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TEMA 1. INTRODUCCIÓN A LA ELASTICIDAD Y RESISTENCIA DE MATERIALES
1.1. Introducción.1.2. Objeto de la elasticidad y resistencia de materiales.1.3. Hipótesis simplificativas.1.4. Principios generales.1.5. Tensiones y deformaciones.
Conceptos previos:
• RESISTENCIA MECÁNICA. Es la capacidad de un material de oponerse a la rotura.
• RIGIDEZ. Es la capacidad de un material de oponerse a las deformaciones.
Tipos de problemas:
• DIMENSIONAMIENTO. Consiste en determinar el material y la sección necesaria para soportar una serie de cargas.
• COMPROBACIÓN. Una vez conocidas las cargas, las secciones y los materiales, consiste en comprobar si los elementos resisten o no los esfuerzos a los que están sometidos.
1.2. OBJETO DE LA ELASTICIDAD Y RESISTENCIA DE MATERIALES
1
1.2. OBJETO DE LA ELASTICIDAD Y RESISTENCIA DE MATERIALES
T. 2
adm
adm
Resolverestructura
Buscar sección más desfavorable
Distribuciónde tensiones en la sección
, ,
, . . .,
fN Q M
A c d g I
T. 9
T. 2, 3 y 4
T. 5, 6, 7 y 8
Tema 2 REPASO DE ESTÁTICA
Tema 3 DIAGRAMAS DE ESFUERZOS
Tema 4 TRACCIÓN Y COMPRESIÓN
Tema 5 TORSIÓN UNIFORME
Tema 6 TEORÍA GENERAL DE LA FLEXIÓN
Tema 7 CORTADURA
Tema 8 SOLICITACIONES COMBINADAS
Tema 9 TRANSFORMACIÓN DE TENSIONES
Y CRITERIOS DE FALLO
Buscar el punto más
desfavorable
.Si MATERIAL
resis
Dimensionar
Resistencia II (3º)
1.3. HIPÓTESIS SIMPLIFICATIVAS
x
y
zEl material se considera isótropo, homogéneo y continuo:
• ISÓTROPO. Sus propiedades físicas son iguales en cualquier dirección.
• HOMOGÉNEO. Una parte tiene igual composición química que cualquier otra parte.
• CONTINUO. No tiene huecos o intersticios.
• ELASTICO Y LINEAL, se puede aplicar la Ley de Hooke y se puede aplicar el principio de superposición.
2
1.4. PRINCIPIOS GENERALES
• PEQUEÑAS DEFORMACIONES Y PEQUEÑOS DESPLAZAMIENTOS.
Las ecuaciones de equilibrio se pueden aplicar en la configuración inicial.
1.4. PRINCIPIOS GENERALES
• PRINCIPIO DE SUPERPOSICIÓN DE EFECTOS. Expresa que el estado de equilibrio debido a varias solicitaciones que actúan simultáneamente sobre el elemento es igual a la superposición de la solución de cada solicitación actuando independientemente.
Este principio es aplicable si el material es elástico y LINEAL.
• PRINCIPIO DE SAINT-VENANT. Establece que a partir de una distancia suficiente de los puntos de la superficie de un sólido elástico en los que está aplicado un determinado sistema de fuerzas, las tensiones y deformaciones son prácticamente iguales para todos los sistemas de fuerzas que sean estáticamente equivalentes al dado.
P2
P
2
P
d
3
22
2
3
1
22
33
32
2331
2112
11
13
n
0
f fT lim
S
d
S dSn n-
T T
f
S
n
(n)T
dS
1.5. TENSIONES Y DEFORMACIONES.
1.5. TENSIONES Y DEFORMACIONES.
n
(n)Tn
n
P´n
´n
P
n´
(n´)T
n
n nT
El vector tensión se
descompone en una
componente normal y otra
tangencial
La tensión en un punto depende del plano de corte que utilicemos
para su definición
4
2n
3n
1n
(2)T
(3)T (2)T
(2)T(3)T
(1)T
(2)T
(3)T
(1)T
P
P
P
1
12
2
3
3
Seccionemos un sólido por tres
planos paralelos a los planos
coordenados
Finalmente aislemos el punto de interés…
1.5. TENSIONES Y DEFORMACIONES.
(1)
(2)
(3)
11 1 12 2 13 3
21 1 22 2 23 3
31 1 32 2 33 3
T
T
T
e e e
e e e
e e e
(1)
(2)
(3)
11 12 13 1
21 22 23 2
31 32 33 3
T
T
T
e
e
e
T ij je(i)
ij
TENSOR DE TENSIONES
22
2
3
1
22
33
322331
211211
13
El tensor de tensiones (o matriz de tensiones como se suele llamar en muchas ocasiones) DEFINE EL ESTADO TENSIONAL DEL PUNTO (Es decir si conocemos este tensor podremos saber las tensiones en otras direcciones,…)
1.5. TENSIONES Y DEFORMACIONES.
5
Ejemplo:
zx
z
My
I
AV m
I t
100
x
y
z
100
20
20
000
010020
020100
zzyzx
yzyyx
xzxyx
Stt
tSt
ttS
xy yx
xz zx
yz zy
Las tensiones tangenciales en un punto
correspondientes a dos planos perpendiculares, en la
dirección normal a la arista de su diedro, son iguales
1.5. TENSIONES Y DEFORMACIONES.
1.5. TENSIONES Y DEFORMACIONES.
En un SÓLIDO DEFORMABLE el desplazamiento de las partículas contiene:
• Movimiento como sólido rígido, que traduce en una traslación y un giro de la pieza.• Deformaciones, que pueden ser deformaciones lineales y deformaciones angulares.
P
Px
Q
RR'
Q'
P'
Configuración
de referencia
Configuración deformada
PX
Las deformaciones se originan como consecuencia del movimiento relativo entre partículas
6
1 111 12 13 11 12 132 2
1 121 22 23 21 22 232 2
1 131 32 33 31 32 332 2
E E E
E E E
E E E
E
1.5. TENSIONES Y DEFORMACIONES.
2dX
1dXO
B
B'
A
A'
2
1
1
UdX
X
2
2
2
UdX
X
11
1
UdX
X
1
2
1
2
2
UdX
X• Es una simplificación de la teoría de las deformaciones finitas
• Se asumen pequeñas deformaciones y pequeños desplazamientos
• Al tensor se le conoce como tensor de deformaciones de Cauchy
31 1 2 1
1 2 1 3 1
32 1 2 212
1 2 2 3 2
3 3 31 2
1 3 2 3 3
1 1
2 2
1 1( )
2 2
1 1
2 2
UU U U U
X X X X X
UU U U U
X X X X X
U U UU U
X X X X X
TE = J + J
1.5. TENSIONES Y DEFORMACIONES.
1 111 12 132 2
1 121 22 232 2
1 131 32 332 2
=
Deformaciones lineales Deformaciones angulares
Deformación en una dirección cualquiera.
Longitudinal Transversal
7
1.5. TENSIONES Y DEFORMACIONES.
1) Extensiometría
2) Fotoelasticidad
3) Otras técnicas
x
y
O 45º45º
a
b
c
1 1
2 2,n
MEDIDAS EXPERIMENTALES4
4
4
6 10
4 10
8 10
a x
b
c y
12
¿ ?xy
12
12
x xy
xy y
12 xy
1 14 12 224
41 1 12 2 2
6 104 10
8 10
xy
b
xy
( )b n n
1.5. TENSIONES Y DEFORMACIONES.
ELASTICO Y LINEAL: Ecuación constitutiva. Ley de Hooke
33
33
(1)
11
(3)
11
2
3
1
22 22
33
11
22
11
22
33
(2)
11
(1) (2) (3) 1111 11 11 11 22 33
E E E
3333
E
11 22 33E
principio de superposición
8
1.5. TENSIONES Y DEFORMACIONES.
ELASTICO Y LINEAL: Ecuación constitutiva. Ley de Hooke
1111 22 33
2222 11 33
3333 11 22
E E E
E E E
E E E
13 13 23 2312 1212 13 23; ;
2 2 2 2 2 2G G G
23
2
3
1
221122
1122
21
EG
1tr( )
E EI
11 11
22 22
33 33
1122 12
113132
123232
10 0 0
10 0 0
10 0 0
10 0 0 0 0
10 0 0 0 0
10 0 0 0 0
E E E
E E E
E E E
E
E
E
1.5. TENSIONES Y DEFORMACIONES.
ELASTICO Y LINEAL: Tensiones en función de deformaciones. Ecuaciones de Lamé.
1tr( ) tr( ) tr( )tr( )
E EI
1 1 2tr( ) tr( ) tr( )3 tr( )
E E E
1tr( )
E EI
tr( ) tr( )1 2
E
1tr( )
1 2EI tr( )
1 (1 )(1 2 )
E EI
ecuaciones de Lamé
9
1
TEMA 2. REPASO DE ESTÁTICA
2.1. Introducción2.2. Tipos de apoyos y cargas2.3. Ecuaciones de equilibrio del sólido rígido.2.4. Estructuras isostáticas e hiperestáticas2.5. Estabilidad de una estructura.2.6. Cálculo de reacciones y fuerzas entre elementos.2.7. Propiedades mecánicas de una sección. Área, centro de
gravedad y momentos de inercia
2
Ubicación del tema en el contenido de la asignatura
( )
DEFORMACIONES
menores que las admisiblesResolver estructura
Buscar sección más desfavorable
CalcularDistribución de
tensiones
-Comprobar punto mas desfavorable
-Dimensionar (h,…)
.
MATERIAL
resis
Esfuerzos internos en una sección: , ,
Propiedades de la sección
fN Q M
Area
CentrodeGravedad
Momento de Inercia
( )
TENSIONES
menores que las admisibles
11
3
2.1. INTRODUCCIÓN
La Estática es una parte de la mecánica que estudia de forma gráfica y/o analíticalas condiciones de equilibrio que deben cumplir las cargas aplicadas sobre cuerposrígidos.
Cuando las fuerzas exteriores están distribuidas en forma tal que se equilibran entresí, el cuerpo se encuentra en reposo o equilibrio estático.
El primer paso para un análisis de equilibrio estructural es idealizar la estructura:
4
2.2. TIPOS DE APOYOS Y CARGAS
APOYO MOVILPermite el movimiento en una dirección y el giro.
Impide uno de los desplazamientos => Reacción(perpendicular a la superficie en el punto de
contacto)
Principio de acción y reacción: Las fuerzas en la parte eliminada son iguales y de sentido contrario.
R
RR
R
12
5
2.2. TIPOS DE APOYOS Y CARGAS
APOYO FIJO
Permite el giro.
Impide los desplazamientos vertical y horizontal => Reacción de dirección desconocida
RYR
XR
Desde un punto de vista práctico es mejor descomponer la reacción de dirección desconocida en una componente Rx y otra componente Ry
NOTA: Siempre aparece una reacción por cada movimiento que esté impedido.
YR
XR
6
2.2. TIPOS DE APOYOS Y CARGAS
EMPROTRAMIENTO
(o nudo rígido) Impide los tres grados de libertad ( desplazamiento vertical, horizontal y giro )
A
AM
A
V
AR
H
AR
AM
A
V
AR
H
AR
13
7
2.2. TIPOS DE APOYOS Y CARGAS
DESLIZADERAS
Si la deslizadera es articulada, impide el
desplazamiento relativo entre los elementos en la dirección perpendicular al
eje
Si la deslizadera es rígida, impide el desplazamiento
relativo entre los elementos en la dirección perpendicular
al eje, y el giro
A
8
2.2. TIPOS DE APOYOS Y CARGAS
CABLE El cable es un elemento que solo trabaja a TRACCION.
T
T
T
T
Direcciondel
movimiento
La fuerza de contacto es normal a la dirección del movimientoCONTACTO
UNION ENTRE ELEMENTOS
(Articulada o Rígida)
BA
B
A BM
BH
BV
AH
AV
A
BAH
AV
BM
BH
BV
14
9
Tipos de fuerzas:
• PUNTALES. Aplicadas en un punto del sólido.
• DE SUPERFICIE O DISTRIBUIDAS. Aplicadas en una superficie del sólido.
• DE VOLUMEN. Aplicadas de forma homogénea en todo el volumen del sólido. Ej: Peso
Unidades: kgf, N, dina (1N =105dina) (1kgf = 9.8N)
2.2. TIPOS DE APOYOS Y CARGAS
M
F
B
A
W
CdG
10
• SISTEMAS EQUIVALENTES. Son los que producen el mismo efecto en el sólido.
2.2. TIPOS DE APOYOS Y CARGAS
Ejemplo:
15
11
2.3. ECUACIONES DE EQUILIBRIO DEL SÓLIDO RÍGIDO
0 0 0
0 0 0
x y z
x y z
F F F
M M M
0 0 0x y OF F M
Un sólido se encuentra en equilibrio estático cuando mantiene un balance de fuerzas y momentos. Estorequiere que dicho equilibrio se cumpla en los tres ejes.
EQUILIBRIO en 3D. (6 ecuaciones)
EQUILIBRIO en 2D. (3 ecuaciones)
La aplicación de las condiciones de equilibrio permite determinar reacciones desconocidas, bien sea conel terreno o con otro elemento
12
2.4. ESTRUCTURAS ISOSTÁTICAS E HIPERESTATICAS
Antes de empezar con el análisis de fuerzas en una estructura es necesario conocer el grado dedeterminación de la estructura y analizar su estabilidad.
Si todas las fuerzas internas y reacciones pueden obtenerse con las ecuaciones de la estática diremos quela estructura es ESTATICAMENTE DETERMINADA o ISOSTATICA
Si las ecuaciones de la estática no son suficientes para calcular todos los esfuerzos entre elementos y/oreacciones, diremos que la estructura es ESTATICAMENTE INDETERMINADA o HIPERESTATICA.
El numero de incógnitas que no podemos resolver constituye el GRADO DE HIPERESTATICIDAD
3 (Estaticamente determinada)
3 (Estaticamente indeterminada)
r b ISOSTATICA
r b HIPERESTATICA
: º
: º
r n de reacciones
b n de barras o elementos
B
A
B
A
3 1
3 ( )
r b
r b ISOSTATICA4 1
3 ( , 1)
r b
r b HIPERESTATICA Grado
(1)
16
13
2.5. ESTABILIDAD DE UNA ESTRUCTURA
ESTABILIDAD. Las ecuaciones (1) son condición necesaria pero no suficiente para que tenga lugar el equilibrio estático, ya que existen situaciones particulares en las que dicho equilibrio no se verifica, como por ejemplo en los siguientes casos:
3
3
r b inestable
r b inestable si hay elementos parcialmente
restringidos o restricciones inadecuadas
: º
: º
r n de reacciones
b n de barras o elementos
ELEMENTOS PARCIALMENTE RESTRINGIDOS.Cuando al aplicar una determinada carga sobre un elemento del sistema no aparece una reacción que contrarreste el efecto de dicha carga.
RESTRICCIONES INADECUADAS. Cuando todas las reacciones del sistema convergen en un punto, o bien, son paralelas.
14
2.5. ESTABILIDAD DE UNA ESTRUCTURA
ESTABILIDAD. Ejemplos:
33 3 1
1
restable
b
88 3 2
2
restable
b
33 3 1 ( )
1
rinestable reacciones concurrentes
b
33 3 1 ( )
1
rinestable reacciones paralelas
b
77 3 3
3
rinestable
b
17
15
2.6. CÁLCULO DE REACCIONES Y ESFUERZOS INTERNOS
Pasos a seguir:
• Idealizar la estructura o el mecanismo.
• Comprobar que se cumplen las condiciones de equilibrio y estabilidad.
• Aislar la estructura, representando las reacciones que aparecen en los apoyos.
• Aislar los elementos de la estructura, representando los esfuerzos internos que aparecen en los puntos de unión. En la unión de dos elementos los esfuerzos internos que aparecen son iguales pero de sentido contrario en cada uno de los elementos.
• Aplicar las ecuaciones de equilibrio en la estructura o en cada uno de los elementos aislados según convenga.
NOTA: Se pueden plantear tres ecuaciones por cada
elemento.
16
2.6. CÁLCULO DE REACCIONES Y ESFUERZOS INTERNOS
Ejemplo:
66 3 2
2
restable
b
18
17
2.7. PROPIEDADES MECÁNICAS DE UNA SECCIÓN:
ÁREA•El área es una medida de la extensión de una superficie, expresada en unidades de medida denominadas superficiales.
•Cualquier superficie plana puede dividirse en figuras sencillas y calcularse su área como suma de las áreas de dichas figuras.
•Unidades: m2, cm2, mm2, …
A b h2
b hA 2A r
18
2.7. PROPIEDADES MECÁNICAS DE UNA SECCIÓN:
CENTRO DE GRAVEDAD
•El centro de gravedad de un cuerpo es el punto respecto al cual las fuerzas que la gravedad ejerce sobre los diferentes puntos materiales que constituyen el cuerpo producen un momento resultante nulo.
•El centro de gravedad de un cuerpo no corresponde necesariamente a un punto material del cuerpo. Por ejemplo, el centro de gravedad de una esfera hueca está situado en el centro de la esfera que, obviamente, no pertenece al cuerpo.
•El centro de gravedad está en los ejes de simetría.
•El centro de gravedad de una superficie plana puede dividirse en figuras sencillas y calcularse sus coordenadas a partir de los centros de gravedad y de las áreas de dichas figuras.
1 1
1 1
n n
i i i ii i
G Gn n
i ii i
x A y Ax y
A A
19
19
2.7. PROPIEDADES MECÁNICAS DE UNA SECCIÓN:
3
1
3
1
3
1
3
1
757.7 1054.8
13.8 10
506.2 1036.6
13.8 10
n
i ii
G n
ii
n
i ii
G n
ii
x Ax mm
A
y Ay mm
A
20
2.7. PROPIEDADES MECÁNICAS DE UNA SECCIÓN:MOMENTOS DE INERCIA
El momento de inercia refleja la distribución de masa de un cuerpo o de un sistema departículas en rotación, respecto a un eje de giro.El momento de inercia sólo depende de la geometría del cuerpo y de la posición del eje degiro; pero no depende de las fuerzas que intervienen en el movimiento.Dada una sección plana transversal A de un elemento estructural, el momento de inercia sedefine para cada eje de coordenadas contenido en el plano de la sección A mediante lasiguiente fórmula:
Donde:•Ieje, es el momento de inercia respecto del eje. •dA, es el diferencial de área, de la sección A. •deje, es la mínima distancia del elemento dA al eje escogido.
•Unidades: m4, cm4, mm4, …•Ejemplo:
2
eje eje
A
I d dA
/ 23 3/ 2
2 2
00
2 23 12
hh
x
A
y b b hI y dA y b dy
dy
xy
b
/ 2h
dA
ejedeje
20
21
2.7. PROPIEDADES MECÁNICAS DE UNA SECCIÓN:MOMENTOS DE INERCIA
• PRODUCTO DE INERCIA. Puede ser positivo o negativo.
• MOMENTO POLAR DE INERCIA. Respecto del origen de coordenadas.
• TEOREMA DE STEINER. Establece que el momento de inercia con respecto a cualquier eje paralelo a un eje que pasa por el centro de masa, es igual al momento de inercia con respecto al eje que pasa por el centro de gravedad más el producto de la masa por el cuadrado de la distancia entre los dos ejes
xy
A
I x y dA
2 2 2 2 2
O x y
A A A A
I r dA x y dA x dA y dA I I
yx
O
yx dA
r
Gx
dx
G 2
Gx xI I A d
NOTA IMPORTANTE: Sólo se puede aplicar si uno de los dos ejes es el que pasa por el centro de gravedad.
22
2.7. PROPIEDADES MECÁNICAS DE UNA SECCIÓN:MOMENTOS DE INERCIA
• El momento de inercia de una superficie plana puede dividirse en figuras sencillas y calcularse a partir de los momentos de inercia de dichas figuras, aplicando el Teorema de Steiner si fuera necesario.
• Ejemplo:
21
23
2.7. PROPIEDADES MECÁNICAS DE UNA SECCIÓN.(Área, centro de gravedad y momentos de inercia)
24
2.7. PROPIEDADES MECÁNICAS DE UNA SECCIÓN.(Área, centro de gravedad y momentos de inercia)
22
25
2.7. PROPIEDADES MECÁNICAS DE UNA SECCIÓN.(Área, centro de gravedad y momentos de inercia)
26
Ejercicio 2.1. Calculo de CdG y Momentos de Inercia
23