Upload
jerry-kun
View
831
Download
1
Embed Size (px)
DESCRIPTION
Hiệu ứng phi tuyến trong sợi quang.pptx
Citation preview
Hiệu ứng phi tuyến trong sợi quang
Contents
Tổng quan1
Các hiệu ứng phi tuyến trong sợi quang2
Một số biện pháp giảm thiểu3
Tổng quan
Hiệu ứng phi tuyến trong sợi quang xảy ra do sự thay đổi hệ số khúc xạ trong sợi và hiện tượng tán xạ không đàn hồi.
Hiệu ứng quang được gọi là phi tuyến nếu các tham số của nó phụ thuộc vào cường độ ánh sáng (công suất)
Phân loại
- Phát sinh do tác động qua lại giữa các sóng ánh sáng với các phonon (rung động phân tử) trong môi trường silica
- Tán xạ Rayleigh: tán xạ do kích thích Brillouin (SBS) và tán xạ do kích thích Raman (SRS).
Hiệu ứng phi tuyến
- Sinh ra do sự phụ thuộc của chiết suất vào cường độ điện trường hoạt động, tỉ lệ với bình phương biên độ điện trường(Kerr). - Hiệu ứng tự điều pha (SPM - Self-Phase Modulation), hiệu ứng điều chế xuyên pha (CPM - Cross- Phase Modulation) và hiệu ứng trộn 4 bước sóng (FWM - Four-Wave Mixing).
Phân loại
Các thông số liên quan
Chiều dài hiệu dụng Leff
Diện tích hiệu dụng Aeff
Cường độ hiệu dụng Ieff
Chiều dài hiệu dụng
Hầu hết các hiệu ứng phi tuyến xảy ra ngay trong khoảng đầu của sợi quang và giảm đi khi tín hiệu lan truyền.Giả sử: Pin: công suất truyền trong sợi quang => P(z) = Pin exp(−αz) là công suất tại điểm z trên tuyến, với α là hệ số suy hao. L được kí hiệu là chiều dài thực của tuyến. Chiều dài hiệu dụng của tuyến được kí hiệu là Leff được định nghĩa như sau:
Trong hệ thống với bộ khuếch đại quang:l: amplifiers spaced distance
L
z
effin dzzPLP0
)(
L
eff
eL
1
l
LeL
z
eff
1
Diện tích hiệu dụng
- Diện tích vùng lõi hiệu dụng Aeff (để giảm ảnh hưởng của các hiệu ứng phi tuyến thì phải tăng diện tích hiệu dụng của sợi)
I(r, θ): intensity
r, θ : polar coordinates
- Công thức rút gọn: Aeff ≈ πw02
W0: bán kính trường mốt
r
reff
rIdrdr
rIdrdr
A
),(
),(
2
Ieff = P/Aeff
- P: công suất xung
-Diện tích hiệu dụng của SMF khoảng 85 µm2 và của DSF khoảng 50 µm2.
(Các sợi quang bù tán sắc có diện tích hiệu dụng nhỏ hơn và do đó có ảnh hưởng phi tuyến lớn hơn.)
Cường độ hiệu dụng
Phần 2: Các loại hiệu ứng phi tuyến trong sợi quang
• Nhóm hiệu ứng tán xạ không đàn hồi:• Tán xạ do kích thích Raman- SRS• Tán xạ do kích thích Brillouin- SBS
• Nhóm hiệu ứng khúc xạ phi tuyến:• Hiệu ứng tự điều pha SPM• Hiệu ứng điều chế xuyên pha CPM• Hiệu ứng trộn bốn bước sóng FWM
Phân loại
Nhóm hiệu ứng tán xạ không đàn hồi
Đặc trưng bởi: Hệ số độ lợi g (m/w) Độ rộng phổ Δf (đối với độ lợi tương ứng) Công suất ngưỡng Pth của ánh sáng tới –
(mức công suất mà tại đó suy hao do tán xạ là 3 dB, tức là một nửa công suất trên toàn bộ độ dài sợi quang)
2.1. Tán xạ do kích thích Raman- SRS
Hiện tượng: Photon của ánh sáng tới chuyển một phần
năng lượng của mình cho dao động cơ học của các phần tử cấu thành môi trường truyền dẫn .
Phần còn lại được phát xạ thành ánh sáng có bước sóng của ánh sáng tới (ánh sáng Stoke)
Khi tín hiệu trong sợi quang có cường độ lớn, quá trình này trở thành quá trình kích thích Raman.
2.1. Tán xạ do kích thích Raman- SRS
Tính chất: SRS sinh ra bởi sự chuyển động của các
phân tử do mật độ năng lượng cao trong sợi quang.
Ánh sáng tán xạ được phát ra ở tần số thấp (bước sóng dài) hơn tín hiệu tới.
2.1. Tán xạ do kích thích Raman- SRS
Ảnh hưởng: SRS sinh ra năng lượng chuyển đổi những kênh có bước sóng
ngắn thành các kênh có bước sóng dài hơn tạo ra phổ nghiêng
Sự suy hao năng lượng trong các kênh có bước sóng nhỏ hơn làm giảm hiệu suất truyền của chúng
Tuy nhiên hệ số khuếch đại Raman nhỏ có thể được bù bằng cách sử dụng kĩ thuật cân bằng phù hợp
EDFA
f f
2.1. Tán xạ do kích thích Raman- SRS
Các đặc trưng:-Hệ số độ lợi SRS là hàm của khoảng cách kênh với đỉnh gR ~ 6x10-14 m/W ở bước sóng 1550 nm.
2.1. Tán xạ do kích thích Raman- SRS
Công suất ngưỡng cho SRS:
PthSRS = 16Aeff /gR Leff =(16αAeff)/gR
VD: gR ≈ 1x10-13 m/W tại λ = 1550nm.
Lấy α = 0.046 1/km = 0.2dB/Km và Aeff= 55 μm2
Tính được PthSRS = 405mW
2.2. Tán xạ do kích thích Brillouin- SBS
Hiện tượng:- Xảy ra khi có sự hình thành bước sóng Stoke dài hơn bước sóng của ánh sáng tới (có liên quan đến các phonon âm học).
- Một phần ánh sáng bị tán xạ do các phonon âm học và làm cho phần ánh sáng bị tán xạ này dịch tới bước sóng dài hơn.
2.2. Tán xạ do kích thích Brillouin- SBS
• Phonon quang học và âm học:• Trong vật lý học, một phonon là một giả hạt có đặc
tính lượng tử của mode dao động trên cấu trúc tinh thể tuần hoàn và đàn hồi của các chất rắn.
• Khi các tế bào đơn vị có nhiều hơn một nguyên tử, các tinh thể sẽ bao gồm hai loại phonon: âm học và quang học. • Phonon quang học dễ dàng bị kích thích bằng
cách ánh sáng, các ion âm và dương dao động ngược chiều.
• Phonon âm thanh ion dương và âm dao động ngược chiều.
2.2. Tán xạ do kích thích Brillouin- SBS
Phonon quang học và âm học:
2.2. Tán xạ do kích thích Brillouin- SBS
Tính chất: Xảy ra trên dải tần hẹp Δf = 20MHz ở bước
sóng 1550nm >Không gây ra bất kì tác động qua lại nào
giữa các bước sóng khác nhau khi khoảng cách bước sóng > 20MHz
Tạo ra độ lợi theo hướng ngược lại với hướng lan truyền tín hiệu (hướng về nguồn) làm suy giảm tín hiệu mạnh
2.2. Tán xạ do kích thích Brillouin- SBS
Ảnh hưởng: Làm suy yếu năng lượng tín hiệu tới, năng
lượng này làm giảm khoảng cách khẩu độ sợi quang cho phép.
2.2. Tán xạ do kích thích Brillouin- SBS
Hệ số độ lợi: gB ~ 4x10-11 m/W, không phụ thuộc vào bước sóng.
Công suất ngưỡng cho SBS
PthSBS=21Aeff /gB Leff
Nhóm hiệu ứng khúc xạ phi tuyến
SPM CPM FWM
Nhóm hiệu ứng khúc xạ phi tuyến
Xảy ra do sự phụ thuộc của độ cảm vào cường độ trường E của xung quang
Biểu thức vector phân cực:
Tuy nhiên trong môi trường phi tuyến:
Ở đây: ɛ0 - hằng số điện môi, χ(i) – độ cảm bậc i của môi trường
EP 0
...3)3(0
2)2(0
)1(0 EEEP
Nhóm hiệu ứng khúc xạ phi tuyến
Hệ thống đơn kênhvới ω: tần số góc, k: hệ số lan truyền
Vector phân cực:
Độ cảm điện:Χeff : độ cảm hiệu dụngnl : thành phần tuyến tính của chiết suất môi trườngC: vận tốc ánh sángI : cường độ sóng
)cos(0 kztEE
Nhóm hiệu ứng khúc xạ phi tuyến
Do
neff : chiết suất hiệu dụng của môi trường
2.3. Hiệu ứng tự điều pha SPM
Hiện tượng: Chiết suất của môi trường
truyền dẫn thay đổi theo cường độ ánh sáng truyền
Sự dịch tần phi tuyến làm cho sườn trước của xung dịch đến tần số ω < ω0 và sườn sau của xung dịch đến tần số ω > ω0 phổ của tín hiệu bị co dãn trong quá trình truyền
2.3. Hiệu ứng tự điều pha SPM
Độ dịch pha: (L: chiều dài truyền sóng)
Năng lượng truyền cao:
2.3. Hiệu ứng tự điều pha SPM
Thành phần phi tuyến gây ra độ dịch tần:
dI/dt > 0 :
dI/dt < 0 :
Hiện tượng chirp: sự thay đổi độ tán sắc gây ra sự méo dạng và thay đổi mật độ của xung
2.3. Hiệu ứng tự điều pha SPM
Tính chất: Nếu D là hệ số tán sắc của sợi quang thì
• Với D < 0 : thành phần tần số cao (ω > ω0 ) sẽ lan truyền nhanh hơn thành phần tần số thấp -> xung dãn ra
• Với D > 0 : thành phần tần số cao ω > ω0 lan truyền chậm hơn thành phần tần số thấp - > xung co lại
2.3 Hiệu ứng tự điều pha SPM
Ảnh hưởng: dẫn đến sự giao thoa gây nhiễu giữa các
kênh
( đặc biệt khi khoảng cách giữa các kênh gần nhau)
Tuy nhiên: SPM dùng để tạo ra các xung cực ngắn với tỉ lệ
lặp cao được sử dụng trong chuyển mạch quang nhanh
2.4 Hiệu ứng điều chế xuyên pha CPM
Hiện tượng:
Xảy ra khi có nhiều kênh trên một đường truyền.
Sự phụ thuộc của độ dịch pha của một kênh vào cường độ ( công suất) của các kênh kia
2.4 Hiệu ứng điều chế xuyên pha CPM
Tính chất: Liên quan hiện tượng chirp tương tự như
SPM. Do sự tương tác lẫn nhau của các xung mức chirp tăng
Các xung chồng chéo nhau gây ra sự tăng cục bộ về mặt năng lượng, thay đổi chỉ số khúc xạ làm tăng ảnh hưởng của SPM
2.4 Hiệu ứng điều chế xuyên pha CPM
Tính chất: Hệ số lan truyền: Độ dịch pha: (do hiệu ứng phi tuyến)
do
2.4 Hiệu ứng điều chế xuyên pha CPM
Tính chất: Với hệ thống N kênh truyền:
Pi : công suất vào của kênh i
Ví dụ:
2 kênh:
2.4 Hiệu ứng điều chế xuyên pha CPM
Ảnh hưởng ảnh hưởng đến chất lượng truyền dẫn
thông qua cơ chế giống như SPM: tần số chirping và tán sắc
CPM có thể ảnh hưởng đến hệ thống mạnh hơn do có thêm các hệ số mới sinh ra
Phân kênh trong các kênh truyền OTDM (truyền kênh phân chia theo thời gian)
Chuyển đổi bước sóng trong WDM Nén xung phi tuyến
2.5 Hiệu ứng trộn bốn bước sóng FWM
Hiện tượng: Hệ thống WDM sử dụng nhiều tần số sóng
ω1 ,ω2 , ..., ωn
Các nhóm hai hoặc ba tần số tương tác với nhau tạo ra các thành phần tần số mới
Tương tác này có thể xuất hiện • giữa các bước sóng của tín hiệu trong hệ thống
WDM• giữa bước sóng tín hiệu với tạp âm ASE cua các bộ
khuếch đại quang• giữa các node chính và các mode bên của một kênh
tín hiệu.
2.5 Hiệu ứng trộn bốn bước sóng FWM
• Tính chất
• Hiệu ứng phi tuyến bậc ba
• Bảo toàn năng lượng
• Bảo toàn mômen — hợp pha
330 EPNL
3214
3214
2.5 Hiệu ứng trộn bốn bước sóng FWM
•Tính chất:• Không phụ thuộc vào tốc độ bit, phụ thuộc khoảng cách giữa các kênh và tính tán săc của sợi• Quan điểm cơ lượng tử: sự phá hủy photon ở một số bước sóng và tạo ra một số photon ở các bước sóng mới sao cho vẫn bảo toàn về năng lượng và động lượng
2.5 Hiệu ứng trộn bốn bước sóng FWM
Đa kênh:
Phân tích thành các thành phần có tần số góc: 2ωp - ωq , 2ωp + ωq , 2ωp + ωq + ωr , ωp ± ωq ± ωr
2.5 Hiệu ứng trộn bốn bước sóng FWM
Ảnh hưởng: Làm giảm công suất của
các kênh tín hiệu trong hệ thống WDM. Nếu khoảng cách giữa các kênh là bằng nhau -> những tần số mới được tạo ra có thể rơi vào các kênh tín hiệu -> gây nhiễu
products! mixing 12
1
channels N
2
NN
ffff kjiijk
2.5 Hiệu ứng trộn bốn bước sóng FWM
Ảnh hưởng Làm giảm chất lượng BER (tỉ lệ lỗi bit) của hệ
thống Khoảng cách giữa các kênh trong hệ thống
càng nhỏ, ảnh hưởng càng lớn (cũng như khi khoảng cách truyền dẫn lớn và công suất các kênh là lớn)
hạn chế dung lượng và cự ly truyền dẫn
Phần 3. Một số phương pháp giảm ảnh hưởng của các hiệu ứng phi tuyến
1. XPM2. FWM
Hiệu ứng XPM không chỉ gây ra các ảnh hưởng tới tán sắc của hệ thống mà còn gây ra sự giãn rộng phổ của kênh quang không những làm méo cường độ của kênh mà còn có thể ảnh hưởng tới các kênh lân cận nếu khoảng cách giữa các kênh không được đảm bảo.
Để giải quyết vấn đề ảnh hưởng giãn rộng phổ của hiệu ứng XPM tới các kênh lân cận thì cách tốt nhất là đảm bảo khoảng các kênh an toàn. Đảm bảo khoảng cách kênh an toàn cũng có nghĩa là giảm độ rộng phổ của các nguồn phát quang trong hệ thống WDM, tức là sử dụng các nguồn phát quang có độ rộng phổ hẹp hơn
GIẢM ẢNH HƯỞNG CỦA HIỆU ỨNG XPM
GIẢM ẢNH HƯỞNG CỦA HIỆU ỨNG XPM
Bằng việc phân tích phổ lan truyền của tín hiệu biểu diễn dưới dạng phương trình Schoedinger phi tuyến và áp dụng phương pháp hàm chuyển đổi chuỗi Voltera biến đổi Bo Xu đã đưa ra kết quả như sau:
Méo cường độ của một kênh bất kỳ do hiệu ứng XPM của kênh thứ k là :
Trường lan truyền của kênh thứ k tại độ dài L là:
Méo cường độ của kênh bất kỳ do hiệu ứng XPM của kênh thứ k là :
Như vậy ta phải bù công suất của hiệu ứng XPM của kênh thứ k là:
Trong đó M là số bộ khuếch đại của một tuyến, N là số kênh của tuyến.
GIẢM ẢNH HƯỞNG CỦA HIỆU ỨNG XPM
GIẢM ẢNH HƯỞNG CỦA HIỆU ỨNG FWM
Hiệu ứng FWM có khả năng gây ra suy giảm công suất của tín hiệu quang và gây ra xuyên nhiễu cho các kênh của hệthống WDM. Các sợi có tán sắc thường có ảnh hưởng của FWM nhỏ. Khi tổn hao công suất kênh do hiệu ứng FWM cho các kênh là không đáng kể thì hiệu ứng FWM có thể được coi như chỉ có ảnh hưởng xuyên nhiễu tới các kênh của hệ thống.Thực tế thì chỉ có sợi dịch chuyển tán sắc DSF là có FWM lớn đến mức có thể gây ra suy giảm công suất của các kênh do nó tạo ra điều kiện kết hợp pha.
Hiệu ứng FWM với sự tương tác của 3 kênh f1, f2, f3 là có ảnh hưởng lớn tới hệ thống sử dụng WDM và EDFA vì nó có thể tạo ra các bước sóng mới nằm trong băng tần của của các kênh trong hệ thống.
Giảm ảnh hưởng của hiệu ứng FWM
GIẢM ẢNH HƯỞNG CỦA HIỆU ỨNG FWM
Công suất bị ảnh hưởng là :
Trong đó:
Pi , Pj , Pk : là các công suất ánh sáng đầu vào với các tần số f 1 , f 2 , f 3 .
λ : Bước sóng.
c : vận tốc ánh sáng.
χ : là độ cảm phi tuyến bậc ba.
Ae1 , Ae2 : là vùng hiệu dụng tương ứng của sợi L1 , L2 .
ηijk: là hệ số FWM.
Sợi quang G.655
Đây là hiệu ứng có ảnh hưởng lớn với hệ thống WDM ,có quan hệ mật thiết với tán sắc của sợi quang.Để khắc phục ảnh hưởng của hiệu ứng FWM ta có thể sử dụng sợi quang G.655 ( NZ-DFS) .
Sợi quang G.655 Sợi quang đang được sử dụng rộng rãi hiện nay trong
các hệ thống hiện nay là sợi đơn mode SMF-28, G.652 Các đường cong mô tả tán sắc và suy hao của sợi đơn
mode cho thấy rằng suy hao của sợi đạt giá trị nhỏ nhất ở vùng bước sóng 1500 nm nhưng tán sắc có giá trị thấp nhất (bằng không) lại ở bước sóng 1300 nm.
Sợi quang dịch chuyển tán sắc (DSF, G.653) có tán bằng tổng bằng không tại bước sóng gần 1550 nm
Ðiều này đã dẫn đến sự phát triển của các loại sợi dịch chuyển tán sắc khác không (NZ - DSF). Các loại sợi này có tán sắc màu khoảng từ 1 đến 6 ps/nm.km hoặc là -1 đến -6 ps/nm.km ở cửa sổ 1550 nm. Ðiều này cắt giảm ảnh hưởng của các hiệu ứng phi tuyến trong khi vẫn giữa nguyên các ưu điểm của sợi DSF
Sợi quang G.655
Thích hợp cho hệ thống DWDM, làm tăng dung lượng truyền dẫn
Thích hợp cho hệ thống truyền dẫn đường dài WDM dung lượng cao.
Độ tán sắc dương của sợi G655 tránh việc trộn lẫn bốn bước sóng quang
Vùng hiệu dụng cao của sợi G655 (vẫn nhỏ hơn sợi SMF) làm giảm thiểu các hiệu ứng phi tuyến
Ứng dụng của các hiệu ứng phi tuyến
FWM
FWM có thể ứng dụng để khuếch đại tín hiệu yếu.Hàm độ lợi gain có thể được tăng lên đến 20 dB Năng lượng xung bơm được chuyển sang tín hiệu
qua FWMDùng trong việc chia kênh trong OTDMSự liên hợp pha tạo bởi FWM
Đảo ngược hướng lan truyền và pha của chùm sáng.Chyển đổi bước sóng trong kênh WDM
FWM có thể chuyển dữ liệu đến bước sóng khác Chùm bơm CW được phóng vào sợi quang cùng với
kênh tín hiệu FWM truyền dữ liệ từ tín hiệu đến chùm idler ở một
bước sóng mới
XPM
Nén xung phi tuyếnChuyển kênh quang siêu nhanh(<1 ps)Passive mode locking
Tạo các xung ánh sáng cực ngắn(ps,fs) thông qua buồng cộng hưởng
Chia kênh trong hệ thống OTDMChuyển đổi bước sóng trong WDM
SRS
Bộ khuếch đại Raman là một lợi ích cho hệ thống WDM
Có thể dùng trong toàn bộ dải 1300-1650 nm
Bộ khuếch đại sợi quang pha bị giới hạn ~40nm
Bản chất phân tán của bộ khuếch đại làm giảm nhiễu
Có khả năng mở ra một băng tần mới
SBS
Liên hợp pha tạo bởi SBSNén xung tạo bởi SBSSBS tăng cường FWMÁnh sáng chậm tạo bởi SBS
Supercontinuum generation
FWM kết hợp với SPM,XPM và SBS sẽ có thể tạo ra một phổ siêu rộng có thể lên đến 200nm
Phương pháp
cắt phổ có
thế sử dụng
để tạo ra 1000 kênh
từ phổ này