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Efecto termoelctrico 1

Efecto termoelctricoEsta pgina es acerca del efecto termoelctrico como fenmeno fsico. Para aplicaciones del efecto termoelctrico,ver termoelectricidad.

Principio termoelctrico.

El efecto termoelctrico es la conversindirecta de la diferencia de temperatura avoltaje elctrico y viceversa. Un dispositivotermoelctrico crea un voltaje cuando hayuna diferencia de temperatura a cada lado.Por el contrario cuando se le aplica unvoltaje, crea una diferencia de temperatura(conocido como efecto Peltier). A escalaatmica (en especial, portadores de carga),un gradiente de temperatura aplicadoprovoca portadores cargados en el material,si hay electrones o huecos, para difundirdesde el lado caliente al lado fro, similar a un gas clsico que se expande cuando se calienta; por consiguiente, lacorriente inducida termalmente.

Este efecto se puede usar para generar electricidad, medir temperatura, enfriar objetos, o calentarlos o cocinarlos.Porque la direccin de calentamiento o enfriamiento es determinada por el signo del voltaje aplicado, dispositivostermoelctricos producen controladores de temperatura muy convenientes.Tradicionalmente, el trmino efecto termoelctrico o termoelectricidad abarca tres efectos identificadosseparadamente, el efecto Seebeck, el efecto Peltier, y el efecto Thomson. En muchos libros de textos, el efectotermoelctrico puede llamarse efecto Peltier-Seebeck. Esta separacin proviene de descubrimientos independientesdel fsico Francs Jean Charles Athanase Peltier y del fsico Estonio-Alemn Thomas Johann Seebeck. El EfectoJoule, el calor generado cuando se aplica un voltaje a travs de un material resistivo, es fenmeno relacionado,aunque no se denomine generalmente un efecto termoelctrico (y se considera usualmente como un mecanismo deprdida debido a la no idealidad de los dispositivos termoelctricos). Los efectos Peltier-Seebeck y Thomson puedenen principio ser termodinmicamente reversibles, mientras que el calentamiento Joule no lo es.

Efecto Seebeck

Circuito que muestra el efecto Seebeck.

El efecto Seebeck es la conversin de diferencias de temperaturadirectamente a electricidad.

Seebeck descubri que la aguja de una brjula se desviaba cuando seformaba un circuito cerrado de dos metales unidos en dos lugares conuna diferencia de temperatura entre las uniones. Esto se debe a que losmetales responden diferentemente a la diferencia de temperatura,creando una corriente de circuito, que produce un campo magntico.Seebeck, aun as, en ese momento no reconoci all una corrienteelctrica implicada, as que llam al fenmeno el efecto termomagntico, pensando que los dos metales quedabanmagnticamente polarizados por el gradiente de temperatura. El fsico Dans Hans Christian rsted jug un papelvital en la explicacin y concepcin del trmino termoelectricidad.

El efecto es que un voltaje, la FEM termoelctrica, se crea en presencia de una diferencia de temperatura entre dos metales o semiconductores diferentes. Esto ocasiona una corriente continua en los conductores si ellos forman un


circuito completo. El voltaje creado es del orden de varios microvoltios por kelvin de diferencia. Una de esascombinaciones, cobre-constantn, tiene un coeficiente Seebeck de 41 microvoltios por kelvin a temperaturaambiente.

En el circuito: (que puede estar en varias configuraciones diferentes y regirse por la misma ecuacin), el voltaje obtenido puede serderivado de:

SA y SB son los coeficientes Seebeck (tambin llamados potencia termoelctrica o termopotencia) de los metales A yB en funcin de la temperatura, y T1 y T2 son las temperaturas de las dos uniones. Los coeficientes Seebeck no sonlineales en funcin de la temperatura, y dependen de la temperatura absoluta, material y estructura molecular de losconductores. Si los coeficientes Seebeck son efectivamente constantes para el rango de temperatura medido, lafrmula anterior puede aproximarse como:

El efecto Seebeck se usa comnmente en dispositivos llamados termopar (porque est hecho de un acople o unin demateriales, generalmente metales) para medir una diferencia de temperatura directamente o para medir unatemperatura absoluta colocando un extremo a una temperatura conocida. Una sonda metlica mantenida a unatemperatura constante en contacto con un segundo metal de composicin desconocida puede clasificarse por esteefecto TE. Instrumentos de control de calidad industriales usan este efecto Seebeck para identificar aleacionesmetlicas. Esto se conoce como clasificacin Termoelctrica de aleacin.Varios termopares cuando se conectan en serie son llamados termopila, la cul se construye a veces para aumentar elvoltaje de salida ya que el voltaje inducido sobre cada acople es bajo.Este es tambin el principio de trabajo detrs de los diodos trmicos y generadores termoelctricos (tales como losgeneradores termoelctricos de radioistopos o GTR) los cuales se usan para crear potencia a partir de la diferenciade calor.El efecto Seebeck se debe a dos efectos difusin de portador de carga y arrastre de fonones (descritos abajo). Siambas conexiones se mantienen a la misma temperatura, pero una conexin se abre y cierra peridicamente, se mideun voltaje AC, el cul es tambin dependiente de la temperatura. Esta aplicacin de la sonda Kelvin a veces se usapara demostrar que la fsica subyacente solo necesita una unin. Y este efecto se ve an si los alambres solo seacercan, pero no se tocan, as no se necesita difusin.

TermopotenciaLa Termopotencia, potencia termoelctrica, o coeficiente Seebeck de un material mide la magnitud de un voltaje termoelctrico inducido en respuesta a una diferencia de temperatura a travs de ese material, la termopotencia tiene unidades de (V/K), aunque en la prctica es ms comn usar microvoltios por kelvin. Los valores en los cientos de

V/K, negativos o positivos, son tpicos de buenos materiales termoelctricos. El trmino termopotencia es un nombre errado ya que mide el voltaje o campo elctrico inducido en respuesta a la diferencia de temperatura, no a la


potencia elctrica. Una diferencia de temperatura aplicada causa portadores cargados en el material, si hay electroneso huecos, para difundirse desde el lado caliente al lado fro, similar al gas clsico que se expande cuando se calienta.Portadores mviles cargados migran al lado fro dejando atrs su ncleo inmvil opuestamente cargado al ladocaliente dando origen as al voltaje termoelctrico (termoelctrico se refiere al hecho que el voltaje es creado por unadiferencia de temperatura). Puesto que una separacin de carga tambin crea un potencial elctrico, la acumulacinde portadores cargados en el lado fro finalmente cesa en algn valor mximo ya que existe una cantidad deportadores cargados derivados movidos al lado caliente como resultado del campo elctrico en equilibrio. Solo unincremento en la diferencia de temperatura puede reanudar una acumulacin de ms portadores de carga en el ladofro y as conllevar a un incremento en el voltaje termoelctrico. Casualmente la termopotencia tambin mide laentropa por portador de carga en el material. Para ser ms especficos, la capacidad trmica electrnica molar parcialse dice que es igual a la potencia termoelctrica absoluta multiplicada por el negativo de la constante de Faraday.La termopotencia de un material representada por (o a veces por ), depende de la temperatura y estructuracristalina del material. Tpicamente los metales tienen termopotencias bajas porque la mayora tiene bandas mediollenas. Ambos electrones (cargas negativas) y huecos (cargas positivas) contribuyen al voltaje termoelctricoinducido as se cancelan cada uno con la contribucin al voltaje de otro y hacerlo pequeo. En cambio, lossemiconductores pueden estar dopados con una cantidad en exceso de electrones o huecos y as se puede tenergrandes valores positivos o negativos de la termopotencia segn la carga de los portadores en exceso. El signo de latermopotencia puede definir que portadores cargados domina el transporte elctrico en ambos metales ysemiconductores.Si la diferencia de temperatura entre los dos extremos de un material es pequea, entonces la termopotencia deun material se define (aproximadamente) como:

y un voltaje termoelctrico se ve en los terminales. As se puede escribir una relacin del campo elctrico yel gradiente de temperatura , por la aproximacin de la ecuacin:

En la prctica raramente se mide la termopotencia absoluta del material de inters. Debido a que los electrodosconectados al multmetro se pueden colocar en el material para de medir el voltaje termoelctrico. El gradiente detemperatura tambin induce un voltaje termoelctrico a travs de una de las puntas de los electrodos. Por lo tanto latermopotencia medida incluye una contribucin de la termopotencia del material de inters y del material de loselectrodos de medida. La termopotencia medida es entonces una contribucin de ambos y puede ser escrita como:

Los superconductores tienen termopotencia cero pues los portadores cargados no producen entropa. Esto permiteuna medicin directa de la termopotencia absoluta del material de inters, ya que es la termopotencia de todo eltermopar tambin. Adems, una medida del coeficiente Thomson, , de un material puede tambin producir latermopotencia a travs de la relacin:

La termopotencia es un parmetro importante del material que determina la eficiencia de la termoelectricidad de unmaterial. Un mayor voltaje termoelctrico inducido para un gradiente de temperatura dado conllevar a una mayoreficiencia. Lo ideal es desear valores de termopotencia muy grandes ya que solo se necesita una cantidad pequea decalor para crear un voltaje grande. Este voltaje se puede usar para producir potencia.


Difusin de portadores de cargaLos Portadores de Carga en los materiales (electrones en metales, electrones y huecos en los semiconductores, ionesen los conductores inicos) se difundirn cuando un extremo de un conductor est a una temperatura diferente delotro. Portadores calientes se difundirn desde el extremo caliente al extremo fro, pues hay menor densidad deportadores calientes en el extremo fro del conductor. Portadores fros se difundirn desde el extremo fro al extremocaliente por la misma razn.Si el conductor dejara alcanzar el equilibrio termodinmico, este proceso resultara en la distribucin uniforme decalor a travs del conductor (ver transferencia de calor). El movimiento de calor (en la forma de portadores cargados)de un extremo al otro se llama corriente de calor. As como portadores de carga movindose, es tambin unacorriente elctrica.En un sistema donde ambos extremos se mantienen a diferencia constante de temperatura (una corriente constante decalor de un extremo a otro), hay es una difusin constante de portadores. Si la razn de difusin de portadorescalientes y fros en direcciones opuestas es igual, all no sera un cambio neto en la carga. Pero, la difusin de cargase dispersa con impurezas, imperfecciones, y vibraciones de la red cristalina (fonones). Si la dispersin depende dela energa, los portadores calientes y fros se difundirn a razones diferentes. Esto crea una densidad mayor deportadores a un extremo del material, y la distancia entre las cargas positivas y negativas produce una diferencia depotencial; un voltaje electrosttico.Este campo elctrico, sin embargo, se opone a la dispersin desigual de portadores, y se alcanza un equilibrio dondeel nmero neto de portadores difundidos es cancelado por el nmero neto de portadores movindose en direccinopuesta desde el campo electrosttico. Esto indica que la termopotencia de un material depende grandemente de lasimpurezas, imperfecciones, y cambios estructurales (el cual frecuentemente vara entre ellos mismos con latemperatura y el campo elctrico), y la termopotencia de un material es la coleccin de muchos efectos diferentes.Al principio los termopares eran metlicos, pero ms recientemente dispositivos termoelctricos se desarrollan deelementos semiconductores alternados tipo-p y tipo-n conectados por interconectores metlicos como se dibuja en lafigura de abajo. Las uniones de los semiconductores son comunes especialmente en dispositivos de generacin depotencia, mientras que las uniones metlicas son ms comunes en medidas de temperatura. La carga fluye a travsdel elemento tipo-n, cruza una interconexin metlica, y pasa al elemento tipo-p. Si se suministra una fuente depotencia, el dispositivo termoelctrico puede actuar como un enfriador, como en la figura izquierda de abajo. Esto esel efecto Peltier, descrito en la prxima seccin. Los electrones en el elemento tipo-n se movern a la direccinopuesta de la corriente y los huecos en el elemento tipo-p se movern en la direccin de la corriente, ambosremoviendo calor de un lado del dispositivo. Si se suministra una fuente de calor, el dispositivo termoelctrico puedefuncionar como un generador de potencia, como en la figura derecha de abajo. La fuente de calor conducirelectrones en el elemento tipo-n hacia la regin ms fra, as se crea una corriente a travs del circuito. Los huecos enel elemento tipo-p fluirn entonces en la direccin de la corriente. La corriente se puede usar para impulsar unacarga, as se convierte la energa trmica en energa elctrica.


Arrastre de fononesLos fonones no estn siempre en equilibrio trmico local; se mueven contra el gradiente trmico. Pierden momentopor la interaccin con electrones (u otros portadores) e imperfecciones en el cristal. Si la interaccin fonn-electrnpredomina, los fonones tendern a empujar los electrones a uno de los extremos del material, perdiendo momento enel proceso. Esto aporta al campo elctrico ya presente. Este aporte es el ms importante en la regin de temperaturadonde predomina la dispersin fonn-electrn. Esto pasa por:

donde: D es la temperatura de Debye. A menores temperaturas hay menos fonones disponibles para arrastrar, y amayores temperaturas tienden a perder momento en dispersiones fonn-fonn en vez de dispersiones fonn-electrn.Esta regin de la termopotencia contra la funcin de temperatura es altamente variable bajo un campo magntico.

Espn de efecto Seebeck y bateras magnticasFsicos han descubierto recientemente que calentar un lado de una barra de nquel-hierro magnetizada permite aelectrones reacomodarse segn sus espines. Esto as llamado espn de efecto Seebeck podra dar lugar a baterasque generen corrientes magnticas, en vez de corriente elctrica. Una fuente de corriente magntica podra ser tilespecialmente para el desarrollo de dispositivos espintrnicos, el cual usa corrientes magnticas a fin de reducir elrecalentamiento en chips de computador, pues, a diferencia de corrientes elctricas, corrientes magnticas no generancalor.


Efecto Peltier

Circuito que muestra el efecto Peltier.

El efecto Peltier es una propiedad termoelctrica descubierta en 1834 porJean Peltier, trece aos despus del descubrimiento del mismo fenmeno,de forma independiente, por Thomas Johann Seebeck. El efecto Peltierhace referencia a la creacin de una diferencia de temperatura debida a unvoltaje elctrico. Sucede cuando una corriente se hace pasar por dosmetales o semiconductores conectados por dos junturas de Peltier. Lacorriente propicia una transferencia de calor de una juntura a la otra: una seenfra en tanto que otra se calienta.

Una manera para entender cmo es que este efecto enfra una juntura esnotar que cuando los electrones fluyen de una regin de alta densidad a unade baja densidad, se expanden (de la manera en que lo hace un gas ideal) yse enfra la regin.

Cuando una corriente se hace pasar por el circuito, el calor se genera en lajuntura superior (T2) y es absorbido en la juntura inferior (T1). A y Bindican los materiales.

DescripcinEste efecto realiza la accin inversa al efecto Seebeck. Consiste en la creacin de una diferencia trmica a partir deuna diferencia de potencial elctrico. Ocurre cuando una corriente pasa a travs de dos metales diferentes osemiconductores (tipo-n y tipo-p) que estn conectados entre s en dos soldaduras (uniones Peltier). La corrienteproduce una transferencia de calor desde una unin, que se enfra, hasta la otra, que se calienta. El efecto es utilizadopara la refrigeracin termoelctrica.Este efecto lleva el nombre de Jean-Charles Peltier (fsico francs) quien lo descubri en 1834, el efecto calrico deuna corriente en la unin de dos metales diferentes. Cuando una corriente I se hace fluir a travs del circuito, seproduce calor en la unin superior (at T2)), y absorbido por la unin inferior (at T1)). El calor Peltier absorbido por launin inferior por unidad de tiempo, es igual a:

donde: es el coeficiente Peltier AB de todo el termopar, y A y B son los coeficientes de cada material. Elsilicio tipo-P normalmente tiene un coeficiente Peltier positivo (pero no mayor ~550K), y silicio tipo-n esnormalmente negativo como sugiere su nombre.Los coeficientes Peltier representan cuanta corriente de calor se lleva por unidad de carga a travs de un materialdado. Como la corriente de carga debe ser continua por una unin, el flujo de calor asociado producirdiscontinuidad si A y B son diferentes. Esto provoca una divergencia no cero en la unin y as el calor debeacumularse o agotarse all, segn el signo de la corriente. Otra forma de entender como este efecto puede enfriar unaunin es notar que cuando electrones fluyen de una regin de alta densidad a una regin de baja densidad, ellos seexpanden (como con un gas ideal) y enfran.Los conductores estn tratando de retornar al equilibrio de electrones que haba antes de aplicarse la corrienteabsorbiendo energa a un conector y liberndole al otro. Los pares individuales pueden conectarse en serie paramejorar el efecto.Una consecuencia interesante de este efecto es que la direccin de transferencia de calor es controlada por lapolaridad de la corriente; invertir la polaridad cambiar la direccin de transferencia y as el signo del calorabsorbido/producido.


Un enfriador/calentador Peltier o bomba de calor termoelctrica es una bomba de calor activa de estado slido quetransfiere calor de un lado del dispositivo al otro. El enfriamiento Peltier es llamado Enfriamiento termoelctrico.

Efecto ThomsonEl efecto Thomson fue predicho y luego observado experimentalmente por William Thomson (Lord Kelvin) en1851. Describe el calentamiento o enfriamiento de un conductor portador de corriente con un gradiente detemperatura.Algn conductor portador de corriente (excepto para superconductor), con una diferencia de temperatura en dospuntos, o bien absorber o emitir calor, segn el material. Si una densidad de corriente J pasa por un conductorhomogneo, la produccin de calor por volumen es:

donde: es la resistividad del material, dT/dx es el gradiente de temperatura a lo largo del alambre, es elcoeficiente Thomson.El primer trmino J2 representa el Efecto Joule, que no es reversible. El segundo trmino es el calor de Thomson,que cambia de signo cuando J cambia de direccin. En metales como zinc y cobre, que tienen un extremo caliente amayor potencial y un extremo fro a menor potencial, cuando la corriente se mueve de un extremo caliente alextremo fro, se mueve de un alto a un bajo potencial, hay una produccin de calor. Que se llama Efecto Thomsonpositivo. En metales como cobalto, nquel y hierro, que tienen un extremo fro a mayor potencial y un extremocaliente a menor potencial, cuando la corriente se mueve de un bajo a un alto potencial, hay una absorcin de calor.Que se llama Efecto Thomson negativo.El coeficiente Thomson es nico entre los tres coeficientes principales termoelctricos pues es el nico coeficientetermoelctrico directamente medible para materiales individuales. Los coeficientes Peltier y Seebeck solo puedenhallarse por pares de materiales. As, no hay mtodo directo experimental para hallar un coeficiente Seebeckabsoluto (ejemplo termopotencia) o coeficiente Peltier absoluto para un material individual. Sin embargo, como sedijo en otra parte de este artculo hay dos ecuaciones, las relaciones de Thomson, conocidas como las relaciones deKelvin (ver abajo), relacionando los tres coeficientes termoelctricos. Por lo tanto, solo uno puede considerarsenico.Si el coeficiente Thomson de un material se mide sobre un amplio rango de temperatura, incluyendo temperaturascercanas a cero, entonces puede integrarse el coeficiente Thomson en el rango de temperatura usando las relacionesde Kelvin para hallar los valores absolutos (ejemplo simple material) de los coeficientes Peltier y de Seebeck. Enprincipio, esto solo necesita hacerse para un material, ya que los otros valores pueden hallarse midiendo pares decoeficientes Seebeck en termopares conteniendo el material de referencia y agregar luego la potencia termoelctricaabsoluta (termopotencia) del material de referencia.Es comn afirmar que el plomo tiene un coeficiente Thomson cero, Si bien es cierto que los coeficientestermoelctricos del plomo son bajos, en general no son cero. El coeficiente Thomson del plomo ha sido medido enun amplio rango de temperatura y ha sido integrado para calcular la potencia termoelctrica absoluta (termopotencia)del plomo en funcin de la temperatura.Diferente al plomo, los coeficientes termoelctricos de todos los superconductores conocidos son cero.


Las relaciones de ThomsonEl efecto Seebeck realmente es una mezcla de los efectos Peltier y Thomson. De hecho, en 1854 Thomson hall lasdos relaciones, ahora llamadas relaciones de Thomson o Kelvin, entre los coeficientes correspondientes. Latemperatura absoluta T, el coeficiente de Peltier y el coeficiente Seebeck S se relacionan por la primera relacinde Thomson

que predijo el efecto Thomson antes de que fuera realmente formalizado. Estos se relacionan al coeficiente Thomsonpor la segunda relacin de Thomson

El tratamiento terico de Thomson de la termoelectricidad es notable por el hecho de que es quiz el primer intentopor crear una teora sensata de termodinmica irreversible (termodinmica del no equilibrio). Esto pas en elmomento en que Clausius, Thomson, y otros estaban introduciendo y afinando el concepto de entropa.

Figura de mritoLa figura de mrito para dispositivos termoelctricos se define como:

,

donde es la conductividad elctrica, es la conductividad trmica, y S es el coeficiente Seebeck o termopotencia(por convencin en V/K). Es ms comn expresarla como la figura de mrito adimensional ZT multiplicndolacon la temperatura promedio ( ). Mayores valores de ZT indican mayor eficiencia termodinmica,segn ciertas disposiciones, en particular el requisito de que los dos materiales del par tengan valores Z similares. ZTes por lo tanto una figura muy conveniente para comparar la eficiencia del potencial de dispositivos usandomateriales diferentes. Valores de ZT=1 se consideran buenos, y valores de al menos en el rango de 3-4 se consideranesenciales para que la termoelectricidad compita con la generacin mecnica y refrigeracin en eficiencia. Hastaahora, los mejores valores ZT reportados estn en el rango de 2-3. Mucha de la investigacin en materialestermoelctricos se enfoca en aumentar el coeficiente Seebeck y reducir la conductividad trmica, especialmentemanipulando la nanoestructura de los materiales.

Eficiencia de dispositivosLa eficiencia de un dispositivo termoelctrico para generar electricidad se da por , definida como

, y

donde TH es la temperatura de la unin caliente y TC es la temperatura de la superficie que se enfra. ZT es la figurade mrito adimensional modificada que ahora considera la capacidad termoelctrica de ambos materialestermoelctricos usados en dispositivos para generar potencia, y definida como

donde es la resistividad elctrica, es la temperatura promedio entre las superficies caliente y fra, y los subndices n y p, indican propiedades relacionadas con los materiales termoelctricos semiconductores tipo n y p, respectivamente. Es importante notar que la eficiencia de un dispositivo termoelctrico se limita por la eficiencia de Carnot (por ello los trminos TH and TC en max), pues los dispositivos termoelctricos son mquinas de calor


inherentemente. El COP - Coefficient Of Performance (en ingls Coeficiente De Rendimiento) de sistemas actualeses pequeo, variando de 0.3 a 0.6.

UsosLas compaas de automviles alemanas Volkswagen y BMW han desarrollado generadores termoelctricos (GTE)que recuperan el gasto de calor de una mquina de combustin.Segn un informe del Profesor Rowe de la Universidad de Wales en la Sociedad Termoelctrica Internacional,Volkswagen afirma 600W de salida del GTE en condicin de conduccin en autopista. La electricidad producida porel GTE es cerca del 30% de la electricidad requerido por el auto, obteniendo una carga mecnicareducida(alternador) y una reduccin en el consumo de combustible de ms del 5%.BMW y DLR (Centro aeroespacial alemn) han desarrollado tambin un generador termoelctrico impulsado por eltubo de escape que alcanza un mximo de 200 W y se ha usado exitosamente por ms de uso 12000 km en carretera.Sondas espaciales en el exterior del sistema solar hacen uso del efecto en generadores termoelctricosradioisotpicos para generacin de electricidad.Un refrigerador Peltier es una bomba trmica activa que transfiere calor desde una parte del dispositivo hacia la otra.Los sistemas de enfriamiento de las cmaras CCD funcionan con base en el efecto Peltier. As como en eltermociclador usado en Biologa Molecular para realizar la PCR.

Bibliografa Besanon, Robert M. (1985). The Encyclopedia of Physics. Van Nostrand Reinhold Company. ISBN 0-442-25778-3. Rowe, D. M. (2006). Thermoelectrics Handbook:Macro to Nano. Taylor & Francis. ISBN 0-8493-2264-2.

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Descripcin terica y prctica de un termo-refrigerador [2]

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Fuentes y contribuyentes del artculo 10

Fuentes y contribuyentes del artculoEfecto termoelctrico Fuente: http://es.wikipedia.org/w/index.php?oldid=71361190 Contribuyentes: Abece, Adrruiz, Alfredobi, Allforrous, Almendro, Amads, Biasoli, Danigon, Davius,DiegoPozo, Diegusjaimes, Elas, FAL56, Franciscoisrael, Grillitus, Gtz, HUB, Ingolll, Isha, JaviMad, Jcaraballo, Joseluisbz, Jynus, Loqu, Lotvx, Lucien leGrey, Luis1970, MILEPRI, Maldoror,Maleiva, Matdrodes, Miss Manzana, Oscar ., Plux, Quibik, Raulshc, Rigadoun, Rosarinagazo, Sabbut, Spoomy, Suomi 1973, Superzerocool, Tamorlan, Tano4595, Urdangaray, Valyag,Vegetator, Veon, 97 ediciones annimas

Fuentes de imagen, Licencias y contribuyentesArchivo:PrincipioTermoeletrico1.gif Fuente: http://es.wikipedia.org/w/index.php?title=Archivo:PrincipioTermoeletrico1.gif Licencia: Creative Commons Attribution-Sharealike3.0,2.5,2.0,1.0 Contribuyentes: JirahArchivo:Seebeck effect circuit.svg Fuente: http://es.wikipedia.org/w/index.php?title=Archivo:Seebeck_effect_circuit.svg Licencia: GNU Free Documentation License Contribuyentes:Seebeck_effect_circuit.png: Omegatron derivative work: Malyszkz (talk)Archivo:Seebeck effect circuit 2.svg Fuente: http://es.wikipedia.org/w/index.php?title=Archivo:Seebeck_effect_circuit_2.svg Licencia: GNU Free Documentation License Contribuyentes:derivative work: Ken g6 (talk) Seebeck_effect_circuit_2.png: OmegatronArchivo:Thermoelectric Cooler Diagram.svg Fuente: http://es.wikipedia.org/w/index.php?title=Archivo:Thermoelectric_Cooler_Diagram.svg Licencia: Creative Commons Attribution-ShareAlike Contribuyentes: Ken BrazierArchivo:Thermoelectric Generator Diagram.svg Fuente: http://es.wikipedia.org/w/index.php?title=Archivo:Thermoelectric_Generator_Diagram.svg Licencia: Creative CommonsAttribution-Share Alike Contribuyentes: Ken BrazierArchivo:Peltier effect circuit.png Fuente: http://es.wikipedia.org/w/index.php?title=Archivo:Peltier_effect_circuit.png Licencia: GNU Free Documentation License Contribuyentes:EugeneZelenko, Ilmari Karonen, Omegatron, Pieter Kuiper

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Efecto termoelctricoEfecto Seebeck Termopotencia Difusin de portadores de carga Arrastre de fonones Espn de efecto Seebeck y bateras magnticas

Efecto Peltier Descripcin

Efecto Thomson Las relaciones de Thomson Figura de mrito Eficiencia de dispositivos Usos Bibliografa Enlaces externos

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