Upload
leiko
View
46
Download
0
Embed Size (px)
DESCRIPTION
Elektryczno ść i Magnetyzm. Wykład: Jan Gaj Pokazy: Tomasz Kazimierczuk/Karol Nogajewski, Tomasz Jakubczyk. Wykład dwudziesty siódmy 20 maja 2010. Z poprzedniego wykładu. Generacja i detekcja mikrofal - PowerPoint PPT Presentation
Citation preview
Elektryczność i Magnetyzm
Wykład: Jan GajPokazy: Tomasz Kazimierczuk/Karol Nogajewski,
Tomasz Jakubczyk
Wykład dwudziesty siódmy 20 maja 2010
Z poprzedniego wykładu
Generacja i detekcja mikrofal Właściwości mikrofal: polaryzacja liniowa, długość
fali w otwartej przestrzeni i w falowodzie Straty energii przy odbiciu od metalu Falowód planarny i prostokątny zbudowany z
metalu. Mody TE i TM, prędkość fazowa i grupowa.
Straty energii przy odbiciu (padanie prostopadłe) – nowy wariant
Gęstość mocy (na jedn. powierzchni) = gęstość objętościowa energii prędkość fali
220 HRvH f
22
222 H
dbI
dabI
bda
abRI
Gęstość mocy traconej = moc w warstwie naskórkowej na jedn. powierzchni
Dla miedzi = 1.7 10-8 m, przy 10 GHz d = 0.65 10-6 m
Oszacowanie względnej straty przy odbiciu: /dRf = 2.5 10-2 / 377 jest rzędu 10-4 – bardzo małe straty
Oszacowanie (dla próżni):
d
b
a
I
2120 fRv
2221 d
abaa
bdabUR
dRf/ - rzędu 104 – kompletna bzdura! Gdzie jest błąd?
Prędkość fali w falowodzie prostokątnym
z
x k1
k2
H1 H2
d
Jak szybko biegnie fala TE10?
0000
211
1
dkkv
zzz
00
2
00
22
00
1
z
z
xz kdk
kkk
Prędkość fazowa i grupowa fali TE10
00
21
1
dkkv
zzf
00
2
1
z
z
kdk
Zależność dyspersyjna
Prędkość fazowa
2
00
11
dkdkd
vzz
g
Prędkość grupowa
A więc
00
1
gf vv
Częstość minimalna zależy od długości dłuższego boku przekroju falowodu 00
min
d
Mikrofala
Falowód 925 mm Pomiar długości fali w powietrzu: 3.3 cm Przyjmujemy prędkość c, stąd częstość mikrofali
= c/0 = 9.1 GHz Pomiar długości fali w falowodzie f = 4.5 cm > 0,
wyznaczenie prędkości v = f = cf/0 =409 Mm/s Sprawdzenie wzoru dla fali TE10
cm3.34
112/1
22
af
222 kkk xz
Wartość zgodna z długością fali zmierzoną w powietrzu
Zmiana kierunku mikrofali: załamanie
Całkowite wewnętrzne odbicie
Tunelowanie
Fala na granicy ośrodków nieprzewodzących
ir
tiitiit rrii rkrkr εεε expexp,
0,, yxllr
tiitiitiit ttrrii llllllllllllllll rkrkrkr εεεε expexpexp,
Na płaszczyźnie
tirtirtri llllllllllllllllll kkkrkrkrkεεε czyli;Równość amplitudy i fazy:
Dla danej częstości krv1 = kiv1= ktv2
Stąd prawa odbicia i załamaniaStąd i z warunku ciągłości dla H wzory Fresnela na amplitudy fali odbitej i załamanej
tki kr
kt tiit tt rkr εε exp,
Warunek ciągłości
Ośrodek 1
Ośrodek 2
Prawa odbicia i załamania
tirtir vkvkvk llllll kkk i211
Z warunków
wynika (podobnie jak dla odbicia od płaszczyzny przewodzącej) prawo odbicia:
Kąt padania i kąt odbicia leżą w jednej płaszczyźnie i są równe
oraz prawo załamania (Snella):
Kąt załamania i kąt padania leżą w jednej płaszczyźnie i spełniają zależnośćsin /sin = v1/v2 = n21
ki kr
kt
’
Założenie: ośrodki izotropowe
Amplituda fali odbitej i fali załamanej
W ogólnym przypadku opisują je wzory Fresnela.
W szczególnym przypadku padania prostopadłego mamy z ciągłości obu pól
tritri εεεεεε2
2
1
1
1
1;
fR1
ir
21
21
it
12
12
Mamy stąd, analogicznie jak dla falowodu koncentrycznego
gdzie
Dla = 1 wzory te przybierają powszechnie używaną postać
ir nnnn
21
21
it nn
n 12
12
ngdzie
Uwaga: faza przy odbiciu od ośrodka optycznie gęstszego i rzadszego
Światło jest falą elektromagnetyczną
Pomiar prędkości w powietrzu – było w zimie Załamanie Całkowite wewnętrzne odbicie
Załamanie i odbicie
Kąt graniczny
Całkowite wewnętrzne odbicie
tirtir vkvkvk llllll kkk i211Obowiązują warunki
Istnieje jednak wtedy rozwiązanie
21 / vvkk it Pierwszy z nich prowadzi do
co przy wychodzeniu fali do ośrodka o większej prędkości daje it kk
Przy dostatecznie dużym (dostatecznie duży kąt padania) nie da się spełnić drugiego warunku
ikllw dziedzinie liczb rzeczywistych.
22oraz tittit kkikkkk llllll
ki kr
kllt
kt
Kąt graniczny
Jest to najmniejszy kąt padania, przy którym znika promień załamany. Określa go warunek
21 vvkkk iti ll
czyli 1221sin nnvvkk iigr ll
Fala przy całkowitym wewnętrznym odbiciu
-1.000
-0.7500
-0.5000
-0.2500
0
0.2500
0.5000
0.7500
1.000
Zanik wykładniczy
Fala stojąca
Fala bieżąca
Fala bieżąca
Światłowody
Światłowód planarny
-1.000
-0.7500
-0.5000
-0.2500
0
0.2500
0.5000
0.7500
1.000
Zanik wykładniczy
Fala stojąca Fala bieżąca (tu TM2)2 4 6 8 10
2
4
6
8
10 -1.635
-1.226
-0.8162
-0.4069
0.002500
0.4119
0.8213
1.231
1.640
PŁASZCZ
PŁASZCZ
RDZEŃ
00
22 1
dkvk z
Zależność dyspersyjna
000
d
Częstość odcięcia
Światłowód jednomodowy
Transmisja światłowodu jednomodowego
?
Mod normalny
Drganie układu o określonej częstości i formie
Przykłady:
Czy mod normalny może mieć różne formy?
Przykład
Pobudzenie jednej kuli: dwa mody
Pobudzenie rezonansowe: jeden mod
Wniosek: forma narzucona przez częstość
Wyjątek: różne mody o tej samej częstości (mody zdegenerowane)
Emisja światłowodu jednomodowego jest jednoznacznie określona przez formę modu, nie zależy od sposobu jego pobudzenia
Widmo fal elektromagnetycznych
Promieniowanie terahercowe
Tu byliśmy
Spektroskopia
Długofalowa: radioastronomia
Promieniowanie terahercowe
Emisja
GS D