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UNIVERSIDAD DE SANTIAGO DE CHILE
FACULTAD DE INGENIERÍA
Departamento de Ingeniería Mecánica
Prof. Ubaldo Zúñiga Q.
ASIGNATURA:
TERMODINAMICA
UNIVERSIDAD DE SANTIAGO DE CHILE
FACULTAD DE INGENIERÍA
Departamento de Ingeniería Mecánica
Prof. Ubaldo Zúñiga Q.
TERMODINAMICA -therme (calor) y dynamis (fuerza)-
Ciencia derivada de la Física que estudia las transformaciones de energía y las
formas en que ésta se transfiere; en particular, calor y trabajo asociados al
fenómeno de la temperatura.
Las transformaciones energéticas actúan sobre
la materia en cualquiera de las fases en que
ésta se encuentre, ya sea sólida, líquida o gaseosa.
Por efecto de una transformación o transferencia de energía, las propiedades de la
materia pueden cambiar.
Nota: Existen muchas formas de energía (eléctrica, magnética, química, nuclear, almacenada en un
resorte, en una batería, en un quantum de luz, etc). En Termodinámica el objetivo principal es Calor y
Trabajo. Adicionalmente, el enfoque es referido a la materia desde un punto de vista macroscópico.
En cuanto a la materia, como sabemos, un sólido es aquél que puede resistir
esfuerzos de corte sin desplazarse, en cambio un líquido o un gas (o vapor) es
incapaz de resistir esfuerzos de corte sin que se desplace.
Un Fluido es una sustancia que puede encontrarse en fase líquida o gaseosa
y, por tanto, no resiste esfuerzos de corte sin desplazarse.
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Los gases (o vapores) están constituidos por partículas en movimiento que chocan
entre sí, tratando de dispersarse. No tienen forma ni volumen definidos.
Los líquidos están sometidos a fuerzas intermoleculares que lo mantienen
unido. Tienen un volumen definido aunque no su forma.
La aproximación macroscópica de la termodinámica es una aproximación
matemática, en particular aplicada a los fluidos, que considera la materia como un
medio continuo sin ninguna relación con su estructura atomística, ello significa que
se consideran efectos globales ,o promedio, de muchas moléculas.
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(Un parámetro que lo determina se conoce como “Número de Knudsen, Kn”, donde
Kn = λ/L). Tales efectos pueden incluso ser percibidos por nuestros sentidos o
medidos por instrumentos, por ejp., presión, p; temperatura, T; Volumen, V; etc.
Para que un continuo exista, L debe ser aproximadamente 100 veces mayor que λ;
esto es: 0 ≤ Kn ≤ 0.01. (en el espacio por ejemplo, Kn es grande, a diferencia de las
bajas alturas, cercanas a la superficie de la tierra, donde el medio fluido –aire- es un
continuo).
Tratamos, con lo que se denominan sustancias o sistemas simples, lo cual significa
considerar sustancias macroscópicamente homogéneas e isotrópicas (“homogénea”
quiere decir “uniformidad” de una sustancia; “isotrópica” quiere decir que una
propiedad es la misma en todas las direcciones; esto es, que no cambia) y que no
son afectadas por otros efectos
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la Termodinámica es actualmente de aplicación universal, con amplios
campos asociados a las transformaciones energéticas.
Tiene un vasto campo de aplicación especialmente en ingeniería, donde, en
todos los casos, el uso de los principios de la termodinámica juegan un papel
muy importante a la hora de mejorar eficiencias, reducir costos en el uso
de la energía, lograr menores impactos ambientales, perfeccionar
diseños de máquinas, equipos, sistemas e instalaciones y mejorar
productividad (relación productos/insumos).
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Conceptos y Definiciones.-
Sistema: se define como una región determinada del espacio o una cantidad finita de
materia que se desea estudiar. Las paredes o superficies que rodean al sistema
pueden ser fijas o móviles, imaginarias o reales y son llamadas “límites” o “paredes”
del sistema.
El espacio exterior que rodea al sistema se llama entorno, medio circundante, medio
ambiente o medio externo.
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A través de los límites del sistema puede o nó haber transferencia de energía y/o
de masa con el medio circundante (hacia o desde). Si la hay entonces serán no-
restrictivas, en tanto que si no la hay son restrictivas.
Sistema “aislado” es aquél en el cual no hay transferencia de masa ni de energía
a través de las paredes del sistema; es decir, las paredes son restrictivas al paso
de la masa o de energía.
Sistema “cerrado” es aquel en el cual puede existir transferencia de energía a
través de las paredes pero no de masa. Las paredes son, por tanto, restrictivas o
“impermeables” al paso (o flujo) de masa.
Sistema “abierto” es aquel en el cual existe flujo de masa (o de energía) a través
de las paredes o límites del sistema. . Las paredes son no restrictivas o
permeables al flujo de masa.
Las paredes o límites de un sistema pueden ser también:
Rígidas: restrictivas a los cambios de volumen
Móviles: no restrictivas a los cambios de volumen
Adiabáticas: restrictivas al paso sel calor
Diatérmicas: no restrictivas al paso del calor
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PRIMER SEMESTRE 2010
SISTEMA + ENTORNO (o medio ambiente) = UNIVERSO
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Volumen de control.- concepto utilizado cuando existe flujo de fluidos. Es una
región fija del espacio que puede ser estacionaria o desplazarse a velocidad
constante y a través de la cual existe flujo de masa. Las paredes o límites que rodean
al volumen de control se llaman “superficies de control”.
El VC es equivalente al sistema abierto si éste (el VC)
cambia en tamaño y en posición, y es equivalente al sistema cerrado si no hay
transferencia de materia.
Propiedades Termodinámicas.- son aquellos valores –características observables
de los sistemas-, necesarios para definir un punto en un plano termodinámico. Ejp.,
presión, p, temperatura, T, densidad, ρ.
Se llaman también variables de estado, parámetros de estado, coordenadas
termodinámicas o, simplemente, propiedades.
Las propiedades termodinámicas pueden ser “intensivas” o “extensivas”.
Las intensivas son independientes de la masa o “tamaño” del sistema y sólo tienen
significado para sistemas que se encuentran en un estado de “equilibrio
termodinámico” (ejp., p, T, ρ).
Las extensivas dependen de la masa o tamaño del sistema. Son aditivas y tienen
siempre significado aún en sistemas que no estén en equilibrio (ejp., V, m,).
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Volumen específico (v).- se define como el volumen total (∀) de una sustancia por
unidad de masa (m); es decir: v = ∀/m (unidades: m3/kg, pie3/lb, o equivalentes).
Es por tanto propiedad intensiva. Su valor inverso es la densidad, ρ (ρ = 1/v = m/∀
[Kg/m3; Kg/lt; Lb/pie3]. ⇒ m = ρ*∀).
Aclaración:
Las propiedades extensivas se designan siempre con letras mayúsculas y las
Intensivas con minúsculas. Así, si una propiedad extensiva es “X”, la intensiva
Será x = X/m.
Estado termodinámico.- es aquel punto en un plano o superficie termodinámica que
queda definido por sus propiedades.
Estado = f(p, T);
f(p,V), etc.
Equilibrio Termodinámico.- Se habla de un “estado de equilibrio” termodinámico
cuando las propiedades del sistema no cambian.
Pueden existir diferentes tipos de equilibrio termodinámico, entre ellos:
Equilibrio térmico (igual T)
Equilibrio mecánico (igual p)
Equilibrio químico (no hay reacción química)
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Fase.- Se llama así al estado en el cual toda la estructura de una sustancia de
trabajo, o materia, es homogénea. Puede ser sólida, líquida o gaseosa, pero también
puede existir una fase mixta o combinación de fases (sol-líq; líq-gas; sol-líq-gas, etc).
Las superficies de separación de las fases mixtas se llaman límites de
fase o, simplemente, interfase.
Sustancia de trabajo.- Se llama así a una cierta cantidad de materia, comúnmente
un fluído, sobre la cual se hacen las mediciones (p,T,ρ) y a la cual se le aplican las
leyes temodinámicas
Número de moles (n).- número total de moléculas de una sustancia (gas) dividido
por el número de moléculas contenidas en un mole de la sustancia –o número de
Avogadro ( Av = 6.024x 10 ۸23 moléculas/mole). Se puede obtener como n = m/M
(donde M = peso molecular de la sustancia).
Fracción molar (y).- Corresponde a la relación entre el número de moles de una
sustancia presente en una mezcla, dividido por el número total de moles de la mezcla
.
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Medidas de Presión:
Absoluta
Atmosférica o barométrica
Manométrica o relativa
Vacuométrica (presión de vacío)
Definimos la presión como
la componente normal de fuerza por unidad de superficie.
Concepto mecánico de presión: Fuerza por unidad de área (ejercida por un fluido
sobre la cara de un pistón, por ejp.).
En el caso de un fluido el concepto de presión se relaciona con los millones de
choques entre las moléculas del fluido y la pared del sólido que lo contiene.
En el estado de equilibrio la presión en un punto de un fluido es la misma en todas
direcciones (se llama presión estática o simplemente presión)
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Presión atmosférica.-
Es la fuerza que ejerce el aire atmosférico sobre la superficie terrestre.
Para medirla se utiliza un barómetro (existen diversos tipos).
La presión atmosférica disminuye con la altura.
Presión atmosférica normal.- se define como la presión producida por una columna
de mercurio de 760 mm (76 cm) a 0 ºC y a nivel del mar.
Ese valor se toma como unidad práctica de presión y se denomina atmósfera.
1 atm = 760 mmHg = 10.3 m.c.a. = 14.7 psi = 101.325 kPa = 1.013x10۸5 N/m2
1 atm = 1.01325 bar = 1.033 kg/cm2 = 1013 milibar = 29.92 pulgHg
obs: 1 Pa = 1 N/m2 ; 1 bar = 10 ۸5 N/m2
p abs = pman + p atm
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Temperatura Es una medida del estado térmico de un cuerpo.
Existen dos escalas comunes para medir la temperatura: La Celsius (antes
centígrado) y la Fahrenheit.
En Termodinámica es habitual trabajar con escalas absolutas de
temperatura.
La escala Kelvin usada en el sistema internacional de unidades, SI, la
cual eliminó el superíndice º ( de “grado” K, ºK) por lo que se habla solamente
de Temperatura K.
La segunda escala absoluta era usada por el viejo sistema inglés de
unidades y es la escala Rankine.
La relación entre ambas es T [R] = 1.8 T [K]
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Proceso termodinámico.- Sucesión de estados por los que pasa un sistema
Cuando una propiedad termodinámica se mantiene constante se
utiliza el prefijo “iso”.
Si T = cte → Proceso Isotérmico
Si P = cte → Proceso isobárico
Si v = cte → Proceso isocórico o isométrico
Si en un proceso no existe intercambio
de calor se habla de un proceso adiabático.
Ciclo.- Serie de procesos que experimenta un sistema volviendo luego a su
estado inicial (propiedades al inicio son iguales que al término).
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USO DE UNIDADES
El uso correcto de unidades es fundamental en termodinámica,
Las unidades permiten apreciar:
• Ordenes de magnitud de un parámetro,
• “tamaño” o dimensión de un elemento,
• “cantidad” de materia
• comparaciones diversas entre parámetros, entre sistemas, entre
elementos, etc.
Antiguamente (anterior a 1960) se utilizaban distintos sistemas de unidades,
como el CGS (centímetro-gramo-segundo), el MKS (metro-kilógramo-
segundo) y el sistema inglés, en adición a diversas unidades muchas hoy ya
obsoletas (braza, yarda, legua cuadrada y otras).
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A partir del año 1956 se inicia la adopción a nivel internacional del Sistema
Internacional de Unidades “SI”.
Este sufre diversas modificaciones hasta el año 1995, año en que culmina el proceso
de adecuación.
En la actualidad a nivel mundial se emplea el sistema internacional SI pero muy
ampliamente también el sistema inglés
El uso de sistemas locales sigue siendo muy común, sobre todo en zonas rurales o
en zonas de barrios urbanos.
(China, medio oriente y otros lugares del planeta, han hecho estandarizaciones para
aproximar sus sistemas de medidas locales al sistema internacional).
En china por ejemplo, La unidad de referencia para medir la longitud es el chì. Para
las áreas es el lí; para las masas, el jīn y para el volumen, el shēng, todas ellas tienen
una equivalencia al SI).
En el presente curso las unidades de medición utilizadas son las del sistema
internacional y, adicionalmente las del sistema inglés, por ser ambas de uso
recurrente en el sector industrial y comercial de Chile y de muchos países del
mundo.
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El sistema SI considera unidades básicas o fundamentales y unidades
derivadas. Por ejemplo,
• Longitud, masa y tiempo son unidades básicas;
• fuerza, velocidad y aceleración son derivadas.
Lo mismo ocurre, equivalentemente, en el sistema inglés. La tabla a
continuación muestra unidades para masa, longitud, tiempo y fuerza en
ambos sistemas.
En el sistema SI se utilizan prefijos característicos para el “tamaño” de la magnitud. Estos prefijos son:
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En la escala numérica, para ambos sistemas, SI e Inglés, deben tenerse
presente tanto el uso de decimales como de los prefijos que acompañan al
término “illón” para referirse a una cantidad en millones. En particular, por
ejemplo: 1 millón = 106 = 1.000.000 (1 seguido de 6 ceros)
1 Billón = 1012 = 1.000.000.000.000 (1 seguido de 12 ceros)
1 Trillón = 1018 = 13000.000 .2000.0001000.000
1 Cuatrillón = 1024 = 14000.0003000.0002000.0001000.000
Respecto al uso de decimales, debe tenerse especial cuidado en su uso dado que
es común en la vida cotidiana la aproximación o el “redondeo” para simplificar “las
cuentas” o cuantificaciones. Por ejemplo:
6,1472 se puede aproximar a 6,1; a 6,15 o 6,2. En un “redondeo” sería simplemente 6.
Pero el uso permanente y descuidado de esas aproximaciones puede llevar a
importantes errores en cálculos de ingeniería, por lo que la experiencia, o la
observación de cifras equivalentes, es una guía para no cometer esos errores.
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Basta considerar, para ilustrar lo señalado anteriormente, el valor estándar de
la aceleración de la gravedad,
Esta equivale exactamente a: g = 9,80665 m/s2 en el SI, o
g = 32,174 ft/s2 en el sistema inglés.
Las aproximaciones frecuentemente empleadas son 9,81 o 9,8 en el primer
caso y 32,2 o simplemente 32 en el segundo caso.
Multiplicación de efectos:
En el SI, la unidad de fuerza, es el Newton -unidad derivada-, (definida en
términos de las unidades básicas para la masa, la longitud y el tiempo).
El newton, N, es la fuerza necesaria para comunicar a la masa de un
kilogramo la aceleración de un metro por segundo en cada segundo
(F=m*a).
Así, un newton equivale a: 1 N = (1 kg)*(1 m/s2) = 1 kg • m/s2
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Si se busca determinar el peso en newtons de un objeto cuya masa es 1000 kg, con
g=9,80665 m/s2, entonces:
F = m*g = (1000 kg)*(9,80665 m/s2) = 9806,65 kg • m/s2 = 9806,65 N
En términos aproximados se podrían indicar: 9.806,7 N o 9.807 N
Al usar las aproximaciones de g indicadas antes (9,81 o 9,8) se tendrían 9.810 N o
9.800 N
El arrastre de aproximaciones modifica mayormente los resultados.
Ejemplo: Trabajo = F*x, donde x es el desplazamiento.
Si x=1,12 m (metros), podrían tenerse los siguientes resultados:
Trabajo = F*x = 9806,65 [N]*1,12[m] = 10.983,448 Nm (1)
Aproximaciones: 10.983,45; 10.983,5; 10.983,4 o, incluso 10.983 Nm
Con los valores aproximados de g los resultados serían:
Trabajo = 9.810*1,12 = 10.987,2 ≈ 10.987 Nm, o
Trabajo = 9.800*1,12 = 10.976 Nm (2)
Puede apreciarse que, entre el valor original (1) y la aproximación (2) se da
una diferencia de: 10.983,448 – 10.976 = 7,448 Nm
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(Potencia = Energía/Tiempo)
OTRAS:
1 kgf = 9.80665 N
1 lbf = 4.44822 N
! Kgm = 2.2046 lbm 1 pie(ft) = 12 pulg (in) = 0.3048 m [1 m = 3.28 ft]
[1 hp = 0.746 kW]
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Observación:
La numeración decimal en inglés usa el punto. Por ejemplo 1.12 y
en la separación en miles, habitualmente la coma. Por ejemplo 9,800.
En Chile, como en la mayoría de los países de habla hispana es al revés. Esto
debe tenerse presente sobretodo en el uso de calculadoras científicas o
software de cálculos.
En nuestro curso, al igual que como ocurre en distintos ámbitos, podrán
encontrarse muy habitualmente ambas modalidades de puntuación.
Asimismo, como antes se señaló, se usarán en el curso la equivalencia
de unidades, entre el SI, el sistema inglés, e incluso otras unidades de
uso habitual.
Será requisito fundamental del curso manejar con
soltura estas exigencias elementales.
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Medición de Presión
La presión es la fuerza de compresión por unidad de área y da la impresión de
ser un vector. Sin embargo, la presión en cualquier punto de un fluido es la misma
en todas direcciones, es decir, tiene magnitud pero no dirección específica y por lo
tanto es una cantidad escalar.
La presión en un líquido se incrementa de forma lineal
con la profundidad desde la superficie libre.
El diferencial de presión entre los dos puntos será:
P2 - P1 = ρgh = Ɣh
Siendo: ρg = Ɣ Peso específico del fluido
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Es posible usar una columna de fluido para medir diferencias de presión. Un
dispositivo basado en este principio se llama manómetro, y comúnmente se usa
para medir diferencias de presión pequeñas y moderadas.
Un manómetro consta principalmente de un tubo en U de vidrio o plástico que
contiene uno o más fluidos como mercurio, agua, alcohol o aceite. Para que el
manómetro tenga un tamaño manejable se usan fluidos pesados como el mercurio,
si existen grandes diferencias de presión.
El manómetro de la figura, se utiliza para medir la presión
del gas en el recipiente. Este sistema corresponde a un
manómetro básico. La presión en cualquier parte del
recipiente y en la posición 1 tiene el mismo valor.
Dado que la presión en un fluido no varía dentro de éste en dirección horizontal, la
presión en el punto 2 es la misma que la presión en el punto 1, (P2 = P1).
La columna diferencial de fluido de altura h está en equilibrio estático y se halla abierta
a la atmósfera; por lo tanto, la presión en el punto 2 se determina de forma directa,
como P2 = Patm + ρgh
donde ρ es la densidad del fluido en el tubo
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Una consecuencia de la presión en un fluido que permanece constante en
la dirección horizontal es que la presión ejercida sobre un fluido
incompresible (todos los líquidos son fluidos incompresibles) dentro de un
recipiente rígido, se transmite a todos los puntos del mismo con el mismo
valor. Esto se llama ley de Pascal.
Pascal también señaló que la fuerza ejercida
por un fluido es proporcional al área
superficial. Basado en ese principio estableció
que dos cilindros hidráulicos de áreas
diferentes podían ser conectados y que el
más grande se podía usar para ejercer una
fuerza proporcionalmente mayor que la
aplicada al menor. (Frenos y ascensores hidráulicos operan bajo ese principio)
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Particularmente, los manómetros son adecuados para medir caídas de presión en
una sección de flujo horizontal entre dos puntos
especificados, debidas a la presencia de un
dispositivo como una válvula, intercambiador
de calor o cualquier resistencia al flujo.
Esto se hace conectando las dos ramas de un manómetro
a estos dos puntos, según se ilustra en la figura.
El fluido de trabajo puede ser un gas
o un líquido cuya densidad es ρ1. La densidad del fluido del
manómetro es ρ2 y la altura diferencial del fluido es h.
La diferencia de presión viene dada por: P1 – P2 = (ρ2 – ρ1)gh
Cuando el fluido dentro de la tubería es un gas,
entonces ρ1 << ρ2 y la ecuación se
simplifica a:
P1 – P2 ≅ ρgh
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Otro tipo de dispositivo mecánico de medición de presión de uso común es el tubo
de Bourdon, nombrado así en honor del ingeniero e inventor francés Eugene
Bourdon (1808-1884). Este instrumento consiste en un tubo metálico hueco y
curvado como un gancho, cuyo extremo está cerrado y conectado a una aguja
indicadora de disco.
Cuando el tubo se encuentra abierto a la atmósfera no tiene desviación y la aguja indicadora de disco en este estado se calibra a cero (presión manométrica). Cuando se incrementa la presión del fluido dentro del tubo, éste se alarga y mueve la aguja en proporción a la presión aplicada.
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La presión puede medirse también por otros medios. La electrónica, por
ejemplo, ha abierto camino a diversos dispositivos de medición de presión.
Un tipo importante de medidores incorpora el efecto piezoeléctrico.
Cuando ciertos materiales sólidos se deforman se genera una carga en su
interior. La relación estímulo mecánico/respuesta eléctrica suministra la base
para la medida de la presión y también para las medidas de fuerza y
desplazamiento.
Sensor de presión
piezoeléctrico conectado a
un sistema automático de
adquisición de datos.
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Los modernos sensores de presión, llamados transductores de presión,
utilizan varias técnicas para convertir el efecto producido por la presión a
otro de tipo eléctrico como el cambio de voltaje, resistencia o capacitancia.
Los transductores de presión son más pequeños y más rápidos y pueden
ser más sensibles, confiables y precisos que sus contrapartes mecánicas.
Además, con ellos es posible medir presiones inferiores a una millonésima
de 1 atm hasta varios miles de atm.
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ENERGÍA Y SUS INTERACCIONES. PRIMERA LEY DE LA TERMODINÁMICA
La energía es una propiedad asociada a los objetos y sustancias y se manifiesta en
las transformaciones que ocurren en la naturaleza. Es un concepto central en
Termodinámica y uno de los aspectos fundamentales en los análisis de ingeniería. La
termodinámica se puede incluso llegar a definir como la ciencia de la energía.
Cada persona tiene una
idea sobre este término,
Sin, tal vez, ni siquiera poder
explicarla adecuadamente.
En términos simples se puede
señalar que la energía se
manifiesta en los cambios
físicos, por ejemplo, cuando se eleva un objeto, cuando éste se transporta, cuando se
deforma o cuando se calienta.
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Una idea básica es que la energía puede almacenarse dentro de los sistemas en
diversas formas macroscópicas. La energía también puede transformarse de una
forma a otra y transferirse entre sistemas.
Para sistemas cerrados la energía se transfiere por medio de trabajo y de calor. La
cantidad total de energía se conserva en todas las transformaciones y transferencias.
Una de las más importantes y fundamentales leyes de la naturaleza es el principio
de conservación de la energía. Éste expresa que durante una
interacción, la energía puede cambiar de una forma a otra pero
su cantidad total permanece constante. Es decir, la energía no
se crea ni se destruye.
Una roca que cae de un acantilado, por ejemplo, adquiere
velocidad como resultado de su energía potencial convertida
en energía cinética.
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El principio de conservación de la energía también
se aprecia en las dietas: una persona que tiene un
mayor consumo energético (alimentos) respecto a
su gasto de energía (ejercicio) aumentará de peso
(almacena energía en forma de grasa), mientras
otra persona con una ingestión menor respecto a
su gasto energético perderá peso.
El cambio en el contenido energético de un cuerpo
o de cualquier otro sistema es igual a la
diferencia entre la entrada y la salida de energía, y
el balance de ésta se expresa como: Eentrada - Esalida = ΔE
La primera ley de la termodinámica es una expresión del principio de conservación
de la energía.
Existe también la segunda ley de la termodinámica, la cual afirma que la energía tiene
calidad así como cantidad, y los procesos reales ocurren hacia donde disminuye la
calidad de la energía.
Por ejemplo, una taza de café caliente sobre una mesa en algún momento se
enfría, pero una taza de café frío en el mismo espacio nunca se calienta por sí
misma.
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La energía es parte importante en la mayoría de los aspectos cotidianos; por
ejemplo, la calidad de vida y su sostenibilidad dependen de su disponibilidad. De ahí
que sea importante tener una buena comprensión de las fuentes energéticas,
La conversión de la energía de una forma a otra (nuclear en térmica, térmica en mecánica, mecánica en eléctrica)
y las ramificaciones de estas conversiones (térmica del vapor se convierte primero en energía cinética, la cual hace girar un eje y el giro de
ese eje es energía mecánica. El vapor debe luego condensarse, alimentar una bomba de
recirculación que hace ingresar ese condensado a un intercambiador de calor donde se
transforma de nuevo en vapor).
También debe distinguirse lo que son las formas de energía, que son muchas; entre
ellas: térmica, mecánica, cinética, potencial, eléctrica, magnética, química y nuclear.
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Incluso la masa puede ser considerada una forma de energía. Ésta se puede
transferir hacia o desde un sistema cerrado (una masa fija) en dos formas distintas:
calor y trabajo.
La energía total E de un sistema, es la suma de todas las energías (por ejemplo:
cinética + potencial + térmica, etc.). Por unidad de masa se denota como e y se
expresa como e = E/m (KJ/Kg).
Para volúmenes de control, la energía se puede transferir por flujo de masa (por
ejemplo, una tubería que transporta agua caliente).
Una transferencia de energía hacia o desde un sistema cerrado es calor si la provoca
una diferencia de temperatura. De lo contrario es trabajo, y lo origina una fuerza que
actúa a través de una distancia.
La termodinámica no proporciona información acerca del valor absoluto de la
energía total, sólo trata con el cambio de ésta, que es lo importante en los
problemas de ingeniería.
Así, a la energía total de un sistema se le puede asignar un valor cero (E = 0) en
algún punto de referencia. El cambio de energía total de un sistema es independiente
del punto de referencia seleccionado.
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La disminución en la energía potencial de una roca que cae, por ejemplo, depende
sólo de la diferencia de alturas y no del nivel de referencia seleccionado.
En el análisis termodinámico, la energía total de un sistema
puede comprender formas externas (macroscópicas) o
Internas del objeto o sustancia (microscópicas).
Las formas macroscópicas de energía son las que posee un
sistema como un todo en relación con un determinado
marco de referencia exterior, como las energías cinética y potencial.
La suma de todas las formas microscópicas de energía (traslación, rotación,
vibración, etc. de cada molécula) se denomina energía interna de un sistema y se
denota como U (como propiedad específica es u = U/m (KJ/Kg)).
La energía que posee un sistema como resultado de su movimiento en relación con
un determinado marco de referencia se llama energía cinética (EC). Cuando todas
las partes de un sistema se mueven con la misma velocidad, la energía cinética se
expresa como
o bien, por unidad de masa, donde V denota la velocidad del
sistema con respecto a algún marco de referencia fijo.
La energía macroscópica de un
objeto cambia con la velocidad y
la altura.
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La energía que posee un sistema como resultado de su incremento de altura en un
campo gravitacional se llama energía potencial (EP)
y se expresa como: EP = mgz (kJ)
O por unidad de masa, ep = gz (kJ/kg)
siendo g la aceleración de gravedad y z la altura del centro de gravedad de un
sistema con respecto a algún nivel de referencia elegido arbitraria mente.
Los efectos magnético, eléctrico y de tensión superficial son significativos sólo en
casos especiales y en general se ignoran, como fue señalado al inicio del curso. En
ausencia de esta clase de efectos, la energía total de un sistema entonces se
expresa como:
o bien, por unidad de masa,
Los sistemas cerrados, característicamente no experimentan cambios en sus
energías cinética y potencial, razón por la cual su variación de energía sólo estará
dada por el cambio que experimente su energía interna.
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Cuando existen variaciones entre dos estados 1 y 2 deben considerarse las
variaciones de energía entre esos dos estados; así se podrán tener:
• Variaciones de la energía interna, ΔU = U2 – U1 = m2u2 – m1u1
Si el sistema es de masa constante entonces ΔU = m (u2 – u1)
• Variaciones de la energía cinética, ΔEC = EC2 – EC1 = m2
𝑉22
2 - m1
𝑉21
2
si la masa es la misma, entonces: ΔEC = EC2 – EC1 = m(𝑉2
2
2 -
𝑉21
2)
• Variaciones en La energía potencial, ΔEP = EP2 – EP1 = m2gz2 – m1gz1
si la masa es la misma, entonces: ΔEC = EP2 – EP1 = mg(z2 – z1)
Y la variación total de energía será:
ΔE = ΔU + ΔEP + ΔEC
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En cuanto a los volúmenes de control, éstos en general están relacionados con el
flujo de un fluido durante determinados periodos de tiempo.
Por ello es conveniente expresar los términos de manera tal que se manifieste la
rapidez con la que se transmite la energía asociada al flujo de un fluido. Esto se
consigue al incorporar el flujo másico 𝒎 (kg/s), que es la cantidad de masa que
fluye por una sección transversal por unidad de tiempo.
y se relaciona con el flujo volumétrico 𝑽 (o ∀ ), definido como el volumen de un fluido que fluye
por una sección transversal por unidad de tiempo,
mediante 𝒎 = ρ*𝑽 = ρ*At*Vprom
donde ρ es la densidad del fluido, At el área de
sección transversal de flujo y Vprom es la velocidad
media del flujo normal a At.
Así, el flujo de energía asociado con un flujo de fluido será: 𝑬 = 𝒎 *e
Las variaciones de energía en este caso, Δ𝑬 , deben considerar consecuentemente
las diversas variaciones de la energía incluyendo la condición de flujo.
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TRANSFERENCIA DE ENERGÍA POR CALOR
La energía puede cruzar la frontera de un sistema cerrado en dos
formas distintas: calor y trabajo, como lo muestra la figura.
Respecto del calor: Cuando un cuerpo se coloca en un medio que
está a una temperatura diferente, la transferencia de energía tiene
lugar entre el cuerpo y el medio hasta que se establece el equilibrio térmico, es decir,
cuando ambos alcanzan la misma temperatura. La dirección de la transferencia de
energía es siempre del cuerpo con mayor temperatura al de menor temperatura. Una
vez establecida la igualdad de temperatura, termina la transferencia de energía. En
este proceso se afirma que la energía se transfiere en forma de calor.
El calor se define como la forma de energía que se transfiere entre dos sistemas (o
entre un sistema y el exterior) debido a una diferencia de temperaturas.
El calor es energía en transición y se reconoce sólo
cuando cruza la frontera de un sistema. Así, en
termodinámica el término calor significa simplemente
transferencia de calor.
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Un proceso durante el cual no hay transferencia de calor se denomina proceso
adiabático. El término adiabático proviene de la palabra griega adiabatos, que
significa “no pasar”.
Hay dos maneras en que un proceso puede ser adiabático: el
sistema está bien aislado de modo que sólo una cantidad
insignificante de calor cruza la frontera, o bien, tanto el
sistema como el exterior están a la misma temperatura y por
lo tanto no hay fuerza impulsora (diferencia de temperatura)
para la transferencia de calor.
Como forma de energía, el calor tiene unidades de energía, la más común es el kJ (o
Btu). La cantidad de calor transferida durante el proceso entre dos estados (1 y 2) se
denota mediante Q12 o sólo Q. La transferencia de calor de un sistema por unidad de
masa se denota como q y se determina a partir de
q = Q/m (kJ/kg)
La “rapidez” con la que se transfiere el calor se expresa como 𝑸 , donde el punto
significa la derivada con respecto al tiempo, o “por unidad de tiempo”. La “tasa” de
transferencia de calor 𝑄 tiene las unidades kJ/s, equivalente a kW.
Cuando 𝑄 varía con el tiempo, la cantidad de transferencia
de calor durante un proceso se determina integrando 𝑄 sobre el intervalo de tiempo del proceso:
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Cuando 𝑄 permanece constante durante un proceso, esta
relación se reduce a
donde ΔT = t2 - t1, es el intervalo de tiempo durante el que
ocurre el proceso.
El calor se transfiere mediante tres mecanismos: conducción, convección y radiación.
La conducción es la transferencia de energía de las partículas más energéticas de una
sustancia a las adyacentes menos energéticas, como resultado de la interacción entre
partículas. La convección es la transferencia de energía entre una superficie sólida y el
fluido adyacente que se encuentra en movimiento, y tiene que ver con los efectos
combinados de la conducción y el movimiento del fluido. La radiación es la
transferencia de energía debida a la emisión de ondas electromagnéticas (o fotones).
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TRANSFERENCIA DE ENERGÍA POR TRABAJO
Al igual que el calor, el trabajo es una interacción de energía que ocurre entre un
sistema y el exterior.
El trabajo hecho por, o sobre, un sistema y evaluado en términos de fuerza y despla-
zamiento observable macroscópicamente es:
W = 𝐹. 𝑑𝑠𝑠2
𝑠1
De esta manera, el trabajo es la transferencia de energía relacionada con una fuerza
que actúa a lo largo de una distancia.
Un pistón ascendente
o un eje que gira, son
las formas más clási-
cas de trabajo.
Hay también otras formas como: trabajo eléctrico, trabajo de un resorte y otros, que
cruzan las fronteras del sistema son también situaciones que se relacionan con
interacciones de trabajo, aunque de menor uso en termodinámica.
Siendo una energía, las unidades de trabajo son kJ o sus equivalentes. El trabajo
realizado durante un proceso entre los estados 1 y 2 se denota por W12 , 1W2, o sólo
W..
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El trabajo por unidad de masa de un sistema se denota mediante w y se expresa
como w = W/m (kJ/kg)
CONVENIO DE SIGNOS:
En la termodinámica se utiliza un convenio de signos para Calor y Trabajo, que
tiene que ver con el grado de aporte o entrega de energía de un sistema o hacia el
sistema. Dicho convenio establece que:
El calor aportado a un sistema es positivo
El calor que “entrega” el sistema es negativo
El Trabajo que entrega o “sale” del sistema es positivo
El Trabajo que se le entrega a un sistema es negativo
Q > 0
W > 0
W < 0
Q < 0
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Calor y Trabajo no son propiedades del sistema:
Estas formas de energía como Calor y trabajo dependen del tipo de proceso que se
dé en un determinado sistema; en otras palabras dependen de la trayectoria, razón
por la cual frente a un pequeño cambio, son lo que matemáticamente se conoce
como diferenciales inexactas, es decir, no dependen de sus estados inicial y final.
La diferencial del trabajo 𝛿W se conoce como inexacta porque, en general, la integral
correspondiente no puede calcularse sin especificar los detalles del proceso:
Lo mismo ocurre en el caso del calor.
Por otra parte, la diferencial de una propiedad se llama exacta cuando el cambio en
dicha propiedad entre dos estados particulares no depende en modo alguno del tipo
de proceso que los une. Por ejemplo, el cambio de volumen entre dos estados puede
determinarse integrando la diferencial dV, sin importar los detalles del proceso, esto
es:
Toda propiedad es una diferencial exacta
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Al igual que en el caso del calor, cuando se evalúa el trabajo en un período de tiempo,
equivalente a lo que antes llamamos “rapidez” (o velocidad) con la que se transfiere el
calor, si bien esa rapidez es también llamada “potencia” calórica o potencia térmica, el
término potencia, es explícitamente utilizado en el caso de trabajo.
Así, La velocidad de transferencia de energía mediante trabajo se llama potencia y
se representa por 𝑾 . Sus unidades son típicamente el Watts (W).
TRABAJO DE EXPANSIÓN O COMPRESIÓN
Queremos calcular el trabajo hecho por
el sistema cerrado de la figura,
consistente en un gas (o líquido) conte-
nido en un dispositivo cilindro-pistón,
cuando el gas se expande.
Durante ese proceso de expansión, la
presión del gas ejerce una fuerza normal
sobre el pistón.
Si p es la presión que actúa en la superficie de separación entre el gas y el pistón, la
fuerza que ejerce el gas sobre el pistón es simplemente F = p*A. donde A es el área
de la superficie del pistón (también conocido como émbolo).
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El trabajo hecho por el sistema cuando el pistón se desplaza una distancia dx es
El producto A dx equivale al cambio en el volumen del sistema, dV. Así, la expresión
del trabajo puede escribirse como
puesto que dV es positiva cuando el volumen aumenta, el trabajo en la frontera en
movimiento es positivo cuando el gas se expande. El valor de dV es negativo para
una compresión y también lo es el trabajo resultante. Estos signos están de acuerdo
con lo establecido previamente en el convenio de signos para el trabajo.
El trabajo, para un cambio en el volumen desde V1 a V2, se obtiene integrando la
ecuación anterior con lo cual:
Aunque esta ecuación se ha deducido para el caso de un gas (o líquido) en un
dispositivo cilindro-pistón, es también aplicable a sistemas de cualquier forma
siempre que la presión sea uniforme con la posición sobre la superficie límite en
movimiento.