Upload
others
View
1
Download
0
Embed Size (px)
Citation preview
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 1
The Second Law of The Second Law of ThermodynamicsThermodynamics
กฎขอท่ีสองของกฎขอท่ีสองของเทอรเทอรโมไดนามิกสโมไดนามิกส
กฎขอท่ีหน่ึงวาดวยการอนุรักษพลังงาน
กฎขอท่ีหน่ึงไมไดมีขอกําหนดวาจะเกิด
กระบวนการน้ันขึ้นไดหรือไม
กฎขอสองจะกลาวถึงความเปนไปไดของ
การเกิดกระบวนการ
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 2
แหลงสะสมความรอน (Thermal Energy Reservoirs)
“เปนแหลงของวัตถุท่ีมีความสามารถดูดกลืนหรือสงจายพลังงานความ
รอนไดเปนปริมาณมากโดยอุณหภูมิ
ไมเปล่ียนแปลง”
ตัวอยางแหลงความรอน
ในชีวิตประจําวันของเราน้ันแหลงสะสม
พลังงานความรอนท่ีเห็นกันท่ัวๆ ไปก็จะเปนแหลงนํ้าขนาดใหญเชน ทะเล, แมนํ้าหรือแมแตบรรยากาศท่ีอยูรอบตัวเรา
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 3
ประเภทของแหลงสะสมความรอน
แหลงสะสมความรอน ไมจําเปนตองเปนตองเปนแหลงท่ีมีขนาดใหญแตตอง
สามารถรับหรือจายพลังงานความรอนแลว
ไมเกิดการเปล่ียนแปลงอุณหภูมิ
จายพลังงานออกมาจะเรียกวา source
ดูดกลืนพลังงานจะเรียก sink
เครื่องจักรความรอน (Heat Engine)
การท่ีเรามีงานอยูน้ันเราสามารถเปล่ียน
งานน้ันเปนความรอนไดโดยงาย
แตการท่ีเรามีความรอนอยูแลวตองการ
เปล่ียนความรอนเปนงาน
ตองใชเครื่องจักรความรอน
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 4
เคร่ืองจักรความรอนทางเทอรโมไดนามิกส
ตองมีขั้นตอนการทํางานดงัตอไปน้ี
1. รับความรอนจากแหลงที่มีอุณหภูมิสูง
2. นําความรอนทีไ่ดรับบางสวนไปเปลี่ยนเปนงาน
3. นําความรอนทีย่ังเหลืออยูบางสวนไปถายเท
ใหกับแหลงที่มีอณุหภูมิต่ํา
4. ทํางานเปนวัฎจักร
ของไหลทํางาน (Working Fluid)
ในการถายเทความรอนตางและการ
เปล่ียนแปลงพลังงาน สวนใหญเราจะนิยมใชของไหลเปนตัวกลางในการทํางาน ของไหลท่ีใชในเครื่องจักรความรอนเรา
เรียกวา ของไหลทํางาน ซึ่งก็จะตองทํางานเปนวัฎจักรดวยเชนกัน
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 5
อะไรเปนเครื่องจักรความรอนบาง
เครื่องจักรความรอนของไหลทํางานตอง
ทํางานเปนวัฎจักร
เครื่องยนตสันดาปภายในทํางานเปนวัฎ
จักรเชิงกลแตของไหลทํางานไมได
ทํางานเปนวัฎจักร เพราะใชอากาศใหมทุกรอบการทํางาน
ตัวอยางเครื่องจักรความรอน
โรงจักรกังหันไอน้ําเปนตัวอยางท่ี
ใกลเคียงท่ีสุดของเครื่องจักรความรอน
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 6
พลังงานที่เกีย่วของ
ความรอน ถายเท จากส่ิงแวดลอมท่ีมีอุณหภูมิสูง สูเครื่องจักรความรอน Qin
ความรอนท่ีถายเทออกจากระบบใหกับ
ส่ิงแวดลอมท่ีมีอุณหภูมิต่ํา Qout
งานท่ีไดจากระบบ Wout
งานท่ีใหกับระบบ Win
งานและความรอนสทุธิ
งานสุทธิท่ีระบบหรือเครื่องจักรผลิตได
Wnet,out =Wout - Win
ความรอนสุทธิ
Qnet = Qin - Qout
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 7
กฎขอทีห่น่ึงของเครื่องจักรความรอน
เครื่องจักรความรอนทํางานเปนวัฎจักร จากกฎขอท่ีหน่ึงจะได
Qnet - Wnet,out =ΔE = 0
Wnet,out = Qin - Qout
ถา Qin = 0 งานสุทธิจะเทากับพลังงานความรอนท่ีเครื่องจักรไดรับ
ประสิทธิภาพเชิงความรอน (thermal efficiency, ηth)
“อัตราสวนของงานสุทธิท่ีเครื่องจักรความรอนสามารถผลิตขึ้นมาไดตอดวย
พลังงานความรอนท่ีใหกับเคร่ืองจักร”
in
outnetth Q
W ,=η
in
out
in
outinth Q
QQ−=
−= 1η
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 8
ประสทิธิภาพเชิงความรอน
เครื่องจักรความรอน จะตองมีแหลงความรอน 2 แหงเพื่อท่ีจะรับและท้ิงความรอนได
ใหแหลงท่ีมีอุณหภูมิสูง TH ใหความรอน QH
แหลงท่ีมีอุณหภมูิต่ํา TL ถายเทความรอน QL
ดังนั้น QH = Qin และ QL = Qout ทําให
H
Lth Q
Q−=1η
คาสูงสดุของประสิทธิภาพเชิงความรอน
จะพบวา ηth สูงสุดเม่ือ QL = 0
แตในทางปฏิบัติ QL ไมสามารถเปนศูนย
เพราะตองทํางานเปนวัฎจักร
H
Lth Q
Q−=1η
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 9
ตัวอยาง
การใหความรอนแกกาซเพื่อยกน้าํหนัก
25 C200 C 200 C
ประสิทธิภาพเชิงความรอนของเครื่องจักรความรอน
เคร่ืองจกัรความรอน จะไมสามารถมีประสิทธิภาพเชงิความรอนเทากับ 100 %ทั้งนี้ไมใชเพราะสาเหตเุนื่องมาจากการ
สูญเสียใดๆ เชนพวกแรงเสียดทานหรือการสูญเสียพลังงานความรอนหากแตเปนเพราะ
หลักของธรรมชาติโดยแทจริง
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 10
ตัวอยาง
ปริมาณความรอนขนาด 100MW จากเตาเผาอุณหภูมิสูงถายเทใหกับเครื่องจักร
ความรอน เครื่องจักรเครื่องน้ีผลิตงานไดสวนหน่ึงและถายเทความรอน 70MW ใหกับอากาศรอบๆ จงหากําลัง และประสิทธิภาพของเครื่องจักร
คําตอบ
กําหนดให Qin = 100MW
Qout = 70MW
Wnet,out = Qin - Qout = 30 MW
ประสิทธิภาพเชิงความรอน
3.01007011 =−=−=
in
outth Q
Q&
&η
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 11
ตัวอยาง
เครื่องจักรเครื่องหนึ่งมกีําลัง 90 kW มีประสิทธิภาพเชิงความรอน 25 % ถาหากวาน้ํามันเช้ือเพลงิท่ีใชมีคาความรอน เทากับ 40MJ/kJ จงคํานวณหาอัตราการส้ินเปลืองน้ํามันเช้ือเพลงิในหนวยกรัมตอวินาที
คําตอบ
เน่ืองจากเครื่องยนตมีประสิทธิภาพเชิง
ความรอน 25 % จาก
in
outnetth Q
W&
&,=η
หรือ25.0
90, ==th
outnetin
WQ
η
&& = 360 kW
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 12
คําตอบ
เชื้อเพลิงเผาไหมไดความรอน 360 kJ ตอเวลา 1 วินาที
ให 1 kg ของนํ้ามันเชื้อเพลิงเผาไหมจะใหความรอนเทากับ 40MJ ดังน้ัน
kJ/kg
kJ/s
lueHeating Va 31040360×
==Qm&
& = 9 g/s
Kelvin - Planck Statement
“เปนไปไมไดท่ีจะมีอุปกรณใดท่ีทํางานเปนวัฎจักรท่ีรับความรอนจากแหลงความ
รอนเดียวแลวนําเอาความรอนเหลาน้ันไป
เปล่ียนเปนงานท้ังหมด”
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 13
Heat Engine
เครื่องทําความเยน็และเครื่องสูบความรอน
โดยปกติความรอนจะถายเทจากแหลงท่ีมี
อุณหภูมสูิงไปสูแหลงท่ีมีอุณหภูมติ่ํา
หากตองการถายเทความรอนจากแหลงท่ีมี
อุณหภูมติ่ําไปสูงตองมีอปุกรณท่ีเรียกวา
เครื่องทําความเย็น
เครื่องสูบความรอน
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 14
เครื่องทําความเยน็
เครื่องสูบความรอน
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 15
เครื่องทําความเยน็แบบอัดไอ
เครื่องควบแนน
เครื่องระเหยตัว
ลิ้นลดความดัน
เคร่ืองอัดไอ
TLQL
QH
Wnet,in
TH
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 16
พลังงานที่เกีย่วของ
ใหสารทําความเย็นไดรับความรอน Qin ในเครื่องระเหยจากแหลงท่ีมีอุณหภูมิต่ํา TL ดังนั้นจะไดวา Qin = QL
ในเคร่ืองควบแนนถายเทความรอนท้ิงใหกับ
ส่ิงแวดลอมอุณหภูมิสูง TH จะไดวา Qout= QH
งานสุทธิท่ีใชกับเครื่องอัดไอเปน Wnet,in
สัมประสิทธ์ิของสมรรถนะ
Coefficient of Performance, COP ของเครื่องทําความเย็นน้ันนิยมเขียนเปน COPR
innet
LR W
QCOP,input Work
input Heat==
LHinnet QQW −=,
1/1
−=
−=
LHLH
LR QQQQ
QCOP
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 17
COPR
COPR น้ันมีคามากกวา 1 ได
Energy Efficiency Rating, EER ปริมาณความรอนท่ีเครื่องสามารถดึงออกจากพื้นท่ี
ในหนวย Btu โดยใชพลังงาน 1 วัตต-ชั่วโมง
ถา COPR = 1 จะมีคา EER = 3.142
เครื่องสูบความรอน (Heat Pump)จะพบเห็นกันในประเทศเมืองหนาว
องคประกอบตางๆเหมือนกับเครื่องทํา
ความเย็น แตกตางท่ีจุดประสงคใชงาน
innet
HHP W
QCOP,
==InputWork
OutputHeat
HLLH
HHP QQQQ
QCOP/1
1−
=−
=
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 18
COP
จากท่ีผานมาจะพบวา
COPHP = COPR + 1
COP ของเครื่องทําความเย็นจะเพ่ิมขึ้น 1 ทันทีถานําไปใชในจุดประสงคเพ่ือสูบ
ความรอน
ตัวอยาง
ตูแชนํ้าเย็นเครื่องหน่ึงรักษาระดับความเย็น
ในตูแชอยูท่ี 4 C โดยการนําความรอนออกจากตูแชในอัตรา 360 kJ/min ถาตูแชน้ีใชกําลังไฟฟา 2 kW จงคํานวณหา (a) COPR
(b) ปริมาณความรอนท่ีตูแชน้ีท้ิงออกสูอากาศรอบขาง
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 19
คําตอบ
COPR ของตูแชหาไดจาก
kW
kJ/s
260/360
,
==innet
LR W
QCOP&
&= 3
งานสุทธิLHinnet QQW −=,
ความรอน LinnetH QWQ += , = 480 kJ/min
ตัวอยาง
เครื่องสูบความรอนใชทําความรอนใหบานโดย
รักษาใหในบานมีอุณหภมูิ 20 C นอกบานอากาศมีอุณหภมูิ -2C และมีความรอนร่ัวไหลจากบานออกสูภายนอก 80,000 kJ/h ถาเครื่องสูบความรอนมี COPHP = 2.5 จงหา (a) กําลังไฟฟาท่ีตองการ (b) อัตราการสูบความรอนจากอากาศภายนอก
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 20
คําตอบ
อัตราการถายเทความรอนของเครื่อง
เขามาในบานตองเทากับสูญเสียความ
รอนของบาน QH = 80,000 kJ/h
kJ/h320005.2
80000, ===
HP
Hinnet COP
QW&
& = 8.9 kW
innetHL WQQ ,&&& −= = 48,000 kJ/hr
และ
Clausius Statement
“เปนไปไมไดท่ีจะสรางอุปกรณชนิดใดท่ีทํางานเปนวัฎจักรและไมสราง
ผลกระทบอ่ืนใดนอกเหนือจากการนํา
ความรอนจากแหลงท่ีมีอุณหภูมิต่ําไป
สงใหกับแหลงท่ีมีอุณหภูมิท่ีสูงกวา”
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 21
เปรียบเทยีบขอความทั้งสอง
ท้ังสองขอความเปนขอความท่ีแสดงถึง
กฎขอท่ีสองของเทอรโมไดนามิกส
ขอความกลาวถึงเครื่องจักรความรอน
และเคร่ืองทําความเย็น
ขอความท้ังสองน้ันมีความเทาเทียมกัน
ความเทาเทยีมกันของขอความของ Kelvin-Planck และขอความของ Clausius
ในการพิสูจนวาขอความท้ังสองมีความ
เทาเทียมกันน้ันในขั้นแรกจะยกตัวอยาง
ใหเห็นวาถาหากวามีเครื่องจักรท่ีขัดกับ
ขอความของ Kelvin-Planck ก็จะทําใหเครื่องจักรน้ันขัดกับขอความของ Clausius ดวย
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 22
การพิสจูน
พิจารณาแหลงความรอน 2 แหลง
HE
QH
Wnet = QH
REF
QL
QH+QL
QL
QL
เครื่องจักรทีส่ามารถเคลื่อนที่ไดตลอดกาล
กระบวนการใดๆจะเกิดขึ้นไดจะตอง
เปนไปตามกฎขอท่ีหน่ึงและขอท่ีสอง
อุปกรณใดก็ตามท่ีมีหลักการทํางานขัดกับ
กฎขอท่ีหน่ึงหรือขอท่ีสองจะเรียกวา เครื่องจักรท่ีสามารถเคล่ือนไหวไดตลอด
กาล (Perpetual-Motion Machines, PMM)
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 23
ชนิดของ PMM
Perpetual-Motion Machines of the FirstKind, PMM1, จะเปนเครื่องจักรท่ีมีหลักการทํางานขัดกับกฎขอท่ีหน่ึง
Perpetual-Motion Machines of theSecond Kind, PMM2, จะเปนเครื่องจักรท่ีมีหลักการทํางานขัดกับกฎขอท่ีสอง
ตัวอยาง PMM 1
พิจารณาโรงจักรไอน้ํา
Pum pC ondenser
B o iler
G enera to rTurb in e
Q out
W net,ou t
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 24
ตัวอยาง PMM 2
พิจารณา
Pump
Boiler
TurbineWnet,out
Qin
กระบวนการยอนกลับได (Reversible Process)
กฎขอท่ีสอง ของเทอรโมไดนามิกสซึ่งบอกวาไมมีเครื่องจักรความรอนเครื่อง
ใดท่ีมีประสิทธิภาพ 100% ได เครื่องจักรความรอนจะสามารถจะมี
ประสิทธิภาพท่ีสูงท่ีสุดไดเทาใด?
ตองรูจัก กระบวนการยอนกลับได กอน
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 25
นิยามของกระบวนการยอนกลับได
“เปนกระบวนการท่ีเกิดขึ้นจากสภาวะหน่ึงแลวสามารถท่ีจะยอนกลับไปสู
สภาวะเดิมได โดยไมมีการท้ิงรองรอยใดๆไวกับส่ิงแวดลอมเลย”น่ันคือท้ังระบบและสิ่งแวดลอมจะตองคืน
กลับสูสภาพเริม่ตนกอนการเกิด
กระบวนการ
กระบวนการยอนกลับไมได
กระบวนการใดๆท่ีไมเปนกระบวนการ
ยอนกลับไดจะเปนกระบวนการ
ยอนกลับไมได (Irreversible Process)
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 26
ขอควรระวัง
กระบวนการสวนใหญเราสามารถนําระบบ
กลับคืนสูสภาวะเริ่มตนได
กระบวนการยอนกลับไดตองไมท้ิง
รองรอยไวกับส่ิงแวดลอม
กระบวนการยอนกลับไดเปนกระบวนการ
ทางจินตภาพ
ความยอนกลับไมได (Irreversibility)
สําหรับกระบวนการท่ีเกิดขึ้นจริงน้ันมีส่ิง
ท่ีทําใหเกิดความสูญเสียพลังงานและเปน
เหตุสําคัญใหกระบวนการน้ียอนกลับ
ไมได สาเหตุใดก็ตามท่ีทําใหกระบวนการยอนกลับไมไดจะเรียกวา
ความยอนกลับไมได (Irreversibility)
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 27
ความยอนกลับไมได
แรงเสียดทาน
การขยายตัวหรืออัดตัวแบบไมสมดลุ
การถายเทความรอน
การถายเทความรอน
ความรอนถายเทจากแหลงท่ีมีอุณหภูมิสูง
มาแหลงท่ีมีอุณหภูมติ่ําเทาน้ัน
การถายเทความรอนมีปริมาณมากเทาใด การยอนกลับไมไดก็จะมากขึ้นเทาน้ัน
กระบวนการทางจินภาพกระบวนการหน่ึง
คือการถายเทความรอนท่ีอุณหภูมเิทา
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 28
ประเภทของกระบวนการยอนกลับได
กระบวนการยอนกลับไดภายใน
กระบวนการยอนกลับไดภายนอก
กระบวนการยอนกลับไดอยางสมบูรณ
กระบวนการยอนกลับไดภายใน
คือกระบวนการท่ีเกิดขึ้นโดยไมมีความ
ยอนกลับไมไดเกิดขึ้นภายในระบบ
การยอนกลับไมไดหากเกิดขึ้นก็จะ
เกิดขึ้นภายนอกหรือส่ิงแวดลอมระบบ
เทาน้ัน
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 29
กระบวนการยอนกลับไดภายใน
กระบวนการยอนกลับไดอยางภายในน้ัน เสนทางการเดินทางของระบบเม่ือเกิด
การเปล่ียนแปลง จาก 1 ไป 2 น้ันจะเหมือนกับเสนทางการเดินทางของระบบ
เมื่อเดินทางยอนกลับจาก 2 ไป 1 ทุกประการ
กระบวนการยอนกลบัไดภายนอก
กระบวนการใดๆจะเรียกวาเปนกระบวนการ
ยอนกลบัไดภายนอกถาไมมีความยอนกลับ
ไมไดใดๆเกิดขึน้ภายนอกขอบเขตของระบบ
การถายเทความรอนจะเปนกระบวนการ
ยอนกลบัไดภายนอก ก็ตอเมื่ออณุหภูมิท่ีขอบเขตเทากับอุณหภูมิของส่ิงแวดลอม
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 30
กระบวนการยอนกลับไดอยางสมบูรณ
กระบวนการท่ีเปนท้ังกระบวนการ
ยอนกลับไดภายนอกและกระบวนการ
ยอนกลับไดภายในจะเรียกวา
กระบวนการยอนกลับไดอยางสมบูรณ
เรียกส้ันๆวากระบวนการยอนกลับได
ตัวอยาง
พิจารณาลูกสูบกระบอกสูบ สารกําลังเปล่ียนสถานะ
T1= 25 CT2
T2 = 25.00000001 CT2 = 30 C
T1= 25 CT2
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 31
วัฎจักรคารโน (Carnot Cycle)
เครื่องจักรจะมีประสิทธิภาพมากท่ีสุดก็
ตอเม่ือวัฎจักรน้ันจะตองใชงานหรือความ
รอนนอยท่ีสุดและจะตองใหงานออกมา
มากท่ีสุด วัฎจักรยอนกลับไดท่ีเปนท่ีรูจักและอาจ
ถือไดวาสําคัญท่ีสุด วัฎจักรคารโน
สวนประกอบของวัฎจักรคารโน
Reversible Isothermal ExpansionReversible Adiabatic ExpansionReversible Isothermal CompressionReversible Adiabatic Compression
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 32
กระบวนการขยายตัวท่ีอุณหภูมิคงท่ีแบบยอนกลับได
รับความรอนจากแหลง TH ปริมาณ QH
กระบวนการการขยายตัวแบบอะเดียแบติกยอนกลับได
ไมมีการถายเทความรอน ขยายตัวอุณหภูมิลดจาก TH มาเปน TL
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 33
กระบวนการอัดตัวแบบยอนกลับไดท่ีอุณหภูมิคงท่ี
อัดตัวแลวถายเทความรอนอยาง
อุณหภูมิคงท่ีใหแหลง TL ปริมาณ QL
กระบวนการอัดตัวแบบยอนกลับไดอะเดียแบติก
อัดตวัทําใหอณุหภูมิเพ่ิมขึ้นจาก TL เปน TH
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 34
แผนภาพ P-v ของวัฎจักรคารโน
วัฎจักรทาํความเยน็แบบคารโน ( Carnot Refrigeration Cycle)
เน่ืองจากวัฎจักรคารโน้ีเปนวัฏจักรยอนกลับ
ไดดังน้ันถาหากวาเราใชกระบวนการเดิมท่ี
กลาวมาแลวท้ังหมดเพียงแตเดินเครื่องใน
ทิศทางกลับกัน คือใชเปนวัฎจักร 1-4-3-2-1 เราก็จะไดวัฎจักรท่ีมีจุดประสงคแตกตางกันออกไป
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 35
แผนภาพวัฎจักรทาํความเยน็แบบคารโน
หลักของคารโน (Carnot Principles) ขอที่ 1
ประสิทธิภาพของเครื่องจักรความ
รอนท่ียอนกลับไดจะตองสูงกวา
ประสิทธิภาพของเครื่องจักรความ
รอนท่ียอนกลับไมไดเสมอ ถาหากวาท้ังสองทํางานอยูระหวางแหลง
อุณหภูมิสูงและต่ําคูเดียวกัน
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 36
หลักของคารโน (Carnot Principles) ขอที่ 2
ประสิทธิภาพของเครื่องจักรความ
รอนท่ียอนกลับไดทุกชนิดจะมี
ประสิทธิภาพเทากันถาหากทํางานอยู
ระหวางแหลงความรอนสูงและต่ําคู
เดียวกัน
หลักของคารโน
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 37
พิสูจนหลกัของคารโน
I-HE
QH
WIR-HE
QL,R
QH
QL,R- QL,IQL,I
WI-WR
WR
มาตราอณุหภูมิของเทอรโมไดนามิกส
มาตราอุณหภูมิซ่ึงไมขึ้นอยูกับคุณสมบัติของสารใดท่ีใชวัดอุณหภูมิจะเรียกมาตราอุณหภูมิเทอรโมไดนามิกส
ท่ีมาของมาตราอุณหภูมิของเทอรโมไดนามิกสนี้จะพิสูจนโดยใชหลักการของเครื่องจักรความรอนแบบยอนกลับได
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 38
หลักของคารโน
หลักของคารโนกลาววาประสิทธิภาพของเครื่องจักรความรอนไมขึ้นอยูกับคุณสมบัติของของไหลทํางานที่อยูในเครื่องจักรนั้น ไมขึ้นอยูกับกระบวนการตางๆที่ประกอบกันเปนเครื่องจักร
ประสทิธิภาพของเครื่องจักรความรอน
ประสิทธิภาพของเครื่องจักรความรอนจึงขึ้นอยูกบัวาแหลงอุณหภูมิทั้งสองมีคาเปนเทาใดหลักคณิตศาสตรจะกลาววาประสิทธิภาพของเครื่องจักรความรอนเปนฟงกชันของอุณหภูมิ
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 39
ประสทิธิภาพเปนฟงกชันของอุณหภมิู
สามารถเขียนสมการไดดังน้ี( )LHrevth TTg ,, =η
แตจากH
Lth Q
Q−= 1η
ดังนั้น ( )LHL
H TTfQQ ,=
พิจารณาเครื่องจักรความรอน 3 เครือ่ง
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 40
ความสัมพันธระหวางความรอนและอุณหภูมิ
จากรูปจะได
( )
( )
( )313
1
323
2
212
1
,
,
,
TTfQQ
TTfQQ
TTfQQ
=
=
=
3
2
2
1
3
1
=
แตจาก
ดังน้ัน( ) ( ) ( )322131 ,,, TTfTTfTTf ⋅=
ความสัมพันธของฟงกชัน
จาก
( ) ( ) ( )322131 ,,, TTfTTfTTf ⋅=
( ) ( )( )
( ) ( )( )3
232
2
121
,
,
TTTTf
TTTTf
φφφφ
=
=
เพื่อใหขวามือของสมการมีเฉพาะ T1 และ T3
ให
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 41
ความสัมพันธของฟงกชัน
จะได ( ) ( )( )3
131
3
1 ,TTTTf
φφ
==
เมื่อพิจารณาเครื่องจักร C จะได
( )( )L
H
L
H
TT
φφ
=
สมมุติฐานของ Kelvin
Load Kelvin กําหนดให φ(T) = T
ดังนั้น
L
H
revL
H
TT
=⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛
มาตราอุณหภูมิน้ีนิยมเรียกวามาตราเคลวิน
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 42
อุณหภูมิของเคลวิน
อุณหภูมิท่ีใชกับมาตราเคลวินน้ีจะเปนอุณหภูมิสัมบูรณ (absolute temperature)
อัตราสวนการถายเทความรอนของเคร่ืองจักรความรอนจะเปล่ียนแปลงตามอัตราสวนของอุณหภูมิของแหลงความรอนโดยไมขึ้นกับคุณสมบัติของของไหลทํางาน
ประสทิธิภาพคารโน
จากประสิทธิภาพของเครื่องจักรความรอน
H
Lth Q
Q−=1η
ดังน้ันเครื่องจักรความรอนคารโน
H
Lth T
T−=1,Carnotη
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 43
สิ่งทีไ่ดจากประสิทธิภาพคารโน
ประสิทธิภาพเชิงความรอนจะมีคาสูงสุดเปน
เทาใดเมื่อทํางานอยูระหวางแหลงอุณหภมูิสูง TH และแหลงอณุหภูมิต่ํา TL
เครื่องจักรความรอนในความเปนจริงจะมี
ประสิทธิภาพตํ่ากวาเครื่องจักรคารโนท้ังส้ินเม่ือ
ทํางานอยูในชวงอุณหภูมเิดียวกัน
สิ่งทีไ่ดจากประสิทธิภาพคารโน
วิศวกรพยายามท่ีจะสรางเครื่องจักรความรอน
ใหมีประสิทธิภาพใกลเคียงกับประสิทธิภาพของ
คารโนใหมากท่ีสุด
แหลงท่ีใหความรอนตองมีอุณหภมูิสูงใหมาก
ท่ีสุด
แหลงท้ิงความรอนตองมีอุณหภมูิต่ําท่ีสุด
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 44
ประสทิธ์ิภาพของเครื่องจักรความรอน
การเปรยีบเทยีบประสิทธิภาพเชิงความรอน
ถาเครื่องจักรเครื่องหน่ึงมีประสิทธิภาพ
เชิงความรอน ηth จะสามารถสรุปไดวา
ถา ηth < ηth,rev เครื่องจักรยอนกลับไมได
ถา ηth = ηth,rev เครื่องจักรยอนกลับได
ถา ηth > ηth,rev เปนไปไมได
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 45
คุณภาพของพลังงาน
พลังงานท่ีอยูในแหลงสองแหลงใดๆท่ีมี
อุณหภูมไิมเทากัน จะมีประโยชนไมเทากัน โดยพลังงานท่ีอยูในแหลงเก็บท่ีมีอุณหภูมิสูงมี
ประโยชนในการนํามาใชงานมากกวา กลาวไดวาพลังงานไมไดมีเฉพาะขนาดเทานั้น
แตพลังงานมีคุณภาพอีกดวย
ตัวอยาง
เครื่องจักรความรอนคารโน รับความรอน 500 kJ ตอรอบการทํางานจากแหลงท่ีมีอุณหภูมิ 652 C และถายเทความรอนไปใหมีอุณหภูมิ 30 C จงหา ประสิทธิภาพเชิงความรอน และ ปริมาณความรอนท่ีท้ิงออกไปใหกับแหลงท่ีมีอุณหภูมิต่ํา
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 46
คําตอบ
ประสิทธิภาพของเคร่ืองจักรความรอนคารโนหาไดจาก
( )( ) 672.0
2736522733011, =++
−=−=KK
TT
H
Lrevthη
( )( ) ( ) kJkJ
KKQ
TTQ revH
H
LrevL 8.163500
27365227330
,, =++
==
ความรอนหาจาก
เครื่องทําความเย็นและเครื่องสูบความรอนคารโน
COP ของเครื่องทําความเย็นหรือเครื่องสูบความรอนคารโนก็จะขึ้นอยูกับ
อุณหภูมิดวยเชนกัน จาก
H
LHP
L
HR
COP
COP
−=
−=
1
1
1
1
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 47
เครื่องทําความเย็นและเครื่องสูบความรอนคารโน
สําหรับเคร่ืองจักรคารโนสามารถเขียนสมการได
เปน
11
, −=
LHR TT
COP REV
HLHP TT
COP−
=1
1,REV
การเปรยีบเทยีบ COP
ถา COP < COPREV เครื่องจักรแบบยอนกลับไมได
ถา COP = COPREV เครื่องจักรแบบยอนกลับได
ถา COP > COPREV เปนไปไมได
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 48
การเปรยีบเทยีบ COP ของเครื่องทําความเยน็
การเพิ่มสมรรถนะของตูเย็น
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 49
ตัวอยาง
ชายผูหน่ึงอางวาเขาไดสรางเครื่องทําความ
เย็นเครื่องหน่ึงท่ีจะรักษาระดับอุณหภูมิใน
หองเย็นเปน 3 C ในขณะท่ีอุณหภูมิรอบขางเครื่องน้ันเทากับ 37 C โดยเครื่องจะมี COP เทากับ 9 ทานคิดวาคํากลาวอางเปนจริงหรือไม
คําตอบ
COP ของเครื่องทําความเย็นมีขีดจํากัดวาจะมีคาสูงสุดถาเครื่องจักรนั้นเปน
เครื่องจักรท่ียอนกลับได
( ) ( ) 12.81273327337
11
1, =
−++=
−==
LHcarnotRREV TT
COPCOP
COP = 8.12 เปนคาสูงสุดท่ีเครื่องทําไดคํากลาวนี้ไมเปนจริง
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 50
ตัวอยาง
เครื่องสูบความรอนทํางานใหอุณหภูมิ
ภายในบานเทากับ 21 C ขณะท่ีอุณหภูมินอกบานเทากับ -5 C ถาหากวาเกิดการถายเทความรอนออกจากบานดวยอัตรา 135,000 kJ/h จงคํานวณหาพลังงานนอยท่ีสุดท่ีจะตองใหกับเคร่ืองสูบความรอน
แนวความคิด
ในการรักษาอุณหภูมบิานใหคงท่ีอยู
ไดปริมาณความรอนท่ีทําไดตอง
เทากับ 135,000 kJ/h = 37.5 kW เครื่องสูบความรอนท่ีจะใชงานนอย
ท่ีสุดตองเปนเคร่ืองสูบความรอนแบบ
ยอนกลับได
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 51
คําตอบ
COP ของเครื่องสูบความรอนแบบยอนกลับได
( ) ( ) 3.112732127351
11
1, =
++−−=
−=
HLREVHP TT
COP
งานของเครื่องหาจาก
kWkWCOP
QWHP
Hinnet 32.3
3.115.37
, ===&
&
สรุปบทท่ี 5
กระบวนการใดๆจะเกิดขึ้นไดตองเปนไป
ตามกฎขอท่ีหน่ึงและขอท่ีสองของเทอร
โมไดนามิกส
เครื่องจักรความรอนคืออุปกรณท่ีทํางาน
เปนวัฎจักรเพ่ือเปล่ียนความรอนเปนงาน
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 52
สรุปบทที ่5 - Kelvin-Planck
คํากลาวของ Kelvin-Planck กลาววาเครื่องจักรความรอนจะตองมีแหลงความ
รอนสองแหลงเสมอคือตองรับความรอน
จากแหลงมีอุณหภูมสูิงและถายเทความ
รอนใหกับแหลงอุณหภูมิต่ํา
Clausius Statement
คํากลาวของ Clausius กลาววาเครื่องทําความเย็นจะตองใชงานในการ
สงผานความรอนจากแหลงท่ีมี
อุณหภูมิต่ําไปสูแหลงอุณหภูมิสูงเสมอ
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 53
PMM
เครื่องจักรใดก็ตามที่ทํางานขัดกับ
หลักขอท่ีหน่ึงหรือขอท่ีสองของ
เทอรโมไดนามิกสเรียกวา PMM
กระบวนการยอนกลับได
กระบวนการยอนกลับไดคือกระบวนการ
เปล่ียนแปลงของระบบการท่ีเกิดขึ้นจาก
จุดเริ่มตนหน่ึงจนสิ้นสุดท่ีจุดส้ินสุดอีกจุด
หน่ึงแลวสามารถยอนกลับสูสภาพเริม่ตน
ไดโดยท้ังระบบและสิ่งแวดลอมจะ
กลับคืนสูสภาวะเดิมกอนเกิดกระบวนการ
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 54
ความยอนกลับไมได
ส่ิงท่ีทําใหกระบวนการยอนกลับไมได
จะเรียกวาความยอนกลับไมไดท่ีพบ
บอยก็คือ การถายเทความรอนระหวางแหลงท่ีมีอุณหภูมิแตกตางกัน แรงเสียดทานและการขยายตัวหรืออัดตัวอยางไร
ขอบเขต
วัฎจักรคารโน
วัฎจักรคารโนเปนวัฎจักรท่ี
ประกอบดวยกระบวนการยอนกลับ
ได 4 กระบวนการ ซึ่งทําใหวัฎจักรคารโนเปนวัฎจักรยอนกลับไดและ
สําคัญท่ีสุดในการศึกษาวิชาเทอรโม
ไดนามิกส
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 55
หลักขอท่ี 1 ของคารโน
เครื่องจักรความรอนท่ียอนกลับได
จะมีประสิทธิภาพสูงกวาเครื่องจักร
ความรอนท่ียอนกลับไมไดเมื่อ
ทํางานอยูในชวงอุณหภูมคูิเดียวกัน
หลักขอที ่2 ของคารโน
หลักขอสองกลาววาเครื่องจักรความ
รอนท่ียอนกลับไดทุกเครื่องจะมี
ประสิทธิภาพเทากันเมื่อทํางานอยู
ในชวงอุณหภูมิคูเดียวกัน
Thermodynamics I
Chapter 6 Second Law of Thermodynamics 56
กระบวนการยอนกลับได
ความสัมพันธระหวางความรอนและ
อุณหภูมิของเครื่องจักรความรอนท่ี
ยอนกลับไดจะเปน
L
H
REVL
H
TT
=⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛