Upload
marinel
View
34
Download
3
Embed Size (px)
DESCRIPTION
Záření v atmosféře. Milan Šálek salek @chmi.cz. Sou ř adnicov é syst é my. kartézské souřadnice [x,y,z] polární souřadnice. Polární souřadnice. kde , , a . Prostorový úhel („solid angle“) element prostorového úhlu. Prostorový úhel („solid angle“). - PowerPoint PPT Presentation
Citation preview
Souřadnicové systémy
• kartézské souřadnice [x,y,z]
• polární souřadnice ],,[ r
Polární souřadnice
kde , , a .
Prostorový úhel („solid angle“)element prostorového úhlu
Prostorový úhel („solid angle“)
2/][ rAsteradianw
Prostorový úhel určujeme jako plochu, kterou vytíná kužel omezující prostorový úhel z kulové plochy o jednotkovém poloměru.
Prostorový úhel celé koule: 4π
Prostorový úhel o velikosti 1 steradián může přibližně znázorňovat kužel vycházející ze středu koule o konstantním vrcholovém úhlu (úhlu od kolmice k podstavě) přibl. 32,8° (0,572 rad)
Elektromagnetické záření• Zákony šíření elektromagnetického záření
vycházejí z Maxwellových rovnic elmg. pole
• Pro vzduch platí:
,jtD
H
,cD
,0
tB
E
.0 B
,0 ED r
HB r
0
c
0 r
, resp. intenz. el., resp. magn. pole
, resp. elektr., resp. magnet. indukce
j hustota el. proudu,
hustota rozlož. volného el. náboje
elektrická permitivita vakua, rela
E H
D B
0 r
tivní elektrická permitivita
magnetická permeabilita vakua, relativní magnetická permeabilita
Elektromagnetické záření (pokr.)
prostředívodivost el. , Ej
Z řešení Maxwellových rovnic vyplývá mj. i vlnový charakter elmg. záření
vakuu ve světlarychlost c ,1
00
c
Elektromagnetické záření
• Šíření elektromagnetických vln v (atmosférickém) prostředí
• Elmg. vlny: – elektrické a magnetické pole šířící se prostorem
značnou rychlostí („rychlostí světla“, což je též elmg. zář. , c=3 . 108 m/s“)
– interagují s prostředím a objekty ležícími na jejich dráze
Charakteristiky vlnového pohybu
Parciální řešení rovnice jednoduchého harmonického oscilátoru:
u)(oscilátor amplituda -
čas -
úhel fázový -
frekvence) (kruhovárychlost úhlová -
)cos(
0
0
Y
t
tYy
konstanta - l výchylka,- y,0dd
2
2
lyty
Charakteristiky vlnového pohybu
• šíření vln rychlostí c
číslo vln. - 2
frekvence - 1
2
/
ck
c
Elmg. vlnyFrequency Band Frequency (Mhz) wavelength (cm) Met. example
UHF 300-1000 30-100 Profiler
L 1000-2000 15-30
S 2000-4000 7.5-15 10 cm
C 4000-8000 4-7.5 5 cm
X 8000-12500 2.5-4 3 cm
K > 12500 about 1 8 mm
Pomůcka pro přepočet frekvence a vlnové délky
8[ / ] 3.10 [ / ][ ]
[ ] [ ]
0.3 30[ ]
[ ] [ ]
30[ ]
[ ]
c m s m sHz
m m
GHzm cm
cmGHz
Šíření elmg. záření v atmosféře
• přiblížení: atmosféra je dielektrikum, tudíž
• nezajímá nás el. pole buzené volnými el. náboji
0j
0c
Šíření elmg. záření v atm. (pokr.)
• Z řešení Maxwellových rovnic vyplývá vlnová rovnice, kde rychlost postupu vlnění
• V atmosféře pro viditelné světlo platí :
rr
cv
rr
cv
1 blíží se
Šíření elmg. záření v atm. (pokr.)
• Útlum (zeslabení) elmg. paprsků v atmosféře, případně v dalších objektech (srážky) rozptylem, případně absorpcí
• Odraz, lom elmg. paprsků
• Snellův zákon
lomuindex relativ. -
kolmici ke lom -
sinsin
21
21
2
121
n
vv
vv
n
index lomu = refractive index
- má 2 složky:
kde ν reprezentuje absorpci
vzduch: k=0
inm
Absolutní index lomu
• index lomu prostředí vůči vakuu:
• rel. index lomu:
rrvc
n
1
2
2
1
2
121 n
n
cvcv
vv
n
Šíření elmg. vln v atm. (pokr.)
• index lomu n je v atmosféře závislý na hustotě (pro viditelné světlo)
• pro mikrovlny („radarové“ vlny) závisí též– na vlhkosti vzduchu
– na hustotě volných elektronů v jednotkovém objemu vzduchu (významné pouze v ionosféře, v troposféře zanedbáváme)
Šíření elmg. vln v atm. (pokr.)
• index lomu n v atmosféře:
• vhodnější jednotka:
0003.1n
30010)1( 6 nN
vln radarových frekvence
vzduchu m velektronů volných počet
vzduchu teplota[K]
páry vodní tlak parc. [hPa]
tlakatm. [hPa]
1003300,448106,77
3
27
f
N
T
e
P
fN
Te
PT
N
e
e
Refrakce mikrovln v atmosféře
• změny v refrakci jsou podstatně větší ve vertikálním směru
• Za normálních atmosférických podmínek N klesá s výškou
Refrakce mikrovln v atm. (pokr.)
• křivost trajektorie elmg. (radarového) paprsku: – Diferenciální změna tečného vektoru křivky
vzhledem ke délkovému elementu křivky
– pro kružnici platí:
– křivost je při orientaci po směru hod. ručiček záporná
sC
dd
RRC
122
Trajektorie světelného paprsku v atmosféře
• n =f(ρ)=f(z)
• rozdělení atmosféry na infinitezimální „slupky“, ve kterých považujeme n za konstantu
Refrakce mikrovln v atm. (pokr.)
paprsku výška -H
antény výška -H
úhel elevační -
radaruod vzdálenost -r
'sin'2'r
2)sin
Zeměpoloměr efektivní - 3/48500'
1'
1
m]jednotek/k[n 1039
0
0222
0
2
6
HRrRRH
HR
r(r H
RRzn
RR
zn
Rozptyl elmg. vln v dokonalém elektrickém vodiči (kapce)
• neexistuje volný el. náboj, tj. použijeme Maxwellovy rovnice, kde
• Při úpravách Maxwellových rovnic vyjdou vlnové rovnice, kde rychlost postupu je komplexním číslem
0c
imrkompl ivvv
Rozptyl elmg. vln v dokonalém elektrickém vodiči (kapce)
• reálná část komplexní rychlosti: postupná rychlost šíření elmg. vln
• imaginární část: útlum
• kompl. index lomu:
imrkompl ivvv
index absorpční je kde
,
inv
cm
kompl
Teorie rozptylu elmg záření na sférických částicích
• odvodil asi před 100 lety německý fyzik Gustav Mie (=> Mieův rozptyl)
• pro malé částice
• platí Rayleighův rozptyl
1/2 a
Teorie rozptylu elmg záření na sférických částicích
Rayleighův rozptyl (ve směru původních rozptylujících paprsků) – viz Bednář (1989), s. 139, vzorec (4.187):
záření )(původního néhorozptylova intenzita záření,
horozptýlené intenzita - )( lomu,index kompl. - m
,vzdálenost -r částice,průměr resp. poloměr, - D a,
21
42116
)(
0
2
2
2
24
64
0
2
2
2
24
64
0
I
rI
mm
rD
Imm
ra
IrI
Efektivní plocha zpětného rozptylu Backscattering cross section
Efekt. plocha zpětného rozptylu σ rozptylující částice je zdánlivá oblast zachycující a izotropně rozptylující (původní) záření I0, které vytváří ve vzdálenosti r intenzitu záření:
(0,93)vody konstanta kádielektric -
21
][
4)(
2
2
4
652
2
2
4
652
20
m
m
K
KD
mmD
cm
rIrI
Záření v atmosféře
• Zákony záření černého tělesa
– Černé těleso absorbuje veškeré dopadající záření (fyzikální fikce)
– Záření vysílané povrchem černého tělesa má charakteristické spektrum vlnových délek popsané Planckovým zákonem:
• λ vlnová délka, T – abs. teplota tělesa• C
1=1.191 E-16 Wm2, C
2=1.439E-2 m.K
1/51 12
TCeCE
Záření v atmosféře
• Planckův zákon: Funkce Eλ (někdy značená
Bλ) je definovaná tak, že výraz E
λdλ
představuje množství elmg. záření z intervalu <λ, λ+dλ), jež je za jednotku času vyzařováno jednotkovou plochou povrchu černého tělesa do jednotkového prostorového úhlu ve směru vnější normály 1/5
1 12
TCeCE
Průběh funkce E
0
5
10
15
20
25
30
0.00000 0.00001 0.00002 0.00003 0.00004 0.00005
E[W
.m**
(-2)
.mic
rom
eter
s**(
-1)*
sr**
(-1)
vlnova delka [m]
Planckuv zakon
t=0 st.C.t=27 st.Ct=40 st.C.t=60 st.C.t=80 st.C.
t=100 st.C.
Celkové množství elmg. záření
• Stefanův-Boltzmanův zákon
0
dEGB
4284 ..10.8,1 , KmWTGB
0
5
10
15
20
25
30
0.00000 0.00001 0.00002 0.00003 0.00004 0.00005
E[W
.m**
(-2)
.mic
rom
eter
s**(
-1)*
sr**
(-1)
vlnova delka [m]
Planckuv zakon
t=0 st.C.t=27 st.Ct=40 st.C.t=60 st.C.t=80 st.C.
t=100 st.C.
Vlnová délka maxima funkce E
• Wienův zákon:
• Maximum funkce E při lokálním maximu vlnových délek:
m.K][ 2900C ,][max TC
m
5.max
TkE
0
5
10
15
20
25
30
0.00000 0.00001 0.00002 0.00003 0.00004 0.00005
E[W
.m**
(-2)
.mic
rom
eter
s**(
-1)*
sr**
(-1)
vlnova delka [m]
Planckuv zakon
t=0 st.C.t=27 st.Ct=40 st.C.t=60 st.C.t=80 st.C.
t=100 st.C.
0
5
10
15
20
25
30
0.00000 0.00001 0.00002 0.00003 0.00004 0.00005
E[W
.m**
(-2)
.mic
rom
eter
s**(
-1)*
sr**
(-1)
vlnova delka [m]
Planckuv zakon
t=0 st.C.t=27 st.Ct=40 st.C.t=60 st.C.t=80 st.C.
t=100 st.C.
Šedé těleso
• pro většinu zemského povrchu je ν blízké hodnotě 1, proto jej můžeme v prvním přiblížení považovat za dokonale černé těleso bez velké újmy na přesnosti
1 , EE
Záření Slunce (6000 K)
Záření Země (300 K)
Záření Slunce a Země
0
500
1000
1500
2000
2500
0.00000 0.00000 0.00001
E [W
.m(̂2
).sr
(̂-1)
.m(̂-
1)
vlnova delka [m]
Spektrální hustota elmg. záření podle Planckova zákona na Zemi
T=300 K, E*10T=6000 K
Úkol č. 3
• Nakreslete trajektorie radarových paprsků při průměrném poklesu indexu lomu s výškou pro elevace 0,0; 0,1; 0,5; 1 a 2 st. H0=767 m (výška radaru Skalky).
antény výška -H
úhel elevační -
radaruod vzdálenost -r
m 8272R2
)sin
0
0
2
k
HR
r(r H
Úkol č. 4
• Nakreslete si závislost funkce E charakterizující spektrum záření černého tělesa na vlnové délce a na absolutní teplotě. Vypočítejte maximum funkce E pro teplotu –20, 10 a 40°C