СПЕКТРОМЕТРИЯ ПО ВРЕМЕНИ ЗАМЕДЛЕНИЯ НЕЙТРОНОВ В СВИНЦЕ

СПЕКТРОМЕТРИЯ ПО ВРЕМЕНИ ЗАМЕДЛЕНИЯ НЕЙТРОНОВ В СВИНЦЕ

Результаты экспериментов (ноябрь-2006, апрель-2007) на СВЗ-100

Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика»Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

2


Характеристики СВЗ-100

Спектрометр (общая масса свинца 100 т) собран из блоков свинца высокой чистоты (99.99÷99.996%) массой 0.75т и 1т. Область вокруг свинцовой мишени заполнена кирпичами из свинца массой 11 кг. Зазор между блоками менее 1 мм. Спектрометр имеет форму удлиненной призмы. Максимальная длина сборки –3.3 м, ширина –1.62 м, высота–1.79 м. Сборка размещена на стальной раме на высоте 66 см от бетонного пола. Оси 4-х сквозных измерительных каналов диаметром 65 и 80 мм расположены на расстоянии от 98 до 170 см от центра генерации нейтронов. Имеется также два тупиковых канала на более близком расстоянии.

3



Средняя энергия нейтронов в момент времени t: мкс

Обычно функцию K(t) считают постоянной, для разных спектрометров она лежит в диапазоне 183÷160 кэВ/мкс2 и зависит от размеров СВЗ и наличия полостей (технологических каналов), примесей в свинце и первичного спектра нейтронов. Результаты моделирования СВЗ обнаруживают, что величина K(t) становится постоянной лишь при > 30 мкс.

2)( ttKtE 0.3

4


Характеристики СВЗ-100 События деления регистрировались 4-х секционной быстрой ионизационной камерой деления с

делящимися слоями 236U, 235U, 238U и 239Pu. Подобные камеры деления ранее применялись в экспериментах по измерению сечений деления на быстрых нейтронах. Исследуемый слой 236U (масса урана с 235U (m= 1.07 мг) и 239Pu (m= 0.55 мг, состав PuO2)1.30 мг, состав U3O8) имел высокую чистоту: 236U – 99.845 0.005%, 235U – 0.0470.002%, 238U – 0.1070.002%, 234U – 0.001%. Слои с 235U (m= 1.07 мг) и 239Pu (m= 0.55 мг, состав PuO2) использовались как мониторы потока нейтронов. Слой 238U (238U – 99.999 %, 234U –3 ppm, 235U – 3 ppm, 236U – 3 ppm, m= 1.60 мг, состав U3O8) использовался для определения порога чувствительности СВЗ к малым величинам сечения деления.

Камера деления состоит из двух секций, каждая из которых является плоской цилиндрической камерой деления с общим катодом, на обеих сторонах которого размещены слои делящегося вещества. Катод находится при потенциале 500 В относительно земли. Быстрые токовые сигналы (длительностью ~20– 25 нс) снимаются с двух других электродов (анодов), находящихся при нулевом потенциале. Радиусы катода и анода одинаковы и равны 40мм, зазор между электродами 1,5 мм, диаметр делящегося слоя – 18 мм. Секции экранированы заземленным электродом. Камера заполняется смесью газов Ar+10% CO2 под давлением 1,5 атм. Информация о событиях деления передается по четырем одинаковым электронным каналам, с помощью которых осуществляется формирование быстрых сигналов, их амплитудный и временной анализ и селекция. Сигнал отрицательной полярности с анода поступает на вход зарядочуствительного предусилителя Canberra Model 2003BT. Далее сигнал усиливается и формируется ( Polon 1501, постоянная времени формирования 20 нс) для последующей передачи по длинному (около 100 м) кабелю РК-100 в измерительный зал. Далее сигналы через цепи согласования усиливаются и раздваиваются, одни подаются на входы 5-канального блока быстрых дискриминаторов со следящим порогом (БД) типа Phillips Model 715 для последующего временного анализа, а другие - на входы четырех стретчеров для последующего амплитудного анализа. Быстрые сигналы поступают на вход блока управляющей многомерной логики, вырабатывающего сигнал старт для время–амплитудного преобразователя. Система регистрирует амплитудных спектр по 512 каналов для каждого детектора деления выше порога БД.

5

В ноябрьском сеансе 2006 года проводились измерения сечений деления младших актинидов на спектрометре по времени замедления в свинце сотрудниками двух коллективов: ИЯИ РАН и ГНЦ РФ-ФЭИ (г. Обнинск).

Первый этап измерений включал проведение калибровки рабочих каналов свинцового куба (СВЗ-100) с целью определить соотношение время замедления – энергия нейтронов, используя образцы с сильными резонансами в резонансной области, имеющие большие сечения захвата. Это изотопы 56Fe, 55Mn, 59Co, 63,65Cu, 107,109Ag, 111Cd, 115In, 181Ta, 197Au c хорошо выделенными резонансами в интервале энергий от 1,5 эВ до 1150 эВ. Измерения выполнялись (n,γ) счетчиком, а также камерой деления со слоем 240Pu, используя для этой цели (240Pu) резонансы 1эВ, 20 эВ и ~ 750 эВ. Кроме этого, были исследованы временные зависимости потока нейтронов камерами деления со слоями 235U и 239Pu, которые в основных измерениях сечений деления являлись мониторами.


6

Пучок протонов линейного ускорителя имел следующие параметры: энергия протонов ~ Ер=209 МэВ, ток пучка в импульсе ~ 5 – 10 мА, длительность импульсов изменялась согласно программе эксперимента от 0,3 до 4,0 мкс (0.3; 0.5; 1.0; 2.0; 4.0), частота следования сгустка ионов – 50 Гц.

Основные измерения сечений деления проводились при длительности сгустка ионов 1,0 мкс и частоте 50 Гц. При других, указанных выше, длительностях протонного пучка были проведены короткие серии пробных измерений для оценки эксперимента. Полное «полезное» время, использованное на эксперимент в сеансе 2006 года ~ 60 часов.

В качестве детекторов осколков деления использовались быстрые ионизационные камеры, на электроды которых нанесены слои делящегося вещества. Эффективность регистрации актов деления ~ 98 %. Детекторы осколков деления (камеры деления) разработаны и изготовлены в ГНЦ РФ-ФЭИ.


7

В сеансе 2006 года была применена новая регистрирующая электронная многоканальная система сбора, накопления и первичной обработки информации на основе оцифровки сигналов, поступающих от детекторов осколков деления и (n,γ) счетчиков. Данная система создана и реализована сотрудниками ИЯИ РАН.

Следующий этап включал измерение временных и амплитудных спектров для следующих ядер: 241Am, 242mAm, 245Cm, 246Cm и исследование подбарьерного деления на ядрах 236U и 238U. Информация для ядер 242mAm и 245Cm была получена с удовлетворительной статистической точностью (1-3) % в области энергий нейтронов от 10 эВ до 20 кэВ. Для ядер 241Am и 246Cm было недостаточно «пучкового» времени и как следствие этого – малая статистика измеренных спектров.

Результаты обработки полученных спектров и сравнение с имеющимися данными измерений на кубе RPI показывают, что СВЗ-100 ИЯИ РАН обладает лучшими спектрометрическими свойствами.


8


Предварительные данные экспериментов (ноябрь 2006 г.)

Временные спектры регистрируемых событий деления в мишени 241Am (6.2 мкг).

Сравнение с данными Даббса сделано в грубом приближении.

Несмотря на малую статистику измерений, хорошо видна резонансная структура, согласующаяся с усредненными данными времяпролетных измерений Даббса

0 100 200 300 4000

20

40

60

80

100241Am

channel 2 t = 0.5 sec

sum spectrum phone smoothed pure spectrum < Dabbs >

N (

t )

t , sec

9



Временные спектры регистрируемых событий деления в мишени 246Cm.

Сравнение с данными RPI (LSDS) сделано в грубом приближении.

Здесь также хорошо видна резонансная структура, согласующаяся с единственно имеющимися данными измерений на кубе RPI, статистическая точность которых составляла не лучше 10%. Для набора необходимой статистики для таких пороговых ядер как 241Am и 246Cm надо ~ 150 часов ускорительного времени.

0 50 100 150 200 2500

20

40

60

80

100

120

140

246Cm

channel 2 t = 0.5 sec , T = 37 h 26 min

total spectrum s.f. phone reduced RPI data smoothed pure spectrum

N (

t )

t , sec

10



Приведенное сечение деления для ядра 242mAm. Сравнение с другими данными сделано в грубом приближении.

Сравнение с данными измерений на кубе японской группы показывает, что СВЗ-100 ИЯИ РАН обладает лучшими спектрометрическими свойствами.

1E-4 1E-3 0.01 0.1 1 10

10

242mAmStart time: Tue Nov 7 10:16:46 2006 Stop time: Wed Nov 8 11:47:26 2006

Japan LSDS , 2001 < Dabbs > , tof < Browne > , tof our data

(

E )

* E

1/2

, [

b *

kev

1/2 ]

E , keV

11



Сечение подбарьерного деления для ядра 236U. Хорошо виден известный резонанс при энергии 5.45 эВ и структура при энергии 1.3 кэВ. Точность определения резонансного интеграла при энергии 5.45 эВ не хуже 10%.

1E-3 0.01 0.1 1 10-5

0

5

10

15

20

25

Eres

= 5.45 eV

Ires

=46.8 mb*ev

236U

(

En )

,

mb

E n , keV

12



Сечение деления для ядра 238U . Наблюдение в эксперименте резонансной структуры вблизи 1 кэВ с сечением в максимуме 1.5 мб за время измерения 11 часов позволяет оценить чувствительность спектрометра к сверхмалым сечениям деления, Она составляет около 0.5 мбарн·мг, что несколько лучше характеристик куба RPI.

0.01 0.1 1 10-1

0

1

2

3

{ 0.70 , 1.15 keV }

238U

our data < ENDFB6 >

(

En

) ,

mb

E n , keV

13


Исследования сечений деления ядер младших актинидов на СВЗ-100 в 2007 г.

В 2007 году на нейтронном спектрометре по времени замедления в свинце СВЗ-100 ИЯИ РАН совместно с ГНЦ «Физико-энергетический институт» выполнялась программа измерения сечений деления младших актинидов.

Интерес к ядрам этой группы связан с нерешенными проблемами физики переходных состояний при делении сильно деформированных ядер и практическими вопросами ядерной трансмутации отходов ядерной энергетики.

Исследовались высоко активные и спонтанно делящиеся изотопы 243, 244, 246Cm сверхвысокой чистоты.

В качестве детекторов осколков деления использовались быстрые ионизационные камеры с делящимися слоями массой от 4 до 20 мкг.

14



Для мониторирования потока нейтронов и калибровки временной шкалы нейтронного спектрометра использовались камеры деления с 235U, 239Pu и 240Pu.

В измерениях прошла успешные испытания новая регистрирующая электронная 32-канальная система сбора, накопления и первичной обработки информации на основе оцифровки сигналов детекторов. Система также позволяет осуществлять временную привязку физических измерений к импульсу протонного пучка ММФ и мониторирование стабильности нейтронного потока. Система разработана и создана сотрудниками ИЯИ РАН.

15



Сечения деления изотопов 243, 244, 246Cm получены с погрешностью (5-10) % в области энергий нейтронов от 1 эВ до 20 кэВ. В проведенном эксперименте для изотопов 244, 246Cm достигнута лучшая статистика и лучшее разрешение по сравнению с единственно имеющимися данными RPI (США), полученными на спектрометре СВЗ-75 RINS. Для 243Cm данные ниже 20 эВ получены впервые. Выше 20 эВ полученные данные хорошо согласуются с результатами бомбового эксперимента (Лос-Аламос, США). Других экспериментальных данных в рабочей области энергий СВЗ-100 не имеется. Сравнение с рекомендованными данными из библиотеки ENDF/B‑VII показывает, что полученные группой ИЯИ-ФЭИ данные позволяют существенно уточнить нейтронные параметры низколежащих резонансов для младших актинидов.

16



Завершена обработка результатов измерений сечения деления 236U в области энергии нейтронов En =0.001 – 20 кэВ. Определены величины резонансного интеграла для резонансов при энергии 5.45 эВ и 1.28 кэВ и оценены их делительные ширины. Подтверждена промежуточная структура в сечении подбарьерного деления 236U(n, f). Проведенный анализ позволил уточнить имеющиеся теоретические оценки параметров связи состояний класса II с компаунд-уровнями делящегося ядра.

17


Сечение подбарьерного деления 236U(n, f)

Интерес к изучению сечения реакции в области энергии нейтронов ниже порога деления связан с поиском гросс-структуры делительных ширин для нейтронных резонансов. Эти структуры нашли свое объяснение в модели двугорбого барьера, в которой деление является многоступенчатым процессом и происходит через -вибрационные состояния сильно деформированного ядра во второй потенциальной яме.

Из-за остаточного взаимодействия с другими степенями свободы вибрационное состояние приобретает демпинговую ширину распада по состояниям более сложной природы – промежуточным уровням класса II. Последние связаны с компаунд – уровнями (класс I), возбуждаемыми при поглощении нейтрона в первой потенциальной яме, соответствующей равновесной форме ядра.

18



В случае глубокой ямы демпинговая ширина вибрационного резонанса большая, и промежуточные структуры определяются состояниями класса II. Такая картина наблюдается в сечении деления для ядер 234U, 238U и 240Pu в области энергий нейтронов 0.1 – 20 кэВ. Характерный период структур составляет DII=0.7÷3 кэВ или DII=(50÷200)DI, где DI - расстояние между уровнями компаунд-ядра.

Ранее сечение деления 236U в резонансной области энергий нейтронов измерялось методом времени пролета. Существует резкое расхождение в результатах. В одних работах промежуточная структура наблюдалась, в других нет. Рекомендованная оценка сечения деления ENDF/B7 (2006) опирается на данные Гиля, подтвержденные в работе Мурадяна и др. (Дубна, 1999)

19



Поэтому для разрешения имеющихся противоречий был проведен независимый эксперимент на нейтронном спектрометре по времени замедления в свинце. Подобные спектрометры даже при плохом энергетическом разрешении 0.28÷0.35 надежно выделяют промежуточные резонансы в сечении подбарьерного деления. Их высокая светосила (спектрометр RINS) позволила измерить сверхмалые величины сечений на уровне меньше 1 мкб для 232Th [Y.Nakagome, R.C.Block, R.E.Slovacek, E.B.Bean, Phys. Rev. C43, 1824

(1991).] и зарегистрировать p‑ вибрационный резонанс при энергии 5 кэВ, что недоступно пока время– пролетным спектрометрам.

20



Имеющиеся данные по сечению подбарьерного деления 236U(n,f) приведены на рисунке. Для сравнения с результатами измерений на СВЗ‑100, они усреднены по функции Гаусса с параметром разброса 0.35.

1E-3 0.01 0.1 1 10 100

1

10

100

1000

10000

236U (n , f )

(

E )

,

мб

E n , кэВ

< ENDF/B7 > Мурадян Parker , LANL Cramer , < bomb >

235U - вклад

21



Если поправить данные бомбового эксперимента на фоновую примесь реакции 235U(n,f), что не было ранее сделано, то проявляется резкое расхождение между двумя группами работ:

данными Лос-Аламоса [J.W.Cramer, D.W.Bergen, Los Alamos Scientific Laboratory Reports, No.4420 (1970) p.74., W.E.Parker, J.E.Lynn, G.L.Morgan, et al, Phys. Rev. C49, 672 (1994)]

и данными работ [J.P.Teobald, J.A.Wartena, H.Weigmann, F.Poortmans. Nucl. Phys. A181, 639 (1972), G.V.Muradyan, M.A.Voskanyan,

L.P.Yastrebova, et al, JINR – E3 – 98 – 212, (Dubna, 1999) p.287.]. В Лос-Аламосе события деления регистрировались

детекторами осколков деления, в других работах с помощью сцинтилляционных детекторов регистрировались нейтроны деления и гамма-лучи деления.

22



Усредненное сечение деления 239Pu(n,f) и приведенный экспериментальный спектр N(E)*E-. Теоретическая кривая получена усреднением оценки ENDF/B6 по функции разрешения с параметром разброса E/E=0.35.

1E-5 1E-4 1E-3 0.01 0.1 1 10 10010

100

1000

N ( E ) * E - 0.1

< ENDF/B6 >

239Pu ( n , f )

(

E )

* E

1/2 ,

[ b*e

V1/

2 ]

E n , keV

23



Усредненное сечение деления 235U(n,f) и приведенный эксперименталь-ный спектр N(E)*E- для двух значений параметра .

1E-3 0.01 0.1 1 10

100

< ENDFB6 >

N (E) * E -0.065

N (E) * E -0.12

235U ( n , f )

(

E )

* E

1/2 ,

[ b *

eV1/

2 ]

E n , keV

24



Результаты градуировки энергия нейтрона – время замедления спектрометра и полученные величины K(t), вычисленные по отдельным резонансам. Размерность кэВ/мкс2. Эта функция использовалась в дальнейшем при преобразованиях измеренных временных спектров в энергетические спектры .

10 100

150

160

170

180

channel 3 experiment fit

K = 165.1-15.23*exp(-t/27.69)

K (

t )

, [k

ev / s

ec2 ]

t , sec

25


Характеристики СВЗ-100 Сравнивая полученные

спектры с усредненными библиотечными данными , можно получить как временную зависимость плотности нейтронов в измерительном канале, так и энергетическую зависимость функции разрешения СВЗ E/E. Эта функция была выбрана в виде E/E=(a+bE+c/E)1/2, а её параметры a, b, c варьировались.

Минимум функции лежит в области 40÷120 эВ, а его величина равна 0.307.

1E-4 1E-3 0.01 0.1 1 10 100

0.3

0.4

0.5

0.6

0.7

0.307

E

/ E

E n , кэВ

26


Исследования подбарьерного деления на СВЗ-100: 236U(n,f) Некоторые характеристики экспериментов по измерению

сечения деления 236U в резонансной области энергий нейтронов

Работа Источник нейтронов Детекторделений

235U/236U 236U мишень

Cramer et al

LANL, 1970

Бомба “Pommard”214.4м

Осколки деления 0.15%

Theobald et al

CBNM, Geel, 1972

Lynac60 нс, 30м

Нейтроныделения

0.2% 99.69 %101мг/см2

Parker et al LANL, 1994

LANSCE 125 нс56.18м

Осколки деления

0.3%+0.9% 233U

0.492 мг/см239.86 мг

Мурадян и др.

ИАЭ + ОИЯИ, 1999

“Факел” 60 нс5.2м

Гамма-лучи деления 0.047%

99.845%370 мг/см2

27


Исследования подбарьерного деления на СВЗ-100: 236U(n,f)

Параметры резонанса при энергии 5.45 эВ. Af – площадь под резонансом

эксперимент Резонансные параметры

f, эВ Af, мб∙эВ

Teobald et al 290 ± 7 18200

Parker et al 1.3 ± 0.1 82 ± 8

28



Временные спектры (А) и энергетический спектр событий деления 236U(n,f) после вычитания фона (Б).

0 50 100 150 200 250101

102

103

236U + 235U

235U

236U

Eres

= 5.45 эВ

N (

t )

t , мкс

1E-3 0.01 0.1 1 10

0

100

200

300

400

500

600

700236U

N (

En

)

E n , кэВ

БА

29



Результаты измерения сечения деления 236U(n,f).

1E-3 0.01 0.1 1 10-5

0

5

10

15

20

25

30

35

40

5.45 эВ

236U

(

En

) ,

мб

E n , кэВ

30



Сечение деления 236U(n,f) в области энергии нейтронов

ниже 100 эВ

1E-3 0.01 0.1-10

0

10

20

30

40

50

236U

(

En

) ,

мб

E n , кэВ

31



Сечение деления 236U(n,f) в области энергии нейтронов выше 100 эВ. ○ – настоящая работа; ▬•▬, ▬ –результаты усреднения данных по резонансным интегралам и оценки ENDF/B7, соответственно, по функции Гаусса с параметром 0.353. Кривая для оценки ENDF/B7 уменьшена в 20 раз

0.1 1 10

0

5

10

236U

(

En

) ,

mb

E n , keV

32



Параметры резонанса при энергии 5.45 эВ

эксперимент Резонансные параметры

f, эВ Af, мб∙эВ 0 , б

Teobald et al 290 ± 7 18200 39870

Parker et al 1.3 ± 0.1 82 ± 8 40300

ИЯИ + ФЭИ 1.05 ± 0.1 66 ±6 39870

33



Настоящая работа не только позволила получить новые данные по нейтронному сечению подбарьерного деления 236U, используя независимую методику эксперимента, но и понять причину имеющихся расхождений в его поведении. Прямой метод детектирования событий деления через регистрацию осколков деления, использованный в настоящей работе и работах [W.E.Parker et al, A.A.Alekseev, A.A.Bergman et al (Dubna, 2004) ], а не сопутствующих нейтронов или гамма-лучей, как в работах [J.W.Cramer et al, J.P.Teobald et al], позволил измерить малые сечения деления для 236U и обнаружить промежуточную структуру в сечении.

Рекомендованные данные по реакции 236U(n,f) в резонансной области энергий (из библиотеки ENDF/B‑VII) являются явно неудовлетворительными и должны быть пересмотрены.

f fA0

34


ПРОГРАММА измерений на спектрометре по времени замедления нейтронов в свинце Участники эксперимента: ИЯИ РАН, ГНЦ РФ-ФЭИ

Основная задача – измерение сечений деления резонансными нейтронами младших актинидов: 241Am, 242mAm, 243Cm, 244Cm, 245Cm, 246Cm.

Продолжительность измерений 10 смен (120 часов), полезное время на эксперимент – не менее 100 часов.

Длительность импульса ММФ – 1 мкс (90 % времени). Физические требования к результатам:

для непороговых нуклидов 242mAm, 243Cm, 245Cm, 239Pu достижение статистической точности ≤ 1 %; для пороговых нуклидов 241Am, 244Cm, 246Cm обеспечение статистической точности ~5 %.

f fA0

35



Для проведения основных измерений ФЭИ предоставляет четыре многослойные камеры деления, содержащих делящиеся образцы:

241Am1, 244Cm, 246Cm1, 239Pu (стандарт) – канал 2. 241Am2, 246Cm2, 239Pu (стандарт), 235U (стандарт) – канал 2. 243Cm, 239Pu (стандарт), 235U (стандарт), 238U (стандарт) –

канал 3. 242mAm, 239Pu (стандарт), 245Cm, 239Pu (стандарт) – канал 3. Для уточнения характеристик спектрометра используются также

две многослойные камеры деления (ФЭИ), содержащих делящиеся образцы:

235U, 236U, 238U, 239Pu. 232Th1, 232Th2, 232Th3, «без образца».

f fA0

36



Для измерения временной зависимости нейтронного потока используются гамма – счетчики и борные камеры (ИЯИ РАН).

Для точного учета вклада делящейся примеси продуктов распада в 246Cm используется камера деления (ИЯИ РАН) с образцом 240Pu.

Планируется проведение измерений сечений деления 243Am, 247Cm, 248Cm и (возможно) 238Pu.

Перечисленным набором младших актинидов исчерпывается базовая программа измерений. Накопленный опыт позволит перейти к физическим исследованиям маловероятных процессов в делении актинидов.

37

Экспериментальные данные и оцененные значения сечения деления Np-237

в области энергий от 100 эВ до 100 кэВ

38

Экспериментальные данные и оцененные значения сечения деления Am-241

39

Экспериментальные данные и оцененные значения

сечения деления и захвата Am-243

40


сечения деления Сm-244

41


сечения деления Cm-246

42


сечения деления Cm-248

43

Экспериментальные и оцененные значения сечения

деления Am-241 в области энергий выше 100 КэВ

0 5 10 15 200

500

1000

1500

2000

2500

3000

241Am(n,f)

Behrens 81 Dabbs 83 Hage 80 Knitter 78cb Knitter 78ca Knitter 78cc Knitter 78cd Kuprijanov 78c Kuprijanov 78ca Kuprijanov 78cb Kuprijanov 78cc approx ENDF/b-VI BROND-3 JENDL-3.2

Cro

ss s

ect

ion

(m

b)

Neutron energy (MeV)

44


деления Am-242m

45


деления Cm-243

10-2 10-1 100 1011,0

1,5

2,0

2,5

3,0

3,5

4,0

4,5

Fullwood+70 Silbert76 Fomushkin+90 Fursov+97 ENDF/B-VI JENDL-3.2 Minsk 96 BROND-3

243Cm(n,f)

Neutron energy (MeV)

Cro

ss s

ecti

on

(b

)

46

Перечень МА

Am-241 Am-242m Am-243 Cm-243 Cm-244 Cm-245 Cm-246 Cm-247 Cm-248 Pu-238

Энергия нейтронов: 1 эВ - 40 кэВ

Documents

СПЕКТРОМЕТРИЯ ПО ВРЕМЕНИ ЗАМЕДЛЕНИЯ НЕЙТРОНОВ В СВИНЦЕ