Practica 05 fisica ii 2016-0 olvg

Manual de Prácticas de Laboratorio de Física II “Determinación de la viscosidad de un líquido por el método de Stokes” OLVG. 2016

1

Universidad nacional

“SANTIAGO ANTUNEZ DE MAYOLO”

FACULTAD DE CIENCIAS

DEPARTAMENTO ACADÉMICO DE CIENCIAS SECCIÓN DE FÍSICA

MANUAL DE PRÁCTICAS DE LABORATORIO DE FISICA II

PRACTICA N° 05 “DETERMINACIÓN DE LA VISCOSIDAD DE UN LÍQUIDO

POR EL METODO DE STOKES”

M.Sc. Optaciano L. Vásquez García

HUARAZ - PERÚ

2016


2

UNIVERSIDAD NACIONAL FACULTAD DE CIENCIAS

“SANTIAGO ANTÚNEZ DE MAYOLO” DEPARTAMENTO DE CIENCIAS

SECCIÓN DE FÍSICA

CURSO: FÍSICA II

PRÁCTICA DE LABORATORIO Nº 05.

PRÁCTICA DE LABORATORIO Nº 3.

Determinación DE LA VISCOSIDAD DE UN LÍQUIDO POR EL MÉTODO DE STOKES

I. OBJETIVO(S)

1.1 Objetivo(s) General

Familiarizarse con los equipos de laboratorio

Determinar la propiedades de un fluido

1.2 Objetivos específicos

Determinar experimentalmente la densidad relativa de sólidos utilizando el princip io de Arquímedes

Determinar experimentalmente la densidad relativa de un líquido utilizando el principio de Arquímedes

Determinar el coeficiente de viscosidad dinámica de un líquido utilizando el viscosímetro de esfera

II. MATERIAL A UTILIZAR:

Una probeta graduada de 1 litro de capacidad.

Un soporte universal con dos varillas de hierro y una nuez.

Una regla graduada en milímetros.

Dos dinamómetros uno de 1 N y el otro de 10 N

Dos objetos metálicos.

Cantidades apreciables de agua y aceite.

Una balanza analítica

Esferas de acero de diferente diámetro

Un cronómetro

Un imán de retención

Un Beaker de 1 litro de capacidad

Un termómetro

Un micrómetro

III. MARCO TEÓRICO Y CONCEPTUAL

3.1. Medición de la densidad de un sólido y de un líquido

Densidad.

Si la masa de un cuerpo se encuentra distribuida uniformemente , su densidad es ρ0 y se define como la masa

por unidad de volumen. Es decir

0

m

V (1)

APELLIDO S Y NO MBRES................................................................................................ ……. CÓDIGO......... ................. FECHA..................

FACULTAD................................................... ESCUELAPRO FESIO NAL......... ....................................... GRUPO .......................

AÑO LECTIVO : ................................... SEMESTRE ACADEMICO................................. NO TA................................

DOCENTE............................................................................................................ FIRMA.....................................


3

La unidad de la densidad en el SI es el kg/m3, pero también puede expresarse g/cm3. Otra magnitud muy

utilizada en mecánica de fluidos es la densidad relativa, la cual se define como la razón entre la densidad de

un objeto (ρb) y la densidad del agua (ρw). Esto es

br

w

(2)

La densidad relativa es una cantidad adimensional debido a que es una relación entre dos densidades. La

densidad de agua para un rango moderado de temperaturas es de 1000 kg/m3.

Peso de cuerpo

Despreciando la variación de la gravedad con la altura, el peso W se define como el producto de la masa por

la aceleración de la gravedad. Para determinar experimentalmente el peso de un cuerpo suspenda éste del

extremo de un resorte, como se muestra en la figura 1a y ahora trace el diagrama de cuerpo libre del cuerpo

como indica en la figura 1b

(a) (b)

Figura 1. Determinación del peso real de un objeto.

En estas condiciones la lectura del dinamómetro (T) nos da directamente el peso real del objeto, que de

acuerdo a las ecuaciones de equilibrio se tiene

b bT W m g (3)

Principio de Arquímedes

Si ahora el objeto es sumergido en un fluido como se muestra en la figura 2a, este experimentara una fuerza

de flotación o empuje hidrostático verticalmente y hacia arriba igual al peso del fluido desalojado. Este

fenómeno fue descubierto por Arquímedes, el mismo que se cumple para líquidos y gases. Sin embargo, en

esta práctica la aplicaremos solo a líquidos. Para objetos cuya densidad es mayor que la densidad del fluido

(agua) el principio de Arquímedes permite determinar experimentalmente en forma sencilla la densidad

relativa de dicho objeto. Para determinar el valor de la fuerza de flotación se traza el DCL del objeto como se

muestra en la figura 2c, en donde se observa que sobre el cuerpo actúan la tensión en el resorte T leída por el

dinamómetro, el peso del cuerpo W y la fuerza de flotación (Empuje) representada por B.

(a) (b) (c)

Figura 2. Determinación de la densidad relativa de un sólido.

Aplicando las ecuaciones de equilibrio, se tiene


4

1

0yF T B W

W B W

(4)

La cantidad T = W1 se le denomina peso aparente y no es más sino la lectura del dinamómetro en esta

situación, B es la fuerza de flotación que de acuerdo al principio de Arquímedes es igual al peso del fluido

desplazado, el mismo que puede ser expresado como

w w w w bB m g V g V g (5)

Donde mw es la masa del agua desplazada, Vw es el volumen de agua desplazada y Vb es el volumen del cuerpo

sumergido. En el caso de que el cuerpo se encuentre completamente sumergido como es el caso de nuestro

experimento se cumple que Vw = Vb. Por tanto la ecuación (4) se escribe

1 b w b b w w b b w bW W B m g m g V g V g V g V g (6)

De estas ecuaciones se obtiene que

1 1

b b b b

b b b b b w b w

m g V gW

W W m g m g V g V g V g

(7)

De donde se obtiene la densidad relativa

1

br

w

W

W W

(8)*

La ecuación (8)* nos permite determinar en el laboratorio la densidad de un conjunto sólidos metálicos

conociendo la densidad del agua.

Para determinar la densidad de objetos que tienen una densidad menor a la del agua como por ejemplo la

madera, usando el principio de Arquímedes, ellos deben ser sumergidos utilizando objetos más pesados como

de plomo tal como se muestra en la figura 03. En el caso a, el objeto se encuentra fuera del fluido, en estas

condiciones el dinamómetro indica W1, mientras que en caso B el objeto se encuentra en el interior del fluido,

en donde el dinamómetro indica W2. Un análisis similar el efectuado para deducir la ecuación 08, muestra que

la densidad relativa de un objeto que flota será:

1 2

r

W

W W

(9)*

Donde W es el peso del objeto en aire pero sin lastre, W1 es el peso del objeto con su lastre sumergido en agua

y W2 es el peso aparente cuando ambos se encuentran completamente sumergidos

Figura 3. Determinación de la densidad relativa de un objeto con densidad menor a la del agua.

La densidad relativa de un líquido desconocido puede determinarse experimentalmente midiendo el peso de

un algún objeto más denso que la de los fluidos W, midiendo el peso aparente de dicho objeto sumergido en

agua Ww y determinado el peso aparente de dicho objeto pero ahora sumergido en el fluido cuya densidad se

quiere determinar WL. Un análisis análogo a los anteriores muestra que la densidad relativa es .


5

,L

r L

w

W W

W W

(10)*

3.2. Viscosidad de los líquidos

Una de las propiedades importantes de los fluidos es la viscosidad. En sistemas físicos y aplicaciones tan

diversas como el flujo de fluidos en tuberías, el flujo de la sangre en el cuerpo humano, la lubricación de

piezas en un motor, el movimiento de las gotas de lluvia, las erupciones volcánicas y la generación del campo

magnético planetario y estelar, en cierta medida son controlados por la viscosidad.

En mecánica de fluidos para fluidos laminares o newtonianos, la viscosidad es la resistencia de un fluido a

fluir, causada por la fricción interna debido al movimiento relativo de las capas de fluido. Es decir si la lámina

de líquido está en contacto con una placa estacionaria, el fluido permanecerá en reposo relativo. Esta lámina

de fluido retarda el movimiento de la que se encuentra encima de ella, y así sucesivamente. Por lo tanto, la

velocidad varía linealmente desde cero hasta su valor v, como se muestra en la figura 4.

Figura 4. Definición de la viscosidad de un fluido líquido.

El incremento en la velocidad dividido por la distancia sobre la cual se realiza este cambio se le denomina

gradiente de velocidad. El gradiente de velocidad se define como la rapidez de cambio por unidad d e distancia

medida perpendicularmente a la dirección de la velocidad y se expresa por la ecuación

dvGradiente de velocidad

dy (11)

Para mover la placa superior se requiere una fuerza �⃗� , la misma que es proporcional al área A de la placa

también es proporcional al gradiente de velocidades, siendo la constante de proporcional el llamado

coeficiente de viscosidad dinámica

dv

F Ady

(12)

El coeficiente de viscosidad en el SI de unidades se expresa en Pa.s = N.s/m2 mientras que en el sistema CGS

el coeficiente de viscosidad se expresa en dinas.s.cm-2, a esta unidad se le llama poise. Su valor depende del

tipo de líquido y de la temperatura.

En general, en los líquidos la viscosidad disminuye con el aumento de la t emperatura mientras que en los

gases aumenta con el incremento de la temperatura. Una medida de que tanto cambia la viscosidad de un

fluido con la temperatura está dada por el índice de viscosidad, el cual es muy importante cuando se habla de

aceites lubricantes y de fluidos hidráulicos que operan en situaciones extremas de temperatura. Esta situación

puede expresarse como: Un fluido con alto índice de viscosidad muestra un cambio pequeño de la viscosidad

con la temperatura, mientras que un bajo índice de viscosidad exhibe un cambio grande en su viscosidad con

respecto a la temperatura.

3.3. Medición de la viscosidad.

La medición de la viscosidad es muy importante en múltiples áreas, incluyendo a las industrias y a las

instituciones académicas. Los instrumentos utilizados se llaman viscosímetros, cuyos principios básicos son

mostrar en forma sencilla la cinemática del flujo de fluidos, con la finalidad de determinar la velocidad de

deformación angular con bastante precisión e independiente del tipo de fluido. Por lo tanto el flujo debe ser

preferentemente isométrico. Procediendo a determinar el esfuerzo cortante y finalmente se determina la


6

viscosidad dinámica con una relación simple. De esta forma los viscosímetros se clasifican en función de

cómo se inicia o se mantiene el flujo de fluidos. Los viscosímetros se clasifican en siete formas que incluyen

a: los viscosímetros capilares, viscosímetros de orificio, viscosímetros de alta temperatura y alta velo cidad de

cizalladura, viscosímetros rotacionales, viscosímetro de caída de bola, viscosímetros vibracionales y

viscosímetros ultrasónicos.

De éstos, el método más común y sencillo para determinar la viscosidad de un fluido desconocida es el

viscosímetro de caída de bola o también llamado viscosímetro de Stokes el mismo que se muestra en la figura

02. Este viscosímetro es muy popular en el mundo científico y consiste en un depósito cilíndrico de vidrio o

plástico transparente al cual se le llena el fluido cuya viscosidad se desea determinara y en el parte superior se

libera una esfera pequeña la misma que cae en el interior de fluido poa la acción de la fuerza de gravedad.

Figura 5. Viscosímetro de caída de bola.

Fuerza de fricción en fluidos

Cuando un cuerpo se mueve a través de un fluido aparece una fuerza sobre él que se opone a dicho

movimiento. Esta recibe el nombre de fuerza de rozamiento y tiene su origen en los esfuerzos cortantes y

normales que el fluido ejerce sobre la superficie del objeto. Este parámetro resulta muy difícil de determinar

analíticamente, ya que depende de varios factores. Por lo que es necesario recurrir básicamente a la

adquisición de datos experimentales y, con esta finalidad, es costumbre expresar dicha fuerza en la forma

21

2d fF C Av (13)

Donde v es la velocidad instantánea del cuerpo en el fluido, ρf es la densidad del fluido, A es el área se la

sección transversal máxima que el cuerpo ofrece al flujo y Cd es un parámetro empírico llamado coeficiente

de arrastre cuyo valor depende de la forma geométrica del cuerpo, así como del Número de Reynolds

asociado con el flujo alrededor del cuerpo. Dicho número de Reynolds es

f

e

vDR

(14)

Donde D representa la longitud del objeto medida a lo largo de su sección transversal (en el caso de la esfera

es 2r), y η es la viscosidad dinámica del fluido

Ley de Stokes

Para un amplio rango de valores del número de Reynolds, la forma funcional del coeficiente de arrastre Cd se

establece en la forma siguiente

24 60,4

1d

e e

CR R

(15)

Para pequeños valores del número de Reynolds (esto es, Re < 1) el primer término de la ecuación (15)

domina. De esta forma la fuerza de rozamiento sobre un cuerpo de forma esférica de radio r se escribe

2 2

2 2121 24

( ) ( )(2 )2

f

v f

fe

r vF r v

v rR

http://informaciona.com/video/viscosimetro-a-partir-de-la-ley-de-stokes_S8t3nad7eg4


7

6vF r v (16)

Expresión que se conoce como ley de Stokes, en honor al físico Irlandés Sir George Stokes (1819-1903),

quien la dedujo por primera vez en 1845. Esta ley establece que la fuerza de rozamiento que se opone al

movimiento de una esfera a través de un fluido cuando Re < 1, es proporcional a la viscosidad del fluido, al

diámetro de la esfera y a la velocidad de la misma en el seno del fluido.

Viscosímetro de Caída de Esfera: Formulación matemática

Uno de los métodos para determinar experimentalmente el coeficiente de viscosidad η de un fluido es el

método de Stokes, basado en la medición de la velocidad uniforme de una esferita pequeña en el líquido bajo

estudio. Este método se basa en el hecho de que cuando un cuerpo se mueve en el interior de los fluidos

líquidos, éstos ofrecen una fuerza de rozamiento. Para el caso de flujos laminares, es decir, sin vórtices ni

turbulencias, la fuerza es proporcional a la velocidad, es decir

vF kv r r

(17)

Donde v es la velocidad del cuerpo y k es una constante de proporcionalidad, la misma que depende de la

viscosidad η y de la geometría del cuerpo. El signo menos indica que la fuerza es de sentido opuesto a la

velocidad. Para una esfera sólida pequeña de masa me y radio r, la fuerza de rozamiento es de la forma

ˆ6v vF r ve r

(18)

Debe observarse que ésta fórmula es válida si la dimensiones de la esfera es despreciable comparada con las

dimensiones del cilindro llenado con líquido. Esto significa que podemos despreciar la fuerza de fricción

entre la esfera en movimiento y las paredes del recipiente. Si las interacciones entre la esfera y las paredes del

depósito cilíndrico no son despreciables introduciremos un término de corrección determinado

experimentalmente dado por 2,4 r/R, donde r es el radio de la esferita y R es el radio del cilindro. Entonces la

ecuación anterior se escribe en la forma

6 1 2,4v

rF rv

R

(19)

Asumiendo que la esfera pequeña cae en el interior del líquido viscoso de densidad ρ y de viscosidad η como

se muestra en la figura 03, con una velocidad relativamente pequeña. Del diagrama de cuerpo libre puede

observarse que sobre la esfera, además de la fuerza de gravedad (W = mg) actúan la fuerza de flotación o

empuje hidrostático (E) y la fuerza de rozamiento viscosa (Fv), expresada como

Figura 6. Diagrama de cuerpo libre de la esferita cuando se mueve en un fluido líquido.

Aplicando la segunda ley de Newton en la dicción mostrada, se obtiene

( )y e y e v e zF m a m g E F m a

Remplazando la ecuación (11) en la ecuación (12), se obtiene


8

( ) 6 1 2,4e e f e

r dvgV gV r v m

R dt

(20)

Si el peso y el empuje hidrostático son constantes, la aceleración az, produce un incremento continuo de la

velocidad y como tal en la fuerza viscosa, de tal modo que el miembro de la izquierda eventualmente se hace

nulo. En dicho instante la aceleración es cero y en adelante no existe mayor incremento en la velocidad. A

partir de esto la esfera se mueve con una velocidad constante denominad velocidad terminal o velocidad

límite vL. Por lo tanto la ecuación (20) se transforma en

( ) 6 1 2,4 0e f e L

rV g r v

R

(21)

Teniendo en cuenta que el volumen de la esfera es 34

3V r , la ecuación (11) se escribe

34( ) 6 1 2,4 0

3e f L

rr g r v

R

(22)

Simplificando la ecuación (22), el coeficiente de viscosidad dinámica viene expresado en la forma

22

9 1 2, 4

e f

L

gr

rv

R

(23)

Una forma como determinar experimentalmente la velocidad límite de la esfera, es hacer dos marcas sobre el tubo de vidrio separado una distancia h y medir el tiempo t que demora en recorrerla. Es decir

L L

hh v t v

t (24)

Al remplazar la ecuación (13) en (12), resulta

2 22( )

9(1 2,4

( )

18(1 2,4) )

f e fe g r t

rh

g d t

d

Rh

D

(25)*

Donde d es el diámetro de la esferita, D es el diámetro de tubo de vidrio, t es el tiempo que demora la esferita

en ir de A hasta B ; h es la atura de a con respecto a B, ρe es la densidad de la esferita y ρf es la densidad del

aceite

IV. METODOLOGÍA

4.1. Para determinar la densidad del agua de la ciudad

a) Con la balanza mida la masa del Beaker de vidrio vacío. Registre la masa con su respectivo error en

la Tabla 1. Como se muestra en la figura 7


9

Figura 7. Disposición del equipo para determinar la densidad del agua.

b) Llene el Beaker de vidrio con 100 ml de agua de caño y pese a este con la balanza. Registre sus datos

en la tabla I

c) Aumente la cantidad del líquido a 200 ml y pese nuevamente al sistema. Registre sus datos en la

Tabla I

d) Repita el paso anterior para 300 ml de agua

e) Tenga cuidado con el Beaker de vidrio ya que se puede romper.

Tabla I. Datos para determinar la densidad del agua

4.2. Para determinar la densidad de un sólido metálico

a) Instale el dinamómetro como se muestra en la figura 8a

Figura 8. Instalación del equipo para determinar la densidad de los metales.

b) Coloque el objeto de aluminio en el extremo libre del dinamómetro y lleve al sistema dinamómetro –

objeto de aluminio lentamente hasta la posición de equilibrio estático, entonces mida por tres veces

el peso real del objeto en el aire (Wal). Registre sus valores en la Tabla II. Repita el paso anterior por

cuatro veces.

Tabla II. Datos y cálculos para determinar la densidad de los metales

c)

Sustancia Volumen (ml) Masa total (gramos)

m

Masa Neta (gramos)

(mT –mbeaker)

Vidrio (Beaker)

Agua A

Agua B

Agua C

Material

Temperatura

del agua

Peso del sólido en aire

W (N)

Peso aparente del solido en agua W1 (N)

1 2 3 4 Wprom 1 2 3 4 Wprom

Aluminio


10

d)

e)

f)

c. Remplace el objeto de aluminio por otro de cobre y proceda a determine el peso real del objeto de

cobre en el aire (Wcu), repitiendo este paso por tres veces.

d. Tome el Beker, llene con agua hasta una profundidad de 2/3 de su capacidad y con el termómetro

mida la temperatura del líquido. Registre el valor de la temperatura en la Tabla II

e. Introduzca el objeto de aluminio unido al dinamómetro, en el Beaker conteniendo agua hasta que el

cuerpo quede totalmente sumergido en el fluido como se muestra en la figura 8b. Espere que se

alcance el equilibrio estático y entonces proceda a medir el peso aparente en agua (W1,al). Registre

sus valores en la Tabla II.

f. Remplace el objeto de aluminio por el de cobre y proceda a determinar el peso aparente del cobre

sumergido en agua (W1,cu). Registre sus valores en la Tabla II

4.3. Para determinar la densidad de un fluido desconocido

a. Coloque sucesivamente los objetos de aluminio y cobre en el extremo libre del dinamómetro y espere

que alcance el equilibrio estático, entonces mida con el dinamómetro por cuatro veces los pesos reales

de los objetos de aluminio y cobre (Wi). Registre sus valores en la Tabla III.

Figura 9. Instalación de los objetos de aluminio y cobre en el interior de aceite

b. Remplace el agua por el aceite en el Beaker como se muestra en la figura y con el termómetro mida

la temperatura del aceite usado en su experimento, registre el valor de la temperatura en la tabla III

c. Introduzca completamente y en forma sucesiva a los objetos de aluminio y cobre sujeto al extremo

libre del dinamómetro, en el Beaker contenido aceite como se muestra en la figura 9. Una vez

alcanzado el equilibrio proceda a medir los pesos aparentes de cada uno de los objetos con el

dinamómtero. Repita su lectura por cuatro veces. Registre sus valores en la Tabla III.

Tabla III. Datos y cálculos para determinar la densidad de un líquido

Material

Peso del metal

en aire

W (N)

Peso aparente del

metal en Agua

W1 (N)

Peso aparente del metal en

aceite

W2 (N)

Temperatura

del aceite

°C

Cobre


11

1 2 3 4 W2, prom

Aluminio

Cobre

4.2. Para determinar el coeficiente de viscosidad

a. Con la probeta inclinada vierta lentamente el aceite hasta llenar la probeta de vidrio graduada como

se muestra en la figura 10. En el caso de formación de burbujas espere cierto tiempo a fin de que

ellas desaparezcan

b. Trace dos marcas, una superior A y otra inferior B en el tubo como se muestra en la figura 10c.

c. Con la regla mida la distancia h entre la marca superior A y la inferior B por 04 veces y registre su

valor en la Tabla IV. Anote su sensibilidad de la regla.

d. Con el micrómetro mida por 03 veces el diámetro de cada una de las esferas , saque su promedio y

registre sus valores en la tabla IV. Anote la sensibilidad del instrumento.

e. Con el vernier mida el diámetro interior de la probeta graduada por tres 03 veces y saque su

promedio. Registre sus valores en la Tabla IV. Anote la sensibilidad del instrumento usado

(a) (b) (c)

Figura 10. Equipo para determinar la viscosidad del aceite.

f. Suelte desde el reposo la esfera de masa m1 en la superficie libre del aceite y con el cronómetro mida

el tiempo que demora en recorrer la distancia AB = h. Registre sus valores obtenidos en la Tabla IV

Tabla IV. Datos y cálculos para determinar el coeficiente de viscosidad del aceite

N°

Altura

AB

h(cm)

Tiempo que demora la esferita

en recorrer la altura h

t(s)

Diámetro de cada

esferita

d (mm)

Diámetro interno del

tubo de vidrio

D (cm)

Masa de la

esferita

m (g)

t1 t1 t1 t1 t1 tpro d1 d2 d3 dpro D1 D2 D3 Dpro

1

http://www.al-ambique.com/images/e-2302probeta-graduada.jpg

http://informaciona.com/video/viscosimetro-a-partir-de-la-ley-de-stokes_S8t3nad7eg4


12

2

3

4

g. Con el imán extraiga la esferita de masa m1 y repita el paso (f) por cinco veces. Registre sus valores

en la Tabla IV.

h. Con la balanza analítica mida la masa de cada una de las esferitas usadas en el experimento. Registre

sus valores en la Tabla IV. Solicite al personal de laboratorio le indique su sensibilidad

i. Repita los pasos (f) y (g) para cada una de las esferitas de masas m2, m3 y m4.

j. Mida la temperatura del aceite

V. CUESTIONARIO

5.1. Con los datos de la Tabla I. Determine la densidad del agua de caño con su respectiv o error absoluto y

‘porcentual

5.2. Con los datos de la Tabla II y utilizando la ecuación (08)*. Determine la densidad de los metales ensayados

en el experimento, con su error absoluto y porcentual, expresando su resultado en la forma 𝜌 = 𝜌𝑚 + ∆𝜌

5.3. Con los datos de la Tabla III y utilizando la ecuación (10)* determine la densidad del aceite con su respectivo

error absoluto y porcentual, expresando su resultado en la forma 𝜌 = 𝜌𝑚 + ∆𝜌

5.4. Con los datos de la tabla IV y usando la ecuación (25)*. Determine la viscosidad del aceite con su respectivo

error absoluto y porcentual, expresando su resultado en la forma 𝜂 = 𝜂𝑚 + ∆𝜂

5.5. Defina la expresión velocidad límite de la manera en que se aplica a un viscosímetro de bola

5.6. ¿Qué importancia tiene la viscosidad en los fluidos utilizados como lubricantes en las máquin as?

5.7. ¿Qué importancia tiene en su criterio la viscosidad de un fluido en un proceso industrial?

5.8. ¿Cuáles son las posibles fuentes de error?

5.9. ¿Qué otros métodos propondría utilizar para medir el coeficiente de viscosidad de los líquidos?. Describa

detalladamente cada uno de ellos.

5.10. ¿Qué significa grados de viscosidad SAE, que se ha desarrollado para la valoración en aceites de motor y

lubricantes?

5.11. ¿Por qué y cómo varía la viscosidad en los líquidos al aumentar la temperatura?

5.12. Explique los grados de viscosidad ISO que se utilizan en las aplicaciones industriales

5.13. ¿Se puede medir la viscosidad de un fluido no newtoniano empleando ésta técnica? ¿Por qué?

5.14. Conociendo la viscosidad dinámica y la densidad del fluido, determine la viscosidad cinemática

VI. RECOMENDACIONES

6.1. Asegúrese que las deformaciones del resorte estén dentro del rango elástico.

6.2. Minimice las deformaciones abruptas de los resortes porque pueden producir deformaciones permanentes.

6.3. Para extraer las esferillas con el imán hágalo con sumo cuidando evitando de este modo romper la probeta

calibrada

6.4. Para hacer las mediciones de deformaciones asegúrese que el resorte esté completamente en equilibrio estático.

VII. REFERENCIAS BIBLIOGRÁFICAS

1. GOLDEMBERG, J “Física General y experimental” Vol I. Edit. Interamericana S.A. México 1972

2. MEINERS, H., EPPENSTEIN, W., MOORE, K “Experimento de Física” Edit. Limusa. México 1970

3. CARPIO, A., CORUJO, J., ROCHI, R. “Módulo de física”. Facultad de Ingeniería. Universidad Nacional de

Entre Ríos. Argentina, 1996.


13

4. SERWAY, R “Física” Tomo I. Edit. Mc Graw – Hill. México 1993.

5. TIPLER, P. “Física” Vol I. Edit. Reverte. España 1993.

Education

Practica 05 fisica ii 2016-0 olvg