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SPring-8での硬X線MCD計測とNdFeB磁石への応用
鈴木基寛(財) 高輝度光科学研究センター/SPirng-8
SPring-8利用推進協議会 先端磁性材料研究会 第2回研究会「バルク磁性材料開発の最先端と分析技術~永久磁石材料を中心として~」
2009年8月7日 キャンパスイノベーションセンター
XMCD測定で何がわかるかXMCD (X線磁気円二色性, X-ray magnetic circular dichroism)
→ 元素を特定した磁気測定目的の元素の磁性だけをピックアップ
複数の元素からなる試料: 多層膜, 積層膜, 合金, 不純物磁性元素
得られる情報: ・原子一個あたりの磁気モーメント ・スピン磁気モーメント ・軌道磁気モーメント ・磁気異方性
XMCD測定: 円偏光X線による吸収分光元素吸収端での測定→特定の元素の磁性を観測
右回り円偏光X線
磁化
吸収係数
試料
磁化
試料
吸収係数左回り円偏光X線
µ(+)
µ(!)
+z
!µ = µ(+) ! µ(!)
X線磁気円二色性 (XMCD)W. Grange et al., PRB 58, 6298 (1998).
Co 2p→3d
元素吸収端エネルギーのちがいを利用
Fe Co Ni1.0
0.5
0.0
X線吸収係数
7.27.1X線エネルギー (keV)
7.87.7 8.48.3
-3x10-3-2-1012
XMCD
X線エネルギーを選ぶ → 見たい元素を選ぶ
Fe26
7.11 keV
1s
4p
X線光子
Co27
7.73 keV
1s
4p
X線光子
Ni28
8.33 keV
1s
4p
X線光子
XMCDでは何を見ているか
XMCD: !µ ! f+ " f!: 遷移強度 for 右回り円偏光f+: 遷移強度 for 左回り円偏光f!
円偏光の向きによって、励起先のスピンバンドが異なる
フェルミ準位近くの、磁気的な状態密度の差を元素別に見ている
!µ ! !+(E) " !!(E)
L3吸収端でのXMCD
f+ f!
!+(E) !!(E)
K 1s
L3 2p3/2
L2 2p1/2
upスピン downスピン
E
EF
H,M
右回り円偏光X線
左回り円偏光X線
→ 磁性の起源となる電子状態を直接観測
→ スピン、軌道磁気モーメントを定量的に評価(総和則:Sum rule を使用)
対象とする元素吸収端• 3d遷移金属 K端 (1s→4p) ..... 4p伝導帯•希土類L2,3端 (2p→5d) ..... 5d伝導帯•貴金属L2,3端 (2p→5d) ..... 5d電子の磁性
バルク敏感→表面処理不要、埋もれた層、実用材料→表面敏感測定や 深さ分解測定は逆に苦手
測定環境・試料条件超高真空が不要→多様な試料環境 (強磁場、高圧、低温)
硬X線XMCD測定の特徴
軟X線MCDと相補的
Cr, Mn, Fe, Co, Ni, Cu ....
Pt, Au, Ir ....
Nd, Sm, Eu, Gd, Dy, Er, Ce ....
軟X線MCD, 硬X線MCDビームラインX線のエネルギーを選ぶ → (1) 見たい元素を選ぶ → (2) 見たい電子帯を選ぶ
1002 3 4 5 6 7 8 9
10002 3 4 5 6 7 8 9
100002 3
Photon energy (eV)
BL25SU BL39XUFe, Co, Ni3dバンド
Nd, Sm, Gd4f電子
Ru, Rh, Pd4dバンド
Pt, Au5dバンドFe, Co, Ni
4pバンドNd, Sm, Gd5dバンド
軟X線 硬X線
SPring-8 BL39XUビームライン• 真空封止平面アンジュレータ• X線エネルギー: 5~37 keV (2.5~0.3Å)
• ビームサイズ: 0.6(垂直) x 0.6(水平) mm
• 光子数: 1013 photons/秒• 円偏光度: 90%以上
SPring-8 BL39XU
偏光変調法を利用
→高精度なXMCD測定∆µ~10-4
ダイヤモンド移相子
(円偏光を生成)
入射X線強度検出器
放射光X線
Si 111 二結晶分光器
45º
水平直線偏光
試料
H磁場
試料への入射X線: 円偏光
ピエゾ素子により振動
透過X線強度検出器
円偏光の向きを変調
電磁石
SPring-8リング
C 111
円偏光変調法による高精度XMCD測定円偏光変調法
円偏光X線
ヘリシティが交互に切り替わる
試料
磁場は固定
透過X線強度が変調される
とI0 I+ I!
H
X線移相子による偏光状態の変調 ロックイン検出
104
102
11 kHz 1 MHz周波数
相対スペクトルパワー密度
1 Hz
信号変調された信号
1/f 雑音
N(!)S (!)
雑音
S (! ! !0)
変調
ロックイン検出法雑音の少ない周波数での変調
+ 狭い帯域幅で測定→S/N比が向上
M. Suzuki et al., Jpn. J. Appl. Phys. 37, L1488 (1998).
• 高精度なXMCDデータが短時間で得られる• XMCD信号の検出限界 ~10-5
-4
-2
0
2
4
XMCD
, !µt (
x10-3
)
7150714071307120711071007090
x-ray energy (eV)
2.5
2.0
1.5
1.0
0.5
0.0XA
S, µt (
arb.
uni
t)
, helicity modulation, helicity reversal
Fe
(a)
(b)
1.0
0.5
0.0
-0.5XMCD
(x10
-4 )
7105710070957090x-ray energy (eV)
(c)
Fe foil5 µm thickness
10 分.
20 分
試料環境 (磁場・温度・圧力)
常伝導電磁石、He循環型冷凍機磁場: 0 ~ 2 T
温度: 20 ~ 300 K
electromagnet
I0 ion chamber I ion chamber
sample
x-rays
超伝導マグネット磁場: 0 ~ 10 T
温度: 1.7 ~ 300 K
高圧環境 (P < 50 GPa)
XMCD実験用ダイヤモンド・アンビルセル。超伝導マグネットに組み込み可能 (広大 石松氏らによる)。
Experimental setup 2! High pressure
" Diamond anvil cells (DAC)
" Up to 20 GPa
! Magnetic field
" ! 0.6T (O-Fe3Pt)
" ! 10T (O-FePt)
! Temperature: RT
0.6T electromagnet
Tiny DAC (23.8 mm!
" 47 mm in length)
IC IC
Circularly polarized x-ray
DAC (48 mm!" 26
mm in thickness)
10T super-
conducting
magnet
-5 -2.5 0 2.5 5
-50
0
50
Magnetic field (T)
Magn
eti
zati
on (
em
u/g
) O-FePt
hard magnetic property
φ23.8 mm
47 mm
N. Ishimatsu et al., SRMS 2006, Chicago.
Nd2Fe14B (ネオジム磁石)
最強の永久磁石
高い異方性
TC = 586 KTSR = 135 Kスピン再配列
応用:HDD、DVD、小型スピーカ、時計、携帯電話、自動車、ハイブリッドカー、工作機械、各種ロボット、磁気センサー等
飽和磁化 Ms = 1.60 (T)残留磁束密度 Mr = 1.3 (T)
異方性磁界 Hk = 67 kOe保磁力 Hc > 13 kOe
最大エネルギー積 335~365 kJ/m3
キュリー温度
Nd2Fe14B 研究の目的基礎研究 応用・材料開発
現象、物性の解明
なぜ強い磁石なぜ高い異方性
スピン再配列のメカニズム
磁気構造? (T < TSR)
より強力な磁石の開発
焼結体試料形態:単結晶
より高い保磁力より高い異方性
高効率モーター等への応用
粒径、粒界の効果?
Nd2Fe14Bの磁気異方性のメカニズム
磁化容易軸(c軸) [001]
空間群 P42/nmn
Nd 4f 電子 Fe 3d 電子
SL S
J = L – S
交換相互作用結晶場
Fe 3d 電子のスピンが磁化の主な担い手Nd 4f 軌道が磁化の向きを決める
Nd 4f 電子が強い磁気異方性の原因
伝導電子
Nd 5d
軟X線MCD ... Nd 4f, Fe 3d
硬X線MCD ... Nd 5d, Fe 4p→伝導電子の情報
M (高温)M (低温)
Nd (2サイト) BFe (6サイト)
R2Fe14B (R:希土類)のXMCD
J. Chaboy et al., PRB 54, R15637 (1996)J. Miguel-Soriano et al., JAP 87, 5884 (2000).
硬X線MCD ... Nd 5d, Fe 4p →伝導電子の情報
X線エネルギー (吸収端からの相対値) (eV)-40 -20 0 20 40 60 -20 0 20 40 60 -20 0 20 40 60 -20 0 20 40 60
1.0
0.5
0.0
‒0.5
0.4
0.2
0.0
‒0.2
‒0.4
XMCD
x 1
00 (a
. u.)
L2吸収端
L3吸収端
La Nd Er Lu
La Nd Er Lu
4f 0 4f 3 4f 11 4f 14
R2Fe14B (R:希土類)のXMCD
J. Chaboy et al., PRB 54, R15637 (1996)J. Miguel-Soriano et al., JAP 87, 5884 (2000).
硬X線MCD ... Nd 5d, Fe 4p →伝導電子の情報
X線エネルギー (吸収端からの相対値) (eV)-40 -20 0 20 40 60 -20 0 20 40 60 -20 0 20 40 60 -20 0 20 40 60
1.0
0.5
0.0
‒0.5
0.4
0.2
0.0
‒0.2
‒0.4
XMCD
x 1
00 (a
. u.)
L2吸収端
L3吸収端
La Nd Er Lu
La Nd Er Lu
4f 0 4f 3 4f 11 4f 14
希土類のXMCDから求めた5d 電子のスピン、軌道モーメント
R2Fe14B (R:希土類)のXMCD
J. Chaboy et al., PRB 54, R15637 (1996)J. Miguel-Soriano et al., JAP 87, 5884 (2000).
硬X線MCD ... Nd 5d, Fe 4p →伝導電子の情報
X線エネルギー (吸収端からの相対値) (eV)-40 -20 0 20 40 60 -20 0 20 40 60 -20 0 20 40 60 -20 0 20 40 60
1.0
0.5
0.0
‒0.5
0.4
0.2
0.0
‒0.2
‒0.4
XMCD
x 1
00 (a
. u.)
L2吸収端
L3吸収端
La Nd Er Lu
La Nd Er Lu
4f 0 4f 3 4f 11 4f 14
希土類のXMCDから求めた5d 電子のスピン、軌道モーメント
La Ce Pr Nd Sm GdTb Dy Ho Er Tm Yb Lu
4f 電子の磁気モーメント
gJ
(µB)
Fe K
XM
CD 強度
(arb
. uni
t)10
5
0
–5
Fe K XMCD (4p電子) は希土類の4f電子の磁気モーメントと対応
Nd2Fe14Bのスピン再配列
J. Chaboy et al., PRB 57, 8424 (1998).
X線エネルギー (keV) X線エネルギー (keV)
XMCD
(arb. u
nit)
XMCD
(arb. u
nit)
Nd L2 吸収端 Fe K 吸収端
[001]
[110]
円偏光X線
単結晶Nd2Fe14B
+H 蛍光X線
XMCD実験配置
θM (高温)
M’
XMCD信号∝磁化の射影成分
θはFeとNdで同じ?スピン再配列転移: TSR = 135 K
Nd成分
Fe成分
Nd2Fe14Bのスピン再配列
J. Chaboy et al., PRB 57, 8424 (1998).
Nd: θ = 58º Fe: θ = 27ºT = 4 Kにおいて
T < TSR でNdとFeの磁気モーメントは平行でない
XMCD
の増加分 (a
rb. u
nit)
Nd L2 吸収端
Ndモーメント
TSR = 135 K
XMCD
の増加分 (a
rb. u
nit)
Fe K 吸収端
Feモーメント
Ndモーメント
TSR = 135 K
軟X線MCD: L. M. Garcia et al., JAP 87, 6567 (2000).
X線共鳴磁気散乱測定
磁化容易軸(c軸) [001]
Nd (fサイト)Nd (gサイト)
D. Haskel et al., PRL 95, 217207 (2005).
[110]円偏光X線 (110), (220)ブラッグ反射
単結晶 Nd2Fe14BH // [001]
X線共鳴磁気散乱測定空間群 P42/nmn
I+, I–
磁気散乱信号 = (I+ – I–)/(I+ + I–)
Nd L2 吸収端 (6.72 keV) での磁気散乱測定
(110) 反射 .... Nd g サイトの情報(220) 反射 .... Nd f サイトの情報(440) 反射 .... Nd g サイト + f サイト
X線共鳴磁気散乱測定
D. Haskel et al., PRL 95, 217207 (2005).
[110]円偏光X線 (110), (220)ブラッグ反射
単結晶 Nd2Fe14BH // [001]
I+, I–
磁気散乱信号 = (I+ – I–)/(I+ + I–)
ともに Nd L2 吸収端 (6.72 keV)
X線エネルギー (keV)6.66 6.69 6.72 6.75 6.78
磁気散乱強度
電荷散乱強度
X線エネルギー (keV)6.66 6.69 6.72 6.75 6.78
磁気散乱強度
(110) 反射 .... Nd g サイト (220) 反射 .... Nd f サイト
XMCDと同様に元素選択性+ サイト選択性
Ndの磁化曲線をサイト別に評価
磁化容易軸(c軸) [001]
Nd (fサイト)Nd (gサイト)
D. Haskel et al., PRL 95, 217207 (2005).
・gサイトだけが異方性に寄与・f サイトを選択的に置換することで異方性が向上
外部磁場 (Oe)‒2000 2000
磁気散乱強度
(110)反射(220)反射
(I+
– I– )
/(I+
+ I– )
空間群 P42/nmn 磁気散乱強度の磁場依存性→サイト別の磁気ヒステリシス
より強力な磁石を得るには保磁力Hcの制御→強力な磁石材料の開発へ
・結晶粒径の評価
保磁力を決めるものは?
(1) 結晶磁気異方性 ... 電子状態、軌道角運動量 (ミクロな性質)
(2) 磁壁の動きやすさ ... 結晶粒径、結晶粒の方位、欠陥、微細構造
(マクロな性質)
今後、 (2)マクロな性質の解明にも、XMCDや放射光計測を活用
・結晶粒の方位
・磁区構造 (元素別) の観察・元素分布 (粒界) の観察
マイクロXMCDマイクロXAFSマイクロXRD
など...
マイクロX線ビームによる顕微XMCD測定
BL39XU, SPring-8• X線エネルギー: 6–16 keV
• 対象元素: 3d 遷移金属, 希土類, 5d 遷移金属
特長• µm 空間分解能• 元素選択性• バルク敏感
• 任意の磁場下での測定
円偏光 硬X線+
マイクロビーム集光
顕微XMCD
47.30
29
0 (m)
35
47
47.15
KB集光ミラー
真空封止アンジュレータ
FEスリット(仮想光源)
ダイヤモンド二結晶分光器
ダイヤモンド移相子
4象限スリット (180x140 µm)
小型電磁石 試料
XY並進+回転ステージ
蛍光X線検出器
光源からの距離
円偏光X線
マイクロビームXMCD測定装置
顕微XMCD装置の写真 任意の磁場方向が可能
!
magnet's poles pinhole
sample circular polarized
micro-X-ray beam
magnetic field
XY 並進ステージ
試料
電磁石
蛍光X線検出器 (SDD)
水平集光ミラー
垂直集光ミラー
X線X線
試料
最大磁場 8 kOe
H
SPring-8 BL39XU 磁性材料ビームライン
M. Suzuki, M. Takagaki, Y. Kondo, et al., Proceedings of SRI2006, AIP Conference Proceedings Vol. 879, 1699 (2007).
XMCD磁気イメージング
光子数: 4x1010 photons/s
X線エネルギー : 11.1 keV
集光ビームサイズ: 0.75(H)x1.3(V) µm
1.0
0.5
0.0
FWHM 0.75 µm
1.0
0.5
0.0-5 0 5
position (µm)
FWHM 1.3 µm
X-ra
y in
tens
ity (a
rb. u
nit)
水平方向
垂直方向 0 10 20 30 40 50 60
0
5
10
15
20
25
30
35
Position (µm)P
osi
tio
n (µm
)
5.0
-5.0
0.0
XM
CD
[x1
0-2] (relativ
e to X
AS
)
10 µm104.8 4.82.4
試料: CoCrPtB 面内磁化膜に磁気記録パターン書き込んだもの (東北大通研 村岡裕明氏 提供)
試料走査によるXMCD磁気イメージングの例集光ビーム形状
M. Takagaki, M. Suzuki, N. Kawamura, H. Mimura, T. IshikawaIPAP Conference Series 7, 267 (2006).
磁区イメージング
30
20
10
0
posi
tion
(µm
)
806040200
position (µm)
30
20
10
0
posi
tion
(µm
)
806040200position (µm)
磁気 (XMCD) イメージ
通常の蛍光X線イメージ
試料: Tb3Fe5O12 (希土類鉄ガーネット)
X-ray energy: 7.11 keV (Fe K edge)
120
100
80
60
40
20
0
posi
tion
(µm
)
12080400positin (µm)
120
100
80
60
40
20
0
posi
tion
(µm
)
12080400
position (µm)
磁気 (XMCD) イメージ試料: Fe/Gd 多層膜
蛍光X線像
パターン媒体:FIB加工磁気ドット
• ドット領域では、連続膜と比べて→ 保磁力が増大 (200→1600 Oe)→ 残留磁化比が増大 (M0/Ms = 0.1→0.7)
M. Suzuki, M. Takagaki, Y. Kondo, et al., Proceedings of SRI2006, AIP Conference Proceedings 879, 1699 (2007).
-0.15
-0.10
-0.05
0.00
0.05
0.10
0.15
Pt X
MCD
am
plitu
de (a
rb. u
nit)
-4000 -2000 0 2000 4000external field (Oe)
continuous film (θ = 0°)
dots (θ = 0°)
8 µm
X線ビームスポット~ø 2 µm
Co80Pt20(15 nm)/Au(6 nm)/Ti(5 nm)
連続膜 (未加工の領域)
ドット加工領域
面直磁場
ドットサイズ:100x100 nmドット間隔100 nm
1 µm
Gaイオン (30 kV, 1 pA) によるパターニング
マイクロビームによる顕微XMCD測定1. 外部磁場下での元素別磁気イメージング
•磁気飽和過程での磁気ドメイン観察
•保磁力 (Hc) のマッピング
2. µm 領域での元素別磁気ヒステリシス•マイクロ・ナノ磁気ドットやパターン媒体の評価
•微小磁性試料 (磁性粒子, 宇宙塵, 隕鉄)
3. 埋もれた磁性層の磁気イメージング•埋もれた磁性層あるいは界面の磁区観察•埋もれた磁気ドットの観察
a) hν = 5.997 keV b) hν = 6.009 keV c) hν = 7.131 keV (Cr K edge) (Cr K edge) (Fe K edge)
(Chromite) (Daubreelite)
参考例:PEEMを用いた鉄隕石中不純物の状態分析
a)
b)
異なる励起X線エネルギーでの顕微像→化学結合状態の議論が可能
光電子顕微鏡 (PEEM) 観察
M. Kotsugi et al., Surf. Sci. 601, 4764 (2007).
5μm
αγ
SR
α
γ
5µm
5mm
Widmanstatten structure
鉄隕石(隕鉄)
α-FeNiとγの混晶美麗な金属組織 (形成に46億年)
γ
α
PEEMを用いた鉄隕石の金属組織と磁区構造の観察
SEM像
組成マッピング 磁気イメージング
実像のみ
M. Kotsugi et al., submitted.
NdFeB焼結体試料のPEEM観察
S. Yamamoto et al., Mater. Trans. 49, 2354 (2008).SPring-8 BL25SU
試料は熱消磁された状態
FE-SEM像 XAS像 Nd M4吸収端 XAS像 Fe L3吸収端
XMCD像 Fe L3吸収端 XMCD像 Fe L3吸収端 (拡大)