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Solución problemas
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ELECTROMAGNETISMO (FIS-620)INGENIERIA PLAN COMUN
UNIVERSIDAD TECNOLOGICA METROPOLITANA
DEPTO.DE FÍSICA
PROBLEMAS RESUELTOS DE CONTROLES, PRUEBAS Y EXAMENES
PRIMER SEMESTRE 2005 A PRIMER SEMESTRE 2007 Tema I: Campo eléctrico y potencial.
a
Y
a
+q -q
-q -q
PROBLEMA I.1: Cuatro cargas puntuales están en los vértices de un cuadrado de lado a, como muestra la figura. Determine, en función de k, q y a:
a) el vector campo eléctrico en la posición de la carga +q, b) la fuerza eléctrica ejercida sobre la carga +q.
X
SOLUCION: a) Llamando 321 , EyEE
rrr a los vectores señalados, tenemos:
iakqE ˆ
21 =r
jakqE ˆ
22 =r
)ˆˆ(4
2)ˆˆ(22
2)ˆº45ˆº45(cos
)2( 2223 jia
kqjiakqjseni
akqE +=+⋅=+=
r
Y
-q -q
-q +q
a
a
3Er
2Er
1Er X
Por lo tanto, el campo eléctrico resultante en esa posición es:
)ˆˆ(35,1)ˆˆ)(421( 22321 ji
akqji
akqEEEE +=++=++=
rrrr
b) )ˆˆ(35,1 2
2
jiakqEqF +==
rv
Material Instruccional ( Departamento de Física, UTEM, 2º Semestre 2007) / FIS-620 / Edición Piloto 1
PROBLEMA I.2: a 2q P Dos cargas puntuales positivas iguales 2q
se encuentran en los vértices opuestos de un cuadrado de lado a. Una tercera carga Q está en
aaotro de los vértices del cuadrado. Encontrar el signo y valor de la carga Q (en función de q), de modo que el campo eléctrico en el cuarto vértice (punto P de la figura) sea cero.
Q 2q a SOLUCION:
Llamando 21 , EErr
a los campos
eléctricos de las dos cargas de valor 2q y 3Er
al campo de la carga desconocida Q en el punto P, debe cumplirse:
0321
rrrr=++ EEE .
a
a
a
Q
2q
2q
a P1Er
2Er
3Er
Es inmediato concluir que la carga Q debe ser negativa. Y se debe tener 321 EEE
rrr=+
Se sabe que 222122akq
aqkEE =
⋅== .
Por lo tanto, 222
22
2121 ⋅=+=+
akqEEEE
rr (1)
Como 23 2aQk
E =r
, (2)
igualando (1) y (2), se concluye que qQ 24= Entonces, qQ 24−=
Material Instruccional ( Departamento de Física, UTEM, 2º Semestre 2007) / FIS-620 / Edición Piloto 2
PROBLEMA I.3: Cuatro cargas puntuales se encuentran en los vértices de un rectángulo de lados a y 2a, como muestra la figura.
a) Encuentre el campo eléctrico en el centro del rectángulo, en términos de k, q y a. b) Encuentre la fuerza eléctrica sobre una carga Q = - 2q , colocada en el centro del
rectángulo. Y
X
2a
a
+3q
+3q
+q
+q
SOLUCION:
a) Numerando las cargas (1), (2), (3), (4), 2a
1Eθ 4E
r
3Er
2Er
r
a
+3q (3)
+3q (4)
+q
+q(1)
(2)como se muestra, se tiene que
222221 54
45)2( a
kqa
kqaa
kqEE ==+
==
2243 512
45
3akq
aqkEE =
⋅==
Por simetría, las componentes de los vectores en la dirección del eje Y se anulan entre sí, de modo que sólo interesan las componentes en la dirección “X”:
θcos121 EEE xx == ; θcos343 EEE xx == ,
con 5
2
45
cos2
==a
aθ
Entonces el campo eléctrico resultante en el centro del rectángulo es:
2223131 5532
52)
512
54(2cos)(222
akq
akq
akqEEEEE xxx −=⋅−=−=−= θ
Y en forma vectorial iakqE ˆ55
322
−=r
b) Se tiene: ia
kqEqEQF ˆ55
6422
2
=−==rrr
Material Instruccional ( Departamento de Física, UTEM, 2º Semestre 2007) / FIS-620 / Edición Piloto 3
PROBLEMA I.4: Tres cargas puntuales de igual magnitud q, aunque no todas del mismo signo, se encuentran en los vértices de un triángulo equilátero de lado a.
a) Determine la fuerza ejercida (magnitud y dirección) sobre la carga superior +q. b) Encuentre el vector campo eléctrico en el punto P,
ubicado en el punto medio entre las cargas negativas.
a/2 -q
+q
-q
a
P
y
x
c) ¿Dónde debe situarse una carga Q = - 4q de manera que el campo eléctrico en P sea cero? Exprese sus respuestas en términos de k, q y a. SOLUCION:
a)
Sean Fi y Fd las fuerzas que las cargas inferiores izquierda y derecha ejercen respectivamente sobre la carga superior. Tienen el mismo módulo:
2
2
akqFF di ==
Las componentes de estos vectores a lo largo del eje x se anulan. Las componentes a lo largo del eje y se suman. Entonces, la fuerza resultante es:
-q
+q
-q
a
a/2 P
iFr
dFr
y
x
jakqj
akqjFF i
ˆ3ˆ232)ˆ(º30cos2 2
2
2
2
−=⋅−=−=r
b)
-q
+q
-q
a
P
h
iEr
dEr
sEr
y
x
El campo en P es: 3EEEE di
rrrr++=
Como iEr
y dEr
se anulan,
)ˆ(23 jhkqEE −==
rr , donde h es la altura del triángulo.
Pero 2222
43)
2( aaah =−=
Por lo tanto, jakqE ˆ
34
2−=r
c) Para que 0
rr=E en P, el campo creado por la carga Q debe estar dirigido hacia arriba y
de magnitud 234
akqEQ = . Como Q es negativa, debe estar situada en la zona y>0.
El punto debe tener una ordenada y tal que:
222 344akq
ykq
ykQ
== . Por lo tanto, ay 3=
Material Instruccional ( Departamento de Física, UTEM, 2º Semestre 2007) / FIS-620 / Edición Piloto 4
PROBLEMA I.5: Tres cargas puntuales, dos de igual valor Q y otra - 2Q, están ubicadas a lo largo del eje X , como muestra la figura. Determine, en función de k, q y a:
a) el vector campo eléctrico en el punto S, b) el potencial eléctrico en el punto S, c) la diferencia de potencial entre los puntos
P y S, es decir, VS – VP. SOLUCION:
a) Llamando 321 ,, EEErrr
a los vectores dibujados y a los módulos 321 ,, EEErespectivos, se tiene:
221 25akQEE ==
223 8162
akQ
aQkE =
⋅=
Al sumar los tres campos, las componentes a lo largo del eje X de los vectores 21 EyE
rr se
anulan, y sólo contribuyen a la suma las componentes a lo largo del eje Y.
y
4a
-2Q QQx
S
1Er
-3a 3a
2Er
y
4a
-2Q QQ
y
S
P
3a-3a
-4a
θ3Er
x
θcos121 EEE yy == , con 54cos =θ
Por lo tanto, el campo eléctrico en el punto S está dado por:
jakQj
akQj
akQ
akQjEEES
ˆ061,0ˆ)81
1258(ˆ)
854
252(ˆ)cos2( 222231 −=−=−⋅⋅=−= θ
r
b) , 321 VVVVS ++=
donde a
kQVV521 ==
akQ
aQkV
242
3 −=⋅
−=
Entonces: a
kQa
kQa
kQa
kQa
kQVS 1,0101)
21
52(
252 −=−=−=−⋅=
c) Como la distancia desde el punto P a cada carga es la misma que la distancia desde el
punto S a las cargas, SP VV = ⇒ 0=− PS VV
Material Instruccional ( Departamento de Física, UTEM, 2º Semestre 2007) / FIS-620 / Edición Piloto 5
PROBLEMA I.6:
B
y
A
P
a
a a
3q 2q -q O
Tres cargas puntuales, de valores -q, 3q y 2q están ubicadas en los puntos A, O y B indicados en la figura. Encuentre:
a) la fuerza eléctrica que se ejerce sobre la carga 2q ubicada en B,
b) el vector campo eléctrico en el punto P, c) el potencial eléctrico en el punto P.
x
SOLUCION:
BAO -q 2q 3q
2a a
y
x2Fr
1Fr
a) De acuerdo con el dibujo se obtiene:
21 FFFrrr
+=
iakqi
akqi
akqi
aqki
aqkF ˆ
211ˆ6ˆ
2ˆ6ˆ
)2(2
2
2
2
2
2
2
2
2
2
2
=+−=⋅
+⋅
−=r
b) , 321 EEEErrrr
++=
con [ ] )ˆˆ(22
ˆº45ˆº45cos2 221 ji
akqjseni
akqE −−=−−=
r
[ ] )ˆˆ(2
)ˆº45ˆº45cos2
2222 ji
akqjseni
aqkE +−=+−
⋅=
r
BAO -q 2q 3q
a a
a
y
P
3Er
2Er
1Er
ja
qkE ˆ323
⋅=
r
xPor lo tanto
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡++−+−−= ji
akqE ˆ)3
21
221(ˆ)
21
221(2
r
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡++−= ji
akqE ˆ)
2213(ˆ
223
2
r
c) )2
13(32
22321 +=++−=++=
akq
akq
akq
akqVVVVP
Material Instruccional ( Departamento de Física, UTEM, 2º Semestre 2007) / FIS-620 / Edición Piloto 6
PROBLEMA I.7:
P
y
x
+Q
-Q
+2Q
30º
Tres cargas puntuales: q1= +2Q; q2 = -Q; y q3 = +Q, se encuentran sobre una semicircunferencia de radio R en las posiciones indicadas en la figura. Calcule, en función de k, Q y R :
a) el campo eléctrico resultante en el origen del sistema de referencia, b) el potencial eléctrico resultante en el punto
)2
,0( RP =
SOLUCION:
a) De acuerdo al dibujo: y
+Q
-Q
+2Q
30º x 2E
r
3Er
1Er
)ˆ21ˆ
23(2)ˆº30ˆº30(cos2
221 jiRkQjseni
RQkE −=−
⋅=
r
⇒ )ˆˆ3(21 jiRkQE −=
r
iRkQE ˆ
22 −=r
jRkQE ˆ
23 =r
Por lo tanto, el campo eléctrico resultante en el origen es:
iRkQi
RkQE ˆ73,0ˆ)13( 22 =−=
r
b) El potencial en el punto P es la suma de los y
x
+Q
30º
+2Q
-Q
P
potenciales debido a cada carga puntual:
R
kQ
R
QkV3
4
232
1 =⋅
=
R
kQ
R
kQV5
2
252 −=−=
RkQ
R
kQV3
2
233 ==
R
kQRkQVP 07,2)
31
51
32(2
=+−=
Material Instruccional ( Departamento de Física, UTEM, 2º Semestre 2007) / FIS-620 / Edición Piloto 7
PROBLEMA I.8: Y
r30º
q q
q
P
O
Tres cargas puntuales idénticas de valor +q, están igualmente espaciadas en una circunferencia de radio r, como indica la figura. Determine:
a) el campo eléctrico resultante en el centro de la circunferencia (punto O),
Xb) el potencial eléctrico en el centro de la circunferencia,
c) el potencial eléctrico en el punto superior de la circunferencia (punto P). SOLUCION:
a) Sean 1Er
, 2Er
y los vectores campo eléctrico 3Er Y
q
30º
P
O
r 3Er
1Er
2Er
debido a cada una de las cargas. Se tiene:
2321 rkqEEE ===
X )ˆ
21ˆ
23()ˆº30ˆº30cos( 221 ji
rkqjseni
rkqE −−=−−=
r
)ˆ21ˆ
23()ˆº30ˆº30(cos 222 ji
rkqjseni
rkqE −=−=
r
jrkqE ˆ
23 =r
Por lo tanto: 0321
rrrrr=++= EEEE
b) rkqVVV === 321
Por lo tanto:
rkqVVVV 3
321 =++=
c) En este caso:
rkqVV == 21
r
kqV23 =
Por lo tanto:
r
kqr
kqrkqVVVV
25
22321 =+⋅=++=
Material Instruccional ( Departamento de Física, UTEM, 2º Semestre 2007) / FIS-620 / Edición Piloto 8
PROBLEMA I.9: Cuatro cargas puntuales idénticas, cada una
h
a
z
-Q
+q
+q
+q
con carga +q, están fijas en los vértices de un cuadrado de lado a, ubicado en un plano horizontal. Una quinta carga puntual –Q se encuentra a una altura h de dicho plano, a lo largo de una línea perpendicular al plano del cuadrado y que pasa por su centro. Encontrar:
a) la fuerza ejercida sobre –Q por las otras cuatro cargas,
b) la altura a la cual debe ubicarse la carga –Q para +q que la fuerza ejercida sobre ella sea máxima. SOLUCION:
a) Todos los vectores fuerza tienen la misma magnitud F y se encuentran en los planos diagonales de la pirámide que se forma al unir cada carga +q con la carga -Q. Si nos ubicamos en uno de esos planos, la figura que se observa es:
+q(1)
+q(3)+q(4)
+q(2)
-Q z
a
h
3Fr
1Fr
-Q
θ 3Fr
1Fr
a 2
h
+q(3)
+q(1) Las componentes horizontales de los cuatro vectores se anulan entre sí, de modo que el vector resultante es la suma de las componentes verticales: )ˆ(cos4 kFFtotal −= θ
r
con
2
22
4321 ah
kqQFFFFF+
=====rrrr
y
2
cos2
2 ah
h
+
=θ
Por lo tanto, la fuerza total sobre la carga –Q es:
kah
kqQhFtotalˆ
2
4
23
22
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡+
−=r
b) Para que la fuerza ejercida sobre la carga –Q sea máxima, debemos hacer
0=dh
dFtotal y resolver la ecuación que resulta para encontrar h.
Haciendo la derivada se obtiene
0)
2(
324
252
2
22
2
=+
−+=
ah
hahkqQ
dhdFtotal ,
de modo que 2ah =
Material Instruccional ( Departamento de Física, UTEM, 2º Semestre 2007) / FIS-620 / Edición Piloto 9
PROBLEMA I.10: Se tiene un anillo de radio R con una carga total Q uniformemente distribuida. Determine:
a) el potencial eléctrico en un punto P ubicado en el eje, a una distancia x del plano en que se encuentra el anillo, b) la diferencia de potencial entre el punto centro del anillo y un punto sobre el eje, a una distancia
x R
P
x = 3R del centro del anillo. SOLUCION:
P
x R
dq
r
a) El potencial dV debido a un elemento de carga dq en el punto P está dado por:
22 Rx
kdqr
kdqdV+
==
Integrando sobre todo el anillo:
∫∫+
=+
=+
=222222 Rx
kQdqRx
kRx
kdqV
b) Usando el resultado anterior:
RkQxV == )0(
10)3()3(
22 RkQ
RRkQRxV =
+==
Diferencia de potencial:
RkQ
RkQxVRxV 68,0)1
101()0()3( −=−==−=
PROBLEMA I.11: Dos cargas puntuales, q1 = +q y q2 = -q , están localizadas en los puntos (0, d) y (0, -d) respectivamente. Un anillo de radio 3d con su centro en (12d, 0) y su eje a lo y
5d
q1
q2
P2d
7d
largo del eje x , posee una densidad lineal de carga +λ . Encontrar:
a) el campo Er
generado por q1 y q2 x en un punto P ubicado en (5d, 0),
b) el campo Er
generado por el anillo cargado en el punto P,
c) el campo total Er
en el punto P. Material Instruccional ( Departamento de Física, UTEM, 2º Semestre 2007) / FIS-620 / Edición Piloto 10
SOLUCION:
a) Campo debido a las cargas puntuales:
22221 26)5( dkq
ddkqEE =
+==
Como las componentes en la dirección x se anulan , el campo en P generado por q1 y q2 es: Edipolo = 2E1 senθ , donde
sen θ = 261
26 2=
d
d.
y
5d
q1
q2
P
2Erθ
1Er
Er
2d x
Por lo tanto, jd
kqEdipoloˆ
262
223−=r
Edr
2Edr
Edr φ
b) Campo generado por el anillo:
Tomando dos elementos simétricos de carga elemental dq y largo dl :
22221 58)7()3( dkdq
ddkdqdEdE =+
==
donde dq = λdl
Por simetría, las componentes de dE1 y dE2 a lo largo del eje y se anulan, de modo que
dEx = dE1 cos φ , con cos φ = 587
587
=d
d
Entonces
2232 )58()(7
587
58)(
ddk
ddkdEx
ll λλ=⋅=
E integrando sobre todo el anillo:
d
kdd
kdd
kE2
322322
358
423258
7
)58(
7 λππλλ=⋅⋅== ∫ l
Entonces id
kEanilloˆ
58
422
3
λπ−=
r
c) Campo total en P :
id
kjd
kqEEE anillodipoloˆ
58
42ˆ26
22
3223
λπ−−=+=
rrr
Material Instruccional ( Departamento de Física, UTEM, 2º Semestre 2007) / FIS-620 / Edición Piloto 11
PROBLEMA I.12:
a
x
z
P
b
En el plano XY y centrado en el origen, hay dos anillos de radios a = 1 m y b = 2 m. El anillo de radio b posee una densidad de carga λb = 10 µC/m. Determine:
a) el potencial eléctrico en un punto P, situado a 5 m sobre el eje Z, debido al anillo de radio b, b) la densidad lineal de carga del anillo de radio a,
y para que el potencial eléctrico en el punto P sea igual a cero.
SOLUCION:
a) El potencial en P debido a un elemento de carga del anillo de radio b está dado por:
22 bh
kdqdV+
= ,
donde “h” es la distancia desde el plano XY al punto P, y lddq bλ=
Integrando sobre el anillo:
∫∫+
=+
⋅=
+=
+=
22222222
22
bh
bk
bh
bkd
bh
k
bh
dkV bbbb
bλππλλλ
ll
VVb5
22
69
101,225
210101092⋅=
+
⋅⋅⋅⋅⋅=
−π
b) Para que el potencial en P sea igual a cero debe cumplirse: 0=+ ba VV ,
donde el potencial debido al anillo de radio b se conoce y el potencial debido al anillo de radio a está dado por:
ba
a Vah
akV −=
+=
22
2 λπ ,
similar a la relación encontrada en (a) para el anillo de radio b. Despejando de ecuación anterior:
mC
kaahVb
aµ
ππλ 19
1109215101,2
2 9
22522
−=⋅⋅⋅+⋅
−=+
−=
Material Instruccional ( Departamento de Física, UTEM, 2º Semestre 2007) / FIS-620 / Edición Piloto 12
PROBLEMA I.13:
λ1
λ2
y
P
Un anillo de radio R = 2 m posee una densidad de carga λ1 = 3,0 µC/m en la mitad superior y λ2 = - 5,0 µC/m en la mitad inferior, como se indica en la figura. Determine:
x a) el potencial eléctrico en el punto P situado en el eje del anillo, a una distancia
z x = 10 m del plano del anillo, b) el potencial eléctrico en el centro del anillo, c) el trabajo necesario para trasladar una carga Q = 4,0 µC desde el punto P al centro del
anillo. SOLUCION: a) Se elige un elemento de carga dq del anillo. En función de la densidad de carga se tiene lddq λ= El potencial en P debido a este elemento de carga es.
22 Rx
dkr
kdqdV+
==lλ
Para la mitad superior del anillo se tiene:
RRx
kd
Rx
k
Rx
dkV π
λλλ⋅
+=
+=
+= ∫∫ 22
1
22
1
22
11 l
l
Reemplazando valores:
kVV 6,16210
210310922
69
1 =+
⋅⋅⋅⋅⋅=
− π
Análogamente, el potencial debido a la mitad inferior del anillo en P está dado por
kVRRx
kV 7,27
210
2)105(10922
69
22
22 −=
+
⋅⋅⋅−⋅⋅=⋅
+=
− ππλ
El potencial eléctrico en el punto P es: kVVVVP 1,117,276,1621 −=−=+= b) El potencial en el centro del anillo se puede calcular a partir de la expresión anterior haciendo x = 0.
kVVVV
kVkV
kVkV
O 6,564,141)105(109
8,84103109
21
6922
6911
−=+=−=⋅−⋅⋅⋅==
=⋅⋅⋅⋅==−
−
πλπ
πλπ
c) JVVQW PO
336 1018210)1,116,56(104)( −− ⋅−=⋅+−⋅=−⋅= Material Instruccional ( Departamento de Física, UTEM, 2º Semestre 2007) / FIS-620 / Edición Piloto 13
PROBLEMA I.14: Un disco de radio a = 6 cm posee una densidad de carga superficial uniforme σ = 12 nC/m2. Alrededor del disco se coloca un anillo de radio b = 8 cm y densidad lineal uniforme de carga λ. Determine:
λb
h
σa
P × a) la carga total del disco, b) el potencial debido al disco cargado en el punto P que se encuentra en el eje, a una distancia h = 10 cm de su centro c) la densidad lineal de carga λ del anillo de modo que el potencial total en el punto P sea cero.
SOLUCION:
nCmmnCaQdisco 136,006,012 22
22 =⋅⋅== πσπa)
b) Tomemos primero en el disco un anillo de radio
r y espesor dr, con carga dq. El potencial en P debido a este elemento de carga es:
22 rh
kdqdV+
= , con rdrdq πσ 2⋅=
El potencial total en P debido al disco se obtiene integrando
[ ] )(222 220
22
022
hahkrhkrh
rdrkVaa
−+=+=+
= ∫ σπσπσπ
Reemplazando los valores dados:
VV 28,11)10,006,010,0(10121092 2299 =−+⋅⋅⋅⋅= −π
c) Debe cumplirse 0=+ anillodisco VV ⇒ discoanillo VV −= Calculemos el potencial debido al anillo en el punto P:
2222
2
bh
bk
bh
kQV anillo
anillo+
⋅=
+=
λπ
Reemplazando los valores conocidos:
VVanillo 28,11103,3508,010,0
08,01092 9
22
9
−=⋅=+
⋅⋅⋅= λλπ
Y despejando mnC
mC 319,010319,0 9 −=⋅−= −λ
Material Instruccional ( Departamento de Física, UTEM, 2º Semestre 2007) / FIS-620 / Edición Piloto 14
PROBLEMA I.15: Un cascarón esférico conductor de radio interior R y exterior 2R contiene una carga neta 3Q. En el centro geométrico
3Q
-Q R2R se coloca una carga puntual negativa –Q.
a) Determine el potencial eléctrico para puntos del espacio con r 2R. ≥b) Si el potencial en el cascarón es de 10 V y R = 0,18 m , determine la magnitud de la carga Q. c) Para la misma configuración, encuentre el trabajo necesario para trasladar una carga puntual +Q desde un punto a r1 = 0,50 m hasta un punto a r2 = 0,20 m, medidos desde el centro del cascarón.
SOLUCION:
a) Para r ≥ 2R estamos fuera del cascarón. El campo eléctrico es radial y es el mismo que produce una carga puntual de valor (3Q-Q) ubicada en el centro. Por lo tanto:
rrkQE ˆ2
2=r
Este resultado también puede ser obtenido a partir de la ley de Gauss. La variación de potencial correspondiente a un desplazamiento rdrd ˆ⋅=l
r fuera del cascarón
es:
drrkQdEdV 2
2−=•−= l
rr
e integrando rkQdr
rkQdVV
rV 222
0
=−== ∫∫∞
b) En la superficie del cascarón se tiene entonces:
RkQ
RkQVRV R ===
22)2( 2
⇒ nCCk
RVQ R 2,0102,0109
18,010 99
2 =⋅=⋅⋅
=⋅
= −
c) [ ])()( 12 rVrVQVQUW −⋅−=∆⋅−=∆−=
r2 es un punto dentro del cascarón y, por ser éste un conductor, el potencial dentro de él es constante e igual al potencial en la superficie . El punto r1 >2R queda fuera del cascarón. Por lo tanto:
y VVrV R 10)( 22 == VrkQrV 2,7
50,0102,010922)(
99
11 =
⋅⋅⋅⋅==
−
⇒ nJJW 56,01056,0)2,710(102,0 99 −=⋅−=−⋅⋅−= −−
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PROBLEMA I.16: Una barra de largo 2L tiene una carga positiva +4Q distribuida uniformemente, y se encuentra sobre el eje X con sus extremos en los puntos x = -L y x = +L. Determine, en función de k, Q y L:
a) el potencial eléctrico en el punto y
L -L 2L
( 2L,0) debido a la barra cargada, b) el campo eléctrico en el punto ( 2L,0), c) la fuerza sobre una carga +Q
x colocada en dicho punto. SOLUCION:
a) Un elemento de carga dq ubicado a una distancia x del origen y de largo dx, crea
x
y
L -L 2L
2L-x en el punto (2L,0) un potencial dado por:
xLkdqdV
−=
2 , x
donde dxLQdx
LQdxdq 2
24
=== λ .
Integrando sobre toda la barra:
[ ] 3ln22ln22
22
2
LkQxL
LkQ
xLdx
LkQ
xL
dxLQk
V L
L
L
L
L
L
=−−=−
=−
⋅=
−−−∫∫ ,
donde se usó integral dada en tabla.
b) Para calcular el campo eléctrico en el punto (2L,0) tomamos el mismo elemento de carga anterior, que crea en el punto un campo dado por:
ixL
dxLQk
ixL
kdqEd ˆ)2(
2ˆ
)2( 22 −
⋅=
−=
r ,
e integrando:
iLkQi
LkQi
xLLkQi
xLdx
LkQE
L
L
L
L
ˆ34ˆ
322ˆ
212ˆ
)2(2
222 =⋅=⎥⎦⎤
⎢⎣⎡
−=
−=
−−∫
r.
También aquí se usó integral dada en tabla.
c) La fuerza sobre una carga +Q colocada en el punto (2L,0) puede calcularse a partir del
campo eléctrico en dicho punto:
iL
kQEQF ˆ3
42
2
==rr
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PROBLEMA I.17:
P y=2L ×
y=0
y=L
y Una varilla delgada de longitud L, uniformemente cargada con una densidad lineal de carga λ, está colocada en posición vertical a lo largo del eje y, como muestra la figura.
a) Determine el campo eléctrico en el punto P, ubicado en x = 0, y = 2L.
b) En el punto P se coloca una esferita cargada de masa m = 2 gramos. Determine la magnitud y signo de la carga que debe tener la esferita para que permanezca en reposo en P. Considere L = 1,6 m y λ = 5,0×10-3 C/m.
x SOLUCION: a) En la varilla elegimos un pequeño elemento de carga “dq” a una distancia “y” de la base, de largo “dy”. Éste se encuentra a una distancia (2L – y) del punto P. El campo creado por dicho
y
y=0
dq y=L
y
y=2L × P Edr
elemento de carga en el punto P está dado por:
jyL
kdqEd ˆ)2( 2−
=r
donde dq = λdy . Integrando sobre toda la varilla se tiene:
jyL
dykEdEL
ˆ)2(0
2∫ ∫ −== λ
rr
xy de la tabla se obtiene:
jL
kjyL
kEL
ˆ2
ˆ2 0
λλ=⎥
⎦
⎤⎢⎣
⎡−
=r
b) Para que la esferita esté en reposo en P, su peso debe ser de igual magnitud que la
fuerza eléctrica. El signo de la carga “q” de la esferita debe ser positivo.
Entonces mgqE = ⇒ mgLqk
=2λ
Eqr
gmr Y despejando “q”:
nCCCkmgLq 42,11042,1
100,51096,11010222 939
3
=⋅=⋅⋅⋅
⋅⋅⋅⋅== −
−
−
λ
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PROBLEMA I.18:
y= -3L
y=3L
y=L
y
x
En el plano XY se ubica una barra cargada de longitud 2L, coincidente con el eje Y. La barra tiene una carga negativa -Q uniformemente distribuida. En el punto (0, -3L) se encuentra una carga puntual de valor desconocido.
a) Determine el valor y signo de la carga puntual, de modo que el campo eléctrico resultante en el origen sea cero.
b) Encuentre el potencial eléctrico resultante en el punto ( L,0 ) .
y=0 SOLUCION:
a) Campo eléctrico debido a la barra cargada ( BEr
) : Se toma un elemento de carga en la barra a una distancia “y” del origen, de largo dy
dyL
Qdydq2
== λ
BEr
qEr
y
La magnitud del campo debido a ese elemento de carga en el origen es
22 2 ydy
LkQ
ykdqdEB == x
Integrando
jL
kQjydy
LkQE
L
LB
ˆ3
ˆ2 2
3
2 == ∫r
,
donde se ha considerado que la barra está cargada negativamente. El campo eléctrico generado por la carga puntual en el origen ( qE
r) debe ser tal que anule al
campo anterior. Por lo tanto, esta carga debe ser negativa.
jLkqEq
ˆ)3( 2−=
r
Debe cumplirse entonces 22 93 Lkq
LkQ
= ⇒ Qq 3−=
q
L 3L
y
dq
y
x
b) Potencial eléctrico debido a la barra cargada (VB) : Nuevamente tomamos elemento de carga (dq) en la barra, de largo dy , a una distancia “y” del eje x. Integrando:
∫∫+
−=+
−=
L
LB
Lydy
LkQ
LydqkV
3
2222 2)(
( )[ ]L
kQL
kQLyyL
kQVL
LB 47,021103ln
2ln
23
22 −=⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛
++
−=++−=
Potencial debido a la carga puntual (Vq) :
L
kQL
kQLL
QkVq 95,010
3)3(
)3(22
−=−=+
−=
Entonces, el potencial eléctrico resultante en el punto (L,0) es:
L
kQVVV qB 42,1−=+=
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PROBLEMA I.19: a) Una barra de longitud L tiene una carga Q uniformemente distribuida y está alineada
con el eje x (Ver figura 1). Demuestre que el potencial en el punto A, ubicado a una distancia y del extremo izquierdo de la barra es
V )ln(22
yLyL
LkQ ++
=
b) Determine el potencial en el punto B debido a dos barras paralelas, una de longitud L y otra de longitud 2L, cada una de ellas con una carga 2Q uniformemente distribuida (Ver figura 2).
y SOLUCION:
a) Tomando un pequeño elemento de carga dq
22 yx
kdqdV+
=
Pero dxLQdxdq == λ
Entonces ∫∫+
==L
yxdx
LkQdVV
0 22
( )[ ]LyxxL
kQV 022ln ++= = ( )[ ]yyLL
LkQ lnln 22 −++
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛ ++=
yyLL
LkQVA
22
ln
b) Debido a la barra inferior (carga 2Q y largo L con y = a) :
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛ ++=
aLaL
LkQV
22
1 ln2
Debido a la barra superior (carga 2Q y largo 2L con y = 2a) :
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛ ++=⎟
⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛ ++=
aLaL
LkQ
aLaL
LkQV
2222
2 ln2
442ln2
2
Entonces:
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛ ++=+=
aLaL
LkQVVVB
22
21 ln3
y
A
xFigura 1
B
2a
a
Figura
y
A
y
dx dq
x
x
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