Upload
others
View
2
Download
0
Embed Size (px)
Citation preview
The Fourier Transform
อ.สมชาย อรุณรุงรัศมี
8/27/2004 2
ปญหาของ CTFS
• CTFS เปนเครื่องมือสําหรับการวิเคราะหสัญญาณซ้ําคาบที่ดี แต CTFS นั้นไมสามารถวิเคราะหสัญญาณที่ไมซ้ําคาบได
• อยางไรก็ตามถาเรามีการปรับเปลี่ยน CTFS เปน continuous-time Fourier transform (CTFT) ก็จะทําใหเราสามารถวิเคราะหสัญญาณไมซ้ําคาบได
8/27/2004 3
การเปลี่ยน CTFS เปน CTF
จากที่เรียนมาเราจะได CTFS ของสัญญาณ X k[ ]=AwT0
sinckwT0
⎛ ⎝ ⎜
⎞ ⎠ ⎟
ลองพิจารณา periodic pulse-train signal, x(t), ทีม่ี duty cycle = wT0
ถาใหคาบเวลา เพิ่มขึน้โดยให w คงทีไ่ว จะทําให duty cycle ลดลงเมื่อคาบเวลามีคามากขึ้นจนเขาใกลอนันต (ซึง่จะทําให duty cycle กลายเปนศูนย)ดังนัน้สญัญาณ x(t) ก็จะไมเปนสญัญาณซ้ําคาบอกีตอไป
T0
8/27/2004 4
การเปลี่ยน CTFS เปน CTF
w =T0
2 w =T0
10
เพื่อความเขาใจถึงพฤติกรรมของ CTFS เมื่อ duty cycle ลดลง(คาบเวลามากขึ้น) รูปดานลางแสดงใหเห็นถึง magnitude spectrum ของ X[k] เมื่อ duty เปลี่ยนจาก 50% เปน 10% ซึง่เราจะเห็นไดวาเมื่อคาบเวลาสงูขึ้นจะทาํให sinc function กวางมากขึ้นและขนาดของ spectrum ลดลง ถาคาบเวลามีคาจนเขาสูอนันตจะทาํให harmonic function ของ CTFS กวางขึน้อยางไมมีที่สิน้สุด สวนขนาดก็จะลดลงจนกลายเปนศนูย
8/27/2004 5
การเปลี่ยน CTFS เปน CTFปญหาของการที่คาบเวลามีคาเขาสูอนนัตแลวทาํให ขนาดของ harmonics ลดลงจนเปนศูนยนั้นสามารถแกไขไดดวยการ normalizing ใหกับ CTFS harmonic functionโดยเราจะนิยาม harmonic function ตัวใหมวา modified CTFS
T0 X k[ ]= Awsinc w kf0( )( )สวนแกน x ปกติเราจะเปนคาของ k ก็เปลี่ยนเปน แทนkf0
8/27/2004 6
การเปลี่ยน CTFS เปน CTFเมื่อ limit ของการอินทริเกทเขาสูอนันตจะทาํให modified CTFS กลายเปนฟงกชั่นตอเนื่อง ซึง่หมายถึงวาความถี่กลายเปนฟงกชั่นตอเนื่อง (continuous frequency)f ( ). และเราจะเรียก modified CTFS วา CT Fourier Transformkf0
8/27/2004 7
นิยามของ CTFT
x t( ) F← → ⎯ X f( ) x t( ) F← → ⎯ X jω( )or
สญัลักษณที่ใชกันทั่วไป:
Forward Inverse
X f( )= F x t( )( )= x t( )e− j2πftdt
−∞
∞
∫ x t( )= F -1 X f( )( )= X f( )e+ j 2πftdf
−∞
∞
∫
f form
X jω( )= F x t( )( )= x t( )e− jωtdt
−∞
∞
∫ x t( )= F -1 X jω( )( )=
12π
X jω( )e+ jωtdω−∞
∞
∫
ω formForward Inverse
8/27/2004 8
นัยที่นาสนใจของ Fourier Transform
The CTFT expresses a finite-amplitude, real-valued, aperiodic signal which can also, in general, be time-limited, as a summation (an integral) of an infinite continuum of weighted, infinitesimal-amplitude, complex sinusoids, each of which is unlimited intime. (Time limited means “having non-zero values only for afinite time.”)
8/27/2004 9
องคประกอบความถี่
Lowpass Highpass
Bandpass
8/27/2004 10
การลูเขาและ Generalized Fourier Transform
ให ดังนั้น CTFT ของสัญญาณคือx t( )= A
X f( )= Ae− j 2πftdt−∞
∞
∫ = A e− j 2πftdt−∞
∞
∫
จะเห็นไดวา X(f) นั้นไมลูเขา ซึง่ทําใหเราไมสามารถหาคา CTFT ได
8/27/2004 11
xσ t( )= Ae−σ t , σ > 0
ดังนัน้ CTFT integral คือ
ซึง่จะเห็นไดวาเราสามารถหาคา CTFT ของสญัญาณได
Xσ f( )= Ae−σ t e− j2πftdt−∞
∞
∫
จากสไลดหนาที่แลวเราพบวาเราไมสามารถหาคาCTFT ของคาคงที่ A ได แตถาเราคูณคาคงที่ Aดวย e-σ|t| จะทําใหเราสามารหาคา CTFT ได
การลูเขาและ Generalized Fourier Transform
8/27/2004 12
ผลของ CTFT หลังทําการอินทิเกรทจะได, .Xσ f( )= A2σ
σ 2 + 2πf( )2
ถา ดังนัน้ และเราจะเห็นไดวาพืน้ทีข่องมันคือf ≠ 0 limσ→0
A2σ
σ 2 + 2πf( )2 = 0
Area = A2σ
σ 2 + 2πf( )2 df−∞
∞
∫และผลที่ไดคือ A ซึง่แสดงใหเห็นวามันอิสระกับคาของ σ ดังนั้นเมื่อ σ เขาสูศูนย CTFTจะมีพื้นทีใ่ตกราฟเทากับ A และจะเปนศนูยเมื่อ และถา f≠0 เราจะไดพื้นที่ใตกราฟเปนศูนยซึง่จะเห็นไดวามันเปนกรณีเดียวกับสญัญาณ impulse ดังนัน้จงึนิยามผลลัพธของ CTFTของคาคงที่ A ดังนี้
f = 0
AF← → ⎯ Aδ f( )
เมื่อทําการให σ มีคาเปนศูนย
การลูเขาและ Generalized Fourier Transform
8/27/2004 13
จากกระบวนการหาคา CTFT ของคาคงที ่A เราจะกลาวไดวา
cos 2πf0t( ) F← → ⎯
12
δ f − f0( )+ δ f + f0( )[ ]และ
sin 2πf0t( ) F← → ⎯
j2
δ f + f0( )− δ f − f0( )[ ]
จะเห็นวาผลของ CTFT ที่ไดเกี่ยวของกับสญัญาณ impulses เราจึงขอเรียกCTFT ที่มีผลลัพธทีเ่กี่ยวของกบั impulse วา generalized Fourier transforms
การลูเขาและ Generalized Fourier Transform
8/27/2004 14
การลูเขาและ Generalized Fourier Transform
8/27/2004 15
ความถี่ทีเ่ปนลบสญัญาณดานลางนี้คือสญัญาณที่อยูในรูปของ Sinusoid
ซึง่เราสามารถบรรยายไดดวยสมการ
x t( )= Acos2πtT0
⎛ ⎝ ⎜
⎞ ⎠ ⎟ = A cos 2πf0t( )
หรือเขียนในรูปของความถี่ที่ติดลบได
x t( )= Acos 2π − f0( )t( )
8/27/2004 16
ความถี่ทีเ่ปนลบดังนนั x(t) สามารถบรรยายไดดวยสมการ
x t( )= A1 cos 2πf0t( )+ A2 cos 2π − f0( )t( ) , A1 + A2 = A
x t( )= Aej 2πf0t + e− j2πf0t
2
ดังจะเห็นไดวาความถี่ที่เปนลบและบวกนั้นไมไดสําคญัตอการอธิบายสัญญาณแตอยางใด
หรือ
8/27/2004 17
คุณสมบัตขิอง CTFTถาดังนัน้คณุสมบัติของ CTFT จะเปนดงันี้
Linearity α x t( )+ β y t( ) F← → ⎯ α X f( )+ β Y f( )
α x t( )+ β y t( ) F← → ⎯ α X jω( )+ β Y jω( )
F x t( )( )= X f( ) หรือX jω( ) และ F y t( )( )= Y f( ) หรือY jω( )
8/27/2004 18
Time Shifting
x t − t0( ) F← → ⎯ X f( )e− j 2πft0
x t − t0( ) F← → ⎯ X jω( )e− jωt0
คุณสมบัตขิอง CTFT
8/27/2004 19
x t( )e+ j2πf0t F← → ⎯ X f − f0( )
Frequency Shifting
x t( )e+ jω0t F← → ⎯ X ω − ω0( )
คุณสมบัตขิอง CTFT
8/27/2004 20
Time Scaling x at( ) F← → ⎯
1a
Xfa
⎛ ⎝
⎞ ⎠
x at( ) F← → ⎯
1a
X jωa
⎛ ⎝
⎞ ⎠
Frequency Scaling
1a
xta
⎛ ⎝
⎞ ⎠
F← → ⎯ X af( )
1a
xta
⎛ ⎝
⎞ ⎠
F← → ⎯ X jaω( )
คุณสมบัตขิอง CTFT
8/27/2004 21
The “Uncertainty” PrincipleThe time and frequency scaling properties indicate that if a signal is expanded in one domain it is compressed in the other domain.This is called the “uncertainty principle” of Fourier analysis.
e−π t
2⎛ ⎝
⎞ ⎠
2
F← → ⎯ 2e−π 2 f( )2
e−πt2 F← → ⎯ e−πf 2
8/27/2004 22
Transform of a Conjugate x* t( ) F← → ⎯ X* − f( )
x* t( ) F← → ⎯ X* − jω( )
Multiplication-ConvolutionDuality
x t( )∗y t( ) F← → ⎯ X f( )Y f( )
x t( )∗y t( ) F← → ⎯ X jω( )Y jω( )
x t( )y t( ) F← → ⎯ X f( )∗ Y f( )
x t( )y t( ) F← → ⎯
12π
X jω( )∗Y jω( )
คุณสมบัตขิอง CTFT
8/27/2004 23
คุณสมบัตขิอง CTFT
8/27/2004 24
An important consequence of multiplication-convolutionduality is the concept of the transfer function.
In the frequency domain, the cascade connection multipliesthe transfer functions instead of convolving the impulseresponses.
คุณสมบัตขิอง CTFT
8/27/2004 25
Time Differentiation
ddt
x t( )( ) F← → ⎯ j2πf X f( )
ddt
x t( )( ) F← → ⎯ jω X jω( )
Modulation x t( )cos 2πf0t( ) F← → ⎯
12
X f − f0( )+ X f + f0( )[ ]
x t( )cos ω 0t( ) F← → ⎯
12
X j ω − ω0( )( )+ X j ω +ω 0( )( )[ ]
Transforms ofPeriodic Signals
x t( )= X k[ ]e− j 2π kfF( )t
k =−∞
∞
∑ F← → ⎯ X f( )= X k[ ]δ f − kf0( )k =−∞
∞
∑
x t( )= X k[ ]e− j kωF( )t
k =−∞
∞
∑ F← → ⎯ X jω( )= 2π X k[ ]δ ω − kω0( )k =−∞
∞
∑
คุณสมบัตขิอง CTFT
8/27/2004 26
คุณสมบัตขิอง CTFT
8/27/2004 27
Parseval’s Theorem
x t( )2 dt−∞
∞
∫ = X f( )2 df−∞
∞
∫
x t( )2 dt−∞
∞
∫ =1
2πX jω( )2 df
−∞
∞
∫
Integral Definitionof an Impulse
e− j2πxy
−∞
∞
∫ dy = δ x( )
Duality X t( ) F← → ⎯ x − f( ) and X −t( ) F← → ⎯ x f( )
X jt( ) F← → ⎯ 2π x −ω( ) and X − jt( ) F← → ⎯ 2π x ω( )
คุณสมบัตขิอง CTFT
8/27/2004 28
Total-AreaIntegral
X 0( )= x t( )e− j2πftdt−∞
∞
∫⎡
⎣ ⎢
⎤
⎦ ⎥
f →0
= x t( )dt−∞
∞
∫
x 0( )= X f( )e+ j 2πftdf−∞
∞
∫⎡
⎣ ⎢
⎤
⎦ ⎥
t→0
= X f( )df−∞
∞
∫
X 0( )= x t( )e− jωtdt−∞
∞
∫⎡
⎣ ⎢
⎤
⎦ ⎥
ω→0
= x t( )dt−∞
∞
∫
x 0( )=1
2πX jω( )e+ jωtdω
−∞
∞
∫⎡
⎣ ⎢
⎤
⎦ ⎥
t→0
=1
2πX jω( )dω
−∞
∞
∫
Integration x λ( )dλ
−∞
t
∫ F← → ⎯ X f( )j2πf
+12
X 0( )δ f( )
x λ( )dλ
−∞
t
∫ F← → ⎯ X jω( )
jω+ π X 0( )δ ω( )
คุณสมบัตขิอง CTFT
8/27/2004 29
x 0( )= X f( )df−∞
∞
∫
X 0( )= x t( )dt−∞
∞
∫
คุณสมบัตขิอง CTFT
8/27/2004 30
คุณสมบัตขิอง CTFT