Upload
tranngoc
View
217
Download
0
Embed Size (px)
Citation preview
Rácsrezgések
http://physics-animations.com/Physics/English/phon_txt.htm
Longitudális hullám rúdban
Rácsrezgések lokális erő az x pontban
x
uAExF
)(x
u(x) Young modulus
L
L
x
u(x)
x
u(x)
x
u(x)
A q hullámszám értelmezési tartománya
véges méret periódikus határfeltétel (Born-Kármán)
x
u(x)
),(),( tLxutxu
számokegész...0,1,2,nahol,2
1})({}{
Lnqeeueu iqLtLxqi
otqxi
o
2
2
2
2
x
uE
t
u
)(),( tqxi
oeutxu
q (q) diszperziós reláció:
frekvencia-hullámszám függés
E
u(x+x)
x+x
2
2( ) ( )
uF x x F x V
t
2
2
2
2
x
uVEx
x
uAEx
dx
dF
Newton II
x
𝜕𝐹
𝜕𝑥
Lq
2
a rúdban kialakuló lehetséges állóhullámok
számokegész...0,1,2,nahol,2
1})({}{
Lnqeeueu iqLtLxqi
otqxi
o
Definiciók
Módus
rezgési állapot, melyet
a q hullámhossz és az frekvencia jellemez
q
q
az atomi természet miatt
kell lenni
egy maximális
hullámszámnak
aL
N
LNq
22
2max
maxq
Állapotsűrűség N(q), g() - a lehetséges módusok száma
a q és q+dq, illetve az és +d tartományban
q
)(qN
2
L
a
2
vagy
a ħq impulzus és a ħ energia (kvantummechanika)
q
q
2
1)(
)()(
2)(
L
cg
dqqNdg
LqN
Lineáris lánc
un-3 un-2 un-1 un un+1 un+2 un+3
Egyforma atomok, első szomszéd kölcsönhatás
a
a rácstávolság
c rugóállandó
)()( 112
2
nnnnn uucuuc
dt
udM
Legyen un az elmozdulás az rn=na helyen.
A mozgásegyenlet:
)( tqrio
neuu
A próbafüggvény
2sin4)cos1(2)2()( 22 qa
cqaceeciM iqaiqa 2
sin4
)(qa
M
cq
diszperziós reláció
Tulajdonságai
- periódikus 2/a szerint; célszerű választás q=0 , =0
M
ca
E
/a -/a
- lineárisan indul, meredekség: (folytonos közeg: )
- a -/a < q < /a intervallum hordoz minden információt
q
Lineáris lánc
un-3 un-2 un-1 un un+1 un+2 un+3
Egyforma atomok, első szomszéd kölcsönhatás
a
a rácstávolság
c rugóállandó
)()( 112
2
nnnn uucuucdt
udM
Legyen un az elmozdulás az rn=na helyen.
A mozgásegyenlet:
)( tqrio
neuu
A próbafüggvény
2sin4)cos1(2)2()( 22 qa
cqaceeciM iqaiqa 2
sin4
)(qa
M
cq
diszperziós reláció
Tulajdonságai
- periódikus 2/a szerint; célszerű választás q=0 , =0
M
ca
E
- az A és B pontok ekvivalensek (a második Brillouin-zónához
tartozó vektor ugyanazt a rezgést írja le)
/a -/a -2/a 2/a
első
Brillouin-zóna
második
Brillouin-zóna
második
Brillouin-zóna
A B
- lineárisan indul, meredekség: (folytonos közeg: )
- a -/a < q < /a intervallum hordoz minden információt
q
Lineáris lánc
un-3 un-2 un-1 un un+1 un+2 un+3
Egyforma atomok, első szomszéd kölcsönhatás
a
a rácstávolság
c rugóállandó
)()( 112
2
nnnn uucuucdt
udM
Legyen un az elmozdulás az rn=na helyen.
A mozgásegyenlet:
)( tqrio
neuu
A próbafüggvény
2sin4)cos1(2)2()( 22 qa
cqaceeciM iqaiqa 2
sin4
)(qa
M
cq
diszperziós reláció
Tulajdonságai
- periódikus 2/a szerint; célszerű választás q=0 , =0
M
ca
E
- az A és B pontok ekvivalensek (a második Brillouin-zónához
tartozó vektor ugyanazt a rezgést írja le)
- nem lehet tetszőlegesen nagy energiájú gerjesztés, max
4c
M
/a -/a -2/a 2/a
első
Brillouin-zóna
második
Brillouin-zóna
második
Brillouin-zóna
A B
- lineárisan indul, meredekség: (folytonos közeg: )
- a -/a < q < /a intervallum hordoz minden információt
q
2max
22
maxmax
1
1
2sin1
1
2cos
2
1
2)(
)()(
)()(
N
qa
N
qaa
Lg
dq
dqNg
dqqNdg
Az állapotsűrűség:
Lineáris lánc
Tulajdonságai
- periódikus 2/a szerint; célszerű választás q=0 , =0
M
ca
E
- az A és B pontok ekvivalensek (a második Brillouin-zónához
tartozó vektor ugyanazt a rezgést írja le)
- az állapotsűrűség divergál a zónahatáron
- nem lehet tetszőlegesen nagy energiájú gerjesztés, max
4c
M
/a -/a -2/a 2/a
első
Brillouin-zóna
második
Brillouin-zóna
második
Brillouin-zóna
A B
- lineárisan indul, meredekség: (folytonos közeg: )
- a -/a < q < /a intervallum hordoz minden információt
q
n n+1 n+2 n+3 n+4 n+5 n-1 n-2 n-3 n-4 n-5
A hullámszám egyértelműsége
q
A: q=-0.7/a
B: q=1.3/a
ahol az elmozdulást leíró függvények eltérnek, nincs atomi pozició
q ekvivalens q = q + G -vel (G tetszőleges reciprok rácsvektor)
G
=-2 /a =2 /a
= /a =- /a A B
)( tqnain ueu
)}2
1{( tanqi
n vev
)2
cos(22 uqa
vcuM
)2
cos(22 vqa
ucvm
n+1 n+2 n-1 n
a
M m M M m M m
Kétatomos lánc
mM
qa
mM
mMc
mM
mMc
2sin4)()( 22
2
q a
a
Két megoldás:
)()( 12
2
nnnnn vucvuc
dt
udM
)()( 12
2
nnnnn uvcuvc
dt
vdm
nu1nv1nunv
A mozgásegyenletek:
Tömegek: m és M
Rugóállandó: c
)( tqnain ueu
)}2
1{( tanqi
n vev
)
2cos(22 u
qavcuM
)2
cos(22 vqa
ucvm
m
c2csak m rezeg
M
c2csak M rezeg
qamM
c
)(2
akusztikus ág (q=0: a teljes lánc eltolása)
mM
mMc
)(2
optikai ág (q=0: m és M tömegközépponti rezgése)
3 dimenziós, egyatomos kristály
Harmonikus közelítés
R'R,
RrRr )'()(2
1E
párpotenciál
alapállapoti energia
(állandó)
a kristály egyensúlyának feltétele,
hogy a lineáris tagok összege = 0
R'R,
RuRRDRu )'()'()(2
1harmE
''
2
',
2 )''()'()'(
R
RR
RRRRRR
uuuu
D
Az energia harmonikus közelítésben:
dinamikus mátrix
Inverziós szimmetria: és energiája azonos )'()'( RRDRRD )( Ru
R
RD 0)(
RRR'R,
RdRDddRRDd )(2
)(2
)'(2
10 Ddd
NN
)(Ru
A dinamikus mátrix tulajdonságai:
Az energia független a kristály térbeli pozíciójától
)(Ru
)'(Ru
R
R’
r(R’)
r(R)
)'()()'(
)'()(4
10'
2
1
)'()('2
1)'(')(
2
1
2
,',',
',',
RRRR
RRRR
RuRuRRRuRRuR
RRRR
RRRR
uuuu
uu
E
3 dimenziós, egyatomos kristály
Mozgásegyenlet
,'
,2
2
)'()'()(
)(
R
RRRR
RuD
u
E
dt
udM harm
R'R,
RuRRDRu )'()'()(2
1harmE
'2
2
)'()'()(
R
RuRRDRu
dt
dM
Síkhullám próbafüggvény
)(),( tiet qRεRu
εqDε )(2 M
)()( RDRD
RR
qRqRqR
R
qRRDRDRDqD2
1sin)(22)(
2
1)()( 2iii eee
R
RD 0)(felhasználtuk hogy:
Mivel szimmetrikus és valós
)()()()( qεqqεqD sss
M
ss
)()(
',' )()( ssss qεqε
)(qD
polarizáció
q
/a
L
T1
T2
terjedési irány, q sε
Izotróp anyagban minden -hoz lehet q
olyan polarizációt választani, hogy
1ε párhuzamos legyen q-val (longitudinális hullám)
32 ,εε merőleges legyen q-ra (transzverzális hullám)
εRDRRuRDRuRRD
R
qRqR
RR
''
"
'''
)"()"()"()'()'( iti ee
D(q)
Ábrázolás reciprok térben Rácsrezgések diszperziós relációja: Ne, T = 4.2 K
Valós rács Reciprok rács
Rácsrezgések diszperziós relációja: NaCl, T = 77 K
LA
TA2
TA1
L
T2
T1
L
T2=T1
LO
TO2
TO1