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Univ. Nac. de La Plata
Fac. de Ingenirería
Municipaliad de La Plata
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Índice General
Índice General 1
Autoridades 3
Programa 5
Conferencias Plenarias 9
Conferencias Semiplenarias 15
Mesa Redonda 37
Sesión de Pósters 39
Índice de autores 107
1
Autoridades
VI Reunión Nacional de Sólidos - La Plata 2015
Comité Científico Comité OrganizadorDr. Blas Alascio Dr. Aníbal IucciCentro Atómico Bariloche IFLP-CONICETInstituto Balseiro, Argentina. Univ. Nac. de La Plata, Argentina.
Dra. Victoria Bekeris Dr. Pedro Mendoza ZélisInst. de Física de Buenos Aires-CONICET IFLP-CONICETUniv. de Buenos Aires Univ. Nac. de La Plata, Argentina.
Dr. Eduardo M. Bringa Dr. Eitel L. Peltzer y BlancáSiMAF-CONICET GEMyDE-FI-CONICETUniv. Nac. de Cuyo, Argentina. Univ. Nac. de La Plata, Argentina.
Dr. Daniel C. Cabra Dr. José M. Ramallo LópezIFLP-CONICET INIFTA-CONICET.Univ. Nac. de La Plata, Argentina. Univ. Nac. de La Plata, Argentina.
Dr. Horacio M. Pastawski Dr. Héctor D. RosalesInst. de Física Enrique Gaviola-CONICET IFLP-CONICET.Univ. Nac. de Córdoba, Argentina. Univ. Nac. de La Plata, Argentina.
Dra. Silvia I. PérezLab. de Física del SólidoUniv. Nac. de Tucumán, Argentina.
Dr. Francisco H. SánchezIFLP-CONICET.Univ. Nac. de La Plata, Argentina.
Dr. Alberto SomozaInstituto de Física de Materiales Tandil (IFIMAT)Univ. Nac. del Centro de la Prov. de Bs As, Argentina.
Dr. Marcelo G. StachiottiIFIR-CONICET.Univ. Nac. de Rosario, Argentina.
3
Programa
Lugar de la actividad Designación SalaCámara de Senadores de la Prov. de Bs As S1 Sala central
Avenida 7 Esq. 49, La Plata S2 AuditorioEdificio de la Presidencia de la UNLP R1 Consejo SuperiorAvenida 7 N° 776, e/ 47 y 48, La Plata R2 Alfredo Palacios
R3 Dardo Rocha
Hora LUNES 9 DE NOVIEMBRE10:00-10:30 Apertura de Sólidos 2015 - Sala S1
10:30-11:30 P1: Pablo D. Esquinazi - Sala S1Defect induced magnetism: A general phenomenon in solid state physics
11:30-12:30 P2: José G. García Lorenzana - Sala S1Ultrafast manipulation of electronic states with light
12:30-14:30 Almuerzo
14:30-15:00SP1: Marcelo Arlego - Sala S1Quantum phases and magnetization plateaux inquasi-one-dimensional spin systems
SP2: Gabriela Pasquini - Sala S2Evidencia directa de reorganización dinámica envórtices superconductores
15:00-15:30SP3: Luis Manuel - Sala S1Antiferromagnetismo itinerante en sistemaselectrónicos correlacionados
SP4: Bibiana Arcondo - Sala S2Vidrios calcogenuros. Desde el switching effecta las memorias de cambio de fase.
15:30-16:00SP5: Carlos A. Lamas - Sala S1Quantum phases in the frustrated Heisenbergmodel on the bilayer honeycomb lattice
SP6: Félix Requejo - Sala S2Estudio de materiales mediante instrumentaciónavanzada con luz de sincrotrón. Proyecto SIRIUS
16:00-16:30 Café16:30-17:30 P3: Ing. Santiago Sacerdote - Sala S1
Y-TEC Soluciones tecnológicas para la industria energética.
17:30-19:00Mesa redonda - Sala S1
Dr. Alejandro Ceccatto - Ing. Santiago Sacerdote“Perspectivas en las políticas científicas en el país frente a nuevos contextos”
19:00-20:30 Ágape de bienvenida - Sala S1
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6 VI Reunión Nacional de Sólidos La Plata 9 - 12 de Noviembre de 2015
Hora MARTES 10 DE NOVIEMBRE9:00-10:00 P4: Celso M. Aldao - Sala R1
Sensores de gases basados en óxidos semiconductores
10:00-11:00 P5: Silvia Nair Goyanes - Sala R1Física aplicada el desarrollo de nanomateriales
11:00-11:30 Café
11:30-12:00SP7: Cristina E. Hoppe - Sala R1Materiales nanoestructurados con propiedadesfuncionales
SP8: Liliana Arrachea - Sala R2Extended thermoelectrics for ac drivenquantum systems: motors, generators, heatengines and heat-pumps
12:00-12:30SP9: Galo Soler Illia - Sala R1Nanosistemas con aplicaciones en óptica, sensadoy catálisis basados en el ensamblado de bloques deconstrucción nanométricos
SP10: Karen Hallberg - Sala R2Quantum phase transition betweenone-channel and two-channelKondo polarons
12:30-14:30 Almuerzo14:30-15:30 P6: Dieter Vollhardt - Sala R1
Surprising effects of electronic correlations in solids
15:30-16:00SP11: Gerardo Rossini - Sala R1Control magnético de una transición metal-ailsladorselectiva en spin
SP12: J. Esteban Gayone - Sala R2Redes Metal-orgánicas en Aleaciones deSuperficie
16:00-16:30SP13: Victor F. Correa - Sala R1Metamagnetismo en sistemas correlacionados:el caso de las aleaciones CeCo1−xFexSi
SP14: Axel Bruchhausen - Sala R2Dinámica acústica en nanocavidadesferroeléctricas acopladas
16:30-18:30 Posters (1-48) y Café - Galería Edificio de la Presidencia de la UNLP
Hora MIERCOLES 11 DE NOVIEMBRE9:00-10:00 P7: Santiago Grigera - Sala R1
Hielos de spin, frustración y distorsiones
10:00-11:00 P8: Germán Sierra - Sala R1Tensor Networks in Condensed Mattter
11:00-11:30 Café
11:30-12:00SP15: Omar Osenda - Sala R1Quantum dots semiconductores aplicados a laInformación Cuántica
SP16: Mauricio Sturla - Sala R3Gap Opening and Spontaneous Strainsin Graphene on Boron Nitride
12:00-12:30SP17: Armando Aligia - Sala R1Efecto de las asimetrías en la capacitancia yacoplamientos en el transporte a través depuntos cuánticos moleculares
SP18: Pablo Tamborenea - Sala R3Dinámica ultra-rápida de espín ensemiconductores magnéticos diluídoscon interacción espín-órbita
12:30-14:30 Almuerzo
14:30-15:00SP19: Gabriela Aurelio - Sala R1Proyecto Laboratorio de Uso de Haces deNeutrones del Reactor RA-10
SP20: Alejandro Lobos - Sala R3Fase de Haldane en aislantes topólogicosde Kondo en 1D
15:00-15:30SP21: Javier Curiale - Sala R1Moviendo paredes de dominios magnéticosen películas delgadas
SP22: Gonzalo Usaj - Sala R3Aislantes topológicos de Floquet: el caso defermiones de Dirac en presencia de potencialesperiódicos.
15:30-16:00SP23: Francisco Sánchez - Sala R1Dipolar interaction and demagnetizing effectsin magnetic nanoparticle dispersions
SP24: Hernán L. Calvo - Sala R3Estados de interfase de Floquet enaislantes topológicos
16:00-18:00 Posters (49-97) y Café - Edificio de la Presidencia de la UNLP
7 VI Reunión Nacional de Sólidos La Plata 9 - 12 de Noviembre de 2015
Hora JUEVES 12 DE NOVIEMBRE9:00-10:00 P9: Alfredo Juan - Sala R1
Estructura electrónica de óxidos mixtos de vanadio y antimonio. Adsorción de Propileno.
10:00-11:00P10: M. Verónica Ganduglia-Pirovano - Sala R1Oxygen defects, surface chemistry and catalysis of cerium oxide-based systems:Theoretical and experimental model solid catalysts
11:00-11:30 Café
11:30-12:00SP25: Carlos Macchi - Sala R1Espectroscopía de aniquilación de positrones:una herramienta para la caracterización de defectostipo-vacancia en óxidos semiconductores
SP26: Claudia R. Torres - Sala R3Ferromagnetismo a temperatura ambienteinducido por defectos en ferritas de Zn
12:00-12:30 SP27: Gabriela Cabeza - Sala R1Las 1001 caras de la titania
SP28: Diego Rubi - Sala R3Dispositivos de memoria no volátila partir de films delgados de óxidos
12:30-13:00SP29: Marcelo Sepliarsky - Sala R1Estudio de propiedades estructuralesy ferroeléctricas del BiFeO3 mediante unmodelo atomístico.
SP30: Carlos Acha - Sala R3¿Qué efectos microscópicos se generanal producir un cambio de estado en undispositivo memresistivo?
13:00-13:30 Cierre de Sólidos 2015
Conferencias Plenarias
PL 1 - Defect induced magnetism: A general phenomenon in solidstate physics
Pablo D. Esquinazi1
1 Fakultät für Physik und Geowissenschaften. Institut für Experimentelle Physik II. AbteilungSupraleitung und Magnetismus. University of Leipzig, Germany.
The influence of defects, like vacancies and non-magnetic ions in a concentrationof roughly 5%, can trigger magnetic order at room temperature in nominally non-magnetic materials. This phenomenon has been observed in very different materials,like graphite, SiC and a large list of oxides without magnetic ions. In my talk I will con-centrate to describe recent advances on trig- gering magnetic order by the systematiccreation of a minimum amount of cationic vacancies, stable at room temperature. I willdiscuss new experimental results obtained from magnetiza- tion, magnetoresistance,magneto-photoconductivity and x-ray magnetic circular dichroism measurements onoxides microstructures.
PL 2 - Ultrafast manipulation of electronic states with light
José G. García Lorenzana1
1 Institute for Complex Systems - CNR, and Physics Department, University of Rome “LaSapienza”, I-00185 Rome, Italy.
I will review recent theory and experiments in which the electronic state of a ma-terial is controlled with light pulses. In the case of a superconductor[1] I will showthat an impulsive stimulated Raman mechanism allows to put the superconductor in anonequilibrium state in which the condensate oscillates in time, allowing to detect ex-citations which are coupled to it and which may be involved in the pairing. In the caseof magnetite[2], which has a famous metal-insulator transition due to charge ordering,I will show a Raman mechanism by which the disordered charges, above the orderingtemperature, can transiently be induced to order opposing common expectations that
9
10 VI Reunión Nacional de Sólidos La Plata 9 - 12 de Noviembre de 2015
a laser pulse should heat the material and promote disorder.
Referencias[1] B. Mansart et al., PNAS 110, 4539 (2013).[2] S. Borroni et al., arXiv:1507.07193.
PL 3 - Y-TEC Soluciones tecnológicas para la industria energética
Santiago Sacerdote1
1 YPF Tecnología S.A. - CONICET, Argentina.
Y-TEC es una empresa de tecnología, creada en 2012 por YPF y el CONICET, cuyaactividad central es la investigación y el desarrollo, como base para la generación ytransferencia de soluciones tecnológicas a la industria energética nacional. Desde sucreación tuvo un importante crecimiento, pasando de contar con 80 tecnólogos en 2012,a 320 en la actualidad. La compañía concentra sus capacidades y esfuerzos en unaplataforma compuesta por 60 tecnologías en desarrollo, organizadas en 13 Programasde investigación, desarrollo e innovación (I+D+i), que abordan íntegramente oportu-nidades de mejora de alto valor en 7 áreas estratégicas: Recursos no Convencionales,Campos Maduros, Gas, Refinación y Petroquímica, Nuevas Energías, SostenibilidadAmbiental y Cadena de Valor. El nuevo Centro Científico Tecnológico de Y-TEC,quese está en su etapa final de construcción en la ciudad de Berisso, La Plata, demandóuna inversión de más de 490 millones de pesos, con una superficie cubierta de 13.000m2, donde trabajarán 350 personas entre científicos, investigadores y técnicos, en co-laboración con otros centros del sistema científico nacional a través de los Espacios deInnovación Y-TEC.
PL 4 - Sensores de gases basados en óxidos semiconductores
Celso M. Aldao1
1 Instituto de Investigaciones en Ciencia y Tecnología de Materiales (INTEMA), Mar del Plata,Argentina.
Los sensores de gases basados en óxidos semiconductores presentan un cambio ensu resistencia eléctrica cuando son expuestos a ciertas atmósferas gaseosas. La con-ducción eléctrica en estos semiconductores policristalinos se debe a la formación debarreras de potencial tipo Schottky en las superficies de los granos. Estas barreras con-trolan la transferencia electrónica entre granos y así determinan la conductancia eléc-trica del material. La adsorción de distintos gases en la superficie de los granos alteralas barreras de potencial, cambia la conductancia, y así puede establecerse la presenciade un gas con carácter oxidante o reductor.
En esta presentación analizaremos los mecanismos básicos presentes en la conduc-ción eléctrica en óxidos semiconductores, en particular del dióxido de estaño poli-
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cristalino, el material más utilizado en la conformación de películas sensoras. Dis-cutiremos resultados de mediciones de resistencia y capacidad eléctricas y su relacióncon las barreras de potencial intergranulares que controlan la conducción. Tambiénanalizaremos recientes mediciones con espectroscopías de fotoemisión y de aniquilaciónde positrones, Raman y DRX, técnicas que brindan información muy útil a fin de carac-terizar las películas sensoras. Finalmente, presentaremos un dispositivo de corte antela presencia de monóxido de carbono a partir de un sensor basado en un óxido semi-conductor. Puede ser utilizado en calefacción, hornos, cocinas, calderas, y todo equipoque funcione con gas que incluya un termopar y una válvula con actuador magnéti-co. El dispositivo interrumpe la alimentación de gas ante la presencia de monóxido decarbono a fin de evitar intoxicaciones.
PL 5 - Física aplicada al desarrollo de nanomateriales
Silvia N. Goyanes1
1 Grupo de Nanomateriales. Laboratorio de Polímeros y Materiales Compuestos, DF, FCEyN,UBA, Buenos Aires, Argentina.
El desarrollo de los nanomateriales es un área que ha crecido fuertemente en losúltimos años fomentando la interdisciplina y mostrando el efecto sinérgico que tieneen los resultados la combinación de la física y la química. La nanoescala le confiere alos materiales propiedades únicas imposibles de obtener en micro o macro escala. Enparticular, conceptos físico-químicos derivados de la nanoescala van a ser los que posi-biliten la obtención de compuestos poliméricos aplicables a la resolución de diferentesproblemas de la vida diaria. Se mostrarán ejemplos y se discutirán las ventajas quetiene el uso de nanocompuestos poliméricos en el desarrollo de pinturas para blindajeelectrostático, en el de envases y embalajes, en diversas aplicaciones biomédicas, enel desarrollo de materiales estructurales y finalmente se mostrará un ejemplo de cómopueden emplearse diferentes tipos de nanomateriales en la resolución de problemas demedio ambiente contribuyendo a solucionar por ejemplo, la contaminación de aguas.
PL 6 - Surprising effects of electronic correlations in solids
Dieter Vollhardt1
1 Center for Electronic Correlations and Magnetism, Institute of Physics, University of Augs-burg, D-86135 Augsburg, Germany.
The concept of "electronic correlations"plays an important role in modern condensedmatter physics. It refers to electronic interaction effects which cannot be explainedwithin a static mean-field picture. Electronic correlations strongly influence the prop-erties of materials. In this plenary talk I will describe recent progress in our under-standing of correlated electron materials based on a combination of density functional
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theory with dynamical mean-field theory. In particular, I will address a fundamen-tal question: How does the Coulomb repulsion between electrons influence the latticestability of solids? It turns out that the electronic and structural properties of manymaterials, e.g. transition metals and their compounds, can only be explained if corre-lations between the electrons are explicitly taken into account.
PL 7 - Hielos de spin, frustración y distorciones
Santiago A. Grigera1
1 IFLYSIB, CONICET-UNLP, Arentina - University of St Andrews, United Kingdom.
Entre los materiales magnéticos frustrados, los hielos de spin son sistemas parti-cularmente interesantes. Entropía residual, congelamiento y comportamiento vidriososin desorden, transiciones de Kasteleyn y fraccionalización de excitaciones en tres di-mensiones surgen todos de un simple Hamiltoniano clásico. En esta charla haré unbreve resumen del estado del día en el estudio de estos sistemas y mostraré resulta-dos recientes de susceptibilidad, que, combinados con un análisis teórico sugieren laposibilidad inusual de que las distorsiones en este sistema contribuyan a preservar lafrustración y eviten la formación de orden de largo alcance.
PL 8 - Tensor Networks in Condensed Mattter
Germán Sierra1,2
1 Instituto de Física Teórica, UAM-CSIC, Madrid, Spain.2 Department of Physics, Princeton University, Princeton, NJ 08544, USA.
Tensor Networks is the generic name used to describe a family of variational manybody wave functions that satisfy the so called area law for the entanglement entropy.In this talk we shall present a quick overview of the method and their application tomodels in Condensed Matter Physics.
PL 9 - Estructura electrónica de óxidos mixtos de vanadio yantimonio. Adsorción de Propileno
Alfredo Juan1
1 Universidad Nacional del Sur, Argentina. Instituto de Física del Sur. Bahía Blanca, BuenosAires, Argentina.
Se estudia a nivel de cálculo DFT la estructura electrónica de antimoniato de vana-dio (VSbO4) dado su interés en la oxidación parcial de hidrocarburos. Partiendo dela base de una estructura tri-rutilo se analiza el efecto de las vacancias catiónicas de
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Sb y V sobre la estructura electrónica de los cationes en la superficie (110). Se analizala estructura de bandas del sólido mixto, su superficie y los diferentes sitios de ad-sorción explorando además las geometrías de adsorción de moléculas como propilenoy NH3. Los cambios en las estructuras electrónicas de las moléculas adsorbidas y dela superficie catalítica, provocados por la interacción óxido-adsorbato, fueron analiza-dos mediante VASP (Vienna Ab-Initio Simulation Package), SIESTA (Spanish Initiativefor Electronic Simulations with Thousands of Atoms) y el método de enlace apretadoYAeHMOP (Yet Another extended Hückel Molecular Orbital Program).
Se estudió la estructura de los sitios activos de Lewis (catión V) y Bronsted de lasuperficie catalítica VSbO4(110) con y sin vacancias, así como la adsorción de sobrelos mismos. Los resultados mostraron interacciones N-V (Lewis) y N-O (Bronsted)débiles para el NH3. Las geometrías de adsorción no mostraron interacciones del Ncon los restantes átomos de la superficie.
Se presentó un modelo de superficie catalítica VSbO4(110) modificado, que repre-sente la composición real reportada experimentalmente en la literatura con 16% devacancias y se optimizaron las geometrías mas estables. La adsorción de propileno fueanalizada desde un punto de vista estructural, obteniéndose la geometría de adsor-ción energéticamente más estable. Los resultados indican que la adsorción más estableocurre en forma paralela sobre cationes Sb. Las modificaciones estructurales de la su-perficie promueven la posibilidad de que el catión de Sb provoque la abstracción deα-H del grupo metilo del propileno.
PL 10 - Oxygen defects, surface chemistry and catalysis of ceriumoxide-based systems: Theoretical and experimental model solidcatalysts
M. Verónica Ganduglia-Pirovano1
1 Instituto de Catálisis y Petroleoquímica-CSIC, Madrid, Spain.
Ceria (CeO2) is the most significant of the oxides of rare-earth elements in indus-trial catalysis with its reducibility being essential to its functionality in catalytic ap-plications. The complexity of real (powder) catalysts hinders the fundamental under-standing of how they work. Specifically, the role of ceria in the catalytic activity ofceria-based systems is still not fully understood. To elucidate it, well-defined ceria-based model catalysts are prepared experimentally or created theoretically and stud-ied. In this talk, the emphasis is put on theoretical studies and special attention isgiven to the reduction of ceria surfaces[1] and the effects of ceria on the activity andselectivity of CeO2(111)[2] and Ni/CeO2(111)[3] as model catalysts for partial alkynehydrogenation (C2H2 + H2 → C2H4) and hydrogen production in the water-gas shiftreaction (CO+ H2O → H2 + CO2), respectively.
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Referencias[1] M. V. Ganduglia-Pirovano, J. L. F. Da Silva, and J. Sauer, Phys. Rev. Lett. 102,026101 (2009); J.-F. Jerratsch, X. Shao, N. Nilius, H.-J. Freund, C. Popa, M. V. Ganduglia-Pirovano, A. M. Burow, and J. Sauer, Phys. Rev. Lett. 106, 246801 (2011); G. E. Murgidaand M. V. Ganduglia- Pirovano, Phys. Rev. Lett. 110, 246101 (2013).[2] J. Carrasco, G. Vilé, D. Fernández-Torre, R. Pérez, J. Pérez-Ramírez, and M. V.Ganduglia- Pirovano, J. Phys. Chem. C 118, 5352 (2014), Cover Article; D. Fernández-Torre, J. Carrasco, M. V. Ganduglia-Pirovano, and R. Pérez, J. Chem. Phys. 141, 014703(2014).[3] J. Carrasco, L. Barrio, P. Liu, J. A. Rodriguez, and M. V. Ganduglia-Pirovano, J. Phys.Chem. C 117, 8241 (2013); J. Carrasco, D. López-Durán, Z. Liu, T. Duchon, J. Evans, S.D. Senanayake, E. J. Crumlin, V. Matolín, J. A. Rodríguez, M. V. Ganduglia-Pirovano,Angew. Chem. Int. Ed. 54, 3917–3921 (2015).
Conferencias Semiplenarias
SP 1 - Quantum phases and magnetization plateaux inquasi-one-dimensional spin systems
Marcelo Arlego1
1 Instituto de Física de La Plata and Departamento de Física, Universidad Nacional de La Pla-ta, C.C. 67, 1900 La Plata, Argentina.
In this talk I present a study of the ground state phase diagram of a frustrated spin-1/2 four-leg tube using a variety of complementary techniques, namely density ma-trix renormalization group, exact diagonalization, Schwinger boson mean field theory,quantum Monte-Carlo, series expansion, analysis of low-energy effective Hamiltonianand Hartree variational approach. I will present results in two cases: with an exter-nal magnetic field and without magnetic field. At zero magnetic field we find severalgapped ground states, namely a plaquette, an incommensurate, and an antiferromag-netic quasi spin-2 chain phase. With the inclusion of an external magnetic field, in thelimit of weakly interacting plaquettes, low-energy singlet, triplet and quintuplet statesplay an important role in the formation of fractional magnetization plateaux. We studythe transition between phases numerically and analytically. At the end I will mentionpossible comparisons related with compounds such as Cu2Cl4.D8C4SO2 at low tem-peratures.
SP 2 - Evidencia directa de reorganización dinámica en vórticessuperconductores
Gabriela Pasquini1, Mariano Marziali Bermúdez1, Victoria Bekeris1 y Morten R. Eskildsen2
1 Universidad de Buenos Aires, FCEyN, Departamento de Física; IFIBA, CONICET. Argenti-na.2 University of Notre Dame, Department of Physics, Notre Dame, USA.
En una gran variedad de sistemas complejos, la competencia entre interaccionesgenera una transición orden-desorden desde una fase ordenada a una desordenada.
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En general hablamos de fase ordenada cuando las correlaciones espaciales decaen endistancias mucho mayores que las escalas relevantes del sistema, y de desordenadascuando las longitudes de correlación son del orden de la distancia entre partículasa0. Sin embargo hay una región de “desorden intermedio”, con correlaciones muchomayores que a0, pero suficientemente chicas para influenciar la respuesta global delsistema. Es posible que sistemas “prefieran” configuraciones de desorden intermedio?Los vórtices en superconductores de tipo II son un prototipo de sistema complejo coninteracciones competitivas, ideal para el estudio de esta temática: En sistemas limpioscomo los monocristales de NbSe2, hay una amplia región del diagrama de fases dondepredomina la interacción entre vórtices y la fase estable es un vidrio de Bragg ordena-do libre de dislocaciones; al aumentar el campo o la temperatura, prevalece la inter-acción con los defectos y el sistema se desordena. Nuestro grupo propuso en trabajosprevios[1] la existencia de una región de transición entre la ordenada y la desorde-nada, en donde los vórtices se reorganizan en configuraciones robustas con un gradode desorden intermedio, accesibles desde estados estacionarios dinámicos. Reciente-mente[2], mediante experimentos combinados de susceptibilidad alterna y difracciónde neutrones de bajo ángulo, obtuvimos evidencia directa del reordenamiento del sis-tema de vórtices en configuraciones de desorden intermedio. En esta charla voy amostrar los resultados de este experimento, para finalmente discutir cuáles son losinterrogantes abiertos vinculados a la reorganización dinámica que estamos investi-gando actualmente.
Referencias[1] G. Pasquini, D. Perez Daroca, C. Chiliotte, L. G. Lozano. and V. Bekeris, Phys. Rev.Lett. 100, 247003 (2008); D. Perez Daroca, G. Pasquini, L. G. Lozano and V. Bekeris,Phys. Rev. B 84, 012508 (2011).[2]M. Marziali Bermúdez, M. R. Eskildsen, M. Bartkowiak, G. Nagy, V. Bekeris and G.Pasquini; Phys. Rev. Lett. 115, 067001 (2015).
SP 3 - Antiferromagnetismo itinerante en sistemas electrónicoscorrelacionados
Luis O. Manuel1
1 Instituto de Física Rosario. Universidad Nacional de Rosario y Universidad Nacional deRosario, Argentina.
El entendimiento del magnetismo itinerante a partir de modelos simples ha sidosiempre muy esquivo debido a la necesidad de considerar los aspectos itinerantes ylocalizados de los electrones en igualdad de condiciones. Uno de los pocos resultadosexactos sobre magnetismo itinerante es el teorema de Nagaoka que, en determinadossistemas, demuestra la existencia de un estado fundamental ferromagnético saturado.
En este trabajo analizamos el estado fundamental en sistemas electrónicos en loscuales no vale el teorema de Nagaoka debido a que la energía cinética de los electronesestá frustrada por el fenómeno de interferencia cuántica. En particular, resolvemos el
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modelo de Hubbard en el límite de repulsión coulombiana U infinita sobre redes tri-angular y cuadrada frustradas cinéticamente, mediante la técnica numérica del grupode renormalización de la matriz densidad y una aproximación de campo medio departículas auxiliares. En ambas redes frustradas encontramos que el estado fundamen-tal presenta orden antiferromagnético clásico, a pesar del carácter fuertemente cuánticoe interactivo de los modelos. Combinando los resultados numéricos con la aproxi-mación de campo medio logramos identificar un nuevo mecanismo microscópico parael magnetismo itinerante, consistente en la relajación de la frustración cinética de loselectrones debido a fases de Berry magnéticas adquiridas al moverse o a la anulaciónefectiva de procesos de saltos frustrantes debido al background antiferromagnético.
SP 4 - Vidrios calcogenuros. Desde el “Switching Effect” a lasmemorias de cambio de fase
Javier Rocca1, Vitaliy Bilovol1, Marcelo Fontana1, María Andrea Ureña1, Bibiana Arcondo1
1 Laboratorio de Sólidos Amorfos, Facultad de Ingeniería, INTECIN (UBA-CONICET), Ar-gentina.
Los vidrios calcogenuros (VC) son una amplia familia de semiconductores amorfoscuyo componente principal pertenece al grupo 16 de la tabla periódica, los calcógenos(S, Se y Te), pudiendo ser sus otros componentes elementos del grupo 15, pnictógenos(P, As, Sb), o de los grupos 13 y 14 (respectivamente térreos y carbonoideos). Uno delos fenómenos más interesantes que se evidencian en los VC son las transformacionesreversibles entre dos estados que difieren drásticamente por sus valores de resistencia,o reflectividad, inducidas por factores externos como, por ejemplo, un campo eléctri-co o luz. Stan Ovshinsky[1] descubrió estos efectos de conmutación que denominó“Switching Effect” a comienzos de los años ’60 y esto lo llevó a la construcción de losprimeros discos ópticos de almacenamiento de datos y al desarrollo de una nueva tec-nología de memorias no volátiles que, sin embargo, no resultaron competitivas frentea las de metal-óxido-semiconductor. En las últimas décadas, los avances en la fotoli-tografía con la consecuente posibilidad de reducción del tamaño de los dispositivos, yel descubrimiento de compuestos como el Ge2Sb2Te5 con tiempos de respuesta muyinferiores a los de sus antecesores hizo renacer las expectativas en las memorias decambio de fase PCRAM. En esta presentación se hará una breve revisión de la Físicainvolucrada en estos efectos y se analizarán algunos resultados referidos a los sistemasGe-Sb-Te e In-Sb-Te.
Referencias[1] S.R. Ovshinsky, Physical Review Letters 21 (1968) 1450.a, V. Martin Axt. arXiv:1509.04588.
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SP 5 - Quantum phases in the frustrated Heisenberg model on thebilayer honeycomb lattice
Carlos A. Lamas1
1 IFLP-CONICET, La Plata, Argentina.
We study a Frustration-induced separable ground state in a bilayer-honeycomblattice antiferromagnet. Using a combination of numerical techniques, the quantumphase diagram is obtained. Around a particular line in the parameter space, the groundstate can be exactly determined and consists in a dimer phase. Beyond this exact linea dimerized phase evolving adiabatically from the exact state and extends over a wideregion around this line.
SP 6 - Estudio de materiales mediante instrumentación avanzada conluz de sincrotrón. Proyecto SIRIUS
Félix G. Requejo1
1 Instituto de Investigaciones Fisicoquímicas Teóricas y Aplicadas (INIFTA), Dto. Química,FCE, UNLP y CONICET.
Las técnicas que utilizan radiación de sincrotrón como fuente de rayos X consti-tuyen un conjunto de herramientas de instrumental avanzado que cada vez presentamayor difusión en la Argentina. Los procesos de dispersión, absorción y emisión deradiación X dan lugar a un variado conjunto de técnicas experimentales de diferentescaracterísticas que permiten contar hoy con numerosas herramientas para bridar infor-mación sobre diferentes aspectos relevantes del estado de la materia.
Existen actualmente más de 200 usuarios argentinos que utilizan el sincrotrón deCampinas, Brasil (LNLS), constituyendo cada año entre el 10 y el 15% del total deproyectos presentados en dicho laboratorio. Las características de los usuarios argenti-nos recorren una variada composición entre usuarios incipientes, sólo familiarizadostécnicamente con aplicaciones específicas, hasta usuarios expertos involucrados con eldesarrollo de la instrumentación científica.
Se presentan una serie de ejemplos para ilustrar los usos y aplicaciones de un con-junto de técnicas basadas en el empleo de radiación de sincrotrón y el “estado delarte” sobre aspectos experimentales para el desarrollo de nueva instrumentación. Secomenta además la marcha de la colaboración entre Argentina y Brasil para el proyectoSIRIUS y se presenta una resumida descripción técnica de los aspectos instrumentalesde las líneas que ya están proyectadas en dicho sincrotrón como elemento adicionalpara la discusión sobre cuáles deberían ser los criterios que guíen una propuesta departicipación activa de nuestro país en dicho proyecto.
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SP 7 - Materiales nanoestructurados con propiedades funcionales
F. Altuna1, J. Antonacci2, G. F. Arenas2, N. Cativa, I. dell’Erba, G. Eliçabe, C. E. Hoppe1,A. B. Leonardi1, V. Pettarin1, J. Puig1, W. Schroeder, R. J. J. Williams2, I.A. Zucchi1
1 División Polímeros Nanoestructurados, Instituto de Investigaciones en Ciencia y Tecnologíade Materiales, INTEMA (UNMdP-CONICET), J. B. Justo 4302, B7608FDQ, Mar del Plata,Argentina.2 Laboratorio Laser, Depto. de Física, Facultad de Ingeniería, UNMdP, J. B. Justo 4302,B7608FDQ, Mar del Plata, Argentina.
La presencia de una nanoestructura en un material genera, en muchos casos, laaparición de nuevas propiedades que resultan prometedoras en la generación de dis-positivos con aplicaciones funcionales o estructurales avanzadas. Por ejemplo, la uti-lización de efectos nanoscópicos, como el de hipertermia magnética o el de calen-tamiento plasmónico, permiten producir, a distancia, aumentos de temperatura lo-calizados capaces de inducir diferentes respuestas en un material: autorreparación,memoria de forma, fusión y/o fluencia, entre otros. De esta manera, al combinar demanera adecuada el diseño de la matriz polimérica con el tipo de nanoestructura ysu vía de inclusión y procesamiento, pueden obtenerse sistemas inteligentes con acti-vación remota. La estrategia de nanoestructuración también resulta de utilidad en eldiseño de materiales con la capacidad de aumentar la eficiencia energética de elemen-tos de construcción o generar un efecto de remediación y limpieza de aguas o efluentescontaminados con metales pesados y/o solventes orgánicos.
Los fenómenos físicos responsables de las propiedades de estos materiales, así co-mo las diferentes estrategias utilizadas en la síntesis de los mismos se discutirán endetalle. Se comentarán posibles aplicaciones y perspectivas a futuro de las estrategiasplanteadas y de los materiales obtenidos.
SP 8 - Extended thermoelectrics for ac driven quantum systems:motors, generators, heat engines and heat-pumps
Liliana Arrachea1, María Florencia Ludovico1, Francesca Battista1, Felix von Oppen2
1 Departamento de Física, Universidad de Buenos Aires, Argentina.2 Dahlem Center for Complex Quantum Systems and Fachbereich Physik, Freie UniversitätBerlin, Germany.
We generalize the theory of thermoelectrics to include coherent electron systemsunder adiabatic ac driving, accounting for quantum pumping of charge and heat aswell as the associated work exchange between electron system and driving potentials.We derive the relevant response coefficients in the adiabatic regime and show thatthey obey Onsager reciprocity relations. We analyze the consequences of our general-ized thermoelectric framework for quantum motors, generators, heat engines, and heatpumps, characterizing them in terms of efficiencies and figures of merit. We illustrate
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the operational motor mode in a model for a quantum pump and in a nanomagnetcoupled to a quantum spin Hall edge.
SP 9 - Nanosistemas con aplicaciones en óptica, sensado y catálisisbasados en el ensamblado de bloques de construcción nanométricos
Galo J. A. A. Soler-Illia1
1 Instituto de Nanosistemas UNSAM, Buenos Aires, Argentina.
Los materiales mesoporosos (MM) han despertado gran interés en los últimos años,debido a su elevada área superficial, tamaño de poro controlado (2-50 nm) y superficiesmodulables. Este tipo de materiales tiene aplicaciones potenciales en diversos campos:tamizado y sorción de moléculas, catálisis heterogénea, electrodos, materiales ópticosy biomateriales, entre otros.
Los MM son un excelente punto de partida para generar complejas arquitecturasespaciales, en los que diferentes funciones orgánicas, inorgánicas o bioactivas puedencoexistir y ocupar diferentes regiones del espacio, o dominios funcionales.
En nuestro laboratorio hemos desarrollado una serie de técnicas para construir demanera controlada arquitecturas multiescala. Estas estrategias se basan en el con-trol de las interacciones y posicionamiento de diferentes nanobloques de construcción(nanopartículas, tensioactivos, polímeros), y en el aprovechamiento de procesos físi-coquímicos que tienen lugar en las superficies o en el interior del poro. En esta pre-sentación se mostrará cómo generar una variedad de nanosistemas complejos enzi-ma@mesoporo, polímero@mesoporo y nanopartícula@mesoporo, que funcionan comomembranas selectivas, catalizadores o sensores, a través de la modificación del tamañode poro, la funcionalidad superficial, y los efectos del espacio confinado y las fuerzasen nanoescala.
SP 10 - Quantum phase transition between one-channel andtwo-channel Kondo polarons
Karen Hallberg1
1 Instituto Balseiro and Centro Atomico Bariloche, Bariloche, Argentina.
We study the problem of a mobile spin-1/2 impurity, coupled antiferromagneticallyto a one-dimensional fermionic gas. Combining general considerations and extensivenumerical simulations using DMRG we show that the problem displays a novel quan-tum phase transition between two-channel and one-channel Kondo screening uponincreasing the Kondo coupling. We construct a ground-state phase diagram and dis-cuss the various nontrivial crossovers as well as possible experimental realizations.
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SP 11 - Control magnético de una transición metal-ailslador selectivaen spin
Daniel C. Cabra1, A. Ferraz2, George I. Japaridze3, H. Johannesson4, Gerardo L. Rossini1
1 IFLP-CONICET, La Plata, Argentina.2 International Institute of Physics - UFRN, Department of Experimental and TheoreticalPhysics - UFRN, Natal, Brazil.3 Andronikashvili Institute of Physics, Tbilisi, Georgia.4 Department of Physics, University of Gothenburg, Sweden.
Estudiamos un cable cuántico depositado sobre un sustrato plano, en el cual loselectrones están sometidos por construcción a una interacción spin-órbita de intensi-dad modulada espacialmente y a un campo eléctrico transverso homogéneo. Encon-tramos que, bajo ciertas condiciones de conmensurabilidad entre el período de la mod-ulación, el llenado electrónico y la magnetización, el cable puede ofrecer conductividadbalística a electrones con una polarización de spin y comportarse como aislador parala polarización opuesta.
El cable se representa mediante un modelo de Hubbard de una banda, que se puedebosonizar como un líquido de Luttinger. Obtenemos las condiciones de conmensu-rabilidad en lenguaje bosonizado, en tanto que la evolución del gap de spin con larepulsión de Hubbard se analiza numéricamente utilizando técnicas DMRG.
SP 12 - Redes Metal-orgánicas en Aleaciones de Superficie
J. Esteban Gayone1
1 Centro Atómico Bariloche.CNEA. CONICET. Bariloche Río Negro. Argentina.
La formación de redes de coordinación metal-orgánicas es una vía en pleno desar-rollo para crecer nanoestructuras bidimensionales en superficies. En general, el tipode superficie que se utiliza como soporte puede afectar de manera significativa laspropiedades finales de las estructuras crecidas. En tal sentido, el sistema Sn/Cu(100)constituye un sustrato muy interesante ya que los átomos de Sn depositados sobre lasuperficie de Cu(100) sustituyen a los átomos de Cu de la primera capa [1], formandouna aleación superficial con una menor reactividad química. Estudios muy recientesrealizados por nuestro grupo muestran que es posible controlar distintos procesos derelevancia en la construcción de redes de moléculas orgánicas, tales como la formaciónde puentes de H, utilizando como sustrato las fases ordenadas de la aleación de su-perficie Sn/Cu(001) [2]. En esta charla presentaremos el estudio del autoensambladode moléculas de tetra-cianoquinodimetano (TCNQ) sobre la aleación Sn/Cu(100) me-diante STM, XPS, NEXAFS y cálculos de DFT. En particular hemos encontrado que lasmoléculas de TCNQ forman arreglos ordenados cuando la deposición se realiza conla muestra a 150◦C. A su vez, nuestros resultados indican que hay una migración de
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átomos de Cu hacia la capa de moléculas de manera que se forma una red de coordi-nación Cu:TCNQ autoensamblada sobre la aleación Sn/Cu.
Referencias[1] J. E. Gayone, et.al. Phys Rev. B 82 (2010) 35420[2] J. D. Fuhr, et al. J. Phys. Chem. C,117, 1287 (2013) 6693. A. Carrera et al. J. Phys.Chem. C, 117 (2013), 17058.
SP 13 - Metamagnetismo en sistemas correlacionados: el caso de lasaleaciones CeCo1−xFexSi
V. F. Correa1, D. Betancourth1, A. G. Villagrán1, S. Encina1, P. Pedrazzini1, J. G. Sereni1,N. Caroca Canales2, C. Geibel2
1 Centro Atómico Bariloche - Instituto Balseiro.2 Max-Planck-Institut für Chemische Physik fester Stoffe.
El metamagnetismo es un aumento súbito de la magnetización por efecto de uncampo magnético externo. Este cambio brusco de la magnetización puede correspon-der a una transición continua en un punto crítico, o bien a una transición de primer or-den o simplemente un cambio de régimen en cuyos casos no existe rotura de simetríainterna. Diversos mecanismos físicos pueden ser responsables de este fenómeno. Ensistemas con electrones localizados puede estar asociado al campo cristalino o a tran-siciones entre diferentes órdenes magnéticos, mientras que en sistemas electrónicositinerantes puede deberse a la polarización de bandas muy angostas o bien estar asoci-ado a una transición metal-aislante, entre otras causas. La posibilidad de observar talefecto metamagnético en campos accesibles en el laboratorio supone la presencia de es-calas de energía reducidas de algunos meV. En metales normales con energías típicasdel orden del ancho de banda W ∼ TFermi ∼ 1eV, tales efectos están fuera del alcanceexperimental. Las correlaciones electrónicas, sin embargo, tienden a introducir escalasde energía pequeñas que pueden ser del orden del meV (∼ 10 Tesla). Efectivamenteexisten numerosos ejemplos de sistemas electrónicos altamente correlacionados quepresentan efectos metamagnéticos. El origen de tal efecto es diverso y, en algunos ca-sos, desconocido. Por el orden de magnitud de las energías involucradas, estos efectossólo se observan a temperaturas bajas (típicamente < 10 Kelvin). Los lantánidos y ac-tínidos constituyen ejemplos paradigmáticos de sistemas con correlaciones fuertes. Ex-isten varios ejemplos de compuestos basados en estos elementos que presentan meta-magnetismo ante campos magnéticos moderados de algunos Tesla. Particularmenteinteresantes son los compuestos en base a Cerio o Uranio, los cuales agregan el condi-mento extra que ofrece la marcada hibridización entre los electrones en los orbitalesf y los electrones de conducción (hibridización que también posee una energía carac-terística ∼ meV). Las aleaciones CeCo1−xFexSi poseen diversos estados fundamentalesdependiendo de la concentración relativa de Fe y Co. En el extremo rico en Co, seobserva una transición antiferromagnética (TN ≈ 8K) compatible con momentos mag-néticos totalmente localizados asociados a los electrones 4 f del Ce. En el otro extremo,
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rico en Fe, el estado fundamental corresponde a un fermión pesado con electrones fclaramente formando parte de la superficie de Fermi. Un campo magnético externo dealgunos Tesla produce efectos muy marcados sobre algunas propiedades físicas comola resistividad eléctrica, la magnetización, el calor específico y la expansión térmica.En particular, para concentraciones cercanas a x = 0.25 se observa un efecto metamag-nético muy pronunciado centrado en 6 Tesla. Este fenómeno metamagnético tiene unacople formidable con la red atómica dando lugar a distorsiones relativas de la estruc-tura cristalina de varias partes por mil. En esta presentación mostraré y discutiré losdiversos resultados experimentales de bajas temperaturas (0.1K < T < 30K) obtenidosen estas aleaciones bajo el efecto de campos magnéticos externos de hasta 16 Tesla.
SP 14 - Dinámica acústica en nanocavidades ferroeléctricas acopladas
Axel Bruchhausen1
1 Centro Atómico Bariloche - Instituto Balseiro, Argentina.
Nanocavidades acústicas semiconductoras que confinan y amplifican campos fonóni-cos en el rango espectral entre giga- y tera-Hz han sido temas activos de investigacióndurante la última década. Sin embargo, nanocavidades crecidas con materiales alter-nativos es un área que ha sido poco explorada, y la razón principal debe atribuirse alas dificultades de obtener heteroestructuras nanoestructuradas con las calidades deinterfaz necesarias. En este trabajo presentaremos un estudio de la dinámica vibra-cional de nanocavidades acústicas crecidas con materiales ferroléctricos mediante latécnica de “reactive-MBE”. La superioridad de este tipo de materiales en cuanto a superformance acústica ha sido demostrada, y en consecuencia el interés que despiertasu potencial utilización en dispositivos optoelectrónicos y opto-acústicos crece rápi-damente. En particular mostraremos resultados que evidencian la generación ópticaimpulsiva y espacialmente selectiva de modos acústicos confinados en cavidades cre-cidas con BaTiO3 y SrTiO3. La selectividad espacial es lograda utilizando SrRuO3 enel diseño de las cavidades. Contrario al BaTiO3 y SrTiO3, SrRuO3 tiene un caráctermetálico y tiene una importante absorción en el infra-rojo cercano permitiendo la fuertegeneración óptica de tensiones acústicas localizadas. Utilizando una técnica de espec-troscopía óptica ultra-rápida, la dinámica de cavidad de este tipo de sistema puedeobservarse directamente en dominio temporal. En particular se mostrarán resultadosen cavidades acústicas acopladas, en las cuales una de las cavidades es crecida conSrRuO3. Por lo tanto la generación acústica es localizada en una de las cavidades,y es posible observar claramente la transferencia de energía elástica hacia y desde lasegunda cavidad. Asimismo mostraremos simulaciones, realizadas mediante los mod-elo desarrollados en nuestro grupo, que describen muy satisfactoriamente los procesosobservados experimentalmente.
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SP 15 - Quantum dots semiconductores aplicados a la InformaciónCuántica
Omar Osenda1
1 Facultad de Matemática, Astronomía y Física, Universidad Nacional de Córdoba, 5000 Cór-doba, Argentina.
El desarrollo de la tecnología asociada a los semiconductores es una de las razonesque ha llevado a pensar que los quantum dots hechos con estos materiales podríanser un excelente escenario donde implementar técnicas de Información Cuántica, enparticular respondiendo a una de las demandas mas difíciles de salvar en la imple-mentación de procesadores de Información: la escalabilidad. De hecho hay numero-sisimas propuestas sobre como guardar la información, como protegerla de la deco-herencia, etc. Se presentarán algunas de dichas propuestas, los avances más impor-tantes alcanzados y las técnicas teóricas utilizadas para estudiar el procesamiento deinformación en quantum dots semiconductores.
SP 16 - Gap Opening and Spontaneous Strains in Graphene on BoronNitride
Mauricio B. Sturla1
1 IFLP-CONICET, La Plata, Argentina.
Graphene is a two dimensional material with unique electronic properties. Its ex-tremely high mobility carriers and almost ballistic transport, consequence of the linearband dispersion at the Fermi level, make it almost the perfect candidate for switchingdevices. But the absence of an energy gap represents a major problem and seriouslylimits its technological application. Therefore, to open up a gap in clean and smoothgraphene constitutes a relevant problem both from the point of view of fundamentalphysics and for technological applications.
In this talk I will comment on the gap opening in graphene deposited on top ofa hexagonal Boron Nitride (hBN) substrate, as a consequence of a spontaneous straininduced on the graphene layer.
SP 17 - Efecto de las asimetrías en la capacitancia y acoplamientos enel transporte a través de puntos cuánticos moleculares
Armando Aligia1, Pablo Roura-Bas1, Serge Florens2
1 Centro Atómico Bariloche e Instituto Balseiro, Argentina.2 Institut Neel, Grenoble, Francia.
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Investigamos teóricamente el transporte de no equilibrio a través de puntos cuánti-cos moleculares como función de los voltages aplicados, teniendo en cuenta las asimetríasen sistemas reales tanto en los acoplamientos con los conductores, como en las caídasde potencial entre los conductores y el punto cuántico. Usamos el modelo de An-derson, la aproximación diagramática NCA y una aproximación fenomenológica quetiene en cuenta como varía el ancho del pico de transferencia de carga en el modelo deAnderson con su ocupación. La posición y el ancho de los picos depende mucho delas asimetrías y también del signo del voltage aplicado (debido a la dependencia delancho del pico de transferencia de carga con al ocupación). En contraste, en el límitede Kondo y para asimetrías grandes de los acoplamientos el pico de Kondo (central)reproduce la densidad espectral, independientemente de la relación entre las caídas depotencial entre el punto cuántico y los conductores. Comparamos con experimentosobteniendo un buen acuerdo.
SP 18 - Dinámica ultra-rápida de espín en semiconductoresmagnéticos diluídos con interacción espín-órbita
P. I. Tamborenea1
1 Departamento de Física - Universidad de Buenos Aires, Argentina.
Estudiamos teóricamente la dinámica ultra-rápida de espín en semiconductoresmagnéticos diluídos (DMS) en presencia de la interacción espín-órbita. Nuestro ob-jetivo es explorar la acción combinada de la interacción de intercambio sd y la inter-acción espín-órbita en semiconductores masivos y en pozos cuánticos. En cuanto alos semiconductores masivos, nos concentramos en Zn1−xMnxSe y tenemos en cuen-ta el acoplamiento de Dresselhaus, mientras que para pozos cuánticos examinamossistemas de Hg1−x−yMnxCdyTe con un acoplamiento fuerte tipo Rashba. Utilizamosun formalismo cinético cuántico recientemente desarrollado que incorpora las correla-ciones electrónicas originadas en la interacción de intercambio sd entre los electronesde la banda de conducción y los dopantes de Mn[1]. Tanto para semiconductores ma-sivos como para pozos cuánticos encontramos que variando los parámetros experi-mentalmente disponibles del sistema se puede lograr que cualquiera de las dos inter-acciones domine la dinámica de espín o que se combinen en niveles comparables. Elefecto más notable de la interacción espín-órbita en ambos tipos de sistemas es la apari-ción de fuertes oscilaciones en situaciones en las que la interacción de intercambio porsí sola causa simplemente un decaimiento exponencial de las componentes medias deespín. En la charla presentaremos y analizaremos éste y otros efectos que surgen denuestro estudio.
Referencias[1] Quantum kinetic description of spin transfer in diluted magnetic semiconductors.C. Thurn and V. M. Axt, Phys. Rev. B 85, 165203 (2012).[2] Ultrafast spin dynamics in diluted magnetic semiconductors with spin-orbit inter-action. F. Ungar, M. Cygorek, P. I. Tamborenea, and V. M. Axt. Phys. Rev. B 91, 195201
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(2015).[3] Relaxation and coherent oscillations in the spin dynamics of II-VI diluted magneticquantum wells. Florian Ungar, Moritz Cygorek, Pablo I. Tamborenea, V. Martin Axt.arXiv:1509.04588.
SP 19 - Proyecto Laboratorio de Uso de Haces de Neutrones delReactor RA-10
Gabriela Aurelio1
1 Centro Atómico Bariloche, Argentina.
El RA-10 es un reactor nuclear multipropósito desarrollado por CNEA que seráconstruido en el Centro Atómico Ezeiza, con el objeto de (i) producir radioisótopos, (ii)ensayar nuevos combustibles y materiales nucleares, y (iii) proveer haces de neutronespara investigación básica y aplicaciones tecnológicas. El proyecto para la construccióndel reactor RA-10 se halla en avanzado estado de ejecución y su puesta en marcha seprevé para el año 2019. Complementando dicho proyecto, recientemente se ha iniciadoen CNEA el proyecto Laboratorio de Uso de Haces de neutrones del reactor RA-10”,destinado a implementar estaciones con instrumentos de última generación que per-mitan explotar los haces de neutrones que producirá el RA-10. El proyecto contemplatambién la capacitación de los futuros usuarios y operadores de dichas instalaciones.Los instrumentos proyectado en la primera etapa son un difractómetro multipropósitoy un tomógrafo, orientados a estudios científicos y tecnológicos dentro de la cienciay tecnología de los materiales. En forma paralela, se ha comenzado a diagramar unplan a cinco años de capacitación de recursos humanos y de consolidación de una co-munidad de usuarios de técnicas neutrónicas. En esta charla describiremos el estadoactual del proyecto, con especial énfasis en las prestaciones previstas y haremos unapresentación de las iniciativas comenzadas y de aquellas programadas para el próximoaño, dando difusión a las oportunidades de formación y de cooperación nacional e in-ternacional en el uso de técnicas neutrónicas en los diferentes laboratorios del mundo.
SP 20 - Fase de Haldane en aislantes topológicos de Kondo en 1D
Alejandro M. Lobos1, Alejandro Mezio1, Ariel O. Dobry1, Claudio J. Gazza1, VictorGalitski2
1 Instituto de Física Rosario, Argentina.2 Universidad de Maryland, USA.
Los recientemente descubiertos aislantes topológicos son materiales caracterizadospor la topología de su estructura de bandas. A pesar de ser aislantes en el interior,una particularidad de estos materiales es que presentan estados de borde de origentopológico en la superficie, que pueden conducir corrientes de carga o de espín, y
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que son robustos frente a perturbaciones. Además de su interés teórico, los aislantestopológicos están siendo muy investigados por sus potenciales aplicaciones tecnológi-cas en dispositivos microelectrónicos.
En este trabajo, investigamos las propiedades de una clase particular de aislantestopológicos, los “aislantes topológicos de Kondo”, una fase exótica de la materia quesurge de combinar la topología con las correlaciones fuertes. En particular, en estetrabajo nos concentramos en un modelo propuesto recientemente, el modelo de redde Kondo-Heisenberg de onda p, y lo estudiamos mediante grupo de renormalizaciónde la matriz densidad (DMRG) y bosonización Abeliana. La particularidad de estemodelo es que la interacción de Kondo es no-local (a diferencia del caso usual) y seacopla a la densidad de espín con simetría p del gas de electrones. El análisis de losgaps de excitación de carga y espín, del parámetro de orden de string, y del perfil dedensidad de espin, permite afirmar que el estado fundamental corresponde a la fase deHaldane (una fase típicamente asociada a la cadena de Heisenberg antiferromagnéticade S = 1), con orden topológico de tipo string y estados de borde magnéticos con espínS = 1/2.
SP 21 - Moviendo paredes de dominios magnéticos en películasdelgadas
J. Curiale1,2, J. Gorchon3, V. Jeudy3,4, A. Lemaître5, M. Grassi2, S. Bustingorry1, A.B.Kolton1,2, G. Faini5
1 Centro Atómico Bariloche - CONICET, Comisión Nacional de Energía Atómica (CNEA), Ar-gentina.2 Instituto Balseiro - Universidad Nacional de Cuyo - CNEA, Argentina.3 Laboratoire de Physique des Solides, Université Paris-Sud, CNRS, UMR8502, 91405 Orsay,France.4 Université Cergy-Pontoise, 95000 Cergy-Pontoise, France.5 Laboratoire de Photonique et de Nanostructures, CNRS, UPR 20, 91460 Marcoussis, France.
El estudio del movimiento de paredes de dominio magnético producido por cam-po magnético y/o corrientes polarizadas en espín es un campo de investigación conun alto nivel de actividad. Esto se debe tanto a sus potenciales aplicaciones (memo-rias y dispositivos lógicos), como así tam-bién a los interrogantes que plantea desde elpunto de vista fundamental. [1] Las paredes de domi-nio siguen diferentes regímenesde desplazamiento según la magnitud de la fuerza que induce el movimiento. Parauna fuerza suficientemente débil, las paredes siguen un régimen de reptación (creep)controlado por el anclaje y la activación térmica. En el otro extremo, cuando la fuerzaes suficientemente grande, se alcanza el régimen de flujo (flow), donde los desplaza-mientos están li-mitados por la disipación. El régimen de desanclaje (depining) es unrégimen intermedio entre el creep y el flow. Experimentalmente, el desplazamiento delas paredes de dominio se realiza en-viando pulsos de campo magnético o de corri-ente. En esta charla presentaré algunos resultados de desplazamiento de paredes de
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dominio, prin-cipalmente con corriente y en semiconductores magnéticos diluidos.[3]Mostraré como la inyec-ción de corriente, desde un electrodo no magnético, hacia ydesde el material magnético logra esta-bilizar estructuras de dominios diferentes [4]y como en el caso en el que se inyecta corriente al semiconductor magnético, se lo-gra inducir la conmutación estocástica de la magnetización, entre otras cosas debidoa la acumulación de espín. [5] Finalmente discutiré brevemente la estrategia aborda-da para compensar el calentamiento producido por el efecto Joule y algunos efectoscolate-rales.[6]
Referencias[1] Tomasz Dietl and Hideo Ohno, Rev. Mod. Phys. 86, 187 (2014). K. L. Wang et al. J.Phys. D: Appl. Phys. 46 074003 (2013).[3] J. Curiale et al., Phys. Rev. Lett. 108, 076604 (2012); V. Jeudy et al., J. Phys.: Condens.Matter 23, 446004 (2011).[4] J. Gorchon, et al. Phys. Rev. B 92, 060411(R) (2015).[5] J. Gorchon et al., Phys. Rev. Lett. 112, 026601(2014).[6] J. Curiale et al., J. Appl. Phys. 112, 103922 (2012); J. Curiale et al., Appl. Phys. Lett.97, 243505 (2010); J. To-rrejon et al., Phys. Rev. Lett. 109, 106601 (2012).
SP 22 - Aislantes topológicos de Floquet: el caso de fermiones deDirac en presencia de potenciales periódicos
Gonzalo Usaj1
1 Centro Atómico Bariloche e Instituto Balseiro, CNEA, 8400 Bariloche, Argentina. ConsejoNacional de Investigaciones Científicas y Técnicas (CONICET), Argentina.
Los sistemas fuera de equilibrio abren la posibilidad de estudiar nuevos fenómenosausentes en el equilibrio temodinámico. En años recientes, la temática se ha vistofuertemente revitalizada tanto por el desarrollo de nuevas ideas o conceptos teóricoscomo por el grado de control alcanzado experimentalmente en sistemas diversos (gas-es bidimensionales, grafeno, qubits superconductores, átomos fríos, redes fotónicas,etc). En particular, un área de investigación intensa ha sido el estudio de cómo la apli-cación de potenciales dependientes del tiempo (periódicos) puede inducir propiedadestopológicas en distintos materiales convirtiéndolos en lo que se denomina un aislantetopológico de Floquet. Estos materiales, al igual que los aislantes topológicos ordi-narios, presentan gaps en el espectro de (cuasi) energías del bulk y estados quiraleslocalizados en sus bordes o interfaces con otros materiales. En esta charla presentaréalgunos resultados recientes para el caso de grafeno en presencia de radiación electro-magnética circularmente polarizada, donde caracterizamos las propiedades topológi-cas del sistema y de los estados quirales que aparecen en el borde del mismo o alrede-dor de defectos o átomos adsorbidos y evaluamos sus efectos en el trasporte de carga(por ejemplo, la aparición de una señal tipo Hall).
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SP 23 - Dipolar interaction and demagnetizing effects in magneticnanoparticle dispersions
Francisco H. Sánchez1, Pedro Mendoza Zélis1, M. Lorena Arciniegas Vaca1, GustavoA. Pasquevich1, Marcela B. Fernández van Raap1
1 Physics Department – La Plata Physics Institute (IFLP) – Universidad Nacional de La Plata–CONICET, Argentina.
The problem of the influence of dipolar interactions on the magnetic response ofnanoparticle (NP) dispersions has been a concern for decades and the subject of nu-merous papers [1,2,3,4,5]. Although important advances were made, relevant aspectsof dipolar interaction influence on NP response are frequently neglected, especiallydue to the lack of a simple conceptual frame useful for the treatment of this problem.Dipolar interactions between the NPs belonging to a solid or liquid dispersion give riseto modifications of susceptibility and NP magnetic moment characteristic time, in com-parison to the values of these quantities in the absence of interactions. The appropriatedescription of this problem is relevant for applications of single domain magnetic NPs,for example in biomedicine.
In this talk a useful approximation aimed to describe magnetic susceptibility of NPsolid dispersions is introduced, and applied to experimental results. The model is builtfrom concepts based on demagnetizing effects of magnetic dipolar interactions. Bymaking reasonable simplifying approximations an expression for the principal com-ponents of an effective demagnetizing tensor N is achieved. The model allows for theanalysis of the magnetic response of uniform and non uniform space distributions ofNPs (i.e., occurrence of clustering). To simplify its formulation mean characteristic NP(cluster) sizes and mean NPs (clusters) near neighbor distances are represented by sin-gle parameters, D( Dc ) and d( dc ), respectively. An expression for N is derived, whichis a function of mean relative distances between NPs and between clusters, γ = d/Dand γ = dc/Dc. N depends also on demagnetizing tensors associated with specimenshape, Ns, and average cluster shape, Nc . It is shown that principal components of Nare given by
Nc =φ
γ3
(Ncu
(1 − 1
γ3 + Nsuφc
γ3c
)), u = x, y, z,
where φ and φc are packing factors adequately defined to consider NPs and clustersspace occupation. Average magnetic dipolar energy per NP is estimated as a functionof Nu, NP particle volume V and NP magnetization Mu: µ0, Nu, M2
u, V. Experimentalresults of M(H, T), non-published and taken from literature, are discussed in the frameof the introduced model. Novel results [6] were obtained from rectangular prism spec-imens taken from dispersions of polyacrilic acid coated magnetite NPs in PVA hydro-gels with NP mass fractions χm ranging from 0.0139 to 0.0934. Results from literature[7,8] correspond to oleic acid coated magnetite NPs dispersed in PEGDA-600 polymer,for specimens with χm = 0.0015, 0.003, 0.027.
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Analyses clearly demonstrate and quantify clustering effects in both cases. Signif-icant structural information is retrieved in both examples. It was found that clustersare randomly oriented and γc varies from 2.2 to 7.5 while γ remains almost constantat 1.4 − 1.6. It is shown that recorded low field susceptibility and size of NP mag-netic moment retrieved from magnetic measurements is strongly affected by dipolarinteractions, and hence by prism relative dimensions. This observation highlights theimportance of reporting complete information on measurement geometry when pub-lishing results on NP dispersions magnetic response. Using model expressions, intrin-sic properties corresponding to non interacting NPs, such as magnetic susceptibilityand magnetic moment can be retrieved.
Referencias[1] R. López-Ruiz, F. Luis, J. Sesé, J. Bartolomé, C. Deranlot and F. Petroff, EurophysicsLetters 89 67011 (2010), doi:10.1209/0295-5075/89/67011.[2] B. Hillebrands, S.O. Demokritov, C. Mathieu, S. Riedling, O. Büttner, A. Frank, B.Roos, J. Jorzick, A.N. Slavin, B. Bartenlian, C. Chappert, F. Rousseaux, D. Decanini, E.Cambril, A. Müller, U. Hartmann, Preprint Server AG Hillebrands:http://www.physik.uni-kl.de/w_hilleb, J. Mag. Soc. Jpn. 23, 670 (1999).[3] R. K. Das, S. Rawal, D. Norton, and A. F. Hebard, J. Appl. Phys. 108, 123920 (2010),doi:10.1063/1.3524277.[4] Paolo Allia, Paola Tiberto, J Nanopart Res 13 7277 (2011), DOI 10.1007/s11051-011-0642-2.[5] Gabriel T. Landi, Journal of Applied Physics 113, 163908 (2013); doi: 10.1063/1.4802583.[6] F.H. Sánchez et al., to be published.[7] Paolo Allia, Paola Tiberto, J Nanopart Res 13 7277 (2011), DOI 10.1007/s11051-011-0642-2.[8] P. Allia, P. Tiberto, M. Coisson, A. Chiolerio, F. Celegato, F. Vinai, M. Sangermano, L.Suber, G. Marchegiani, J Nanopart Res (2011) 13:5615–5626, DOI 10.1007/s11051-011-0642-2.
SP 24 - Estados de interfase de Floquet en aislantes topológicos
H. L. Calvo1, L. E. F. Foa Torres1, P. M. Perez-Piskunow1, C. A. Balseiro2, G. Usaj2
1 IFEG-CONICET and FaMAF, Universidad Nacional de Córdoba, 5000 Córdoba, Argentina.2 Centro Atómico Bariloche and Instituto Balseiro, Comisión Nacional de Energía Atómica,8400 Bariloche, Argentina.
Los aislantes topológicos son materiales que se comportan como aislantes conven-cionales en su interior y al mismo tiempo pueden alojar estados que se propagan ensu superficie [1]. Estos estados de superficie, de origen topológico, están protegidospor simetría de reversión temporal y si bien esta protección los hace excelentes can-didatos en áreas como computación cuántica, también genera un desafío a la hora decontrolarlos.
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Recientemente, una forma de manipulación óptica de los estados de superficie selogró mediante la técnica ARPES (angle-resolved photoemission spectroscopy), dondeiluminando la superficie de un aislante topológico con un láser circularmente polariza-do se observó la aparición de gaps de energía en la estructura de bandas del sólido [2].Sin embargo, al irradiar estos materiales, ingredientes incluso más intrigantes puedenaparecer en el problema que aún esperan su comprobación en experimentos de materiacondensada. Como ocurre en otros materiales iluminados como el grafeno [3,4], estosgaps inducidos por radiación están caracterizados por invariantes topológicos que dancuenta de la posibilidad de alojar estados quirales en los bordes del sistema y sólo de-penden de la helicidad del láser. Claramente, un primer problema para los aislantestopológicos tridimensionales es que su superficie no posee bordes y por lo tanto dichosestados no aparecen.
En esta charla discutiré una manera de generar un borde efectivo en la superficie deun aislante topológico que consiste en dos regiones adyacentes iluminadas por láserescircularmente polarizados con helicidad opuesta [5]. Como consecuencia del cambioen la helicidad, estados quirales aparecen en la región de interfase entre los dos láseres.Describiré la generación de los estados quirales utilizando una aproximación de bajaenergía, para luego contrastar con simulaciones en un modelo de red tridimensional.Finalmente, mostraré que estos estados unidimensionales están polarizados en espínsegún su dirección de propagación, lo cual los hace interesantes desde el punto de vistade las aplicaciones en los campos de espintrónica y optoelectrónica.
Referencias[1] M. Z. Hasan and C. L. Kane, Rev. Mod. Phys. 82, 3045 (2010).[2] Y. H. Wang et al., Science 342, 453 (2013).[3] N. H. Lindner, G. Refael, and V. Galitski, Nat. Phys. 7, 490 (2011).[4] P. M. Perez-Piskunow et al., Phys. Rev. B 89, 121401 (2014).[5] H. L. Calvo et al., Phys. Rev. B 91, 241404(R) (2015).
SP 25 - Espectroscopía de aniquilación de positrones: unaherramienta para la caracterización de defectos tipo-vacancia enóxidos semiconductores
C. Macchi1,2, A. Somoza1,3
1 IFIMAT and CIFICEN (CONICET-UNCPBA-CICPBA), Pinto 399, Tandil, Argentina.2 Consejo Nacional de Investigaciones Científicas y Técnicas (CONICET), Argentina.3 Comisión de Investigaciones Científicas de la Provincia de Buenos Aires, Argentina.
La espectroscopía de aniquilación de positrones (PAS) ha demostrado ser una poderosaherramienta para el estudio de defectos en sólidos ya que posee características únicasdebido a su alta sensibilidad para detectar defectos de tamaño atómico/nanométricotales como vacancias, aglomerados de vacancias o voids. Asimismo, PAS posibilitaidentificar y caracterizar cada uno de los defectos mencionados. Específicamente, en
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materiales tales como los óxidos metálicos semiconductores que tienen una amplia var-iedad de aplicaciones tecnológicas entre los que se destacan los sensores de estado sóli-do de gases, las celdas combustibles y los dispositivos optoelectrónicos los positronespueden brindar, además, información acerca del estado de carga de los defectos. Ex-isten diferentes variantes experimentales de PAS que se utilizan para estudiar óxidossemiconductores: i) la espectrometría temporal positrónica que permite identificar ycuantificar los distintos tipos de defectos así como su estado de carga; y ii) la espec-troscopía de ensanchamiento Doppler que brinda información no solo sobre los defec-tos sino, también, sobre las especies atómicas que decoran los defectos (i.e.; entornosquímicos). Si en vez de usar positrones energéticos como los que emite una fuenteradiactiva que habitualmente se usa en un laboratorio para estudiar propiedades delbulk, a éstos se los modera para generar un haz de positrones lentos es posible es-tudiar defectos sub-superficiales en materiales con espesores inferiores al micrómetrotales películas delgadas autoportantes o recubrimientos depositados sobre sustratos.En esta charla se introducirán aspectos básicos de la espectroscopía de aniquilación depositrones y se brindarán algunos ejemplos de las potencialidades de PAS para el es-tudio y caracterización de defectos en óxidos metálicos semiconductores tales como elZnO o el SnO2 que actualmente se están llevando a cabo en nuestro Grupo.
SP 26 - Ferromagnetismo a temperatura ambiente inducido pordefectos en ferritas de Zn
Claudia E. Rodríguez Torres1
1 Dpto. Física-IFLP, Facultad de Ciencias Exactas, Universidad Nacional de La Plata, Argenti-na.
Los defectos (vacancias, antisitios, distorsiones, efectos de superficie e impurezassubstitucionales e intersticiales) cumplen un rol protagónico en la variedad de propiedadesque presentan los óxidos de metales de transición. El estudio y comprensión de la influ-encia de los defectos sobre las propiedades de estos materiales es fundamental para elcontrol y la obtención de nuevas funcionalidades. Las ferritas (MFe2O4) con estructuraespinela han sido ampliamente estudiadas por la diversidad de configuraciones parala distribución de cationes entre los sitios octahédricos (B) y los tetrahédricos (A) y lainfluencia de las mismas en las propiedades magnéticas y de transporte. Estas configu-raciones se pueden modificar mediante tratamientos térmicos o mediante métodos defabricación que promuevan la formación de fases fuera del equilibrio. En la ferrita deZn (ZnFe2O4) los Zn2+ ocupan sitios A y los Fe3+ sitios B. En antiferromagnética conuna temperatura de Neel muy baja (TN = 10.5K). Sin embargo, algunos sistemas, talescomo nanopartículas o películas delgadas presentan presentan orden ferrimagnético atemperatura ambiente [1,2].
En esta charla, se presentarán los resultados experimentales y teóricos en sistemasbasados en ferritas que presentan orden magnético a temperatura ambiente [3]. Sediscutirá el efecto de las vacancias de oxígeno e inversión de cationes en los parámet-ros hiperfinos, momentos magnéticos y alineamiento de iones de hierro. El estudio
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combinado de técnicas experimentales (Espectroscopía Mossbauer, Dicroismo CircularMagnético y Magnetometrias) y cálculos basados en primeros principios y Montecarlopermite caracterizar la estructura local alrededor de los cationes e identificar interac-ciones hiperfinas.
Referencias[1] S. Stewart, S. Figueroa, J. Ramallo López, S. Marchetti, J. Bengoa, R. Prado, and F.Requejo, Physical Review B 75, 073408 (2007).[2] C. E. Rodríguez Torres, F. Golmar, M. Ziese, P. Esquinazi, and S. P. Heluani, PhysicalReview B 84, 064404 (2011).[3] C. E. Rodríguez Torres,G. A. Pasquevich, P. Mendoza Zélis, F. Golmar, S. P. Heluani,Sanjeev K. Nayak, W. A. Adeagbo, W. Hergert, M. Homann, A. Ernst, P. Esquinazi, andS. J. Stewart, Physical Review B 89 (2014).
SP 27 - Las 1001 caras de la titania
Cecilia I. N. Morgade1,2, Gabriela F. Cabeza1
1 Grupo de Materiales y Sistemas Catalíticos, Departamento de Física (Universidad Nacionaldel Sur) – IFISUR. Av. Alem 1253, Bahía Blanca, B8000CP, Argentina.2 Universidad Tecnológica Nacional, 11 de Abril 461, Bahía Blanca, B8000CP, Argentina.
El dióxido de titanio (TiO2) conocido como titania, es un producto no tóxico, quími-camente muy estable, barato y abundante. De los ocho polimorfos presentes en lanaturaleza, tres fases son mayoritarias: anatasa, rutilo y brookita. La titania exhibe nu-merosas aplicaciones no sólo en fotocatálisis, sino también en la industria electrónica,en la industria de pinturas y cosméticos, así como también, en áreas biomédicas comobactericida o material de implantes. De todas sus aplicaciones, en particular nos intere-sa profundizar el conocimiento de la titania como fotocatalizador puro y modificado,así como también cuando actúa como soporte de metales catalíticos, por ejemplo el Pt.En especial la estructura cristalina anatasa se usa ampliamente como catalizador porsus propiedades ópticas y electrónicas, solo o en asociación con otros semiconductoreso con metales adsorbidos sobre su superficie. De todas maneras aún frente a las venta-jas catalíticas mostradas por la anatasa, no son despreciables las propiedades de la tita-nia en su estructura rutilo; pero además son conocidas, aunque no bien comprendidasaún, las propiedades catalíticas superiores encontradas cuando se presentan ambas es-tructuras en fase mixta. Las diferencias en las propiedades estructurales entre polimor-fos influyen en sus propiedades electrónicas. A lo largo de esta charla se presentaranalgunos de los resultados obtenidos de las modificaciones estructurales y electrónicasproducidas por elementos dopantes no metales (C y N), metales (Pt y V) así como delcodopado [1] que permite comprender las observaciones realizadas en estudios exper-imentales así como proponer nuevas combinaciones de elementos. La hetero-uniónde dos catalizadores diferentes o de dos o más fases de un mismo catalizador como latitania favorece la eficiencia de la separación de los portadores de carga y actúa modifi-cando las propiedades óxido-reductoras finales del sistema. Los resultados del análisis
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de la alineación de bandas de las fases mixtas anatasa-rutilo de la titania serán tambiénpresentados. Para finalizar y como ejemplo de una de las propiedades reactivas de latitania, se mostrarán los resultados del modelado de dos de los pasos elementales de lareacción de water gas shift (WGS) en los sistemas metal/soporte puro y metal/soportemodificado. Este estudio se complementó con resultados experimentales obtenidos ensimultáneo para los mismos sistemas [2].
Referencias[1] C. I. N. Morgade, G. F. Cabeza, Comput. Mater. Sci. (2015)http://dx.doi.org/10.1016/j.commatsci.2015.09.065.[2] C. I. N. Morgade, Ch. I. Vignatti, M. S. Avila, G. F. Cabeza, J. of Mol. Catalysis A:Chemical 407 (2015) 102–112.
SP 28 - Dispositivos de memoria no volátil a partir de films delgadosde óxidos
D. Rubi1,2,3, W. Román Acevedo1,2, F.G. Marlasca1, N. Ghenzi1,2, C. Quinteros1,2, P.Granell4, F. Golmar2,4, C. Albornoz1, A.G. Leyva1,3, U. Lüders5, J. Lecourt5, E. Miranda6,P. Levy1,2
1 GIyA y INN, CNEA, Av.Gral Paz 1499, (1650), San Martín, Buenos Aires, Argentina.2 Consejo Nacional de Investigaciones Científicas y Técnicas (CONICET), Argentina.3 Escuela de Ciencia y Tecnología, UNSAM, Campus Miguelete, (1650), San Martín, BuenosAires, Argentina.4 INTI - CMNB, Av. Gral Paz 5445 (B1650KNA), San Martín, Buenos Aires, Argentina.5 CRISMAT, CNRS UMR 6508, ENSICAEN, 6 Boulevard Maréchal Juin, 14050 Caen Cedex4, France.6 Universidad Autónoma de Barcelona, Campus Bellaterra, 08193, Barcelona, España.
El efecto de conmutación resistiva (o resistive switching) se define como el cambioreversible y no volátil de la resistencia eléctrica de un material ante la aplicación deestímulos eléctricos[1]. Este efecto se ha manifestado en una gran variedad de óxidosde metales de transición, tanto simples como complejos, y constituye la base para eldesarrollo de una nueva generación de memorias no volátiles (comúnmente llamadasmemorias ReRAM, por Resistive Random Access Memories) en las que la informaciónse codifica en los distintos valores de resistencia. La geometría usual de un dispositivoReRAM consiste en un sistema M/óxido/M’, donde M y M’ son electrodos metálicos.En este trabajo crecimos y caracterizamos dispositivos de memoria resistiva (“memris-tores”) basados en films delgados de distintos óxidos, como la manganita (LaCa)MnO3o el óxido simple TiO2. Se encontró, en general, la coexistencia de distintos mecanis-mos de conmutación resistiva[2,3,4,5], los que pueden ser activados selectivamentemediante un control cuidadoso del estímulo eléctrico aplicado. Se avanzó mediantetécnicas de microfabricación en la miniaturización de los dispositivos hasta la escaladel micrón, obteniéndose una mejora notable en el comportamiento eléctrico en com-paración con dispositivos de mayor escala. Se modeló la respuesta eléctrica observada
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utilizando distintos modelos fenomenológicos que reproducen exitosamente el com-portamiento experimental.
Referencias[1] A. Sawa, Materials Today 11, 28 (2008).[2] D. Rubi et al., Appl. Phys. Lett 103, 163506 (2013).[3] D. Rubi et al., Thin Solid Films 583 (2015) 76-80.[4] W. Román Acevedo et al., enviado.[5] N. Ghenzi et al., Appl. Phys. Lett. 104, 183505 (2014).
SP 29 - Estudio de propiedades estructurales y ferroeléctricas delBiFeO3 mediante un modelo atomístico
M. Graf1, M. Sepliarsky1, R. Machado1, M. Stachiotti1, S. Tinte2
1 Instituto de Física de Rosario, Argentina.2 Instituto de Desarrollo Tecnológico para la Industria Química, Argentina.
El BiFeO3 es el compuesto prototípico para entender el comportamiento multifer-roico ya que sus propiedades ferroeléctricas y magnéticas coexisten a temperatura am-biente. Además su composición libre de plomo, alta polarización remanente y elevadatemperatura de Curie hacen del mismo un compuesto ferroeléctrico atractivo para dis-positivos eco-amigables. En este trabajo presentaremos un estudio del comportamien-to de BiFeO3 empleando un modelo atomístico clásico. El modelo de capas empleadose desarrolló a partir de cálculos de primeros principios, ajustando los parámetros parareproducir diferentes propiedades del compuesto obtenidas de los cálculos ab-initio.El modelo así desarrollado permitió describir apropiadamente el comportamiento delcompuesto bajo diferentes condiciones, conectando propiedades macroscópicas con elcomportamiento microscópico. Se analiza en detalle las propiedades en función dela temperatura, campo eléctrico, presión hidrostática y deformación epitaxial. Final-mente se discuten los desafíos a resolver relativos a futuros estudios del compuesto yal modelado multiescala.
SP 30 - ¿Qué efectos microscópicos se generan al producir un cambiode estado en un dispositivo memristivo?
A. Schulman1, C. Acha1
1 Departamento de Física, FCEyN-UBA e IFIBA-Conicet, Argentina.
Las memorias resistivas, también llamadas memristores, son posibles candidatasa ser utilizadas como parte de una nueva generación de memorias no volátiles. Estose debe a su bajo consumo energético, una alta velocidad de lectura/escritura y a laposibilidad de lograr memorias de alta densidad compatibles con los procesos de la
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tecnología actuales. El funcionamiento de estas memorias se basa en el fenómeno dela conmutación resistiva (CR), que consiste en el cambio controlado, reversible y novolátil de la resistencia de una interfaz metal-óxido a través de estímulos eléctricos.Esto genera un mínimo de dos valores distintos de resistencia que pueden asociarse alos estados binarios alto y bajo de una memoria electrónica. Para las interfaces dondeel óxido es una perovskita, se encontró que el mecanismo físico que controla la CR estábasado en el movimiento de vacancias de oxígeno, que formarían de manera reversiblezonas de alta/baja conducción en la zona de interfaz con el metal. Sin embargo, larazón microscópica de estos cambios está ligada íntimamente al mecanismo de con-ducción eléctrica, que es particular de cada interfaz, debido a las características de losmateriales que la componen.
En este trabajo analizamos los mecanismos de conducción a través de interfacesmetal-YBa2Cu3O7 (YBCO). Para ello realizamos estudios sistemáticos de característi-cas tensión-corriente y de resistencia eléctrica en función de la temperatura, dondetambién se modificó el número de pulsos eléctricos acumulados. Nuestros resulta-dos indican un mecanismo de conducción dominante del tipo Poole-Frenkel, lo quenos permitió inferir la existencia de una región cercana a la interfaz (1 – 2µm), donde elYBCO se encuentra desoxigenado, de manera tal que presenta trampas profundas paralos portadores eléctricos. Se observó que el pozo de potencial asociado a estas trampaspuede ser incrementado linealmente al aumentar la amplitud de los pulsos de voltajeaplicado. Esto puede ser interpretado como un indicio de que la electromigración devacancias de oxígenos no es producida al azar, sino que de manera correlacionada. Eneste trabajo también proponemos una descripción simple del transporte para la zonadel YBCO que se encuentra desoxigenada, donde los portadores, en presencia de unpotencial desordenado, pueden ser atrapados por las vacancias de oxígeno, generandouna emisión del tipo PF o un mecanismo de conducción del tipo VRH (con o sin efectosno lineales) según el rango de temperaturas y voltajes explorados.
Mesa Redonda
Lunes 9 - 17:30-19:00 - Sala Central de la Cámara de Senadores de laProv. de Bs As.
PERSPECTIVAS EN LAS POLÍTICAS CIENTÍFICAS EN ELPAÍS FRENTE A NUEVOS CONTEXTOS
Dr. ALEJANDRO CECCATTO
Secretario de Articulación Científico Tecnológica del Ministerio de Ciencia, Tecnologíae Innovación Productiva.
Ing. SANTIAGO SACERDOTE
Director general YPF Tecnología S.A. - CONICET.
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Sesión de Pósters
PO 1 - Absorción de rayos-X de SmNiO3 en los umbrales K-Ni yL3-Sm en función de temperatura y alta presión hidrostática
N.E. Massa1, A.Y. Ramos2, H.C.N. Tolentino2, N. Sousa Neto 3, J. Fonseca Jr.3 and J.A.Alonso 4
1 LANAIS EFO-CEQUINOR, UNLP, La Plata, Argentina.2 Inst. Néel-CNRS, F-38042 Grenoble. Francia.3 LNLS, 13084-971, Campinas, São Paulo, Brasil.4 ICMM-CSIC, Madrid, España.
La principal consecuencia de aplicar presión cuasi-hidrostática P a un sólido es lareducción de las distancias interatómicas, el acortamiento progresivo de los enlaces,y la modificación de ángulos de superintercambio M-O-M. El cambio de presión co-mo variable termodinámica externa es una herramienta única para sondear la relaciónentre distorsiones estructurales de la subred y las propiedades electrónicas. Los in-crementos en hibridación en perovskitas distorsionadas eventualmente dan lugar alestado metálico como consecuencia de la superposición de la banda de valencia y lade conducción. SmNiO3 es un miembro de la familia de compuestos RNiO3 (R= Tier-ra Rara = La) en la que a pesar de ser no dopados tiene lugar una súbita transiciónaislador-metal activada por temperatura. La transición a TIM de metálico ortorrómbi-co, a más altas temperaturas, a una fase aisladora es caracterizada por la despropor-cionalización de carga (2Ni3+ → Ni3+δ+Ni3−δ) en la fase monoclínica de más bajastemperaturas. Esto es consecuencia de la variación del enlace Ni-O y la simultáneadisminución del ángulo de Ni- O- Ni. SmNiO3, TIM 400 K, también tiene una faseintermedia paramagnética aisladora y se ordena antiferromagnéticamente por deba-jo de TN 205 K. Todos los compuestos RNiO3 (R = Tierra Rara = La) comparten lapendiente negativa, -TIM/dP, del cambio de TIM con la presión aplicada. Aquí presen-tamos XANES y mediciones EXAFS en los umbrales K-Ni y L3-Sm de SmNiO3 de 20K a 600 K y hasta 38 GPa. Estas medidas se llevaron a cabo en la línea de luz disper-siva D06A-DXAS en el Laboratorio Nacional de Luz Sincrotrón, Campinas, Brasil. Elaumento de la presión induce incrementos en Ni-O-Ni creando un entorno de octae-dros Ni3+ más simétricos correspondientes al grupo espacial romboédrico R3c al cual
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pertenece LaNiO3 metálico. Una cola pre-umbral de componente múltiple se identificacon transiciones 1s a estados 3d- 4p mientras que un hombro pos-umbral incrementasu intensidad como consecuencia de la disminución de la interacción electrón-fonón alaumentar la superposición de orbitales Ni-3d y O-2p. El máximo de la energía de lalínea blanca de Ni-K en función de la presión a 300 K tiene una discontinuidad abruptaa 3.1 GPa, la presión de la transición metal-aislador a temperatura ambiente, Asig-namos esta anomalía al cambio de valencia de sitios Ni no resueltos, con Ni3+δ y Ni3−δ
en la distorsión monoclínica, mutando a TIM en Ni3+ de la perovskita ortorrómbica enla fase metálica Pbnm. A 20 K, si bien todavía detectable, la discontinuidad tiene unaevolución más suave debido a la localización electrónica. Por otro lado la contracciónde los enlaces inducida por la presión 300 K y 20 K muestra quiebres en su pendientemonotónica a presiones en las cuales tienen lugar los cambios estructurales. El umbralL3-Sm no tiene variantes distintivas, ya sea a 300 K ó 20 K, y hasta aproximadamente35 GPa, pero el acortamiento de los enlaces del poliedro dentro del cual yace la tierrarara sufre profundas distorsiones a presiones intermedias. Nuestros resultados sug-ieren que la anomalía de la línea blanca dependiente de la presión se puede usar comouna alternativa fiable para delinear diagramas de fase de presión en RNiO3 (R= TierraRara).
PO 2 - Entropic Entanglement in the Kitaev chain with non-diagonaldisorder
Marcos Pérez1, Gerardo Martínez1
1 Instituto de Física, UFRGS, Porto Alegre, Brasil.
The Kitaev chain is a spinless fermion p-wave superconducting wire with nearest-neighbor hopping that has topological properties which are witnessed by the zero-energy Majorana modes. For a system with open boundary conditions the Majoranamodes are localized at the edges of the wire, signature which is measured using differ-ent topological invariants. We search for topological phases in the Kitaev chain withrandom disorder in the hopping. We have implemented the Entropic Entanglement(EE) to study the topological phase diagram of this model. Using the von Neumannentropy we obtained the transition between the different phases. This entropy is con-nected with the Conformal Field Theory by means of the central charge, which is thesame as in the XY spin chain. Using the entanglement entropy and a topological in-variant we can build up all the information of the topological phase diagram of thismodel with non-diagonal disorder.
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PO 3 - Fabricación, caracterización estructural y propiedadesmagnéticas de heteroestructuras de nanopartículas de FexOy
confinadas en películas delgadas mesoporosas de óxidos simples
Ignacio Sallaberry1, Ignacio Sticco1, María Cecilia Fuertes2, Andrés Zelcer3, HoracioTroiani4, Leticia Paula Granja1
1 Departamento de Física de la Materia Condensada, CAC, CNEA-CONICET, Argentina.2 Gerencia Química, CAC - CNEA, Argentina.3 Centro de Investigaciones en Bionanociencias.4 Instituto Balseiro - Universidad Nacional de Cuyo, Argentina.
En la actualidad hay un creciente interés en el estudio de materiales con potencialesaplicaciones en espintrónica. Uno de los puntos esenciales en este campo es la necesi-dad de encontrar materiales que sirvan como inyectores y detectores de portadores decarga polarizados en espín. Esto ha provocado que una gran cantidad de trabajo deinvestigación del presente se focalice en el estudio y el desarrollo de nuevos materialesmagnéticos, fácilmente adaptables a la tecnología electrónica actual. Los requisitos quedeben cumplir estos materiales son: poseer una alta polarización de espín y presen-tar compatibilidad estructural con los semiconductores actuales. Los materiales máspromisorios que cumplen con estos requisitos son los semi-metálicos, entre los que seencuentran por ejemplo las manganitas y la magnetita (Fe3O4), y los semiconductoreso aislantes magnéticos (que se obtienen dopando con átomos magnéticos como es elcaso de GaAs o Si dopados con Mn o Fe).[1]En particular las nanopartículas (NPs) de magnetita han sido ampliamente estudiadasy se han propuesto múltiples aplicaciones para las mismas. Sin embargo, aún no ha si-do posible incorporar eficientemente NPs en sensores y dispositivos de memoria.[2] Eneste marco, nosotros estamos estudiando la posibilidad de utilizar películas delgadasmesoporosas (PDMP) de óxidos simples como esqueleto para la formación de arreglosaltamente ordenados de nanopartículas magnéticas.[3] Las PDMP son especialmenteinteresantes porque combinan las propiedades de un sistema poroso altamente con-trolado (naturaleza y composición del esqueleto inorgánico, tamaño, distribución es-pacial, etc.) y aquéllas propias de un film delgado (control del espesor y de la organi-zación espacial, composición, transparencia, posibilidad de conexión con un electrodo,etc).[4] Actualmente se han desarrollado exitosamente diferentes métodos químicospara sintetizar NPs metálicas dentro de los poros.[5]En este trabajo presentamos un método para incorporar eficientemente NPs de óxidode Fe en PDMP (150 nm) de TiO2 y SiO2. Se utilizaron PDMP con dos tamaños de poroscaracterísticos (5 nm y 10 nm) depositadas sobre sustrato de silicio. La caracterizaciónestructural de las PDMP se hizo mediante elipsoporosimetría ambiental. Usando mi-croscopía electrónica de trasmisión y de barrido se pudo determinar la evolución delllenado de los poros y comprobar la presencia de las NPs.Las propiedades magnéticas de las nanoestructuras obtenidas fueron estudiadas enfunción de campo magnético (hasta 3 T) y temperatura (50 K – 300 K). En este trabajose discute la dependencia de los parámetros magnéticos con el tamaño de poro y la
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cantidad de NPs.
Referencias[1] M. Ziese, M. J. Thornton (eds.) Spin Electronics, Springer (2000).[2] S. Karmakar, S. Kumar, R. Rinaldi and G. Maruccio, Journal of Physics: ConferenceSeries 292, 012002, (2011).[3] E. H. Otal, P. C. Angelomé, S. Aldabe-Bilmes, G.J.A.A. Soler-Illia, Adv. Mater. 18,934 (2006) ; M. C. Fuertes, G. J. de A. A. Soler-Illia, Chem. Mater. 18, 2109, (2006).[4] P. C. Angelomé, G. J. A. A. Soler-Illia, Chem. Mater., 17, 322, 2005 ; P. C. Angelomé,G. J. de A. A. Soler-Illia, J. Mater. Chem. 15, 3903.[5] P. C. Angelomé and L. M. Liz-Marzán, J. Sol-Gel Sci. Technol., vol. 70, no. 2, pp.180–190, 2014.
PO 4 - Estudio de las Transiciones de Fase y Fenómenos críticos enPelículas Magnéticas Ultradelgadas mediante Dinámica de TiemposCortos
M. A. Bab1, C. M. Horowitz1, M. Leticia Rubio Puzzo1, G. P. Saracco1
1 Instituto de Investigaciones Fisicoquímicas teóricas y aplicadas, UNLP CCT-La Plata CON-ICET , Argentina.
Las películas magnéticas delgadas presentan una variedad de patrones a escalamesoscópica, los cuales pueden se controlados mediante parámetros extrínsecos comola temperatura y el campo magnético o intrínsecos como su espesor, las interaccionesentre capas atómicas y las propiedades de cada capa. Esto ha despetado un crecienteinterés tecnológico y científico en estos sistemas, constituyendose en el objeto de estu-dio de la comunidad científica tanto desde el punto de vista teórico como experimental.El origen de este fenómeno está relacionado a la competencia entre las interacciones deintercambio (corto alcance) y dipolar (largo alcance). En el límite de péliculas ultra-delgadas los momentos magnéticos presentan una fuerte anisotropía perpendicular alplano de la película, lo cual permite que sean modeladas mediante el modelo de Isingferromagnético con interacciones dipolares antiferromagnéticas. La introducción deltérmino dipolar en el modelo de Ising produce frustración en el sistema rompiendocon el orden ferromagnético y llevando a la formación de fases con magnetización ne-ta cero, tales como, líquido tetragonal, fajas de ancho h, antiferromagnética y nemática.
El diagrama de fases de este modelo ha sido intensivamente estudiado y gran partedel conocimiento acerca del mismo ha sido obtenido mediante simulaciones MonteCarlo. Sin embargo, aún no ha sido completamente definido, principalmente debidoa las limitaciones introducidas por el término dipolar en las simulaciones, tales comofuertes efectos de tamaño finito e incrementos en los tiempos de simulación, así comola existencia de múltiples estados metaestables a bajas temperaturas. En particular,existe una controversia acerca del orden de las transiciones entre las fases de baja yalta temperatura. En este trabajo centramos la atención sobre la línea de transición
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entre las fases líquido tetragonal y de fajas de ancho h=1, específicamente para 0.5 ≤δ ≤ 1.2, donde el parámetro δ es la razón entre las constantes de acoplamiento de cortoalcance y dipolar. Mediante el estudio de la evolución dinámica de los observablesfísicos en el régimen de tiempos cortos determinamos que corresponde a una líneade transiciones continuas y caracterizamos el comportamiento crítico en función delparámetro δ mediante la obtención del conjunto completo de exponentes críticos.
PO 5 - Estudio de las Transiciones de Fase y Propagación dePerturbaciones en un Gas de Red con Dinámica MixtaConservativa-Noconservativa
M. A. Bab1, M. Leticia Rubio Puzzo1, G. P. Saracco1
1 Instituto de Investigaciones Fisicoquímicas teóricas y aplicadas, UNLP CCT-La Plata CON-ICET , Argentina.
Numerosos fenómenos naturales tienen lugar bajo condiciones alejadas del equi-librio, donde un sistema abierto puede intercambiar energía y partículas, entre otrascantidades, generando corrientes que gobiernan su evolución dinámica. Para estudi-ar estos comportamientos se proponen modelos de partículas interactuantes capacesde capturar la esencia del comportamiento físico. En este sentido, el modelo de Gasde Red Dirigido (DLG) es un ejemplo paradigmático de modelos de no-equilibrio, elcual ha sido extensamente estudiado. En el modelo DLG la evolución de un conjun-to de partículas en una red cuadrada es gobernada por una dinámica conservativa,definida mediante la dinámica de Kawasaki a la que se le incorpora un campo exter-no en una dirección preferencial de la red. El modelo presenta una transición orden-desorden desde estados estacionarios caracterizadados por bandas en la dirección delcampo. La transición depende de la densidad de partículas, ρ, siendo de segundoorden para ρ = 0.5. En este trabajo mostramos que la incorporación de la dinámica no-conservativa de Glauber modifica drasticamente el comportamiento del modelo DLG,llevando a la exitencia de transiciones de fase tipo Ising. Con el objetivo de controlar elnúmero de sitios que son actualizados mediante la dinámica de Glauber se introdujoun parametro p que puede variar dentro del intervalo [0,1], correspondiendo p = 0y p = 1 a los modelos DLG e Ising, respectivamente. Basados en estudios dinámicosen el régimen de tiempos cortos se determinó que la transición es de segundo ordenpara valores del parámetro p = 0.1 y p > 0.6 mientras que es de primer orden para0.1 < p ≤ 0.6. Por otra parte la propagación de perturbaciones, analizada medianteestudios de la propagación del daño, muestra que el daño alcanza un valor de satu-ración que depende del tamaño del sistema (L), la temperatura (T) y el parámetro p.Un análisis de tamaño finito permitio determinar el valor de saturación en el límitetermodinámico (Dsat), el cual depende de T y p. Para p < 0.6 los resultados muestranun cambio en el comportamiento de Dsat con la temperatura, similar al reportado parael modelo DLG (p = 0). Sin embargo para p ≥ 0.6 los datos se asemejan al compor-tamiento de modelo de Ising (p = 1). De esta forma, el cambio en comportamiento
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del daño nos permitio definir una temperatura característica en función de p, la cualcoincide dentro de las barras de error con la temperatura de la transición de fase. Esteresultado es una evidencia de la sensibilidad de la propagación del daño a la existenciade transiciones de fase, como ya ha sido observado en los modelos DLG e Ising.
PO 6 - Capturadores solares: desarrollo de materiales de estadosólido para su aplicación en energías "verdes"
Marisa A. Frechero Mariela Sola1, Soledad Terny1, Fernando Schmidt1, MaximilianoTavoliere1
1 INQUISUR, Departamento de Química, Universidad Nacional del Sur, Argentina.
La amplia variedad de residuos inorgánicos, más precisamente vidrios y cenizas, sepresentan como potenciales candidatos para el desarrollo de nuevos materiales vítreoscon vasta aplicación en el campo del ahorro energético (vidrios con control de opaci-dad, vidrios de transmisión de calor controlada, etc.). Lo que hoy conocemos comogeneración de energía ¨limpia¨ busca el desarrollo de nuevos materiales, sistemas deproducción y ahorro energético que permitan garantizar una visión adecuada a unfuturo sustentable y fiable, basado en el uso de nuevas formas de energía. En estetrabajo se propone la generación de nuevos materiales vítreos a partir de vidrios dedesechos provenientes de automotores y residuos sólidos producto de la combustiónde biomasa. El reciclado de los desechos previamente mencionados contribuye conuna de las tres “erres” de la ecología (Reducir, Reutiliza, Reciclar) sumando solucionesa la problemática ambiental. El aprovechamiento de los desechos mencionados ha si-do objeto de investigación de otros grupos de científicos, quienes a partir de la mezclade cenizas, vidrios de desechos y tratamiento térmico obtienen materiales vitrocerámi-cos con propiedades particulares. El estudio exhaustivo del desarrollo y propiedadesde estos materiales compuestos trabajo permitirá ampliar las aplicaciones tecnológicassobre bases novedosas en las que se combinan la química y la física cuántica. En esesentido se prepararán nanopartículas metálicas ancladas en la matriz vítrea (en el senoo la superficie) con el fin de ser expuestas a la radiación electromagnética (luz solar)operando así como capturadores solares, con el consiguiente aprovechamiento de unafuente de energía alternativa.
PO 7 - Síntesis y caracterización de nuevos electrolitos a base deBismuto y electrodos polianiónicos con aplicación en baterías de ionLitio
Pablo E. di Prátula1, Soledad Terny1, Marisa A. Frechero1
1 INQUISUR, Departamento de Química, Universidad Nacional del Sur, Argentina.
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La urgencia de renovación energética requiere el uso de fuentes de energía limpiaa un nivel mucho más alto que el actualmente vigente. Sistemas electroquímicos co-mo baterías y súper capacitores que pueden almacenar y entregar energía de maneraeficiente según la demanda tanto como proporcionar energía de calidad están jugandoun papel crucial en este campo. Las baterías de litio se caracterizan por su alta energíaespecífica, alta eficiencia y larga vida útil. Estas propiedades han convertido a estasbaterías en fuentes de alimentación únicas para el mercado de la electrónica de con-sumo, desempeñando un papel importante en la tecnología moderna. Por esta razón,se han desarrollado una enorme cantidad de materiales con el fin de incrementar laeficiencia tanto de los electrodos como de los electrolitos que la conforman. El objetivode este trabajo es la síntesis y caracterización de nuevos materiales catódicos (Cn) yelectrolitos (E) que responden a la fórmula:
C1 : 0.375 Li2O 0.25V2O50.37P2O5, C2 : Li3V2(PO3)4/C, E : Li · {matrzdexidosP/Bi}
En el caso de los materiales de electrodos, se conoce que el recubrimiento con fibrasnano-carbonadas mejora la conductividad electrónica, actuando además, como agentereductor para la cupla V5+/V3+. En este caso, hemos estudiado al material dopadocon dos fuente de carbono extra como: CB (carbon black) y NFC (Nano-fibras de C)para mejorar aún más la conductividad y aumentar las velocidades de carga. En elcaso del electrolito (E) sabemos que la durabilidad de los vidrios de fosfatos puedenmejorarse con la adición de diferentes óxidos de metales como: Al2O3, TiO2, Bi2O3,etc. La adición de Bi2O3 genera cambios estructurales y la despolimerización de lascadenas de fosfatos formando un enlace muy estable (P − O − Bi) que mejora la dura-bilidad química e influye en la conductividad eléctrica. El objetivo fundamental per-siguió incrementar la conductividad de ión Li+ en esta matriz para ensamblar celdasque soporten eficientemente un gran número de ciclos de carga-descarga aumentan-do así su vida útil. Los materiales de este trabajo fueron caracterizados estructural yeléctricamente mediante las técnicas SEM (Microscopía Electrónica de Barrido), TEM(Microscopía Electrónica de transmisión), Espectroscopía Raman Confocal y EIS (Es-pectroscopía de Impedancia Electroquímica).
PO 8 - Desarrollo y caracterización de nuevos sistemas vítreosmodificados con Oxido de Grafeno (OxG), Nanotubos de Carbono(NC) y grafito (G)
Gastón Pierinia1, Pablo di Prátula2; María Susana Di Nezio1; María Eugenia Centurión1;Marisa Frechero2
1 INQUISUR, Departamento de Química, sec. Qca. Analítica, Universidad Nacional del Sur,Argentina.2 INQUISUR, Departamento de Química, sec. Fisicoquímica, Universidad Nacional del Sur,Argentina.
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Los semiconductores amorfos, han sido foco de diversos estudios por sus propiedadesópticas, y eléctricas [1]. Los sistemas vítreos formados a partir de óxidos inorgánicos,en particular, los que presentan como óxido formador de la matriz vítrea al óxido detelurio, poseen las ventajas de tener bajos puntos de fusión, gran estabilidad quími-ca, alto índice de refracción, buena respuesta en la región del infrarrojo y carecer depropiedades higroscópicas [2]. Sin embargo, en cuanto a sus propiedades eléctricas,estos presentan una alta resistencia eléctrica (a temperatura ambiente), para poder serempleados como electrodos de trabajo en técnicas electroquímicas. No obstante, laadición de una fase conductora (por ejemplo grafito), mejora esta condición [3]. OBJE-TIVO: Sintetizar y caracterizar los sistemas vítreos desarrollados a partir de óxido detelurio y óxido de vanadio, con el agregado de distintas proporciones de grafito, óxidode grafeno y nanotubos de carbono (generados a partir de un diseño de experimen-to de mezclas de 3 componentes). Estudiar la respuesta electroquímica empleándoloscomo electrodos de trabajo en voltamperomtría cíclica frente a la descarga del ferrocia-nuro de potasio. Analizar la respuesta de estos nuevos materiales sintetizados frente adistintas moléculas de interés como el ácido ascórbico, aspartamo, acesulfame-k. RE-SULTADOS: Se prepararon 7 sistemas vítreos por el método de quenching, fundiendoa 850oC óxidos de telurio y vanadio con diferentes proporciones en su fase conducto-ra de Grafito (G), Oxido de Grafeno (OxG), y Nanotubos de Carbono (NC) según loprovisto por el diseño experimental empleado. Se estudió la respuesta electroquími-ca de todos los sistemas frente a la descarga de la cupla ferri/ferrocianuro de potasio,empleando voltamperometría cíclica. Todos los electrodos presentaron respuesta a laoxidación/reducción de la cupla y el proceso fue controlado por difusión. Se compara-ron las respuestas electroquímicas, con las obtenidas por la técnica de impedancia, y secorroboró que los sistemas que presentaban mayor respuesta en términos de corrientefrente a la descarga del ferri/ferrocianuro de potasio, a su vez, presentaban los mayoresvalores de conductividad. Se logró realizar una caracterización estructural de los sis-temas, empleando las técnicas de Difracción de rayos-X y Calorimetría Diferencial deBarrido (DSC), verificándose que todos los sistemas fueron amorfos. Por último, se ev-idencio el aumento de corriente censada por estos nuevos materiales, a medida que seincrementaba la concentración de las tres moléculas de interés. CONCLUSIONES: Lossistemas estudiados pueden ser considerados aptos para su aplicación en la voltam-perometría como electrodos de trabajo. Son sencillos de fabricar, de bajo costo y norequieren pre-tratamientos previos para ser utilizados.
Referencias[1] A. Rockett, The Materials Science of Semiconductors, 1th ed, Springer, 2008.[2] E. Cardillo; R. Montani; M. Frechero, Journal of Non-crystalline Solids 2010, 356,2760.[3] G. Pierini, J. Presa, M. Frechero, M. E. Centurión, M. S. Di Nezio, Sensors and Actu-ators B, 2014, 202, 433.
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PO 9 - High temperature superconductivity and flat bands ingraphite: state of the art
Pablo D. Esquinazi1
1 Fakultät für Physik und Geowissenschaften. Institut für Experimentelle Physik II. AbteilungSupraleitung und Magnetismus. University of Leipzig, Germany.
The appearance of superconductivity at the interfaces of graphite with Bernal stack-ing order has been shown recently by measuring directly the response of these inter-faces. The origin for the 2D granular superconductivity most probable is related to beexistence of flat bands expected to be at the surface or at the interfaces between rhom-bohedral and Bernal stacking order regions, but also at line defects localized at theinterfaces between two slightly twisted graphite structures. Due to the flat band theprobability to find high temperature superconductivity at these quasi one-dimensionalcorridors is strongly enhanced. Recently published experimental results indicate thatthe effective critical temperature at which a finite Josephson coupling between the su-perconducting regions appears, depends on the size of the superconducting regions.Several experimental details and the experimental difficulties to prepare graphite sam-ples with the necessary amount of appropriate interfaces is discussed.
PO 10 - Diagrama de fases de dominios magnéticos en películasdelgadas de FePt: Dependencia con el espesor y las tensionesresiduales
N. R. Álvarez1, J. E. Gómez1, A. E. Moya Riffo1, M. A. Vicente Álvarez1, E. Goovaerts2,A. Butera1
1 Centro Atómico Bariloche, Argentina.2 Physics Department, University of Antwerp, Belgium.
Las películas delgadas de FePt en la fase cristalina A1 tienen propiedades de fer-romagneto blando y muestran una estructura de dominios magnéticos en forma detiras o stripes por encima de un espesor crítico, dcr. Para espesores menores la config-uración magnética consiste fundamentalmente de dominios planares. El valor de dcren el que se produce la transición entre los dos tipos de dominios magnéticos está de-terminado por una anisotropía magnética efectiva que es perpendicular al plano de lapelícula y se origina principalmente en las tensiones residuales. La magnitud, e inclusoel signo, de esta anisotropía puede controlarse por las condiciones de crecimiento delas películas, particularmente la presión de argón dentro de la cámara de sputtering.Para este estudio hemos crecido distintas series de películas delgadas de espesor vari-able depositadas a diferentes presiones de Ar. Hemos caracterizado exhaustivamentelas propiedades estructurales para determinar los efectos magnetoelásticos sobre laanisotropía magnética. Con medidas magnéticas de magnetometría dc y microscopía
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de fuerza magnética pudimos determinar el espesor crítico para cada una de las se-ries. Encontramos que el espesor crítico en el que se produce la transición entre lasdos configuraciones magnéticas correlaciona muy bien con el valor de la anisotropíaperpendicular debida a la contribución magnetoelástica. Los resultados obtenidos sehan explicado en forma muy satisfactoria utilizando un modelo teórico que describe laformación de dominios en forma de tiras en función de la morfología de las películasy sus parámetros magnéticos.
PO 11 - Efecto de las asimetrías en la capacitancia y acoplamientos enel transporte a través de puntos cuánticos moleculares
Armando Aligia1, Pablo Roura-Bas1, Serge Florens2
1 Centro Atómico Bariloche e Instituto Balseiro, Argentina.2 Institut Neel, Grenoble, Francia.
Investigamos teóricamente el transporte de no equilibrio a través de puntos cuánti-cos moleculares como función de los voltages aplicados, teniendo en cuenta las asimetríasen sistemas reales tanto en los acoplamientos con los conductores, como en las caídasde potencial entre los conductores y el punto cuántico. Usamos el modelo de An-derson, la aproximación diagramática NCA y una aproximación fenomenológica quetiene en cuenta como varía el ancho del pico de transferencia de carga en el modelo deAnderson con su ocupación. La posición y el ancho de los picos depende mucho delas asimetrias y también del signo del voltage aplicado (debido a la dependencia delancho del pico de transferencia de carga con al ocupación). En contraste, en el límitede Kondo y para asimetrías grandes de los acoplamientos el pico de Kondo (central)reproduce la densidad espectral, independientemente de la relación entre las caídas depotencial entre el punto cuántico y los conductores. Comparamos con experimentosobteniendo un buen acuerdo.
PO 12 - Propiedades de transporte de un dispositivo de tres puntoscuánticos acoplados en el régimen de Kondo ferromagnético
J. Alejandro Andrade Hoyos1, Pablo Cornaglia1
1 Centro Atómico Bariloche e Instituto Balseiro, Argentina.
Un arreglo de tres puntos cuánticos acoplados entre si, donde uno de ellos estaacoplado a conductores, y bajo los parámetros adecuados, es equivalente a tener unsistema de espín 1/2 acoplado ferromagnéticamente a los conductores [1,2]. Este sis-tema presenta propiedades de líquido de Fermi Singular [3], donde hay un desacoplelogarítmico del espín 1/2 a los conductores, dejando así este espín libre a bajas en-ergías. Analizamos las propiedades de transporte y mostramos que el sistema presen-ta una gran sensibilidad a un campo magnético externo, el cual conlleva a un poder
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termoeléctrico de espín grande a baja temperatura y a comportarse como un líquidode Fermi regular.
Referencias[1] P. P. Baruselli, R. Requist, M. Fabrizio, and E. Tosatti, Phys. Rev. Lett. 111, 047201(2013).[2] Andrew K. Mitchell, Thomas F. Jarrold, and David E. Logan, Phys. Rev. B. 79,085124 (2009).[3] Winfried Koller, Alex C. Hewson, and Dietrich Meyer, Phys. Rev. B. 72, 045117(2005).
PO 13 - Electronic Structure of the Semiconductors Alloys Sn1−xTixO2
A.V. Gil Rebaza1,2 , A.M. Mudarra Navarro1, L. Errico1,3, E.L. Peltzer y Blancá2
1 Dpto. de Física, Facultad de Ciencias Exactas – UNLP. Instituto de Física La Plata IFLP –CONICET, La Plata-Argentina.2 Grupo de Estudio de Materiales y Dispositivos Electrónicos (GEMyDe), Facultad de Inge-niería – UNLP, La Plata-Argentina.3 Universidad Nacional del Noroeste de la Provincia de Buenos Aires - UNNOBA, Monteagu-do, Buenos Aires-Argentina.
Titanium and tin dioxides are ones of the most investigated and most widely usedmetal oxides for several technological applications. Tin and titanium oxides films areof particular importance due to its applications in solar cells, gas-sensing element sen-sors, optoelectronic devices. Both oxides are also of interest in catalysis and photo-catalysis[1,2]. SnO2 (rutile structure) is a wide band gap semiconductor (direct bandgaps in the range 3.6-4.1eV were reported in the literature). Rutile TiO2 have a directband-gap of 3.3eV[3]. The admixture of these materials has been proposed as the bestway to obtain semiconductors with a controlled band-gap ranging the SnO2 to TiO2values, improving the photocatalysis activity and also the sensor sensibility for gas de-tection[4,5]. Electronic structure calculations based on density functional theory (DFT)with the local spin density approximation (LSDA) or the semi-local generalized gradi-ent approximation (GGA) for the exchange and correlation potential has been shownto be very successful for the prediction and understanding of different structural, elec-tronic, and magnetic properties of solids. However, the exchange and correlation ef-fects included in the LSDA and GGA approximations are insufficient in most casesand several shortcomings are known to appear when these approximations are ap-plied to metallic oxides. One of them is the (severe) underestimation of the band gapof these systems[6]. In the present work, we have studied the electronic structure ofthe semiconductor alloy Sn1−xTixO2, with rutile crystal structure, using DFT-based ab-initio calculations. The exchange-correlation potential have been described using dif-ferent approximations such as GGA-PBE [7], the Tran-Blaha modified Becke-Johnsonpotential (TB-mBJ) [8] and the hybrid functional HSE06 [9], in order to achieve a betterdescription and understanding of the electronic structure of these alloys. In order to
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simulate the Ti doping the supercell (SC) method was applied, considering 2 × 2 × 1and 1 × 2 × 2 TiO2 SC’s. Sn atoms were replaced by Ti ones in order to get differentvalues of x. The lattice parameters (a and c) were initially taken experimental results,considering a linear dependence of a and c with x according to the Vegard’s law, andthen were optimized. Our results calculations shows that the band-gap values system-atics obtained with the TB-mBJ approximation are slightly lower than the experimentalones, but the dependence of the band gap with x is correctly described. HSE06 predictsresults that are in excellent agreement with the experimental data[10].
Referencias[1] L. Trotochaud and S.W. Boettche, Chem. Mater. 23 (2011) 4920.[2] M. Xu, P. Da, H. Wu, D. Zhao, and G. Zheng, Nano Lett. 12 (2012) 1503.[3] M. Dou and C. Persson, J Appl. Phys. 113 (2013) 083703.[4] J. Pan, S.M. Hühne, H. Shen, L. Xiao, P. Born, W. Mader, and S. Mathur, J. Phys.Chem. 115 (2011) 17265.[5] X. Hou, X. Wang, B. Liu, Q. Wang, Z. Wang, D. Chen, and G. Shen, Chem. Electro.Chem 1 (2014) 108.[6] R. Martin, Electronic Structure: Basic Theory and Practical Methods, CambridgeUniversity Press, UK (2004).[7] J.P. Perdew, K. Burke, M. Ernzerhof, Phys. Rev. Lett. 77 (1996) 3865.[8] F. Tran and P. Blaha, Phys. Rev. Lett. 102 (2009) 226401.[9] J. Heyd, G. E. Scuseria, M. Ernzerhof, J. Chem. Phys. 118 (2003) 8207.[10] A. Kusior, J. Klich-Kafel, A. Trenczek-Zajac, K. Swierczek, M. Radecka, K. Za-krzewska, J. Euro. Ceramic Soc. 33 (2013).
PO 14 - Estudio DFT de la formación de aleaciones superficialesCd-Ag
Rubén E. Ambrusi1, Silvana G. García1, Alfredo Juan1, María E. Pronsato1
1 IFISUR-UNS, Argentina.
Se realizaron cálculos basados en la Teoría del Funcional de la Densidad (DFT) conel objetivo de estudiar la posibilidad de formar aleaciones superficiales de Ag y Cd so-bre superficies de Ag. Los modelos de slab empleados para representar los sistemas dealeaciones superficiales contienen seis capas, y las estructuras modeladas correspon-den a diferentes concentraciones de Cd. Por medio de estos, se procedió a calcular lasenergías de formación de aleación, las cuales fueron comparadas con las energías deadsorción para átomos y monocapas de Cd de recubrimiento unitario sobre Ag(111) yAg(100). De esta forma se verificó una preferencia energética de la Ag y el Cd a per-manecer sobre la superficie en forma aleada. Este proceso fue hallado anteriormenteen distintas experiencias electroquímicas para este sistema. Por esta razón, los cálcu-los realizados en este trabajo, sirven como soporte para establecer que existe un efectoelectrónico que favorece este fenómeno independientemente de las condiciones exper-
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imentales utilizadas. También se llevó a cabo un análisis de las densidades de cargas ylas densidades de estados proyectados para las diferentes estructuras propuestas.
PO 15 - Estudio teórico de los efectos sinergéticos de anatasa TiO2
codopada con Pt/C, Pt/N y V/C
Cecilia I. N. Morgade1,2, Gabriela F. Cabeza1
1 Grupo de Materiales y Sistemas Catalíticos, Departamento de Física (IFISUR, UniversidadNacional del Sur, Av. Alem 1253, Bahía Blanca, B8000CP, Argentina.2 Universidad Tecnológica Nacional, 11 de Abril 461, Bahía Blanca, B8000CP, Argentina.
Las propiedades estructurales, energéticas, magnéticas y electrónicas del codopadoPt/C, Pt/N y V/C de la anatasa TiO2 han sido estudiadas usando cálculos de primerosprincipios para dilucidar el efecto de las interacciones metal-no metal. Los principaleshallazgos relacionados al codopado metal (Pt,V) – no metal (C,N) son: la formaciónde compuestos de coordinación altamente simétricos y la formación de estados de im-pureza en el ancho de banda prohibida, los cuales son propicios para la separación delos pares fotoexcitados electrón-agujero. Estos fenómenos son especialmente remarca-bles en el caso de la anatasa codopada con Pt y C en sitio catiónico (Pt/C@Ti). Estesistema sería el más efectivo para la reacción redox del H2O para producir H2 y O2porque presenta el mayor angostamiento del ancho de la banda prohibida, el menorcorrimiento de la banda de conducción y es el único que modifica favorablemente laposición del banda de valencia, todas condiciones necesarias para la mencionada reac-ción.
PO 16 - Nanoantenas dieléctricas para espectroscopías ultrasensiblesy con baja conversión de luz en calor
Martín Caldarola1, Pablo Albella2, Emiliano Cortés2, Mohsen Rahmani2, Tyler Roschuk2,Gustavo Grinblat1, Rupert F. Oulton2, Stefan A. Maier2, Andrea V. Bragas1
1 Laboratorio de Electrónica Cuántica, Departamento de Física, FCEN, Universidad de BuenosAires, Buenos Aires, Argentina – IFIBA CONICET, Argentina.2 The Blackett Laboratory, Department of Physics, Imperial College London, London SW7 2AZ,UK.
La nanoplasmónica ha revolucionado nuestra habilidad de controlar la luz en lananoescala. Utilizando nanoestructuras metálicas especialmente diseñadas, es posiblefocalizar la luz en la nanoescala en los llamados "hot spots". Los factores de intensifi-cación de campo electromagnético obtenidos han permitido transformaciones en áreasde la ciencia que van desde las interacciones de molécula única, la óptica no lineal yel guiado de onda en la nanoescala. Sin embrago, en las nanoantenas plasmónicas, losenormes factores de intensificación de campo van acompañados de altas pérdidas óp-ticas debido a la absorción de los metales. Si bien algunas aplicaciones se benefician de
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esta eficiente conversión de luz en calor, como por ejemplo la liberación remota de dro-gas y algunas terapias contra cáncer, otras aplicaciones se ven severamente limitadas.Dependiendo de la potencia de la luz de iluminación, las nanoantenas pueden cambiarsu forma o derretirse, lo cual afectará notablemente su capacidad de generar y modularluz en la nanoescala. Más aún, el calor generado en las nanoantenas puede evaporarel entorno líquido o afectar los nanoemisores, moléculas y proteínas que se encuentranen las cercanías. En este trabajo[1] hemos propuesto una nueva plataforma de sensadoalternativa a las nanoantenas metálicas, basada en nanoantenas dieléctricas que tienenuna ultrabaja conversión de luz en calor. De esta manera, hemos sido los primeros endemostrar experimentalmente que este tipo de sistemas tienen propiedades de sensadoquímico que comparan favorablemente con las más conocidas nanoantenas metálicas,pero sin calentar ni el entorno, ni la nanoestructura.
Referencias[1] Caldarola et al, Nature Communications 6, 7915, 2015.
PO 17 - Scaling de la conductancia a través de puntos cuánticos concampo magnético
Ignacio J. Hamad1, Claudio J. Gazza1, J. A. Andrade Hoyos2, A. Aligia2, P. Roura-Bas3,P. S. Cornaglia2
1 Instituto de Física Rosario. Facultad de Ciencias Exactas Ingeniería y Agrimensura, Univer-sidad Nacional de Rosario. Bv. 27 de Febrero 210 bis, 2000 Rosario, Argentina.2 Centro Atómico Bariloche and Instituto Balseiro, Comisión Nacional de Energía Atómica,8400 Bariloche, Argentina.3 Dpto de Física, Centro Atómico Constituyentes, Comisión Nacional de Energía Atómica,Buenos Aires, Argentina.
Utilizando diferentes técnicas, y relaciones de líquido de Fermi, calculamos la variacióncon el campo magnético aplicado (hasta segundo orden) de la conductancia de equi-librio a temperatura cero a través de un punto cuántico descrito por el modelo deAnderson de una impureza. Nos concentramos en el límite de fuerte acoplamien-to U gg Delta donde U es la repulsión de Coulomb y Delta es la mitad del anchodel nivel resonante, y consideramos varios valores de energía del punto cuántico Ed,que van desde el régimen Kondo epsilonF − Ed gg Delta al régimen de valencia in-termedia epsilonF − Ed sim Delta, donde epsilonF es la energía de Fermi. Hemosutilizado principalmente el grupo de renormalización de la matriz densidad (DMRG)y el grupo de renormalización numérica (NRG) en combinación con teoría de pertur-baciones renormalizada (RPT). Los resultados para la ocupación y la susceptibilidadmagnética de DMRG y NRG+RPT se compararon con los correspondientes resultadosdel Bethe ansatz para U rightarrow in f ty, mostrando un excelente acuerdo una vezque Ed es renormalizado con el shift de Haldane. Para U < 3 Delta un tratamientoperturbativo sencillo en U concuerda muy bien con los otros métodos. La conduc-tancia disminuye con la aplicación de campo magnético para ocupaciones del punto
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cuántico nd sim 1 y aumenta para nd sim0, 5 o nd sim1, 5, independientemente del valorde U. También relacionamos la escala de energía para la dependencia con campo mag-nético de la conductancia con el ancho del pico de baja energía en la densidad espectraldel punto.
PO 18 - Magnetism of FexCo1−x nanoclusters on Pt(111): real-spaceinvestigation of dimensionality effects
Ivan de Paula Miranda1, Ricardo Noboru Igarashi1, Angela Burlamaqui Klautau2, He-lena Maria Petrilli1
1 Departamento de Física dos Materiais e Mecânica, Instituto de Física, Universidade de SãoPaulo, 05508-090, São Paulo, SP, Brasil.2 Faculdade de Física, Universidade Federal do Pará, 66075-110, Belém, PA, Brasil.
Which magnetic properties change when we group Fe/Co atoms to form quasi-2Dstructures, in comparison with linear (quasi-1D) FexCo1−x arrangements? And howthese properties react with the stoichiometry? Nanoscale transition metal materialshave experienced a growing interest in the last decade, mostly due to the attractiveproperties for potential applications in magnetic recording devices. These behaviorscan arise from the combination of broken inversion symmetry with spin-orbit cou-pling (SOC) and reduced dimensionality – which introduce complexities in the the-oretical treatment. It is well known that a real-space method has the advantageousfeature of lower computational cost in comparison with k-space formalisms, since thecalculation time is linearly proportional to the number of inequivalent atoms in thesystem [1]. Therefore, in order to explore dimensionality effects, the magnetic prop-erties of FexCo1−x nanoclusters deposited on Pt(111) are investigated using the RealSpace Linear Muffin-Tin Orbital Atomic-Sphere-Approximation (RS-LMTO-ASA) [2]method within the DFT framework. Several configurations, with different positionsand Fe/Co concentrations, of triangular trimers and hexagonal heptamers are consid-ered. We demonstrate the occurrence of a quadratic trend of the average orbital mo-ments for trimers and heptamers with the Fe concentration, different from what wasfound for FexCo1−x/Pt(111) nanochains (linear) [3], but also contrasting to the mono-layer (ML) behavior (nonlinear) [4]. Our results also show that the orbital momentschange with local environment, especially for Co atoms, in agreement with previousinvestigations [5]. When the structures deposited on Pt(111) change from quasi-1D(Fe–Co nanowires) to quasi-2D arrangements, the average spin moments are still de-scribed by a linear function with respect to stoichiometry.
Although all studied linear and compact FexCo1−x configurations are stable andsubstantially ferromagnetic, not all revealed a collinear magnetic ordering, presentingnon-negligible Dzyaloshinskii-Moriya (DM) interactions. Magnetic anisotropy energy(MAE) investigation of the presented structures is also discussed.
Referencias
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[1] S. Frota-Pessôa and A. B. Klautau, Int. J. Mod. Phys. B 20, 5281 (2006).[2] S. Frota-Pessôa, Phys. Rev. B 46, 14570 (1992).[3] R. N. Igarashi et al., J. Phys. Condens. Matter 26, 206003 (2014).[4] G. Moulas et al., Phys. Rev. B 78, 214424 (2008).[5] C. Etz et al., Phys. Rev. B 75, 245432 (2007).
PO 19 - Dinámica del acoplamiento entre corrientes y campos dentrode un Quantum Ring exitado por Twisted Light
Damian A. Care1, Guillermo F Quinteiro1
1 Departamento de Fisica, Exactas, UBA, Argentina.
Los trabajos de investigación en Twisted Light (TL) han trascendido el ambito de laóptica pura, y abarcan ahora temas tan variados como la física fundamental y aplicada,generación de haces, optical tweezers, interacción con átomos y moléculas, entralaza-miento entre momento de spin y orbital para desarrollos en información cuántica ,astronomía , etc. Los efectos de la TL en sólidos han sido parcialmente exploradosen los últimos años. Podemos mencionar como ejemplo el estudio de la absorción deTL en semiconductores volumétricos (bulk), la descripción de nuevas reglas de selec-ción en quantum dots, oscilaciones de Rabi no-verticales con producción de corrienteseléctricas en quantum rings, etc.
Presentaremos aquí el progreso hecho hacia una descripción mas realista de la in-teracción entre TL y anillos cuánticos. A diferencia de los trabajos anteriores dondesolo se estudió el efecto de la TL sobre el material, nos proponemos analizar ahora co-mo el material afecta al campo electromagnético. Mas en detalle, buscamos entenderla dinámica de interacción mutua entre corrientes eléctricas inducidas por la TL en unanillo cuántico y los campos electromagnéticos secundarios que producen estas corri-entes eléctricas. Entre otras cosas, este estudio nos perimitira predecir con precisiónlos resultados de experimentos ópticos con TL en esta nanoestructura.
PO 20 - Condensación capilar en tubos cilíndricos: un estudio MonteCarlo sobre los fenómenos de mojado en sistemas confinados
Leandro E. Guisandez1, Guillermo Zarragoicoechea1, Ezequiel Albano1
1 IFLYSIB, Buenos Aires, Argentina.
En este trabajo estudiamos la transición de mojado y la condensación capilar de unsistema cilíndrico de radio R y largo L = 12R con paredes abiertas en cuyo interiorse definió un un gas de red. Si sobre el sistema actúan campos superficiales y de bulk(hablando en el lenguaje ferromagnético) los perfiles radiales de magnetización mues-tran que el cilindro presenta tres fases bien diferenciadas: puede encontrarse mojadocompletamente, mojado sólo en las paredes o mostrar una fase de baja densidad en
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todo el interior del tubo (no mojado). Para ciertas configuraciones de campos super-ficiales y de bulk se encuentra que, por ejemplo, al disminuir el parámetro de controlT, temperatura, el sistema pasa de una fase paramagnética a una fase completamentemojada o de alta densidad (ferromagnética) para luego pasar abruptamente a una fasede baja densidad. Por otro lado, la aplicación de los campos suprime la existencia demeniscos que separan fases de alta y baja densidad, como se observa en el caso decampos superficiales y de bulk nulos, y se forma una interfase paralela a las paredesdel tubo donde el núcleo interno permanece en la fase de baja densidad y la región cer-cana a las paredes en la fase de alta densidad. Finalmente, por métodos de integracióntermodinámica se determinó la curva de coexistencia a partir de la cual se pudo ver-ificar la ecuación de Kelvin para distintos valores de campo superficial y a distintastemperaturas.
PO 21 - Dinámica de paredes de dominio y estadística de avalanchasen películas delgadas de Pt/Co/Pt
M. Grassi1, S. Bustingorry2, A. Kolton1,2, A. Mougin3, V. Jeudy3,4, J. Curiale1,2
1 Instituto Balseiro - Universidad Nacional de Cuyo & CNEA, Argentina.2 Centro Atómico Bariloche - CONICET, Comisión Nacional de Energía Atómica (CNEA), Ar-gentina.3 Laboratoire de Physique des Solides, Universite Paris-Sud, CNRS, UMR8502, 91405 Orsay,France.4 Université Cergy-Pontoise, 95000 Cergy-Pontoise, France.
El estudio de la estructura y dinámica de las paredes de dominios magnéticos esde gran interés para la comprensión de problemas fundamentales y aplicados en elámbito de la física de la materia condensada. Entre ellos podemos destacar el estu-dio de los mecanismos de inversión de la magnetización en películas delgadas y eldesarrollo de nuevas memorias magnéticas. En este trabajo presentamos un estudiodel movimiento de las paredes de dominios magnéticos en una película delgada conanisotropía perpendicular de Pt/Co(7Å)/Pt. En particular nos enfocamos en la regiónde ultra baja velocidad (10−9m/s) y más allá, donde la evolución de la magnetizacióndel sistema está dada por la ocurrencia de avalanchas que dan lugar al avance de lasparedes de dominio. Para visualizar estos eventos en forma directa utilizamos un mi-croscopio magneto-óptico de efecto Kerr polar. Esto nos permitió acceder a la curvade velocidad de las paredes en función del campo magnético y a la estadística de ladistribución de avalanchas. En particular, de la dependencia de la velocidad con elcampo magnético, observamos que las paredes se desplazan en el denominado régi-men de creep, en el cual la magnitud de la velocidad se modifica más de ocho órdenesde magnitud al varíar el campo entre 60 Oe y 350 Oe.
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PO 22 - Dominios y paredes de dominio en películas magnéticasdelgadas
S. Bustingorry1, J. Curiale1,2, M. Granada1, A. Kolton1,2, J. Milano1,2
1 Centro Atómico Bariloche - CONICET, Comisión Nacional de Energía Atómica (CNEA), Ar-gentina.2 Instituto Balseiro - Universidad Nacional de Cuyo & CNEA, Argentina.
En la mayoría de los sistemas magnéticos las propiedades físicas están fuertementedeterminadas por la formación y estabilidad de dominios magnéticos y por la dinámi-ca que siguen las paredes de dominio. Naturalmente esto se restringe al espacio deparámetros (H,T) donde la competencia entre las distintas energías involucradas dalugar a la formación de una estructura de dominios magnéticos subyacente. En estetrabajo mural discutiremos la dinámica colectiva de paredes de dominios magnéticosen películas ultra-delgadas de Pt/Co/Pt, la formación de patrones en películas del-gadas de FeGa y la nucleación y estabilidad de dominios en películas de GaMnAsP.En base a estos ejemplos ilustraremos las distintas técnicas experimentales y teórico-computacionales con que contamos para estudiarlos.
PO 23 - Nanopartículas de óxido de Fe(III) bimagnéticas soportadasen MCM-41
S. J. Stewart1, A. F. Cabrera1, N. A. Fellenz2, R. C. Mercader1, J. F. Bengoa2, S. G.Marchetti3
1 IFLP-CCT- La Plata-CONICET y Departamento de Física, Fac. Cs.Exactas, UNLP, Argenti-na.2 Universidad Nacional de Río Negro, CONICET.3 Departamento de Química, Fac. Cs. Exactas, UNLP y CINDECA, CONICET, Argentina.
Los estudios enfocados hacia las propiedades de nanopartículas bimagnéticas, tienen,por un lado, el objetivo de lograr una sola entidad que combine las funcionalidadesde cada componente y, por otro lado, de inspeccionar qué nuevos comportamientosmagnéticos surgen como consecuencia del rol de cada componente y de las interac-ciones entre ellas. En este trabajo presentamos una caracterización y estudio de laspropiedades magnéticas del composito Fe2O3@MCM-4, compuesto por nanopartícu-las de óxido de Fe (III) alojadas dentro de los canales de la matriz mesoporosa MCM-41.Las nanopartículas, cuya longitud promedio es de 4 nm, presentan un arreglo cuasi-1Dde tipo collar de perlas con una distancia de 4 nm entre partículas. Mediante espectro-scopía M"ossbauer, experimentos de absorción de rayos-x y medidas magnéticas fueposible identificar a las nanopartículas huéspedes formadas por dos fases magnéticasque se presentan acopladas por intercambio con una configuración carozo/cáscara:hematita (fase ferromagnética débil WF) y maghemita (fase ferrimagnética FiM). Las
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entidades WF/FiM muestran un comportamiento de partículas independientes querelajan superparamagnéticamente como un todo y cuya temperatura de bloqueo es TB= 17 K. A partir de medidas de relajación magnética se obtuvo la distribución de bar-reras de energía de anisotropía del sistema. Por último, exploramos la influencia de lainterfase WF/FiM en el comportamiento del sistema bimagnético.
PO 24 - Determinación Monte Carlo de los espinodales de un sólidocristalino y de su líquido mediante relajación en tiempos cortos
E. S. Loscar1, D. Martin2, T. Grigera1
1 IFLYSIB, CONICET, UNLP, Argentina.2 IFIMAR, CONICET, UNMdP, Argentina.
Estudiamos las cercanías al punto de fusión de un sólido simple cristalino generadopor el potencial de Lennard-Jones entre las moléculas. Partiendo desde bajas temperat-uras el espinodal del sólido está dado por el límite de la estabilidad al sobrecalentarlo,mientras que el espinodal del líquido, corresponde al punto límite de estabilidad alsobrenfriarlo.
La relajación (o dinámica) de tiempos cortos, es una técnica ampliamente utilizadapara calcular puntos críticos. Sin embargo con ella también pueden calcularse puntosespinodales alrededor de una transición de primer orden.
En este trabajo mostramos que el parámetro Q6, correspondiente al orden orienta-cional[1], es el parámetro de orden adecuado para estudiar esta transición debido aque: i) muestra muy claramente loops de histéresis y el salto debido a la cristalización.ii) permite determinar, mediante dinámica de tiempos cortos, los espinodales del sóli-do sobrecalentado y del líquido sobrenfriado.
Nuestros resultados son cotejados con datos de la literatura, obtenidos para el mis-mo potencial, por medio de otras técnicas numéricas.
Referencias[1] P. Steinhardt, D. Nelson, M. Ronchetti, Phys. Rev. B 28, 784 (1983).
PO 25 - Propiedades electrónicas del grafeno bicapa bajo presión
Francisco Muñoz1, H. P. Ojeda Collado2, Gonzalo Usaj2, Jorge O. Sofo3 C. A. Balseiro2
1 Departamento de Física, Facultad de Ciencias, Universidad de Chile, Chile.2 Centro Atómico Bariloche and Instituto Balseiro, Comisión Nacional de Energía Atómica,8400 Bariloche, and CONICET, Argentina.3 Department of Physics and Materials Research Institute, The Pennsylvania State University,University Park, Pennsylvania 16802, USA.
Se analizan las propiedades electrónicas del grafeno biacapa (BLG) con apilamientode Bernal en condiciones de alta presión (10 a 100 GPa). Los parámetros del modelo
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tight-binding utilizado se obtienen ajustando la estructura de bandas a la calculadacon la Teoría de Funcional Densidad (DFT). Dicho modelo describe correctamente to-dos los efectos a bajas energías. En presencia de un campo eléctrico perpendicular alBLG, las bandas adquieren una topología no trivial asociada a la generación de nuevos"conos de Dirac". Esto último puede ser caracterizado por una curvatura de Berry y dalugar a un Efecto Hall de Valle dependiente de la presión. Finalmente, se discute la es-tructura compleja de los niveles de Landau bajo presiones y se comparan los resultadosnuméricos con un análisis semiclásico de cuantización de áreas.
PO 26 - Time resolved heat transfer in multiterminal ac drivenquantum systems
Maria Florencia Ludovico1, Liliana Arrachea2
1 Departamento de Física, FCEyN, UBA e IFIBA, Argentina.2 Departamento de Física, FCEyN, UBA e IFIBA e ICAS, Argentina.
We study time-dependent heat transport in multiterminal electron systems underadiabatic ac driving potentials. Based on the tunneling Hamiltonian approach, weanalyze the different contributions to the dynamical dissipation within a generalizedthermoelectric framework that accounts for the charge and heat pump as well as thetime resolved work exchanged between the electrons and the external driving sources.
PO 27 - Adsorción del sistema Pt8Mo2 sobre una capa de grafeno,C52H18
Samanta Magalí Carrión1,2, María Beatriz López2, Reinaldo Pis Diez3
1 CITCa, CONICET, Universidad Nacional de Catamarca, Argentina.2 CIFTA, Facultad de Ciencias Exactas y Naturales, Universidad Nacional de Catamarca, Ar-gentina.3 CEQUINOR, CONICET, Departamento de Qímica, Facultad de Ciencias Exactas, Univer-sidad Nacional de La Plata, Argentina.
Basados en la Teoría del Funcional de la densidad, hemos estudiados las propiedadesestructurales, energéticas, vibracionales y de reactividad química de una placa de grafeno(constituída por 52 átomos de carbono y 18 átomos de hidrógeno) y frente a la inter-acción de una nanoestructura de platino dopada con molibdeno, de estequiometríaPt8Mo2. Para el mismo se utilizó el funcional de intercambio y correlación B1LYP yla base LANL2TZ(f) de calidad triple zeta que incluye funciones difusas. Los cálculosse realizaron sin imponer restricciones de simetría, bajo el formalismo del programaGaussian09. Para confirmar que la geometría optimizada corresponde a un mínimo lo-cal se calcularon frecuencias vibracionales. Nuestros resultados permiten concluir quetodos los sistemas optimizados presentan frecuencias reales y que el sistema Pt8Mo2promueve cambios en la estabilidad y reactividad de la superficie de grafeno.
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PO 28 - Theoretical study on the arrangement of oxygen vacanciesand excess charges in reduced bulk and CeO2 surface
Gustavo Ezequiel Murgida1,2, Verónica Ganduglia-Pirovano3, Valeria Ferrari1,2, AnaMaría Llois1,2
1 Centro Atómico Constituyentes, GIyAN, CNEA, San Martín, CONICET-CNEA, BuenosAires, Argentina.2 Consejo Nacional de Investigaciones Científicas y Técnicas, Buenos Aires, Argentina.3 Instituto de Catálisis y Petroleoquímica - CSIC, Madrid, Spain.
Ceria (CeO2) stands out among other oxides due to its singular ability to store,release, and transport oxygen, which is extensively exploited in catalysis and otherapplications, such as nonvolatile memories, logic gates, and fuel cells. The reversibleCeO2 ↔CeO2−δ ↔ Ce2O3 reactions as well as the localization of the electrons leftbehind upon vacancy formation, driving the Ce4+ → Ce3+ reduction, are essential tosuch applications. In order to optimize ceria-based devices it is crucial to know theordering of both the oxygen vacancies and excess charge, but there is still no wideconsensus about this issue. To tackle this problem, we use density functional theorywith the DFT+U approach in combination with statistical thermodynamics to elucidatethe structure of defective bulk ceria[1], and that of CeO2(111) with near-surface oxygenvacancies[2].
We find correlations between vacancy-vacancy as well as vacancy-Ce3+ relative po-sitions and total energies, providing clear indication of the proneness of vacancies andCe3+ to adopt certain configurations[1]. Such correlations are at the basis of a pro-posed simple model to predict the ordering of excess charge and vacancies in bulkCeO2 that enables the separation of the different contributions to the total energy. Forthe CeO2 (111) surface, it is shown that for a wide range of near-surface vacancy con-centrations, the energetically most stable structures have all the vacancies localized inthe second oxygen layer. Moreover, we found that that under a wide range of reducingconditions, a (2×2) ordered subsurface vacancy structure is stable, providing supportfor recent experimental results[3]. Defect-induced lattice relaxations are used to ex-plain the findings.
Referencias[1] G. E. Murgida, V. Ferrari, M. V. Ganduglia-Pirovano, and A. M. Llois, Phys. Rev. B90, 115120 (2014).[2] G. E. Murgida and M.V. Ganduglia-Pirovano, Phys. Rev. Lett. 110, 246101, (2013).[3] S. Torbrügge, M. Reichling, A. Ishiyama, S. Morita, and O. Custance, Phys. Rev.Lett.90, 056101 (2007).
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PO 29 - Efecto de la sonoquímica sobre la estructura y propiedades decomplejos polielectrolitos naturales
Lara Medina1, M. Soledad Belluzo1, M. Susana Cortizo1
1 Instituto de Investigaciones Fisicoquímicas Teóricas y Aplicadas (INIFTA), Argentina.
En este trabajo se presentan los resultados de la compatibilización de un com-plejo polielectrolito (CPE), formado entre Carboximetilcelulosa (CMC – polielectrolitoaniónico) y Quitosano (Qo – polielectrolito catiónico), empleando ultrasonido (a unafrecuencia de 20 kHz y potencia de 37W). Bajo estas condiciones y como resultadodel fenómeno de cavitación se produce la escisión de la cadena macromolecular conformación de macroradicales. Dichas especies pueden reaccionar entre si dando lu-gar a copolímeros en bloque que actúan como compatibilizantes de la mezcla. Tantola estructura como las propiedades de este nuevo material se ven modificadas y di-fieren ampliamente de las correspondientes al CPE obtenido por simple mezcla físicade los componentes. Presentamos los resultados correspondientes a los estudios pormicroscopia electrónica de barrido (SEM), FTIR y propiedades mecánicas. El estudiode SEM mostró la formación de estructuras porosas, con una buena interconexión yuna distribución uniforme de tamaño de poro adecuado para el crecimiento celular,observados tanto en la superficie como en el interior de la matriz. En el FTIR se evalu-aron las interacciones entre los componentes de la mezcla, evidenciando la formaciónde nuevos enlaces químicos entre los dos polielectrolitos componentes. Finalmente,las propiedades mecánicas fueron evaluadas mediante ensayos de compresión, com-probando también diferencias significativas en la mezcla de CPE con y sin aplicaciónde ultrasonido. Los resultados obtenidos muestran que este tipo de biocompuestosresultan promisorios como soporte para la regeneración de tejido óseo.
PO 30 - Propiedades eléctricas y ópticas en la conmutaciónamorfo-cristal del sistema GeSbTe
J.A. Rocca1, J.L. García1, M.A. Ureña1, M. Fontana1, B. Arcondo1
1 Laboratorio de Sólidos Amorfos, INTECIN, Facultad de Ingeniería, Universidad de BuenosAires - CONICET, Paseo Colón 850 Buenos Aires, Argentina.
En este trabajo se presentan las propiedades eléctricas y ópticas de películas del-gadas del sistema GeSbTe. Las películas con composiciones Ge13Sb5Te82, Ge1Sb2Te4,Ge2Sb2Te5, Ge1Sb4Te7 y Sb70Te30 fueron obtenidas por deposición por láser pulsado(PLD) utilizando un láser de Nd:YAG (λ = 355nm). Estas composiciones poseen lacaracterística de variar significativamente sus propiedades eléctricas y ópticas cuandoconmutan del estado amorfo al cristalino. Este fenómeno resulta de interés en el campode las memorias no volátiles eléctricas, y se ha aplicado comercialmente en memoriasópticas (por ejemplo en DVD-RW). La clave de estas aplicaciones se basa en los cam-bios en las propiedades físicas (conductividad eléctrica o de índice de refracción) de
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las películas cuando se produce la transformación estructural entre estos estados. Laspelículas se caracterizaron estructuralmente mediante difracción de rayos X y óptica-mente usando espectroscopía UV-visible. Se midió la transmitancia en función de lalongitud de onda determinándose la energía del gap óptico. Además se estudió la con-ductividad eléctrica en las películas en función de la temperatura en el rango de 300 a520 K. Durante la cristalización, la conductividad eléctrica de la película se incrementavarios órdenes de magnitud en un intervalo de temperatura estrecho. Se determinaronlas energías de activación de conducción eléctrica de los estados amorfos y cristalinosy la temperatura de cristalización.
Referencias[1] A. Rockett, The Materials Science of Semiconductors, 1th ed, Springer, 2008.[2] E. Cardillo; R. Montani; M. Frechero, Journal of Non-crystalline Solids 2010, 356,2760.[3] G. Pierini, J. Presa, M. Frechero, M. E. Centurión, M. S. Di Nezio, Sensors and Actu-ators B, 2014, 202, 433.
PO 31 - Ataque selectivo a vidrios calcogenuros heterogéneos
Juan Manuel Conde Garrido1, Josefina María Silveyra1, María Andrea Ureña1, BibianaArcondo1
1 Laboratorio de Sólidos Amorfos, INTECIN (UBA-CONICET), Argentina.
Los vidrios a base de AgGeSe atrajeron mucha atención en los últimos años debidoa su potencial en aplicaciones en campos como: electrolitos sólidos, sensores electro-químicos u optoquímicos, memorias no volátiles, guías de onda infrarroja, etc. Losvidrios Agx(GeySe1−y)1−x(at.%) presentan una gran brecha de inmiscibilidad con dosfases amorfas separadas: una fase rica en Ag y una fase pobre en Ag.Nuestro grupo ha descubierto una descomposición espinodal en la solidificación delas muestras del rango de composición 0, 08 <= x <= 0, 10 [1-2]. Esto causa la per-colación de la fase rica en Ag y un cambio abrupto en el régimen de transporte (laconductividad cambia siete órdenes de magnitud). Por lo tanto, este sistema poseelas características de transporte de un semiconductor o de un conductor iónico rápido,dependiendo de su contenido de Ag (x <= 0, 08 o x >= 0, 08, respectivamente).En este trabajo, presentamos un nuevo procedimiento quenuestro grupo ha desarrolla-do, en el cuál se utilizan soluciones básicas que disuelven una de las fases dejando a laotra intacta. Este ataque selectivo permite el estudio de la fase remanente por técnicasde microscopía electrónica y de caracterización estructural.
Referencias[1]doi:10.1016/j.apsusc.2007.07.094[2]doi:10.1016/j.jallcom.2009.11.081
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PO 32 - Orden por desorden inducido por un campo magnético en elpirocloro de Ising con interacciones antiferromagnéticas
Pamela C. Guruciaga1, M. Victoria Ferreyra2, Santiago A. Grigera2,3, Rodolfo A. Borzi2
1 IFIMAR, CONICET-UNMdP y Universidad Nacional de Mar del Plata, Argentina.2 IFLYSIB, CONICET-Universidad Nacional de La Plata, Argentina.3 University of St Andrews, UK.
La red de pirocloro consiste de tetraedros unidos por sus vértices, en los que habi-tan momentos magnéticos clásicos tipo Ising que apuntan en las direcciones locales⟨111⟩. A través del modelo de mancuernas, es posible mapear la configuración de losspines a un sistema de cargas magnéticas no conservadas (monopolos magnéticos), concuatro tipos posibles de carga: positiva o negativa, simple o doble. Así, la rotación demomentos magnéticos resulta equivalente a la creación, aniquilación o traslación demonopolos en una red discreta. Este mapeo se utiliza generalmente en los materialesmagnéticos frustrados conocidos como hielos de spin; en este caso, estudiamos su con-traparte antiferromagnética considerando solamente interacciones a primeros vecinos.
Debido a la geometrí a del sistema, un campo magnético en la dirección [110] dela red de pirocloro se acopla cos dos spines por tetraedro, mientras que no afecta alos dos restantes por ser ortogonales. En esta situación, existe un rango de intensi-dad de campo en el que el estado fundamental consiste de monopolos simples, conmonopolos dobles jugando el rol de las excitaciones de menor energí a. A pesar de quea T = 0 las cargas magnéticas se encuentran desordenadas, a temperatura finita (baja)se tiene un cristal de monopolos simples. Utilizamos el algoritmo de Wang-Landaupara hallar la densidad de estados del sistema y mostrar que son las excitaciones lasque conducen al orden. Además, realizamos simulaciones Monte Carlo para estudiarlas otras transiciones presentes.
PO 33 - Polvos de nanocomposites de hexaferrita de Sr ( core ) / ferritade Ni ( shell ) como absorbedores de microondas: Transmisión yreflexión en la banda X
Carlos Alberto Herme1, Silvia Elena Jacobo1, Paula Gabriela Bercoff2, Gustavo DanielLiponetzky3
1 Facultad de Ingeniería, Universidad de Buenos Aires, LAFMACEL -INTECIN, Paseo Colón850, C1063EHA Buenos Aires, Argentina.2 Facultad de Matemática, Astronomía y Física, Universidad Nacional de Córdoba, IFEG,CONICET, Ciudad Universitaria, X5000HUA Córdoba, Argentina.3 División Antenas, Instituto de Investigaciones Científicas y Técnicas para la Defensa CIT-EDEF, Ministerio de Defensa, Villa Martelli, Buenos Aires, Argentina.
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El uso creciente de las frecuencias de microondas (MW) en telecomunicacionesha incrementado la contaminación y la interferencia por radiación electromagnéti-ca (EMI), así como ha estimulado también el desarrollo de diversos materiales ab-sorbedores de MW. En el caso de las ferritas, la absorción de ondas EM se producedebido a sus pérdidas magnéticas. Mediante la variación de la composición químicade estos materiales es posible controlar sus propiedades, tales como la magnetizaciónde saturación, la coercitividad, la anisotropía magnetocristalina y su permitividad ypermeabilidad. Asimismo, el acoplamiento de diferentes fases magnéticas forman-do composites se ha utilizado para desplazar el rango de frecuencias en que ocurrela interacción con la radiación. En este trabajo informamos el comportamiento denanopartículas de composites formados por dos ferritas distintas, al ser irradiadas conmicroondas en el rango de la banda X (7 - 13 GHz). Las muestras, constituidas porun núcleo de hexaferrita de estroncio (parcialmente sustituida con Nd y Co) recubiertopor ferrita de níquel, según tres proporciones diferentes, se prepararon por el méto-do de combustión de geles en dos etapas, seguido de un tratamiento térmico a 1100Cpor 2 horas. La caracterización de los materiales se hizo por XRD, SEM y los ciclosde histéresis M versus H. Los polvos de los composites dispersados en resina epoxi secolocaron en portamuestras rectangulares de 4 mm de espesor y se midieron con unanalizador de red vectorial (VNA) Anritsu. Se compararon las respuestas de las mues-tras para las distintas composiciones, tanto en la configuración de reflexión como enla de transmisión. Se obtuvieron valores significativos de pérdidas por reflexión y deatenuación entre 8 y 11 GHz para el composite de 70% (en masa) de ferrita de Ni y 30%de ferrita de Sr y también para la composición 50% - 50%.
PO 34 - Naturaleza de las especies formiato en la descomposición yreacción del metanol sobre la superficie de óxido de cerio: Un estudiocombinado de espectroscopía infrarroja y teoría de la funcionaldensidad
P. G. Lustemberg1, M. V. Bosco2, A.Bonivardi2, H. F. Busnengo1, M. V. Ganduglia-Pirovano3
1 Instituto de Física Rosario (CONICET-UNR) and Facultad de Ciencias Exactas, Ingenieríay Agrimensura, UNR, Rosario, CP 2000 Santa Fe, Argentina.2 Instituto de Desarrollo Tecnológico para la Industria Química, UNL-CONICET, 3000 SantaFe, Argentina.3 Instituto de Catá lisis y Petroleoquímica (ICP-CSIC), Madrid E-28049, España.
Formación de especies formiato (HCOO-) en las superficies de óxido juega un papelen las reacciones para la producción de hidrógeno como el desplazamiento agua-gas(WGS, CO + H2O → CO2 + H2 ) y el reformado por vapor de alcoholes (MSR, CH3OH+ H2O → CO2 + 3 H2 ). Se ha sugerido que los formiatos tipo bridge son los máscomunes y estables en óxidos metálicos. Catalizadores basados en cerio (CeO2) son
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importantes para estas reacciones donde cerio es un soporte no inocente. En este tra-bajo, la naturaleza de las especies formiato que se forman durante la descomposicióny reacción de metanol en las superficies de ceria se ha estudiado utilizando una combi-nación de espectroscopia de reacción superficial a temperatura programada de infrar-rojos (PTRS-IR) sobre un soporte de catalizador en polvo real y la teoría funcional de ladensidad (DFT) junto con estadística termodinámica para el modelo de la superfcie deCeO2 (111). La influencia de las vacantes de oxígeno de superficie, grupos hidroxilo, yel agua ha sido considerado. Tres especies formiato diferentes han sido identificados(desde 450 hasta 550 K). Inicialmente, los formiatos se adsorben en la superficie oxida-da que comienza a hidroxilarse gradualmente por la liberación de hidrógeno a partirde grupos metoxi (> 500 K), lo que conduce a una superficie parcialmente reducida.En la primera, se observa un tipo de especies, mientras que en esta última, aparecenlos otros dos tipos de formiatos. Proporcionamos evidencia computacional que ini-cialmente el formiato es tipo bridge, pero se convierte a tipo monodentados cuandose eleva la concentración de grupos hidroxilo en la superficie. Las frecuencias de esti-ramiento simétrica y asimétrica de las ligaduras O-C-O del formiato calculadas para lastres estructuras están en buen acuerdo con las observadas experimentalmente. La ex-istencia de especies monodentados es discutido en términos de un efecto estabilizadorde enlaces puentes hidrógeno. Los resultados experimentales y teóricos combinadosen los sistemas real y modelado, respectivamente, proporcionan una valiosa informa-ción sobre la reacción de metanol en superficie de ceria.
PO 35 - Estudio teórico de las estructuras y propiedades de materialesmagnéticos del tipo Fe-Rh de interés en tecnologías de la información
M.J. Jiménez1, G.F. Cabeza1,2
1 Instituto de Física del Sur - CONICET-UNS, Argentina.2 Grupo de Materiales y Sistemas Catalíticos, Departamento de Física (Universidad Nacionaldel Sur) – IFISUR. Av. Alem 1253, Bahía Blanca, B8000CP, Argentina.
El objetivo general de este trabajo es modelizar aleaciones magnéticas ordenadasdel tipo FeRh solas para su utilización en el diseño de memorias magnéticas más robus-tas y seguras que no se borran cuando entran en contacto con un imán o son sometidasa campos magnéticos externos. Para ello se comenzó con el análisis de la aleación orde-nada FeRh (Pm-3m-221) representada por celdas 1 × 1 × 1 y 2 × 2 × 2 cuyos parámet-ros de celda fueron optimizados. Se continuó con el estudio de la aleación Fe2Rh(I4/mmm-139) y se completó el análisis con la formación de multicapas. El primercaso estudiado consiste en cinco monocapas alternadas de átomos magnéticos (Fe) yno magnéticos (Rh) apiladas en la dirección [100] [1] de una celda unitaria tipo CsClmanteniendo la estructura ordenada que ocurre naturalmente y que exhibe una cono-cida transición antiferromagnética (AFM) - ferromagnética (FM) [2]. El segundo casoinvolucra el estudio de la misma celda pero con capas apiladas en la dirección [110].Las propiedades: estructurales y físicas (electrónicas, magnéticas, transición de faseFM-AFM) se evaluaron empleando el código VASP [2] enmarcado en la teoría de la
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Funcional Densidad (DFT) y los efectos de correlación e intercambio fueron descriptosmediante la aproximación GGA-PBE.
Referencias[1] I. Turek, J. Kudrnovsky, V. Drchal, P. Weinberger, P.H. Dederichs. Czech. J. of Phys.,52 (2002), 203-208.[2] V. L. Moruzzi and P. M. Marcus. Phys. Rev. B 46 (1992) 198-200.[3] G. Kresse, J. Hafner; Phys. Rev. B 47 (1993) 558 (R).
PO 36 - Mecanismos de electrodeposición de láminas de Co-Cu
Maria del Carmen Aguirre1,2, Henry Nuñez2, Luis Fabietti1,2, Silvia Urreta2
1 Instituto de Física Enrique Gaviola(IFEG)-CONICET, Argentina.2 Facultad de Matemática Astronomía y Física,Universidad Nacional de Córdoba, Argentina.
Se obtienen láminas de Co, Cu, Cu-Co y bicapas Co/Cu y CoCu/Cu por electrode-posición a potencial constante, y mediante técnicas de doble pulso potenciostático, so-bre sustratos de Cu70Zn30 de pureza comercial. En CoCu/Cu el análisis de los transito-rios del doble pulso potenciostático indican para la deposición de Cu un proceso con-trolado por difusión y mientras que la deposición de la capa rica en Co está controladapor polarización por activación. La electrocristalización de Co y Cu-Co a potencial con-stante, desde un baño electrolítico único, mostró transitorios de corriente con más deun máximo de reducción, consistentes con dos o más etapas de nucleación consecuti-vas: una de nucleación instantánea bidimensional (2DI) y las siguientes con nucleaciónprogresiva (2DP); en ambos casos el crecimiento está controlado por la incorporaciónde adátomos a la red. A sobrepotenciales más positivos, los transitorios para el bañoelectrolítico de Cu puro son ajustados con un mecanismo 2DI pero a un sobrepotencialmás catódico se observa una transición de 2DI/3DP. La difracción de rayos X indicaque el Co puro está en fase hcp y el Cu puro en fase fcc; luego, en presencia de Cu elCo adopta la estructura cúbica. La morfología de las láminas CuCo ricas en Cu es reg-ular, de tamaños de cristalitos uniformes, de aproximadamente 100nm, mientras quela estructura del Co puro y Co/Cu es granular con crecimiento columnar. Los ciclosde histéresis magnética indican superparamagnetismo en las láminas Cu-Co y Co/Cuy ferromagnetismo blando en Co puro y en bicapas CoCu/Cu.
PO 37 - Estudio de defectos en microhilos de ZnO dopados con Limediante espectroscopía de fotoconductividad
B. Straube1, G. Bridoux1, J. Ferreyra1, I. Lorite2, M. Villafuerte1, P. D. Esquinazi2,C. E. Rodríguez Torres3, S. P. Heluani1
1 Laboratorio de Física del Sólido, Dpto. de Física, Facultad de Ciencias Exactas y Tecnología,Universidad Nacional de Tucumán, Argentina. CONICET. Laboratorio de Física del Sólido,
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Dpto. de Física, Facultad de Ciencias Exactas y Tecnología, Universidad Nacional de Tucumán,Argentina. CONICET.2 Division of Superconductivity and Magnetism, Institute for experimental Physics II, Fakul-tat fur Physik und Geowissenschaften, Linnestraße 5, 04103 Leipzig, Germany.3 Dpto. Física-IFLP, Facultad de Ciencias Exactas, Universidad Nacional de La Plata, Argenti-na.
Se sabe que la inclusión de defectos en semiconductores de GAP ancho cambiasus propiedades magnéticas y de transporte. En particular, aparece orden magnéticoen sistemas que no son magnéticos cuando están libres de defectos (cómo ZnO, TiO2,SnO2, etc.. Entre la comunidad científica hay acuerdo que el origen del orden mag-nético está relacionado con defectos en la estructura y no necesariamente con la pres-encia iones magnéticos. Este fenómeno se conoce como “Magnetismo Inducido porDefectos” (DIM es su sigla por su nombre en inglés, Defect Induced Magnetism)[1].En un trabajo previo[2], mostramos que el ferromagnetismo observado a temperatu-ra ambiente en microhilos (MH) de ZnO dopados con Li e irradiados con plasma dehidrógeno se origina en la polarización de los oxígenos próximos a las vacancias deZn. También se demostró que la inclusión de Li estabilizaba las vacancias originadaspor la irradiación. En este trabajo, presentamos resultados de espectroscopía de fo-toconductividad y medidas de conductividad a bajas temperaturas en MH de ZnOdopados con Li antes y después de irradiar con plasma de hidrógeno. Combinandolas medidas de transporte eléctrico y de fotoluminiscencia se pudo obtener la energíade fotoionización característica asociadas a impurezas y a defectos. Probamos que lasvacancias de Zn actúan como aceptores dominantes en las muestras de ZnO dopadascon Li y menos dominantes o pasivadas en ZnO puro. Se observa también que losfotoelectrones en MH irradiados en vacío tienen mayor vida media y pueden alcanzarun carácter metálico que persiste aún en oscuridad.
Referencias[1] P. Esquinazi, W. Hergert, D. Spemann, A. Setzer, and A. Ernst, IEEE TRANS. ONMAG. 49, 4668 (2013).[2] I. Lorite, B. Straube, H. Ohldag, P. Kumar, M. Villafuerte, P. Esquinazi, C. E. Rodr-guez Torres, S. Perez de Heluani, V. N. Antonov, L. V. Bekenov, et al., Applied PhysicsLetters 106, 082406 (2015).
PO 38 - Estudio Ab Initio de Interacciones Hiperfinas Dinámicas enAl2O3:(111In→)111Cd
G. N. Darriba1, M. Rentería1
1 Instituto de Física La Plata (IFLP, CONICET-UNLP), Departamento de Física, Facultad deCiencias Exactas, Universidad Nacional de La Plata, CC 67, 1900 La Plata, Argentina.
En experimentos de Correlaciones Angulares Perturbadas Diferenciales en Tiempo(PAC) el fenómeno denominado after-effects es evidenciado por la presencia de interac-
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ciones hiperfinas dependientes del tiempo (dinámicas), reversibles con la temperatura.Este fenómeno hace referencia a los procesos de relajación electrónica del átomo-sonda111Cd, posteriores al decaimiento por captura electrónica (CE) del 111In. Dichas interac-ciones hiperfinas dinámicas pueden ser descriptas por un factor de perturbación on-offpropuesto por Baverstam y Othaz. El modelo aquí propuesto da cuenta de este factor alproponer que la relajación electrónica del 111Cd desde un estado inicial altamente ion-izado luego del decaimiento nuclear hacia un estado final estable (no necesariamente elfundamental, y dependiente de la temperatura y de la naturaleza del sistema huésped)durante la ventana temporal de la medida PAC (en este caso 84.1 ns) es la responsablede la interacción dinámica observada debido a la presencia de gradientes de campoeléctrico (GCE) temporalmente fluctuantes asociados con las distintas configuracioneselectrónicas durante el proceso de relajación. En este trabajo presentamos resultadosde cálculos ab initio de estructura electrónica y de propiedades hiperfinas en el semi-conductor Al2O3 dopado con impurezas diluidas Cd, a fin de validar para este semi-conductor la aplicación del modelo propuesto. Los cálculos se realizaron aplicando elmétodo Full-Potential Augmented Plane-Wave plus local orbital (FP-APW+lo) a travésde su implementación en el código WIEN2k. El estudio se basó en un análisis detalladodel GCE para diferentes estados de carga de la impureza (teniendo en cuenta el carác-ter aceptor de la misma al reemplazar un átomo de Al de la red huésped) mostrandoque las diferentes configuraciones electrónicas alcanzadas durante el proceso de rela-jación afectan el valor del GCE. Finalmente se pudo demostrar que sutiles variacionesde la carga en torno al nivel de Fermi (localizado en el nivel aceptor introducido por laimpureza) genera resultados consistentes con los resultados experimentales de GCE,aquellos correspondientes a los estados de equilibrio obtenidos para cada temperaturade medida.
PO 39 - Efectos de la transición de fase sólido-líquido sobre larespuesta magnética DC y AC suspensiones coloidales denanopartículas magnéticas
Diana Arrieta Gamarra1, Francisco H. Sánchez1, Pedro Mendoza Zélis1,Gustavo Pasquevich1
1 Instituto de Física La Plata (IFLP, CONICET-UNLP), Departamento de Física, Facultad deCiencias Exactas, Universidad Nacional de La Plata, CC 67, 1900 La Plata, Argentina.
En esta presentación mostramos los efectos de las transiciones de fase sólido-líquidoen medidas de magnetometría DC y de susceptibilidad magnética AC de un conjun-to de ferrofluidos obtenidos mediante co-precipitación de iones de Fe+2 y Fe+3 enrelación molar de 2:1 usando hidróxido de amonio (NH4OH) como agente precipi-tante. Los Ferrofluidos estudiados corresponden a dos síntesis equivalentes pero real-izadas a dos velocidades muy diferentes de incorporación del agente precipitante y asubfamilias de ferrofluidos obtenidos separando las partículas grandes de los primerospor decantación por fuerza centrífuga o por atracción magnética. La caracterización
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estructural-magnética se realizó por técnicas magnetométricas, Espectroscopía de efec-to Mössbauer y Microscopía electrónica de transmisión. Se observan saltos abruptosen la respuesta magnética de Ferrofluidos tanto en barridos térmicos de medidas demagnetometría DC como en medidas de susceptibilidad AC.
PO 40 - Comportamiento del Número de Biot en el proceso Spinning(CBMS) de Chill Block Melt Spinning (CBMS)
M. Barone1, M. Malmoria1, M. Pagnola1
1 Facultad de Ingeniería – Universidad de Buenos Aires - Laboratorio de Sólidos Amorfos –Departamento de Física – INTECIN (UBA – CONICET) – Av. Paseo Colón 850, C1063ACV- C.A.B.A., Buenos Aires, Rep. Argentina.
Este trabajo muestra el cambio obtenido en el Número de Biot (Bi) en las zonas deadherencia y contacto entre fases, donde se produce el enfriamiento y solidificación dela cinta amorfa obtenida en el proceso de CBMS. El incremento del numero de Bi con lavelocidad tangencial de la rueda de cobre (Vx) utilizada como fuente principal de disi-pación térmica, está graficado dentro del rango de velocidades de eyección en la bo-quilla (Vo), en el rango de presiones ensayado. El estudio demuestra que aparece unazona de Vo cercana a los 2 m/s, donde se observa una transición de numeros de Bis/ldesde magnitudes inferiores a la unidad hasta superar este valor. Valores de Bis/l > 1son indicativos de enfriamiento del tipo Newtoniano donde las fuerzas convectivasjuegan el papel principal en el exterior de la masa que solidifica en forma de una finacinta. Además, se correlaciona el BiA (en aire circundante) con el Bis/l y se muestrala influencia de los vórtices generados en el proceso de enfriamiento y un ajuste almodelo unidimensional de cálculo. El CBMS es uno de los procesos de solidificaciónrápida más utilizados para la producción de cintas delgadas de metal. El proceso haganado una amplia aceptación como un medio de producción de materiales amorfosy nanocristalinos para una variedad de aplicaciones tecnológicas en electrónica [1] ymáquinas eléctricas. Para caractirazar los parámetros del proceso CBMS se utilizó elprograma OpenFOAM®, que es una librería de cómputo por Volúmenes Finitos ori-entada a la operación de todo tipo de campos escalares, vectoriales y tensoriales.
Referencias[1] Pozo Lopez G., Fabietti L.M., Condo A.M., Urreta S.E., ·Microstructure and softmagnetic properties of Finemet-type ribbons obtained by twin-roller melt-spinning“,Journal of magnetism and Magnetic Materials 322 (2010), p.p. 3088–3093.
PO 41 - Estudio TDPAC y ab initio de compuestos intermetálicosXAl3 (X: Hf, Zr, Ti) puros y dopados con sondas(111In →)111Cd/(181H f →)181Ta
Victoria I. Fernández1, Leonardo A. Errico1,2, Helena M. Petrilli3, Agnieska Kulinska4
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1 Departamento de Física, Universidad Nacional de La Plata e Instituto de Física La Plata,CONICET, Argentina.2 Universidad Nacional del Noroeste de la Provincia de Buenos Aires, Argentina.3 Instituto de Física, Universidade de São Paulo, Brazil.4 Institute of Nuclear Physics, Krakow, Poland.
En la última década, se ha llevado a cabo un estudio sistemático experimental delos Gradientes de Campo Eléctrico (EFG) de las sondas 181H f → 181Ta y 111 In → 111Cden la serie completa de aluminuros de hafnio y circonio[1,2]. Recientemente, se haestudiado tanto de manera teórica (usando el formalismo de potential completo deonda plana aumentada + orbitales locales, APW + lo) y como experimental (espec-troscopía de correlaciones angulares perturbadas dependientes del tiempo, TDPAC)las interacciones cuadrupolares hiperfinas de sondas 111 In → 111Cd en muestras poli-cristalinas e isoestructurales de(Zr/H f )4Al3 que contenían pequeñas mezclas de lasfases (Zr/H f )3Al2[3]. A partir de los cálculos detallados de los EFGs, teniendo encuenta consideraciones energéticas, y utilizando la teoría APW + lo, se pudo asignarinequívocamente las cuatro fracciones de EFG observados a los diversos sitios de redde 111 In → 111Cd en (Zr/H f )3Al2 y explicar la “preferencia"de los solutos de 111 In porlas fases minoritarias (Zr/H f )3Al2.
En el presente trabajo, se analiza el problema de las sondas 181H f → 181Ta y111 In → 111Cd en los compuestos intermetálicos TiAl3, ZrAl3 y H f Al3 (en las fasesde baja y alta temperatura). El estudio combinado de técnicas teóricas y experimen-talesto nos permite identificar las interacciones hiperfinas observadas y asignarles aéstas los diferentes sitios estructurales en los sistemas estudiados.
Referencias[1] P. Wodniecki, A. Kulinska, B. Wodniecka, M. Uhrmacher, and K. P. Lieb, HyperfineInteract. 158, 339 and 429 (2005).[2] P. Wodniecki, A. Kulinska, B. Wodniecka, S. Cottenier, H. M. Petrilli, M. Uhrmacher,and K. P. Lieb, Europhys. Lett. 77, 43001 (2007).[3] L. A. Errico, H. M. Petrilli, L. A. Terrazos, A. Kuli?ska, P. Wodniecki, K. P. Lieb, M.Uhrmacher, J. Belosevic-Cavor y V. Koteski, J. of Physics: Condensed Matter 22, 215501(2010).
PO 42 - Análisis de las cinéticas de absorción/desorción de H ensistemas heterogéneos Mg-Ti
Andrés Biasetti1, Marcos Meyer1, Luis Mendoza Zélis1
1 Departamento de Física, Universidad Nacional de La Plata e Instituto de Física La Plata,CONICET, Argentina.
En este trabajo hemos estudiado y caracterizado sistemas Mg-Ti como potencialesalmacenadores de hidrógeno en fase sólida. Dentro del rango de valores de T y P de in-
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terés, el TiH2 es estable de modo que el proceso relevante es: MgH2-TiH2 ↔ Mg-TiH2.El TiH2 estaría actuando como catalizador y/o puerta de entrada para el hidrógeno yfavoreciendo la microestructura para su absorción. Sistemas Mg80-Ti20 fueron prepara-dos por mecanosíntesis, siguiendo dos vías distintas, moliendo en atmósfera de H2,Mg con Ti o con TlH2. Una vez fabricados, estos sistemas fueron sometidos a var-ios ciclos de carga y descarga de hidrógeno en un equipo volumétrico. Dichos ciclosse llevaron a cabo bajo distintas condiciones, poniendo en evidencia un compromisoentre el nivel de carga y la velocidad de sorción dependiendo de la presión inicial yla temperatura. La caracterización estructural de los sistemas obtenidos fue realizadamediante difracción de rayos X y microscopía electrónica de barrido, comparándoselos resultados obtenidos antes y después de los ciclos mencionados. La influencia dela fracción transformada y sin transformar de las fases en la reacción, se evidencia, enel comportamiento de las curvas cinéticas obtenidas. Estas se ajustaron proponiendola contribución de dos componentes aditivas tipo Hill, lo cual mejoró claramente losajustes obtenidos en relación a los ajustados con una sola componente. Dichas com-ponentes presentan distinta evolución con la temperatura. Se reportan algunos de losajustes, con las tendencias encontradas, así como las constantes obtenidas y su vincu-lación con la vía de fabricación.
PO 43 - Comparación de las características de vidrios de trescomposiciones del sistema In-Sb-Te apuntando a su aplicación amemorias de cambio de fase
V. Bilovol1, B. Arcondo1
1 Laboratorio de Sólidos Amorfos, Facultad de Ingeniería, INTECIN (UBA-CONICET).
El sistema In-Sb-Te no es un buen formador de vidrios por la técnica de templadodesde el estado líquido por inmersión en agua. Sin embargo, su capacidad para formarvidrios mejora con la velocidad de enfriamiento. Las escamas producidas por "meltspinning"son parcialmente cristalinas en tanto que los films obtenidos por ablaciónláser resultan amorfos. La estructura resultante, no sólo depende de la técnica em-pleada sino también de la composición. En éste trabajo se analizaron muestras de trescomposiciones: un compuesto ternario, In3SbTe2, que se forma peritécticamente y esmeta-estable a temperatura ambiente, y dos eutécticos, In8Sb8Te84 (E1) e In10Sb51Te39(E2). Mediante calorimetría diferencial de barrido se complementó la caracterizaciónestructural obtenida por XRD, determinando las temperaturas de cristalización (Tc) yde fusión (Tm). Debido a su resistencia eléctrica, las muestras amorfas se comportan co-mo aislantes a temperature ambiente y su resistencia cae abruptamente varios órdenesde magnitud, en los tres casos, para T > Tc. Debido a sus temperaturas características(Tc ≈ 225C y Tm ≈ 530C), las películas de composición E2 resultan muy atractivas des-de el punto de vista de sus propiedades. De acuerdo con éstas, E2 puede ser una buenacandidata para su aplicación a memorias de cambio de fase. Esta alternativa resultanovedosa habida cuenta de que los vidrios más explorados hasta el momento han sidolos compuestos estequiométricos.
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PO 44 - Física del Kondo y Aproximaciones Diagramáticas
G. Blesio1, P. Roura-Bas2, L.O. Manuel1
1 Instituto de Física de Rosario, CONICET-UNR, Argentina.2 Departamento de Física de la Materia Condensada, GIyA, GAIyANN, Centro Atómico Con-stituyentes, Comisión Nacional de Energía Atómica, Argentina.
Desde hace cinco décadas el modelo de la impureza de Anderson ha concitado unaenorme atención en Materia Condensada. Propuesto inicialmente como un modelosimple que permitiese entender la existencia de momentos magnéticos localizados enmetales, luego ha pasado a jugar un papel esencial en el estudio del efecto Kondo enlos sistemas de fermiones pesados y en el estudio de las propiedades de transporteen sistemas nanoscópicos. En este trabajo estudiamos un sistema de un átomo de Nicomo impureza en una cadena de Au dopada con oxígeno, sistema modelizado co-mo un spin 1 en interacción con dos baños de conducción. Se estudió la física delefecto Kondo haciendo uso de aproximaciones diagramáticas (en particular, la NCAo Non-Crossing Approximation) para resolver el modelo de impureza de Anderson.Analizamos la relación entre la temperatura de Kondo del caso de S = 1 versus latemperatura de Kondo al caso S = 1/2 equivalente. Además, investigamos el efectoque una anisotropía de spin provoca en el efecto Kondo, observándose la pérdida dedicho efecto cuando se favorece un estado fundamental no degenerado. Finalmente seencontró que la temperatura de Kondo para el sistema propuesto es accesible experi-mentalmente.
PO 45 - Espectroscopía de modulación en un sistema de doscomponentes bosónicas cargado en una red óptica
T. S. Bortolín1, A. Iucci1, T. Giamarchi2
1 Instituto de Física La Plata - CONICET y Departamento de Física, Universidad Nacional deLa Plata, cc 67, 1900 La Plata, Argentina.2 Department of Quantum Matter Physics, University of Geneva, 24 quai Ernest-Ansermet,1211 Geneva, Switzerland.
Los sistemas de átomos ultrafríos cargados en redes ópticas han posibilitado sim-ular y explorar los fenómenos complejos de la física cuántica de muchos cuerpos. Eldesarrollo de estos sistemas ha generado una gran cantidad de trabajos experimentalesy teóricos que van desde el diseño de técnicas de medición hasta el estudio de fenó-menos cuánticos fuera del equilibrio. En este trabajo estudiamos un sistema compuestopor dos especies bosónicas interactuantes cargadas en un potencial externo dependi-ente de la posición y el tiempo. Utilizando la técnica de bosonización analizamos laspropiedades del sistema y calculamos la absorción de energía en sus diferentes fases.
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PO 46 - Dinámica de un hueco en antiferromagnetos frustrados
Guillermo Buzon1, G.L. Rossini1, H.D. Rosales1
1 Instituto de Física La Plata - CONICET y Departamento de Física, Universidad Nacional deLa Plata, cc 67, 1900 La Plata, Argentina.
Estudiamos la dinámica de un hueco en un background magnético modulado, en lared honeycomb y en el marco del modelo t− J1 − J2. Este problema presenta dos carac-terísticas interesantes que se presentan simultáneamente: el problema del movimientode un hueco en un background antiferromagnético, y la presencia de orden por des-orden cuántico para los espines. Para ello utilizamos un Hamiltoniano efectivo quetrata los grados de libertad de espin dentro de la aproximación de ondas de espines,y el término de hopping del hueco con un vértice de interacción lineal en los oper-adores de ondas de espines. Presentamos resultados preliminares de la función espec-tral del hueco, calculando el propagador mediante el empleo de la aproximación deBorn autoconsistente. Se analiza como se modifica su dinámica debido a la presenciade frustración magnética.
PO 47 - Intermetálico FeTi como aditivo para la hidruración del Mg
Axel Canatelli1, Marcos Meyer1, Luis Mendoza Zélis1
1 Instituto de Física La Plata - CONICET y Departamento de Física, La Plata, Argentina.
El compuesto intermetálico FeTi es conocido por su aplicación como catalizadoren reacciones de hidruración del Mg. En el presente trabajo, hemos investigado sufabricación por molienda mecánica y sus efectos sobre la hidruración del Mg, tantoen estado metálico como hidrurado. Hemos fabricado FeTi moliendo en atmósferade Ar mezclas equiatómicas de polvos de alta pureza de Fe y Ti. Algunas muestrasfueron posteriormente tratadas a temperaturas moderadas (300 – 400C) o hidruradasmediante molienda en atmósfera de hidrógeno. Todas las muestras fueron caracter-izadas por difracción de Rayos X (XRD), microscopía electrónica de barrido (SEM),magnetometría de muestra vibrante (VSM) y espectroscopía Mössbauer (MS) sobre57Fe. Finalmente se prepararon mezclas de Mg con 10at% de FeTi o FeTiH como adi-tivo, que fueron sometidas a molienda en atmósfera de hidrógeno, monitoreando lapresión durante la misma. Estas muestras fueron también caracterizadas y sometidasa tratamientos térmicos de carga y descarga de hidrógeno. Los resultados serán discu-tidos en términos del efecto de los aditivos sobre las propiedades de carga y descargade hidrógeno del Mg.
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PO 48 - Suspensiones coloidales magnéticas bi-dispersas: efecto en elrendimiento para hipertermia magnética
Diego F. Coral1, Pedro Mendoza Zélis1, Aldo Craievich2, Francisco Sánchez1, MarcelaB. Fernández van Raap1
1 Instituto de Física La Plata (IFLP- CONICET), Departamento de Física, Facultad de CienciasExactas, Universidad Nacional de La Plata. c.c. 67, 1900 La Plata, Argentina.2 Instituto de Física de Sao Paulo, Universidade de Sao Paulo, CEP 05508-900 Sao Paulo, SP,Brasil.
Un coloide magnético está formado por nanopartículas magnéticas estabilizadaselectrostática o estéricamente en una matriz líquida. Cuando estos coloides son inmer-sos en un campo magnético de radiofrecuencia, las nanopartículas absorben energíadel campo y la disipan en forma de calor, resultando en un aumento de temperaturadel coloide, fenómeno que se conoce como hipertermia magnética. La capacidad delas nanopartículas para convertir energía magnética en calor está determinada por sutasa específica de absorción de potencia (SAR) la cual depende de las característicasdel campo (amplitud y frecuencia), de las propiedades de las nanopartículas (magneti-zación específica y tiempo de relajación magnética) y de las propiedades de la fase dis-persante (viscosidad). Debido a las interacciones entre las partículas es posible la for-mación de nanoclusters o agregados de partículas [1,2], esto produce que la suspensióncoloidal se estructure, por ejemplo, en forma bi-dispersa, en la cual las nanopartículasindividuales coexisten con nanoclusters. El tiempo de relajación de las nanopartícu-las en el nanocluster difiere del tiempo de relajación de las partículas individuales,puesto que en el nanocluster las partículas están sometidas a un campo dipolar mag-nético generado por su entorno. En un modelo de potencial de dos pozos, donde losmínimos representan los estados de menor energía del momento magnético, el efectode la interacción dipolar es aumentar la barrera de energía y el tiempo de relajaciónmagnética. En este trabajo se estudia la influencia en el SAR del estado de agregaciónen suspensiones coloidales formadas por nanopartículas de magnetita con diámetrosde carozo magnético medio de 10, 11, 17 y 18nm, recubiertas con ácido oleico (OA) ysuspendidas en hexano y partículas, derivadas del mismo carozo, recubiertas con áci-do meso-2-3-dimercaptosuccinico (DMSA) y suspendidas en agua. La estructuraciónde las partículas en la suspensión y la estabilidad de los agregados ante un cambio enla concentración en la fase líquida se estudia con la técnica de dispersión de rayos Xa bajos ángulos (SAXS) y las propiedades magnéticas y la presencia de interaccionesde tipo dipolar magnético son estudiadas con magnetometría SQUID. Finalmente, latasa específica de absorción de potencia es determinada por magnetocalorimetría. Losresultados confirman la estructuración bi-dispersa de los coloides, la estabilidad de losnanoclusters, y la presencia de un campo dipolar. La influencia de las interaccionesdipolares en el tiempo de relajación se estudia a través de medidas de SAR a difer-entes diluciones, estas medidas son comparadas con cálculos analíticos utilizando unmodelo de campo medio [3]. Se concluye que la capacidad de transducción de en-ergía magnética a energía térmica es mayor para las partículas individuales que para
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las partículas en los nanoclusters, esto se refleja en una dependencia del SAR de laspartículas individuales con la concentración del coloide. Los resultados derivados deeste trabajo son útiles para optimizar las propiedades de los coloides y las condicionesdel campo de radiofrecuencia en la aplicación de la hipertermia magnética como ter-apia oncológica.
Referencias[1] Fernández van Raap M.B., et al. J. Nanopart. Res., 14(9), 1072, (2012).[2] Roca A.G., et al. J. Phys. Chem. B, 113, 7033, (2009).[3] Landi, G.T., Phys. Rev. B, 89, 014403, (2014).
PO 49 - Nanoaleaciones PTNXM(X=Ir, N+M=6) como modelo decatalizador de celdas de combustible
Daniel Córdoba1, Graciela Díaz1, María Beatriz López1
1 CIFTA, Centro de Investigaciones Fisicoquímicas Teóricas y Aplicadas, Facultad de CienciasExactas y Naturales, Universidad Nacional de Catamarca, Av. Belgrano 300, (4700), Catamar-ca, Argentina.
Uno de los principales problemas de las celdas de combustible de baja temperatu-ra, es la baja eficiencia de los catalizadores anódico y catódico, conformados usual-mente por platino, debido al envenenamiento por CO y otros intermediarios produci-dos durante la oxidación. El elevado precio del platino y su baja disponibilidad rep-resentan serios obstáculos para el uso extendido de éste tipo de celdas. Por lo tan-to, uno de los grandes retos para reducir el costo de estos sistemas es el desarrollode catalizadores que no contengan platino o con un bajo contenido de éste. Una delas estrategias para disminuir la cantidad de platino ha sido el uso de catalizadoresbasados en nanoaleaciones de platino. En este trabajo reportamos un estudio basadoen la Teoría del Funcional de la Densidad sobre nanoaleaciones binarias PtnXm (X=Ir,n+m=6) Se analizaron las distintas estructuras geométricas, propiedades electrónicasy reactividad química. La reactividad química de las estructuras energéticamente fa-vorables se analizaron a través de los indicadores globales y locales de reactividad:potencial químico y dureza química, índice de electrofilicidad y mapas de potencialeselectrostáticos. Además, se analizó las propiedades catalíticas de las estructuras en-ergéticamente más estables frente a la adsorción de CO. Se usó el funcional B3PW91 yel pseudopotencial LANL2DZ para los átomos metálicos y la base 6-311++G** que per-mite incorporar las funciones difusas s y p, para los átomos de carbono y oxígeno, to-dos los cálculos se realizaron según el formalismo del programa Gaussian09. Nuestrosresultados indican que las nanoaleaciones presentan estructuras electrónicas diferentesrespecto al platino puro y las mismas son responsables de la reactividad química y laspropiedades catalíticas.
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PO 50 - Generación de excitones por campos magnéticos ultra-rápidos
Fabian Correa Quinchia1, Guillermo F. Quinteiro1
1 Universidad de Buenos Aires, Argentina.
Los pozos cuánticos (quantum well en Inglés) son una de las principales nanoestruc-turas que ponen de manifiesto las propiedades de los semiconductores a escalas casiatómicas, ya que permiten confinar el movimiento de los electrones en dos dimen-siones, y son de interés tanto teórico como aplicado por su respuesta eléctrica y óptica.La luz con torsión (twisted light en Inglés) es radiación electromagnética que posee unasingularidad de fase en el origen y momento angular orbital. Muy recientemente se hacomprendido que los haces de twisted light se pueden dividir en dos clases principalesdependiendo si la polarización y el momento angular orbital tienen signos iguales uopuestos. En el último caso el campo magnético B predomina sobre el campo eléctri-co. Para el caso particular de l = 2 y σ = −1, B es constante cerca de la singularidadde fase, mientras que el campo eléctrico E tiende a cero. Dado que tradicionalmenteel acople se describe a través de interacciones eléctricas es interesante explorar estanueva interacción magnética ultra-rápida. En este trabajo estudiamos la teoría de laexcitación del pozo cuántico cuando se usa twisted light con l = 2 y σ = −1 y en-ergía menor al band-gap. Nuestro modelo permite describir la interacción de Coulombelectrón-hueco y el movimiento de centro de masa y relativo del excitón. Por mediode éste mostramos las modificaciones en la generación y movimiento de los excitonesproducidos por esta inusual interacción magnética.
PO 51 - FeSe: nuevas perspectivas del Monte Carlo cuántico
Mario Dagrada1,2, Michele Casula2, Veronica Laura Vildosola1, Sandro Sorella3, FrancescoMauri2
1 Comisión Nacional Energía Atómica, Buenos Aires, Argentina.2 Institut de Minéralogie, Physique des Matèriaux et Cosmochimie, París, Francia.3 International School for Advanced Studies, Trieste, Italia.
Desde el descubrimiento de los superconductores basados en hierro (FeSCs) en2008[1], la búsqueda de una teoría microscópica de superconductividad no conven-cional tomó un nuevo impulso. Si bien se está muy lejos de encontrar la respues-ta a esta búsqueda, se sabe que el comportamiento superconductor de los FeSCs es-tá íntimamente ligado a las interacciones magnéticas. Variaciones mínimas en losparámetros estructurales más importantes también cumplen un rol determinante enlas propiedades superconductoras de estos materiales. Uno de los compuestos mássimples pero más intrigantes entre los FeSCs es el seleniuro de hierro (FeSe). A difer-encia de otros FeSCs, no muestra un orden magnético de largo alcance, mientras quepresenta grandes fluctuaciones de espín, que aumentan cuando se acerca a la fase de
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superconducción[2]. Además, la temperatura crítica tiene un comportamiento signi-ficativo bajo presión: presenta un máximo de alrededor de 5 GPa que corresponde aun mínimo en la distancia del Se a los planos de hierro[3]. En trabajos teóricos ante-riores, basados principalmente en la Teoría Funcional de la Densidad (DFT), no hanlogrado predecir estas características particulares. Aquí presentamos un estudio ex-tensivo de las propiedades estructurales y magnéticas del FeSe paramagnético a travésdel enfoque del Monte Carlo cuántico (QMC)[4]. Podemos describir con precisiónlas interacciones más importantes involucradas en la física del FeSe usando una fun-ción de onda variacional de tipo Jastrow-Single Determinant. Además, este métodonos permite obtener parámetros estructurales optimizados directamente en el marcodel Monte Carlo Variacional. Este enfoque ya se ha aplicado con éxito en el estudiode la función de acoplamiento electrónico (pairing function) en el mismo material[5].Nuestros método pudo reproducir de manera cualitativa el comportamiento de la dis-tancia del Se bajo presión, incluyendo el mínimo de alrededor de 5 GPa. Explicamostal comportamiento como una concurrencia de dos efectos relacionados con el Fe-Fey la distancia entre los planos de hierro. A partir de nuestros cálculos, extrajimos unmodelo simple de la distancia del Se bajo presión, que concuerda con los datos ex-perimentales. Luego, investigamos las fluctuaciones de espín del FeSe a través de lamedición directa de la función de correlación de espín. Nuestros cálculos presentanun momento magnético del Fe local de tamaño relevante, concordante con resultadosprevios[6]; también se predice una fuerte evidencia de la frustración magnética en elsistema. Finalmente, establecimos una conexión entre la comportamiento de la distan-cia del Se y las fluctuaciones de espín bajo presión y analizamos su relación con laspropiedades superconductivas del FeSe. Este trabajo representa un punto de partidahacia un descripción predictiva por primeros principios de los FeSCs y demuestra queel QMC es una herramienta prometedora para este propósito.
Referencias[1] Y. Kamihara et al. J. Am. Chem. Soc. 130, 3296 (2008).[2] S. Medvedev et al. Nature Materials 8, 630 (2009).[3] S. Margadonna et al. Phys. Rev. B, 80, 064506 (2009).[4] http://people.sissa.it/~sorella/web/.[5] M. Casula, S. Sorella, Phys. Rev. B 88, 155125 (2013).[6] Z. P. Yin, K. Haule, G. Kotliar, Nature Materials 10, 932 (2011).
PO 52 - Semiconductores ZnTe y ZnSe dopados con Al mediantemolienda mecánica
L.G.Valluzzi1, M.G.Valluzzi1, M. Meyer2,3, L.C. Damonte2,3
1 IDEI, Universidad Nacional de Tierra del Fuego (UNTDF), Argentina.2 Departamento de Física, Facultad de Ciencias Exactas, Universidad Nacional de La Plata(UNLP), CC 67, 1900 La Plata, Argentina.3 Instituto de Física La Plata (IFLP, CONICET), La Plata, Argentina.
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Los semiconductors II-VI son de gran interés debido a sus potenciales aplicacionescomo dispositivos fotovoltaicos, particularmente en celdas solares híbridas. La efi-ciencia de estos dispositivos puede ser mejorada incrementando la densidad de por-tadores y los procesos interfaciales. Para lograr este objetivo el desarrollo de nuevosmateriales nanoestructurados constituye una excelente opción. Otra alternativa com-plementaria es proceder al dopado de los semiconductores con elementos de los gru-pos III o IV generando niveles donores o aceptores en la banda prohibida. Con estedoble propósito en este trabajo presentamos la preparación de polvos semiconductoresnano-estructurados de ZnTe y ZnSe dopados con Al mediante molienda mecánica. Sinbien este procedimiento ha demostrado ser altamente eficaz en la obtención y dopajede semiconductores nano-cristalinos, los polvos obtenidos presentan cierto grado deaglomeración. A fin de conseguir un sistema de grano pequeño, disperso que puedaser utilizado en dispositivos fotovoltaicos se procedió a la utilización de una variedadde surfactantes, tanto durante la molienda como en procesos posteriores. La caracter-ización estructural de los materiales obtenidos se realizó mediante difracción de rayosX (XRD) y microscopía electrónica de barrido (SEM). Mediante dispersión luz (DLS)se determinó el grado de polidispersidad de las suspensiones obtenidas permitiendoevaluar el efecto de cada surfactante utilizado.
PO 53 - Preparación y caracterización de películas delgadas de ZnO
L.G.Valluzzi1, M.G.Valluzzi1, L.C. Damonte2,3
1 IDEI, Universidad Nacional de Tierra del Fuego (UNTDF), Argentina.2 Departamento de Física, Facultad de Ciencias Exactas, Universidad Nacional de La Plata(UNLP), CC 67, 1900 La Plata, Argentina.3 Instituto de Física La Plata (IFLP, CONICET), La Plata, Argentina.
Los compuestos semiconductores II-VI (entre ellos el ZnO) han sido extensiva-mente estudiados debido a sus importantes aplicaciones tales como en dispositivosde alta frecuencia, circuitos integrados en optoelectrónica, células fotovoltáicas, etc.La eficiencia de estos dispositivos puede ser mejorada incrementando la densidad deportadores y los procesos interfaciales. Existen diversos mecanismos para alcanzar es-tos objetivos, como por ejemplo el uso de materiales nanoestructurados y su dopaje.La utilización de películas delgadas ofrece una buena alternativa para ambos proce-sos. Una de las técnicas más populares en la fabricación de películas delgadas es la desputtering. El principio básico del sputtering consiste en generar y acelerar un plas-ma de iones colisionándolo contra una superficie sólida causando que los átomos deesta superficie sean eyectados de la misma. El crecimiento de las películas dependefuertemente de diversos parámetros: presión de trabajo, pureza del gas de sputtering,temperatura del substrato, distancia blanco-substrato, etc, mientras que el espesor delos films aumenta linealmente con el tiempo de depósito del blanco. En este trabajose presenta la preparación y caracterización preliminar de películas delgadas de ZnOpuro y dopado con Al. Se han variado diversos parámetros: atmósfera, blanco, es-pesores, temperatura del sustrato, etc. Las propiedades estructurales de las películas
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obtenidas fueron caracterizadas por difracción de rayos X, microscopía electrónica debarrido (SEM) y microscopía de fuerza atómica (AFM). A través de transmisión óp-tica se observó la variación de la banda prohibida (gap óptico) con el espesor de laspelículas.
PO 54 - Reactividad química y propiedades catalíticas de una laminade β−grafino. Estudio teórico
Y. C. Villagrán López1, S.M. Carrión1,2, M.B. López1
1 Centro de Investigaciones Fisicoquímicas, Teóricas y Aplicadas , Facultad de Ciencias Exactasy Naturales, Universidad Nacional de Catamarca, Argentina.2 Centro de Investigaciones y Transferencia de Catamarca, CONICET, Argentina.
El Grafino es un nuevo alótropo del carbono, su estructura es bidimensional y estáconstituido por una monocapa de átomos de carbono con hibridación sp-sp2. A difer-encia del Grafeno, contiene enlaces dobles y triples y sus átomos no siempre tienen unarreglo hexagonal sino que puede adquirir otras formas. Dependiendo de las difer-entes formas de insertar el triple enlace carbono-carbono se puede distinguir tres tiposde Grafino: alfa, beta y gamma Grafino. Debido a que recientemente se ha sintetizadofragmentos moleculares de la estructura de grafino, existe un gran interés en estudiarlas propiedades de este nuevo alótropo. Investigaciones muy recientes demostraronque la coexistencia de carbonos sp y sp2 en Grafino promueve que átomos de carbonosp exhiban características electropositivas. Estos átomos de carbono cargados posi-tivamente pueden mejorar notablemente la disociación de oxígeno y promover unamayor eficiencia en la reacción de reducción de oxígeno en las tres especies de Grafi-no. Estos resultados implican que las distintas especies de Grafino son prometedorescatalizadores catódicos para mejorar el rendimiento de celdas de combustible. En estede Trabajo se aborda un estudio sistemático, usando técnicas de cálculos basadas enla Teoría del Funcional de la Densidad (DFT), de las propiedades energéticas, estruc-turales, electrónicas, reactividad química y la tolerancia al monóxido de carbono deuna lámina de β−Grafino. Se usó el funcional B3LYP y la base 6-31 G para los átomosde carbono y oxígeno, todos los cálculos se realizaron según el formalismo del progra-ma Gaussian09. Nuestros resultados indican que el CO se adsorbe más débilmente enGrafino que en Grafeno, en consecuencia, presenta una mayor tolerancia al CO y sepuede especular que este material puede ser un prometedor catalizador para celdas decombustibles.
PO 55 - Hyperfine interactions study of Fe in Ferrioxamine B
Eduardo Díaz Suárez1, Arles V. Gil Rebaza2, Philippe A. D. Petersen1, Breno P. Espósito1,Helena M. Petrilli1
1 Instituto de Física, Universidade São Paulo, Brazil.2 Instituto de Física, Universidad de la Plata, Argentina.
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Recently, potential applications of Desferrioxamine and other iron chelators haveattracted attention for the clinical management of neurodegenerative diseases. Severalstudies in the literature indicate that metal imbalance in the brain can be involved inneurodegenerative diseases such as Parkinson and Alzheimer. Many genetic disordersin humans are caused by imbalance of body iron. A strategy is to link the iron chelatorto peptides such as TAT or penetratin gain access to iron overloaded sites in the brain.In this case, the study of the structure and binding modes of iron to the chelator systemhelps to understand their biological mode of action. Here it is reported some of thehyperfine parameters calculations for Ferrioxamine B, performed in the frameworkof the Kohn-Sham scheme of the Density Functional Theory (DFT). The WIEN2k[5]computational package and the ORCA code were used to estimate the Electric FieldGradient (EFG), asymmetry parameter, hyperfine field and Mössbauer Isomer Shift.
PO 56 - Vacancias de oxígeno en películas delgadas de manganitasLa2/3Sr1/3MnO3
D. Juan1, V. Ferrari1, J.M. Pruneda2
1 Instituto Sábato, CNEA-UNSAM. Dpto. de Física de la Materia Condensada, CAC - CNEA.Consejo Nacional de Investigaciones Científicas y Técnicas CONICET.2 Institut Catalá de Nanociéncia i Nanotecnología ICN2. Consejo Superior de InvestigacionesCientíficas CSIC.
Entre la diversidad de materiales estudiados actualmente, se destacan los óxidosde metales de transición, debido a que poseen una variedad de propiedades cuyo ori-gen está asociado a que sus grados de libertad de carga, espín y orbital se encuentranacoplados. Un ejemplo paradigmático de dichos materiales lo encontramos dentrode los óxidos complejos de manganeso denominados manganitas. Estos materialespueden ser utilizados, por un lado, como parte de dispositivos espintrónicos y, porotro lado, como cátodos en celdas de combustible de óxido sólido para la generación deenergía limpia. En ambos casos, la presencia de vacancias de oxígeno es determinantepara la optimización del material: por un lado en la modulación de las propiedadesmagnéticas y por otro, en la conductividad iónica y la actividad catalítica. En estetrabajo realizamos cálculos de primeros principios para comprender las propiedadesestructurales, electrónicas y magnéticas de películas delgadas de manganitas con y sindefecto en la estequiometría de oxígeno. Por un lado, hemos determinado la energíade formación de una vacancia de oxígeno aislada en función de la profundidad a lacual se genera. Por otro lado, caracterizamos las distorsiones estructurales a través delespesor de la película y evaluamos las modificaciones que se producen en la estructuraelectrónica. Encontramos una tendencia creciente de la energía de formación a medidaque aumenta la profundidad del defecto y adicionalmente, la influencia del entornode cationes dopantes Sr2+ sobre dicha energía. Se observa el fenómeno de buckling delos iones Mn en la superficie del slab. El tiliting que caracteriza estas estructuras se vereducido hacia la misma, acorde con un aumento del ángulo de enlace Mn-O-Mn.
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PO 57 - Sensado del calentamiento intracelular inducido conhipertermia magnética mediante la determinación de la expresióngénica inducible
M. B. Fernández van Raap1, M. E. de Sousa1, A. Carrea2, D. Muraca3, P. MendozaZélis4, Y. E. Sosa5, R. G. Goya5, O. Mykhaylyk6, R. Dewey2, F. H. Sánchez1
1 IFLP-CONICET Instituto de Física de La Plata/Dto de Física, Fac. Cs. Ex., UNLP, Argenti-na.2 Instituto de Investigaciones Biotecnológicas-Instituto Tecnológico de Chascomús, IIB-INTECH.3 UNICAMP/IFGW-Instituto de Fisica Gleb Wataghin, Brazil.4 Instituto de Física de La Plata, Argentina.5 INIBIOLP-UNLP,Argentina.6 Institut für Experimentelle Onkologie und Therapie Forschung Technische Universität München,Germany.
La aplicación de campo magnético alterno, en el rango de las radiofrecuencias, acélulas eucariotas cargadas con nanopartículas monodominio magnético de óxido dehierro, induce una alta citotoxicidad hipertérmica que conduce a la muerta celular.En este hecho se fundamenta el desarrollo de una terapia alternativa para tratamientode tumores cancerígenos denominada hipertermia magnética. Sin embargo, algunosensayos in-vitro han presentado un gran efecto apoptótico (muerte programada) sinaumento significativo de la temperatura del cultivo. En otros experimentos la energíaabsorbida específica por unidad de tiempo (SAR debido a sus siglas del inglés: specificabsorption rate) presentó una enorme disminución al pasar de la suspensión coloidal alas vesículas (endosomas) celulares, con registro de muerte celular. Estos resultadoshan generado duda respecto del mecanismo que induce selectivamente la muerte delas células cancerígenas. En este trabajo, se abordó la determinación de la ocurren-cia de calentamiento local en células que han incorporado nanopartículas magnéticascuando son sometidas a campos magnéticos mediante una nueva metodología. A talefecto se analizaron células que han incorporado cantidades de óxido de hierro, comoresultado sólo de la captación inespecífica, muy bajas e insuficientes para producir unaumento global de la temperatura en los cultivos a valores terapéuticos (42-50 ◦C). De-bido a que el sensado de temperatura a escala nano y micrométria en células vivas esun problema no resuelto, se generó una línea celular que expresa la proteína de fluo-rescencia verde aumentada (EGFP) cuando se eleva su temperatura. Células de adeno-carcinoma de pulmón humano (línea celular A549) fueron transducidas con un vectorlentiviral que induce la expresión de EGFP, bajo la acción de la proteína de choquetérmico inducible 70B (HSP70B) generando así línea celular A549HSP. El porcentaje decélulas que expresan EGFP characteriza indirectamente la elevación de la temperatu-ra local en la las células. Se incubaron cultivos de esta línea celular A549 modificada(línea A549HSP) con tres tipos de suspensiones acuosas de nanopartículas de magnetita:Fe3O4, AC-Fe3O4 recubierta ácido cítrico y Fe3O4-SiOx recubierta con oxido de silicio,y expuestos a campos de radiofrecuencia. En ningún caso la exposición resultó en un
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aumento global de la temperatura del cultivo. Del análisis conjunto de datos de cit-ometría de flujo con datos estructurales y magnéticos (HR-TEM, magnetometría dc ymagnetocalorimetría) se demuestra que la aplicación del campo magnético de 128 kHzy 20.3 kA/m a los cultivos celulares cargados con nanopartículas mencionadas, inducela expresión EGFP y que está expresión génica inducible por estrés térmico escalea conpropiedades físicas de las nanopartículas como magnetización de saturación, eficienciade incorporación en la célula, y SAR en suspensión acuosa. Estos resultados vinculanla expresión EGFP con incrementos locales de la temperatura intracelular.
PO 58 - Efecto del sustrato en la Fotoluminiscencia de Nanohilos deZnO
E. Tosi1, P. Gallay1, M. Tirado1, D. Comedi1
1 Universidad Nacional de Tucuman, Argentina.
El óxido de zinc es un material ampliamente estudiado por científicos de todo elmundo. Debido a sus múltiples propiedades puede ser usado en diferentes disposi-tivos, por ejemplo, dado que se trata de un material biocompatible, con un alto puntoisoeléctrico puede ser funcionalizado con diferentes materiales biológicos para ser us-ado en sensores enzimáticos.
Este semiconductor, cuyo gap es de 3.37 eV, tiene una energía excitónica alta, de 60meV, que le permite ser utilizado para la construcción de dispositivos optoelectrónicosde GAP directo con emisión estable a temperatura ambiente.
En este trabajo se presenta el estudio de la fotoluminiscencia a temperatura am-biente de nanohilos de ZnO crecidos sobre distintos tipos de substratos (Si, Si-n, Si-p,fibras de carbono, grafito compactado) y nanohilos de ZnO crecidos sobre fibras de car-bono y luego transferidos en Si, con el objetivo de entender la influencia del substratoen la fotoluminiscencia de las nanoestructuras.
Para los nanohilos crecidos sobre Si (sin dopar, Si-n y Si-p) se utilizó un crecimientocatalizado por nanopartículas de Au mientras que sobre sobre los substratos basadosen carbono (fibras y grafito compactado), los nanohilos fueron crecidos directamentesin catalizador. Todos los crecimientos se llevaron a cabo en un horno tubular concontrol del gradiente de temperatura y bajo flujo de Ar y O.
En cada sistema se estudió la relación entre el pico de fotoluminiscencia asociadocon la recombinación excitónica (λ = 380nm , UV) y el debido a los estados de defecto(λ = 540nm , Visible) y se comparó con la fotoluminiscencia de un cristal de ZnO. Enlos substratos de Si dopado se observó una fuerte disminución en la emisión excitónica,acompañada de aumento en la emisión de defectos, mientras que en los nanohiloscrecidos sobre substratos basados en grafito, la emisión UV es órdenes de magnitudmás intensa que la emisión visible.
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PO 59 - Dinámica de espines del modelo XXZ triangularantiferromagnético: aplicación al Ba3CoSb2O9
Esteban A. Ghioldi1, Alejandro Mezio1, Luis O. Manuel1, Rajiv R.P. Singh2, Jaan Oitmaa3,Adolfo E. Trumper1
1 Instituto de Física Rosario. Universidad Nacional de Rosario, Argentina.2 Department of Physics, University of California, USA.3 School of Physics, University of New South Wales.
Investigamos la dinámica de espín de la red triangular antiferromagnética XXZ us-ando Expansión en Series y aproximación de campo medio de bosones de Schwinger.El espectro de un magnón calculado con expansión en series exhibe mínimos rotóni-cos en los puntos medios de los bordes de la zona de Brillouin para todos los valoresdel parámetro de anisotropía en el rango 0 ≤ Jz/J ≤ 1. Basado en el buen acuerdocon expansión en series para el espectro de un magnón, calculamos el factor de estruc-tura dinámico con la aproximación de campo medio de bosones de Schwinger parainvestigar la reelevancia del modelo XXZ en la descripción del espectro encontradorecientemente en el compuesto Ba3CoSb2O9. En particular, obtenemos un continuo ex-tendido por encima de las excitaciones de ondas de espín, similar al encontrado enBa3CoSb2O9. Nuestros resultados respaldan la idea de que la dinámica de espines delos sistemas de dos dimensiones frustrados pueden ser interpretados en términos depares de espinones bosónicos.
PO 60 - Efecto Magnetocalorico en el bulk de La1−y Sry MnO3
D. Goijman1, A. G. Leyva1, M. Quintero1
1 Departamento Física de la Materia Condensada, GIyA, GAIyANN, CAC - CNEA. Escuelade Ciencia y Tecnología, UNSAM. CONICET.
La refrigeración magnética es una tecnología innovadora en la cual se puede uti-lizar el Efecto Magnetocalórico (EMC). Este fenómeno se manifiesta en algunos mate-riales en los que, durante la aplicación de un campo magnético externo, se observa uncambio isotérmico de entropía magnética y un cambio adiabático de temperatura. Labúsqueda de componentes que presenten este efecto ha ido en incremento en los últi-mos años ya que su aplicación en la refrigeración magnética resulta mas “amigable”con el medio ambiente.En este trabajo, presentamos una serie de manganitas de La1−y Sry MnO3 (0<y<0.2),obtenidas por medio de la técnica de Liquid-Mix. Las muestras son caracterizadasutilizando difracción de rayos X y curvas de magnetización. Luego se efectúan medi-ciones directas de EMC por medio de análisis térmico diferencial, se comparan y dis-cuten resultados.
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PO 61 - Excitaciones bosónicas fraccionarias en el antiferromagnetono frustrado
M. G. Gonzalez1, E. A. Ghioldi1, L. O. Manuel1, A. E. Trumper1
1 Instituto de Física de Rosario, Argentina.
Recientemente se obtuvo el espectro de energías del compuesto metal-orgánicoCu(DCOO)2.4D2O, cuyas propiedades magnéticas están bien representadas por el mod-elo de Heisenberg antiferromagnético sobre la red cuadrada. La falla de la teoría deondas de espín para reproducir dicho espectro ha motivado nuevas propuestas quevan desde una imagen de magnones interactuantes, a otra de espinones con estadísti-ca fermiónica. En este trabajo se propone un nuevo tipo de excitaciones compuestas deuna combinación lineal de spin-flips tanto locales como de links construidas a partir deespinones bosónicos de Schwinger. El cómputo del factor de estructura dinámico condichas excitaciones muestra un muy buen acuerdo con los experimentos de dispersióninelástica de neutrones.
PO 62 - Películas Delgadas de Fe1−ySe: Transporte Eléctrico ySuperconductividad
M. V. Ale Crivillero1, M. L. Amigó1, D. G. Franco1, G. Nieva1, N. Haberkorn1, J. Guimpel1
1 Centro Atómico Bariloche e Instituto Balseiro, CNEA y Univ. Nac. de Cuyo - CONICET.
Los reportes de superconductividad en pnicogenuros y calcogenuros basados enFe, iniciados en el año 2008 [1-2], han despertado un gran interés. Dentro de este cam-po, el crecimiento de láminas delgadas de Fe1−ySe1−xTex atrajo mucha atención. Latemperatura crítica en el caso de Fe1−ySe0.5Te0.5 aumenta, Tc ∼ 20K, respecto a la delbulk, Tc ∼ 16K, debido a la tensión residual [3]. En el límite de capas de Fe1−ySe tanfinas como 1 celda unidad se ha reportado un aumento considerable de la temperaturacrítica, Tc ∼ 70K [4]. En este trabajo hemos fabricado, mediante la técnica de sput-tering, láminas delgadas superconductoras de Fe1−ySe. Con el objetivo de estudiar lainfluencia de las condiciones de crecimiento (temperatura del sustrato Ts, tipo de sus-trato como MgO ó SrTiO3, distancia blanco-sustrato, presión de Ar, espesor, etc.) sobrelas propiedades superconductoras (temperatura crítica Tc ,campo crítico Hc2, volumensuperconductor, etc) y optimizar las mismas, se caracterizaron las películas delgadascon distintas técnicas (XRD, EDS, mediciones magnéticas y de transporte eléctrico).Para las muestras donde se consiguieron las mejores propiedades superconductoras,se realizó un estudio detallado de las propiedades de transporte. A partir de medi-ciones de resistividad eléctrica en función de la temperatura con campos magnéticosaplicados de hasta 16T se obtuvieron los valores de Hc2 en la dirección paralela y per-pendicular al plano de las muestras. También se presentarán mediciones de efecto Hally dependencias angulares de la resistividad en el estado normal.
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Referencias[1] Kamihara et al, J. Am. Chem. Soc 130, (2008).[2] Hsu et al, Proc. Nat. Acad. Sci. 105, 14262 (2008).[3] Bellingeri et al, Appl. Phys. Lett. 96, 102512 (2010).[4] Zhang et al, Phys. Rev. B 89, 060506(R) (2014).
PO 63 - Propiedades Superconductoras y Elásticas en Superredes deNb y B
A. Sarmiento Chávez1, D.G. Franco1, M. Sirena1, M. Gomez Berisso1, J. Guimpel1
1 Centro Atómico Bariloche e Instituto Balseiro, CNEA y Univ. Nac. de Cuyo - CONICET.
Las superredes de Nb y B presentan varias características interesantes. Por un la-do combinan un metal superconductor y un semimetal, lo cual puede influir sobre losefectos de proximidad en las interfaces, sin necesariamente producir un acople fuerteentre las capas de Nb. Además, las constantes elásticas del Nb (módulo de compre-sibilidad K=170 GPa) y del B (K=320 GPa) son muy diferentes, lo cual puede influiren la estructura de interface o en la adherencia de la superred al sustrato. El sistematambién es interesante desde el punto de vista de sus posibles aplicaciones. La exis-tencia de una transición superconductora en el Nb (Tc=9.26 K) y la gran sección eficazde captura del 10B (3800 bn para neutrones térmicos, abundancia natural 20%) lo con-vierten en un candidato natural para la fabricación de sensores por borde de transición(TES) para estas partículas. En presentaciones previas [SOLIDOS 2013, AFA2014 y2015] mostramos que las superredes pueden ser crecidas sin interdifusión significativaen las interfaces, y que las propiedades superconductoras no están significativamentedegradadas. En este trabajo profundizaremos en el análisis de las propiedades super-conductoras y presentaremos resultados preliminares sobre las propiedades elásticasde las superredes.
PO 64 - Estado normal y superconductor en la familia FeSe
M. L. Amigó1, M. V. Ale Crivillero1, D. G. Franco1, J. Guimpel1, G. Nieva1
1 Centro Atómico Bariloche e Instituto Balseiro, CNEA y Univ. Nac. de Cuyo - CONICET.
El descubrimiento de superconductividad en el compuesto LaO1−xFxFeAs con Tc=26K[1] fue una gran revolución debido a su alta temperatura crítica y su similitud con loscupratos superconductores. A partir de ese momento, se han encontrado otras famil-ias de pnicogenuros y calcogenuros basados en hierro con temperaturas críticas su-perconductoras de hasta 56K [2]. En FeSe se observa un cambio en la pendiente dela resistividad eléctrica a una temperatura de Ts=90K [3] que se asocia con una tran-sición estructural de una fase tetragonal a alta temperatura a una fase ortorrómbicaa baja temperatura [4]. Al aplicar un campo magnético paralelo al eje c de la estruc-tura cristalina se observa magnetorresistencia positiva para temperaturas menores a
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Ts. En este trabajo estudiamos propiedades de transporte eléctrico en monocristales dela familia más simple de los superconductores basados en hierro, FeSe. En particular,presentamos un estudio de los compuestos: FeSe, FeSe1−xTex y FeSe1−xSx, correlacio-nando la temperatura crítica superconductora, la magnetorresistencia y la temperaturade transición estructural. En el estado superconductor se muestra además la influenciade las sustituciones en el campo crítico superior y en la anisotropía.
Referencias[1] Y. Kamihara et al, J. Am. Chem. Soc. 130, 3296 (2008).[2] C. Wang et al, Europhys. Lett. 83 (2008), p. 67006.[3] M. L. Amigó et al, J. Phys.: Conf. Ser. 568 022005 (2014).[4] S. Margadonna et al, Chem. Commun. (2008) 43, 5607-5609.
PO 65 - Caracterización EXAFS y XANES de nanohilos de Ag@Au
Lisando J. Giovanetti1, Facundo C. Herrera1, Claudia Guitierrez-Wing1, Félix G. Requejo1
1 Instituto de Investigaciones Fisicoquímicas Teóricas y Aplicadas, UNLP, La Plata, Argentina.2 Instituto Nacional de Investigaciones Nucleares, Carr. México-Toluca S/N La Marquesa,Ocoyoacac,Edo. de México C. P. 52750, México.
Los nanohilos se definen por tener al menos dos dimensiones entre 1 y 100nm, yhan recibido un gran interés por sus propiedades ópticas, térmicas, eléctricas y mag-néticas en función con su dimensionalidad y tamaño [1-4]. Las propiedades intrínsecasde los nanohilos están principalmente determinadas por su tamaño y composición. Elestudio de la dependencia de las propiedades con el tamaño, es la tarea crucial parasintetizar nanohilos de tamaño controlado. Con el fin de investigar la estructura lo-cal y electrónica de nanohilos de Ag-Au (1-D) llevamos a cabo un estudio por XAFSen los bordes L3-Au, L23- Ag y el borde K-Ag de los nanohilos de Ag-Au (1-D) condiferente relación molar Au : Ag. Los nanohilos de Ag-Au(1-D) fueron sintetizadospor un método de química coloidal en una primera etapa (Ag), seguido de una reac-ción galvánica para incorporar el segundo metal a la estructura (Au). Los datos EXAFSdel borde L3-Au muestran que cada átomo de Au, independientemente de la relaciónmolar, se incorpora en el entorno de la red de la Ag con 8 átomos Au y 4 átomos deAg respectivamente. El análisis de los datos EXAFS del borde K de la Ag muestraque, dependiendo de la relación molar del Au: los átomos de Ag cambian su entorno.Este resultado también es soportado por los datos XANES del borde L23 de la Ag, quemuestran diferente densidad de huecos en el nivel 4d de la Ag dependiendo de la es-tequiometria de los nanohilos de Ag-Au (1-D).
Referencias[1] Y. Wu, J. Xiang, C. Yang, W. Lu, C. M. Lieber, Nature, 430 7000 704-704, 0028-0836,(2004).[2] A. P. Alivisatos, P. F. Barbara, A. W. Castleman, J. Chang, D. A. Dixon, M. L. Klein,G. L. McLendon, J. S. Miller, M. A. Ratner, P. J. Rossky. Advanced Materials, 10 16
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1297-1336, 0935-9648, (1998).[3] Z. L. Wang. Advanced Materials, 12 17 1295-1298, 0935-9648, (2000).[4] Y. G. Sun, B. T. Mayers, Y. N. Xia. Nano Letters, 2 5 481-485, 0028-0836, (2002).
PO 66 - Peliculas de óxido de grafeno altamente reducido: de lasíntesis controlada a la aplicación
F. C. Herrera1, L. Anduaga1, J. M. Ramallo López1, G. Morales2, L. Perez2, G. Lacconi2,R. Sánchez3, F. G. Requejo1
1 Instituto de Investigaciones Fisicoquímicas Teóricas y Aplicadas, UNLP, La Plata, Argentina.2 Universidad Nacional de Rio Cuarto.3 Universidad Nacional de Rio Cuarto. Instituto de Investigaciones Fisico-Quimicas de Cordo-ba, CONICET-UNC.
En este trabajo se presenta la síntesis controlada de películas delgadas de óxido degrafeno (GO) mediante la técnica Langmuir-Blodgett (LB) y su posterior reducción pordiferentes vías para obtener películas de óxido de grafeno reducido (rGO). Para obten-er una información detallada acerca de la presencia de diferentes especies químicas,y de defectos estructurales en las películas, se realizaron caracterizaciones empleandotanto técnicas espectroscópicas como también basadas en imágenes incluyendo: SEM,AFM, micro Raman, XPS y nano-XPS. Finalmente, con el objetivo de correlacionar el es-tado químico, la estructura y los defectos presentes en las películas delgadas de rGO,con sus propiedades de transporte, se realizaron medidas de conductividad tanto aescala macro como manométrica utilizando una estación de prueba y un nanomanipu-lador. A partir del análisis de los resultados obtenidos se concluye que: por una partela posibilidad de realizar depósitos controlados de GO por LB y por otro lado, a par-tir de los resultados de caracterizaciones estructurales y espectroscópicas obtenidos, laeficiencia del proceso de reducción para producir rGO conductor con baja densidad dedefectos y una alta relación C/O. Habiendo obtenido valores de conductividad tan altacomo 105S/m, el mayor reportado en la literatura hasta el momento para compuestosdel tipo de rGO [1,2]. Este método de producción tiene gran potencial debido a queabre la posibilidad de sintetizar de forma controlada desde monocapas hasta multica-pas de materiales del tipo de los grafenos con propiedades de transporte controladastanto como aislante o como conductor y ser utilizado como plataforma para diversasaplicaciones en el área de nanotecnología. En particular se presenta la obtención de unnanocompuesto, incorporando sobre la película de rGO, nanohilos de Ag, los cualestienen aplicaciones en biosensado [3].
Referencias[1] S. Petersen, H. Y., Jiang L, F. Pizzocchero, N. Bovet, P. Boggild, B. Laursen, “Elec-trical and Spectroscopic Characterizations of Ultra-Large Reduced Graphene OxideMonolayers”, Chem. Mater. 25, 2013, 4839-4848.[2] D. Luo, G. Zhang, J. Liu, X. Sun, Evaluation Criteria for Reduced Graphene Oxide,J.Phys. Chem C 115, 2011, 11327-11335.
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[3] L. Xu, Y.Hou, “Electrochemical sensor based on silver nanowires modified electrodefor determination of cholesterol”, Anal Methods,13, 2015, 5649-5653.
PO 67 - Influencia de la corriente en el efecto electrocalórico encapacitores multicapa
Ignacio José Irurzún1, Pablo Gaztañaga1, Mariano Quintero1
1 CNEA, CONICET, UNSAM.
El efecto electrocalórtico (ECE) es el cambio de temperatura adiabático y reversibleque sufre un material debido a la aplicación de un campo eléctrico externo, es decir esun efecto en el cual cambia la temperatura al aplicar un campo eléctrico a un capacitor,el cual contiene un dieléctrico que es el responsable de la existencia de dicho efec-to. En 2009 Kar-Narayan y Mathur demostraron la existencia de ECE en capacitoresmulticapas (MLC) comerciales, los cuales están compuestos de sucesivas capas de ma-terial ferroeléctrico (BaTiO3 dopado) y electrodos de níquel. Para entender el efectoobservado, se describe la dinámica de intercambio de calor existente entre los distintosconstituyentes del dispositivo, teniéndose en cuenta los intercambios de calor entre elportamuestras y el ambiente con la muestra y entre el portamuestras y el ambiente.Obteniéndose un sistema de ecuaciones diferenciales. A este sistema se le agrega untérmino relacionado con el ECE y términos de calentamiento Joule tanto de la muestracomo de los termómetros usados para la medición. Al aplicar un campo eléctrico a unMLC circula sobre el mismo una corriente que puede desacoplarse en dos contribu-ciones. Una de ellas es la corriente de adsorción, que es dependiente del tiempo y delvoltaje aplicado. La otra contribución es la corriente de fuga, que es independientedel tiempo. En este trabajo mostraremos las relaciones existentes entre los distintosparámetros utilizados en el modelado del sistema con los de los datos experimentalesy particularmente observar la influencia las corrientes presentes en el capacitor sobrelos mismos.
PO 68 - Comportamiento colectivo de partículas magnéticascoloidales sometidas a campos triaxiales
M. Llera1, J. Codnia1, G. Jorge1
1 Universidad Nacional de General Sarmiento, Argentina.
En este trabajo presentamos un estudio fenomenológico del comportamiento colec-tivo de partículas micrométricas ferromagnéticas dispersas en un medio líquido, ysometidas a campos triaxiales mediante un sistema de bobinas Helmholtz anidadas.El campo en el plano horizontal es circular, mientras que en el eje vertical es un cam-po constante o variable. En el medio líquido se produce una estructura filamentariade partículas cuya dinámica compleja se estudia a través de análisis de imágenes por
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medio de rutinas de ImageJ y otras programadas en Python. Las trayectorias de estosobjetos activos es registrada para obtener los coeficientes de difusión y otros parámet-ros típicos del sistema en función de la frecuencia y amplitud del campo alterno triax-ial aplicado y el tipo de líquido portante. El estudio de estos fluidos magnéticamenteactivos resulta atractivo en el contexto de la física estadística fuera del equilibrio y losmateriales condensados blandos, que en los últimos años ha despertado mucho interésen la comunidad.
PO 69 - Conmutación resistiva en TiO2 estudiada por Microscopía deFuerza Atómica con punta conductora
M. Linares Moreau1, L. López Mir2, M. Barella3, N. Ghenzi1, F. Golmar4, L. Granja5, C.Ocal2, P. Levy5
1 Departamento de Física de la Materia Condensada, CAC, CNEA-CONICET; Instituto Sabato- UNSAM.2 Institut de Ciència de Materials de Barcelona, ICMAB-CSIC.3 Instituto Nacional de Tecnología Industrial-CMNB.4Instituto Nacional de Tecnología Industrial-CMNB.5 Departamento de Física de la Materia Condensada, CAC, CNEA-CONICET.
En las últimas décadas, la tecnología de las memorias RAM han visto un desarrollovertiginoso que está llegando a su límite en términos de miniaturización, velocidad yconsumo de energía. Para avanzar más allá de los límites de las tecnologías actualesbasadas en Silicio, es necesario el desarrollo de nuevos materiales y dispositivos basa-dos en fenómenos novedosos [1]. Uno de los posibles candidatos en esta carrera sonlas memorias no volátiles basadas en el fenómeno de la Conmutación Resistiva (CR).La CR es un fenómeno físico en el que un dieléctrico puede cambiar su resistencia ba-jo el efecto de un intenso campo o corriente eléctrica. Este cambio en resistencia esno volátil y reversible, y se estudia usualmente en dispositivos con estructuras metal-óxido-metal. Entre los óxidos que exhiben esta propiedad, el TiO2 ha sido un materialmuy estudiado [2].
En este trabajo se presenta un estudio por Microscopía de Fuerza Atómica con pun-ta conductora (CAFM) en films de TiO2 que exhiben propiedades de CR. Las muestrasfueron fabricadas por sputtering reactivo luego de un proceso de litografía para obten-er los electrodos inferiores de Au, sobre un sustrato de SiO2/Si [3]. Se utilizaron pun-tas de Si con recubrimientos de Pt para las mediciones de CAFM. Se presentan tambiénmediciones de curvas corriente-tensión realizadas en el mismo dispositivo con el agre-gado de electrodos superiores macroscópicos de Al, también fabricados por litografíay sputtering, en un arreglo de barras cruzadas. A partir de estas mediciones en lasmuestras Al/TiO2/Au (macroscópicas) y Pt/TiO2/Au (por CAFM) demostramos laexistencia de dos estados resistivos estables y la naturaleza bipolar de la conmutaciónresistiva, y presentamos finalmente una discusión sobre los posibles mecanismos detransporte y de conmutación.
Referencias
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[1] A. Sawa, Resistive switching in transition metal oxides, Materials Today 11, pp. 28-36(2008).[2] D. Strukov, G. Snider, D. Stewart and R. Williams, The missing memristor found, Na-ture 453, pp. 80-83 (2008).[3] N. Ghenzi, M. J. Sánchez, and P. Levy, A compact model for binary oxides-based mem-ristive interfaces, Journal of Physics D: Applied Physics 46, p. 415101 (2013).
PO 70 - Física de Nagaoka en modelos de electrones cinéticamentefrustrados
C. N. Sposetti1, B. Bravo2, F. T. Lisandrini1, A. E. Trumper1, C. J. Gazza1, L. O. Manuel1
1 Instituto de Física de Rosario, Argentina.2 Instituto de Física de La Plata - Departamento de Física, Universidad Nacional de La Plata,C.C. 67, 1900 La Plata, Argentina.
El teorema de Nagaoka es uno de los pocos resultados exactos sobre magnetismoitinerante. En algunos sistemas electrónicos, la energía cinética se encuentra frustra-da debido a la interferencia cuántica entre los distintos procesos de hopping. Es estafrustración cinética la que invalida el Teorema de Nagaoka en estos sistemas. En estetrabajo se estudian las propiedades magnéticas de un modelo con fuerte correlaciónelectrónica, en el cual la existencia de frustración cinética está controlada por el signodel término de hopping t. En particular calculamos el estado fundamental de un mod-elo de Hubbard con U infinito en la red triangular con t positivo y en la red cuadradacon interacción a segundos vecinos y términos de hopping iguales y positivos, me-diante el uso de la técnica numérica conocida como grupo de renormalización de lamatriz densidad (DMRG). Encontramos que sí el sistema se encuentra dopado con unhueco respecto del medio llenado, ambos modelos tienen un estado fundamental an-tiferromagnético: un orden de Néel de 120 grados en la red triangular, y el orden deNéel usual en la red cuadrada. Notablemente, en este caso de modelos con extremacorrelación electrónica (U infinito), las fluctuaciones de espín se anulan haciendo quela magnetización local tome su valor clásico. También se identificó que el movimien-to del hueco en un background antiferromagnético relaja la frustración cinética. Estoocurre de dos maneras diferentes: por una acumulación no trivial de la fase de Berryadquirida por el hueco o por la anulación efectiva de la amplitud de hopping a lo largode los loops frustrantes. Además se estudió el estado fundamental en el caso de unared triangular anisotrópica con amplitud de hopping t y t′ que interpola entre la redtriangular isotrópica que se encuentra cinéticamente frustrada y la red cuadrada conúnicamente salto a primeros vecinos, donde se cumple el Teorema de Nagaoka. Unresultado importante es que el carácter clásico de la magnetización se mantuvo paratodos los valores de t′ estudiados.
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PO 71 - Adsorción y disociación de oxígeno sobre grafeno dopadocon metales de transición
Víctor Aramburu1, María Beatriz López1
1 Centro de Investigaciones Fisicoquímicas teóricas y Aplicadas (CIFTA), Facultad de CienciasExactas y Naturales, UNCA.
La reacción de reducción de oxígeno (RRO) es una reacción fundamental en dispos-itivos tales como celdas de combustible de electrolito de polímero (Polymer electrolytemembrane fuel cells, PEFC) y baterías de Oxígeno/Litio. Debido a que en estos dis-positivos la cinética de la RRO es muy lenta se hace imprescindible un catalizador queacelere el proceso. Si bien los catalizadores basados en platino son los más eficientes, elelevado costo del platino y la escasez del recurso han promovido la búsqueda de calal-izadores que no contengan platino y que mejoren la cinética de la RRO. Recientemente,materiales de carbono especialmente los basados en el Grafeno han sido ampliamenteestudiados como catalizadores prometedores para reemplazar el uso de metales no-bles o para reducir el uso de ellos. Los metales de transición con electrones 3d activospueden interactuar con láminas de Grafeno y cambiar sus propiedades físicas y quími-cas (1, 2). Sin embargo, aún no se ha esclarecido las razones de la mayor capacidadcatalítica de este material híbrido frente a la RRO. En este trabajo se presenta un es-tudio basado en la Teoría del Funcional de la Densidad según el código del ProgramaGaussian09, de una lámina de Grafeno dopada de metales de transición del grupo 3d,4d y 5d. Se adoptó el funcional PBE1PBE y los pseudopotenciales LANL2DZ para losátomos metálicos y las bases 6-31G++(d) para los átomos de carbono y oxígeno. Paraanalizar las propiedades catalíticas frente a la RRO se analizó en una primera etapa laadsorción y disociación de oxígeno molecular sobre la lámina de Grafeno dopada y secomparó el proceso sobre una lámina de Grafeno puro. Nuestros resultados indicanque en todos los casos la barrera de disociación de oxígeno disminuye en los sistemasdopados respecto a la lámina de Grafeno puro. Esta actividad catalítica mejorada seadjudica a las propiedades electrónicas y estructurales que promueve el dopado conmetales de transición a una lámina de Grafeno. A partir de este resultado se puedeconsiderar al Grafeno dopado como un prometedor catalizador frente a la RRO.
Referencias[1] D.-H. Lim, A.S. Negreira, J. Wilcox, The Journal Physical Chemistry C 115 (2011),8961-8970.[2] D.-H. Lim,J. Wilcox, The Journal Physical Chemistry C 115 (2011) 22742–22747.
PO 72 - Estudio de la anisotropía magnética de las bicapasFePt/BaTiO3
M. Rodriguez1,2,3, M. Cababie1,4, A. López Pedroso1,4, L.B. Steren1,3, A. Butera5, J. Gómez5,D. Rubi1, M. Sirena5
91 VI Reunión Nacional de Sólidos La Plata 9 - 12 de Noviembre de 2015
1 Centro Atómico Constituyentes, Comisión Nacional de Energía Atómica, Argentina.2 Universidad Nacional de San Martín, Buenos Aires, Argentina.3 CONICET4 Facultad de Ciencias Exactas y Naturales - Universidad de Buenos Aires, Argentina.5 Centro Atómico Bariloche - Comisión Nacional de Energía Atómica, Argentina.
Actualmente el diseño y fabricación de multiferroicos artificiales es uno de los prin-cipales retos para el desarrollo de la espintrónica. Una de las características principalesde los multiferroicos es que su orden magnético y su anisotropía pueden ser afectadospor tensiones originadas en las interfaces entre el ferromagneto (FM) y el ferroeléctrico(FE). Este fenómeno ocurre debido a que ambos materiales pueden llegar a tener difer-encias estructurarles y además, la polarización del FE puede generar una transferenciade carga entre ambos compuestos modificando dicha interface. Recientes cálculos ab-initio realizados en heteroestructuras de FePt/BaTiO3 remarcan un importante cambioen la anisotropía magnética del FePt inducida por dicha polarización ferroeléctrica delBaTiO3 (BTO)[1]. Los autores hallaron que la estructura electrónica del Ti está polar-izada en espín en las interfaces de FePt/BTO y que este efecto reprime la anisotropíamagnética del FePt.
Con el objetivo de estudiar el cambio en la anisotropía magnética de films delgadosde FePt inducido por tensiones de BTO, hemos investigado las propiedades estruc-turales y magnéticas de las bicapas FePt/BTO de diferente espesores (t). Se creció unaserie de estructuras FePt/BTO/Pt/Ti /SiO2/Si(100) con tBTO=250nm y 10nm.
PO 73 - Estudio de la influencia del confinamiento en las propiedadescríticas de un modelo con tres estados de spin
Luciana Luque1, Ezequiel Albano1
1 Instituto de Física de Líquidos y Sistemas Biológicos, Argentina.
La comprensión y la caracterización de las propiedades de las interfaces en sistemasconfinados, es un tema desafiante desde el punto de vista de la Mecánica Estadística,pero de gran interés dentro del campo de la nanociencia y la nanotecnología, como asítambién en el diseño y desarrollo de nuevos materiales. Debido a su importancia, estetipo de estudio está llamando considerablemente la atención de la comunidad cien-tífica y ha sido abordado tanto de forma teórica y experimental, como así también através de simulaciones por computadora. En este trabajo, se estudia el comportamien-to crítico de un modelo con 3 estados de spin (up, down y vacancia) en los que sepresenta un fenómeno interesante y desafiante, ausente en el caso de 2 estados, llama-do “Absorción Interfacial” de la tercera fase (vacancias) en la interfase, entre las fasesrestantes (up y down). Tradicionalmente, estos estudios se efectúan haciendo uso delmodelo de 3 estados Blume-Capel. Sin embargo, en el presente trabajo se propone unageneralización de este modelo para incluir la interacción entre vacancias, es decir unainnovación no contemplada anteriormente. En una etapa preliminar se determino una
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transición orden-desorden del masivo (bulk, es decir en ausencia de confinamiento).Dicha transición es de segundo orden y pertenece a la clase de universalidad del mod-elo de Ising (es decir en ausencia de vacancias). Posteriormente, y trabajando con unsistema confinado entre dos paredes y en presencia de campos superficiales competi-tivos, se determino una transición de localización-delocalización de la interfaz. Dichatransición es la precursora de una transición de mojado (wetting) que se verifica en ellímite termodinámico. Se verifico y caracterizo el fenómeno de la absorción interfa-cial, mencionado anteriormente. Consideramos que esta generalización del modelo deBlume-Capel, permitirá en un futuro próximo abordar otros estudios del efecto de con-finamiento y sus propiedades, incluyendo, entre por ejemplo, fenómenos de mojado,condensación capilar, propiedades de interfaces, etc.
PO 74 - Reordenamiento dinámico y espontáneo de la red de vórticessuperconductores
Mariano Marziali Bermúdez1, Gabriela Pasquini1, Victoria Bekeris1, Morten R. Eskild-sen
1 Universidad de Buenos Aires, FCEyN, Departamento de Física; IFIBA, CONICET.2 University of Notre Dame, Department of Physics, Notre Dame, USA.
Los vórtices en superconductores de tipo II son un ejemplo de sistema complejocon interacciones que compiten entre sí. Una característica común a diversos sistemasde este tipo es la existencia de una transicion orden/desorden. En sistemas limpios,como los monocristales de NbSe2, la fase ordenada es un vidrio de Bragg libre de dis-locaciones, dominado por la interacción entre vórtices. A temperaturas y campos mag-néticos cercanos a los críticos, predomina la interacción con los defectos al azar del ma-terial y el sistema se desordena. En la región próxima a la transición orden-desordenentre estas fases, se han observado efectos de historia dinámica en la respuesta alter-na, compatibles con la existencia de una región en donde los vórtices se reorganizanen configuraciones robustas con un grado de desorden intermedio[1]. Recientemente,mediante experimentos combinados de susceptibilidad alterna y difracción de neu-trones de bajo ángulo, obtuvimos evidencia directa del reordenamiento propuesto[2].Esta nueva evidencia, además, refuerza la hipótesis de que las diferentes respuestasalternas están directamente vinculadas con el grado de orden de la configuración dela red de vórtices subyacente. En ese marco, las distintas respuestas observadas de-spués de ciclar térmicamente el sistema hasta diferentes temperaturas mínimas podríaindicar un ordenamiento espontáneo[1]. En esta presentación mostramos la evidenciade reordenamiento dinámico hallada y discutimos resultados preliminares vinculadosal ordenamiento espontáneo propuesto.
Referencias[1] G. Pasquini, D. Perez Daroca, C. Chiliotte, L. G. Lozano and V. Bekeris, Phys. Rev.Lett. 100, 247003 (2008); D. Perez Daroca, G. Pasquini, L. G. Lozano and V. Bekeris,Phys. Rev. B 84, 012508 (2011).
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[2] M. Marziali Bermúdez, M. R. Eskildsen, M. Bartkowiak, G. Nagy, V. Bekeris and G.Pasquini, Phys. Rev. Lett. 115, 067001 (2015).
PO 75 - Fase de Haldane en aislantes topológicos de Kondo en 1D
Alejandro Mezio1, Alejandro M. Lobos1, Ariel O. Dobry1, Claudio J. Gazza1
1 Instituto de Física Rosario. Universidad Nacional de Rosario y Universidad Nacional deRosario, Argentina.
En este trabajo, investigamos las propiedades de una clase particular de aislantestopologicos, los “aislantes topologicos de Kondo”, una fase exotica de la materia quesurge de combinar la topología con las correlaciones fuertes. En particular, en estetrabajo nos concentramos en un modelo propuesto recientemente, el modelo de red deHeisenberg- Kondo de onda p, y lo estudiamos mediante grupo de renormalizacion dela matriz densidad (DMRG). La particularidad de este modelo es que la interaccion deKondo es no-local (a diferencia del caso usual) y se acopla a la densidad de espin consimetria p del gas de electrones. El analisis de los gaps de excitacion de carga y espin, elparametro de orden de “string”, y el perfil de densidad de espin, permite afirmar queel estado fundamental corresponde a la fase de Haldane (una fase típicamente asociadaa la cadena de Heisenberg antiferromagnetica de S = 1), con orden topológico de tipo“string” y estados de borde sin gap magneticos con espin S = 1/2.
PO 76 - Coulomb and tunneling coupled trilayer systems at zeromagnetic field
D. Miravet1, C. R. Proetto1, P. G. Bolcatto2
1 Centro Atómico Bariloche and Instituto Balseiro, Argentina.2 Instituto de Física del Litoral, Universidad Nacional del Litoral, Argentina.
The ground-state electronic configuration of three bidimensional electron gases hasbeen determined using a variational Hartree-Fock wavefunction. The layers are Coulombcoupled, and tunneling is present between neighboring layers. In the limit of smallseparation between layers, the tunneling becomes the dominant energy contribution,while for large distance between layers the physics is driven by the Hartree electro-static energy. The transition from tunneling to Hartree dominated physics is shiftedto increasingly larger values of d∗ as the 2D density lowers. The inter-layer exchangestabilizes an approximately “balanced” configuration, where the three layers are ap-proximately equally occupied. Most of the experiments are performed in the vicinityof this balanced configuration.
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PO 77 - Metastable states in the unitary dynamics of isolatedquantum systems
Emilio Nicolas Nessi1, Aníbal Iucci1
1 IFLP, CONICET y Depto. de Física, FCE UNLP.
We show that two paradigmatic models of one dimensional (1D) quantum physicsexhibit long-lived metaestable (prethermalized) states in their unitary (closed) evolu-tion after being put out of equilibrium. In the case of spinless fermions, we show thatthese long-lived states emerge as a result of the scarcity of relaxation channels, whilein the case of the Bose-Hubbard model, we show that the metastable states are relatedto an ergodic to non-ergodic transition in the associated mean field trajectories.
PO 78 - Espectroscopía Raman de niveles de Landau en multicapas degrafeno
H. P. Ojeda Collado1, Y. Henni2, C. Faugeras2, Gonzalo Usaj1, C. A. Balseiro1
1 Centro Atómico Bariloche and Instituto Balseiro, Comisión Nacional de Energía Atómica,8400 Bariloche, and CONICET, Argentina.2 Laboratoire National des Champs Magnétiques Intenses, CNRS, (UJF, UPS, INSA), BP 166,38042 Grenoble, Cedex 9, France.
Se analizan resultados experimentales de espectroscopía Raman de niveles de Lan-dau en multicapas de grafeno suspendidas. Utilizando un modelo de tight bindingsencillo se reproducen correctamente todas las transiciones electrónicas entre los dis-tintos niveles de Landau (magnetoexcitones) observadas en el experimento. En el mar-co de este modelo, se obtienen las reglas de selección para las excitaciones Raman ac-tivas. Se demuestra que esta espectroscopía permite identificar el tipo de apilamiento(stacking) y estimar el número de capas que presentan las muestras.
PO 79 - Influencia de las vacancias de oxígeno en las propiedadesmagnéticas de ZnFe2O4
K. L. Salcedo Rodríguez1,2, J. Melo Quintero1,2, G. A. Pasquevich1,2, P. Mendoza Zélis1,2,S. J. Stewart1,2,3, L. A. Errico1,2,4, C. E. Rodríguez Torres1,2
1 IFLP-CCT- La Plata-CONICET y Departamento de Física, Argentina.2 Facultad de Ciencias Exactas, C. C. 67, Universidad Nacional de La Plata, 1900 La Plata,Argentina.3 Instituto Ciencias de la Salud, Universidad Nacional Arturo Jauretche, Av. Calchaquí Nro6200, Florencio Varela, Argentina.4 Universidad Nacional del Noroeste de la Pcia. de Buenos Aires (UNNOBA), Monteagudo
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2772, Pergamino, CP 2700 Buenos Aires, Argentina.
La ferrita de Zn (ZnFe2O4) es un semiconductor antiferromagnético con una tem-peratura de Néel de 10 K. Sin embargo, este material puede presentar una respuestaferrimagnética FiM a temperatura ambiente debido al intercambio de posiciones de loscationes Zn2+ y Fe3+. Dicho intercambio se observa principalmente cuando el mate-rial presenta dimensiones nanométricas ó a través de su fabricación por métodos quegeneran muestras fuera del equilibrio [1-3]. También se ha observado últimamente,que la concentración de oxígeno juega un rol relevante en las propiedades magnéticasdel sistema [4]. Con el objetivo de investigar el rol de las vacancias de oxigeno en larespuesta FiM de ZnFe2O4, en este trabajo presentamos un estudio experimental sobreeste compuesto policristalino sometido a tratamientos térmicos en vacío a diferentestemperaturas entre 100 y 650C. Todas las muestras resultaron monofásicas, mientrasque su comportamiento magnético a 300 K es el que resulta de la co-existencia de com-ponentes para y ferrimagnéticas. Los espectros Mössbauer registrados a temperaturaambiente mostraron, para todas las muestras, una componente paramagnética cuyosparámetros hiperfinos varían según la temperatura del tratamiento térmico. Los efec-tos de las vacancias de oxígeno en las propiedades estructurales y magnéticas de estesistema fueron también analizados a través de cálculos teóricos de primeros principios.A partir del análisis conjunto pudimos: i) identificar que la muestra de partida presentaun pequeño grado de inversión, ii) que esa inversión se pierde bajo tratamientos a tem-peraturas intermedias, iii) asociar a las vacancias de oxígeno los cambios observadosen las muestras tratadas a temperaturas mayores de 450ºC, que son las que presentanmayor respuesta magnética.
Referencias[1] M. Mozaffari, et. al., The effect of cation distribution on magnetization of ZnFe2O4nanoparticles. J. Magn. Magn. Mat. 322, 3240–3244 (2010).[2] A.T. Raghavender.: Room temperature ferromagnetism in laser ablated Zn ferritethin films. Materials Lett. 65, 3636–3638 (2011).[3] A. Kundu et al.: Magnetic properties of a partially inverted zinc ferrite synthesizedby a new coprecipitation technique using urea, Physics Letters A 311, 410–415, (2003).[4] C. E. Rodríguez Torres et. al.: Oxygen-vacancy-induced local ferromagnetism as adriving mechanism in enhancing the magnetic response of ferrites. Phys. Rev. B. 89,104411-104411-7 (2014).
PO 80 - Análisis estructural y magnético de sistemas Fe3−xTixO4+δ
L. Pili1, K. L. Salcedo Rodríguez1,2, L. Errico1,2,3, M. Weissmann3, C. E. RodríguezTorres1,2
1 Departamento de Física, Facultad de Ciencias Exactas, Universidad Nacional de La Plata, CC67, 1900 La Plata, Argentina.2 Instituto de Física La Plata (IFLP, CCT La Plata, CONICET-UNLP).3 Universidad Nacional del Noroeste de la Pcia. de Bueno Aires(UNNOBA), Monteagudo
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2772, (2700) Pergamino, Argentina.4 Departamento de Física - Materia Condensada, Centro Atómico Constituyentes, ComisiónNacional de Energía Atómica.
Las ferritas, cuya fórmula general es MFe2O4, (M: metal de transición) son com-puestos considerados de gran importancia dentro de la ciencia de materiales debido asu alto potencial para aplicaciones en dispositivos para almacenamiento de informa-ción, diagnóstico médico y sensores Dentro de estos sistemas, se encuentra la ferritade titanio (Fe2TiO4, Ulvoespinela), ó los compuestos denominados titanomagnetitas(Fe3−xTixO4), los cuales ofrecen una amplia variedad de factores a explorar relaciona-dos con la influencia de la distribución de cationes en las propiedades magnéticas deestos compuestos. Como es sabido, el método de síntesis determina en buena medi-da las propiedades finales de los sistemas obtenidos. En este trabajo se presenta lacaracterización estructural y magnética de ferritas de Ti obtenidas por reacción en es-tado sólido. Las mismas fueron obtenidas partiendo de diferentes mezclas de reactivos(TiO2 y Fe2O3, TiO2 y Fe3O4 ó TiO2, a- Fe y Fe2O3). Las muestras fueron caracterizadaspor difracción de rayos X, espectroscopia Mössbauer y magnetometría de muestra vi-brante a temperatura ambiente. Los resultados se comparan con los obtenidos porcálculos de primeros principios.
PO 81 - Redes de skyrmiones en sistemas ferromagnéticos
Santiago Osorio1, Daniel C. Cabra1, Héctor D. Rosales1, Mauricio B. Sturla1
1 Instituto de Física La Plata, Argentina.
Este trabajo estuvo centrado en la búsqueda de una fase de red de skyrmiones enun sistema bidimensional de espines. Se estudió el efecto del campo magnético externoen un modelo clásico de ferromagneto no-centrosimétrico. En este modelo la interac-ción de Dzyaloshinski-Moriya (DM) y el campo magnético son fundamentales paraestabilizar una fase de red de skyrmiones. Los estudios analíticos, a temperatura nula,conducen a un diagrama de fases que revela una secuencia de estados fundamentales,fese helicoidal → red de skyrmiones → gas de skyrmiones → fase ferromagnética,conforme el campo crece. La red de skyrmiones consiste en un arreglo triangular deskyrmiones en la que el tamaño R de cada skyrmión está determinado por la magni-tud de la interacción de DM (R ≈ 1/D). En el gas de skyrmiones éstos se encuentrandispersos en un background ferromagnético sin formar una estructura regular. Loscampos críticos para las transiciones entre las fases está determinado por la constantede DM y la constante de intercambio J (Bc ≈ D2/J). Estos análisis fueron complemen-tados con simulaciones de Monte Carlo que confirman el esquema de fases incluso atemperatura no nula. Mediante estas simulaciones se predicen plateaux en las cur-vas de magnetización que son correctamente explicados en el marco de los estudiosanalíticos realizados. Los resultados encontrados se comparan satisfactoriamente conlos resultados reportados en trabajos experimentales y en publicaciones en las que seemplean técnicas numéricas.
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PO 82 - Dzyaloshinskii-Moriya interaction-induced threefoldSkyrmion crystal in the antiferromagnetic triangular lattice
H.D. Rosales1, D.C. Cabra1,2, P. Pujol3
1 Instituto de Física de La Plata and Departamento de Física, Universidad Nacional de La Pla-ta, C.C. 67, 1900 La Plata, Argentina.2 Abdus Salam International Centre for Theoretical Physics, Associate Scheme, Strada Costiera11, 34151, Trieste, Italy.3 Laboratoire de Physique Théorique, IRSAMC, CNRS and Université de Toulouse, UPS,Toulouse, France.
The frustrated classical antiferromagnetic Heisenberg model with Dzyaloshinskii-Moriya (DM) interactions on the triangular lattice is studied under a magnetic fieldby means of semiclassical calculations and large-scale Monte Carlo simulations. Weshow that even a small DM interaction induces the formation of an AntiferromagneticSkyrmion crystal (AF-SkX) state. Unlike what is observed in ferromagnetic materi-als, we show that the AF-SkX state consists of three interpenetrating Skyrmion crystals(one by sublattice), and most importantly, the AF-SkX state seems to survive in the lim-it of zero temperature. To characterize the phase diagram we compute the average ofthe topological order parameter which can be associated to the number of topologicalcharges or Skyrmions. As the magnetic field increases this parameter presents a clearjump, indicating a discontinuous transition from a spiral phase into the AF-SkX phase,where multiple Bragg peaks coexist in the spin structure factor. For higher fields, asecond (probably continuous) transition occurs into a featureless paramagnetic phase.
PO 83 - Fases cuánticas en una red panal de abeja de dos capasfrustradas
F.A. Gómez Albarracín1, M. Arlego1, C.A. Lamas1, H.D. Rosales1
1 Instituto de Física de La Plata and Departamento de Física, Universidad Nacional de La Pla-ta, C.C. 67, 1900 La Plata, Argentina.
En este trabajo se investigan las fases cuánticas presentes en modelos de Heisenbergde espin 1/2, sobre una red panal de abeja de dos planos frustrada, en presencia deun campo magnético externo. El trabajo se motiva en la existencia de materiales queexhibe dicha estructura y en la búsqueda de fases desordenadas en sistemas de espinesfrustrados en dos dimensiones. Para llevar a cabo esta investigación se emplea unconjunto de técnicas numéricas complementarias, como diagonalización exacta sobresistemas de tamaño finito, expansiones en serie y DMRG en geometrías reducidas tipocinta, entre otras.
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PO 84 - Order by disorder induce dimer crystal in the frustratedhoneycomb bilayer
F.A. Gómez Albarracín1, H.D. Rosales1
1 Instituto de Física de La Plata and Departamento de Física, Universidad Nacional de La Pla-ta, C.C. 67, 1900 La Plata, Argentina.
Frustration has proved to give rise to an extremely rich phenomenology in bothquantum and classical systems. The inclusion of an external magnetic field couldchange the degeneracy and topology of the ground state manifold stabilizing differentground states. In this work we present a detailed study of the antiferromagnetic clas-sical Heisenberg model on a bilayer honeycomb lattice in a highly frustrated regime inpresence of a magnetic field. This study shows strong evidence of entropic order-by-disorder selection in different sectors of the magnetization curve. For antiferromagnet-ic couplings J1 = Jx = Jp/3, we find that at low temperatures there are two differentregions in the magnetization curve selected by this mechanism with different numberof soft and zero modes. These regions are separated by a classical pseudoplateau atM = 1/2, which is not fully collinear. In fact, it can be described as a collinear dimerand a "classical singlet". Both regions at low temperature break Z2 symmetry, andsplit the system in sublattices of spin pairs ("classical dimers"). We present the orderparameter and binder cumulant calculations to show the Z2 symmetry breaking. Us-ing the specific heat, we present the T vs h phase diagram. At higher temperatures,there is a crossover from the conventional paramagnet to a cooperative magnet. As thetemperature is lowered, the order by disorder mechanism is at play, and the differentsymmetry breaking phases arise.
PO 85 - Degenerate Ising model in the frustrated honeycomb lattice
F.A. Gómez Albarracín1, H.D. Rosales1
1 Instituto de Física de La Plata and Departamento de Física, Universidad Nacional de La Pla-ta, C.C. 67, 1900 La Plata, Argentina.
We present a study of classical Ising spins in the bilayer honeycomb lattice. It hasbeen shown that in the Heisenberg case, this systems has a rich phenomenogy and ishighly degenerate in the strongly frustrated point. We focus on this particular pointand show that in the Ising case, the system at zero magnetization (m = 0) and m = 1/2is expected to be degenerate and to have finite entropy. We show preliminary results ofMetropolis Monte Carlo simulations, and discuss comparison with other algorithms,such as Wang-Landau.
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PO 86 - Hielos de spin: estudio a primeros vecinos mediante elalgoritmo de Wang-Landau
María Victoria Ferreyra1, Rodolfo A. Borzi 1, Santiago A. Grigera1
1 Instituto de Física de Líquidos y Sistemas Biológicos, CONICET-UNLP, Argentina.
Los hielos de spin son un gran ejemplo de ferromagnetos frustrados. Se trata deun cristal de iones con momentos magnéticos del orden de los 10 µB ubicados en losvértices de una red pirocloro. El entorno cristalográfico obliga a los spines a apun-tar en las direcciones locales ⟨111⟩ (hacia adentro o hacia afuera de del tetraedro alque pertenecen), por lo es posible aproximarlos clásicamente mediante un conjunto despines tipo Ising. Estudiamos este tipo de sistemas, con interacciones a primeros ve-cinos, usando el algoritmo de Wang & Landau, que nos permite estimar la densidadde estados del sistema, brindando de este modo acceso directo a la energía libre y a laentropía.
PO 87 - Competencia entre la interacción dipolar de largo alcance y lade intercambio antiferromagnética en una cadena de espines concampo magnético aplicado
B. Bravo1, F.A. Gómez Albarracín1, D. C. Cabra1, C. J. Gazza1, G. L. Rossini1
1 Instituto de Física de La Plata - Departamento de Física, Universidad Nacional de La Plata,C.C. 67, 1900 La Plata, Argentina.2 Instituto de Física de Rosario, Argentina.
En este trabajo estudiamos una cadena de espines con interacción de intercambio aprimeros vecinos (J) e interacciones dipolares de largo alcance, teniendo en cuenta elefecto de un campo magnético. Nos proponemos estudiar los efectos de la competen-cia entre la interacción de intercambio antiferromagnética y las interacciones de largoalcance. Con el objetivo de analizar dicho sistema en profundidad, considerando elintercambio antiferromagnético, estudiamos en primer lugar, el caso clásico mediantesimulaciones de Monte Carlo. En segundo lugar, analizamos el caso cuántico utilizan-do fluctuaciones de ondas de espín mediante la transformación de Holstein-Primakoffy nos encontramos implementando la técnica numérica del grupo de renormalizaciónde la matriz densidad (DMRG) para este sistema particular. Mostraremos que para unvalor particular de interacción de intercambio, Jc, donde la configuración dominadapor la interacción dipolar y aquella dominada por la de intercambio tienen la mismaenergía, el sistema tiene una degeneración continua adicional. Simulaciones y cálculosanalíticos de fluctuaciones térmicas sugieren que a bajas temperaturas se seleccionauna configuración con orden de Néel en las componentes de espín comprendidas en elplano perpendicular al campo externo, debido al mecanismo de orden por desorden.Presentaremos también los avances obtenidos para el caso cuántico.
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PO 88 - Falla cualitativa de la aproximación non-crossingapproximation para el modelo de la impureza de Anderson simétricode un canal
C. N. Sposetti1, L. O. Manuel1, P. Roura-Bas2
1 Instituto de Física Rosario (CONICET) y Universidad Nacional de Rosario, Argentina.2 Depto. de Física CAC-CNEA, Argentina.
En este trabajo se estudia la contribución de la impureza a la entropía, a través de lasaproximaciones non-crossing (NCA) y one-crossing (OCA) approximations, para el mod-elo de la impureza de Anderson degenerado, incluyendo valores finitos de la repulsiónCoulombiana U. Encontramos que el resultado de la entropía a bajas temperaturas cal-culada con la NCA para el modelo de la impureza de Anderson simétrico de un canalresulta cualitativamente erróneo, con un comportamiento Simp(T = 0) → ln
√(2).
Este valor de entropía a temperatura cero corresponde al modelo de Anderson de doscanales con U infinito, como así también al modelo de Kondo sobreapantallado. LaNCA no es capaz de distinguir estos dos sistemas físicos diferentes. Patologías sim-ilares son predecidas para cualquier otra cantidad termodinámica y también para al-gunas cantidades dinámicas. Encontramos que la OCA restaura las propiedades cor-rectas del estado fundamental, en este caso un comportamiento de la entropía a bajastemperaturas Simp(T = 0) → 0, siendo este límite afectado por las violaciones delas propiedades de líquido de Fermi conocidas dentro de esta aproximación. Estaspropiedades son mejoradas en el caso multiorbital. Nuestro análisis explica resulta-dos numéricos presentados en la literatura para la conductancia eléctrica obtenidos através de la NCA para el modelo de Anderson de una canal simétrico.
PO 89 - Onset of plasticity and its relation to atomic structure in CuZrmetallic glass nanowire: a molecular dynamics study
Matías Sepúlveda-Macías1, Nicolás Amigo1, Gonzalo Gutiérrez1
1 Universidad de Chile.
We present a computational tensile test which shows the evolution of the atomicstructure of a Cu50Zr50 metallic glass nanowire at 300 K as the applied strain increases.The system consists of a parallelepiped composed by 1.008.000 atoms interacting bymeans of an embedded atom potential. The local structure of the atoms is analyzedusing the Voronoi polyhedral technique and the nucleation and propagation of theshear band by monitoring the local atomic shear strain. Our results clearly reveal threeregimes: an elastic regime below 4% of strain, a homogeneous deformation, wherethe shear band begins to form, and an inhomogeneous deformation regime, above10% of strain, where the shear band is formed. Each regime is characterized by atypical bimodal polyhedra distribution, except at 10% of strain, where the distributionis unimodal. A detailed atomic level study of the shear band shows that, in spite of
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the large displacement experimented by each atom with respect to its environment, itsshort range order is similar to the regions outside the shear band.
PO 90 - Irreversibility induced by thermal cycles in phase separatedmanganites
Bernardo Sievers1, Joaquín Sacanell2, Mariano Quintero2, Leticia Granja2, Griselda Polla2,Pablo Levy2, Francisco Parisi2
1 UBA Departamento de Física, Argentina.2 Departamento de Física de la materia condensada, Comisión Nacional de Energía Atómica,Argentina.
Se analizó el efecto de los ciclados térmicos entre 300 K y 50 K en las propiedadesmagnéticas de la manganita La0.5Ca0.5MnO3. Se observó una disminución de la mag-netización a baja temperatura con cada ciclado. Se estudió la influencia de la velocidaddel cambio de temperatura y la posibilidad de "borrar"el efecto con tratamientos térmi-cos a altas temperaturas (hasta 600 K). Los resultados de magnetización se complemen-tan con mediciones mediante difracción de rayos X a altas temperaturas. Se realizaronrelajaciones temporales isotérmicas en temperaturas entre 200 K y 70 K. Se observó queel cambio de fase FM a baja temperatura entre 2 ciclos sucesivos es independiente dela velocidad de la rampa de temperatura.
PO 91 - Magnetic field modulated Kondo effect in asingle-magnetic-ion molecule
Javier Romero1, E. Vernek2, G. B. Martins3, E. R. Mucciolo4
1 Universidad de Buenos Aires, Argentina.2 Universidade Federal de Uberlândia, Brazil.3 Oakland University, USA.4 University of Central Florida, USA.
We study numerically the low-temperature electronic transport properties of a single-ion magnet with uniaxial and transverse spin anisotropies. We find clear signatures ofa Kondo effect caused by the presence of a transverse (zero-field) anisotropy in themolecule. This Kondo effect has an SU(2) pseudo-spin character, associated to a dou-blet ground state of the isolated molecule, which results from the transverse anisotropy.Upon applying a transverse magnetic field to the single-ion magnet, we observe oscil-lations of the Kondo effect due to the presence of diabolical (degeneracy) points of theenergy spectrum of the molecule caused by geometrical phase interference effects sim-ilar to those observed in the quantum tunneling of multi-ion molecular nanomagnets.The field-induced lifting of the ground state degeneracy competes with the interferencemodulation, resulting in some cases in a suppression of the Kondo peak.
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PO 92 - Diseño e impresión de potenciales electrodos mediados porláser sobre láminas de óxido de grafeno
Luis A. Pérez1, Gabriela I. Lacconi1, Noelia Bajales Luna2
1 INFIQC-CONICET-UNC, Dpto. de Fisicoquímica, Facultad de Ciencias Químicas, UNC.2 Facultad de Ciencias Exactas Físicas y Naturales, UNC. IFEG-CONICET-UNC, Facultad deMatemática, Astronomía y Física, UNC.
El óxido de grafeno (GO) ha recibido especial atención en los últimos años porsu potencial capacidad de proveer un medio para la producción masiva de materi-ales basados en grafeno. Además de comportarse como una plataforma químicamentemodificable para aplicaciones ópticas, también presenta propiedades favorables parasu funcionalización química en medio acuoso. La oxidación de grafeno es un procesoparcialmente reversible, que da lugar a la presencia de defectos estructurales. Asimis-mo, la reducción de GO (rGO) por medios químicos, electroquímicos, térmicos o defoto-reducción permitiría restablecer el arreglo de carbonos sp2, y en consecuencia,aumentar la conductividad eléctrica del material. Dentro de este marco y la perspec-tiva de la nanoelectrónica, es importante desarrollar métodos que permitan el diseñoe impresión de electrodos y/o la fabricación de canales conductores dentro de unamatriz aislante de GO. En este trabajo se muestran resultados obtenidos en experimen-tos de diseño, litografía y caracterización de electrodos basados en GO, mediados porradiación láser y soportados en una plataforma de SiO2/Si. La escritura se realizó em-pleando un láser de He-Ne 1-5 mW de potencia y una longitud de onda de 632.8nm. Seemplearon distintas dosis de irradiación sobre una distribución de láminas de grafenoy la caracterización de los patrones impresos se realizó mediante AFM, espectroscopíaRaman e imagen por contraste de reflectancia FTIR. Los espectros obtenidos por es-pectroscopía muestran la presencia de la banda D y G en relaciones de intensidadesrelativas compatibles con rGO. Asimismo, las mediciones de AFM muestran una de-presión en la zona irradiada (decenas de nm) atribuíble a la pérdida de oxígeno en lasláminas de GO, efecto que es compatible con las imágenes obtenida por IR.
PO 93 - Efecto Kondo Orbital en puntos cuánticos dobles
P. Roura-Bas1, L. Tosi2, A. Aligia2
1 Centro Atómico Constituyentes, CNEA, Argentina.2 Centro Atómico Bariloche, CNEA, Argentina.
En este trabajo calculamos la conductancia diferencial de un sistema compuestopor dos puntos cuánticos acoplados capacitivamente, estando cada uno conectado asu propio par de contactos metálicos. Este sistema ha sido recientemente empleadopara realizar espectroscopia de pseudo-espín, controlando independientemente cadavoltaje de los cuatro contactos. El pseudo-espín es definido por la ocupación orbitalde uno u otro punto cuántico. Partiendo del sistema en su punto de degeneración
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de espín y pseudo-espín, SU(4), en el régimen de Kondo, mostramos como varia laconductancia a través de cada punto cuántico cuando la simetría es reducida por acciónde un desdoblamiento del tipo pseudo-Zeeman pasando a ser del tipo SU(2). Tambiénanalizamos la restauración de simetría, SU(2)→ SU(4), en casos más generales dondelos acoplamientos entre los contactos y los puntos cuánticos son diferentes para cadapunto cuántico.
PO 94 - Interacción de una nanocinta de grafeno con la superficiepolarizada de un ferroeléctrico usando métodos ab-initio
G. D. Belletti1, S. D. Dalosto1, Silvia Tinte1
1 Instituto de Física del Litoral-CONICET, Universidad Nacional del Litoral, Argentina.
La integración de grafeno con óxidos ferroeléctricos polarizados ha mostrado seruna manera de manipular portadores de carga en el grafeno. A pesar que el grafenono tiene gap de energía, cuando se corta en nanocintas, éstas poseen gap debido alconfinamiento cuántico en la dirección del ancho de la nanocinta. En este trabajo, us-ando métodos de primeros principios caracterizamos la interacción de una nanocintade grafeno con la superficie (001) del ferroeléctrico PbTiO3 con polarización eléctricaperpendicular a la superficie en ambos sentidos en configuración de monodominio,incluyendo explícitamente un electrodo metálico abajo. Nuestros resultados indicanque las características superficiales del material ferroeléctrico tales como la relajaciónatómica y la distribución electrónica, desempeñan un rol determinante en el tipo dedopaje electrónico de la nanocinta de grafeno. Los resultados muestran el cuadro in-tuitivo que una polarización eléctrica apuntando hacia abajo induce dopaje tipo p enla nanocinta. Sin embargo, cuando la polarización del ferroeléctrico apunta hacia lananocinta, ésta sólo se aproxima a un dopaje tipo n pero sin alcanzarlo. Encontramostambién que la polarización ferroeléctrica además de variar el tipo de dopaje electróni-co, tal como lo hace en grafeno, es capaz de modificar el gap de energía de nanocintasde grafeno de espesor nanométrico. Por ejemplo, en una nanocinta de 9 Åel gap secierra a 0.15 eV sin que se rompa la degeneración α − β, en comparación con el gap de0.5 eV en una nanocinta libre.
PO 95 - Interaction of graphene nano-flakes with water, relevance ofvan der Waals interactions: a first principles investigation
Ana María Valencia1, Marilia J. Caldas1
1 Instituto de Física, Universidade de São Paulo, 05508-900 São Paulo, SP, Brazil
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Amazonian Black Earth, “Terra Preta de Índio”, is an interesting case where youcan find highly fertile patches immersed in large unfertile areas [1]. This is mainly dueto remains of black charcoal, and it can be connected [2] to the interaction of water withdisordered, packed graphene nano-flakes (GNFs). On the other hand, oxidation is oneof the most common chemical reactions when hydrophobic graphene [3] is exposed toambient conditions [4], either by molecular O2 or by water. In our case we are interest-ed in studying the interaction between the finite graphene-derived structures and wa-ter, and present results of theoretical simulations of different configurations betweenwater molecules and graphene nano-flakes. We work within Density Functional The-ory in the Perdew-Burke-Ernzenhof (PBE) approximation for the exchange-correlationfunctional [5] and include van-der-Waals (vdW) interactions through the Tkatchenko-Scheffler approach [6], as implemented in the all-electron package FHI-aims [7]. Wehave chosen hexagonal, armchair terminated GNFs (C114H30, 114 conjugated carbonatoms and 30 edge-passivation hydrogen atoms, diameter 20Å) isolated and packed indouble layers. The arm-chair termination is important since it does not induce strongborder effects and as such allows one to simulate the effect of water adsorption onlarger flakes, or on the surface layer of stacked structures. We simulate different con-figurations, with one or four water molecules. As expected, it is essential to includevdW interactions for the description of formation of stacked flakes [8]. From ours re-sults however, in the case of interaction water-GNF surface this is not the dominantfeature, while in the internal space of the bi-flakes we find a strong competition be-tween the vdW flake-flake interactions and dipolar water-flake interactions.
Referencias[1] E. Glaser, Phil. Trans. Royal. Soc. B 362, 187 (2007).[2] A. Jorio et al, Soil and Tillage Res. 122, 61–66 (2012).[3] Z. Xu et al, Sci.Rep. 4, 6450 (2014).[4] Y. Liu, X. Dong and P. Chen, Chem. Soc. Rev. 41, 2283-2307 (2012).[5] J.P. Perdew, M. Ernzerhof and K. Burke, Phys. Rev. Lett. 77, 3865 (1996).[6] A. Tkatchenko and M. Scheffler, Phys. Rev. Lett. 102, 073005 (2009).[7] V. Blum et al., Comput. Phys. Comm. 180, 2175 (2009).[8] M. De Corato et al., J. Phys. Chem. C 118 (40), 23219–23225 (2014).
PO 96 - Conductancia térmica en GNRs inhomogéneas
Pablo Scuracchio1,2, Sebastián Costamagna2, Ariel O. Dobry1,2
1 Instituto de Física de Rosario, Argentina.2 Universidad Nacional de Rosario, Argentina.
La conductividad térmica de Grafeno (2D) y de nanocintas de Grafeno (1D) se en-cuentran entre las más altas según experimentos y simulaciones recientes. Para mues-tras más pequeñas que el camino libre medio de los fonones, el formalismo de Lan-dauer junto con el método atomístico de Green (o AGFM) permiten una descripciónadecuada del transporte en el régimen balístico. Las funciones de transmisión de cada
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uno de los modos de vibración a bajas energías son analizadas con la introducción dedefectos estructurales como isótopos (C13), vacancias y condiciones de bordes mixtas.
PO 97 - Estudio de la transicion de Mott con la técnica OCA
Verónica Vildosola1, Leonid Pourovskii2, Luis Manuel3, Pablo Roura-Bas1
1 CAC, CNEA- CONICET, Argentina.2 CPHT, Ecole Polytechnique, France.3 Instituto de Física Rosario, Consejo Nacional de Investigaciones Científicas y Técnicas andUniversidad Nacional de Rosario, Argentina.
En este trabajo investigamos la fiabilidad de la aproximación one-crossing"(OCA)en describir cuantitativamente la transición metal-aislante de Mott en el marco de lateoría de campo medio dinámico (DMFT). Es bien conocido, que uno de los principalesdesafíos para estudiar sistemas fuertemente correlacionados con DMFT, es resolver elmodelo efectivo de una impureza embedida en un baño de conducción. Existen al-gunos métodos de resolución exacta como el Monte Carlo Cuántico (QMC) o el grupode renormalización numérica, pero debido a su altísimo costo computacional y en vis-tas de que cada día es más necesario formular teorías/modelos que describan los ma-teriales en forma realista, se recurre a implementar técnicas aproximadas como la queestudiamos acá. La técnica OCA, debido a varias ventajas respecto a las técnicas exac-tas, ha sido aplicada en cálculos de primeros principios que corrigen las correlacionesmediante DMFT, a un número importante de materiales como fermiones pesados, ac-tínidos, compuestos de metales de transición y sistemas de baja dimensión. Sin em-bargo, no existe en la literatura un estudio sistemático del desempeño de esta técnicaen la descripción de la transición de Mott. Aqui, estudiamos el modelo de Hubbardde una banda para la red de Bethe a temperaturas finitas y comparamos los resultadoscon cálculos QMC. Obtenemos, para el caso con simetría partícula agujero, el diagramade fase T-U, siendo U la repulsión coulombiana local. Observamos que existe un muybuen acuerdo entre OCA y QMC para la transición metal-aislante. Sin embargo, encon-tramos que la transiciión aislante-metal, con OCA ocurre para valores de U mayoresque con QMC. Por otro lado, también vemos que las correlaciones electrón-electrón enla fase metálica están sobreestimadas por OCA. Estos resultados se explican por unasimultánea subestimación de la escala de Kondo en la fase metálica y el tamaño delgap de la fase aislante. Finalmente, estudiamos y discutimos el comportamiento delsistema fuera del caso simétrico.
Índice de autores
Acha, C., 35Aguirre, M., 65Alascio, B., 3Aldao, C.M., 10Aligia, A., 24, 48, 52, 102Ambrusi, R.E., 50Andrade Hoyos, J.A., 48, 52Arciniegas Vaca, M.L., 29Arcondo, B., 17, 60, 61, 70Arlego, M., 15, 97Arrachea, L., 19, 58Arrieta Gamarra, D., 67Aurelio, G., 26
Bab, M.A., 42, 43Barone, M., 68Bekeris, V., 3, 15, 92Biasetti, A., 69Bilovol, V., 17, 70Blesio, G., 71Bortolín, T.S., 71Borzi, R.A., 62, 99Bragas, A., 51Bravo, B., 89, 99Bridoux, G., 65Bringa, E.M., 3Bruchhausen, A., 23Butera, A., 47, 91Buzon, G., 72
Córdoba, D., 74Cababie, M., 91Cabeza, G.F., 33, 51, 64Cabra, D.C., 3, 21, 96, 97, 99
Cabrera, A.F., 56Calvo, H.L., 30Canatelli, A., 72Care, D.A., 54Carrión, S.M., 58, 78Ceccatto, A., 37Coral, D.F, 73Cornaglia, P.S., 52Correa Quinchia, F., 75Correa, V.F., 22Craievich, A., 73Curiale, J., 27, 55, 56
Díaz Suárez, E., 78Dagrada, M., 75Damonte, L.C., 76, 77de Paula Miranda, I., 53di Prátula, P.E., 44, 45Dobry, A.O., 26, 93, 104
Errico, L., 95Esquinazi, P.D., 9, 47, 65
Fernández van Raap, M.B., 29, 73, 80Fernandez, V., 68Ferreyra, M.V., 62, 99
Gómez Albarracín, F.A., 97–99Gallay, P., 81Ganduglia-Pirovano, M.V., 13, 59, 63García Lorenzana, J.G., 9Gayone, J.E., 21Gazza, C.J., 26, 52, 89, 93, 99Ghioldi, E.A., 82, 83Gil Rebaza, A.V., 49, 78
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Índice de autores Índice de autores
Goijman, D., 82Gonzalez, M.G., 83Goyanes, S., 11Grigera, S.A., 12, 62, 99Guimpel, J., 83, 84Guisandez. L.E., 54Guruciaga, P.C., 62
Hallberg, K., 20Hamad, I.J., 52Herme, C.A., 62Herrera, F.C., 85, 86Hoppe, C.E., 19
Irurzún, I.J., 87Iucci, A., 3, 71, 94
Jorge, G., 87Juan, A., 12, 50Juan, D., 79
López Pedroso, A., 91López, M.B., 58, 74, 78, 90Lamas, C.A., 18, 97Linares Moreau, M., 88Lisandrini, F.T., 89Lobos, A.M., 26, 93Loscar, E.S., 57Ludovico, M.F., 19, 58Luque, L., 91Lustemberg, P.G., 63
Macchi, C., 31Manuel, L.O., 16, 71, 82, 83, 89, 100, 105Martínez, G., 40Marziali Bermúdez, M., 15, 92Massa, N.E., 39Medina, L., 60Mendoza Zélis, P., 3, 29, 67, 73, 80, 94Mendoza Zélis, L., 69, 72Meyer, M., 69, 72, 76Mezio, A., 26, 82, 93Miravet Martínez, D., 93Morgade, C.I.N., 51Mudarra Navarro, A.M., 49Murgida, G.E., 59
Nessi, E.N., 94
Ojeda Collado, H.P., 57, 94Osenda, O., 24Osorio, S., 96
Pérez, S.I., 3Pérez, L.A., 102Pérez, M., 40Pasquevich, G.A., 29, 67, 94Pasquini, G., 15, 92Pastawski, H.M., 3Peltzer y Blancá, E.L., 3, 49Petrilli, H.M., 53Pili, L., 95
Ramallo López, J.M., 3, 86Rentería, M., 66Requejo, F.G., 18, 85, 86Rocca, J.A., 17, 60Rodríguez Torres, C.E., 32, 65, 94, 95Romero, J., 101Rosales, H.D., 3, 72, 96–98Rossini, G.L., 21, 72, 99Roura-Bas, P., 24, 48, 52, 71, 100, 102, 105Rubi, D., 34, 91
Sánchez, F.H., 3, 29, 67, 73, 80Sacerdote, S., 10, 37Salcedo Rodríguez, K.L., 94, 95Sallaberry, I., 41Salvareza, R., 37Schmidt, F., 44Scuracchio, P., 104Sepúlveda-Macías, M., 100Sepliarsky, M., 35Sierra, G., 12Sievers, B., 101Soler-Illia, G.J.A.A., 20Somoza, A., 3, 31Sposetti, C.N., 89, 100Stachiotti, M.G., 3, 35Stewart, S.J., 56, 94Sticco, I., 41Sturla, M.B., 24, 96
Tamborenea, P.I., 25
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Índice de autores Índice de autores
Tavoliere, M., 44Tinte, S., 35, 103
Ureña, M.A., 60, 61Usaj, G., 28, 30, 57, 94
Valencia, A.M., 103Vildosola, V.L., 75, 105Villagrán López, Y.C., 78Vollhardt, D., 11
109
