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核化学夏の学校2003. ニュートリノ物理学と JHF n 長基線ニュートリノ振動実験. 2003年8月5日. 大山 雄一 (KEK). @茨城県大子町やみぞ. (1)ニュートリノとは?. (2)カミオカンデ、スーパーカミオカンデ、 K2K. (超新星ニュートリノ、太陽ニュートリノ、ニュートリノ振動). (3) JHF n 長基線ニュートリノ振動実験. (我々は何をしたいのか、何を作りたいのか?). (4)おまけ. ニュートリノとは ……. 中 性微子 neutrino = neutr + ino. 中 性の. かわいいもの. - PowerPoint PPT Presentation
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ニュートリノ物理学と JHF 長長長長長長長長長長長長長
大山 雄一 (KEK)
2003年8月5日
核化学夏の学校2003
@茨城県大子町やみぞ(1)ニュートリノとは?(2)カミオカンデ、スーパーカミオカンデ、 K2K
(3) JHF長基線ニュートリノ振動実験
(超新星ニュートリノ、太陽ニュートリノ、ニュートリノ振動)
(我々は何をしたいのか、何を作りたいのか?)
(4)おまけ
ニュートリノとは……
物質を形づくる素粒子のひとつで、電子と同じレプトン(軽粒子)の仲間。電子型、ミュー型、タウ型の3種類がある。
電気的に中性であることから名づけられた。
ほかの粒子とはほとんど反応しないため、非常に観測しにくく、「幽霊粒子」とも言われる。
中性微子 neutrino = neutr + ino中性の かわいいもの
物質は何でできているか?すべての物質は分子からできている。
原子は原子核とその周りをまわる電子から構成されている。
私たちが目にするすべての物質は陽子(p)、
分子はいくつかの原子の集まりである。
原子核は陽子と中性子でできている。
中性子(n)、電子(e)でできている。
水の分子
H
HO
電子
原子核
陽子
中性子原子
pn n
npp
n 原子核
●
●
●
●
ニュートリノと電子、陽子、中性子の関係
pn(長 長長長長長長長長長長長長長
e(長 長長長長長長長長長長長長長長長長長長
長長長長長長長長長長長長長長 → 長長長長長
長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長
長長長長長長長長
ニュートリノ反応の例(1)
pn(長
長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長
e(長長長長長長長長長長
長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長
e
長 長p → n
e(長pn(長 長長 →⇒
長長長長長長長長長長長長“長長長長長長長長長長”長長長長
長長長長長長長長長長長長長長長長長“長長長長長長長長長長”
長長長長長長長長長長長長長長長
ニュートリノ反応の例(2)
pn(長
長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長
e(長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長
長
長 長n → p
e(長pn(長 長長 →⇒
ニュートリノ反応の例(3)長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長
e(長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長
長
長 長e →
e(長 長長 →⇒
e(長
e(長
ニュートリノ反応の例(4)長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長
長 長
長 長n → ⇒
長長長長長長
- 長 長
長 長n → -長
pn(長
e(長
e(長pn(長 長長 →⇒
長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長
長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長
長長長長長長
W粒子と弱い相互作用
⇒ 長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長
⇒ W± 粒子は短距離しか飛べないので、長長長長長長長
長長長長長長長長長長長長長長長長
長長長長長長長長長長長長長長(もしくは他のレプトン)が「ニアミス」した時しか反応しない。
長
長 長n → p
n
長
pW
長→ 長
長
n→
p+長
長
長
n→ p+
W +
W +
W -→W -(
(もしくは
⇒ “ 上側の状態” 、“下側の状態”は W± 粒子
物質を構成する粒子と力を媒介する粒子
物質を構成する粒子(核子、レプトン)は2 × 1行列
長
長 長n → p
n
長
pW
長→ 長
長 n → p+
W +
W +
0(長 長1 0(長1(長0 10 0
0(長長 10(長1(長0 1
0 0
●
力を媒介する粒子は2 × 2行列 ●
W + =(長0 1
0 0W - =(長0 0
1 0
電弱相互作用⇒
nZ
p+
力を媒介する粒子の2 × 2行列長長長長長長長長長長
● Z0 = (長1 0
0 -1
長
物質の種類をかえずにエネルギーだけ伝える弱い相互作用
● γ = (長0 0
0 1
中性カレント相互作用
photon
電磁相互作用
理論的に予言され 1974 年に発見
長 → 長γ 長 長 長長長長長長γ
電磁相互作用と弱い相互作用の統一 GWS 理論
⇒●
電磁相互作用と弱い相互作用の違いは W,Z と γ の質量の違い Higgs mechanism⇒●
現在の素粒子像(標準模型)
p=uudn=udd
ニュートリノ反応の例(5)長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長
長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長
長 長 長-
長→ → e
ud-
u 長 d-
長 → ⇒(1) u 長 d 長 →
⇒(2) e- 長 長 →長 長 長 - → e e
神岡関連のニュートリノ実験の歴史
1987年: カミオカンデ・超新星爆発からのニュートリノの観測1989年: カミオカンデ・太陽からのニュートリノの観測1996年: スーパーカミオカンデ開始
1999年: K2K ・世界初の長基線ニュートリノ振動実験の開始
1983年: カミオカンデ開始
1998年: スーパーカミオカンデ・ニュートリノの質量の発見
2001年: カムランド実験開始
2002年: 小柴昌俊先生ノーベル物理学賞
カミオカンデ
長長長長長長長長長長長長長
長長長長長長長長長長長長長
長長長長長長長長長長長長長長
長長長長長長長長長
20インチ光電子増倍管(PMT)
超光速 → チェレンコフ光
(水中の光速 = c/n = c/1.33 )
e
θ超音速 → ソニックブーム
チェレンコフ光の発生原理
カミオカンデにおけるニュートリノの観測原理
e,
長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長
長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長
星からのニュートリノ 星の進化(1)
⇒ ⇒
宇宙空間の水素が重力で集まる
ee 長 長p→ n
(4H →2e 長 He) 太陽ニュートリ
ノ
3 He → C 42
42 6
12
4 He → O 42 8
16
核融合を起こしヘリウムができる
さらに大きく重い原子核へ
星からのニュートリノ 星の進化(2)
⇒ ⇒
鉄より重い安定な元素はない
超新星ニュートリノ
3 He → C 42 6
12
超新星爆発
ee 長 長p→ nいっせいに
外側の物質は宇宙空間へ
中性子星
中性子星 カニ星雲
超新星爆発の中心に残った中性子だけの巨大原子核
半径 ~10km に太陽ぐらいの質量10~100Hz で回転
もっと重い場合はブラックホール
~1012gauss の強磁場
超新星 SN1987A
長長長
長長長
カミオカンデにおける SN1987A ニュートリノの観測
13長長長長長長長長長長長長長長
長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長
スーパーカミオカンデ
長長長長長長長長長長長長長
長長長長長長長長長長長長長長
長長長長長長長長長長長長長長長
長長長長長
22400 長長長長sun
長長長長長長長長長長長
= 0.465 ±0.005 (stat.) +0.016-0.015 (syst.)
SSMdata
長 長 長e→
→ 長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長
長長長長長長長長長長……… ..
長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長
長長長長長長長 長長長長長長長
長長長長長長長“長長長長長長長”長長長長“長長長長長長”長長長長長長
長長 長長 長長
長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長
p, HeAtmosphere
e
Earth
Super-K
±
±
: e = 2 : 1 e±
長長長長長長長長長長長
長 長-
長→ → e長
長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長の検証
長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長の識別
長 -e
長 長N → N’ -
長 長N → N’
長長長長長長長長長長
1289 日分のデータ
長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長
長長長長
長長長長長長長長長長長長長meV
sin22=1.0e (low energy)
e (high energy)
(low energy)
(high energy)
長長長長長長長長長長
長長長 e 長長長長長長長
長 長長長長長
長長長長長長長長長長長長長長長長長長長2001 年 11 月 12 日水面下のほとんどのPMTが破損。残った半分のPMTに coverをつけて 2002 年 12 月に実験再開。
Super-Kamiokande-II
250 km
K2K 長基線ニュートリノ振動実験
長長長長 長 長長長長長長長
12 GeV PS
陽子ビームライン
ターゲットステーション
崩壊パイプ
ビームダンプ
前置検出器
Target Station
K2K ニュートリノビームライン
Pion Monitor
前置検出器 崩壊パイプ
ビームダンプ
ターゲットステーション
Al ターゲット
12 GeV 陽子ビームライン
ニュートリノビームの生成
長 長 長-
長→ → e
P Al
ターゲット電磁ホーン 崩壊パイプ
ビームダンプ 前置検出器
~1%
ビームダンプで吸収(~99%)
長長長長長長長 1.3GeV 、純度 99%のビーム
K2K前置検出器
長長長 長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長
ミニカミオカンデのニュートリノイベント
ファイングレイン検出器のニュートリノイベント
TSK
GPS
1.5s
GPS
KamiokaKEK
スーパーカミオカンデのニュートリノイベント
ニュートリノ振動の解析( 1999~2001 )長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長… .
長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長
長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長
長長長 80.1 +6.2-5.4 に対し測定値 56
E(GeV)
事象数
ニュートリノ振動がない可能性は1%以下
データ
振動あり振動なし
JHF長基線ニュートリノ振動実験
東海村の大強度陽子加速器施設( J-PARC )
●
から神岡にニュートリノビームを打ち込む。
ビーム強度は K2K の 100倍
Linac400 MeV normal linac400-600 MeV superconducting linac
50 GeV Synchrotron
Particle Nuclear Physics
NeutrinoNuclear Transmutation
Life & Material Science(Neutron, Muon, RI)
3 GeV Synchrotron
J-PARC計画全体図
JHF 大強度陽子加速器とニュートリノビームライン
JHF ニュートリノ実験のキーワード
(1)大強度陽子ビーム ( K2K の~100倍)
(2)→ e 振動の探索
(3) off-axis ビーム
(4)2 km前置検出器
( K2K 実験との違い)
→e 振動の探索
→ 振動に加えて 1% 程度以下の→ e 振動の可能性
⇒ ニュートリノ振動についてのより深い理解
長 長 長-
長→ → e 1% のバックグラウ
ンド e
バックグラウンド e を減らすため崩壊パイプを短くする 200m →
110m( K2K) ( JHF)
e の割合は 0.2% 程度
●
●
●
●
ニュートリノビームのエネルギー
● ニュートリノエネルギーは弾性散乱を用いて決定するが、
長 長→n p
エネルギーが高いほど非弾性散乱が多い。
→ 振動が大きいのは
0.5~ 1.0GeV のニュートリノビームが望ましい。
●
非弾性散乱ではができるためエネルギーの測定が困難
長 長→N ’s
長 N’
ニュートリノの散乱断面積
弾性散乱
エネルギーが 0.5~ 1.0GeV
ビームラインSK
Off Axis Beam
ビームの中心をスーパーカミオカンデの方向から●
2~ 3° ずらす。 ニュートリノビームの強度は減るがエネルギーの低くてそろったビームになる。
1°
0°
2°
3°
● ずらす角度は他の実験待ち
→ 可変にしておく
Beam eye
SK
~10km
HK
ビーム方向と崩壊パイプの形状
断面が縦長の崩壊パイプ
神岡鉱山近辺
2km検出器
水チェレンコフを作りたいがビームラインの近くでは●
ニュートリノビーム強度が強すぎる。
ビームライン
SK
●
崩壊パイプの長さ( 110m )よりも十分離れている必要●
⇒十分離れたところに水チェレンコフを中心とした前置検出器
を作りたい。 2km検出器
●
2km検出器と候補地
2km ターゲット
このあたり
2002 2004 2006 2008 2010
JHF- construction physics run
MINOS 2yr
OPERA 5yr
SKrebuild
SK-half SK-full
スケジュール
ニュートリノに関連したノーベル物理学賞(1)
中性カレントの予言。電磁相互作用と弱い相互作用の統一理論への寄与。
1979年
Glashow
SalamWeinberg
Chandrasekhar
Steinberger
W,Z 粒子の発見をもたらしたプロジェクトへの貢献。
1983年 Fowler
van der MeerRubbia
星の進化、構造を知る上で重要な物理的課程の研究。
1984年
ミューニュートリノの発見とレプトン二重構造の実証。
1988年
LedermanSchwartz
ニュートリノに関連したノーベル物理学賞(2)
連星パルサーの発見。1993年
HulseTaylor Jr.
Perl
電弱相互作用の量子論的な構造の解明
1995年 Reines
Veltman’tHooft
レプトン物理学の先駆的実験。
1999年
天体物理学、特に宇宙ニュートリノの検出へのパイオニア的貢献。
2002年
KoshibaDavis
END
Comment on JHF-Phase-II ★0.77 → 4 MW beam power
★ ~ 1 Mton detector (Hyper-Kamiokande)
> 100 more events
CP Violation
ν:2yrν:6.8yr
decay pipe
Near detector
TargetStation
-pit280m
130m
3NBT
Neutrino beam facility
Proton beam transportPreparation sectionArc section (Super-conductive)Final focusing
Target/Horn systemDecay pipe (130m)Beam dump
Components
Single turn fast extraction8 bunches/~5s3.3x1014proton/pulse3.94 (3.64) sec cycle1 yr≡ 1021proton on target(POT)
(3300hr~140days)
p+(target) +
ντ
νe νμ
Atm
ospheric neutrinos
Solar neutrinos
K2K
neutrinos
JHF
neut
rino
s
MARS による放射線量の計算MARS - Fermilab で開発されたシミュレーションプロ
グラム●
物質を位置の関数として input し、ビームの位置、方向、●
エネルギーを与えて、放射線量を計算する。● 3D の場合はビーム軸についての回転対称を考える。
MARS計算の例
コンクリートの厚さ( m )
log(
放射
線レ
ベル
(m
Sv/
par
ticl
e)
基準値● コンクリート厚は 6m
● 同様の方法でターゲットステーション、ビームダンプも計算。
ビームラインの放射線遮蔽
放射線遮蔽はできるだけ薄く → 予算の節約●
● 要求される放射線レベル
H < 5 mSv/h @ コンクリート表面
H < 0.25 Sv/h @ 土の表面
0
2
4
6
8
0 1 2 3 4 E (G e V )長
Ne
utr
ino
Flu
x (a
rb. u
nit
)
0 k A
2 5 0 k A
x 2 0
Muon monitor
Monitor the profile center of muonsspill by spill.
Silicon Pad Detector Array
Segmented Ionization chamber
Behind beam dump
Pion MonitorGas Cherenkov detector: (insensitive to primary proton
s) Measure momentum and angular distribution of pions, N(p, ) just after the horns.To decay
volume
From 2nd Horn
910
Blind
Beam window
470
230
200
900
2100
2750
Sphericalmirror
Photo detector 20 PMTs
600
200
110
910
Top view
Beam view
Pion monitorGas volume
~ Design on May 11,'98 ~
1 9 0
1.0×10-6
MassKEK
MassSK
KEK
SK
KEKSK
N
N
dEEE
dEEER
RNN
)()(
)()(
)Near/Far(tmeasuremenexpected
Tspill TSK
GPS
1.5s
T (sec)
T (sec)
JHF大強度陽子加速器
ニュートリノビーム強度:100 ×K2K ( × 4)
Neutrino Energy reconstruction(assuming Quasi-Elastic(QE) interaction)
cos
22
pEm
mEmE
N
N
+ n + p
-
(E , p)
p
Non Quasi-Elastic event gives lower E
ニュートリノの観測結果全放出エネルギー= 2.5±1.2 ×1053 erg原始中性子星の表面温度
= 5.2±1.2 ×1010 度原始中性子星の半径
= 23±20 km放出時間 = 4.2±2 秒
太陽・大気ニュートリノの研究
Detectors
• Muon monitors @ ~140m– Behind the beam dump– Fast (spill-by-spill) monitoring of be
am direction/intensity• First Front detector @280m
– Neutrino intensity/direction– Study of neutrino interactions
• Second Front Detector @ ~2km– Almost same E spectrum as for SK– Absolute neutrino spectrum– Precise estimation of background
• Far detector @ 295km– Super-Kamiokande (50kt)
1.5km
295km
0.28km
Neutrino spectra at diff. dist
dominant syst. in K2K
p
140m0m 280m 2 km 295 km
ニュートリノがほとんど反応しないのは“ 長 / 下側の状態”( W± 粒子)は短距離しか飛べない。
⇒ 長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長
⇒ 長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長長 長長長長長長長長長
長長長長長長長長長長長長長長長
長長長長長長長長長長長長長長