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I1 electricidad y magnetismo PUC
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Pontificia Universidad Catlica de Chile Facultad de Fsica Primer Semestre 2013
Electricidad y Magnetismo
Resumen I1 Eduardo Garcs Santibaez
Ley de Coulomb
Fuerza que ejerce una carga puntual q sobre otra carga
puntual q. Si es de repulsin o atraccin depender de los signos de
las cargas (igual signo se repelen, distinto signo se atraen).
= 1
40
| |3
La fuerza que ejerce la carga q sobre la carga q es igual en mdulo pero contraria en
signo, es decir =
Campo Elctrico
Dada una densidad volumtrica de carga definimos la carga de una porcin infinitesimal y el campo generado por sta respectivamente como:
= 3 1
=
40
| |3 3
1 La porcin diferencial de volumen 3 tambin es conocida como
Finalmente, integrando sobre todo el volumen obtenemos
=
40
| |33
La definicin se extiende a una distribucin superficial mediante la integral de superficie como
=
40
| |3
y para una distribucin lineal por medio de la integral de lnea
=
40
| |3
La representacin grfica del campo elctrico es por medio del uso de las Lneas de Campo.
Principio de Superposicin
Anlisis matemtico que permite descomponer un problema lineal en dos o ms
subproblemas ms sencillos, de tal manera que el problema original se obtiene como
superposicin o suma de estos subproblemas. Los sistemas de coulomb y campo elctrico
cumplen con el principio de superposicin.
Ley de Gauss
Consideremos una superficie plana de rea S. Definimos el vector
= 2 como el vector rea, cuya magnitud es el rea de la superficie S en la
direccin normal de dicha superficie. Si la superficie se encuentra sumergida en
un campo elctrico uniforme , de forma que la direccin del campo y la
direccin de la normal difieren en un ngulo , definimos el Flujo de Campo
Elctrico como,
= = = cos
2 El flujo elctrico es positivo si las lneas de campo elctrico estn saliendo a travs de la superficie, y ser negativo si las lneas entran a travs de la superficie.
Hacemos extensin de esta definicin para un diferencial de rea,
= = = cos
Gauss demostr que en particular para una superficie
cerrada (aquella superficie que envuelve completamente un
volumen) se cumple que el flujo es proporcional a la carga
encerrada por ella, en especfico,
= =0
Escribiendo de forma explcita la carga encerrada por la superficie S,
=1
0 3
La Ley de Gauss es muy til, pero para que no se vuelva una herramienta tediosa hay
que utilizarla de forma inteligente. En general, es til donde la integral de flujo es simple de
calcular, como por ejemplo superficies en donde la intensidad del campo es la misma
(superficies equipotenciales), superficies con alta simetra en su geometra, superficies donde
la normal de la superficie sea paralela (cos = 1) perpendicular (cos = 0) a la direccin
del vector de campo, entre otros.
Potencial Electrosttico
Se define como Potencial Electrosttico en un punto como el trabajo que debe realizar
un Campo Elctrico para mover3 una carga elctrica de prueba positiva unitaria desde un
punto a otro, como el trabajo que debe realizar una fuerza externa contra las fuerzas del
campo elctrico para trasladar la carga desde un punto a otro. Las siguientes expresiones son
equivalentes
=1
40
3
3
=
3 El movimiento de la carga debe ser de manera cuastiesttica, de forma que no se modifique la energa cintica.
Esto solo se puede lograr si la fuerza neta sobre la carga es cero. Adems, la expresin del potencial es
independiente de la curva que escojamos, y solo depende del inicio y del final de ella.
= 2 1
2
1
Dada la ltima relacin, podemos notar que si escogemos una curva cerrada la
expresin queda como
= 0
Con lo que obtenemos que el Campo Electrosttico es conservativo! Definimos
adems la Energa Potencial de una carga q en la posicin como = . La fuerza
asociada ser = = .
Conductores
Un conductor es un material que posee en su interior una gran cantidad de electrones
libres, los que se pueden mover libremente por el conductor. Por lo mismo un conductor se
comporta diferente al ser sometido a un campo elctrico.
1) Campo Electrosttico dentro de un conductor es nulo: Los electrones
libres dentro del material conductor se movern hasta lograr una
configuracin tan que el campo elctrico del conductor sea cero.
2) La carga de un conductor se distribuye en la superficie: Si existiera
alguna carga neta dentro del conductor, el flujo elctrico en la superficie
sera distinto de cero, y por lo tanto existira un campo dentro del
interior. Para que no se produzca esto y en consecuencia con el punto
anterior, la carga dentro del conductor se distribuye en la superficie.
3) La componente tangencial del Campo en la superficie de un conductor
es cero: De este concepto se logra desprender que cuando un conductor
se encuentra en equilibrio electrosttico es una superficie equipotencial
(la intensidad del campo es la misma en toda la superficie)
4) El Campo Electrosttico es normal a la superficie del conductor: Si la
componente tangencial del campo fuera distinta de cero, las cargas se
desplazaran hasta que la componente desaparezca, luego al entrar en
equilibrio solo sobrevive la componente normal.