Upload
trannhan
View
215
Download
2
Embed Size (px)
Citation preview
TRANSPORT AND
PROPAGATION IN THE
ENVIRONMENT
1. Transport theory in continuous media
2. Atmospheric mass transport
3. Energy transport and thermoelectricity
4. Biological transport
Atmospheric mass transport
1) General equations
2) Theory of turbulence
3) Planetary boundary layer
4) Vertical distributions in the PBL
5) Gaussian models
6) Deposition processes
Bibliography:
• M. Lazaridis. First Principles of Meteorology and Air Pollution. Springer-Verlag (2010)
• S. Pal Arya. Air Pollution Meteorology and Dispersion. Oxford Univ. Press (1999).
• V.E. Alemany, P.A. López. Dispersión de contaminantes en la atmósfera. Univ. Pol. Valencia (2000).
• A.R. Paterson. A First Course in Fluid Dynamics. Cambridge Univ. Press (1983).
• D.J. Tritton. Physical fluid dynamics. Oxford Univ. Press (1988).
• M.L. Salby. Fundamentals of atmospheric physics. San Diego Acad. Press (1996).
Relevant aspects related to armospheric mass transport and pollutant dispersal:
• Physical (meterological) and chemical phenomena involved
• Types of pollutants:- Primary and secondary
• Emission – Immission
• Effects on the environment:- Climate Change- Acidification and soil erosion- Photochemical Smog
• Social effects:- Health- Economics
1. General equations
As in every physical system, the foundamental equations result from conservation principles (in this case, mass, moment and energy).
Continuity equation:
Navier-Stokes equation:
Energy conservation in the atmosphere:
2 ( ) ( , )c
vc D c R c S x tt
21·
vv v p F v
t
Starting point of every mechanical model for atmospheric transport
and dispersal
2
v H
Tc v T S
t
Large-scale circulation
Neglecting inertial effects and viscosity: Including friction with the surface:
General case:
2' , ... ( , )i
i i i i i i i i j i
cv c v c D c R c c S x t
t
' '
'
i i i i iv v v c c c
p p p
2
' 1' · ' ' '
i i
i i i i i i
v vv v v v p p F v v
t
New variables (related to the statistical properties of the turbulent flux) appear in the system of equations, so additional hypothesis/theories are necessary → Turbulence closure problem
2. Turbulence theory
Eddies and cascade energy: Energy is transfered to smaller scales through deformation (e.g. vortex twisting and stretching) leading to a vortex hierarchy which lacks a characteristic scale.
Turbulence (high Re)
Scales, vorticity and turbulence
Small Re
2· ·v vt
Kolmogorov’s theory of turbulence
• Finite dissipation rate for arbitrarily large Re
• 2/3 Law
• 4/5 Law
3
D
UC
L
2 2/3 2/3( ) ,v l f l l
2 2/3 5/3( ) ( ) ( ) ( )
k
v l k E k dk E k k
3 4
( )5
v l l
Fractal turbulence
• Reynolds averaged equations:
2 221
'v v p v
Reynolds stress tensor
The form of the tensor leads again to the Turbulence closure problem
• Boussinesq aproximation:
' ' 'yx
x y T x T
vv cv v v c K
y x x
Turbulent eddy viscosity Turbulent eddy diffusivity
2 , ... ( , )i
i i i i i i i i j i
cv c K c D c R c c S x t
t
Navier-Stokes +
3. Planetary boundary layer:
• Boundaries tend to initiate and/or promote turbulence.
The concept of Reynolds number has a limited utility in these situations.
Velocity profile in the boundary layer (Law of the Wall):
• Characteristic velocity in the layer:
• Viscous sublayer:
• Inertial sublayer:
paretv
0
lnz
z vz
constant v y
Ekman spiral (turbulent PBL):Stratified (buoyantly-driven) PBL:
210 2p K v v g
Planetary layers:
• Microlayer: ~10 cm
• Surface layer: ~ 10 m
• Mix (convective) layer: ~ 1 Km
• Stable layer: ~ 200 m
Key aspects for the dynamics of the layer:
• Equilibrium and energy dinamics• Relative humidity• Roughness
Estratificació mecànica:
0
2
0
dg
dz RidU
dz
(Mechanic) Richardson number
Condicions d’estabilitat segons el nombre de Richardson:
Ri 0 Estable (estratificació elevada)
Ri=0 Neutre
Ri<0 Inestable (poca estratificació)
Estratificació convectiva:
2
dg
dz RidU
dz
(Convective) Richardson number
Condicions d’estabilitat:
Ri 0.25 Estable (estratificació elevada)
Ri< 0.25 Dominància de la turbulència
Ri<0 Contribució tèrmica a la turbulència
A la teoria de la capa límit teníem:
Com a alternativa, s’acostuma a fer servir la llei empírica on vr és la velocitat de referència (habitualment a zr=10 m d’alçada) i el paràmetre a depèn de les condicions d’estabilitat meteorològica
Transport vertical atmosfèric
Necessitem entendre el comportament de l’exterior en sortir de la xemeneia
1) Comportament de la velocitat del vent amb l’altura
a
r
r
zv v
z
2) Comportament de la densitat i pressió amb l’altura
dpg
dz
pM RT
0 0
Mg Mg
RT RTp p e e
Les variacions respecte a aquest resultat d’equilibri poden donar lloc a diferents fenòmens, d’entre els quals ens interessen sobretot els fluxos estratificats
Lee waves:
U
W
L
3) Comportament de la temperatura amb l’altura
Fem la hipòtesi de que l’aire és un gas ideal i els processos termodinàmics atmosfèrics són (i) prou lents com per a considerar-los processos quasiestàtics, (ii) adiabàtics (dQ=0).
Dia: Nit:
dpg
dz
pv RT
dU dW
d10ºC/Km
d p
T g
z c
Gradient adiabàtic sec
Si considerem la composició en humitat de l’aire:
.
a w
a w
ev
dpg
dz
p RTM M
dU dQ dW
2
2
1d
dd1
d
a
w
wpp
p
M LwT g g RT
w M L wz cc L
T Rc T
Gradient pseudoadiabàtic
Estabilitat atmosfèrica amb un gradient vertical de temperatures real γ:
Absolutament estable
Neutre saturat
Condicionalment inestable
Neutre sec
Absolutament inestable
w
w
w
w
(de vegades s’utlitza com a referència el concepte de temperatura potencial: temperatura a la qual quedaria l’aire si el transportéssim adiabàticament fins al nivell del mar.)
Efectes de l’estabilitat atmosfèrica sobre la dispersió de contaminants
Gradient adiabàtic sec ( )
_____ Gradient real ( )
Models Gaussians de dispersió
• Paper de la difusió tèrmica (molecular):
• Contaminants primaris no reactius
• Efectes de font inclosos en les condicions inicials o de contorn
20 3
-8
-11
310 J 10 m/s
2
Recorregut llire mitjà 10 m
Temps característic 10 s
c BE k T v
2
5 210 m /sx
Dt
Difusió molecular molt més lenta que difusió turbulenta
2i
i i i i
cv c K c
t
Navier-Stokes +
•…i si a més fem la suposició de flux constant: 2i
i i i
cv c K c
t
Cas sense advecció (difussió de substàncies):2c
K ct
•Font puntual i emissió instantània
• Font difusa i emissió instantània
2
0
43/2
4
r r
Ktm
c eKt
Distribució Gaussiana
2
max max 30.0736
6
r mt c
K r
A partir de la funció de Green s’obté:
Exemple: Font d’emissió homogènia en el pla z=0
2
0
0 40 3/2
( )
4
( : domini d'emissió)
r r
Ktm r
c dr eKt
2
2 1 2 141
e erf -erf erf -erf2 4 4 4 4
z
Ktx x y y
cKt Kt Kt Kt
• Font puntual i emissió contínua
De manera equivalent al cas de fonts difuses podem fer servir:
Exemple: emissió a ritme constant
2
00
4 '3/2
( ')'
4 '
r rt t
Kt
t
m tc dt e
Kt
temps
tt0
01 erf4 4
Q rc r r r
Kr Kt
4
t Qc
Kr
Efectes d’advecció (“arrossegament”):
0c
v c c c r vtt
2
adv. sense adv.
, ,c
v c K c c r t c r vt tt
Font puntual:
Font lineal (infinita) a y=z=0:
Font d’àrea infinita a z=0:
• Aproximació de ploma fina (estacionària)
2
4
r xv
KQ
c eKr
2 , xv c K c v vu
2 2
2 2 2 4,4
y zv
KxQ
x y z c eKx
2
4
4
zv
KxQ
c eKvx
2
4 1 erf2 4
z
KtQ Kt z z
c eK Kt
Altres formes (més senzilles) de caracteritzar l’estabilitat atmosfèrica:
Taules d’estabilitat de Pasquill-Gifford
Important tenir en compte el fenomen de subsidència:
Models de ploma Gaussiana
• Models típicament usats a nivell industrial per a la predicció de l’impacte ambiental de xemeneies, carreteres, etc.
• Es basen en l’aproximació de ploma fina sota determinades condicions inicials i de contorn.
• Es fa necessari determinar fonamentalment les condicions a terra i a la capa límit, i l’altura efectiva de la font d’emissió.
BOUNDARY LAYER
• Condicions de contorn: Mètode de les imatges
Reflexió:
Absorció:
Reflexió/absorció parcials:
El problema principal es troba en les condicions a la capa límit. Normalment es fan servir condicions parcialment reflectives, que poden dependre dels paràmetres meteorològics.
sense paret
sense paret
, , , , , ,
, , ,
c x y z t c x y z t
c x y z t
sense paret
sense paret
, , , , , ,
, , ,
c x y z t c x y z t
c x y z t
z
sense paret
sense paret sense paret
, , , , , ,
, , , (1 ) , , ,
c x y z t c x y z t
p c x y z t p c x y z t
Comportament del contaminant dins de la xemeneia (a efectes de disseny)
• Transport vertical de la ploma i alçada efectiva de la font
Pèrdues de càrrega (règim turbulent):
(Equació de Darcy-Weisbach)
Variació de pressions ascensional:
Variació de pressions dinàmica (velocitat inicial nul·la):
2
c
hvp C
d
v int extap gh
2
int
1
2dp v
2
/ 2a c d
cabalp p p v
d
Processos de decaiment
Existeixen diferents mecanismes pels quals els contaminants són “eliminats” de l’aire
Sedimentació: Caiguda per efectes gravitatoris a baix número de Reynolds
E
Pes FA
2
limit
2
9
gV gRv
f
Deposició humida
Retirada de les partícules atmosfèriques per l’arrossegament provocat pels efectes de precipitació (pluja, neu, calamarsa…) meteorològics.
Decaiment químic
2 , ...ii i i i i i j
cv c K c R c c
t
Exemple: Decaiment amb probabilitat constant (equivalent al decaiment radiactiu)
(0)
tii i i
dcc c c e
dt
2
sense dec.
, ,tii i i i i i i
cv c K c c c r t e c r t
t
E
Pes Cv2
limit
gVv
C
Exemple: Caigua en règim aerodinàmic
Deposició
Habitualment expressa la combinació dels efectes gravitatoris i d’altres (turbulències, etc) que controlen el decaiment vertical de les partícules.
limit' 'z z
cJ v c v c v c D
z
Flux de decaiment:
Velocitat de decaiment:
Models de deposició de font:
Models de deposició en superfície:
1
d a s tv R R R
aerodinàmica molecular transferència
( , ) ( , ) : ritme d'emissiód
QJ x y dy v c x y dy Q
x
0
, * , ; ', * ', ;0 d '
x
d dc x z c x z H v c x z c x x z x
zd: alçada de deposició
c*: solució de l’equació de transport amb condicions de contorn reflectives a terra)