Upload
nikojureta
View
30
Download
0
Embed Size (px)
DESCRIPTION
fg
Citation preview
8.4.2011
1
Kinematičke veze ivezano gibanje čestice
Ž. Lozina: Mehanika 2,FESB, 2011
8.4.2011 FESB: Mehanika 2 - Kinematika 2
Slobode gibanja čestice
• Kaže se da čestica u ravnini ima dva stupa slobode.• Položaj čestice u ravnini se može definirati najmanje s
dva nezavisna parametra, primjerice (xA, yA) ili (rA,θA).• Ako ima dva stupnja slobode, čestica se može pomicati
tako da se mijenja samo jedan parametar a drugi ostaje nepromijenjen.
8.4.2011 FESB: Mehanika 2 - Kinematika 3
Veza• Gibanje čestice se može ograničiti s uvjetom ili vezom
(uvjet ili veza je izraz koji povezuje parametre s kojima je opisan položaj čestice).
• Uvjet ili veza umanjuje broj sloboda gibanja za jedan.
k = 2*n – m
k = 2*1 – 1 = 1
8.4.2011 FESB: Mehanika 2 - Kinematika 4
Računanje stupnjeva slobode sustava čestica
• Neka je sustavu od n čestica u ravnini nametnuto mlinearno nezavisnih veza. Broj stupnjeva slobode gibanja k jednak je:
k = 2* n – m
k = 2*n – m
k = 2*2 – 1 = 3
8.4.2011 FESB: Mehanika 2 - Kinematika 5
Vezano gibanje, Definicija:
• Kada se čestica ne giba slobodno nego je njeno gibanje ograničeno kinematičkim vezama govorimo o vezanom gibanju.
• Prepreke kao i jednadžbe koje ograničavaju gibanje nazivamo (kinematičkim) vezama.
8.4.2011 FESB: Mehanika 2 - Kinematika 6
Primjeri vezanog gibanja čestice 1:
Veza: :f R const=
k = 2*n – m
k = 2*1 – 1 = 1
R
Gibanje možemo prikazati u funkciji jednog parametra, primjerice: θ
8.4.2011
2
8.4.2011 FESB: Mehanika 2 - Kinematika 7
Primjeri vezanog gibanja čestice 2:
F
αm
1
m2 dx
dy1
2
dtan
d
y
xα=
2 1
2 1
d d tan
tan
y x
y x C
α
α
− =
− = +
∫
n = 2
m = 3
k = n*2 – m
k = 2*2 – 3 = 1
1 2 1
2 1
3 2
: tan 0
: 0
: 0
f y x C
f x
f y
α+ + =
=
=
2
1 2 tan
x
y x Cα= − +
Gibanje možemo prikazati u funkciji jednog parametra: x2
8.4.2011 FESB: Mehanika 2 - Kinematika 8
Primjeri vezanog gibanja čestice 3:
α F
m2g
m1
m2
l
1 1
2 2
2 2 2
3 1 2
: 0
: 0
:
f y
f x
f x y l
=
=
+ =
n = 2
m = 3
k = n*2 – m
k = 2*2 – 3 = 1
1
2 2
2 1
x
y l x= −
1
2
cos
sin
x l
y l
α
α
=
=
Alternativno, preko parametra α:
Opis gibanja preko jedne koordinate:
8.4.2011 FESB: Mehanika 2 - Kinematika 9
Primjeri vezanog gibanja čestice 4:4užetaL d C const′ = + =
( )
1 1
2 2
3 1 2 1
: 0
: 0
: 4 0
f y
f y
f x x x
=
=
− + =
F
m1
m2
d
F
m1
m2
x1
x2
x1
d-(x2-x
1)
n = 2
m = 3
k = n*2 – m
k = 2*2 – 3 = 1
1
2 1
5
4
x
x x=
Opis gibanja preko jedne koordinate:
( )
[ ]2 1 1
1 2 1
2 1
4 4
0 4
5
4
užeta užetaL L
d C d x x C x
x x x
x x
′ ′′=
+ = − − + +
= − +
=
( )2 1 14užetaL d x x C x′′ = − − + +
8.4.2011 FESB: Mehanika 2 - Kinematika 10
Tipovi veza: holonomne, skleronomne,…
• Ako brzine ne ulaze eksplicitno u jednadžbu veze: f(qi,t)=0 kaže se da je veza holonomna.
• Ako vrijeme ne ulazi eksplicitno u jednadžbu veze, govorimo o stacionarnim (nepomičnim, skleronomnim) vezama, inače su nestacionarne (pomične, reonomne) (grč. scleros - krut, rheos - tekuć, nomos - zakon).
8.4.2011 FESB: Mehanika 2 - Kinematika 11
Kruta figura u ravnini
φ
Y
X
A
C
B
L1
L2
L
XA
YA
n = 3
m = 3
k = 3*2 – 3 = 3
Neka su zadane 2 čestice A i B te veza F: koja nalaže nepromjenljivost međusobnog razmaka. Na koliko se načina može gibati takva figura?
Na 3 načina, položaj se može opisati sa: XA,YA, φ.
Dodavanjem čestice C sustavu se dodaju 2 nove slobode gibanja. Ako se sada naloži nepromjenljivost dužina L1 i L2 (prema slici) nastaje nova kruta figura.
Postupak se može nastaviti i tako formirati složene krute figure u ravnini položaj kojih se može opisati s 3 ista parametra.
8.4.2011 FESB: Mehanika 2 - Kinematika 12
Stupanj slobode gibanja sustava u ravnini
• Ukoliko sustav u ravnini uključuje i krute figure, svaka figura donosi sustavu 3 stupnja slobode, pa se stupanj slobode gibanja za ravninski sustav određuje prema izrazu:
k = 2*n + 3*l – m
• gdje su:– k – broj stupnjeva slobode – n – broj čestica u sustavu
– l – broj tijela u sustavu– m – broj linearno nezavisnih veza
8.4.2011
3
8.4.2011 FESB: Mehanika 2 - Kinematika 13
Primjer: stupnjevi slobode sustava
• Za ravninski sustav na slici odredi stupnjeve slobode i diskutiraj slučaj kada su dužine a i b nepromjenljive.
Dužine a i b promjenljive:
k = 2*n + 3*l – mk = 2*1 + 3*1 – 0 = 5
Dužine a i b nepromjenljive:
k = 2*n + 3*l – mk = 2*1 + 3*1 – 2 = 3
8.4.2011 FESB: Mehanika 2 - Kinematika 14
Kruta figura u prostoru
α
ZA
YA
XA
Aβ
γ
CBZ
Y
X
X'
Y'
D
Na sličan način, kako je naprijed pokazano za ravninu, može se pokazati da je položaj krute figure u prostoru opisan sa 6 parametara, primjerice:
XA, YA, ZA, α, β, γ
8.4.2011 FESB: Mehanika 2 - Kinematika 15
Lagrangeove i poopćene koordinate
• Neka je položaj sustava jednoznačno opisan s Nparametara (ϕi, i=1,…,N) na koje je narinuto Mlinearno nezavisnih veza, (Fj(ϕk)=0, j=1,…,M). Broj neovisnih načina gibanja sustava je K = N – M.
• N zavisnih parametara kojima smo opisali sustav nazivamo i Lagrangeovim koordinatama, Mneovisnih parametara kojima jednoznačno opisujemo sustav, nazivamo poopćenim koordinatama i označavati ćemo ih s qk, k=1,…,K.
Primjer: Lagrangeove i poopćene koordinate 0
• Za točku A sustava na slici odredi položaj, brzinu i ubrzanje u ovisnosti o nezavisnom parametru q. Poznato: a1, a2, a3, c, d, ξ.
8.4.2011 FESB: Mehanika 2 - Kinematika 16
c
Primjer: Lagrangeove i poopćene koordinate 1
8.4.2011 FESB: Mehanika 2 - Kinematika 17
1 2 2 3
1 2 2 3
cos cos cos
sin sin sin
A
A
x a q a
y a q a
ϕ ξ ϕ
ϕ ξ ϕ
= + +
= + +
• Položaj čestice A:
8.4.2011 FESB: Mehanika 2 - Kinematika 18
Primjer: Lagrangeove i poopćene koordinate 2
1 1 1 2 2 3 3
2 1 1 2 2 3 3
: cos cos cos 0
: sin sin sin 0
F a a a d
F a a a c
ϕ ϕ ϕ
ϕ ϕ ϕ
+ + − =
+ + − =
1
2 1
3 2
qϕ
ϕ φ
ϕ φ
=
N = 3
M = 2
K = N – M
K = 3 – 2 = 1
c
ϕj – Lagrangeove koordinate
qj – poopćene koordinate ili primarne koordinate
φj – zavisne koordinate ili sekundarne koordinate
• Jednadžbe veze:
8.4.2011
4
8.4.2011 FESB: Mehanika 2 - Kinematika 19
Primjer: Lagrangeove i poopćene koordinate 3
1 1 2 2 3 3
1 1 2 2 3 3
cos cos cos 0
sin sin sin 0
a a a d
a a a c
ϕ ϕ ϕ
ϕ ϕ ϕ
+ + − =
+ + − =
2 1 3 2 1
2 1 3 2 1
cos cos cos
sin sin sin
a a d a q
a a c a q
φ φ
φ φ
+ = −
+ = −
( )( )
1
2 1
3 2
q
q
q
ϕ
ϕ φ
ϕ φ
=
Nelinearni sustav jednadžbi iz kojeg nalazimo: ( ) ( )1 2,q qφ φ
Primjer: Lagrangeove i poopćene koordinate 4
• Ovisnost φ1 i φ2 o q možemo odrediti i na temelju poučka o cosinusima:
8.4.2011 FESB: Mehanika 2 - Kinematika 20
2 2 2 2 cosc a b ab γ= + −
sin sin
a b
α β=
Poučak o cosinusima
Poučak o sinusima
8.4.2011 FESB: Mehanika 2 - Kinematika 21
Primjer: Lagrangeove i poopćene koordinate 5
2 2
1l d c= +
( ) ( ) ( )2 2
2 1 1cos sinl q d a q a q c= − + −
arctanc
dδ =
Kako znamo sve stranice trokuta možemo odrediti kuteve: α1, α2, α3 i β1, β2, β3.
( ) ( )1q qγ β δ= −
( ) ( )1 2 2q qφ ϕ α γ= = −
( ) ( ) ( ) ( )2 3 2 3q q q qφ ϕ π ϕ α= = + +
Primjer: Lagrangeove i poopćene koordinate 6
8.4.2011 FESB: Mehanika 2 - Kinematika 22
2 2
1l d c= +
( ) ( ) ( )2 2
2 1 1cos sinl q d a q a q c= − + −
arctanc
dδ =
( ) ( )1q qγ β δ= −
( ) ( ) ( ) ( )1 2 2q q q qφ ϕ α γ= = −
( ) ( ) ( ) ( )2 3 2 3q q q qφ ϕ π ϕ α= = + +
( )2 2 2
1 2 11
1 2
arccos2
a l lq
l lβ
− −=
−
( )2 2 2
2 2 33
2 3
arccos2
l a aq
a aα
− −=
−
( )2 2 2
3 2 22
2 2
arccos2
a a lq
a lα
− −=
−
Primjer: Lagrangeove i poopćene koordinate 7
• Napomena: Jacobievu matricu dobijemo deriviranjem jednadžbi veze po sekundarnim koordinatama:
8.4.2011 FESB: Mehanika 2 - Kinematika 23
1 2 1 3 2
1 2 1 3 2
cos cos cos0
sin sin sin
a q a a d
a q a a c
φ φ
φ φ
+ + − = = + + −
F
2 1 3 2
2 1 3 2
sin sin
cos cos
i
j
a aF
a a
φ φ
φ φφ
− − ∂= = ∂
A
1
1
sin
cosi
a qF
a qq
− ∂= = ∂
B
Primjer: Lagrangeove i poopćene koordinate 8• Brzine i ubrzanje čestice A nalazimo deriviranjem:
8.4.2011 FESB: Mehanika 2 - Kinematika 24
1 2 1 2
1 2 1 2
cos cos cos
sin sin sin
A
A
x a q a
y a q a
φ ξ φ
φ ξ φ
= + +
= + +
1 2 1 1 2 2
1 2 1 1 2 2
sin sin sin
cos cos cos
A
A
x a qq a
y a qq a
φ φ ξ φ φ
φ φ ξ φ φ
= − − −
= + +
& && &
& && &
2 2 2
1 1 2 1 1 2 1 1 2 2 2 2
2 2 2
1 1 2 1 1 2 1 1 2 2 2 2
cos sin cos sin cos sin
sin cos sin cos sin cos
A
A
x a qq a qq a a
y a qq a qq a a
φ φ φ φ ξ φ φ ξ φ φ
φ φ φ φ ξ φ φ ξ φ φ
= − − − − − −
= + + + + +
& && & &&&& & &&
& && & &&&& & &&
• Korištenjem matrica A i B, brzine i ubrzanja možemo zapisati na način:
8.4.2011
5
8.4.2011 FESB: Mehanika 2 - Kinematika 25
Primjer: Lagrangeove i poopćene koordinate 8a
1 2 1 2 1
1 2 1 2 2
sin sin sin
cos cos cos
A
A
A
x a q aq
y a q a
ξ
φ ξ φ φ
φ ξ φ φ
− − − = +
r = Bq + A f
&&&
&&
&& &
• Derivacije sekundarnih koordinata nalazimo iz derivacije veza po vremenu:
1 1 2 1 22 1 1 2 2 1 1
1 1 2 1 22 1 1 2 2 2 2
cos sin sin sincos cos
sin cos cos cossin sin
A
A
A
x a qq a q aaq q
y a qq a q aa
ξ ξ
φ ξ φφ φ ξ φ φ φ φ
φ ξ φφ φ ξ φ φ φ φ
− − − − − − = + + + − − −
r = Bq + Bq + A f + A f& & &&&&& & &&
& & & &&&& && &&
& & & &&&& &
8.4.2011 FESB: Mehanika 2 - Kinematika 26
Primjer: Lagrangeove i poopćene koordinate 9
1 2 1 3 2
1 2 1 3 2
cos cos cos0
sin sin sin
a q a a d
a q a a c
φ φ
φ φ
+ + − = = + + −
F
1 2 1 1 3 2 2
1 2 1 1 3 2 2
sin sin sin0
cos cos cos
a qq a a
a qq a a
φ φ φ φ
φ φ φ φ
− − −= =
+ + F
& &&&
& &&
2 2 2
1 1 2 1 1 2 1 1 3 2 2 3 2 2
2 2 2
1 1 2 1 1 2 1 1 3 2 2 3 2 2
cos sin cos sin cos sin0
sin cos sin cos sin cos
a qq a qq a a a a
a qq a qq a a a a
φ φ φ φ φ φ φ φ
φ φ φ φ φ φ φ φ
− − − − − −= =
− + − + − + F
& && & &&& &&&&
& && & &&& &&
• Koristeći matrice A i B, mogu se izrazi preurediti u:
8.4.2011 FESB: Mehanika 2 - Kinematika 27
Primjer: Lagrangeove i poopćene koordinate 10
0 :=F&
0=F&&
2 1 3 2 11
2 1 3 2 12
sin sin sin
cos cos cos
a a a qq
a a a q
φ φ φ
φ φ φ
− − − = −
−Af = Bq
&
&&
& &
2 1 3 2 1 1 2 1 1 3 2 21 1
2 1 3 2 1 1 2 1 1 3 2 22 2
sin sin sin cos cos cos
cos cos cos sin sin sin
a a a q a qq a aq q
a a a q a qq a a
φ φ φ φ φ φφ φ
φ φ φ φ φ φφ φ
− − − − − − = − − − − − −
− − −Af = Bq Bq Af
& &&& &&&& &
& &&& &&
&& & &&&& &
2 3 1 2 2 3 1 2sin cos cos sina a a aφ φ φ φ= − +A
( )3 2 3 21
2 1 2 12 3 1 2 1 2
cos sin1
cos sinsin cos cos sin
a a
a aa a
φ φ
φ φφ φ φ φ−
= − −− + A
• Za računanje sekundarnih brzina i ubrzanja koristi se inverzna Jacobieva matrica:
8.4.2011 FESB: Mehanika 2 - Kinematika 28
Zaključak
• Broj stupnjeva slobode odgovara broju nezavisnih parametara (poopćenih koordinata) kojima možemo jednoznačno opisati položaj sustava.
• Primjerice, položaj sustava s jednim stupnjem slobode možemo opisati preko samo jednog parametra (poopćene koordinate)…
• Primjeri:
8.4.2011 FESB: Mehanika 2 - Kinematika 29
Ogledna pitanja i primjeri 1
• Primjer 1: Čestica se giba u ravnini tako da postoji veza među koordinatama položaja:
x2 + y2 = 3
pri čemu je iznos brzine v = 2ms-1 konstantan.• Odredi:
a) Putanju (skicirati)b) Položaj i brzinu nakon 3s ako je x0 = 1m.
8.4.2011 FESB: Mehanika 2 - Kinematika 30
• Primjer 2: Za mehanizme na slici odredi:• a) broj kinematičkih sloboda točke A (sustava)• b) jednadžbe veze (ako su slobode gibanja zavisne) • c) položaj čestice A u pravokutnim koordinatama u
funkciji neovisnog/ih parametara
Ogledna pitanja i primjeri 2
8.4.2011
6
8.4.2011 FESB: Mehanika 2 - Kinematika 31
• Kako računamo broj stupnjeva slobode sustava čestica?
• Kako računamo broj stupnjeva slobode općeg ravninskog sustava?
• Neka je u ravnini zadano 5 čestica gibanje kojih je međusobno povezano s 8 linearno nezavisnih jednadžbi. Na koliko se neovisnih načina mogu gibati? Koliki je broj stupnjeva slobode?
Ogledna pitanja i primjeri 3
8.4.2011 FESB: Mehanika 2 - Kinematika 32
Ogledna pitanja i primjeri 4
• Neka su u ravnini zadane 4 čestice gibanje kojih je povezano s 8 jednadžbi veza. Od 8 jednadžbi veza samo tri su međusobno zavisne i to tako da koristeći dvije veze možemo prikazati treću. Na koliko se neovisnih načina mogu gibati čestice? Koliki je broj stupnjeva slobode?