getaran bebas b8

7/23/2019 getaran bebas b8

http://slidepdf.com/reader/full/getaran-bebas-b8 1/28

KATA PENGANTAR

Puji syukur kehadirat Tuhan Yang Maha Esa saat ini masih memberikan

rahmat dan karunia-Nya kepada kita semua sehingga masih dapat menjalankan

aktivitas kami sebagi mahasiswa. Dan juga hanya dengan rahmat-Nya kami dapat

menyelesaikan laporan praktikum ini.

Tujuan kami dalam pembuatan laporan praktikum ini adalah untuk

memenuhi syarat nilai Praktikum enomena Dasar Mesin bidang konstruksi dan peran!angan dengan objek ”Getaran Bebas". #elain itu juga sebagai bahan

pembelajaran kami dalam bidang ilmu-ilmu yang terdapat pada Praktikum

$etaran %ebas dan juga aplikasinya dalam dunia kerja.

Pada kesempatan ini kami juga ingin mengu!apkan banyak terima kasih

yang sebesar-besarnya kepada &

'. Dosen teknik mesin (niversitas )iau yang telah memberikan bimbingan.

*. +epada para ,sisten aboratorium Teknik Mesin (niversitas )iau.

. +epada orang tua kami yang telah memberikan dukungan se!ara moril/

serta pihak-pihak yang telah banyak membantu dalam pembuatan aporan

,khir ini.

Dan pada akhirnya kami menyadari bahwa laporan praktikum ini masih

banyak terdapat kekurangan. (ntuk itu/ kami mengharapkan saran dan kritik yang

dapat membangun/ agar kami dapat terus maju dan berkembang di masa-masa

yang akan datang.

Pekanbaru/ November *0'1

Penulis

1



2



BAB I PENDAHULUAN

'.' atar %elakang

2lmu pengetahuan dan teknologi selalu berkembang dan mengalamikemajuan/ sesuai dengan perkembangan 3aman dan perkembangan !ara berpikir

manusia. Disertai dengan sistem pendidikan yang mapan/ memungkinkan kita

berpikir kritis/ kreati4/ dan produkti4.#ama halnya dengan perkembangan

teknologi dibidang konstruksi.#alah satu !ontoh penerapan ilmu konstruksi dalam

dunia industri yaitu/ peredam getaran.Peredam getaran merupakan aplikasi dari

ilmu getaran.

$etaran bukan merupakan hal yang baru kita kenal. $etaran merupakan

4enomena yang bisa menguntungkan atau bisa merugikan. Tergantung pada

seberapa besar pengaruh getaran tersebut/ dari segi negati4 atau positi4nya.

Di dalam kehidupan sehari 5 hari banyak terdapat aplikasi getaran/

!ontohnya pada poros yang berputar sudah pasti menimbulkan getaran. Namun

banyak yang belum mengerti terhadap 4enomena-4enomena yang terjadi pada

getaran dan juga belum dapat menghitung koe4isien damping sistem getaran. 6leh

karena itu masih perlu pengenalan lebih lanjut dan lebih dalam mengenai getaran

ini.

'.* Tujuan

,dapun tujuan dari pratikum obyek $etaran %ebas ini adalah sebagai

berikut&

'. Memahami 4enomena getaran bebas baik takteredam maupun teredam

beserta segala atributnya seperti 4rekuensi pribadi /redaman viskos /dan

redaman !olumb

*. Mengetahui berbagai !ara untuk menentukan parameter sistem getaran

seperti konstanta kekauan pegas dan koe4isien redaman viskos melalui

eksperimen

. Membandingkan solusi teoritik dengan hasil eksperimen

'. Man4aat

Man4aat dari pratikum ini yaitu/ dengan adanya praktikum objek getaran

bebas diharapkan dapat memperdalam pemahaman praktikan terhadap 4enomena



getaran bebas dan juga bisa menghitung koe4isien damping sistem getaran serta

4rekuensi pribadi getaran bebas baik itu yang menggunakan peredam atau yang

tidak menggunakan peredam.

Man4aat lain dari praktikum ini/ adalah untuk menambah wawasan penulis

terkait dengan objek yang dikaji.

BAB II

TINJAUAN PUSTAKA

*.' $etaran

$etaran adalahsuatu gerak bolak-balik di sekitar kesetimbangan.

+esetimbangan di sini maksudnya adalah keadaan dimana suatu benda berada

pada posisi diam jika tidak ada gaya yang bekerja pada benda tersebut. $etaran

http://id.wikipedia.org/wiki/Gaya

http://id.wikipedia.org/wiki/Gaya



mempunyai amplitudo 7jarak simpangan terjauh dengan titik tengah8 yang

sama.%anyak sekali aplikasi getaran yang dapat kita jumpai dalam kehidupan

sehari-hari. 9ontohnya getaran pada mobil diwaktu berjalan atau waktu mobil

diam sedangkan motornya dihidupkan/ getaran mesin-mesin produksi seperti

mesin 4reis/getaran pada mesin gerinda atau mesin lainnya.

$ambar *. ' $etaran Pegas

Dan berdasarkan hukum Newton 22 untuk system massa pegas didapat persamaan

sebagai berikut &

Σ : m.a

k.; : m 7-;8 tanda minus7-8 pada

m; < k; : 0 per!epatan ; karena arah

per!epatan berlawanan

dengan arah gaya 7k;8

Prinsip D’alembert

#ebuah alternati4 pendekatan untuk mendapatkan persamaan adalah dengan

penggunaan Prinsip D’Alembert yang menyatakan bahwa sebuah sistem dapat dibuat

dalam keadaan keseimbangan dinamis dengan menambahkan sebuah gaya 4ikti4 pada

gaya-gaya luar yang biasanya dikenal sebagai gaya inersia/ dimana besarnya sama dengan

massa dikali per!epatan dengan arah per!epatan.

http://id.wikipedia.org/wiki/Amplitudo

http://id.wikipedia.org/wiki/Amplitudo



m

k ċ

X X X

M;/ gaya inersia

Σ : 0#istem #tatik

Pada suatu sistem/ getaran mempunyai parameter-parameter diantaranya&

'. massa 7m8

*. kekakuan 7k8

. )edaman =

>. $aya gangguan 47t8

#ebagaimana !ontoh berikut ini

Maka berdasrkan hukum 2 newton di dapatkan persamaan sistem getaran diatas sebagai

berikut &

m; <!; <k; : 47t8

Massa suatu benda 7m8 ada dua yaitu massa terpusat 7lump mass8 dan massa

konsisten 7consisten massa8 sehingga persamaan di44eerensial gerak pada massa konsisten

menggunakan sistem balik. +emudian pegas ada dua ma!am yaitu & pegas linier dan

pegas yang tak linier/ dimana letak ketaklinieran pegas disebabkan oleh geometri pegas

maupun oleh material pegas itu sendiri.



#edangkan untuk redaman ada juga jenisnya yaitu &

? )edaman viskos

? )edaman 9oulumb

? )edaman struktur

#e!ara umum dikenal dua kelompok getaran yaitu getaran bebas dan getaran

paksa. Pengelompokkan ini didasarkan pada gaya yang menyebabkan suatu benda

bergetar serta daya yang mempertahankannya. #edangkan dari derajat kebebasannya/

getaran dapat dibagi menjadi getaran satu derajat/ dua derajat dan banyak derajat

kebebasan. Derajat kebebasan adalah banyak koordinat yang diperlukan untuk

menyatakan gerak sistem getaran.

$ambar *. * $etaran Pada %andul

*.'.' +arakteristik $etaran

$ambar *. #istem $etaran #ederhana

'. ,mplitudo

,mplitudo adalah pengukuran skalar yang nonnegati4 dari besar osilasi suatu gelombang.,mplitudo juga dapat dide4inisikan sebagai jarak

terjauh dari garis kesetimbangan dalam gelombang sinusoide yang kita

pelajari pada mata pelajaran 4isika dan matematika - geometrika.

*. Periode

Periode getaran adalah waktu yang digunakan dalam satu getaran

dan diberi simbol T.

http://id.wikipedia.org/wiki/Skalar

http://id.wikipedia.org/w/index.php?title=Nonnegatif&action=edit&redlink=1

http://id.wikipedia.org/wiki/Osilasi

http://id.wikipedia.org/wiki/Gelombang


http://id.wikipedia.org/wiki/Fisika

http://id.wikipedia.org/wiki/Matematika


http://id.wikipedia.org/wiki/Skalar

http://id.wikipedia.org/w/index.php?title=Nonnegatif&action=edit&redlink=1

http://id.wikipedia.org/wiki/Osilasi



http://id.wikipedia.org/wiki/Fisika




. rekuensi

rekuensi getaran adalah jumlah getaran yang dilakukan oleh

sistem dalam satu detik/ diberi simbol f .

rekuensi #udut/ / 7juga dikenali sebagai laju sudut8 ialah kuantiti

4i3ikskalar mengenai kadar pusingan. rekueansi angular juga adalah

magnitud bagi halaju sudut.

*.'.* @enis- jenis $etaran

,da dua bentuk getaran se!ara umum/ yaitu&

'. $etaran %ebas

$etaran bebas terjadi jika sistem berosilasi karena bekerjanya

gaya yang ada dalam sistem itu sendiri 7inherent8/ dan jika ada gaya luas

yang bekerja. #istem yang bergetar bebas akan bergerak pada satu atau

lebih 4rekuensi naturalnya/ yang merupakan si4at sistem dinamika yang

dibentuk oleh distribusi massa dan kekuatannya. #emua sistem yang

memiliki massa dan elastisitas dapat mengalami getaran bebas atau

getaran yang terjadi tanpa rangsangan luar.

$ambar *. > #istem Pegas- Massa dan Diagram %enda %ebas

$etaran bebas/ terbagi dua/ yaitu&

a. $etaran bebas tanpa redaman

http://ms.wikipedia.org/wiki/Laju_sudut

http://ms.wikipedia.org/wiki/Fizik

http://ms.wikipedia.org/wiki/Skalar

http://ms.wikipedia.org/wiki/Halaju_sudut

http://ms.wikipedia.org/wiki/Laju_sudut

http://ms.wikipedia.org/wiki/Fizik

http://ms.wikipedia.org/wiki/Skalar

http://ms.wikipedia.org/wiki/Halaju_sudut



Pada model yang paling sederhana redaman dianggap dapat

diabaikan/ dan tidak ada gaya luar yang memengaruhi massa 7getaran

bebas8. Dalam keadaan ini gaya yang berlaku pada pegas F s

sebanding dengan panjang peregangan x/ sesuai dengan hukum

Aooke/ atau bila dirumuskan se!ara matematis&

$ambar *. 1 Model isik #istem $etaran Tanpa )edaman

$ambar *. B Diagram $aya %ebas

+eterangan gambar &

k : +onstanta pegas

m : Massa %ebas

; : #impangan

Turunan )umus rekuensi pribadi&

dan getaran bebas dengan redaman

http://id.wikipedia.org/wiki/Hukum_Hooke






b. $etaran bebas dengan redaman

%ila peredaman diperhitungkan/ berarti gaya peredam juga

berlaku pada massa selain gaya yang disebabkan oleh peregangan

pegas. %ila bergerak dalam 4luida benda akan mendapatkan

peredaman karena kekentalan 4luida. $aya akibat kekentalan ini

sebanding dengan ke!epatan benda. +onstanta akibat kekentalan

7viskositas8 c ini dinamakan koe4isien peredam/ dengan satuan N sCm

7#28.

$ambar *. Model isik $etaran dengan Peredam

Turunan )umus rekuensi Pribadi&

http://id.wikipedia.org/wiki/Fluida





(ntuk mengkarakterisasi jumlah peredaman dalam sistem

digunakan nisbah yang dinamakan nisbah redaman. Nisbah ini adalah

perbandingan antara peredaman sebenarnya terhadap jumlah

peredaman yang diperlukan untuk men!apai titik redaman kritis.

)umus untuk nisbah redaman 7 8 adalah

*. $etaran Paksa

$etaran paksa adalah getaran yang terjadi karena rangsangan gaya luar/

jika rangsangan tersebut berosilasi maka sistem dipaksa untuk bergetar pada

4rekuensi rangsangan. @ika 4rekuensi rangsangan sama dengan salah satu 4rekuensi

natural sistem/ maka akan didapat keadaan resonansi dan osilasi besar yang

berbahaya mungkin terjadi. +erusakan pada struktur besar seperti jembatan/

gedung ataupun sayap pesawat terbang/ merupakan kejadian menakutkan yang

disebabkan oleh resonansi. @adi perhitungan 4rekuensi natural merupakan hal yang

utama.

http://id.wikipedia.org/w/index.php?title=Nisbah_redaman&action=edit&redlink=1

http://id.wikipedia.org/w/index.php?title=Nisbah_redaman&action=edit&redlink=1



Gambar 2.8 $etaran paksa dengan peredam

Gerak Harmonik



Gambar 2.9 )ekaman gerak harmoni!

$erak osilasi dapat berulang se!ara teratur atau dapat juga tidak teratur/ jika gerak

itu berulang dalam selang waktu yang sama maka gerak itu disebut gerak periodik. aktu

pengulangan tersebut disebut perioda osilasi dan kebalikannya disebut 4rekuensi. @ika

gerak dinyatakan dalam 4ungsi waktu ; 7t8/ maka setiap gerak periodik harus memenuhi

hubungan 7t8 : ; 7t < F8.

Persamaan Differential Gerak

Model 4isik dari getaran bebas tanpa redaman dapat dilihat pada gambar dibawah

ini &

Gambar 2.10 Model 4isik system

$etaran %ebas ' D6 Tanpa )edaman



Dimana &

x adalah simpangan

m adalah massa

k adalah konstanta pegas

(ntuk mendapatkan model matematika dari model 4isik di atas yaitu dengan

dilakukan analisis gaya diagram benda bebas 7%D, 8

Gambar 2.11 ree %ody Diagram ,nalysis

7%D,8 pada $etaran %ebas ' D6 Tanpa )edaman

Dimana/

k; adalah gaya pegas

m adalah gaya inersialx

Dengan menggunakan persamaan kestimbangan gaya arah vertikal dapat

dinyatakan model matematika dari sistem di atas adalah sebagai berikut&

m ´ x+kx=0 .......................................................7*.'8

Misalkan &

; : , sin Gt < % !os Gt

: G ,!os Gt 5 G %sin Gt

: -Gx*,sin Gt - G* %!os Gt

: - Gx* ;

m7- G*;8 < k; : 0

7 k-mG* 8; : 0

$etaran terjadi/ jika ; H 0. oleh karena itu 7 k 5 mG*8 : 0 dan akibatnya



p

k1

k2

k1 k2 p

G : √ k

m Gn : √ k

m 7 4rekuensi pribadi 8IIII.7*.*8

Pegas dipasang Seri atau Paralel

Pada suatu sistem pemasangan pegas ada dua yaitu yang dipasang se!ara seri atau

yang di pasang se!ara paralel atau kedua-duanya. #ebagaimana !ontoh berikut

k e : k ' < k *

Gambar 2.12 Pegas paralel

ek

'

:

'

'

k

<

*

'

k

Gambar 2.13 Pegas seri

(ntuk dua pegas paralel/ gaya P yang diperlukan untuk membuat perpindahan pada

satu sistem adalah sebesar perkalian antara perpindahan dengan jumlah kedua konstanta

pegas tersebut/ sehingga besar kekakuan pegas total adalah

,tau se!ara umum/ dapat dirumuskan sebagai berikut &

x



Dimana &

n adalah jumlah pegas yang dipasang parallel

Sistem Tak Teredam (Undamped System)

,nalisis sistem dasar yang sederhana dalam pembahasan dinamika struktur adalah

sistem derajat kebebasan tunggal/ dimana gaya geseran atau redaman diabaikan/ dan

sebagai tambahan/ akan ditinjau sistem yang bebas dari gaya aksi gaya luar selama

bergerak atau bergetar. Pada keadaan ini/ sistem tersebut hanya dikendalikan oleh

pengaruh atau kondisi yang dinamakan kondisi awal 7initial conditions8/ yaitu

perpindahan yang diberikan dalam ke!epatan pada saat t:0/ pada saat pembahasan

dimulai. #istem derajat kebebasan tunggal tak teredam sering dihubungkan dengan

osilator sederhana tak teredam 7 simple undamped oscillator 8.

Gambar 2.14 model matematis system derajat kebebasan tunggal

+edua gambar tersebut merupakan model matematis se!ara dinamis ekivalen. Dan

hanya tergantung pada pilihan perorangan saja pd penggunaannya. Pada model ini massa

m dihambat oleh pegas k dan bergerak menurut garis lurus sepanjang satu sumber

koordinat. +arakteristik mekanis dari pegas digambarkan antara besar gaya Fs yang

bekerja pada ujung pegas dengan hasil perpindahan y seperti terlihat pada gambar berikut/

yang menunjukkan se!ara gra4ik dari tiga jenis pegas yang berbeda.



Gambar 2.15 hubungan gaya dan perpindahan

%erdasarkan gambar/ karakteristik lengkungan 7a8 menyatakan si4at dari pegas kuat

7hard spring 8/ dimana gaya harus memberikan pengaruh lebih besar untuk suatu

perpindahan yang disyaratkan seiring dengan terde4ormasinya pegas. #edangkan/

karakteristik lengkungan 7b8 menyatakan si4at pegas linear/ karena de4ormasinya selaras

(proportional dengan gaya dan gambar gra4isnya mempunyai karakteristik garis lurus.

+onstanta keselarasan antara gaya dan perpindahan dari pegas linier disebus konstanta

pegas 7 spring constant 8/ yang biasa dinyatakan dengan Jk"/ sehingga persamaan yang

menyatakan hubungan antara gaya dan perpindahan pegas linier adalah sebagai berikut

Pegas dengan karakteristik lengkungan 7!8 disebut pegas lemah/ dimana

pertambahan gaya untuk memperbesar perpindahan !enderung menge!il pada saat

de4ormasi pegas menjadi makin besar.



S!"#m $#%&a% R#$ama%

Gambar 2.1' sistem dengan redaman

%ila peredaman diperhitungkan/ berarti gaya peredam juga berlaku pada massa

selain gaya yang disebabkan oleh peregangan pegas. %ila bergerak dalam 4luida benda

akan mendapatkan peredaman karena kekentalan 4luida. $aya akibat kekentalan ini

sebanding dengan ke!epatan benda. +onstanta akibat kekentalan 7!iskositas8 c ini

dinamakan koe4isien peredam/ dengan satuan N sCm 7#28.

fd=−cc=−ct =−c dxdt .................................................7*.8

Dengan menjumlahkan semua gaya yang berlaku pada benda kita mendapatkan

persamaan

m ´ x+c ́x+kx=0 .............................................................7*.>8

#olusi persamaan ini tergantung pada besarnya redaman. %ila redaman !ukup ke!il/

sistem masih akan bergetar/ namun pada akhirnya akan berhenti. +eadaan ini disebut

kurang redam/ dan merupakan kasus yang paling mendapatkan perhatian dalam analisis

vibrasi. %ila peredaman diperbesar sehingga men!apai titik saat sistem tidak lagi



berosilasi/ kita men!apai titik redaman kritis. %ila peredaman ditambahkan melewati titik

kritis ini sistem disebut dalam keadaan lewat redam.

Nilai koe4isien redaman yang diperlukan untuk men!apai titik redaman kritis pada

model massa-pegas-peredam adalah &

Cc=2√ km ...................................................................7*.18

(ntuk mengkarakterisasi jumlah peredaman dalam sistem digunakan nisbah yang

dinamakan nisbah redaman. Nisbah ini adalah perbandingan antara peredaman.

sebenarnya terhadap jumlah peredaman yang diperlukan untuk men!apai titik redaman

kritis. )umus untuk nisbah redaman 7 K 8 adalah

ζ = C 2√ km .......................................................................7*.B8

#ebagai !ontoh struktur logam akan memiliki nisbah redaman lebih ke!il dari 0/01/

sedangkan suspensi otomoti4 akan berada pada selang 0/*-0/.

rekuensi dalam hal ini disebut L4rekuensi alamiah teredamL/ f d

/ dan terhubung

dengan 4rekuensi alamiah takredam lewat rumus berikut.

fd=fn√ 1−ζ 2 ................................................................7*.8

rekuensi alamiah teredam lebih ke!il daripada 4rekuensi alamiah takredam/

namun untuk banyak kasus praktis nisbah redaman relati4 ke!il/ dan karenanya perbedaan

tersebut dapat diabaikan. +arena itu deskripsi teredam dan takredam kerap kali tidak

disebutkan ketika menyatakan 4rekuensi alamiah.

*.* Pegas

Pegas adalah benda elastis yang digunakan untuk menyimpan energi

mekanis. Pegas biasanya terbuat dari baja. Pegas juga ditemukan di sistem

suspensimobil. Pada Mobil Pegas memiliki 4ungsi menyerap kejut dari jalan dan

http://id.wikipedia.org/w/index.php?title=Elastis&action=edit&redlink=1

http://id.wikipedia.org/wiki/Energi_mekanis


http://id.wikipedia.org/wiki/Baja


http://id.wikipedia.org/wiki/Suspensi

http://id.wikipedia.org/wiki/Mobil

http://id.wikipedia.org/w/index.php?title=Elastis&action=edit&redlink=1




http://id.wikipedia.org/wiki/Suspensi

http://id.wikipedia.org/wiki/Mobil



getaran roda agar tidak diteruskan ke bodi kendaraan se!ara langsung. #elain itu/

pegas juga berguna untuk menambah daya !engkerem ban terhadap permukaan

jalan.

Gambar 2.1( Pegas

*. ,plikasi

Dalam kehidupan sehari- hari banyak sekali pengaplikasian getaran/

diantaranya&

'. Timbangan atau Nera!a

Timbangan atau nera!a adalah alat yang dipakai melakukan

pengukuran massa suatu benda. TimbanganCnera!a dikategorikan kedalam

sistem mekanik dan juga elektronik.#alah satu !ontoh timbangan adalah

nera!a pegas 7dinamometer8. Nera!a pegas adalah timbangan sederhana

yang menggunakan pegas sebagai alat untuk menentukan massa benda

yang diukurnya. Nera!a pegas 7seperti timbangan badan8 mengukur berat/

de4leksi pegasnya ditampilkan dalam skala massa 7label angkanya sudah

dibagi gravitasi8.

Gambar 2. 18 Nera!a Pegas

*. Pendulum 9lo!k C $rand4ather 9lo!k

@am bandul merupakan salah satu aplikasi dari ayunan mekanik/

gerak harmonis sederhana pada bandul. @am kakek ini ukuranya !ukup

besar. %iasanya lebih tinggi dari manusia/ tapi ada juga yang berukuran

ke!il/ biasanya berbentuk jam dinding.#ekarang memang 3aman modern/



tetapi jam ini tidak kalah dengan jam modern yang menggunakan baterai.

#alah satu kelebihan jam kakek ini adalah tidak menggunakan baterai/

hemat energi.

Gambar 2.19 $rand4ather 9lo!k

. #uspensi +endaraan

#e!ara umum komponen dasar dari sebuah suspensi motor adalah

per spiral/ katup-katup beserta pengaturnya dan oli khusus untuk peredam

kejut tersebut. 9ara kerjanya adalah katup- katup beserta pengaturnya akan

meregulasi ke!epatan perpindahan oli didalam tabung akibat tekanan pada

suspensi tersebut oleh beban pemakaian motor/ sedangkan per spiral akan

membantu menahan beban motor dan pengendara pada saat pemakaian.

Gambar 2 20 #uspensi +endaraan



BAB III

)ET*D*L*GI

.' Peralatan

,dapun alat- alat yang digunakan dalam praktikum getaran bebas ini

adalah&

'. Pegas



*. Massa

$ambar . * #ilinder Pejal 7Massa8

. Pulpen

>. #topwat!h

$ambar . #topwat!h

1. +ertas gulungan

$ambar . > +ertas $ulungan

B. ,daptor

$ambar . ' Pegas



$ambar . 1 ,daptor

. ,lat uji getaran bebas

$ambar . B ,lat (ji $etaran %ebas

.* Prosedur Praktikum

,dapun prosedur dalam pelaksanaan praktikum getaran bebas ini adalah sebagai

berikut&

'. #usunlah alat seperti pada gambar/ tanpa redaman/ untuk per!obaan

pertama menggunakan pegas

*. ,tur posisi kertas hingga pas 7bagian atas kertas tepat menunjukan ' !m

pada penggaris8

. Pulpen pen!atat dikontakkan pada kertas pen!atat

$ambar . Posisi Pulpen Pada ,lat (ji

>. Pasang massa yang 0.> kg



1. Naik turunkan rangka beban 7massa8 untuk memastikan posisi pulpen

sudah menyentuh kertas atau tidak

$ambar . ,rah Pemberian #impangan

B. (ntuk simpangan/ rangka beban ditekan * !m kebawah.

. @alankan drum pembawa kertas/ untuk panjang tertentu !atat waktu yang

diperlukan/ sehingga diperoleh ke!epatan gerak lurus dari kertas pen!atat

gra4ik tersebut

$ambar . '0 Pengambilan Data

. 6n kan adaptor se!ara bersamaan dengan waktu/ tahap ini bersamaan

dengan tahapan nomor

. #etelah terba!a gra4ik sinusoida dari getaran/ hentikan drum pembawa

kertas

$ambar . Posisi Massa Pada ,lat (ji

on

$ambar . '' ,daptor



'0. +urangi pegasnya '. #ehingga penahan beban ada * pegas

''. akukan proses yang sama 7tahap nomor / dan 8

'*. +emudian lakukan per!obaan dengan menggunakan ' pegas

'. akukan proses yang sama 7tahap nomor / dan 8

'>. Tambahkan massa/ sehingga massa menjadi 0.B> kg'1. akukan perlakuan yang sama dengan memberi variasi pada jumlah pegas

7 pegas/ * pegas dan ' pegas8

$ambar . Pemberian Oariasi Oariabel

'B. Tahap selanjutnya/ pengujian dilakukan dengan menggunakan peredam

'. #ama halnya dengan pengujian sebelumnya/ lakukan variasi massa dan

jumlah pegas penahan beban

'. 9atat hasil pengujian

'. Pengolahan data

. ,sumsi- asumsi

'. )umus perioda dan 4rekuensi

*. )umus +e!epatan getaran

O : Ct : 4.

. )umus +e!epatan sudut

>. )umus 4rekuensi getaran tanpa redaman

1. )umus koe4isien redaman kritis



B. )umus nisbah redaman

. )umus 4rekuensi pribadi getaran dengan redaman



Documents

getaran bebas b8