Interaksi Antara Sinar X dan Sinar Gamma dengan Bahan

Pada gambar 43 menunjukan pentingnya relative dari prosesnya dan memberikan indikasi

tentang bagaimana koefisien atenuasi massa total bervariasi dengan energi foton atau dengan

nomor atom attenuator. Semakin besar nomor atom, semakin besar koefisien atenuasi massa.

Adapun variasi dengan energi, beberapa nilai yang khas ditunjukkan pada gambar 44 di mana variasi koefisien massa berbagai dengan energi foton diberikan untuk tembaga. Itu akan tidak, untuk menunjukkan rentang yang luas dalam ruang yang relatif kecil, timbangan untuk grafik ini adalah logaritmik dan karenanya memiliki kelemahan bahwa kunci kontribusi pencar mungkin adalah pertarungan 1/500 itu dari efek foto listrik , sedangkan di diagram mungkin mengatakan bahwa itu sekitar 1/5!

Namun demikian, fitur-fitur umum utama dari gambar redaman muncul cukup jelas jika :

1. Bahwa efek foto listrik jatuh dengan cepat, dengan energi meningkat

2. Bahwa penurunan hamburan dengan meningkatnya energi foton

3. Itu adalah proses hamburan dominan selama rentang energi menengah (sebagaimana telah

ditekankan dalam gambar 43)

4. Bahwa daya tembus dari peningkatan berkas sinar X dengan energi meningkat sampai energi

baik lebih dari 1 MeV tercapai. (Catatan: semakin kecil koefisien atenuasi akan lebih tajam

pancaran sinarnya).

INTERAKSI X-GAMMA DAN SINAR DENGAN HAL-II

Pertama yang dapat disimpulkan dari yang telah disebutkan.

Kita mengetahui:

1. Hamburan itu dimodifikasi agar tidak melibatkan penyerapan,

2. Pada bagian hamburan compton dari energi dihapus dari penyinaran yang diserap, dan

bahwa sebagai energi foton meningkat lebih dan lebih dari energi hilang yang diserap,

dan kurang tersebar,

3. Bahwa proses foto listrik bukanlah salah satu dari penyerapan lengkap, karena sebagian

dari energi dari foton awalnya dihapus adalah sebagai radiasi karakteristik. Namun,

dalam elemen jumlah rendah anatomi radiasi ini adalah energi rendah sedemikian rupa

sehingga segera diserap, dan karena efek listrik foto dapat dianggap sebagai

menyediakan penyerapan lengkap,

4.Bahwa untuk produksi pasangan semua tapi 1,02 MeV dari energi disarikan diserap.

Fakta ini disimpulkan dalam gambar 45, yang menunjukkan bagaimana redaman massa (μ / ρ), yaitu, fraksi dihapus per gram., Ande koefisien penyerapan massa (μa / ρ), yaitu, fraksi diserap per gram udara, bervariasi untuk radiasi dari 10 keV hingga 100 MeV. Pada energi rendah dimana efek foto listrik mendominasi dua koefisien hampir sama, karena mereka berada dalam kisaran energi yang sangat tinggi di mana sebagian besar redaman adalah dengan produksi pasangan. Di sisi lain, ada perbedaan mencolok antara koefisien dalam kisaran 40 keV sampai 4 MeV, di mana proses compton adalah penyebab utama pelemahan.. Terutama di bagian bawah dari kisaran ini, foton tersebar mempertahankan banyak energi aslinya, sehingga bagian yang relatif kecil dari energi yang dikeluarkan dari balok diserap oleh udara. Misalnya, hanya 15 persen untuk 100keV foton.

Sebuah patut dicatat, jika titik agak kecil mengenai kurva penyerapan untuk udara adalah independensi relatif energi foton melalui berbagai. Untuk berbagai seratus energi koefisien bervariasi demi sedikit lebih dari dua faktor.

DASAR FISIKA RADIOLOGI

Variasi bahan ara 46 memberikan jenis yang sama dari fakta tentang penyerapan sebagai ara 45

tetapi untuk berbagai bahan, dan itu menunjukkan sejumlah poin yang sangat penting. Pertama, ada

bentuk kurva untuk hidrogen. Dalam rentang energi foton yang dicakup oleh atenuasi ini dalam hidrogen

praktis seluruhnya karena proses compton. Nilai penyerapan rendah untuk energi foton yang rendah

menunjukkan efek dari foton tersebar mempertahankan sebagian besar energi yang tersedia, sedangkan

nilai jatuh pada energi tinggi ini disebabkan oleh penurunan stabil σ / ρ dengan energi.

Selanjutnya, atenuasi harus ditransfer ke kurva untuk oksigen (Z = 8), phosporus (Z = 15) dan

kalsium (Z = 20) dan fakta yang paling penting bahwa lebih dari berbagai energi menengah pada

koefisien penyerapan massa praktis identik. Ini adalah rentang energi dari dominasi proses compton dan

proses itu, sebagaimana telah ditekankan, tidak tergantung pada nomor atom tetapi hanya pada kerapatan

elektron. Karena kerapatan elektron elemen allo kecuali hidrogen pratically sama, semua zat yang tidak

mengandung hidrogen akan memiliki hampir penyerapan massa yang sama, dan redaman, koefisien un

rentang energi di mana efek compton mendominasi. Gambar 46 menunjukkan sampel yang representatif:

zat-zat lain akan menunjukkan efek yang sama.

INTERAKSI X-GAMMA DAN SINAR DENGAN HAL-II

Hidrogen setelah kira-kira dua kali lebih banyak elektron per gram, seperti gambar 46

menunjukkan, juga memiliki sekitar dua kali koefisien serapan massa dalam kisaran dibahas.

Pada kedua ujung rentang energi koefisien penyerapan untuk tiga bahan qiute berbeda, karena

ada baik penyerapan listrik foto produksi pasangan adalah penting dan effcet nomor anatomi

membuat terasa.

Topik akhir untuk komentar adalah kurva untuk air. Pada energi rendah itu massa

koefisien penyerapan lebih rendah dari oksigen karena jumlah rata-rata atom agak kurang

oksigen itu dan sehingga memiliki sedikit lebih kecil foton efek listrik. Kerugian ini diimbangi

Namun, pada energi yang lebih tinggi oleh fakta bahwa, karena air mengandung hidrogen,

kerapatan elektron yang melebihi non-hydrogenous bahan. Oleh karena itu, atas mayoritas pada

rentang yang ditunjukkan, air menyerap lebih dari bahan lainnya. Itu adalah koefisien massa

melebihi oksigen bahkan pada bagian energi tinggi dari kisaran ini hanya berarti bahwa produksi

pasangan memainkan peran yang sangat kecil dalam baik oksigen dan air hingga 10MeV. Pada

mengatakan, 100MeV ini tidak akan begitu lagi dan oksigen akan menjadi lebih penyerap.

Distribusi spasial dari radiasi sekunder. Sebagai hasil dari interaksi radiasi dengan materi

beberapa elektron dibebaskan dari atom induknya dan ditetapkan dalam gerak, dan x ray akan

ditemukan bepergian ke segala arah. Beberapa radiasi ini akan tersebar radiasi, beberapa radiasi

characteriastic dan beberapa, mungkin, radiasi pemusnahan. Hal ini dapat semua nyaman

dijelaskan sebagai radiasi sekunder. Untuk menyebutnya menyebarkan semua ini jelas tidak

akurat dan undersirable.

Jumlah relatif dari masing-masing hasil interaksi radiasi dengan materi telah dibahas,

konsekuensinya akan dibahas nanti. Pada tahap ini semua yang tersisa adalah untuk mengatakan

beberapa kata tentang arah yang berbagai sekunder radiasi perjalanan.

Pertama untuk berurusan dengan elektron. Sebagaimana yang telah ditunjukkan, elektron

mundur oleh sifat dari foton awal, dan umumnya pada sudut jauh lebih kecil. Elektron foton dan

pasangan elektron, meskipun lebih acak dipancarkan, juga cenderung melakukan perjalanan ke

depan, terutama untuk radiasi energi yang lebih tinggi.

Dari sinar x sekunder, karakteristik pemusnahan suatu radiasi umumnya diberikan secara

merata ke segala arah, artinya distribusi mereka isotropik dan sebagainya, kira-kira seperti yang

telah ditunjukkan adalah foton scatterede untuk balok energi rendah. Dalam rentang megavoltage

terutama digunakan dalam radioterapi, Namun, sebagian besar dari radiasi sekunder akan foton

compton tersebar dan, pada energi ini, mereka akan melakukan perjalanan ke arah umum ke

depan, setelah mengalami hamburan sudut relatif kecil. Sangat sedikit dari radiasi ini menderita

menyebarkan 180o, yaitu, ada sangat sedikit 'backscatter'. Pentingnya fakta-fakta di radiografi

dan radioterapi akan dijelaskan nanti.

NAMA MAHASISWA : AYU SARASWATI

BAGAS ADITYA NUGROHO

KELAS : TINGKAT 1 D4

JURUSAN TEKNIK RADIODIAGNOSTIK&RADIOTERAPIPOLITEKNIK KESEHATAN KEMENKES JAKARTA II

TAHUN AJARAN 2012/2013