Upload
muyuta
View
3.886
Download
2
Embed Size (px)
DESCRIPTION
http://www.radyolojiteknikerleri.com/
Citation preview
RÖNTGEN CİHAZLARI ve FİZİK PRENSİPLERİ 7
Dr. Erol Akgül
Ç. Ü. SHMYO 1. Sınıf
X-IŞINLARININ OLUŞUMU
ATOMİK YAPI VE TEMEL PARTİKÜLLER 1
• Bohr’un 1913’te tanımladığı atom modeli güneş sistemine benzer olup merkezde pozitif nukleus, çevresindeki yörüngelerde ise negatif yüklü elektronlar yer alır.
• Nukleusta nukleon adı verilen subatomik partiküller bulunur.
• Radyolojide bunlardan sadece proton ve nötronlar önem taşır.
• Proton pozitif yüklüdür, nötronun ise yükü yoktur.
ATOMİK YAPI VE TEMEL PARTİKÜLLER 2
• Nötron ve protonun kitleleri birbirine eşittir ve yaklaşık olarak elektron kitlesinin 2000 mislidir.
• Nukleustaki protonların sayısına atomik numara denilir ve Z sembolu ile gösterilir.
• Proton ve nötronların toplam sayısına ise kitle numarası denilir ve A sembolu ile gösterilir.
• Örneğin altının 79 protonu (Z), 118 nötronu mevcut olup kitle numarası 197 (A)’dir.
ATOMİK YAPI VE TEMEL PARTİKÜLLER 3
• Elektronlar negatif yüklüdür ve nukleus çevresindeki yörüngelerde dönerler.
• Atomlar normalde nötral oldukları için elektron sayıları proton sayılarına eşittir.
• Elektronların yörüngeleri küre şeklindedir ve merkezden dışarı doğru her yörünge K, L, M, N, O ... olarak adlandırılır.
• Her yörüngede bulunabilecek elektron sayısı belirli olup K’da 2, L’de 8, M’de 18, N’de 32, O’da 50 elektron bulunabilir.
ATOMİK YAPI VE TEMEL PARTİKÜLLER 4
• Yörüngelerde bulunabilecek maksimal elektron sayısı 2n2 formülü ile verilir ve n yörüngesinin merkezden dışarı doğru numarasıdır.
• Peryodik tabloda en dış yörünge numarası elementin peryodunu, bu en dış yörüngedeki elektron sayısı ise grubunu belirler.
• Örneğin oksijenin peryodik tabloda ikinci peryod, 6. grubta yeralır.
BAĞLAMA ENERJİSİ 1
• Pozitif yüklü nukleus ile negatif yüklü elektron arasındaki çekici güce bağlama enerjisi denilir.
• Bu kuvvet elektronu yörüngede tutar. • Bağlama enerjisi, nukleustan mesafenin karesi ile ters
orantılıdır. • Dolayısıyla K’nin bağlama enerjisi L’den fazladır. • Bağlama enerjisi negatif olup, bir elektronu atomdan
koparmak için bağlama enerjisi kadar veya daha fazla enerjinin o yörüngedeki elektrona eklenmesi gerekir.
BAĞLAMA ENERJİSİ 2
• Tungstenin K yörünge enerjisi 70 keV, L yörünge enerjisi 11 keV’dur.
• K yörüngesinden elektron kopartmak için 70 keV, L için ise 11 keV enerji gerekir.
• Eğer atomun yörüngelerinde boşluk varsa bu boşluk daha yukardaki yörünge elektronları ile doldurulabilir.
• Bu arada yörüngelerin bağlama enerjileri arasındaki fark kadar enerji salımı olur.
• Kaide olarak atom kendisini en düşük enerjide tutmaya çalışır.
X-IŞINLARININ OLUŞUMU 1
• X- ışınları katoddan çıkarak potansiyel farkı ile anoda hızlandırılan elektronların anodun targetine çarpması sonucu kinetik enerjilerinin dönüşümü ile oluşur.
• Kinetik enerji hareket enerjisidir ve miktarı;
KE = ½ mv2 denklemi ile belirlenir
(m: kg olarak kitle, v: m/sn olarak hız olduğunda KE birimi jouldur).
X-IŞINLARININ OLUŞUMU 2
• Tüp potansiyeli kVp (kilovolt peak) olarak belirlenir. Yani tüpteki maksimal potansiyeli belirler.
• 70 kVp ile çalıştırılan tüpte maksimal potansiyel 70.000 volt olup, elektronların maksimal kazanabildiği enerji 70 keV’dur.
• Bu enerji kinetik enerji denklemine uygulandığında elektronların katod ve anod arasındaki 1-3 cm mesafelik yolda ışık hızının yaklaşık yarı hızına ulaştığı anlaşılır.
• İşte bu kadar yüksek bir hızla targeti bombardıman eden elektronların kinetik enerjileri termal enerji ve x-ışını şeklinde elektromanyetik enerjiye dönüşmektedir.
• Enerji dönüşümü; targetteki nukleusların elektrik alanı ve orbital elektronların bağlama enerjisi düzeyinde olmaktadır.
• Target elektronlarının yörüngeden ayrılmadan uyarılması termal enerjiye; nukleusla ve yörünge elektronları ile etkileşim ise x-ışını (karakteristik ve frenleme radyasyonu) oluşumuna yolaçmaktadır.
X-IŞINLARININ OLUŞUMU 2
TERMAL ENERJİ
• Elektron bombardımanında kinetik enerjinin büyük kısmı ısı enerjisine dönüşmektedir.
• Elektronlar, targetin dış yörünge elektronlarını aynı yörüngede daha yüksek enerji düzeyine uyarmakta ancak yörüngeden koparamamaktadır.
• Uyarılmış elektronlar normal konumlarına dönerken infrared radyasyon salınır.
• Böylece elektronların kinetik enerjilerinin % 99’u ısı enerjisine dönüşmektedir.
KARAKTERİSTİK RADYASYON 1
• Targete ulaşan yüksek enerjili elektonların target atomlarının iç yörüngelerinden elektron koparması ile oluşur.
• Elektronun ayrılması iyonizasyon olup, atom pozitif iyon haline gelir.
• K yörüngesindeki boşluk daha dış yörüngelerden doldurulur.
• Doldurma sırasında yörüngelerin elektron bağlama enerjileri arasındaki farka eşit düzeyde enerjili x-ışını fotonu salınır.
KARAKTERİSTİK RADYASYON 2
• Örneğin tungstenin K yörüngesindeki boşluk L yörüngesinden doldurulursa yaklaşık 59 keV enerjili foton salınır (K enerjisi: 70 keV, L enerjisi: 11 keV).
• K yörünge elektronunun koparılabilmesi için katoddan gelen elektronun 70 keV veya daha fazla enerjili olması gerekir.
• Daha fazla olan enerji koparılan elektrona kinetik enerji sağlar.
KARAKTERİSTİK RADYASYON 3
• K yörüngesineki boşluk L yörüngesinden doldurulabileceği gibi daha dış yörüngelerden de doldurulabilir.
• Ayrıca elektron koparılması da daha dış yörüngelerden olabilir.
• Her durumda doldurulan yörüngeler arasındaki fark kadar yani belirli düzeyde enerji salınır.
• Bu nedenle bu radyasyona karakteristik radyasyon denilmektedir.
• 70 kVp altındaki potansiyelde karakteristik radyasyonu oluşmamakta 100 kVp’de ise total x-ışını demetinin % 15’i karakteristik radyasyon (%85’i frenleme radyasyonu) olarak ortaya çıkmaktadır.
GENEL RADYASYON 1(Frenleme - Bremsstrahlung- radyasyonu)
• Diğer iki etkileşim şeklinden farklı olarak burada katod elektronu yörünge elektronları ile değil nukleusun pozitif elektrik alanı ile etkileşir.
• Katod elektronu yörünge elektronlarına rastlamadan nukleusun yanından geçerken nukleusun pozitif elektrostatik çekim alanı tarafından yavaşlatılır ve sapmaya uğrar.
• Elektronun azalan kinetik enerjisi fotonu olarak salınır. • Nukleusun elektrik alanının yavaşlatma etkisi nedeni ile
bu radyasyona firenleme radyasyonu (Bremsstahlung) adı verilmektedir.
GENEL RADYASYON 2(Frenleme radyasyonu)
• Elektron kinetik enerjinin tamamı veya bir kısmını kaybedebileceği gibi enerjisini hiç kaybetmeden de nukleusun yanından geçebilir.
• Elektron tüm enerjisini kaybetmeden targette belirli mesafe yolalabilir.
• Gerek katod elektronlarının enerjilerinin farklı oluşu gerekse de frenlemenin değişik miktarlarda olması nedeniyle genel radyasyon geniş bir enerji spektrumu şeklinde ortaya çıkar.
GENEL RADYASYON 3(Frenleme radyasyonu)
• 90 kVp potansiyelde x-ışını enerjileri 0-90 keV arasında değişir.
• Enerjinin önemli bir miktarı düşük olduğu için infrared radyasyon olarak termal enerjiye dönüşür.
• Biraz daha yüksek enerjili fotonlar ise bizzat target veya cam tüp tarafından filtre edilirler.
X-IŞINI ŞİDDETİ
• X-ışını şiddeti, ışın demetindeki fotonların sayısı ile enerjilerinin çarpımıdır.
• Işın şiddeti Röntgen/dk ile ölçülür. • 1 Röntgen, 1 santimetre küp havada 2.08x109 iyon çifti
oluşmasına yolaçabilen radyasyon şiddetidir.• X-ışını tüpünde ışın demetinin şiddetini belirleyen 5
faktör bulunur: • 1. X-ışını tüp akımı 2. Tüp potansiyeli 3. Target
maddesi 4. Filtrasyon 5. Tüp voltajının dalga şekli
X-IŞINI TÜP AKIMI
• X-ışını tüp akımı ışın şiddeti ile doğru orantılıdır.
• Tüp akımı iki misli arttırılırsa iki misli sayıda foton oluşur.
TÜP POTANSİYELİ 1
• Tüp potansiyeli katod elektronlarının enerjisini belirler. • Elektronların enerjisinin artması x-ışını oluşumunu
hem sayı hem de enerji olarak arttırır. • Işın şiddetindeki artma tüp potansiyelinin karesi ile
orantılıdır.
• Dolayısıyla ışın şiddetinin eğrisi potansiyelle hem yükselir hem de daha yüksek enerjili alana kayar.
TÜP POTANSİYELİ 2
• kVp’nin etkisi teknisyenler tarafından pratikte şöyle bilinir:
• kVp’deki % 15 artma mA’ın iki misli artışına eşittir. Örneğin 60 kVp’den 70 kVp’e potansiyeli arttırma film dansitesini mAs’ın iki misli artması kadar etkiler.
• Gerçekte ışın şiddetini iki misli artırmak için kVp % 40 arttırılmalıdır.
• Ancak yüksek enerjili x-ışınları hastadan daha fazla geçtiği ve filme ulaştığı için % 15’lik artma % 40’lık artma oranında etki etmektedir.
TARGET MATERYALİ 1
• Target maddesinin atomik numarası arttıkça x-ışını oluşumunun etkinliği artmaktadır.
• Atomik numara karakteristik radyasyonunun enerjisini belirlemektedir.
• Ayrıca atomik numara kısmen genel radyasyon miktarını da arttırmaktadır.
TARGET MATERYALİ 2
• Düşük atomik numaralı targette firenleme (genel) radyasyon azalmaktadır.
• Düşük atomik numaralı anod düşük kVp ile kullanıldığında toplam ışın demetindeki karakteristik radyasyon miktarı artar.
• Molybdenum anodlar ve bu nedenle mammografide kullanılır.
• 40 kVp ile kullanıldığında K karakteristik radyasyon 18-20 keV arasında oluşur ki mammografi için idealdir.
FİLTRASYON
• Hem tüpün kendisine ait olan hem de ilave edilmiş filtrasyon, düşük enerjili x-ışınını absorbe ederek x-ışının effektif enerjisini arttırır ancak bu arada toplam ışın şiddeti de azalmış olur.
VOLTAJ DALGA ŞEKLİNİN ETKİSİ
• Trifaze voltajda potansiyel sıfıra düşmediği ve maksimal değerlere yakın seyretiği için x-ışının hem enerjisi hem de şiddeti artar.
• Trifaze cihazla çalışıldığında tek fazlıya göre film dansitesinde %12 artış olur.
• Dolayısıyla monofazede 72 kVp gerektiren bir çekim için trifazede 64 kVp kullanmak gerekir.
Kaynaklar
• Bushong SC. Radiologic Science for Technologist: Physics, Biology and Protection. 3rd ed. St. Louis, The C. V. Mosby Company, 1984.
• Oğuz M. Röntgen Fiziğine Giriş: Diagnostik I. Adana, ÇÜ Basımevi, 1992.
• Kaya T. Temel Radyoloji Tekniği. Bursa, Güneş & Nobel, 1997.