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TEORIA CINETICA DEI GAS
Assunzioni fondamentali:• Le molecole seguono le leggi della meccanica• Le proprietà osservabile della materia sono medie fatte su un grande numero di molecole e su tempi e spazi grandi
TEORIA CINETICA DEI GAS
Potremmo chiederci:• quante molecole sono un “grande numero”?• quale tempo è “grande”?• quale spazio è “grande”?
TEORIA CINETICA DEI GAS
Le scale di tempo, spazio, numero di molecole sono date da:
Per i tempi: tempo medio tra due collisioni successive di una molecola
TEORIA CINETICA DEI GAS
Per gli spazi: libero cammino medio, cioè distanza percorsa da una molecola tra due urti
Per il numero di molecole: il numero di Avogadro
TEORIA CINETICA DEI GAS
Alcuni tra i fondatori della teoria cinetica
MAXWELLBOLTZMANN
GIBBS
TEORIA CINETICA DEI GAS
In un gas in condizioni normali il libero cammino medio è di circa un millesimo di millimetro, mentre il tempo medio tra due collisioni è meno di un millesimo di secondo
TEORIA CINETICA DEI GAS
Nella teoria cinetica dei gas si suppone che le molecole interagiscano debolmente tranne quando sono a contatto tra loro o con le pareti, nel qual caso rimbalzano elasticamente
TEORIA CINETICA DEI GAS
Nel modello del gas ideale le molecole non interagiscono affatto, se non a contatto: sono trattate esattamente come palle da bigliardo
TEORIA CINETICA DEI GAS
Nel rimbalzo sono rispettate le leggi di conservazione dell’energia e della quantità di moto
TEORIA CINETICA DEI GAS
Quando un sfera rigida rimbalza contro una parete di massa infinitamente maggiore non cede energia, ma inverte la sua velocita’
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m·v
-m·v
La quantità di moto cambia da m·v a -m·v
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Ciò significa che la parete deve aver acquistato una quantità di moto doppia:
vmp 2
TEORIA CINETICA DEI GAS
Infatti la quantità di moto totale presente dopo il rimbalzo deve essere pari a quella iniziale:
vmvmvm )(2
ora
prima
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Per la seconda legge di Newton un corpo che riceve una quantità di moto Δp subisce una forza:
t
pF
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Quindi, ogni volta che una molecola urta contro una parete le trasmette una forza pari a:
t
vmF
2
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Per semplicità consideriamo questo modello: una scatola cubica di lato L e volume V=L3 in cui una sola molecola rimbalza elasticamente
TEORIA CINETICA DEI GAS
Dopo aver urtato contro una parete, per fare un altro urto con la stessa parete la molecola deve fare, in media, il giro della scatola
L
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Poiché questo giro è 6 volte lo spigolo, il tempo impiegato da un urto contro una medesima parete è:
L v
Lt6
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Quindi, combinando le due formule trovate:
Otteniamo:v
Lt6
t
vmF
2
L
mv
vLmv
F36
2 2
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Ricordando che la pressione è forza diviso superficie, e che in un cubo la superficie di una faccia è L2, calcoliamo:
3
2
2
2
33
L
vm
LLvm
S
FP
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Ma L3 non è altro che il volume, quindi:
Ovvero: V
vmP
3
2
2
3
1vmVP
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Il membro di sinistra comincia ad assomigliare…all’equazione di stato dei gasIl membro di destra, è i due terzi dell’energia cinetica, infatti:
221 vmE
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Possiamo quindi scrivere:
EVP3
2
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Questa però è la pressione dovuta a una sola molecola.Moltiplicando per il numero N di molecole otteniamo la pressione totale:
ENVP 3
2
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Ma le molecole non hanno tutte la stessa energia. Cos’è E?E’ l’energia cinetica media
ENVP 3
2
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Confrontiamola ora con l’equazione di stato dei gas
ENVP 3
2
TRnVP
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Uguagliando membro a membro:
Ovvero:
TRnEN 3
2
TN
RnE
2
3
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Ma il rapporto N/n è fisso: è il numero di Avogadro No
TN
RE
02
3
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Ed essendo R/No un rapporto tra due costanti universali è anch’esso una costante universale che prende il nome di costante di Boltzmann (k)
KJkN
R/1038,1 23
0
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Quindi, in definitiva:
Ovvero la temperatura kelvin è proporzionale all’energia cinetica media delle molecole
TkE 2
3