tensioacuten inicial en la barra en 2 Calcular la presioacuten final en el cilindro en
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3 Calcular el peso especiacutefico del liacutequido (relativo
al agua)
4 Determinar si la posicioacuten final es de equilibrio
estable inestable o neutro
3 Respuesta
1 Si consideramos despreciable el peso del aire la tensioacuten inicial de la barra es
igual al peso del pistoacuten Si deseamos tener en cuenta la densidad finita
del aire se puede calcular la masa de aire contenida en el interior del cilindro
utilizando la aproximacioacuten de gas ideal La presioacuten interna debe
ser tal que su diferencia con la presioacuten atmosfeacuterica multiplicada por el aacuterea del
piston se iguale al peso del mismo de donde
Calculamos el nuacutemero de
moles de aire
y tomando la masa molecular del aire en llegamos a de
aire en el interior del cilindro A la misma temperatura pero a presioacuten
atmosfeacuterica habriacutea una cierta cantidad de aire ocupando el espacio del cilindro
con el pistoacuten
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En gramos La tensioacuten de la barra seraacute igual
al peso del pistoacuten maacutes el peso del aire en el interior del cilndro menos el empuje
del aire desplazado
Como se ve despreciar el peso del aire conduce a un error menor al
2 Siguiendo con la aproximacioacuten de gas ideal y considerando que la temperatura no
cambiaraacute el producto se mantiene
(1)
3
4 donde es la longitud indicada en la figura en el estado de equilibrio Ademaacutes
sabemos que en equilibrio la diferencia de presiones entre las caras del pistoacuten es
igual a su peso
(2)
5
6 y que las presiones en la cara inferior del pistoacuten y en la cara superior del cilindro
pueden calcularse como
(3)
(4)
7
8 y finalmente que en la condicioacuten de equilibrio
(5)
9
10 Estamos en condiciones de calcular usando las ecuaciones 1 a 5 las 5 incoacutegnitas
y Reemplazando (3) en (2) eliminamos
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(6)
11
12 Despejando de (4) reemplazando en (6) y operando se llega a
(7)
13
14 reemplazando por lo indicado en (5)
15 16
17 De la ecuacioacuten (1) se puede despejar
de (6) y (5)
O sea un peso especiacutefico de
18 Dado que el uacutenico grado de libertad es la posicioacuten vertical del cilindro
analizaremos la estabilidad ante una perturbacioacuten en la posicioacuten de equilibrio
Si se sumerge el sistema un poco maacutes allaacute de la posicioacuten de equilibrio la
presioacuten en su interior aumentaraacute y aplicando la ecuacioacuten de estado del gas en su
interior su volumen decreceraacute Este menor volumen haraacute que el empuje ejercido
por el fluido sobre el sistema cilindro-pistoacuten se haga menor y el sistema tenderaacute a
bajar auacuten maacutes por efecto del peso que no cambioacute Por lo tanto el equilibrio del
sistema es inestable (Tambieacuten se puede plantear la hipoacutetesis opuesta una menor
profundidad conduce a menor presioacuten en el interior del cilindro que conduce a
mayor volumen y por lo tanto mayor empuje que supera al peso del sistema ytiende a hacer flotar auacuten maacutes al dispositivo)
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4 Un manoacutemetro de tres fluidos como el que se muestra en la figura se utiliza para medir
diferencias de presioacuten muy pequentildeas Sabiendo que se utiliza la misma
cantidad de liacutequido en ambos reservorios obtenga
1 La ecuacioacuten que relaciona la diferencia de altura
medida en las ramas con la diferencia de presioacuten
como funcioacuten de las densidades de los
fluidos utilizados ( ) y las aacutereas de los
reservorios y las ramas ( y respectivamente)
2 iquestCoacutemo elegiriacutea estos paraacutemetros para aumentar la
sensibilidad del instrumento
6 Respuesta
1 Dadas las distancias marcadas en la figura la presioacuten se puede
calcular de dos maneras integrando en cada una de las ramas
Simplificando se eliminan
Usando ademaacutes que por continuidad se obtiene
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2 La sensibilidad seraacute mayor cuanto menor sea la expresioacuten
Suponiendo que no se puede cambiar la densidad del liacutequido donde queremos
medir la diferencia de presioacuten se puede hacer miacutenima la relacioacuten de aacutereas y
la diferencia de densidades entre los liacutequidos del manoacutemetro
7 8 Considere la compuerta en forma de L que se muestra en la figura Dicha compuerta tiene
un ancho (B-C) y puede rotar libremente (sin friccioacuten) alrededor de un eje
(perpendicular a la hoja) que pasa por el punto
Despreciando el peso de la puerta iquestCuaacutel
es el valor de la altura para el cual lacompuerta se abre automaacuteticamente
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10 Respuesta Planteamos equilibrio de momentos con respecto al punto de giro de la
compuerta Las fuerzas actuantes son las de presioacuten actuando en la parte horizontal de la
compuerta ( porque actuacutea en direccioacuten vertical) y la integral de la presioacuten actuando en
la parte vertical que llamaremos La liacutenea de accioacuten de estaraacute centrada en la
parte horizontal de la compuerta con un brazo de palanca porque en esa seccioacuten
la presioacuten es uniforme Para hallar la liacutenea de accioacuten de podemos integrar el momento
producido por las presiones o podemos recurrir a la foacutermula para calcular el ``centro de
presiones donde es el aacutengulo de inclinacioacuten en este caso A es
el aacuterea de la superficie en nuestro caso (suponiendo profundidad unitaria) es la
presioacuten en el centro geomeacutetrico de la superficie en este caso El
momento de inercia de un segmento es Resultando
11 12
13 El brazo de palanca de seraacute Las magnitudes de y se calculan
como el producto de la presioacuten en los centros geomeacutetricos de las superficies respectivaspor sus aacutereas
14 15
16 Soacutelo resta tener en cuenta las fuerzas de presioacuten en el exterior de la compuerta que estaraacute
dada por la presioacuten atmosfeacuterica (aproximadamente constante)
17 18
19 Reemplazando y operando
20
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21
22 Observacioacuten Noacutetese que si bien algunos valores intermedios (por ejemplo la ubicacioacuten
del centro de presiones) dependen de la presioacuten atmosfeacuterica el resultado final no Esto es
porque sumar una constante a la presioacuten - a ambos lados de la compuerta- no altera el
equilibrio de fuerzas Teniendo esto en cuenta se podriacutea haber considerado
para simplificar los caacutelculos
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Reemplazando los valores de Pρg
Por lo tanto
2116 m = 232 m ndash 262 X
La nueva diferencia de niveles seraacute
200 mm - 2X = 200 mm ndash 1557 mm = 18443 mm
Otra manera de resolver la segunda parte de este problema seriacutea
De la figura 5 se observa que cuando el manoacutemetro no estaacute conectado al sistema losniveles de mercurio en ambos brazos se igualariacutean a 300 mm debajo de la liacutenea central
de la tuberiacutea
Figura 5
Escribiendo la ecuacioacuten manomeacutetrica para las nuevas condiciones tenemos
m
seg
m
m
Kgr m
N
1162
81910
107620
23
3
2
3
= 779 mmmmmm
X 3
107867226
2040
226
1162322
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PROBLEMA 8
Determinar la fuerza resultante F debida a la accioacuten del agua sobre la superficie plana
rectangular AB de medidas 1 m 2 m que se muestra en la figura 6
Figura 6
Ubicacioacuten
Por prisma de presiones
Figura 7
m
m
mSenmm
m
mh 35244
12
8
22902212
2112
1
2202
2
43
0
2
0Sen
Ah
Ighh
cg
cg
mmmm
Kgr F 12221000
3
AhF cg En el Sistema Teacutecnico
Kgr F 4004
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Ubicacioacuten
Figura 8
Volumen Rectaacutengulo = 12m 2m 1m = 2400 Kgr con aplicacioacuten de este empuje enel centro de gravedad del Rectaacutengulo
Empuje que estariacutea aplicado a 23 de la altura del triaacutengulo a partir del veacutertice del mismo
Tomando sumatoria ( de Momentos con respecto al punto O en el veacutertice del triaacutengulo
4400 Kgr X(m) = 2400 Kgr 22 m + 2000 Kgr (23(2)+12) m
PROBLEMA 9
Determinar la fuerza resultante debida a la accioacuten del agua sobre el aacuterea triangular CD de12 m 18 m mostrada en la figura 9 C es el veacutertice del triaacutengulo
Figura 9
F = hcg A
Como es un triaacutengulo su centro de gravedad estaraacute a 23 de C o sea 23 18 m = 12m de C
X cg = 1414 m + 12m = 2614 m y el hcg seraacute
2
0 Sen Ah
Ighh
cg
cg
Kgr mm
anguloVolumenTri 20002
12)2113(
mKgr
Kgr Kgr X
mm
m352
4004
6650665280)()(
)(
CF
mSen
145
0
mSen
mCF 4141
45
10
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Ubicacioacuten del Empuje
Xcp = 2683 m de F
Figura 10
Ig = 136 bh3
= 1848 m + 00974 Sensup2 45 = 1897 m
Kgr mm
mm
Kgr AhF
mSenmh
m
hSen
cg
cg
cg
8419952
812184811000
8481456142
614245
3
mmm
mm
m AX
Ig X X
cg
cgcp
61422
8121
812136
1
6142
33
02
33
0245
84812
8121
812136
1
848145 Sen
mmm
mm
mSenh A
Ighh
cg
cgcp
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EJERCICIOS RESUELTOS HIDRODINAMICA
PROBLEMA 1
Por una tuberiacutea de 30 cms de diaacutemetro circulan 1800 lmin reducieacutendose despueacutes eldiaacutemetro de la tuberiacutea a 15 cms Calcular las velocidades medias en ambas seccionesde la tuberiacutea
PROBLEMA 2
Si la velocidad en una tuberiacutea de 30 cms es de 05 mseg cuaacutel seraacute la velocidad en elchorro de 75 cms de diaacutemetro que sale por una boquilla unida al extremo de latuberiacutea
PROBLEMA 3
Figura 321
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Una tuberiacutea de 300 mm de diaacutemetro que transporta agua a una velocidad promedio de45 mseg se divide en 2 ramales de 150 mm y 200 mm respectivamente Si lavelocidad promedia en la tuberiacutea de 150 mm es 58 de la velocidad en la tuberiacuteaprincipal determinar la velocidad media en la tuberiacutea de 200 mm y el flujo total en elsistema en lseg (Ver figura 321)
PROBLEMA 4
Figura 322
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 20 cms en A a 40 Cms en B Figura322 A estaacute 45 mts abajo de B si la presioacuten relativa en A es de 07 Kgrcm2 y en B de06 Kgrcm2 cuando hay 105 ltsseg de gasto
Determinar a) El sentido del flujo
b) La peacuterdida de frotamiento entre los dos puntos
a) El sentido del flujo quedaraacute determinado por la suma de las energiacuteas en A y en B lacorriente iraacute del punto de mayor energiacutea al de menor energiacutea
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Suma de energiacuteas en B
Suma de energiacuteas en A
Como 10536 gt 7568 m entonces la circulacioacuten del flujo es de B hacia A
b) Tomando la diferencia entre la suma de las cargas tenemos
Este resultado indica que por cada kilogramo de agua que pasa de B a A se pierden2968 kilograacutemetros de energiacutea o lo que es lo mismo las peacuterdidas de energiacutea entre A yB son de 2968 kilograacutemetros por cada kilogramo de agua
PROBLEMA 5
El diaacutemetro en el tubo de la figura 322 cambia gradualmente de 020 m en A a 040 men B A estaacute 45 mts abajo de B Si la presioacuten en A es 07 kgmcm2 y en B de 06kgcm2 determiacutenese el gasto en ltsseg despreciando el rozamiento
Por el Teorema de Bernoulli
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PROBLEMA 6
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Figura322 A estaacute 45 m abajo de B Cuaacutel debe ser la diferencia de presiones registradaspor 2 manoacutemetros colocados en A y B cuando hay un gasto de 200 ltssegdespreciando el rozamiento
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Por el Teorema de Bernoulli
PROBLEMA 7
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Figura322 A estaacute 45 m abajo de B Determiacutenese el gasto en ltsseg cuando hay la mismapresioacuten en los dos puntos Depreacuteciese el rozamiento
21260 m A B
2
3
m A
seg
mQ
V A
A
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Aplicando el Teorema de Bernoulli entre A y B
PROBLEMA 8
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Si lapresioacuten en A es de 020 Kgrcm2 mayor que en B cuaacutel es la diferencia de nivel entreesos dos puntos si fluye un caudal de 200 ltsseg Despreacuteciense las peacuterdidas
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Aplicando el Teorema de Bernoulli entre A y B
PROBLEMA 9
Figura 323
En la figura 323 se muestra un sifoacuten que descarga agua de un tanque La diferenciade nivel entre un punto A en la superficie libre y el veacutertice del sifoacuten es a = 15 mts y ladiferencia de nivel entre el veacutertice y un punto B en la salida es de b = 64 mts eldiaacutemetro de la tuberiacutea es de 015 mts
Si hay una peacuterdida por rozamiento de 090 mts entre A y el veacutertice del sifoacuten y de 110 mtsentre el veacutertice y B iquestCuaacutel es la presioacuten absoluta en el veacutertice expresada en Kgrcm2 Determiacutenese tambieacuten el gasto en ltsseg La presioacuten atmosfeacuterica del lugar es de 586cm de Hg
Bernoulli entre A y B
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pA = pB en este caso presioacuten atmosfeacuterica en ambos puntos Tambieacuten
hB = 0 siacute nuestro nivel de referencia pasa por el punto B
Como se considera flujo permanente 754 mseg es la velocidad corriente en todo elsifoacuten
Bernoulli entre A y C
Como la presioacuten en el punto C es superior a cero entonces si es posible el flujo por elsifoacuten de las condiciones anteriores ya que se estaba trabajando con presioacuten absoluta
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PROBLEMA 10
Figura 324
En la figura 324 a = 18 mts b = 60 mts el diaacutemetro en el veacutertice es de 127 cms yen B es de 152 cms
Determiacutenese el gasto en ltsseg asiacute como la presioacuten absoluta en el veacuterticedespreciando el rozamiento La presioacuten atmosfeacuterica en el lugar es de 586 cms de Hg(Tambieacuten conservando el diaacutemetro de 152 cm pero con b = 80 mts)
Bernoulli entre A y B
pA = pB = Presioacuten atmosfeacuterica
Como consideramos flujo permanente
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Bernoulli entre C y B
El flujo no es posible con estaacutes condiciones del sifoacuten ya que en el punto C se tendriacuteauna presioacuten negativa lo cual no es posible cuando trabajamos con presiones absolutas
Hidrostaacutetica
1 La figura muestra un cilindro invertido cerrado hermeacuteticamente por un pistoacuten con una
superficie de y un peso de que se desliza sin friccioacuten El peso y el
volumen del cilindro pueden ser despreciados Inicialmente el cilindro y el pistoacuten son
sostenidos por la barra en el aire a una presioacuten de y la longitud
cuando el pistoacuten estaacute en estado de equilibrio Luego el cilindro y el pistoacuten son
introducidos en el liacutequido hasta una posicioacuten en la que no hay traccioacuten ni compresioacuten en
la barra En dicha posicioacuten Asumiendo que el gas en el cilindro permanece a
una temperatura constante y que su peso es despreciable
1 Calcular la tensioacuten inicial en la barra en 2 Calcular la presioacuten final en el cilindro en
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3 Calcular el peso especiacutefico del liacutequido (relativo
al agua)
4 Determinar si la posicioacuten final es de equilibrio
estable inestable o neutro
3 Respuesta
1 Si consideramos despreciable el peso del aire la tensioacuten inicial de la barra es
igual al peso del pistoacuten Si deseamos tener en cuenta la densidad finita
del aire se puede calcular la masa de aire contenida en el interior del cilindro
utilizando la aproximacioacuten de gas ideal La presioacuten interna debe
ser tal que su diferencia con la presioacuten atmosfeacuterica multiplicada por el aacuterea del
piston se iguale al peso del mismo de donde
Calculamos el nuacutemero de
moles de aire
y tomando la masa molecular del aire en llegamos a de
aire en el interior del cilindro A la misma temperatura pero a presioacuten
atmosfeacuterica habriacutea una cierta cantidad de aire ocupando el espacio del cilindro
con el pistoacuten
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En gramos La tensioacuten de la barra seraacute igual
al peso del pistoacuten maacutes el peso del aire en el interior del cilndro menos el empuje
del aire desplazado
Como se ve despreciar el peso del aire conduce a un error menor al
2 Siguiendo con la aproximacioacuten de gas ideal y considerando que la temperatura no
cambiaraacute el producto se mantiene
(1)
3
4 donde es la longitud indicada en la figura en el estado de equilibrio Ademaacutes
sabemos que en equilibrio la diferencia de presiones entre las caras del pistoacuten es
igual a su peso
(2)
5
6 y que las presiones en la cara inferior del pistoacuten y en la cara superior del cilindro
pueden calcularse como
(3)
(4)
7
8 y finalmente que en la condicioacuten de equilibrio
(5)
9
10 Estamos en condiciones de calcular usando las ecuaciones 1 a 5 las 5 incoacutegnitas
y Reemplazando (3) en (2) eliminamos
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(6)
11
12 Despejando de (4) reemplazando en (6) y operando se llega a
(7)
13
14 reemplazando por lo indicado en (5)
15 16
17 De la ecuacioacuten (1) se puede despejar
de (6) y (5)
O sea un peso especiacutefico de
18 Dado que el uacutenico grado de libertad es la posicioacuten vertical del cilindro
analizaremos la estabilidad ante una perturbacioacuten en la posicioacuten de equilibrio
Si se sumerge el sistema un poco maacutes allaacute de la posicioacuten de equilibrio la
presioacuten en su interior aumentaraacute y aplicando la ecuacioacuten de estado del gas en su
interior su volumen decreceraacute Este menor volumen haraacute que el empuje ejercido
por el fluido sobre el sistema cilindro-pistoacuten se haga menor y el sistema tenderaacute a
bajar auacuten maacutes por efecto del peso que no cambioacute Por lo tanto el equilibrio del
sistema es inestable (Tambieacuten se puede plantear la hipoacutetesis opuesta una menor
profundidad conduce a menor presioacuten en el interior del cilindro que conduce a
mayor volumen y por lo tanto mayor empuje que supera al peso del sistema ytiende a hacer flotar auacuten maacutes al dispositivo)
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4 Un manoacutemetro de tres fluidos como el que se muestra en la figura se utiliza para medir
diferencias de presioacuten muy pequentildeas Sabiendo que se utiliza la misma
cantidad de liacutequido en ambos reservorios obtenga
1 La ecuacioacuten que relaciona la diferencia de altura
medida en las ramas con la diferencia de presioacuten
como funcioacuten de las densidades de los
fluidos utilizados ( ) y las aacutereas de los
reservorios y las ramas ( y respectivamente)
2 iquestCoacutemo elegiriacutea estos paraacutemetros para aumentar la
sensibilidad del instrumento
6 Respuesta
1 Dadas las distancias marcadas en la figura la presioacuten se puede
calcular de dos maneras integrando en cada una de las ramas
Simplificando se eliminan
Usando ademaacutes que por continuidad se obtiene
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2 La sensibilidad seraacute mayor cuanto menor sea la expresioacuten
Suponiendo que no se puede cambiar la densidad del liacutequido donde queremos
medir la diferencia de presioacuten se puede hacer miacutenima la relacioacuten de aacutereas y
la diferencia de densidades entre los liacutequidos del manoacutemetro
7 8 Considere la compuerta en forma de L que se muestra en la figura Dicha compuerta tiene
un ancho (B-C) y puede rotar libremente (sin friccioacuten) alrededor de un eje
(perpendicular a la hoja) que pasa por el punto
Despreciando el peso de la puerta iquestCuaacutel
es el valor de la altura para el cual lacompuerta se abre automaacuteticamente
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10 Respuesta Planteamos equilibrio de momentos con respecto al punto de giro de la
compuerta Las fuerzas actuantes son las de presioacuten actuando en la parte horizontal de la
compuerta ( porque actuacutea en direccioacuten vertical) y la integral de la presioacuten actuando en
la parte vertical que llamaremos La liacutenea de accioacuten de estaraacute centrada en la
parte horizontal de la compuerta con un brazo de palanca porque en esa seccioacuten
la presioacuten es uniforme Para hallar la liacutenea de accioacuten de podemos integrar el momento
producido por las presiones o podemos recurrir a la foacutermula para calcular el ``centro de
presiones donde es el aacutengulo de inclinacioacuten en este caso A es
el aacuterea de la superficie en nuestro caso (suponiendo profundidad unitaria) es la
presioacuten en el centro geomeacutetrico de la superficie en este caso El
momento de inercia de un segmento es Resultando
11 12
13 El brazo de palanca de seraacute Las magnitudes de y se calculan
como el producto de la presioacuten en los centros geomeacutetricos de las superficies respectivaspor sus aacutereas
14 15
16 Soacutelo resta tener en cuenta las fuerzas de presioacuten en el exterior de la compuerta que estaraacute
dada por la presioacuten atmosfeacuterica (aproximadamente constante)
17 18
19 Reemplazando y operando
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22 Observacioacuten Noacutetese que si bien algunos valores intermedios (por ejemplo la ubicacioacuten
del centro de presiones) dependen de la presioacuten atmosfeacuterica el resultado final no Esto es
porque sumar una constante a la presioacuten - a ambos lados de la compuerta- no altera el
equilibrio de fuerzas Teniendo esto en cuenta se podriacutea haber considerado
para simplificar los caacutelculos
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PROBLEMA 8
Determinar la fuerza resultante F debida a la accioacuten del agua sobre la superficie plana
rectangular AB de medidas 1 m 2 m que se muestra en la figura 6
Figura 6
Ubicacioacuten
Por prisma de presiones
Figura 7
m
m
mSenmm
m
mh 35244
12
8
22902212
2112
1
2202
2
43
0
2
0Sen
Ah
Ighh
cg
cg
mmmm
Kgr F 12221000
3
AhF cg En el Sistema Teacutecnico
Kgr F 4004
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Ubicacioacuten
Figura 8
Volumen Rectaacutengulo = 12m 2m 1m = 2400 Kgr con aplicacioacuten de este empuje enel centro de gravedad del Rectaacutengulo
Empuje que estariacutea aplicado a 23 de la altura del triaacutengulo a partir del veacutertice del mismo
Tomando sumatoria ( de Momentos con respecto al punto O en el veacutertice del triaacutengulo
4400 Kgr X(m) = 2400 Kgr 22 m + 2000 Kgr (23(2)+12) m
PROBLEMA 9
Determinar la fuerza resultante debida a la accioacuten del agua sobre el aacuterea triangular CD de12 m 18 m mostrada en la figura 9 C es el veacutertice del triaacutengulo
Figura 9
F = hcg A
Como es un triaacutengulo su centro de gravedad estaraacute a 23 de C o sea 23 18 m = 12m de C
X cg = 1414 m + 12m = 2614 m y el hcg seraacute
2
0 Sen Ah
Ighh
cg
cg
Kgr mm
anguloVolumenTri 20002
12)2113(
mKgr
Kgr Kgr X
mm
m352
4004
6650665280)()(
)(
CF
mSen
145
0
mSen
mCF 4141
45
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Ubicacioacuten del Empuje
Xcp = 2683 m de F
Figura 10
Ig = 136 bh3
= 1848 m + 00974 Sensup2 45 = 1897 m
Kgr mm
mm
Kgr AhF
mSenmh
m
hSen
cg
cg
cg
8419952
812184811000
8481456142
614245
3
mmm
mm
m AX
Ig X X
cg
cgcp
61422
8121
812136
1
6142
33
02
33
0245
84812
8121
812136
1
848145 Sen
mmm
mm
mSenh A
Ighh
cg
cgcp
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EJERCICIOS RESUELTOS HIDRODINAMICA
PROBLEMA 1
Por una tuberiacutea de 30 cms de diaacutemetro circulan 1800 lmin reducieacutendose despueacutes eldiaacutemetro de la tuberiacutea a 15 cms Calcular las velocidades medias en ambas seccionesde la tuberiacutea
PROBLEMA 2
Si la velocidad en una tuberiacutea de 30 cms es de 05 mseg cuaacutel seraacute la velocidad en elchorro de 75 cms de diaacutemetro que sale por una boquilla unida al extremo de latuberiacutea
PROBLEMA 3
Figura 321
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Una tuberiacutea de 300 mm de diaacutemetro que transporta agua a una velocidad promedio de45 mseg se divide en 2 ramales de 150 mm y 200 mm respectivamente Si lavelocidad promedia en la tuberiacutea de 150 mm es 58 de la velocidad en la tuberiacuteaprincipal determinar la velocidad media en la tuberiacutea de 200 mm y el flujo total en elsistema en lseg (Ver figura 321)
PROBLEMA 4
Figura 322
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 20 cms en A a 40 Cms en B Figura322 A estaacute 45 mts abajo de B si la presioacuten relativa en A es de 07 Kgrcm2 y en B de06 Kgrcm2 cuando hay 105 ltsseg de gasto
Determinar a) El sentido del flujo
b) La peacuterdida de frotamiento entre los dos puntos
a) El sentido del flujo quedaraacute determinado por la suma de las energiacuteas en A y en B lacorriente iraacute del punto de mayor energiacutea al de menor energiacutea
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Suma de energiacuteas en B
Suma de energiacuteas en A
Como 10536 gt 7568 m entonces la circulacioacuten del flujo es de B hacia A
b) Tomando la diferencia entre la suma de las cargas tenemos
Este resultado indica que por cada kilogramo de agua que pasa de B a A se pierden2968 kilograacutemetros de energiacutea o lo que es lo mismo las peacuterdidas de energiacutea entre A yB son de 2968 kilograacutemetros por cada kilogramo de agua
PROBLEMA 5
El diaacutemetro en el tubo de la figura 322 cambia gradualmente de 020 m en A a 040 men B A estaacute 45 mts abajo de B Si la presioacuten en A es 07 kgmcm2 y en B de 06kgcm2 determiacutenese el gasto en ltsseg despreciando el rozamiento
Por el Teorema de Bernoulli
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PROBLEMA 6
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Figura322 A estaacute 45 m abajo de B Cuaacutel debe ser la diferencia de presiones registradaspor 2 manoacutemetros colocados en A y B cuando hay un gasto de 200 ltssegdespreciando el rozamiento
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Por el Teorema de Bernoulli
PROBLEMA 7
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Figura322 A estaacute 45 m abajo de B Determiacutenese el gasto en ltsseg cuando hay la mismapresioacuten en los dos puntos Depreacuteciese el rozamiento
21260 m A B
2
3
m A
seg
mQ
V A
A
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Aplicando el Teorema de Bernoulli entre A y B
PROBLEMA 8
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Si lapresioacuten en A es de 020 Kgrcm2 mayor que en B cuaacutel es la diferencia de nivel entreesos dos puntos si fluye un caudal de 200 ltsseg Despreacuteciense las peacuterdidas
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Aplicando el Teorema de Bernoulli entre A y B
PROBLEMA 9
Figura 323
En la figura 323 se muestra un sifoacuten que descarga agua de un tanque La diferenciade nivel entre un punto A en la superficie libre y el veacutertice del sifoacuten es a = 15 mts y ladiferencia de nivel entre el veacutertice y un punto B en la salida es de b = 64 mts eldiaacutemetro de la tuberiacutea es de 015 mts
Si hay una peacuterdida por rozamiento de 090 mts entre A y el veacutertice del sifoacuten y de 110 mtsentre el veacutertice y B iquestCuaacutel es la presioacuten absoluta en el veacutertice expresada en Kgrcm2 Determiacutenese tambieacuten el gasto en ltsseg La presioacuten atmosfeacuterica del lugar es de 586cm de Hg
Bernoulli entre A y B
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pA = pB en este caso presioacuten atmosfeacuterica en ambos puntos Tambieacuten
hB = 0 siacute nuestro nivel de referencia pasa por el punto B
Como se considera flujo permanente 754 mseg es la velocidad corriente en todo elsifoacuten
Bernoulli entre A y C
Como la presioacuten en el punto C es superior a cero entonces si es posible el flujo por elsifoacuten de las condiciones anteriores ya que se estaba trabajando con presioacuten absoluta
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PROBLEMA 10
Figura 324
En la figura 324 a = 18 mts b = 60 mts el diaacutemetro en el veacutertice es de 127 cms yen B es de 152 cms
Determiacutenese el gasto en ltsseg asiacute como la presioacuten absoluta en el veacuterticedespreciando el rozamiento La presioacuten atmosfeacuterica en el lugar es de 586 cms de Hg(Tambieacuten conservando el diaacutemetro de 152 cm pero con b = 80 mts)
Bernoulli entre A y B
pA = pB = Presioacuten atmosfeacuterica
Como consideramos flujo permanente
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Bernoulli entre C y B
El flujo no es posible con estaacutes condiciones del sifoacuten ya que en el punto C se tendriacuteauna presioacuten negativa lo cual no es posible cuando trabajamos con presiones absolutas
Hidrostaacutetica
1 La figura muestra un cilindro invertido cerrado hermeacuteticamente por un pistoacuten con una
superficie de y un peso de que se desliza sin friccioacuten El peso y el
volumen del cilindro pueden ser despreciados Inicialmente el cilindro y el pistoacuten son
sostenidos por la barra en el aire a una presioacuten de y la longitud
cuando el pistoacuten estaacute en estado de equilibrio Luego el cilindro y el pistoacuten son
introducidos en el liacutequido hasta una posicioacuten en la que no hay traccioacuten ni compresioacuten en
la barra En dicha posicioacuten Asumiendo que el gas en el cilindro permanece a
una temperatura constante y que su peso es despreciable
1 Calcular la tensioacuten inicial en la barra en 2 Calcular la presioacuten final en el cilindro en
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3 Calcular el peso especiacutefico del liacutequido (relativo
al agua)
4 Determinar si la posicioacuten final es de equilibrio
estable inestable o neutro
3 Respuesta
1 Si consideramos despreciable el peso del aire la tensioacuten inicial de la barra es
igual al peso del pistoacuten Si deseamos tener en cuenta la densidad finita
del aire se puede calcular la masa de aire contenida en el interior del cilindro
utilizando la aproximacioacuten de gas ideal La presioacuten interna debe
ser tal que su diferencia con la presioacuten atmosfeacuterica multiplicada por el aacuterea del
piston se iguale al peso del mismo de donde
Calculamos el nuacutemero de
moles de aire
y tomando la masa molecular del aire en llegamos a de
aire en el interior del cilindro A la misma temperatura pero a presioacuten
atmosfeacuterica habriacutea una cierta cantidad de aire ocupando el espacio del cilindro
con el pistoacuten
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En gramos La tensioacuten de la barra seraacute igual
al peso del pistoacuten maacutes el peso del aire en el interior del cilndro menos el empuje
del aire desplazado
Como se ve despreciar el peso del aire conduce a un error menor al
2 Siguiendo con la aproximacioacuten de gas ideal y considerando que la temperatura no
cambiaraacute el producto se mantiene
(1)
3
4 donde es la longitud indicada en la figura en el estado de equilibrio Ademaacutes
sabemos que en equilibrio la diferencia de presiones entre las caras del pistoacuten es
igual a su peso
(2)
5
6 y que las presiones en la cara inferior del pistoacuten y en la cara superior del cilindro
pueden calcularse como
(3)
(4)
7
8 y finalmente que en la condicioacuten de equilibrio
(5)
9
10 Estamos en condiciones de calcular usando las ecuaciones 1 a 5 las 5 incoacutegnitas
y Reemplazando (3) en (2) eliminamos
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(6)
11
12 Despejando de (4) reemplazando en (6) y operando se llega a
(7)
13
14 reemplazando por lo indicado en (5)
15 16
17 De la ecuacioacuten (1) se puede despejar
de (6) y (5)
O sea un peso especiacutefico de
18 Dado que el uacutenico grado de libertad es la posicioacuten vertical del cilindro
analizaremos la estabilidad ante una perturbacioacuten en la posicioacuten de equilibrio
Si se sumerge el sistema un poco maacutes allaacute de la posicioacuten de equilibrio la
presioacuten en su interior aumentaraacute y aplicando la ecuacioacuten de estado del gas en su
interior su volumen decreceraacute Este menor volumen haraacute que el empuje ejercido
por el fluido sobre el sistema cilindro-pistoacuten se haga menor y el sistema tenderaacute a
bajar auacuten maacutes por efecto del peso que no cambioacute Por lo tanto el equilibrio del
sistema es inestable (Tambieacuten se puede plantear la hipoacutetesis opuesta una menor
profundidad conduce a menor presioacuten en el interior del cilindro que conduce a
mayor volumen y por lo tanto mayor empuje que supera al peso del sistema ytiende a hacer flotar auacuten maacutes al dispositivo)
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4 Un manoacutemetro de tres fluidos como el que se muestra en la figura se utiliza para medir
diferencias de presioacuten muy pequentildeas Sabiendo que se utiliza la misma
cantidad de liacutequido en ambos reservorios obtenga
1 La ecuacioacuten que relaciona la diferencia de altura
medida en las ramas con la diferencia de presioacuten
como funcioacuten de las densidades de los
fluidos utilizados ( ) y las aacutereas de los
reservorios y las ramas ( y respectivamente)
2 iquestCoacutemo elegiriacutea estos paraacutemetros para aumentar la
sensibilidad del instrumento
6 Respuesta
1 Dadas las distancias marcadas en la figura la presioacuten se puede
calcular de dos maneras integrando en cada una de las ramas
Simplificando se eliminan
Usando ademaacutes que por continuidad se obtiene
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2 La sensibilidad seraacute mayor cuanto menor sea la expresioacuten
Suponiendo que no se puede cambiar la densidad del liacutequido donde queremos
medir la diferencia de presioacuten se puede hacer miacutenima la relacioacuten de aacutereas y
la diferencia de densidades entre los liacutequidos del manoacutemetro
7 8 Considere la compuerta en forma de L que se muestra en la figura Dicha compuerta tiene
un ancho (B-C) y puede rotar libremente (sin friccioacuten) alrededor de un eje
(perpendicular a la hoja) que pasa por el punto
Despreciando el peso de la puerta iquestCuaacutel
es el valor de la altura para el cual lacompuerta se abre automaacuteticamente
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10 Respuesta Planteamos equilibrio de momentos con respecto al punto de giro de la
compuerta Las fuerzas actuantes son las de presioacuten actuando en la parte horizontal de la
compuerta ( porque actuacutea en direccioacuten vertical) y la integral de la presioacuten actuando en
la parte vertical que llamaremos La liacutenea de accioacuten de estaraacute centrada en la
parte horizontal de la compuerta con un brazo de palanca porque en esa seccioacuten
la presioacuten es uniforme Para hallar la liacutenea de accioacuten de podemos integrar el momento
producido por las presiones o podemos recurrir a la foacutermula para calcular el ``centro de
presiones donde es el aacutengulo de inclinacioacuten en este caso A es
el aacuterea de la superficie en nuestro caso (suponiendo profundidad unitaria) es la
presioacuten en el centro geomeacutetrico de la superficie en este caso El
momento de inercia de un segmento es Resultando
11 12
13 El brazo de palanca de seraacute Las magnitudes de y se calculan
como el producto de la presioacuten en los centros geomeacutetricos de las superficies respectivaspor sus aacutereas
14 15
16 Soacutelo resta tener en cuenta las fuerzas de presioacuten en el exterior de la compuerta que estaraacute
dada por la presioacuten atmosfeacuterica (aproximadamente constante)
17 18
19 Reemplazando y operando
20
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21
22 Observacioacuten Noacutetese que si bien algunos valores intermedios (por ejemplo la ubicacioacuten
del centro de presiones) dependen de la presioacuten atmosfeacuterica el resultado final no Esto es
porque sumar una constante a la presioacuten - a ambos lados de la compuerta- no altera el
equilibrio de fuerzas Teniendo esto en cuenta se podriacutea haber considerado
para simplificar los caacutelculos
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Ubicacioacuten
Figura 8
Volumen Rectaacutengulo = 12m 2m 1m = 2400 Kgr con aplicacioacuten de este empuje enel centro de gravedad del Rectaacutengulo
Empuje que estariacutea aplicado a 23 de la altura del triaacutengulo a partir del veacutertice del mismo
Tomando sumatoria ( de Momentos con respecto al punto O en el veacutertice del triaacutengulo
4400 Kgr X(m) = 2400 Kgr 22 m + 2000 Kgr (23(2)+12) m
PROBLEMA 9
Determinar la fuerza resultante debida a la accioacuten del agua sobre el aacuterea triangular CD de12 m 18 m mostrada en la figura 9 C es el veacutertice del triaacutengulo
Figura 9
F = hcg A
Como es un triaacutengulo su centro de gravedad estaraacute a 23 de C o sea 23 18 m = 12m de C
X cg = 1414 m + 12m = 2614 m y el hcg seraacute
2
0 Sen Ah
Ighh
cg
cg
Kgr mm
anguloVolumenTri 20002
12)2113(
mKgr
Kgr Kgr X
mm
m352
4004
6650665280)()(
)(
CF
mSen
145
0
mSen
mCF 4141
45
10
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Ubicacioacuten del Empuje
Xcp = 2683 m de F
Figura 10
Ig = 136 bh3
= 1848 m + 00974 Sensup2 45 = 1897 m
Kgr mm
mm
Kgr AhF
mSenmh
m
hSen
cg
cg
cg
8419952
812184811000
8481456142
614245
3
mmm
mm
m AX
Ig X X
cg
cgcp
61422
8121
812136
1
6142
33
02
33
0245
84812
8121
812136
1
848145 Sen
mmm
mm
mSenh A
Ighh
cg
cgcp
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EJERCICIOS RESUELTOS HIDRODINAMICA
PROBLEMA 1
Por una tuberiacutea de 30 cms de diaacutemetro circulan 1800 lmin reducieacutendose despueacutes eldiaacutemetro de la tuberiacutea a 15 cms Calcular las velocidades medias en ambas seccionesde la tuberiacutea
PROBLEMA 2
Si la velocidad en una tuberiacutea de 30 cms es de 05 mseg cuaacutel seraacute la velocidad en elchorro de 75 cms de diaacutemetro que sale por una boquilla unida al extremo de latuberiacutea
PROBLEMA 3
Figura 321
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Una tuberiacutea de 300 mm de diaacutemetro que transporta agua a una velocidad promedio de45 mseg se divide en 2 ramales de 150 mm y 200 mm respectivamente Si lavelocidad promedia en la tuberiacutea de 150 mm es 58 de la velocidad en la tuberiacuteaprincipal determinar la velocidad media en la tuberiacutea de 200 mm y el flujo total en elsistema en lseg (Ver figura 321)
PROBLEMA 4
Figura 322
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 20 cms en A a 40 Cms en B Figura322 A estaacute 45 mts abajo de B si la presioacuten relativa en A es de 07 Kgrcm2 y en B de06 Kgrcm2 cuando hay 105 ltsseg de gasto
Determinar a) El sentido del flujo
b) La peacuterdida de frotamiento entre los dos puntos
a) El sentido del flujo quedaraacute determinado por la suma de las energiacuteas en A y en B lacorriente iraacute del punto de mayor energiacutea al de menor energiacutea
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Suma de energiacuteas en B
Suma de energiacuteas en A
Como 10536 gt 7568 m entonces la circulacioacuten del flujo es de B hacia A
b) Tomando la diferencia entre la suma de las cargas tenemos
Este resultado indica que por cada kilogramo de agua que pasa de B a A se pierden2968 kilograacutemetros de energiacutea o lo que es lo mismo las peacuterdidas de energiacutea entre A yB son de 2968 kilograacutemetros por cada kilogramo de agua
PROBLEMA 5
El diaacutemetro en el tubo de la figura 322 cambia gradualmente de 020 m en A a 040 men B A estaacute 45 mts abajo de B Si la presioacuten en A es 07 kgmcm2 y en B de 06kgcm2 determiacutenese el gasto en ltsseg despreciando el rozamiento
Por el Teorema de Bernoulli
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PROBLEMA 6
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Figura322 A estaacute 45 m abajo de B Cuaacutel debe ser la diferencia de presiones registradaspor 2 manoacutemetros colocados en A y B cuando hay un gasto de 200 ltssegdespreciando el rozamiento
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Por el Teorema de Bernoulli
PROBLEMA 7
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Figura322 A estaacute 45 m abajo de B Determiacutenese el gasto en ltsseg cuando hay la mismapresioacuten en los dos puntos Depreacuteciese el rozamiento
21260 m A B
2
3
m A
seg
mQ
V A
A
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Aplicando el Teorema de Bernoulli entre A y B
PROBLEMA 8
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Si lapresioacuten en A es de 020 Kgrcm2 mayor que en B cuaacutel es la diferencia de nivel entreesos dos puntos si fluye un caudal de 200 ltsseg Despreacuteciense las peacuterdidas
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Aplicando el Teorema de Bernoulli entre A y B
PROBLEMA 9
Figura 323
En la figura 323 se muestra un sifoacuten que descarga agua de un tanque La diferenciade nivel entre un punto A en la superficie libre y el veacutertice del sifoacuten es a = 15 mts y ladiferencia de nivel entre el veacutertice y un punto B en la salida es de b = 64 mts eldiaacutemetro de la tuberiacutea es de 015 mts
Si hay una peacuterdida por rozamiento de 090 mts entre A y el veacutertice del sifoacuten y de 110 mtsentre el veacutertice y B iquestCuaacutel es la presioacuten absoluta en el veacutertice expresada en Kgrcm2 Determiacutenese tambieacuten el gasto en ltsseg La presioacuten atmosfeacuterica del lugar es de 586cm de Hg
Bernoulli entre A y B
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pA = pB en este caso presioacuten atmosfeacuterica en ambos puntos Tambieacuten
hB = 0 siacute nuestro nivel de referencia pasa por el punto B
Como se considera flujo permanente 754 mseg es la velocidad corriente en todo elsifoacuten
Bernoulli entre A y C
Como la presioacuten en el punto C es superior a cero entonces si es posible el flujo por elsifoacuten de las condiciones anteriores ya que se estaba trabajando con presioacuten absoluta
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PROBLEMA 10
Figura 324
En la figura 324 a = 18 mts b = 60 mts el diaacutemetro en el veacutertice es de 127 cms yen B es de 152 cms
Determiacutenese el gasto en ltsseg asiacute como la presioacuten absoluta en el veacuterticedespreciando el rozamiento La presioacuten atmosfeacuterica en el lugar es de 586 cms de Hg(Tambieacuten conservando el diaacutemetro de 152 cm pero con b = 80 mts)
Bernoulli entre A y B
pA = pB = Presioacuten atmosfeacuterica
Como consideramos flujo permanente
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Bernoulli entre C y B
El flujo no es posible con estaacutes condiciones del sifoacuten ya que en el punto C se tendriacuteauna presioacuten negativa lo cual no es posible cuando trabajamos con presiones absolutas
Hidrostaacutetica
1 La figura muestra un cilindro invertido cerrado hermeacuteticamente por un pistoacuten con una
superficie de y un peso de que se desliza sin friccioacuten El peso y el
volumen del cilindro pueden ser despreciados Inicialmente el cilindro y el pistoacuten son
sostenidos por la barra en el aire a una presioacuten de y la longitud
cuando el pistoacuten estaacute en estado de equilibrio Luego el cilindro y el pistoacuten son
introducidos en el liacutequido hasta una posicioacuten en la que no hay traccioacuten ni compresioacuten en
la barra En dicha posicioacuten Asumiendo que el gas en el cilindro permanece a
una temperatura constante y que su peso es despreciable
1 Calcular la tensioacuten inicial en la barra en 2 Calcular la presioacuten final en el cilindro en
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3 Calcular el peso especiacutefico del liacutequido (relativo
al agua)
4 Determinar si la posicioacuten final es de equilibrio
estable inestable o neutro
3 Respuesta
1 Si consideramos despreciable el peso del aire la tensioacuten inicial de la barra es
igual al peso del pistoacuten Si deseamos tener en cuenta la densidad finita
del aire se puede calcular la masa de aire contenida en el interior del cilindro
utilizando la aproximacioacuten de gas ideal La presioacuten interna debe
ser tal que su diferencia con la presioacuten atmosfeacuterica multiplicada por el aacuterea del
piston se iguale al peso del mismo de donde
Calculamos el nuacutemero de
moles de aire
y tomando la masa molecular del aire en llegamos a de
aire en el interior del cilindro A la misma temperatura pero a presioacuten
atmosfeacuterica habriacutea una cierta cantidad de aire ocupando el espacio del cilindro
con el pistoacuten
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En gramos La tensioacuten de la barra seraacute igual
al peso del pistoacuten maacutes el peso del aire en el interior del cilndro menos el empuje
del aire desplazado
Como se ve despreciar el peso del aire conduce a un error menor al
2 Siguiendo con la aproximacioacuten de gas ideal y considerando que la temperatura no
cambiaraacute el producto se mantiene
(1)
3
4 donde es la longitud indicada en la figura en el estado de equilibrio Ademaacutes
sabemos que en equilibrio la diferencia de presiones entre las caras del pistoacuten es
igual a su peso
(2)
5
6 y que las presiones en la cara inferior del pistoacuten y en la cara superior del cilindro
pueden calcularse como
(3)
(4)
7
8 y finalmente que en la condicioacuten de equilibrio
(5)
9
10 Estamos en condiciones de calcular usando las ecuaciones 1 a 5 las 5 incoacutegnitas
y Reemplazando (3) en (2) eliminamos
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(6)
11
12 Despejando de (4) reemplazando en (6) y operando se llega a
(7)
13
14 reemplazando por lo indicado en (5)
15 16
17 De la ecuacioacuten (1) se puede despejar
de (6) y (5)
O sea un peso especiacutefico de
18 Dado que el uacutenico grado de libertad es la posicioacuten vertical del cilindro
analizaremos la estabilidad ante una perturbacioacuten en la posicioacuten de equilibrio
Si se sumerge el sistema un poco maacutes allaacute de la posicioacuten de equilibrio la
presioacuten en su interior aumentaraacute y aplicando la ecuacioacuten de estado del gas en su
interior su volumen decreceraacute Este menor volumen haraacute que el empuje ejercido
por el fluido sobre el sistema cilindro-pistoacuten se haga menor y el sistema tenderaacute a
bajar auacuten maacutes por efecto del peso que no cambioacute Por lo tanto el equilibrio del
sistema es inestable (Tambieacuten se puede plantear la hipoacutetesis opuesta una menor
profundidad conduce a menor presioacuten en el interior del cilindro que conduce a
mayor volumen y por lo tanto mayor empuje que supera al peso del sistema ytiende a hacer flotar auacuten maacutes al dispositivo)
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4 Un manoacutemetro de tres fluidos como el que se muestra en la figura se utiliza para medir
diferencias de presioacuten muy pequentildeas Sabiendo que se utiliza la misma
cantidad de liacutequido en ambos reservorios obtenga
1 La ecuacioacuten que relaciona la diferencia de altura
medida en las ramas con la diferencia de presioacuten
como funcioacuten de las densidades de los
fluidos utilizados ( ) y las aacutereas de los
reservorios y las ramas ( y respectivamente)
2 iquestCoacutemo elegiriacutea estos paraacutemetros para aumentar la
sensibilidad del instrumento
6 Respuesta
1 Dadas las distancias marcadas en la figura la presioacuten se puede
calcular de dos maneras integrando en cada una de las ramas
Simplificando se eliminan
Usando ademaacutes que por continuidad se obtiene
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2 La sensibilidad seraacute mayor cuanto menor sea la expresioacuten
Suponiendo que no se puede cambiar la densidad del liacutequido donde queremos
medir la diferencia de presioacuten se puede hacer miacutenima la relacioacuten de aacutereas y
la diferencia de densidades entre los liacutequidos del manoacutemetro
7 8 Considere la compuerta en forma de L que se muestra en la figura Dicha compuerta tiene
un ancho (B-C) y puede rotar libremente (sin friccioacuten) alrededor de un eje
(perpendicular a la hoja) que pasa por el punto
Despreciando el peso de la puerta iquestCuaacutel
es el valor de la altura para el cual lacompuerta se abre automaacuteticamente
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10 Respuesta Planteamos equilibrio de momentos con respecto al punto de giro de la
compuerta Las fuerzas actuantes son las de presioacuten actuando en la parte horizontal de la
compuerta ( porque actuacutea en direccioacuten vertical) y la integral de la presioacuten actuando en
la parte vertical que llamaremos La liacutenea de accioacuten de estaraacute centrada en la
parte horizontal de la compuerta con un brazo de palanca porque en esa seccioacuten
la presioacuten es uniforme Para hallar la liacutenea de accioacuten de podemos integrar el momento
producido por las presiones o podemos recurrir a la foacutermula para calcular el ``centro de
presiones donde es el aacutengulo de inclinacioacuten en este caso A es
el aacuterea de la superficie en nuestro caso (suponiendo profundidad unitaria) es la
presioacuten en el centro geomeacutetrico de la superficie en este caso El
momento de inercia de un segmento es Resultando
11 12
13 El brazo de palanca de seraacute Las magnitudes de y se calculan
como el producto de la presioacuten en los centros geomeacutetricos de las superficies respectivaspor sus aacutereas
14 15
16 Soacutelo resta tener en cuenta las fuerzas de presioacuten en el exterior de la compuerta que estaraacute
dada por la presioacuten atmosfeacuterica (aproximadamente constante)
17 18
19 Reemplazando y operando
20
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21
22 Observacioacuten Noacutetese que si bien algunos valores intermedios (por ejemplo la ubicacioacuten
del centro de presiones) dependen de la presioacuten atmosfeacuterica el resultado final no Esto es
porque sumar una constante a la presioacuten - a ambos lados de la compuerta- no altera el
equilibrio de fuerzas Teniendo esto en cuenta se podriacutea haber considerado
para simplificar los caacutelculos
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Ubicacioacuten del Empuje
Xcp = 2683 m de F
Figura 10
Ig = 136 bh3
= 1848 m + 00974 Sensup2 45 = 1897 m
Kgr mm
mm
Kgr AhF
mSenmh
m
hSen
cg
cg
cg
8419952
812184811000
8481456142
614245
3
mmm
mm
m AX
Ig X X
cg
cgcp
61422
8121
812136
1
6142
33
02
33
0245
84812
8121
812136
1
848145 Sen
mmm
mm
mSenh A
Ighh
cg
cgcp
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EJERCICIOS RESUELTOS HIDRODINAMICA
PROBLEMA 1
Por una tuberiacutea de 30 cms de diaacutemetro circulan 1800 lmin reducieacutendose despueacutes eldiaacutemetro de la tuberiacutea a 15 cms Calcular las velocidades medias en ambas seccionesde la tuberiacutea
PROBLEMA 2
Si la velocidad en una tuberiacutea de 30 cms es de 05 mseg cuaacutel seraacute la velocidad en elchorro de 75 cms de diaacutemetro que sale por una boquilla unida al extremo de latuberiacutea
PROBLEMA 3
Figura 321
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Una tuberiacutea de 300 mm de diaacutemetro que transporta agua a una velocidad promedio de45 mseg se divide en 2 ramales de 150 mm y 200 mm respectivamente Si lavelocidad promedia en la tuberiacutea de 150 mm es 58 de la velocidad en la tuberiacuteaprincipal determinar la velocidad media en la tuberiacutea de 200 mm y el flujo total en elsistema en lseg (Ver figura 321)
PROBLEMA 4
Figura 322
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 20 cms en A a 40 Cms en B Figura322 A estaacute 45 mts abajo de B si la presioacuten relativa en A es de 07 Kgrcm2 y en B de06 Kgrcm2 cuando hay 105 ltsseg de gasto
Determinar a) El sentido del flujo
b) La peacuterdida de frotamiento entre los dos puntos
a) El sentido del flujo quedaraacute determinado por la suma de las energiacuteas en A y en B lacorriente iraacute del punto de mayor energiacutea al de menor energiacutea
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Suma de energiacuteas en B
Suma de energiacuteas en A
Como 10536 gt 7568 m entonces la circulacioacuten del flujo es de B hacia A
b) Tomando la diferencia entre la suma de las cargas tenemos
Este resultado indica que por cada kilogramo de agua que pasa de B a A se pierden2968 kilograacutemetros de energiacutea o lo que es lo mismo las peacuterdidas de energiacutea entre A yB son de 2968 kilograacutemetros por cada kilogramo de agua
PROBLEMA 5
El diaacutemetro en el tubo de la figura 322 cambia gradualmente de 020 m en A a 040 men B A estaacute 45 mts abajo de B Si la presioacuten en A es 07 kgmcm2 y en B de 06kgcm2 determiacutenese el gasto en ltsseg despreciando el rozamiento
Por el Teorema de Bernoulli
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PROBLEMA 6
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Figura322 A estaacute 45 m abajo de B Cuaacutel debe ser la diferencia de presiones registradaspor 2 manoacutemetros colocados en A y B cuando hay un gasto de 200 ltssegdespreciando el rozamiento
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Por el Teorema de Bernoulli
PROBLEMA 7
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Figura322 A estaacute 45 m abajo de B Determiacutenese el gasto en ltsseg cuando hay la mismapresioacuten en los dos puntos Depreacuteciese el rozamiento
21260 m A B
2
3
m A
seg
mQ
V A
A
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Aplicando el Teorema de Bernoulli entre A y B
PROBLEMA 8
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Si lapresioacuten en A es de 020 Kgrcm2 mayor que en B cuaacutel es la diferencia de nivel entreesos dos puntos si fluye un caudal de 200 ltsseg Despreacuteciense las peacuterdidas
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Aplicando el Teorema de Bernoulli entre A y B
PROBLEMA 9
Figura 323
En la figura 323 se muestra un sifoacuten que descarga agua de un tanque La diferenciade nivel entre un punto A en la superficie libre y el veacutertice del sifoacuten es a = 15 mts y ladiferencia de nivel entre el veacutertice y un punto B en la salida es de b = 64 mts eldiaacutemetro de la tuberiacutea es de 015 mts
Si hay una peacuterdida por rozamiento de 090 mts entre A y el veacutertice del sifoacuten y de 110 mtsentre el veacutertice y B iquestCuaacutel es la presioacuten absoluta en el veacutertice expresada en Kgrcm2 Determiacutenese tambieacuten el gasto en ltsseg La presioacuten atmosfeacuterica del lugar es de 586cm de Hg
Bernoulli entre A y B
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pA = pB en este caso presioacuten atmosfeacuterica en ambos puntos Tambieacuten
hB = 0 siacute nuestro nivel de referencia pasa por el punto B
Como se considera flujo permanente 754 mseg es la velocidad corriente en todo elsifoacuten
Bernoulli entre A y C
Como la presioacuten en el punto C es superior a cero entonces si es posible el flujo por elsifoacuten de las condiciones anteriores ya que se estaba trabajando con presioacuten absoluta
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PROBLEMA 10
Figura 324
En la figura 324 a = 18 mts b = 60 mts el diaacutemetro en el veacutertice es de 127 cms yen B es de 152 cms
Determiacutenese el gasto en ltsseg asiacute como la presioacuten absoluta en el veacuterticedespreciando el rozamiento La presioacuten atmosfeacuterica en el lugar es de 586 cms de Hg(Tambieacuten conservando el diaacutemetro de 152 cm pero con b = 80 mts)
Bernoulli entre A y B
pA = pB = Presioacuten atmosfeacuterica
Como consideramos flujo permanente
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Bernoulli entre C y B
El flujo no es posible con estaacutes condiciones del sifoacuten ya que en el punto C se tendriacuteauna presioacuten negativa lo cual no es posible cuando trabajamos con presiones absolutas
Hidrostaacutetica
1 La figura muestra un cilindro invertido cerrado hermeacuteticamente por un pistoacuten con una
superficie de y un peso de que se desliza sin friccioacuten El peso y el
volumen del cilindro pueden ser despreciados Inicialmente el cilindro y el pistoacuten son
sostenidos por la barra en el aire a una presioacuten de y la longitud
cuando el pistoacuten estaacute en estado de equilibrio Luego el cilindro y el pistoacuten son
introducidos en el liacutequido hasta una posicioacuten en la que no hay traccioacuten ni compresioacuten en
la barra En dicha posicioacuten Asumiendo que el gas en el cilindro permanece a
una temperatura constante y que su peso es despreciable
1 Calcular la tensioacuten inicial en la barra en 2 Calcular la presioacuten final en el cilindro en
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3 Calcular el peso especiacutefico del liacutequido (relativo
al agua)
4 Determinar si la posicioacuten final es de equilibrio
estable inestable o neutro
3 Respuesta
1 Si consideramos despreciable el peso del aire la tensioacuten inicial de la barra es
igual al peso del pistoacuten Si deseamos tener en cuenta la densidad finita
del aire se puede calcular la masa de aire contenida en el interior del cilindro
utilizando la aproximacioacuten de gas ideal La presioacuten interna debe
ser tal que su diferencia con la presioacuten atmosfeacuterica multiplicada por el aacuterea del
piston se iguale al peso del mismo de donde
Calculamos el nuacutemero de
moles de aire
y tomando la masa molecular del aire en llegamos a de
aire en el interior del cilindro A la misma temperatura pero a presioacuten
atmosfeacuterica habriacutea una cierta cantidad de aire ocupando el espacio del cilindro
con el pistoacuten
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En gramos La tensioacuten de la barra seraacute igual
al peso del pistoacuten maacutes el peso del aire en el interior del cilndro menos el empuje
del aire desplazado
Como se ve despreciar el peso del aire conduce a un error menor al
2 Siguiendo con la aproximacioacuten de gas ideal y considerando que la temperatura no
cambiaraacute el producto se mantiene
(1)
3
4 donde es la longitud indicada en la figura en el estado de equilibrio Ademaacutes
sabemos que en equilibrio la diferencia de presiones entre las caras del pistoacuten es
igual a su peso
(2)
5
6 y que las presiones en la cara inferior del pistoacuten y en la cara superior del cilindro
pueden calcularse como
(3)
(4)
7
8 y finalmente que en la condicioacuten de equilibrio
(5)
9
10 Estamos en condiciones de calcular usando las ecuaciones 1 a 5 las 5 incoacutegnitas
y Reemplazando (3) en (2) eliminamos
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(6)
11
12 Despejando de (4) reemplazando en (6) y operando se llega a
(7)
13
14 reemplazando por lo indicado en (5)
15 16
17 De la ecuacioacuten (1) se puede despejar
de (6) y (5)
O sea un peso especiacutefico de
18 Dado que el uacutenico grado de libertad es la posicioacuten vertical del cilindro
analizaremos la estabilidad ante una perturbacioacuten en la posicioacuten de equilibrio
Si se sumerge el sistema un poco maacutes allaacute de la posicioacuten de equilibrio la
presioacuten en su interior aumentaraacute y aplicando la ecuacioacuten de estado del gas en su
interior su volumen decreceraacute Este menor volumen haraacute que el empuje ejercido
por el fluido sobre el sistema cilindro-pistoacuten se haga menor y el sistema tenderaacute a
bajar auacuten maacutes por efecto del peso que no cambioacute Por lo tanto el equilibrio del
sistema es inestable (Tambieacuten se puede plantear la hipoacutetesis opuesta una menor
profundidad conduce a menor presioacuten en el interior del cilindro que conduce a
mayor volumen y por lo tanto mayor empuje que supera al peso del sistema ytiende a hacer flotar auacuten maacutes al dispositivo)
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4 Un manoacutemetro de tres fluidos como el que se muestra en la figura se utiliza para medir
diferencias de presioacuten muy pequentildeas Sabiendo que se utiliza la misma
cantidad de liacutequido en ambos reservorios obtenga
1 La ecuacioacuten que relaciona la diferencia de altura
medida en las ramas con la diferencia de presioacuten
como funcioacuten de las densidades de los
fluidos utilizados ( ) y las aacutereas de los
reservorios y las ramas ( y respectivamente)
2 iquestCoacutemo elegiriacutea estos paraacutemetros para aumentar la
sensibilidad del instrumento
6 Respuesta
1 Dadas las distancias marcadas en la figura la presioacuten se puede
calcular de dos maneras integrando en cada una de las ramas
Simplificando se eliminan
Usando ademaacutes que por continuidad se obtiene
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2 La sensibilidad seraacute mayor cuanto menor sea la expresioacuten
Suponiendo que no se puede cambiar la densidad del liacutequido donde queremos
medir la diferencia de presioacuten se puede hacer miacutenima la relacioacuten de aacutereas y
la diferencia de densidades entre los liacutequidos del manoacutemetro
7 8 Considere la compuerta en forma de L que se muestra en la figura Dicha compuerta tiene
un ancho (B-C) y puede rotar libremente (sin friccioacuten) alrededor de un eje
(perpendicular a la hoja) que pasa por el punto
Despreciando el peso de la puerta iquestCuaacutel
es el valor de la altura para el cual lacompuerta se abre automaacuteticamente
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10 Respuesta Planteamos equilibrio de momentos con respecto al punto de giro de la
compuerta Las fuerzas actuantes son las de presioacuten actuando en la parte horizontal de la
compuerta ( porque actuacutea en direccioacuten vertical) y la integral de la presioacuten actuando en
la parte vertical que llamaremos La liacutenea de accioacuten de estaraacute centrada en la
parte horizontal de la compuerta con un brazo de palanca porque en esa seccioacuten
la presioacuten es uniforme Para hallar la liacutenea de accioacuten de podemos integrar el momento
producido por las presiones o podemos recurrir a la foacutermula para calcular el ``centro de
presiones donde es el aacutengulo de inclinacioacuten en este caso A es
el aacuterea de la superficie en nuestro caso (suponiendo profundidad unitaria) es la
presioacuten en el centro geomeacutetrico de la superficie en este caso El
momento de inercia de un segmento es Resultando
11 12
13 El brazo de palanca de seraacute Las magnitudes de y se calculan
como el producto de la presioacuten en los centros geomeacutetricos de las superficies respectivaspor sus aacutereas
14 15
16 Soacutelo resta tener en cuenta las fuerzas de presioacuten en el exterior de la compuerta que estaraacute
dada por la presioacuten atmosfeacuterica (aproximadamente constante)
17 18
19 Reemplazando y operando
20
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21
22 Observacioacuten Noacutetese que si bien algunos valores intermedios (por ejemplo la ubicacioacuten
del centro de presiones) dependen de la presioacuten atmosfeacuterica el resultado final no Esto es
porque sumar una constante a la presioacuten - a ambos lados de la compuerta- no altera el
equilibrio de fuerzas Teniendo esto en cuenta se podriacutea haber considerado
para simplificar los caacutelculos
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PROBLEMA 1
Por una tuberiacutea de 30 cms de diaacutemetro circulan 1800 lmin reducieacutendose despueacutes eldiaacutemetro de la tuberiacutea a 15 cms Calcular las velocidades medias en ambas seccionesde la tuberiacutea
PROBLEMA 2
Si la velocidad en una tuberiacutea de 30 cms es de 05 mseg cuaacutel seraacute la velocidad en elchorro de 75 cms de diaacutemetro que sale por una boquilla unida al extremo de latuberiacutea
PROBLEMA 3
Figura 321
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Una tuberiacutea de 300 mm de diaacutemetro que transporta agua a una velocidad promedio de45 mseg se divide en 2 ramales de 150 mm y 200 mm respectivamente Si lavelocidad promedia en la tuberiacutea de 150 mm es 58 de la velocidad en la tuberiacuteaprincipal determinar la velocidad media en la tuberiacutea de 200 mm y el flujo total en elsistema en lseg (Ver figura 321)
PROBLEMA 4
Figura 322
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 20 cms en A a 40 Cms en B Figura322 A estaacute 45 mts abajo de B si la presioacuten relativa en A es de 07 Kgrcm2 y en B de06 Kgrcm2 cuando hay 105 ltsseg de gasto
Determinar a) El sentido del flujo
b) La peacuterdida de frotamiento entre los dos puntos
a) El sentido del flujo quedaraacute determinado por la suma de las energiacuteas en A y en B lacorriente iraacute del punto de mayor energiacutea al de menor energiacutea
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Suma de energiacuteas en B
Suma de energiacuteas en A
Como 10536 gt 7568 m entonces la circulacioacuten del flujo es de B hacia A
b) Tomando la diferencia entre la suma de las cargas tenemos
Este resultado indica que por cada kilogramo de agua que pasa de B a A se pierden2968 kilograacutemetros de energiacutea o lo que es lo mismo las peacuterdidas de energiacutea entre A yB son de 2968 kilograacutemetros por cada kilogramo de agua
PROBLEMA 5
El diaacutemetro en el tubo de la figura 322 cambia gradualmente de 020 m en A a 040 men B A estaacute 45 mts abajo de B Si la presioacuten en A es 07 kgmcm2 y en B de 06kgcm2 determiacutenese el gasto en ltsseg despreciando el rozamiento
Por el Teorema de Bernoulli
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PROBLEMA 6
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Figura322 A estaacute 45 m abajo de B Cuaacutel debe ser la diferencia de presiones registradaspor 2 manoacutemetros colocados en A y B cuando hay un gasto de 200 ltssegdespreciando el rozamiento
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Por el Teorema de Bernoulli
PROBLEMA 7
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Figura322 A estaacute 45 m abajo de B Determiacutenese el gasto en ltsseg cuando hay la mismapresioacuten en los dos puntos Depreacuteciese el rozamiento
21260 m A B
2
3
m A
seg
mQ
V A
A
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Aplicando el Teorema de Bernoulli entre A y B
PROBLEMA 8
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Si lapresioacuten en A es de 020 Kgrcm2 mayor que en B cuaacutel es la diferencia de nivel entreesos dos puntos si fluye un caudal de 200 ltsseg Despreacuteciense las peacuterdidas
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Aplicando el Teorema de Bernoulli entre A y B
PROBLEMA 9
Figura 323
En la figura 323 se muestra un sifoacuten que descarga agua de un tanque La diferenciade nivel entre un punto A en la superficie libre y el veacutertice del sifoacuten es a = 15 mts y ladiferencia de nivel entre el veacutertice y un punto B en la salida es de b = 64 mts eldiaacutemetro de la tuberiacutea es de 015 mts
Si hay una peacuterdida por rozamiento de 090 mts entre A y el veacutertice del sifoacuten y de 110 mtsentre el veacutertice y B iquestCuaacutel es la presioacuten absoluta en el veacutertice expresada en Kgrcm2 Determiacutenese tambieacuten el gasto en ltsseg La presioacuten atmosfeacuterica del lugar es de 586cm de Hg
Bernoulli entre A y B
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pA = pB en este caso presioacuten atmosfeacuterica en ambos puntos Tambieacuten
hB = 0 siacute nuestro nivel de referencia pasa por el punto B
Como se considera flujo permanente 754 mseg es la velocidad corriente en todo elsifoacuten
Bernoulli entre A y C
Como la presioacuten en el punto C es superior a cero entonces si es posible el flujo por elsifoacuten de las condiciones anteriores ya que se estaba trabajando con presioacuten absoluta
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PROBLEMA 10
Figura 324
En la figura 324 a = 18 mts b = 60 mts el diaacutemetro en el veacutertice es de 127 cms yen B es de 152 cms
Determiacutenese el gasto en ltsseg asiacute como la presioacuten absoluta en el veacuterticedespreciando el rozamiento La presioacuten atmosfeacuterica en el lugar es de 586 cms de Hg(Tambieacuten conservando el diaacutemetro de 152 cm pero con b = 80 mts)
Bernoulli entre A y B
pA = pB = Presioacuten atmosfeacuterica
Como consideramos flujo permanente
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Bernoulli entre C y B
El flujo no es posible con estaacutes condiciones del sifoacuten ya que en el punto C se tendriacuteauna presioacuten negativa lo cual no es posible cuando trabajamos con presiones absolutas
Hidrostaacutetica
1 La figura muestra un cilindro invertido cerrado hermeacuteticamente por un pistoacuten con una
superficie de y un peso de que se desliza sin friccioacuten El peso y el
volumen del cilindro pueden ser despreciados Inicialmente el cilindro y el pistoacuten son
sostenidos por la barra en el aire a una presioacuten de y la longitud
cuando el pistoacuten estaacute en estado de equilibrio Luego el cilindro y el pistoacuten son
introducidos en el liacutequido hasta una posicioacuten en la que no hay traccioacuten ni compresioacuten en
la barra En dicha posicioacuten Asumiendo que el gas en el cilindro permanece a
una temperatura constante y que su peso es despreciable
1 Calcular la tensioacuten inicial en la barra en 2 Calcular la presioacuten final en el cilindro en
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3 Calcular el peso especiacutefico del liacutequido (relativo
al agua)
4 Determinar si la posicioacuten final es de equilibrio
estable inestable o neutro
3 Respuesta
1 Si consideramos despreciable el peso del aire la tensioacuten inicial de la barra es
igual al peso del pistoacuten Si deseamos tener en cuenta la densidad finita
del aire se puede calcular la masa de aire contenida en el interior del cilindro
utilizando la aproximacioacuten de gas ideal La presioacuten interna debe
ser tal que su diferencia con la presioacuten atmosfeacuterica multiplicada por el aacuterea del
piston se iguale al peso del mismo de donde
Calculamos el nuacutemero de
moles de aire
y tomando la masa molecular del aire en llegamos a de
aire en el interior del cilindro A la misma temperatura pero a presioacuten
atmosfeacuterica habriacutea una cierta cantidad de aire ocupando el espacio del cilindro
con el pistoacuten
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En gramos La tensioacuten de la barra seraacute igual
al peso del pistoacuten maacutes el peso del aire en el interior del cilndro menos el empuje
del aire desplazado
Como se ve despreciar el peso del aire conduce a un error menor al
2 Siguiendo con la aproximacioacuten de gas ideal y considerando que la temperatura no
cambiaraacute el producto se mantiene
(1)
3
4 donde es la longitud indicada en la figura en el estado de equilibrio Ademaacutes
sabemos que en equilibrio la diferencia de presiones entre las caras del pistoacuten es
igual a su peso
(2)
5
6 y que las presiones en la cara inferior del pistoacuten y en la cara superior del cilindro
pueden calcularse como
(3)
(4)
7
8 y finalmente que en la condicioacuten de equilibrio
(5)
9
10 Estamos en condiciones de calcular usando las ecuaciones 1 a 5 las 5 incoacutegnitas
y Reemplazando (3) en (2) eliminamos
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(6)
11
12 Despejando de (4) reemplazando en (6) y operando se llega a
(7)
13
14 reemplazando por lo indicado en (5)
15 16
17 De la ecuacioacuten (1) se puede despejar
de (6) y (5)
O sea un peso especiacutefico de
18 Dado que el uacutenico grado de libertad es la posicioacuten vertical del cilindro
analizaremos la estabilidad ante una perturbacioacuten en la posicioacuten de equilibrio
Si se sumerge el sistema un poco maacutes allaacute de la posicioacuten de equilibrio la
presioacuten en su interior aumentaraacute y aplicando la ecuacioacuten de estado del gas en su
interior su volumen decreceraacute Este menor volumen haraacute que el empuje ejercido
por el fluido sobre el sistema cilindro-pistoacuten se haga menor y el sistema tenderaacute a
bajar auacuten maacutes por efecto del peso que no cambioacute Por lo tanto el equilibrio del
sistema es inestable (Tambieacuten se puede plantear la hipoacutetesis opuesta una menor
profundidad conduce a menor presioacuten en el interior del cilindro que conduce a
mayor volumen y por lo tanto mayor empuje que supera al peso del sistema ytiende a hacer flotar auacuten maacutes al dispositivo)
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4 Un manoacutemetro de tres fluidos como el que se muestra en la figura se utiliza para medir
diferencias de presioacuten muy pequentildeas Sabiendo que se utiliza la misma
cantidad de liacutequido en ambos reservorios obtenga
1 La ecuacioacuten que relaciona la diferencia de altura
medida en las ramas con la diferencia de presioacuten
como funcioacuten de las densidades de los
fluidos utilizados ( ) y las aacutereas de los
reservorios y las ramas ( y respectivamente)
2 iquestCoacutemo elegiriacutea estos paraacutemetros para aumentar la
sensibilidad del instrumento
6 Respuesta
1 Dadas las distancias marcadas en la figura la presioacuten se puede
calcular de dos maneras integrando en cada una de las ramas
Simplificando se eliminan
Usando ademaacutes que por continuidad se obtiene
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2 La sensibilidad seraacute mayor cuanto menor sea la expresioacuten
Suponiendo que no se puede cambiar la densidad del liacutequido donde queremos
medir la diferencia de presioacuten se puede hacer miacutenima la relacioacuten de aacutereas y
la diferencia de densidades entre los liacutequidos del manoacutemetro
7 8 Considere la compuerta en forma de L que se muestra en la figura Dicha compuerta tiene
un ancho (B-C) y puede rotar libremente (sin friccioacuten) alrededor de un eje
(perpendicular a la hoja) que pasa por el punto
Despreciando el peso de la puerta iquestCuaacutel
es el valor de la altura para el cual lacompuerta se abre automaacuteticamente
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10 Respuesta Planteamos equilibrio de momentos con respecto al punto de giro de la
compuerta Las fuerzas actuantes son las de presioacuten actuando en la parte horizontal de la
compuerta ( porque actuacutea en direccioacuten vertical) y la integral de la presioacuten actuando en
la parte vertical que llamaremos La liacutenea de accioacuten de estaraacute centrada en la
parte horizontal de la compuerta con un brazo de palanca porque en esa seccioacuten
la presioacuten es uniforme Para hallar la liacutenea de accioacuten de podemos integrar el momento
producido por las presiones o podemos recurrir a la foacutermula para calcular el ``centro de
presiones donde es el aacutengulo de inclinacioacuten en este caso A es
el aacuterea de la superficie en nuestro caso (suponiendo profundidad unitaria) es la
presioacuten en el centro geomeacutetrico de la superficie en este caso El
momento de inercia de un segmento es Resultando
11 12
13 El brazo de palanca de seraacute Las magnitudes de y se calculan
como el producto de la presioacuten en los centros geomeacutetricos de las superficies respectivaspor sus aacutereas
14 15
16 Soacutelo resta tener en cuenta las fuerzas de presioacuten en el exterior de la compuerta que estaraacute
dada por la presioacuten atmosfeacuterica (aproximadamente constante)
17 18
19 Reemplazando y operando
20
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21
22 Observacioacuten Noacutetese que si bien algunos valores intermedios (por ejemplo la ubicacioacuten
del centro de presiones) dependen de la presioacuten atmosfeacuterica el resultado final no Esto es
porque sumar una constante a la presioacuten - a ambos lados de la compuerta- no altera el
equilibrio de fuerzas Teniendo esto en cuenta se podriacutea haber considerado
para simplificar los caacutelculos
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Una tuberiacutea de 300 mm de diaacutemetro que transporta agua a una velocidad promedio de45 mseg se divide en 2 ramales de 150 mm y 200 mm respectivamente Si lavelocidad promedia en la tuberiacutea de 150 mm es 58 de la velocidad en la tuberiacuteaprincipal determinar la velocidad media en la tuberiacutea de 200 mm y el flujo total en elsistema en lseg (Ver figura 321)
PROBLEMA 4
Figura 322
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 20 cms en A a 40 Cms en B Figura322 A estaacute 45 mts abajo de B si la presioacuten relativa en A es de 07 Kgrcm2 y en B de06 Kgrcm2 cuando hay 105 ltsseg de gasto
Determinar a) El sentido del flujo
b) La peacuterdida de frotamiento entre los dos puntos
a) El sentido del flujo quedaraacute determinado por la suma de las energiacuteas en A y en B lacorriente iraacute del punto de mayor energiacutea al de menor energiacutea
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Suma de energiacuteas en B
Suma de energiacuteas en A
Como 10536 gt 7568 m entonces la circulacioacuten del flujo es de B hacia A
b) Tomando la diferencia entre la suma de las cargas tenemos
Este resultado indica que por cada kilogramo de agua que pasa de B a A se pierden2968 kilograacutemetros de energiacutea o lo que es lo mismo las peacuterdidas de energiacutea entre A yB son de 2968 kilograacutemetros por cada kilogramo de agua
PROBLEMA 5
El diaacutemetro en el tubo de la figura 322 cambia gradualmente de 020 m en A a 040 men B A estaacute 45 mts abajo de B Si la presioacuten en A es 07 kgmcm2 y en B de 06kgcm2 determiacutenese el gasto en ltsseg despreciando el rozamiento
Por el Teorema de Bernoulli
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PROBLEMA 6
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Figura322 A estaacute 45 m abajo de B Cuaacutel debe ser la diferencia de presiones registradaspor 2 manoacutemetros colocados en A y B cuando hay un gasto de 200 ltssegdespreciando el rozamiento
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Por el Teorema de Bernoulli
PROBLEMA 7
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Figura322 A estaacute 45 m abajo de B Determiacutenese el gasto en ltsseg cuando hay la mismapresioacuten en los dos puntos Depreacuteciese el rozamiento
21260 m A B
2
3
m A
seg
mQ
V A
A
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Aplicando el Teorema de Bernoulli entre A y B
PROBLEMA 8
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Si lapresioacuten en A es de 020 Kgrcm2 mayor que en B cuaacutel es la diferencia de nivel entreesos dos puntos si fluye un caudal de 200 ltsseg Despreacuteciense las peacuterdidas
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Aplicando el Teorema de Bernoulli entre A y B
PROBLEMA 9
Figura 323
En la figura 323 se muestra un sifoacuten que descarga agua de un tanque La diferenciade nivel entre un punto A en la superficie libre y el veacutertice del sifoacuten es a = 15 mts y ladiferencia de nivel entre el veacutertice y un punto B en la salida es de b = 64 mts eldiaacutemetro de la tuberiacutea es de 015 mts
Si hay una peacuterdida por rozamiento de 090 mts entre A y el veacutertice del sifoacuten y de 110 mtsentre el veacutertice y B iquestCuaacutel es la presioacuten absoluta en el veacutertice expresada en Kgrcm2 Determiacutenese tambieacuten el gasto en ltsseg La presioacuten atmosfeacuterica del lugar es de 586cm de Hg
Bernoulli entre A y B
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pA = pB en este caso presioacuten atmosfeacuterica en ambos puntos Tambieacuten
hB = 0 siacute nuestro nivel de referencia pasa por el punto B
Como se considera flujo permanente 754 mseg es la velocidad corriente en todo elsifoacuten
Bernoulli entre A y C
Como la presioacuten en el punto C es superior a cero entonces si es posible el flujo por elsifoacuten de las condiciones anteriores ya que se estaba trabajando con presioacuten absoluta
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PROBLEMA 10
Figura 324
En la figura 324 a = 18 mts b = 60 mts el diaacutemetro en el veacutertice es de 127 cms yen B es de 152 cms
Determiacutenese el gasto en ltsseg asiacute como la presioacuten absoluta en el veacuterticedespreciando el rozamiento La presioacuten atmosfeacuterica en el lugar es de 586 cms de Hg(Tambieacuten conservando el diaacutemetro de 152 cm pero con b = 80 mts)
Bernoulli entre A y B
pA = pB = Presioacuten atmosfeacuterica
Como consideramos flujo permanente
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Bernoulli entre C y B
El flujo no es posible con estaacutes condiciones del sifoacuten ya que en el punto C se tendriacuteauna presioacuten negativa lo cual no es posible cuando trabajamos con presiones absolutas
Hidrostaacutetica
1 La figura muestra un cilindro invertido cerrado hermeacuteticamente por un pistoacuten con una
superficie de y un peso de que se desliza sin friccioacuten El peso y el
volumen del cilindro pueden ser despreciados Inicialmente el cilindro y el pistoacuten son
sostenidos por la barra en el aire a una presioacuten de y la longitud
cuando el pistoacuten estaacute en estado de equilibrio Luego el cilindro y el pistoacuten son
introducidos en el liacutequido hasta una posicioacuten en la que no hay traccioacuten ni compresioacuten en
la barra En dicha posicioacuten Asumiendo que el gas en el cilindro permanece a
una temperatura constante y que su peso es despreciable
1 Calcular la tensioacuten inicial en la barra en 2 Calcular la presioacuten final en el cilindro en
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3 Calcular el peso especiacutefico del liacutequido (relativo
al agua)
4 Determinar si la posicioacuten final es de equilibrio
estable inestable o neutro
3 Respuesta
1 Si consideramos despreciable el peso del aire la tensioacuten inicial de la barra es
igual al peso del pistoacuten Si deseamos tener en cuenta la densidad finita
del aire se puede calcular la masa de aire contenida en el interior del cilindro
utilizando la aproximacioacuten de gas ideal La presioacuten interna debe
ser tal que su diferencia con la presioacuten atmosfeacuterica multiplicada por el aacuterea del
piston se iguale al peso del mismo de donde
Calculamos el nuacutemero de
moles de aire
y tomando la masa molecular del aire en llegamos a de
aire en el interior del cilindro A la misma temperatura pero a presioacuten
atmosfeacuterica habriacutea una cierta cantidad de aire ocupando el espacio del cilindro
con el pistoacuten
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En gramos La tensioacuten de la barra seraacute igual
al peso del pistoacuten maacutes el peso del aire en el interior del cilndro menos el empuje
del aire desplazado
Como se ve despreciar el peso del aire conduce a un error menor al
2 Siguiendo con la aproximacioacuten de gas ideal y considerando que la temperatura no
cambiaraacute el producto se mantiene
(1)
3
4 donde es la longitud indicada en la figura en el estado de equilibrio Ademaacutes
sabemos que en equilibrio la diferencia de presiones entre las caras del pistoacuten es
igual a su peso
(2)
5
6 y que las presiones en la cara inferior del pistoacuten y en la cara superior del cilindro
pueden calcularse como
(3)
(4)
7
8 y finalmente que en la condicioacuten de equilibrio
(5)
9
10 Estamos en condiciones de calcular usando las ecuaciones 1 a 5 las 5 incoacutegnitas
y Reemplazando (3) en (2) eliminamos
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(6)
11
12 Despejando de (4) reemplazando en (6) y operando se llega a
(7)
13
14 reemplazando por lo indicado en (5)
15 16
17 De la ecuacioacuten (1) se puede despejar
de (6) y (5)
O sea un peso especiacutefico de
18 Dado que el uacutenico grado de libertad es la posicioacuten vertical del cilindro
analizaremos la estabilidad ante una perturbacioacuten en la posicioacuten de equilibrio
Si se sumerge el sistema un poco maacutes allaacute de la posicioacuten de equilibrio la
presioacuten en su interior aumentaraacute y aplicando la ecuacioacuten de estado del gas en su
interior su volumen decreceraacute Este menor volumen haraacute que el empuje ejercido
por el fluido sobre el sistema cilindro-pistoacuten se haga menor y el sistema tenderaacute a
bajar auacuten maacutes por efecto del peso que no cambioacute Por lo tanto el equilibrio del
sistema es inestable (Tambieacuten se puede plantear la hipoacutetesis opuesta una menor
profundidad conduce a menor presioacuten en el interior del cilindro que conduce a
mayor volumen y por lo tanto mayor empuje que supera al peso del sistema ytiende a hacer flotar auacuten maacutes al dispositivo)
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4 Un manoacutemetro de tres fluidos como el que se muestra en la figura se utiliza para medir
diferencias de presioacuten muy pequentildeas Sabiendo que se utiliza la misma
cantidad de liacutequido en ambos reservorios obtenga
1 La ecuacioacuten que relaciona la diferencia de altura
medida en las ramas con la diferencia de presioacuten
como funcioacuten de las densidades de los
fluidos utilizados ( ) y las aacutereas de los
reservorios y las ramas ( y respectivamente)
2 iquestCoacutemo elegiriacutea estos paraacutemetros para aumentar la
sensibilidad del instrumento
6 Respuesta
1 Dadas las distancias marcadas en la figura la presioacuten se puede
calcular de dos maneras integrando en cada una de las ramas
Simplificando se eliminan
Usando ademaacutes que por continuidad se obtiene
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2 La sensibilidad seraacute mayor cuanto menor sea la expresioacuten
Suponiendo que no se puede cambiar la densidad del liacutequido donde queremos
medir la diferencia de presioacuten se puede hacer miacutenima la relacioacuten de aacutereas y
la diferencia de densidades entre los liacutequidos del manoacutemetro
7 8 Considere la compuerta en forma de L que se muestra en la figura Dicha compuerta tiene
un ancho (B-C) y puede rotar libremente (sin friccioacuten) alrededor de un eje
(perpendicular a la hoja) que pasa por el punto
Despreciando el peso de la puerta iquestCuaacutel
es el valor de la altura para el cual lacompuerta se abre automaacuteticamente
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10 Respuesta Planteamos equilibrio de momentos con respecto al punto de giro de la
compuerta Las fuerzas actuantes son las de presioacuten actuando en la parte horizontal de la
compuerta ( porque actuacutea en direccioacuten vertical) y la integral de la presioacuten actuando en
la parte vertical que llamaremos La liacutenea de accioacuten de estaraacute centrada en la
parte horizontal de la compuerta con un brazo de palanca porque en esa seccioacuten
la presioacuten es uniforme Para hallar la liacutenea de accioacuten de podemos integrar el momento
producido por las presiones o podemos recurrir a la foacutermula para calcular el ``centro de
presiones donde es el aacutengulo de inclinacioacuten en este caso A es
el aacuterea de la superficie en nuestro caso (suponiendo profundidad unitaria) es la
presioacuten en el centro geomeacutetrico de la superficie en este caso El
momento de inercia de un segmento es Resultando
11 12
13 El brazo de palanca de seraacute Las magnitudes de y se calculan
como el producto de la presioacuten en los centros geomeacutetricos de las superficies respectivaspor sus aacutereas
14 15
16 Soacutelo resta tener en cuenta las fuerzas de presioacuten en el exterior de la compuerta que estaraacute
dada por la presioacuten atmosfeacuterica (aproximadamente constante)
17 18
19 Reemplazando y operando
20
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21
22 Observacioacuten Noacutetese que si bien algunos valores intermedios (por ejemplo la ubicacioacuten
del centro de presiones) dependen de la presioacuten atmosfeacuterica el resultado final no Esto es
porque sumar una constante a la presioacuten - a ambos lados de la compuerta- no altera el
equilibrio de fuerzas Teniendo esto en cuenta se podriacutea haber considerado
para simplificar los caacutelculos
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Suma de energiacuteas en B
Suma de energiacuteas en A
Como 10536 gt 7568 m entonces la circulacioacuten del flujo es de B hacia A
b) Tomando la diferencia entre la suma de las cargas tenemos
Este resultado indica que por cada kilogramo de agua que pasa de B a A se pierden2968 kilograacutemetros de energiacutea o lo que es lo mismo las peacuterdidas de energiacutea entre A yB son de 2968 kilograacutemetros por cada kilogramo de agua
PROBLEMA 5
El diaacutemetro en el tubo de la figura 322 cambia gradualmente de 020 m en A a 040 men B A estaacute 45 mts abajo de B Si la presioacuten en A es 07 kgmcm2 y en B de 06kgcm2 determiacutenese el gasto en ltsseg despreciando el rozamiento
Por el Teorema de Bernoulli
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PROBLEMA 6
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Figura322 A estaacute 45 m abajo de B Cuaacutel debe ser la diferencia de presiones registradaspor 2 manoacutemetros colocados en A y B cuando hay un gasto de 200 ltssegdespreciando el rozamiento
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Por el Teorema de Bernoulli
PROBLEMA 7
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Figura322 A estaacute 45 m abajo de B Determiacutenese el gasto en ltsseg cuando hay la mismapresioacuten en los dos puntos Depreacuteciese el rozamiento
21260 m A B
2
3
m A
seg
mQ
V A
A
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Aplicando el Teorema de Bernoulli entre A y B
PROBLEMA 8
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Si lapresioacuten en A es de 020 Kgrcm2 mayor que en B cuaacutel es la diferencia de nivel entreesos dos puntos si fluye un caudal de 200 ltsseg Despreacuteciense las peacuterdidas
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PROBLEMA 9
Figura 323
En la figura 323 se muestra un sifoacuten que descarga agua de un tanque La diferenciade nivel entre un punto A en la superficie libre y el veacutertice del sifoacuten es a = 15 mts y ladiferencia de nivel entre el veacutertice y un punto B en la salida es de b = 64 mts eldiaacutemetro de la tuberiacutea es de 015 mts
Si hay una peacuterdida por rozamiento de 090 mts entre A y el veacutertice del sifoacuten y de 110 mtsentre el veacutertice y B iquestCuaacutel es la presioacuten absoluta en el veacutertice expresada en Kgrcm2 Determiacutenese tambieacuten el gasto en ltsseg La presioacuten atmosfeacuterica del lugar es de 586cm de Hg
Bernoulli entre A y B
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pA = pB en este caso presioacuten atmosfeacuterica en ambos puntos Tambieacuten
hB = 0 siacute nuestro nivel de referencia pasa por el punto B
Como se considera flujo permanente 754 mseg es la velocidad corriente en todo elsifoacuten
Bernoulli entre A y C
Como la presioacuten en el punto C es superior a cero entonces si es posible el flujo por elsifoacuten de las condiciones anteriores ya que se estaba trabajando con presioacuten absoluta
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PROBLEMA 10
Figura 324
En la figura 324 a = 18 mts b = 60 mts el diaacutemetro en el veacutertice es de 127 cms yen B es de 152 cms
Determiacutenese el gasto en ltsseg asiacute como la presioacuten absoluta en el veacuterticedespreciando el rozamiento La presioacuten atmosfeacuterica en el lugar es de 586 cms de Hg(Tambieacuten conservando el diaacutemetro de 152 cm pero con b = 80 mts)
Bernoulli entre A y B
pA = pB = Presioacuten atmosfeacuterica
Como consideramos flujo permanente
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Bernoulli entre C y B
El flujo no es posible con estaacutes condiciones del sifoacuten ya que en el punto C se tendriacuteauna presioacuten negativa lo cual no es posible cuando trabajamos con presiones absolutas
Hidrostaacutetica
1 La figura muestra un cilindro invertido cerrado hermeacuteticamente por un pistoacuten con una
superficie de y un peso de que se desliza sin friccioacuten El peso y el
volumen del cilindro pueden ser despreciados Inicialmente el cilindro y el pistoacuten son
sostenidos por la barra en el aire a una presioacuten de y la longitud
cuando el pistoacuten estaacute en estado de equilibrio Luego el cilindro y el pistoacuten son
introducidos en el liacutequido hasta una posicioacuten en la que no hay traccioacuten ni compresioacuten en
la barra En dicha posicioacuten Asumiendo que el gas en el cilindro permanece a
una temperatura constante y que su peso es despreciable
1 Calcular la tensioacuten inicial en la barra en 2 Calcular la presioacuten final en el cilindro en
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3 Calcular el peso especiacutefico del liacutequido (relativo
al agua)
4 Determinar si la posicioacuten final es de equilibrio
estable inestable o neutro
3 Respuesta
1 Si consideramos despreciable el peso del aire la tensioacuten inicial de la barra es
igual al peso del pistoacuten Si deseamos tener en cuenta la densidad finita
del aire se puede calcular la masa de aire contenida en el interior del cilindro
utilizando la aproximacioacuten de gas ideal La presioacuten interna debe
ser tal que su diferencia con la presioacuten atmosfeacuterica multiplicada por el aacuterea del
piston se iguale al peso del mismo de donde
Calculamos el nuacutemero de
moles de aire
y tomando la masa molecular del aire en llegamos a de
aire en el interior del cilindro A la misma temperatura pero a presioacuten
atmosfeacuterica habriacutea una cierta cantidad de aire ocupando el espacio del cilindro
con el pistoacuten
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En gramos La tensioacuten de la barra seraacute igual
al peso del pistoacuten maacutes el peso del aire en el interior del cilndro menos el empuje
del aire desplazado
Como se ve despreciar el peso del aire conduce a un error menor al
2 Siguiendo con la aproximacioacuten de gas ideal y considerando que la temperatura no
cambiaraacute el producto se mantiene
(1)
3
4 donde es la longitud indicada en la figura en el estado de equilibrio Ademaacutes
sabemos que en equilibrio la diferencia de presiones entre las caras del pistoacuten es
igual a su peso
(2)
5
6 y que las presiones en la cara inferior del pistoacuten y en la cara superior del cilindro
pueden calcularse como
(3)
(4)
7
8 y finalmente que en la condicioacuten de equilibrio
(5)
9
10 Estamos en condiciones de calcular usando las ecuaciones 1 a 5 las 5 incoacutegnitas
y Reemplazando (3) en (2) eliminamos
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(6)
11
12 Despejando de (4) reemplazando en (6) y operando se llega a
(7)
13
14 reemplazando por lo indicado en (5)
15 16
17 De la ecuacioacuten (1) se puede despejar
de (6) y (5)
O sea un peso especiacutefico de
18 Dado que el uacutenico grado de libertad es la posicioacuten vertical del cilindro
analizaremos la estabilidad ante una perturbacioacuten en la posicioacuten de equilibrio
Si se sumerge el sistema un poco maacutes allaacute de la posicioacuten de equilibrio la
presioacuten en su interior aumentaraacute y aplicando la ecuacioacuten de estado del gas en su
interior su volumen decreceraacute Este menor volumen haraacute que el empuje ejercido
por el fluido sobre el sistema cilindro-pistoacuten se haga menor y el sistema tenderaacute a
bajar auacuten maacutes por efecto del peso que no cambioacute Por lo tanto el equilibrio del
sistema es inestable (Tambieacuten se puede plantear la hipoacutetesis opuesta una menor
profundidad conduce a menor presioacuten en el interior del cilindro que conduce a
mayor volumen y por lo tanto mayor empuje que supera al peso del sistema ytiende a hacer flotar auacuten maacutes al dispositivo)
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4 Un manoacutemetro de tres fluidos como el que se muestra en la figura se utiliza para medir
diferencias de presioacuten muy pequentildeas Sabiendo que se utiliza la misma
cantidad de liacutequido en ambos reservorios obtenga
1 La ecuacioacuten que relaciona la diferencia de altura
medida en las ramas con la diferencia de presioacuten
como funcioacuten de las densidades de los
fluidos utilizados ( ) y las aacutereas de los
reservorios y las ramas ( y respectivamente)
2 iquestCoacutemo elegiriacutea estos paraacutemetros para aumentar la
sensibilidad del instrumento
6 Respuesta
1 Dadas las distancias marcadas en la figura la presioacuten se puede
calcular de dos maneras integrando en cada una de las ramas
Simplificando se eliminan
Usando ademaacutes que por continuidad se obtiene
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2 La sensibilidad seraacute mayor cuanto menor sea la expresioacuten
Suponiendo que no se puede cambiar la densidad del liacutequido donde queremos
medir la diferencia de presioacuten se puede hacer miacutenima la relacioacuten de aacutereas y
la diferencia de densidades entre los liacutequidos del manoacutemetro
7 8 Considere la compuerta en forma de L que se muestra en la figura Dicha compuerta tiene
un ancho (B-C) y puede rotar libremente (sin friccioacuten) alrededor de un eje
(perpendicular a la hoja) que pasa por el punto
Despreciando el peso de la puerta iquestCuaacutel
es el valor de la altura para el cual lacompuerta se abre automaacuteticamente
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10 Respuesta Planteamos equilibrio de momentos con respecto al punto de giro de la
compuerta Las fuerzas actuantes son las de presioacuten actuando en la parte horizontal de la
compuerta ( porque actuacutea en direccioacuten vertical) y la integral de la presioacuten actuando en
la parte vertical que llamaremos La liacutenea de accioacuten de estaraacute centrada en la
parte horizontal de la compuerta con un brazo de palanca porque en esa seccioacuten
la presioacuten es uniforme Para hallar la liacutenea de accioacuten de podemos integrar el momento
producido por las presiones o podemos recurrir a la foacutermula para calcular el ``centro de
presiones donde es el aacutengulo de inclinacioacuten en este caso A es
el aacuterea de la superficie en nuestro caso (suponiendo profundidad unitaria) es la
presioacuten en el centro geomeacutetrico de la superficie en este caso El
momento de inercia de un segmento es Resultando
11 12
13 El brazo de palanca de seraacute Las magnitudes de y se calculan
como el producto de la presioacuten en los centros geomeacutetricos de las superficies respectivaspor sus aacutereas
14 15
16 Soacutelo resta tener en cuenta las fuerzas de presioacuten en el exterior de la compuerta que estaraacute
dada por la presioacuten atmosfeacuterica (aproximadamente constante)
17 18
19 Reemplazando y operando
20
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21
22 Observacioacuten Noacutetese que si bien algunos valores intermedios (por ejemplo la ubicacioacuten
del centro de presiones) dependen de la presioacuten atmosfeacuterica el resultado final no Esto es
porque sumar una constante a la presioacuten - a ambos lados de la compuerta- no altera el
equilibrio de fuerzas Teniendo esto en cuenta se podriacutea haber considerado
para simplificar los caacutelculos
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PROBLEMA 6
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Figura322 A estaacute 45 m abajo de B Cuaacutel debe ser la diferencia de presiones registradaspor 2 manoacutemetros colocados en A y B cuando hay un gasto de 200 ltssegdespreciando el rozamiento
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Por el Teorema de Bernoulli
PROBLEMA 7
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Figura322 A estaacute 45 m abajo de B Determiacutenese el gasto en ltsseg cuando hay la mismapresioacuten en los dos puntos Depreacuteciese el rozamiento
21260 m A B
2
3
m A
seg
mQ
V A
A
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Aplicando el Teorema de Bernoulli entre A y B
PROBLEMA 8
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Si lapresioacuten en A es de 020 Kgrcm2 mayor que en B cuaacutel es la diferencia de nivel entreesos dos puntos si fluye un caudal de 200 ltsseg Despreacuteciense las peacuterdidas
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Aplicando el Teorema de Bernoulli entre A y B
PROBLEMA 9
Figura 323
En la figura 323 se muestra un sifoacuten que descarga agua de un tanque La diferenciade nivel entre un punto A en la superficie libre y el veacutertice del sifoacuten es a = 15 mts y ladiferencia de nivel entre el veacutertice y un punto B en la salida es de b = 64 mts eldiaacutemetro de la tuberiacutea es de 015 mts
Si hay una peacuterdida por rozamiento de 090 mts entre A y el veacutertice del sifoacuten y de 110 mtsentre el veacutertice y B iquestCuaacutel es la presioacuten absoluta en el veacutertice expresada en Kgrcm2 Determiacutenese tambieacuten el gasto en ltsseg La presioacuten atmosfeacuterica del lugar es de 586cm de Hg
Bernoulli entre A y B
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pA = pB en este caso presioacuten atmosfeacuterica en ambos puntos Tambieacuten
hB = 0 siacute nuestro nivel de referencia pasa por el punto B
Como se considera flujo permanente 754 mseg es la velocidad corriente en todo elsifoacuten
Bernoulli entre A y C
Como la presioacuten en el punto C es superior a cero entonces si es posible el flujo por elsifoacuten de las condiciones anteriores ya que se estaba trabajando con presioacuten absoluta
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PROBLEMA 10
Figura 324
En la figura 324 a = 18 mts b = 60 mts el diaacutemetro en el veacutertice es de 127 cms yen B es de 152 cms
Determiacutenese el gasto en ltsseg asiacute como la presioacuten absoluta en el veacuterticedespreciando el rozamiento La presioacuten atmosfeacuterica en el lugar es de 586 cms de Hg(Tambieacuten conservando el diaacutemetro de 152 cm pero con b = 80 mts)
Bernoulli entre A y B
pA = pB = Presioacuten atmosfeacuterica
Como consideramos flujo permanente
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Bernoulli entre C y B
El flujo no es posible con estaacutes condiciones del sifoacuten ya que en el punto C se tendriacuteauna presioacuten negativa lo cual no es posible cuando trabajamos con presiones absolutas
Hidrostaacutetica
1 La figura muestra un cilindro invertido cerrado hermeacuteticamente por un pistoacuten con una
superficie de y un peso de que se desliza sin friccioacuten El peso y el
volumen del cilindro pueden ser despreciados Inicialmente el cilindro y el pistoacuten son
sostenidos por la barra en el aire a una presioacuten de y la longitud
cuando el pistoacuten estaacute en estado de equilibrio Luego el cilindro y el pistoacuten son
introducidos en el liacutequido hasta una posicioacuten en la que no hay traccioacuten ni compresioacuten en
la barra En dicha posicioacuten Asumiendo que el gas en el cilindro permanece a
una temperatura constante y que su peso es despreciable
1 Calcular la tensioacuten inicial en la barra en 2 Calcular la presioacuten final en el cilindro en
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3 Calcular el peso especiacutefico del liacutequido (relativo
al agua)
4 Determinar si la posicioacuten final es de equilibrio
estable inestable o neutro
3 Respuesta
1 Si consideramos despreciable el peso del aire la tensioacuten inicial de la barra es
igual al peso del pistoacuten Si deseamos tener en cuenta la densidad finita
del aire se puede calcular la masa de aire contenida en el interior del cilindro
utilizando la aproximacioacuten de gas ideal La presioacuten interna debe
ser tal que su diferencia con la presioacuten atmosfeacuterica multiplicada por el aacuterea del
piston se iguale al peso del mismo de donde
Calculamos el nuacutemero de
moles de aire
y tomando la masa molecular del aire en llegamos a de
aire en el interior del cilindro A la misma temperatura pero a presioacuten
atmosfeacuterica habriacutea una cierta cantidad de aire ocupando el espacio del cilindro
con el pistoacuten
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En gramos La tensioacuten de la barra seraacute igual
al peso del pistoacuten maacutes el peso del aire en el interior del cilndro menos el empuje
del aire desplazado
Como se ve despreciar el peso del aire conduce a un error menor al
2 Siguiendo con la aproximacioacuten de gas ideal y considerando que la temperatura no
cambiaraacute el producto se mantiene
(1)
3
4 donde es la longitud indicada en la figura en el estado de equilibrio Ademaacutes
sabemos que en equilibrio la diferencia de presiones entre las caras del pistoacuten es
igual a su peso
(2)
5
6 y que las presiones en la cara inferior del pistoacuten y en la cara superior del cilindro
pueden calcularse como
(3)
(4)
7
8 y finalmente que en la condicioacuten de equilibrio
(5)
9
10 Estamos en condiciones de calcular usando las ecuaciones 1 a 5 las 5 incoacutegnitas
y Reemplazando (3) en (2) eliminamos
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(6)
11
12 Despejando de (4) reemplazando en (6) y operando se llega a
(7)
13
14 reemplazando por lo indicado en (5)
15 16
17 De la ecuacioacuten (1) se puede despejar
de (6) y (5)
O sea un peso especiacutefico de
18 Dado que el uacutenico grado de libertad es la posicioacuten vertical del cilindro
analizaremos la estabilidad ante una perturbacioacuten en la posicioacuten de equilibrio
Si se sumerge el sistema un poco maacutes allaacute de la posicioacuten de equilibrio la
presioacuten en su interior aumentaraacute y aplicando la ecuacioacuten de estado del gas en su
interior su volumen decreceraacute Este menor volumen haraacute que el empuje ejercido
por el fluido sobre el sistema cilindro-pistoacuten se haga menor y el sistema tenderaacute a
bajar auacuten maacutes por efecto del peso que no cambioacute Por lo tanto el equilibrio del
sistema es inestable (Tambieacuten se puede plantear la hipoacutetesis opuesta una menor
profundidad conduce a menor presioacuten en el interior del cilindro que conduce a
mayor volumen y por lo tanto mayor empuje que supera al peso del sistema ytiende a hacer flotar auacuten maacutes al dispositivo)
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4 Un manoacutemetro de tres fluidos como el que se muestra en la figura se utiliza para medir
diferencias de presioacuten muy pequentildeas Sabiendo que se utiliza la misma
cantidad de liacutequido en ambos reservorios obtenga
1 La ecuacioacuten que relaciona la diferencia de altura
medida en las ramas con la diferencia de presioacuten
como funcioacuten de las densidades de los
fluidos utilizados ( ) y las aacutereas de los
reservorios y las ramas ( y respectivamente)
2 iquestCoacutemo elegiriacutea estos paraacutemetros para aumentar la
sensibilidad del instrumento
6 Respuesta
1 Dadas las distancias marcadas en la figura la presioacuten se puede
calcular de dos maneras integrando en cada una de las ramas
Simplificando se eliminan
Usando ademaacutes que por continuidad se obtiene
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2 La sensibilidad seraacute mayor cuanto menor sea la expresioacuten
Suponiendo que no se puede cambiar la densidad del liacutequido donde queremos
medir la diferencia de presioacuten se puede hacer miacutenima la relacioacuten de aacutereas y
la diferencia de densidades entre los liacutequidos del manoacutemetro
7 8 Considere la compuerta en forma de L que se muestra en la figura Dicha compuerta tiene
un ancho (B-C) y puede rotar libremente (sin friccioacuten) alrededor de un eje
(perpendicular a la hoja) que pasa por el punto
Despreciando el peso de la puerta iquestCuaacutel
es el valor de la altura para el cual lacompuerta se abre automaacuteticamente
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10 Respuesta Planteamos equilibrio de momentos con respecto al punto de giro de la
compuerta Las fuerzas actuantes son las de presioacuten actuando en la parte horizontal de la
compuerta ( porque actuacutea en direccioacuten vertical) y la integral de la presioacuten actuando en
la parte vertical que llamaremos La liacutenea de accioacuten de estaraacute centrada en la
parte horizontal de la compuerta con un brazo de palanca porque en esa seccioacuten
la presioacuten es uniforme Para hallar la liacutenea de accioacuten de podemos integrar el momento
producido por las presiones o podemos recurrir a la foacutermula para calcular el ``centro de
presiones donde es el aacutengulo de inclinacioacuten en este caso A es
el aacuterea de la superficie en nuestro caso (suponiendo profundidad unitaria) es la
presioacuten en el centro geomeacutetrico de la superficie en este caso El
momento de inercia de un segmento es Resultando
11 12
13 El brazo de palanca de seraacute Las magnitudes de y se calculan
como el producto de la presioacuten en los centros geomeacutetricos de las superficies respectivaspor sus aacutereas
14 15
16 Soacutelo resta tener en cuenta las fuerzas de presioacuten en el exterior de la compuerta que estaraacute
dada por la presioacuten atmosfeacuterica (aproximadamente constante)
17 18
19 Reemplazando y operando
20
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22 Observacioacuten Noacutetese que si bien algunos valores intermedios (por ejemplo la ubicacioacuten
del centro de presiones) dependen de la presioacuten atmosfeacuterica el resultado final no Esto es
porque sumar una constante a la presioacuten - a ambos lados de la compuerta- no altera el
equilibrio de fuerzas Teniendo esto en cuenta se podriacutea haber considerado
para simplificar los caacutelculos
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Por el Teorema de Bernoulli
PROBLEMA 7
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Figura322 A estaacute 45 m abajo de B Determiacutenese el gasto en ltsseg cuando hay la mismapresioacuten en los dos puntos Depreacuteciese el rozamiento
21260 m A B
2
3
m A
seg
mQ
V A
A
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PROBLEMA 8
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Si lapresioacuten en A es de 020 Kgrcm2 mayor que en B cuaacutel es la diferencia de nivel entreesos dos puntos si fluye un caudal de 200 ltsseg Despreacuteciense las peacuterdidas
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Aplicando el Teorema de Bernoulli entre A y B
PROBLEMA 9
Figura 323
En la figura 323 se muestra un sifoacuten que descarga agua de un tanque La diferenciade nivel entre un punto A en la superficie libre y el veacutertice del sifoacuten es a = 15 mts y ladiferencia de nivel entre el veacutertice y un punto B en la salida es de b = 64 mts eldiaacutemetro de la tuberiacutea es de 015 mts
Si hay una peacuterdida por rozamiento de 090 mts entre A y el veacutertice del sifoacuten y de 110 mtsentre el veacutertice y B iquestCuaacutel es la presioacuten absoluta en el veacutertice expresada en Kgrcm2 Determiacutenese tambieacuten el gasto en ltsseg La presioacuten atmosfeacuterica del lugar es de 586cm de Hg
Bernoulli entre A y B
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pA = pB en este caso presioacuten atmosfeacuterica en ambos puntos Tambieacuten
hB = 0 siacute nuestro nivel de referencia pasa por el punto B
Como se considera flujo permanente 754 mseg es la velocidad corriente en todo elsifoacuten
Bernoulli entre A y C
Como la presioacuten en el punto C es superior a cero entonces si es posible el flujo por elsifoacuten de las condiciones anteriores ya que se estaba trabajando con presioacuten absoluta
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PROBLEMA 10
Figura 324
En la figura 324 a = 18 mts b = 60 mts el diaacutemetro en el veacutertice es de 127 cms yen B es de 152 cms
Determiacutenese el gasto en ltsseg asiacute como la presioacuten absoluta en el veacuterticedespreciando el rozamiento La presioacuten atmosfeacuterica en el lugar es de 586 cms de Hg(Tambieacuten conservando el diaacutemetro de 152 cm pero con b = 80 mts)
Bernoulli entre A y B
pA = pB = Presioacuten atmosfeacuterica
Como consideramos flujo permanente
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Bernoulli entre C y B
El flujo no es posible con estaacutes condiciones del sifoacuten ya que en el punto C se tendriacuteauna presioacuten negativa lo cual no es posible cuando trabajamos con presiones absolutas
Hidrostaacutetica
1 La figura muestra un cilindro invertido cerrado hermeacuteticamente por un pistoacuten con una
superficie de y un peso de que se desliza sin friccioacuten El peso y el
volumen del cilindro pueden ser despreciados Inicialmente el cilindro y el pistoacuten son
sostenidos por la barra en el aire a una presioacuten de y la longitud
cuando el pistoacuten estaacute en estado de equilibrio Luego el cilindro y el pistoacuten son
introducidos en el liacutequido hasta una posicioacuten en la que no hay traccioacuten ni compresioacuten en
la barra En dicha posicioacuten Asumiendo que el gas en el cilindro permanece a
una temperatura constante y que su peso es despreciable
1 Calcular la tensioacuten inicial en la barra en 2 Calcular la presioacuten final en el cilindro en
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3 Calcular el peso especiacutefico del liacutequido (relativo
al agua)
4 Determinar si la posicioacuten final es de equilibrio
estable inestable o neutro
3 Respuesta
1 Si consideramos despreciable el peso del aire la tensioacuten inicial de la barra es
igual al peso del pistoacuten Si deseamos tener en cuenta la densidad finita
del aire se puede calcular la masa de aire contenida en el interior del cilindro
utilizando la aproximacioacuten de gas ideal La presioacuten interna debe
ser tal que su diferencia con la presioacuten atmosfeacuterica multiplicada por el aacuterea del
piston se iguale al peso del mismo de donde
Calculamos el nuacutemero de
moles de aire
y tomando la masa molecular del aire en llegamos a de
aire en el interior del cilindro A la misma temperatura pero a presioacuten
atmosfeacuterica habriacutea una cierta cantidad de aire ocupando el espacio del cilindro
con el pistoacuten
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En gramos La tensioacuten de la barra seraacute igual
al peso del pistoacuten maacutes el peso del aire en el interior del cilndro menos el empuje
del aire desplazado
Como se ve despreciar el peso del aire conduce a un error menor al
2 Siguiendo con la aproximacioacuten de gas ideal y considerando que la temperatura no
cambiaraacute el producto se mantiene
(1)
3
4 donde es la longitud indicada en la figura en el estado de equilibrio Ademaacutes
sabemos que en equilibrio la diferencia de presiones entre las caras del pistoacuten es
igual a su peso
(2)
5
6 y que las presiones en la cara inferior del pistoacuten y en la cara superior del cilindro
pueden calcularse como
(3)
(4)
7
8 y finalmente que en la condicioacuten de equilibrio
(5)
9
10 Estamos en condiciones de calcular usando las ecuaciones 1 a 5 las 5 incoacutegnitas
y Reemplazando (3) en (2) eliminamos
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(6)
11
12 Despejando de (4) reemplazando en (6) y operando se llega a
(7)
13
14 reemplazando por lo indicado en (5)
15 16
17 De la ecuacioacuten (1) se puede despejar
de (6) y (5)
O sea un peso especiacutefico de
18 Dado que el uacutenico grado de libertad es la posicioacuten vertical del cilindro
analizaremos la estabilidad ante una perturbacioacuten en la posicioacuten de equilibrio
Si se sumerge el sistema un poco maacutes allaacute de la posicioacuten de equilibrio la
presioacuten en su interior aumentaraacute y aplicando la ecuacioacuten de estado del gas en su
interior su volumen decreceraacute Este menor volumen haraacute que el empuje ejercido
por el fluido sobre el sistema cilindro-pistoacuten se haga menor y el sistema tenderaacute a
bajar auacuten maacutes por efecto del peso que no cambioacute Por lo tanto el equilibrio del
sistema es inestable (Tambieacuten se puede plantear la hipoacutetesis opuesta una menor
profundidad conduce a menor presioacuten en el interior del cilindro que conduce a
mayor volumen y por lo tanto mayor empuje que supera al peso del sistema ytiende a hacer flotar auacuten maacutes al dispositivo)
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4 Un manoacutemetro de tres fluidos como el que se muestra en la figura se utiliza para medir
diferencias de presioacuten muy pequentildeas Sabiendo que se utiliza la misma
cantidad de liacutequido en ambos reservorios obtenga
1 La ecuacioacuten que relaciona la diferencia de altura
medida en las ramas con la diferencia de presioacuten
como funcioacuten de las densidades de los
fluidos utilizados ( ) y las aacutereas de los
reservorios y las ramas ( y respectivamente)
2 iquestCoacutemo elegiriacutea estos paraacutemetros para aumentar la
sensibilidad del instrumento
6 Respuesta
1 Dadas las distancias marcadas en la figura la presioacuten se puede
calcular de dos maneras integrando en cada una de las ramas
Simplificando se eliminan
Usando ademaacutes que por continuidad se obtiene
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2 La sensibilidad seraacute mayor cuanto menor sea la expresioacuten
Suponiendo que no se puede cambiar la densidad del liacutequido donde queremos
medir la diferencia de presioacuten se puede hacer miacutenima la relacioacuten de aacutereas y
la diferencia de densidades entre los liacutequidos del manoacutemetro
7 8 Considere la compuerta en forma de L que se muestra en la figura Dicha compuerta tiene
un ancho (B-C) y puede rotar libremente (sin friccioacuten) alrededor de un eje
(perpendicular a la hoja) que pasa por el punto
Despreciando el peso de la puerta iquestCuaacutel
es el valor de la altura para el cual lacompuerta se abre automaacuteticamente
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10 Respuesta Planteamos equilibrio de momentos con respecto al punto de giro de la
compuerta Las fuerzas actuantes son las de presioacuten actuando en la parte horizontal de la
compuerta ( porque actuacutea en direccioacuten vertical) y la integral de la presioacuten actuando en
la parte vertical que llamaremos La liacutenea de accioacuten de estaraacute centrada en la
parte horizontal de la compuerta con un brazo de palanca porque en esa seccioacuten
la presioacuten es uniforme Para hallar la liacutenea de accioacuten de podemos integrar el momento
producido por las presiones o podemos recurrir a la foacutermula para calcular el ``centro de
presiones donde es el aacutengulo de inclinacioacuten en este caso A es
el aacuterea de la superficie en nuestro caso (suponiendo profundidad unitaria) es la
presioacuten en el centro geomeacutetrico de la superficie en este caso El
momento de inercia de un segmento es Resultando
11 12
13 El brazo de palanca de seraacute Las magnitudes de y se calculan
como el producto de la presioacuten en los centros geomeacutetricos de las superficies respectivaspor sus aacutereas
14 15
16 Soacutelo resta tener en cuenta las fuerzas de presioacuten en el exterior de la compuerta que estaraacute
dada por la presioacuten atmosfeacuterica (aproximadamente constante)
17 18
19 Reemplazando y operando
20
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21
22 Observacioacuten Noacutetese que si bien algunos valores intermedios (por ejemplo la ubicacioacuten
del centro de presiones) dependen de la presioacuten atmosfeacuterica el resultado final no Esto es
porque sumar una constante a la presioacuten - a ambos lados de la compuerta- no altera el
equilibrio de fuerzas Teniendo esto en cuenta se podriacutea haber considerado
para simplificar los caacutelculos
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Aplicando el Teorema de Bernoulli entre A y B
PROBLEMA 8
El diaacutemetro de un tubo cambia gradualmente de 020 m en A a 040 m en B Si lapresioacuten en A es de 020 Kgrcm2 mayor que en B cuaacutel es la diferencia de nivel entreesos dos puntos si fluye un caudal de 200 ltsseg Despreacuteciense las peacuterdidas
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Aplicando el Teorema de Bernoulli entre A y B
PROBLEMA 9
Figura 323
En la figura 323 se muestra un sifoacuten que descarga agua de un tanque La diferenciade nivel entre un punto A en la superficie libre y el veacutertice del sifoacuten es a = 15 mts y ladiferencia de nivel entre el veacutertice y un punto B en la salida es de b = 64 mts eldiaacutemetro de la tuberiacutea es de 015 mts
Si hay una peacuterdida por rozamiento de 090 mts entre A y el veacutertice del sifoacuten y de 110 mtsentre el veacutertice y B iquestCuaacutel es la presioacuten absoluta en el veacutertice expresada en Kgrcm2 Determiacutenese tambieacuten el gasto en ltsseg La presioacuten atmosfeacuterica del lugar es de 586cm de Hg
Bernoulli entre A y B
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pA = pB en este caso presioacuten atmosfeacuterica en ambos puntos Tambieacuten
hB = 0 siacute nuestro nivel de referencia pasa por el punto B
Como se considera flujo permanente 754 mseg es la velocidad corriente en todo elsifoacuten
Bernoulli entre A y C
Como la presioacuten en el punto C es superior a cero entonces si es posible el flujo por elsifoacuten de las condiciones anteriores ya que se estaba trabajando con presioacuten absoluta
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PROBLEMA 10
Figura 324
En la figura 324 a = 18 mts b = 60 mts el diaacutemetro en el veacutertice es de 127 cms yen B es de 152 cms
Determiacutenese el gasto en ltsseg asiacute como la presioacuten absoluta en el veacuterticedespreciando el rozamiento La presioacuten atmosfeacuterica en el lugar es de 586 cms de Hg(Tambieacuten conservando el diaacutemetro de 152 cm pero con b = 80 mts)
Bernoulli entre A y B
pA = pB = Presioacuten atmosfeacuterica
Como consideramos flujo permanente
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Bernoulli entre C y B
El flujo no es posible con estaacutes condiciones del sifoacuten ya que en el punto C se tendriacuteauna presioacuten negativa lo cual no es posible cuando trabajamos con presiones absolutas
Hidrostaacutetica
1 La figura muestra un cilindro invertido cerrado hermeacuteticamente por un pistoacuten con una
superficie de y un peso de que se desliza sin friccioacuten El peso y el
volumen del cilindro pueden ser despreciados Inicialmente el cilindro y el pistoacuten son
sostenidos por la barra en el aire a una presioacuten de y la longitud
cuando el pistoacuten estaacute en estado de equilibrio Luego el cilindro y el pistoacuten son
introducidos en el liacutequido hasta una posicioacuten en la que no hay traccioacuten ni compresioacuten en
la barra En dicha posicioacuten Asumiendo que el gas en el cilindro permanece a
una temperatura constante y que su peso es despreciable
1 Calcular la tensioacuten inicial en la barra en 2 Calcular la presioacuten final en el cilindro en
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3 Calcular el peso especiacutefico del liacutequido (relativo
al agua)
4 Determinar si la posicioacuten final es de equilibrio
estable inestable o neutro
3 Respuesta
1 Si consideramos despreciable el peso del aire la tensioacuten inicial de la barra es
igual al peso del pistoacuten Si deseamos tener en cuenta la densidad finita
del aire se puede calcular la masa de aire contenida en el interior del cilindro
utilizando la aproximacioacuten de gas ideal La presioacuten interna debe
ser tal que su diferencia con la presioacuten atmosfeacuterica multiplicada por el aacuterea del
piston se iguale al peso del mismo de donde
Calculamos el nuacutemero de
moles de aire
y tomando la masa molecular del aire en llegamos a de
aire en el interior del cilindro A la misma temperatura pero a presioacuten
atmosfeacuterica habriacutea una cierta cantidad de aire ocupando el espacio del cilindro
con el pistoacuten
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En gramos La tensioacuten de la barra seraacute igual
al peso del pistoacuten maacutes el peso del aire en el interior del cilndro menos el empuje
del aire desplazado
Como se ve despreciar el peso del aire conduce a un error menor al
2 Siguiendo con la aproximacioacuten de gas ideal y considerando que la temperatura no
cambiaraacute el producto se mantiene
(1)
3
4 donde es la longitud indicada en la figura en el estado de equilibrio Ademaacutes
sabemos que en equilibrio la diferencia de presiones entre las caras del pistoacuten es
igual a su peso
(2)
5
6 y que las presiones en la cara inferior del pistoacuten y en la cara superior del cilindro
pueden calcularse como
(3)
(4)
7
8 y finalmente que en la condicioacuten de equilibrio
(5)
9
10 Estamos en condiciones de calcular usando las ecuaciones 1 a 5 las 5 incoacutegnitas
y Reemplazando (3) en (2) eliminamos
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(6)
11
12 Despejando de (4) reemplazando en (6) y operando se llega a
(7)
13
14 reemplazando por lo indicado en (5)
15 16
17 De la ecuacioacuten (1) se puede despejar
de (6) y (5)
O sea un peso especiacutefico de
18 Dado que el uacutenico grado de libertad es la posicioacuten vertical del cilindro
analizaremos la estabilidad ante una perturbacioacuten en la posicioacuten de equilibrio
Si se sumerge el sistema un poco maacutes allaacute de la posicioacuten de equilibrio la
presioacuten en su interior aumentaraacute y aplicando la ecuacioacuten de estado del gas en su
interior su volumen decreceraacute Este menor volumen haraacute que el empuje ejercido
por el fluido sobre el sistema cilindro-pistoacuten se haga menor y el sistema tenderaacute a
bajar auacuten maacutes por efecto del peso que no cambioacute Por lo tanto el equilibrio del
sistema es inestable (Tambieacuten se puede plantear la hipoacutetesis opuesta una menor
profundidad conduce a menor presioacuten en el interior del cilindro que conduce a
mayor volumen y por lo tanto mayor empuje que supera al peso del sistema ytiende a hacer flotar auacuten maacutes al dispositivo)
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4 Un manoacutemetro de tres fluidos como el que se muestra en la figura se utiliza para medir
diferencias de presioacuten muy pequentildeas Sabiendo que se utiliza la misma
cantidad de liacutequido en ambos reservorios obtenga
1 La ecuacioacuten que relaciona la diferencia de altura
medida en las ramas con la diferencia de presioacuten
como funcioacuten de las densidades de los
fluidos utilizados ( ) y las aacutereas de los
reservorios y las ramas ( y respectivamente)
2 iquestCoacutemo elegiriacutea estos paraacutemetros para aumentar la
sensibilidad del instrumento
6 Respuesta
1 Dadas las distancias marcadas en la figura la presioacuten se puede
calcular de dos maneras integrando en cada una de las ramas
Simplificando se eliminan
Usando ademaacutes que por continuidad se obtiene
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2 La sensibilidad seraacute mayor cuanto menor sea la expresioacuten
Suponiendo que no se puede cambiar la densidad del liacutequido donde queremos
medir la diferencia de presioacuten se puede hacer miacutenima la relacioacuten de aacutereas y
la diferencia de densidades entre los liacutequidos del manoacutemetro
7 8 Considere la compuerta en forma de L que se muestra en la figura Dicha compuerta tiene
un ancho (B-C) y puede rotar libremente (sin friccioacuten) alrededor de un eje
(perpendicular a la hoja) que pasa por el punto
Despreciando el peso de la puerta iquestCuaacutel
es el valor de la altura para el cual lacompuerta se abre automaacuteticamente
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10 Respuesta Planteamos equilibrio de momentos con respecto al punto de giro de la
compuerta Las fuerzas actuantes son las de presioacuten actuando en la parte horizontal de la
compuerta ( porque actuacutea en direccioacuten vertical) y la integral de la presioacuten actuando en
la parte vertical que llamaremos La liacutenea de accioacuten de estaraacute centrada en la
parte horizontal de la compuerta con un brazo de palanca porque en esa seccioacuten
la presioacuten es uniforme Para hallar la liacutenea de accioacuten de podemos integrar el momento
producido por las presiones o podemos recurrir a la foacutermula para calcular el ``centro de
presiones donde es el aacutengulo de inclinacioacuten en este caso A es
el aacuterea de la superficie en nuestro caso (suponiendo profundidad unitaria) es la
presioacuten en el centro geomeacutetrico de la superficie en este caso El
momento de inercia de un segmento es Resultando
11 12
13 El brazo de palanca de seraacute Las magnitudes de y se calculan
como el producto de la presioacuten en los centros geomeacutetricos de las superficies respectivaspor sus aacutereas
14 15
16 Soacutelo resta tener en cuenta las fuerzas de presioacuten en el exterior de la compuerta que estaraacute
dada por la presioacuten atmosfeacuterica (aproximadamente constante)
17 18
19 Reemplazando y operando
20
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22 Observacioacuten Noacutetese que si bien algunos valores intermedios (por ejemplo la ubicacioacuten
del centro de presiones) dependen de la presioacuten atmosfeacuterica el resultado final no Esto es
porque sumar una constante a la presioacuten - a ambos lados de la compuerta- no altera el
equilibrio de fuerzas Teniendo esto en cuenta se podriacutea haber considerado
para simplificar los caacutelculos
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Aplicando el Teorema de Bernoulli entre A y B
PROBLEMA 9
Figura 323
En la figura 323 se muestra un sifoacuten que descarga agua de un tanque La diferenciade nivel entre un punto A en la superficie libre y el veacutertice del sifoacuten es a = 15 mts y ladiferencia de nivel entre el veacutertice y un punto B en la salida es de b = 64 mts eldiaacutemetro de la tuberiacutea es de 015 mts
Si hay una peacuterdida por rozamiento de 090 mts entre A y el veacutertice del sifoacuten y de 110 mtsentre el veacutertice y B iquestCuaacutel es la presioacuten absoluta en el veacutertice expresada en Kgrcm2 Determiacutenese tambieacuten el gasto en ltsseg La presioacuten atmosfeacuterica del lugar es de 586cm de Hg
Bernoulli entre A y B
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pA = pB en este caso presioacuten atmosfeacuterica en ambos puntos Tambieacuten
hB = 0 siacute nuestro nivel de referencia pasa por el punto B
Como se considera flujo permanente 754 mseg es la velocidad corriente en todo elsifoacuten
Bernoulli entre A y C
Como la presioacuten en el punto C es superior a cero entonces si es posible el flujo por elsifoacuten de las condiciones anteriores ya que se estaba trabajando con presioacuten absoluta
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PROBLEMA 10
Figura 324
En la figura 324 a = 18 mts b = 60 mts el diaacutemetro en el veacutertice es de 127 cms yen B es de 152 cms
Determiacutenese el gasto en ltsseg asiacute como la presioacuten absoluta en el veacuterticedespreciando el rozamiento La presioacuten atmosfeacuterica en el lugar es de 586 cms de Hg(Tambieacuten conservando el diaacutemetro de 152 cm pero con b = 80 mts)
Bernoulli entre A y B
pA = pB = Presioacuten atmosfeacuterica
Como consideramos flujo permanente
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Bernoulli entre C y B
El flujo no es posible con estaacutes condiciones del sifoacuten ya que en el punto C se tendriacuteauna presioacuten negativa lo cual no es posible cuando trabajamos con presiones absolutas
Hidrostaacutetica
1 La figura muestra un cilindro invertido cerrado hermeacuteticamente por un pistoacuten con una
superficie de y un peso de que se desliza sin friccioacuten El peso y el
volumen del cilindro pueden ser despreciados Inicialmente el cilindro y el pistoacuten son
sostenidos por la barra en el aire a una presioacuten de y la longitud
cuando el pistoacuten estaacute en estado de equilibrio Luego el cilindro y el pistoacuten son
introducidos en el liacutequido hasta una posicioacuten en la que no hay traccioacuten ni compresioacuten en
la barra En dicha posicioacuten Asumiendo que el gas en el cilindro permanece a
una temperatura constante y que su peso es despreciable
1 Calcular la tensioacuten inicial en la barra en 2 Calcular la presioacuten final en el cilindro en
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3 Calcular el peso especiacutefico del liacutequido (relativo
al agua)
4 Determinar si la posicioacuten final es de equilibrio
estable inestable o neutro
3 Respuesta
1 Si consideramos despreciable el peso del aire la tensioacuten inicial de la barra es
igual al peso del pistoacuten Si deseamos tener en cuenta la densidad finita
del aire se puede calcular la masa de aire contenida en el interior del cilindro
utilizando la aproximacioacuten de gas ideal La presioacuten interna debe
ser tal que su diferencia con la presioacuten atmosfeacuterica multiplicada por el aacuterea del
piston se iguale al peso del mismo de donde
Calculamos el nuacutemero de
moles de aire
y tomando la masa molecular del aire en llegamos a de
aire en el interior del cilindro A la misma temperatura pero a presioacuten
atmosfeacuterica habriacutea una cierta cantidad de aire ocupando el espacio del cilindro
con el pistoacuten
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En gramos La tensioacuten de la barra seraacute igual
al peso del pistoacuten maacutes el peso del aire en el interior del cilndro menos el empuje
del aire desplazado
Como se ve despreciar el peso del aire conduce a un error menor al
2 Siguiendo con la aproximacioacuten de gas ideal y considerando que la temperatura no
cambiaraacute el producto se mantiene
(1)
3
4 donde es la longitud indicada en la figura en el estado de equilibrio Ademaacutes
sabemos que en equilibrio la diferencia de presiones entre las caras del pistoacuten es
igual a su peso
(2)
5
6 y que las presiones en la cara inferior del pistoacuten y en la cara superior del cilindro
pueden calcularse como
(3)
(4)
7
8 y finalmente que en la condicioacuten de equilibrio
(5)
9
10 Estamos en condiciones de calcular usando las ecuaciones 1 a 5 las 5 incoacutegnitas
y Reemplazando (3) en (2) eliminamos
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(6)
11
12 Despejando de (4) reemplazando en (6) y operando se llega a
(7)
13
14 reemplazando por lo indicado en (5)
15 16
17 De la ecuacioacuten (1) se puede despejar
de (6) y (5)
O sea un peso especiacutefico de
18 Dado que el uacutenico grado de libertad es la posicioacuten vertical del cilindro
analizaremos la estabilidad ante una perturbacioacuten en la posicioacuten de equilibrio
Si se sumerge el sistema un poco maacutes allaacute de la posicioacuten de equilibrio la
presioacuten en su interior aumentaraacute y aplicando la ecuacioacuten de estado del gas en su
interior su volumen decreceraacute Este menor volumen haraacute que el empuje ejercido
por el fluido sobre el sistema cilindro-pistoacuten se haga menor y el sistema tenderaacute a
bajar auacuten maacutes por efecto del peso que no cambioacute Por lo tanto el equilibrio del
sistema es inestable (Tambieacuten se puede plantear la hipoacutetesis opuesta una menor
profundidad conduce a menor presioacuten en el interior del cilindro que conduce a
mayor volumen y por lo tanto mayor empuje que supera al peso del sistema ytiende a hacer flotar auacuten maacutes al dispositivo)
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4 Un manoacutemetro de tres fluidos como el que se muestra en la figura se utiliza para medir
diferencias de presioacuten muy pequentildeas Sabiendo que se utiliza la misma
cantidad de liacutequido en ambos reservorios obtenga
1 La ecuacioacuten que relaciona la diferencia de altura
medida en las ramas con la diferencia de presioacuten
como funcioacuten de las densidades de los
fluidos utilizados ( ) y las aacutereas de los
reservorios y las ramas ( y respectivamente)
2 iquestCoacutemo elegiriacutea estos paraacutemetros para aumentar la
sensibilidad del instrumento
6 Respuesta
1 Dadas las distancias marcadas en la figura la presioacuten se puede
calcular de dos maneras integrando en cada una de las ramas
Simplificando se eliminan
Usando ademaacutes que por continuidad se obtiene
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2 La sensibilidad seraacute mayor cuanto menor sea la expresioacuten
Suponiendo que no se puede cambiar la densidad del liacutequido donde queremos
medir la diferencia de presioacuten se puede hacer miacutenima la relacioacuten de aacutereas y
la diferencia de densidades entre los liacutequidos del manoacutemetro
7 8 Considere la compuerta en forma de L que se muestra en la figura Dicha compuerta tiene
un ancho (B-C) y puede rotar libremente (sin friccioacuten) alrededor de un eje
(perpendicular a la hoja) que pasa por el punto
Despreciando el peso de la puerta iquestCuaacutel
es el valor de la altura para el cual lacompuerta se abre automaacuteticamente
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10 Respuesta Planteamos equilibrio de momentos con respecto al punto de giro de la
compuerta Las fuerzas actuantes son las de presioacuten actuando en la parte horizontal de la
compuerta ( porque actuacutea en direccioacuten vertical) y la integral de la presioacuten actuando en
la parte vertical que llamaremos La liacutenea de accioacuten de estaraacute centrada en la
parte horizontal de la compuerta con un brazo de palanca porque en esa seccioacuten
la presioacuten es uniforme Para hallar la liacutenea de accioacuten de podemos integrar el momento
producido por las presiones o podemos recurrir a la foacutermula para calcular el ``centro de
presiones donde es el aacutengulo de inclinacioacuten en este caso A es
el aacuterea de la superficie en nuestro caso (suponiendo profundidad unitaria) es la
presioacuten en el centro geomeacutetrico de la superficie en este caso El
momento de inercia de un segmento es Resultando
11 12
13 El brazo de palanca de seraacute Las magnitudes de y se calculan
como el producto de la presioacuten en los centros geomeacutetricos de las superficies respectivaspor sus aacutereas
14 15
16 Soacutelo resta tener en cuenta las fuerzas de presioacuten en el exterior de la compuerta que estaraacute
dada por la presioacuten atmosfeacuterica (aproximadamente constante)
17 18
19 Reemplazando y operando
20
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21
22 Observacioacuten Noacutetese que si bien algunos valores intermedios (por ejemplo la ubicacioacuten
del centro de presiones) dependen de la presioacuten atmosfeacuterica el resultado final no Esto es
porque sumar una constante a la presioacuten - a ambos lados de la compuerta- no altera el
equilibrio de fuerzas Teniendo esto en cuenta se podriacutea haber considerado
para simplificar los caacutelculos
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pA = pB en este caso presioacuten atmosfeacuterica en ambos puntos Tambieacuten
hB = 0 siacute nuestro nivel de referencia pasa por el punto B
Como se considera flujo permanente 754 mseg es la velocidad corriente en todo elsifoacuten
Bernoulli entre A y C
Como la presioacuten en el punto C es superior a cero entonces si es posible el flujo por elsifoacuten de las condiciones anteriores ya que se estaba trabajando con presioacuten absoluta
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PROBLEMA 10
Figura 324
En la figura 324 a = 18 mts b = 60 mts el diaacutemetro en el veacutertice es de 127 cms yen B es de 152 cms
Determiacutenese el gasto en ltsseg asiacute como la presioacuten absoluta en el veacuterticedespreciando el rozamiento La presioacuten atmosfeacuterica en el lugar es de 586 cms de Hg(Tambieacuten conservando el diaacutemetro de 152 cm pero con b = 80 mts)
Bernoulli entre A y B
pA = pB = Presioacuten atmosfeacuterica
Como consideramos flujo permanente
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Bernoulli entre C y B
El flujo no es posible con estaacutes condiciones del sifoacuten ya que en el punto C se tendriacuteauna presioacuten negativa lo cual no es posible cuando trabajamos con presiones absolutas
Hidrostaacutetica
1 La figura muestra un cilindro invertido cerrado hermeacuteticamente por un pistoacuten con una
superficie de y un peso de que se desliza sin friccioacuten El peso y el
volumen del cilindro pueden ser despreciados Inicialmente el cilindro y el pistoacuten son
sostenidos por la barra en el aire a una presioacuten de y la longitud
cuando el pistoacuten estaacute en estado de equilibrio Luego el cilindro y el pistoacuten son
introducidos en el liacutequido hasta una posicioacuten en la que no hay traccioacuten ni compresioacuten en
la barra En dicha posicioacuten Asumiendo que el gas en el cilindro permanece a
una temperatura constante y que su peso es despreciable
1 Calcular la tensioacuten inicial en la barra en 2 Calcular la presioacuten final en el cilindro en
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3 Calcular el peso especiacutefico del liacutequido (relativo
al agua)
4 Determinar si la posicioacuten final es de equilibrio
estable inestable o neutro
3 Respuesta
1 Si consideramos despreciable el peso del aire la tensioacuten inicial de la barra es
igual al peso del pistoacuten Si deseamos tener en cuenta la densidad finita
del aire se puede calcular la masa de aire contenida en el interior del cilindro
utilizando la aproximacioacuten de gas ideal La presioacuten interna debe
ser tal que su diferencia con la presioacuten atmosfeacuterica multiplicada por el aacuterea del
piston se iguale al peso del mismo de donde
Calculamos el nuacutemero de
moles de aire
y tomando la masa molecular del aire en llegamos a de
aire en el interior del cilindro A la misma temperatura pero a presioacuten
atmosfeacuterica habriacutea una cierta cantidad de aire ocupando el espacio del cilindro
con el pistoacuten
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En gramos La tensioacuten de la barra seraacute igual
al peso del pistoacuten maacutes el peso del aire en el interior del cilndro menos el empuje
del aire desplazado
Como se ve despreciar el peso del aire conduce a un error menor al
2 Siguiendo con la aproximacioacuten de gas ideal y considerando que la temperatura no
cambiaraacute el producto se mantiene
(1)
3
4 donde es la longitud indicada en la figura en el estado de equilibrio Ademaacutes
sabemos que en equilibrio la diferencia de presiones entre las caras del pistoacuten es
igual a su peso
(2)
5
6 y que las presiones en la cara inferior del pistoacuten y en la cara superior del cilindro
pueden calcularse como
(3)
(4)
7
8 y finalmente que en la condicioacuten de equilibrio
(5)
9
10 Estamos en condiciones de calcular usando las ecuaciones 1 a 5 las 5 incoacutegnitas
y Reemplazando (3) en (2) eliminamos
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(6)
11
12 Despejando de (4) reemplazando en (6) y operando se llega a
(7)
13
14 reemplazando por lo indicado en (5)
15 16
17 De la ecuacioacuten (1) se puede despejar
de (6) y (5)
O sea un peso especiacutefico de
18 Dado que el uacutenico grado de libertad es la posicioacuten vertical del cilindro
analizaremos la estabilidad ante una perturbacioacuten en la posicioacuten de equilibrio
Si se sumerge el sistema un poco maacutes allaacute de la posicioacuten de equilibrio la
presioacuten en su interior aumentaraacute y aplicando la ecuacioacuten de estado del gas en su
interior su volumen decreceraacute Este menor volumen haraacute que el empuje ejercido
por el fluido sobre el sistema cilindro-pistoacuten se haga menor y el sistema tenderaacute a
bajar auacuten maacutes por efecto del peso que no cambioacute Por lo tanto el equilibrio del
sistema es inestable (Tambieacuten se puede plantear la hipoacutetesis opuesta una menor
profundidad conduce a menor presioacuten en el interior del cilindro que conduce a
mayor volumen y por lo tanto mayor empuje que supera al peso del sistema ytiende a hacer flotar auacuten maacutes al dispositivo)
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4 Un manoacutemetro de tres fluidos como el que se muestra en la figura se utiliza para medir
diferencias de presioacuten muy pequentildeas Sabiendo que se utiliza la misma
cantidad de liacutequido en ambos reservorios obtenga
1 La ecuacioacuten que relaciona la diferencia de altura
medida en las ramas con la diferencia de presioacuten
como funcioacuten de las densidades de los
fluidos utilizados ( ) y las aacutereas de los
reservorios y las ramas ( y respectivamente)
2 iquestCoacutemo elegiriacutea estos paraacutemetros para aumentar la
sensibilidad del instrumento
6 Respuesta
1 Dadas las distancias marcadas en la figura la presioacuten se puede
calcular de dos maneras integrando en cada una de las ramas
Simplificando se eliminan
Usando ademaacutes que por continuidad se obtiene
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2 La sensibilidad seraacute mayor cuanto menor sea la expresioacuten
Suponiendo que no se puede cambiar la densidad del liacutequido donde queremos
medir la diferencia de presioacuten se puede hacer miacutenima la relacioacuten de aacutereas y
la diferencia de densidades entre los liacutequidos del manoacutemetro
7 8 Considere la compuerta en forma de L que se muestra en la figura Dicha compuerta tiene
un ancho (B-C) y puede rotar libremente (sin friccioacuten) alrededor de un eje
(perpendicular a la hoja) que pasa por el punto
Despreciando el peso de la puerta iquestCuaacutel
es el valor de la altura para el cual lacompuerta se abre automaacuteticamente
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10 Respuesta Planteamos equilibrio de momentos con respecto al punto de giro de la
compuerta Las fuerzas actuantes son las de presioacuten actuando en la parte horizontal de la
compuerta ( porque actuacutea en direccioacuten vertical) y la integral de la presioacuten actuando en
la parte vertical que llamaremos La liacutenea de accioacuten de estaraacute centrada en la
parte horizontal de la compuerta con un brazo de palanca porque en esa seccioacuten
la presioacuten es uniforme Para hallar la liacutenea de accioacuten de podemos integrar el momento
producido por las presiones o podemos recurrir a la foacutermula para calcular el ``centro de
presiones donde es el aacutengulo de inclinacioacuten en este caso A es
el aacuterea de la superficie en nuestro caso (suponiendo profundidad unitaria) es la
presioacuten en el centro geomeacutetrico de la superficie en este caso El
momento de inercia de un segmento es Resultando
11 12
13 El brazo de palanca de seraacute Las magnitudes de y se calculan
como el producto de la presioacuten en los centros geomeacutetricos de las superficies respectivaspor sus aacutereas
14 15
16 Soacutelo resta tener en cuenta las fuerzas de presioacuten en el exterior de la compuerta que estaraacute
dada por la presioacuten atmosfeacuterica (aproximadamente constante)
17 18
19 Reemplazando y operando
20
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21
22 Observacioacuten Noacutetese que si bien algunos valores intermedios (por ejemplo la ubicacioacuten
del centro de presiones) dependen de la presioacuten atmosfeacuterica el resultado final no Esto es
porque sumar una constante a la presioacuten - a ambos lados de la compuerta- no altera el
equilibrio de fuerzas Teniendo esto en cuenta se podriacutea haber considerado
para simplificar los caacutelculos
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PROBLEMA 10
Figura 324
En la figura 324 a = 18 mts b = 60 mts el diaacutemetro en el veacutertice es de 127 cms yen B es de 152 cms
Determiacutenese el gasto en ltsseg asiacute como la presioacuten absoluta en el veacuterticedespreciando el rozamiento La presioacuten atmosfeacuterica en el lugar es de 586 cms de Hg(Tambieacuten conservando el diaacutemetro de 152 cm pero con b = 80 mts)
Bernoulli entre A y B
pA = pB = Presioacuten atmosfeacuterica
Como consideramos flujo permanente
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Bernoulli entre C y B
El flujo no es posible con estaacutes condiciones del sifoacuten ya que en el punto C se tendriacuteauna presioacuten negativa lo cual no es posible cuando trabajamos con presiones absolutas
Hidrostaacutetica
1 La figura muestra un cilindro invertido cerrado hermeacuteticamente por un pistoacuten con una
superficie de y un peso de que se desliza sin friccioacuten El peso y el
volumen del cilindro pueden ser despreciados Inicialmente el cilindro y el pistoacuten son
sostenidos por la barra en el aire a una presioacuten de y la longitud
cuando el pistoacuten estaacute en estado de equilibrio Luego el cilindro y el pistoacuten son
introducidos en el liacutequido hasta una posicioacuten en la que no hay traccioacuten ni compresioacuten en
la barra En dicha posicioacuten Asumiendo que el gas en el cilindro permanece a
una temperatura constante y que su peso es despreciable
1 Calcular la tensioacuten inicial en la barra en 2 Calcular la presioacuten final en el cilindro en
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3 Calcular el peso especiacutefico del liacutequido (relativo
al agua)
4 Determinar si la posicioacuten final es de equilibrio
estable inestable o neutro
3 Respuesta
1 Si consideramos despreciable el peso del aire la tensioacuten inicial de la barra es
igual al peso del pistoacuten Si deseamos tener en cuenta la densidad finita
del aire se puede calcular la masa de aire contenida en el interior del cilindro
utilizando la aproximacioacuten de gas ideal La presioacuten interna debe
ser tal que su diferencia con la presioacuten atmosfeacuterica multiplicada por el aacuterea del
piston se iguale al peso del mismo de donde
Calculamos el nuacutemero de
moles de aire
y tomando la masa molecular del aire en llegamos a de
aire en el interior del cilindro A la misma temperatura pero a presioacuten
atmosfeacuterica habriacutea una cierta cantidad de aire ocupando el espacio del cilindro
con el pistoacuten
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En gramos La tensioacuten de la barra seraacute igual
al peso del pistoacuten maacutes el peso del aire en el interior del cilndro menos el empuje
del aire desplazado
Como se ve despreciar el peso del aire conduce a un error menor al
2 Siguiendo con la aproximacioacuten de gas ideal y considerando que la temperatura no
cambiaraacute el producto se mantiene
(1)
3
4 donde es la longitud indicada en la figura en el estado de equilibrio Ademaacutes
sabemos que en equilibrio la diferencia de presiones entre las caras del pistoacuten es
igual a su peso
(2)
5
6 y que las presiones en la cara inferior del pistoacuten y en la cara superior del cilindro
pueden calcularse como
(3)
(4)
7
8 y finalmente que en la condicioacuten de equilibrio
(5)
9
10 Estamos en condiciones de calcular usando las ecuaciones 1 a 5 las 5 incoacutegnitas
y Reemplazando (3) en (2) eliminamos
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(6)
11
12 Despejando de (4) reemplazando en (6) y operando se llega a
(7)
13
14 reemplazando por lo indicado en (5)
15 16
17 De la ecuacioacuten (1) se puede despejar
de (6) y (5)
O sea un peso especiacutefico de
18 Dado que el uacutenico grado de libertad es la posicioacuten vertical del cilindro
analizaremos la estabilidad ante una perturbacioacuten en la posicioacuten de equilibrio
Si se sumerge el sistema un poco maacutes allaacute de la posicioacuten de equilibrio la
presioacuten en su interior aumentaraacute y aplicando la ecuacioacuten de estado del gas en su
interior su volumen decreceraacute Este menor volumen haraacute que el empuje ejercido
por el fluido sobre el sistema cilindro-pistoacuten se haga menor y el sistema tenderaacute a
bajar auacuten maacutes por efecto del peso que no cambioacute Por lo tanto el equilibrio del
sistema es inestable (Tambieacuten se puede plantear la hipoacutetesis opuesta una menor
profundidad conduce a menor presioacuten en el interior del cilindro que conduce a
mayor volumen y por lo tanto mayor empuje que supera al peso del sistema ytiende a hacer flotar auacuten maacutes al dispositivo)
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4 Un manoacutemetro de tres fluidos como el que se muestra en la figura se utiliza para medir
diferencias de presioacuten muy pequentildeas Sabiendo que se utiliza la misma
cantidad de liacutequido en ambos reservorios obtenga
1 La ecuacioacuten que relaciona la diferencia de altura
medida en las ramas con la diferencia de presioacuten
como funcioacuten de las densidades de los
fluidos utilizados ( ) y las aacutereas de los
reservorios y las ramas ( y respectivamente)
2 iquestCoacutemo elegiriacutea estos paraacutemetros para aumentar la
sensibilidad del instrumento
6 Respuesta
1 Dadas las distancias marcadas en la figura la presioacuten se puede
calcular de dos maneras integrando en cada una de las ramas
Simplificando se eliminan
Usando ademaacutes que por continuidad se obtiene
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2 La sensibilidad seraacute mayor cuanto menor sea la expresioacuten
Suponiendo que no se puede cambiar la densidad del liacutequido donde queremos
medir la diferencia de presioacuten se puede hacer miacutenima la relacioacuten de aacutereas y
la diferencia de densidades entre los liacutequidos del manoacutemetro
7 8 Considere la compuerta en forma de L que se muestra en la figura Dicha compuerta tiene
un ancho (B-C) y puede rotar libremente (sin friccioacuten) alrededor de un eje
(perpendicular a la hoja) que pasa por el punto
Despreciando el peso de la puerta iquestCuaacutel
es el valor de la altura para el cual lacompuerta se abre automaacuteticamente
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10 Respuesta Planteamos equilibrio de momentos con respecto al punto de giro de la
compuerta Las fuerzas actuantes son las de presioacuten actuando en la parte horizontal de la
compuerta ( porque actuacutea en direccioacuten vertical) y la integral de la presioacuten actuando en
la parte vertical que llamaremos La liacutenea de accioacuten de estaraacute centrada en la
parte horizontal de la compuerta con un brazo de palanca porque en esa seccioacuten
la presioacuten es uniforme Para hallar la liacutenea de accioacuten de podemos integrar el momento
producido por las presiones o podemos recurrir a la foacutermula para calcular el ``centro de
presiones donde es el aacutengulo de inclinacioacuten en este caso A es
el aacuterea de la superficie en nuestro caso (suponiendo profundidad unitaria) es la
presioacuten en el centro geomeacutetrico de la superficie en este caso El
momento de inercia de un segmento es Resultando
11 12
13 El brazo de palanca de seraacute Las magnitudes de y se calculan
como el producto de la presioacuten en los centros geomeacutetricos de las superficies respectivaspor sus aacutereas
14 15
16 Soacutelo resta tener en cuenta las fuerzas de presioacuten en el exterior de la compuerta que estaraacute
dada por la presioacuten atmosfeacuterica (aproximadamente constante)
17 18
19 Reemplazando y operando
20
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21
22 Observacioacuten Noacutetese que si bien algunos valores intermedios (por ejemplo la ubicacioacuten
del centro de presiones) dependen de la presioacuten atmosfeacuterica el resultado final no Esto es
porque sumar una constante a la presioacuten - a ambos lados de la compuerta- no altera el
equilibrio de fuerzas Teniendo esto en cuenta se podriacutea haber considerado
para simplificar los caacutelculos
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Bernoulli entre C y B
El flujo no es posible con estaacutes condiciones del sifoacuten ya que en el punto C se tendriacuteauna presioacuten negativa lo cual no es posible cuando trabajamos con presiones absolutas
Hidrostaacutetica
1 La figura muestra un cilindro invertido cerrado hermeacuteticamente por un pistoacuten con una
superficie de y un peso de que se desliza sin friccioacuten El peso y el
volumen del cilindro pueden ser despreciados Inicialmente el cilindro y el pistoacuten son
sostenidos por la barra en el aire a una presioacuten de y la longitud
cuando el pistoacuten estaacute en estado de equilibrio Luego el cilindro y el pistoacuten son
introducidos en el liacutequido hasta una posicioacuten en la que no hay traccioacuten ni compresioacuten en
la barra En dicha posicioacuten Asumiendo que el gas en el cilindro permanece a
una temperatura constante y que su peso es despreciable
1 Calcular la tensioacuten inicial en la barra en 2 Calcular la presioacuten final en el cilindro en
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3 Calcular el peso especiacutefico del liacutequido (relativo
al agua)
4 Determinar si la posicioacuten final es de equilibrio
estable inestable o neutro
3 Respuesta
1 Si consideramos despreciable el peso del aire la tensioacuten inicial de la barra es
igual al peso del pistoacuten Si deseamos tener en cuenta la densidad finita
del aire se puede calcular la masa de aire contenida en el interior del cilindro
utilizando la aproximacioacuten de gas ideal La presioacuten interna debe
ser tal que su diferencia con la presioacuten atmosfeacuterica multiplicada por el aacuterea del
piston se iguale al peso del mismo de donde
Calculamos el nuacutemero de
moles de aire
y tomando la masa molecular del aire en llegamos a de
aire en el interior del cilindro A la misma temperatura pero a presioacuten
atmosfeacuterica habriacutea una cierta cantidad de aire ocupando el espacio del cilindro
con el pistoacuten
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En gramos La tensioacuten de la barra seraacute igual
al peso del pistoacuten maacutes el peso del aire en el interior del cilndro menos el empuje
del aire desplazado
Como se ve despreciar el peso del aire conduce a un error menor al
2 Siguiendo con la aproximacioacuten de gas ideal y considerando que la temperatura no
cambiaraacute el producto se mantiene
(1)
3
4 donde es la longitud indicada en la figura en el estado de equilibrio Ademaacutes
sabemos que en equilibrio la diferencia de presiones entre las caras del pistoacuten es
igual a su peso
(2)
5
6 y que las presiones en la cara inferior del pistoacuten y en la cara superior del cilindro
pueden calcularse como
(3)
(4)
7
8 y finalmente que en la condicioacuten de equilibrio
(5)
9
10 Estamos en condiciones de calcular usando las ecuaciones 1 a 5 las 5 incoacutegnitas
y Reemplazando (3) en (2) eliminamos
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(6)
11
12 Despejando de (4) reemplazando en (6) y operando se llega a
(7)
13
14 reemplazando por lo indicado en (5)
15 16
17 De la ecuacioacuten (1) se puede despejar
de (6) y (5)
O sea un peso especiacutefico de
18 Dado que el uacutenico grado de libertad es la posicioacuten vertical del cilindro
analizaremos la estabilidad ante una perturbacioacuten en la posicioacuten de equilibrio
Si se sumerge el sistema un poco maacutes allaacute de la posicioacuten de equilibrio la
presioacuten en su interior aumentaraacute y aplicando la ecuacioacuten de estado del gas en su
interior su volumen decreceraacute Este menor volumen haraacute que el empuje ejercido
por el fluido sobre el sistema cilindro-pistoacuten se haga menor y el sistema tenderaacute a
bajar auacuten maacutes por efecto del peso que no cambioacute Por lo tanto el equilibrio del
sistema es inestable (Tambieacuten se puede plantear la hipoacutetesis opuesta una menor
profundidad conduce a menor presioacuten en el interior del cilindro que conduce a
mayor volumen y por lo tanto mayor empuje que supera al peso del sistema ytiende a hacer flotar auacuten maacutes al dispositivo)
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4 Un manoacutemetro de tres fluidos como el que se muestra en la figura se utiliza para medir
diferencias de presioacuten muy pequentildeas Sabiendo que se utiliza la misma
cantidad de liacutequido en ambos reservorios obtenga
1 La ecuacioacuten que relaciona la diferencia de altura
medida en las ramas con la diferencia de presioacuten
como funcioacuten de las densidades de los
fluidos utilizados ( ) y las aacutereas de los
reservorios y las ramas ( y respectivamente)
2 iquestCoacutemo elegiriacutea estos paraacutemetros para aumentar la
sensibilidad del instrumento
6 Respuesta
1 Dadas las distancias marcadas en la figura la presioacuten se puede
calcular de dos maneras integrando en cada una de las ramas
Simplificando se eliminan
Usando ademaacutes que por continuidad se obtiene
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2 La sensibilidad seraacute mayor cuanto menor sea la expresioacuten
Suponiendo que no se puede cambiar la densidad del liacutequido donde queremos
medir la diferencia de presioacuten se puede hacer miacutenima la relacioacuten de aacutereas y
la diferencia de densidades entre los liacutequidos del manoacutemetro
7 8 Considere la compuerta en forma de L que se muestra en la figura Dicha compuerta tiene
un ancho (B-C) y puede rotar libremente (sin friccioacuten) alrededor de un eje
(perpendicular a la hoja) que pasa por el punto
Despreciando el peso de la puerta iquestCuaacutel
es el valor de la altura para el cual lacompuerta se abre automaacuteticamente
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10 Respuesta Planteamos equilibrio de momentos con respecto al punto de giro de la
compuerta Las fuerzas actuantes son las de presioacuten actuando en la parte horizontal de la
compuerta ( porque actuacutea en direccioacuten vertical) y la integral de la presioacuten actuando en
la parte vertical que llamaremos La liacutenea de accioacuten de estaraacute centrada en la
parte horizontal de la compuerta con un brazo de palanca porque en esa seccioacuten
la presioacuten es uniforme Para hallar la liacutenea de accioacuten de podemos integrar el momento
producido por las presiones o podemos recurrir a la foacutermula para calcular el ``centro de
presiones donde es el aacutengulo de inclinacioacuten en este caso A es
el aacuterea de la superficie en nuestro caso (suponiendo profundidad unitaria) es la
presioacuten en el centro geomeacutetrico de la superficie en este caso El
momento de inercia de un segmento es Resultando
11 12
13 El brazo de palanca de seraacute Las magnitudes de y se calculan
como el producto de la presioacuten en los centros geomeacutetricos de las superficies respectivaspor sus aacutereas
14 15
16 Soacutelo resta tener en cuenta las fuerzas de presioacuten en el exterior de la compuerta que estaraacute
dada por la presioacuten atmosfeacuterica (aproximadamente constante)
17 18
19 Reemplazando y operando
20
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22 Observacioacuten Noacutetese que si bien algunos valores intermedios (por ejemplo la ubicacioacuten
del centro de presiones) dependen de la presioacuten atmosfeacuterica el resultado final no Esto es
porque sumar una constante a la presioacuten - a ambos lados de la compuerta- no altera el
equilibrio de fuerzas Teniendo esto en cuenta se podriacutea haber considerado
para simplificar los caacutelculos
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al agua)
4 Determinar si la posicioacuten final es de equilibrio
estable inestable o neutro
3 Respuesta
1 Si consideramos despreciable el peso del aire la tensioacuten inicial de la barra es
igual al peso del pistoacuten Si deseamos tener en cuenta la densidad finita
del aire se puede calcular la masa de aire contenida en el interior del cilindro
utilizando la aproximacioacuten de gas ideal La presioacuten interna debe
ser tal que su diferencia con la presioacuten atmosfeacuterica multiplicada por el aacuterea del
piston se iguale al peso del mismo de donde
Calculamos el nuacutemero de
moles de aire
y tomando la masa molecular del aire en llegamos a de
aire en el interior del cilindro A la misma temperatura pero a presioacuten
atmosfeacuterica habriacutea una cierta cantidad de aire ocupando el espacio del cilindro
con el pistoacuten
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En gramos La tensioacuten de la barra seraacute igual
al peso del pistoacuten maacutes el peso del aire en el interior del cilndro menos el empuje
del aire desplazado
Como se ve despreciar el peso del aire conduce a un error menor al
2 Siguiendo con la aproximacioacuten de gas ideal y considerando que la temperatura no
cambiaraacute el producto se mantiene
(1)
3
4 donde es la longitud indicada en la figura en el estado de equilibrio Ademaacutes
sabemos que en equilibrio la diferencia de presiones entre las caras del pistoacuten es
igual a su peso
(2)
5
6 y que las presiones en la cara inferior del pistoacuten y en la cara superior del cilindro
pueden calcularse como
(3)
(4)
7
8 y finalmente que en la condicioacuten de equilibrio
(5)
9
10 Estamos en condiciones de calcular usando las ecuaciones 1 a 5 las 5 incoacutegnitas
y Reemplazando (3) en (2) eliminamos
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(6)
11
12 Despejando de (4) reemplazando en (6) y operando se llega a
(7)
13
14 reemplazando por lo indicado en (5)
15 16
17 De la ecuacioacuten (1) se puede despejar
de (6) y (5)
O sea un peso especiacutefico de
18 Dado que el uacutenico grado de libertad es la posicioacuten vertical del cilindro
analizaremos la estabilidad ante una perturbacioacuten en la posicioacuten de equilibrio
Si se sumerge el sistema un poco maacutes allaacute de la posicioacuten de equilibrio la
presioacuten en su interior aumentaraacute y aplicando la ecuacioacuten de estado del gas en su
interior su volumen decreceraacute Este menor volumen haraacute que el empuje ejercido
por el fluido sobre el sistema cilindro-pistoacuten se haga menor y el sistema tenderaacute a
bajar auacuten maacutes por efecto del peso que no cambioacute Por lo tanto el equilibrio del
sistema es inestable (Tambieacuten se puede plantear la hipoacutetesis opuesta una menor
profundidad conduce a menor presioacuten en el interior del cilindro que conduce a
mayor volumen y por lo tanto mayor empuje que supera al peso del sistema ytiende a hacer flotar auacuten maacutes al dispositivo)
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4 Un manoacutemetro de tres fluidos como el que se muestra en la figura se utiliza para medir
diferencias de presioacuten muy pequentildeas Sabiendo que se utiliza la misma
cantidad de liacutequido en ambos reservorios obtenga
1 La ecuacioacuten que relaciona la diferencia de altura
medida en las ramas con la diferencia de presioacuten
como funcioacuten de las densidades de los
fluidos utilizados ( ) y las aacutereas de los
reservorios y las ramas ( y respectivamente)
2 iquestCoacutemo elegiriacutea estos paraacutemetros para aumentar la
sensibilidad del instrumento
6 Respuesta
1 Dadas las distancias marcadas en la figura la presioacuten se puede
calcular de dos maneras integrando en cada una de las ramas
Simplificando se eliminan
Usando ademaacutes que por continuidad se obtiene
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2 La sensibilidad seraacute mayor cuanto menor sea la expresioacuten
Suponiendo que no se puede cambiar la densidad del liacutequido donde queremos
medir la diferencia de presioacuten se puede hacer miacutenima la relacioacuten de aacutereas y
la diferencia de densidades entre los liacutequidos del manoacutemetro
7 8 Considere la compuerta en forma de L que se muestra en la figura Dicha compuerta tiene
un ancho (B-C) y puede rotar libremente (sin friccioacuten) alrededor de un eje
(perpendicular a la hoja) que pasa por el punto
Despreciando el peso de la puerta iquestCuaacutel
es el valor de la altura para el cual lacompuerta se abre automaacuteticamente
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compuerta Las fuerzas actuantes son las de presioacuten actuando en la parte horizontal de la
compuerta ( porque actuacutea en direccioacuten vertical) y la integral de la presioacuten actuando en
la parte vertical que llamaremos La liacutenea de accioacuten de estaraacute centrada en la
parte horizontal de la compuerta con un brazo de palanca porque en esa seccioacuten
la presioacuten es uniforme Para hallar la liacutenea de accioacuten de podemos integrar el momento
producido por las presiones o podemos recurrir a la foacutermula para calcular el ``centro de
presiones donde es el aacutengulo de inclinacioacuten en este caso A es
el aacuterea de la superficie en nuestro caso (suponiendo profundidad unitaria) es la
presioacuten en el centro geomeacutetrico de la superficie en este caso El
momento de inercia de un segmento es Resultando
11 12
13 El brazo de palanca de seraacute Las magnitudes de y se calculan
como el producto de la presioacuten en los centros geomeacutetricos de las superficies respectivaspor sus aacutereas
14 15
16 Soacutelo resta tener en cuenta las fuerzas de presioacuten en el exterior de la compuerta que estaraacute
dada por la presioacuten atmosfeacuterica (aproximadamente constante)
17 18
19 Reemplazando y operando
20
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22 Observacioacuten Noacutetese que si bien algunos valores intermedios (por ejemplo la ubicacioacuten
del centro de presiones) dependen de la presioacuten atmosfeacuterica el resultado final no Esto es
porque sumar una constante a la presioacuten - a ambos lados de la compuerta- no altera el
equilibrio de fuerzas Teniendo esto en cuenta se podriacutea haber considerado
para simplificar los caacutelculos
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En gramos La tensioacuten de la barra seraacute igual
al peso del pistoacuten maacutes el peso del aire en el interior del cilndro menos el empuje
del aire desplazado
Como se ve despreciar el peso del aire conduce a un error menor al
2 Siguiendo con la aproximacioacuten de gas ideal y considerando que la temperatura no
cambiaraacute el producto se mantiene
(1)
3
4 donde es la longitud indicada en la figura en el estado de equilibrio Ademaacutes
sabemos que en equilibrio la diferencia de presiones entre las caras del pistoacuten es
igual a su peso
(2)
5
6 y que las presiones en la cara inferior del pistoacuten y en la cara superior del cilindro
pueden calcularse como
(3)
(4)
7
8 y finalmente que en la condicioacuten de equilibrio
(5)
9
10 Estamos en condiciones de calcular usando las ecuaciones 1 a 5 las 5 incoacutegnitas
y Reemplazando (3) en (2) eliminamos
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(6)
11
12 Despejando de (4) reemplazando en (6) y operando se llega a
(7)
13
14 reemplazando por lo indicado en (5)
15 16
17 De la ecuacioacuten (1) se puede despejar
de (6) y (5)
O sea un peso especiacutefico de
18 Dado que el uacutenico grado de libertad es la posicioacuten vertical del cilindro
analizaremos la estabilidad ante una perturbacioacuten en la posicioacuten de equilibrio
Si se sumerge el sistema un poco maacutes allaacute de la posicioacuten de equilibrio la
presioacuten en su interior aumentaraacute y aplicando la ecuacioacuten de estado del gas en su
interior su volumen decreceraacute Este menor volumen haraacute que el empuje ejercido
por el fluido sobre el sistema cilindro-pistoacuten se haga menor y el sistema tenderaacute a
bajar auacuten maacutes por efecto del peso que no cambioacute Por lo tanto el equilibrio del
sistema es inestable (Tambieacuten se puede plantear la hipoacutetesis opuesta una menor
profundidad conduce a menor presioacuten en el interior del cilindro que conduce a
mayor volumen y por lo tanto mayor empuje que supera al peso del sistema ytiende a hacer flotar auacuten maacutes al dispositivo)
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4 Un manoacutemetro de tres fluidos como el que se muestra en la figura se utiliza para medir
diferencias de presioacuten muy pequentildeas Sabiendo que se utiliza la misma
cantidad de liacutequido en ambos reservorios obtenga
1 La ecuacioacuten que relaciona la diferencia de altura
medida en las ramas con la diferencia de presioacuten
como funcioacuten de las densidades de los
fluidos utilizados ( ) y las aacutereas de los
reservorios y las ramas ( y respectivamente)
2 iquestCoacutemo elegiriacutea estos paraacutemetros para aumentar la
sensibilidad del instrumento
6 Respuesta
1 Dadas las distancias marcadas en la figura la presioacuten se puede
calcular de dos maneras integrando en cada una de las ramas
Simplificando se eliminan
Usando ademaacutes que por continuidad se obtiene
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2 La sensibilidad seraacute mayor cuanto menor sea la expresioacuten
Suponiendo que no se puede cambiar la densidad del liacutequido donde queremos
medir la diferencia de presioacuten se puede hacer miacutenima la relacioacuten de aacutereas y
la diferencia de densidades entre los liacutequidos del manoacutemetro
7 8 Considere la compuerta en forma de L que se muestra en la figura Dicha compuerta tiene
un ancho (B-C) y puede rotar libremente (sin friccioacuten) alrededor de un eje
(perpendicular a la hoja) que pasa por el punto
Despreciando el peso de la puerta iquestCuaacutel
es el valor de la altura para el cual lacompuerta se abre automaacuteticamente
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10 Respuesta Planteamos equilibrio de momentos con respecto al punto de giro de la
compuerta Las fuerzas actuantes son las de presioacuten actuando en la parte horizontal de la
compuerta ( porque actuacutea en direccioacuten vertical) y la integral de la presioacuten actuando en
la parte vertical que llamaremos La liacutenea de accioacuten de estaraacute centrada en la
parte horizontal de la compuerta con un brazo de palanca porque en esa seccioacuten
la presioacuten es uniforme Para hallar la liacutenea de accioacuten de podemos integrar el momento
producido por las presiones o podemos recurrir a la foacutermula para calcular el ``centro de
presiones donde es el aacutengulo de inclinacioacuten en este caso A es
el aacuterea de la superficie en nuestro caso (suponiendo profundidad unitaria) es la
presioacuten en el centro geomeacutetrico de la superficie en este caso El
momento de inercia de un segmento es Resultando
11 12
13 El brazo de palanca de seraacute Las magnitudes de y se calculan
como el producto de la presioacuten en los centros geomeacutetricos de las superficies respectivaspor sus aacutereas
14 15
16 Soacutelo resta tener en cuenta las fuerzas de presioacuten en el exterior de la compuerta que estaraacute
dada por la presioacuten atmosfeacuterica (aproximadamente constante)
17 18
19 Reemplazando y operando
20
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21
22 Observacioacuten Noacutetese que si bien algunos valores intermedios (por ejemplo la ubicacioacuten
del centro de presiones) dependen de la presioacuten atmosfeacuterica el resultado final no Esto es
porque sumar una constante a la presioacuten - a ambos lados de la compuerta- no altera el
equilibrio de fuerzas Teniendo esto en cuenta se podriacutea haber considerado
para simplificar los caacutelculos
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(6)
11
12 Despejando de (4) reemplazando en (6) y operando se llega a
(7)
13
14 reemplazando por lo indicado en (5)
15 16
17 De la ecuacioacuten (1) se puede despejar
de (6) y (5)
O sea un peso especiacutefico de
18 Dado que el uacutenico grado de libertad es la posicioacuten vertical del cilindro
analizaremos la estabilidad ante una perturbacioacuten en la posicioacuten de equilibrio
Si se sumerge el sistema un poco maacutes allaacute de la posicioacuten de equilibrio la
presioacuten en su interior aumentaraacute y aplicando la ecuacioacuten de estado del gas en su
interior su volumen decreceraacute Este menor volumen haraacute que el empuje ejercido
por el fluido sobre el sistema cilindro-pistoacuten se haga menor y el sistema tenderaacute a
bajar auacuten maacutes por efecto del peso que no cambioacute Por lo tanto el equilibrio del
sistema es inestable (Tambieacuten se puede plantear la hipoacutetesis opuesta una menor
profundidad conduce a menor presioacuten en el interior del cilindro que conduce a
mayor volumen y por lo tanto mayor empuje que supera al peso del sistema ytiende a hacer flotar auacuten maacutes al dispositivo)
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4 Un manoacutemetro de tres fluidos como el que se muestra en la figura se utiliza para medir
diferencias de presioacuten muy pequentildeas Sabiendo que se utiliza la misma
cantidad de liacutequido en ambos reservorios obtenga
1 La ecuacioacuten que relaciona la diferencia de altura
medida en las ramas con la diferencia de presioacuten
como funcioacuten de las densidades de los
fluidos utilizados ( ) y las aacutereas de los
reservorios y las ramas ( y respectivamente)
2 iquestCoacutemo elegiriacutea estos paraacutemetros para aumentar la
sensibilidad del instrumento
6 Respuesta
1 Dadas las distancias marcadas en la figura la presioacuten se puede
calcular de dos maneras integrando en cada una de las ramas
Simplificando se eliminan
Usando ademaacutes que por continuidad se obtiene
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2 La sensibilidad seraacute mayor cuanto menor sea la expresioacuten
Suponiendo que no se puede cambiar la densidad del liacutequido donde queremos
medir la diferencia de presioacuten se puede hacer miacutenima la relacioacuten de aacutereas y
la diferencia de densidades entre los liacutequidos del manoacutemetro
7 8 Considere la compuerta en forma de L que se muestra en la figura Dicha compuerta tiene
un ancho (B-C) y puede rotar libremente (sin friccioacuten) alrededor de un eje
(perpendicular a la hoja) que pasa por el punto
Despreciando el peso de la puerta iquestCuaacutel
es el valor de la altura para el cual lacompuerta se abre automaacuteticamente
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10 Respuesta Planteamos equilibrio de momentos con respecto al punto de giro de la
compuerta Las fuerzas actuantes son las de presioacuten actuando en la parte horizontal de la
compuerta ( porque actuacutea en direccioacuten vertical) y la integral de la presioacuten actuando en
la parte vertical que llamaremos La liacutenea de accioacuten de estaraacute centrada en la
parte horizontal de la compuerta con un brazo de palanca porque en esa seccioacuten
la presioacuten es uniforme Para hallar la liacutenea de accioacuten de podemos integrar el momento
producido por las presiones o podemos recurrir a la foacutermula para calcular el ``centro de
presiones donde es el aacutengulo de inclinacioacuten en este caso A es
el aacuterea de la superficie en nuestro caso (suponiendo profundidad unitaria) es la
presioacuten en el centro geomeacutetrico de la superficie en este caso El
momento de inercia de un segmento es Resultando
11 12
13 El brazo de palanca de seraacute Las magnitudes de y se calculan
como el producto de la presioacuten en los centros geomeacutetricos de las superficies respectivaspor sus aacutereas
14 15
16 Soacutelo resta tener en cuenta las fuerzas de presioacuten en el exterior de la compuerta que estaraacute
dada por la presioacuten atmosfeacuterica (aproximadamente constante)
17 18
19 Reemplazando y operando
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22 Observacioacuten Noacutetese que si bien algunos valores intermedios (por ejemplo la ubicacioacuten
del centro de presiones) dependen de la presioacuten atmosfeacuterica el resultado final no Esto es
porque sumar una constante a la presioacuten - a ambos lados de la compuerta- no altera el
equilibrio de fuerzas Teniendo esto en cuenta se podriacutea haber considerado
para simplificar los caacutelculos
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4 Un manoacutemetro de tres fluidos como el que se muestra en la figura se utiliza para medir
diferencias de presioacuten muy pequentildeas Sabiendo que se utiliza la misma
cantidad de liacutequido en ambos reservorios obtenga
1 La ecuacioacuten que relaciona la diferencia de altura
medida en las ramas con la diferencia de presioacuten
como funcioacuten de las densidades de los
fluidos utilizados ( ) y las aacutereas de los
reservorios y las ramas ( y respectivamente)
2 iquestCoacutemo elegiriacutea estos paraacutemetros para aumentar la
sensibilidad del instrumento
6 Respuesta
1 Dadas las distancias marcadas en la figura la presioacuten se puede
calcular de dos maneras integrando en cada una de las ramas
Simplificando se eliminan
Usando ademaacutes que por continuidad se obtiene
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2 La sensibilidad seraacute mayor cuanto menor sea la expresioacuten
Suponiendo que no se puede cambiar la densidad del liacutequido donde queremos
medir la diferencia de presioacuten se puede hacer miacutenima la relacioacuten de aacutereas y
la diferencia de densidades entre los liacutequidos del manoacutemetro
7 8 Considere la compuerta en forma de L que se muestra en la figura Dicha compuerta tiene
un ancho (B-C) y puede rotar libremente (sin friccioacuten) alrededor de un eje
(perpendicular a la hoja) que pasa por el punto
Despreciando el peso de la puerta iquestCuaacutel
es el valor de la altura para el cual lacompuerta se abre automaacuteticamente
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10 Respuesta Planteamos equilibrio de momentos con respecto al punto de giro de la
compuerta Las fuerzas actuantes son las de presioacuten actuando en la parte horizontal de la
compuerta ( porque actuacutea en direccioacuten vertical) y la integral de la presioacuten actuando en
la parte vertical que llamaremos La liacutenea de accioacuten de estaraacute centrada en la
parte horizontal de la compuerta con un brazo de palanca porque en esa seccioacuten
la presioacuten es uniforme Para hallar la liacutenea de accioacuten de podemos integrar el momento
producido por las presiones o podemos recurrir a la foacutermula para calcular el ``centro de
presiones donde es el aacutengulo de inclinacioacuten en este caso A es
el aacuterea de la superficie en nuestro caso (suponiendo profundidad unitaria) es la
presioacuten en el centro geomeacutetrico de la superficie en este caso El
momento de inercia de un segmento es Resultando
11 12
13 El brazo de palanca de seraacute Las magnitudes de y se calculan
como el producto de la presioacuten en los centros geomeacutetricos de las superficies respectivaspor sus aacutereas
14 15
16 Soacutelo resta tener en cuenta las fuerzas de presioacuten en el exterior de la compuerta que estaraacute
dada por la presioacuten atmosfeacuterica (aproximadamente constante)
17 18
19 Reemplazando y operando
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del centro de presiones) dependen de la presioacuten atmosfeacuterica el resultado final no Esto es
porque sumar una constante a la presioacuten - a ambos lados de la compuerta- no altera el
equilibrio de fuerzas Teniendo esto en cuenta se podriacutea haber considerado
para simplificar los caacutelculos
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2 La sensibilidad seraacute mayor cuanto menor sea la expresioacuten
Suponiendo que no se puede cambiar la densidad del liacutequido donde queremos
medir la diferencia de presioacuten se puede hacer miacutenima la relacioacuten de aacutereas y
la diferencia de densidades entre los liacutequidos del manoacutemetro
7 8 Considere la compuerta en forma de L que se muestra en la figura Dicha compuerta tiene
un ancho (B-C) y puede rotar libremente (sin friccioacuten) alrededor de un eje
(perpendicular a la hoja) que pasa por el punto
Despreciando el peso de la puerta iquestCuaacutel
es el valor de la altura para el cual lacompuerta se abre automaacuteticamente
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compuerta Las fuerzas actuantes son las de presioacuten actuando en la parte horizontal de la
compuerta ( porque actuacutea en direccioacuten vertical) y la integral de la presioacuten actuando en
la parte vertical que llamaremos La liacutenea de accioacuten de estaraacute centrada en la
parte horizontal de la compuerta con un brazo de palanca porque en esa seccioacuten
la presioacuten es uniforme Para hallar la liacutenea de accioacuten de podemos integrar el momento
producido por las presiones o podemos recurrir a la foacutermula para calcular el ``centro de
presiones donde es el aacutengulo de inclinacioacuten en este caso A es
el aacuterea de la superficie en nuestro caso (suponiendo profundidad unitaria) es la
presioacuten en el centro geomeacutetrico de la superficie en este caso El
momento de inercia de un segmento es Resultando
11 12
13 El brazo de palanca de seraacute Las magnitudes de y se calculan
como el producto de la presioacuten en los centros geomeacutetricos de las superficies respectivaspor sus aacutereas
14 15
16 Soacutelo resta tener en cuenta las fuerzas de presioacuten en el exterior de la compuerta que estaraacute
dada por la presioacuten atmosfeacuterica (aproximadamente constante)
17 18
19 Reemplazando y operando
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del centro de presiones) dependen de la presioacuten atmosfeacuterica el resultado final no Esto es
porque sumar una constante a la presioacuten - a ambos lados de la compuerta- no altera el
equilibrio de fuerzas Teniendo esto en cuenta se podriacutea haber considerado
para simplificar los caacutelculos
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compuerta Las fuerzas actuantes son las de presioacuten actuando en la parte horizontal de la
compuerta ( porque actuacutea en direccioacuten vertical) y la integral de la presioacuten actuando en
la parte vertical que llamaremos La liacutenea de accioacuten de estaraacute centrada en la
parte horizontal de la compuerta con un brazo de palanca porque en esa seccioacuten
la presioacuten es uniforme Para hallar la liacutenea de accioacuten de podemos integrar el momento
producido por las presiones o podemos recurrir a la foacutermula para calcular el ``centro de
presiones donde es el aacutengulo de inclinacioacuten en este caso A es
el aacuterea de la superficie en nuestro caso (suponiendo profundidad unitaria) es la
presioacuten en el centro geomeacutetrico de la superficie en este caso El
momento de inercia de un segmento es Resultando
11 12
13 El brazo de palanca de seraacute Las magnitudes de y se calculan
como el producto de la presioacuten en los centros geomeacutetricos de las superficies respectivaspor sus aacutereas
14 15
16 Soacutelo resta tener en cuenta las fuerzas de presioacuten en el exterior de la compuerta que estaraacute
dada por la presioacuten atmosfeacuterica (aproximadamente constante)
17 18
19 Reemplazando y operando
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22 Observacioacuten Noacutetese que si bien algunos valores intermedios (por ejemplo la ubicacioacuten
del centro de presiones) dependen de la presioacuten atmosfeacuterica el resultado final no Esto es
porque sumar una constante a la presioacuten - a ambos lados de la compuerta- no altera el
equilibrio de fuerzas Teniendo esto en cuenta se podriacutea haber considerado
para simplificar los caacutelculos
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22 Observacioacuten Noacutetese que si bien algunos valores intermedios (por ejemplo la ubicacioacuten
del centro de presiones) dependen de la presioacuten atmosfeacuterica el resultado final no Esto es
porque sumar una constante a la presioacuten - a ambos lados de la compuerta- no altera el
equilibrio de fuerzas Teniendo esto en cuenta se podriacutea haber considerado
para simplificar los caacutelculos