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Eletromagnetismo Newton Mansur
O campo Elétrico
E
1
q1
Q
EQF
O campo elétrico obedece o princípio de superposição, isto é, se dois
campos elétricos, de duas cargas diferentes, forem aplicados no mesmo
ponto, o campo elétrico total será a soma vetorial dos dois.
rr
qkE ˆ
2
1
Lei de
Coulomb
x
y
z
𝑟 1
𝑟 2
𝑥2 𝑥1
𝑦1
𝑦2
𝑧2
𝑧1
𝑟 21
𝑟 21 𝑟 21 = 𝑟 2 − 𝑟 1
𝑟 1 = 𝑥1𝑥 + 𝑦1𝑦 + 𝑧1𝑧 𝑟 2 = 𝑥2𝑥 + 𝑦2𝑦 + 𝑧2𝑧
= 𝑥2 − 𝑥1 𝑥 + 𝑦2 − 𝑦1 𝑦 + 𝑧2 − 𝑧1 𝑧
𝑟 21 =𝑟 21𝑟 21
=𝑥2 − 𝑥1 𝑥 + 𝑦2 − 𝑦1 𝑦 + 𝑧2 − 𝑧1 𝑧
𝑥2 − 𝑥12 + 𝑦2 − 𝑦1
2 + 𝑧2 − 𝑧12
𝐸21 =1
4𝜋𝜀0
𝑞1𝑟 2 − 𝑟 1 2
𝑟 21
Se temos N cargas aplicando Campo Elétrico
no ponto em r2
𝐸𝑇 = 1
4𝜋𝜀0
𝑞𝑛𝑟 2 − 𝑟 𝑛 2
𝑟 2𝑛
𝑁
𝑛=1
𝑟 2𝑛 𝑟 2𝑛
𝑟 𝑛
• Cálculo de Campo Elétrico Elementos Contínuos
23
22322
cos
z+R
dqzk=
r
dqzk=
r
z
r
dqk=θ
r
dqk=dEz
q r z
R
2r
dqk=dE
23
222
322 z+R
Qzk=E
z+R
dqzk=dE zz
x
y
z
• Linhas de Carga
𝑑𝐸𝐿 =1
4𝜋𝜀0
𝜌𝐿𝑑𝑙
𝑅2𝑎 𝑅
𝜆 = 𝜌𝐿 𝑅
𝑎 𝑅
𝑑𝑞= 𝜌𝐿𝑑𝑙
𝑑𝐸𝐿
𝑑𝐸𝐿 𝑎 𝑅
𝑅
𝑑𝑞= 𝜌𝐿𝑑𝑙
𝐸𝐿 =1
4𝜋𝜀0
𝜌𝐿𝑑𝑙
𝑅2𝑎 𝑅
z
r
R r
z
dz
Campo elétrico de um fio fino
q
z’
q
𝑑𝐸 =1
4𝜋𝜀0
𝑑𝑞
𝑅2 𝑑𝑞 = 𝜆𝑑𝑧 𝑅 = 𝑟2 + 𝑧 − 𝑧′ 2
𝑑𝐸 =1
4𝜋𝜀0
𝜆𝑑𝑧
𝑟2 + 𝑧 − 𝑧′ 22
𝑑𝐸𝜌 = 𝑑𝐸𝑐𝑜𝑠𝜃 =1
4𝜋𝜀0
𝑟𝜆𝑑𝑧
𝑟2 + 𝑧 − 𝑧′ 23
2 =
1
4𝜋𝜀0
𝜆𝑑𝑧
𝑟2 + 𝑧 − 𝑧′ 22
𝑟
𝑅
𝑑𝐸𝑧 = 𝑑𝐸𝑠𝑒𝑛𝜃 =1
4𝜋𝜀0
𝑧 − 𝑧′ 𝜆𝑑𝑧
𝑟2 + 𝑧 − 𝑧′ 23
2 =
1
4𝜋𝜀0
𝜆𝑑𝑧
𝑟2 + 𝑧 − 𝑧′ 22
𝑧 − 𝑧′
𝑅
𝑑𝐸𝑟
𝑑𝐸𝑧
𝑑𝐸
𝐸𝑧 =𝜆
4𝜋𝜀0
𝑧 − 𝑧′ 𝑑𝑧
𝑟2 + 𝑧 − 𝑧′ 23
2
𝑧2
𝑧1
=𝜆
4𝜋𝜀0[−
1
𝑟2 + 𝑧 − 𝑧′ 2]𝑧2𝑧1
𝐸𝜌 =𝑟𝜆
4𝜋𝜀0
𝑑𝑧
𝑟2 + 𝑧 − 𝑧′ 23
2
𝑧2
𝑧1
=𝑟𝜆
4𝜋𝜀0[−
𝑧 − 𝑧′
𝑟2 𝑟2 + 𝑧 − 𝑧′ 2]𝑧2𝑧1
z
ρ
r ρ
z
dz
Campo elétrico de um fio
fino
q
z’
q
𝑑𝐸 =1
4𝜋𝜀0
𝑑𝑞
𝑟2
𝑑𝑞 = 𝜆𝑑𝑧
𝑟 = 𝜌2 + 𝑧 − 𝑧′ 2
𝑑𝐸𝜌
𝑑𝐸𝑧
𝑑𝐸
𝑑𝐸 =1
4𝜋𝜀0
𝑐𝑜𝑠2𝜃
𝜌2𝜆𝜌𝑑𝜃
𝑐𝑜𝑠2𝜃=
1
4𝜋𝜀0
𝜆𝑑𝜃
𝜌
𝑑𝐸𝜌 = 𝑑𝐸𝑐𝑜𝑠𝜃 =1
4𝜋𝜀0
𝜆
𝜌𝑐𝑜𝑠𝜃𝑑𝜃
𝑑𝐸𝑧 = 𝑑𝐸𝑠𝑒𝑛𝜃
𝑡𝑎𝑛𝜃 =𝑧 − 𝑧′
𝜌 𝑑𝑡𝑎𝑛𝜃
𝑑𝜃𝑑𝜃 = 𝑠𝑒𝑐2𝜃𝑑𝜃 =
𝑑𝑧
𝜌
𝑐𝑜𝑠𝜃 =𝜌
𝑟 𝑐𝑜𝑠2𝜃 =
𝜌2
𝑟2
𝑐𝑜𝑠2𝜃
𝜌2=
1
𝑟2
𝑑𝑞 = 𝜆𝑑𝑧 = 𝜆𝜌𝑠𝑒𝑐2𝜃𝑑𝜃 =𝜆𝜌𝑑𝜃
𝑐𝑜𝑠2𝜃
=1
4𝜋𝜀0
𝜆
𝜌𝑠𝑒𝑛𝜃𝑑𝜃
𝐸𝜌 =1
4𝜋𝜀0
𝜆
𝜌𝑠𝑒𝑛𝜃
𝜃2𝜃1
𝐸𝑧 =1
4𝜋𝜀0
𝜆
𝜌−𝑐𝑜𝑠𝜃
𝜃2𝜃1
z
r
r
+ + + + + + + + + + + + + + + + + +
Campo elétrico de um fio fino
a b
L
𝐸𝜌 =1
4𝜋𝜀0
𝜆
𝑟 𝑐𝑜𝑠𝜃𝑑𝜃
𝛼2
−𝛼1
𝐸𝑧 =1
4𝜋𝜀0
𝜆
𝑟 𝑠𝑒𝑛𝜃𝑑𝜃
𝛼2
−𝛼1
𝐸𝜌 =1
4𝜋𝜀0
𝑟𝜆𝑑𝑧
𝑟2 + 𝑧23
2
𝑏
−𝑎
𝐸𝑧 =1
4𝜋𝜀0
𝑧 − 𝑧′ 𝜆𝑑𝑧
𝑟2 + 𝑧23
2
𝑏
−𝑎
𝛼1 𝛼2
𝐸𝜌
𝐸𝑧
𝑎 + 𝑏 = 𝐿
z
r
r
+ + + + + + + + + + + + + + + +
Campo elétrico de um fio fino
a b
L
𝐸𝜌 =1
4𝜋𝜀0
𝜆
𝑟 𝑐𝑜𝑠𝜃𝑑𝜃
𝛼2
𝛼1
𝐸𝑧 =1
4𝜋𝜀0
𝜆
𝑟 𝑠𝑒𝑛𝜃𝑑𝜃
𝛼2
𝛼1
𝐸𝜌 =1
4𝜋𝜀0
𝑟𝜆𝑑𝑧
𝑟2 + 𝑧23
2
𝑏
𝑎
𝐸𝑧 =1
4𝜋𝜀0
𝑧 − 𝑧′ 𝜆𝑑𝑧
𝑟2 + 𝑧23
2
𝑏
𝑎
𝛼1
𝛼2
𝐸𝜌
𝐸𝑧
+ + + + + + + + + + + + + + + +
Campo elétrico de um fio fino
L/2 L/2
Para o Fio Infinito
z
r
r
𝛼
𝐸𝜌
𝛼
𝐸𝜌 =1
4𝜋𝜀0
𝜆
𝑟 𝑐𝑜𝑠𝜃𝑑𝜃
𝛼
−𝛼
𝐸𝜌 =1
4𝜋𝜀0
𝜌𝜆𝑑𝑧
𝑟2 + 𝑧23
2
𝐿2
−𝐿 2
𝐸𝑧 = 0
𝐸𝜌 =1
4𝜋𝜀0
𝜆
𝑟 𝑐𝑜𝑠𝜃𝑑𝜃
𝜋2
−𝜋 2
=1
4𝜋𝜀0
𝜆
𝑟2 =
1
2𝜋𝜀0
𝜆
𝑟
• Superfície de Carga
𝑑𝐸𝑆 =1
4𝜋𝜀0
𝜌𝑆𝑑𝑆
𝑅2𝑎 𝑅
𝜍 = 𝜌𝑆 𝑅
𝑎 𝑅
𝑑𝑞 = 𝜌𝑆𝑑𝑆
𝑑𝐸𝑆
𝑑𝐸𝑆 𝑎 𝑅
𝑅
𝑑𝑞 = 𝜌𝑆𝑑𝑆
𝐸𝑆 =1
4𝜋𝜀0
𝜌𝑆𝑑𝑆
𝑅2𝑎 𝑅
Campo elétrico de um
disco
q r z
x
dE dEz
x
y
z
𝐸𝑆 =1
4𝜋𝜀0
𝜌𝑆𝑑𝑆
𝑟2𝑎 𝑟
𝜍 = 𝜌𝑆
Campo elétrico de um
disco
x
dx
dΦ
𝑑𝑆 = 𝑥𝑑Φ𝑑𝑥
𝑑𝑆 = 𝑥2𝜋𝑑𝑥
Campo elétrico de um
disco
23
222222 4
1
4
1
z+x
dqz
πεz+x
z
z+x
dq
πε=dE
00
z
σ2πxdx=dq
2
3
22 )(
2
4
1
zx
xdxz
πε=dE
0
z
2200
2200
220
11
2ε
1
2ε
2
32ε z+Rz
z=
z+x
z=
z+x
xdxz=dE
RR
z
q r z
x
dE dEz
x
y
z
xdx2π=dS
Campo elétrico de um disco muito perto do centro
220
11
2ε z+Rz
z=Ez
x
y
z
Campo elétrico de um Plano infinito
Campo elétrico de um disco muito longe do centro
220
11
2ε z+Rz
z=Ez
x y
z
Campo elétrico de uma carga pontual
2
22 2
11
11
z
R
zz+R
2
0 2
11
11
2ε z
R
zz
zEz
2
0
2
2
0
2
0
1
ε44ε4ε z
Q
z
R
R
Q
z
R
z
Plano de Carga
y
x
𝑑𝐸
𝜌 Φ
𝑅
𝑎 𝑅
𝑑𝐸 =1
4𝜋𝜀0
𝑑𝑞
𝑅2𝑎 𝑅
𝑑𝑞 = 𝜌𝑠𝑑𝑆 𝑄 = 𝜌𝑠𝑑𝑆
𝑎 𝜌
𝑎 𝑧 𝑅 = −𝜌𝑎 𝜌 + h𝑎 𝑧
ℎ
𝑑𝑆 = 𝜌𝑑Φ𝑑𝜌 = 𝜌𝑑𝑥𝑑𝑦
𝑑𝐸 =1
4𝜋𝜀0
𝜌𝑠𝜌𝑑Φ𝑑𝜌
𝜌2 + h2−𝜌𝑎 𝜌 + h𝑎 𝑧
𝜌2 + h2
𝑅 = 𝜌2 + h2
𝑑𝐸 =1
4𝜋𝜀0
𝜌𝑠𝜌𝑑Φ𝑑𝜌
𝜌2 + h23
2 −𝜌𝑎 𝜌 + h𝑎 𝑧
z
Plano de Carga Infinito
𝑑𝐸𝑧
y
x
𝑑𝐸
𝜌 Φ
𝑅
𝑎 𝜌
𝑎 𝑧
ℎ
𝑑𝐸 =1
4𝜋𝜀0
𝜌𝑠𝜌𝑑Φ𝑑𝜌
𝜌2 + h23
2 −𝜌𝑎 𝜌 + h𝑎 𝑧
𝑑𝐸𝜌
𝐸𝜌 = 0
𝑑𝐸𝜌
𝑑𝐸𝑧 =1
4𝜋𝜀0
𝜌𝑠𝜌ℎ𝑑Φ𝑑𝜌
𝜌2 + h23
2 𝑎 𝑧
𝐸𝑧 =1
4𝜋𝜀0
𝜌𝑠𝜌𝑑Φ𝑑𝜌
𝜌2 + h23
2
∞
0
2𝜋
0
𝑎 𝑧
𝐸𝑧 =𝜌𝑠ℎ
2𝜀0
𝜌𝑑𝜌
𝜌2 + h23
2
∞
0
𝑎 𝑧
𝐸𝑧 =𝜌𝑠ℎ
2𝜀0−
1
𝜌2 + h2∞0
𝑎 𝑧
𝐸𝑧 =𝜌𝑠2𝜀0
𝑎 𝑧
z Plano de Carga
𝑑𝐸𝑧
y
x
𝑑𝐸
𝑦
Φ
𝑅
𝑎 𝑦 𝑎 𝑧
ℎ
𝑑𝐸 =1
4𝜋𝜀0
𝜌𝑠𝑑𝑥𝑑𝑦
𝑥2 + 𝑦2 + h23
2 −𝑥𝑎 𝑥 − 𝑦𝑎 𝑦 + h𝑎 𝑧
𝑑𝐸𝑦 𝑑𝐸𝑥 = −
1
4𝜋𝜀0
𝜌𝑠𝑥𝑑𝑥𝑑𝑦
𝑥2 + 𝑦2 + h23
2 𝑎 𝑥
𝑑𝐸𝑦 = −1
4𝜋𝜀0
𝜌𝑠𝑦𝑑𝑥𝑑𝑦
𝑥2 + 𝑦2 + h23
2 𝑎 𝑦
𝑑𝐸𝑧 =1
4𝜋𝜀0
𝜌𝑠ℎ𝑑𝑥𝑑𝑦
𝑥2 + 𝑦2 + h23
2 𝑎 𝑧
𝑥
𝑎 𝑥
𝑑𝐸𝑥
z Plano de Carga
𝑑𝐸𝑧
y
x
𝑑𝐸
𝑦
Φ
𝑅
𝑎 𝑦 𝑎 𝑧
ℎ
𝑑𝐸𝑦
𝑑𝐸𝑥 = −1
4𝜋𝜀0
𝜌𝑠𝑥𝑑𝑦
𝑥2 + 𝑦2 + h23
2
𝑥2
𝑥1
𝑑𝑥𝑎 𝑥
𝑥
𝑎 𝑥
𝑑𝐸𝑥
𝐸𝑥 = −𝜌𝑠
4𝜋𝜀0
−1
𝑥2 + 𝑦2 + h2
𝑦2
𝑦1
𝑑𝑦𝑥2𝑥1
𝑎 𝑥
𝐸𝑥 =𝜌𝑠
4𝜋𝜀0𝑙𝑛 𝑦 + 𝑥2 + 𝑦2 + h2
𝑥2𝑥1
𝑦2𝑦1
𝑎 𝑥
z Plano de Carga
𝑑𝐸𝑧
y
x
𝑑𝐸
𝑦
Φ
𝑅
𝑎 𝑦 𝑎 𝑧
ℎ
𝑑𝐸𝑦
𝑥
𝑎 𝑥
𝑑𝐸𝑥
𝑑𝐸𝑥 = −1
4𝜋𝜀0
𝜌𝑠𝑥𝑑𝑥
𝑥2 + 𝑦2 + h23
2
𝑥2
𝑥1
𝑑𝑦𝑎 𝑥
𝐸𝑥 = −𝜌𝑠
4𝜋𝜀0
𝑥𝑦
𝑥2 + h2 𝑥2 + 𝑦2 + h2
𝑥2
𝑥1
𝑑𝑥𝑦2𝑦1
𝑎 𝑥
Lâmina de carga infinita
𝐸𝑥 = −𝜌𝑠
2𝜋𝜀0
1
2𝑙𝑛 𝑥2 + h2
𝑥2𝑥1
𝑎 𝑥
𝑦1 → −∞ 𝑦2 → +∞
𝐸𝑥 = −𝜌𝑠
2𝜋𝜀0
𝑥
𝑥2 + h2
𝑥2
𝑥1
𝑑𝑥 𝑎 𝑥
z Plano de Carga
𝑑𝐸𝑧
y
x
𝑑𝐸
𝑦
Φ
𝑅
𝑎 𝑦 𝑎 𝑧
ℎ
𝑑𝐸𝑦
𝑑𝐸𝑧 =1
4𝜋𝜀0
𝜌𝑠ℎ𝑑𝑥𝑑𝑦
𝑥2 + 𝑦2 + h23
2 𝑎 𝑧
𝑥
𝑎 𝑥
𝑑𝐸𝑥 𝑑𝐸𝑧 =
𝜌𝑠ℎ
4𝜋𝜀0
1
𝑥2 + 𝑦2 + h23
2
𝑥2
𝑥1
𝑑𝑦𝑑𝑥𝑎 𝑧
𝑑𝐸𝑧 =𝜌𝑠ℎ
4𝜋𝜀0
𝑦
𝑥2 + h2 𝑥2 + 𝑦2 + h2
𝑦2𝑦1
𝑑𝑥𝑎 𝑧
z Plano de Carga
𝑑𝐸𝑧
y
x
𝑑𝐸
𝑦
Φ
𝑅
𝑎 𝑦 𝑎 𝑧
ℎ
𝑑𝐸𝑦
𝑥
𝑎 𝑥
𝑑𝐸𝑥
Lâmina de carga infinita
𝑦1 → −∞ 𝑦2 → +∞
𝑑𝐸𝑧 =1
4𝜋𝜀0
𝜌𝑠ℎ𝑑𝑥𝑑𝑦
𝑥2 + 𝑦2 + h23
2 𝑎 𝑧
𝑑𝐸𝑧 =𝜌𝑠ℎ
4𝜋𝜀0
1
𝑥2 + 𝑦2 + h23
2
𝑥2
𝑥1
𝑑𝑦𝑑𝑥𝑎 𝑧
𝑑𝐸𝑧 =𝜌𝑠ℎ
4𝜋𝜀0
𝑦
𝑥2 + h2 𝑥2 + 𝑦2 + h2
𝑦2𝑦1
𝑑𝑥𝑎 𝑧
𝑑𝐸𝑧 =𝜌𝑠ℎ
4𝜋𝜀0
2
𝑥2 + h2𝑑𝑥𝑎 𝑧 𝐸𝑧 =
𝜌𝑠ℎ
4𝜋𝜀0
2
𝑥2 + h2𝑑𝑥
𝑥2
𝑥1
𝑎 𝑧 =𝜌𝑠ℎ
2𝜋𝜀0
1
ℎ𝑡𝑎𝑛−1
𝑥
ℎ
𝑥2𝑥1
𝑎 𝑧
𝑥1 → −∞ 𝑥2 → +∞ 𝐸𝑧 =𝜌𝑠
2𝜋𝜀0𝜋𝑎 𝑧 =
𝜌𝑠2𝜀0
𝑎 𝑧
• Volume de Carga
𝐸𝑉 =1
4𝜋𝜀0
𝜌𝑉𝑑𝑉
𝑅2𝑎 𝑅
𝜌 = 𝜌𝑉
• Campo Elétrico de uma esfera
x
y
z
x y
z
𝑅
𝑟 𝑝
𝑑𝐸 𝑑𝐸𝑧 𝜃
𝑟 = 𝑝 − 𝑅 𝐸 =
1
4𝜋𝜀0
𝜌𝑉𝑑𝑉
𝑟2𝑎 𝑟
𝑝 = 𝑝𝑧
𝑅 = 𝑥𝑥 + 𝑦𝑦 + 𝑧𝑧
𝑟 = 𝑥𝑥 + 𝑦𝑦 + 𝑝 − 𝑧 𝑧
𝐸𝑧 =𝜌𝑉
4𝜋𝜀0
1
𝑟2𝑐𝑜𝑠𝜃𝑑𝑉 𝑧 𝑐𝑜𝑠𝜃 =
𝑝 − 𝑧
𝑟
𝐸𝑧 =𝜌𝑉
4𝜋𝜀0
1
𝑟2𝑝 − 𝑧
𝑟𝑑𝑉 𝑧
• Campo Elétrico de uma esfera
x
y
z
x y
z
𝑅
𝑟 𝑝
𝑟 = 𝑝 − 𝑅 𝑑𝐸 𝑑𝐸𝑧
𝜃 𝐸𝑧 =
𝜌𝑉4𝜋𝜀0
1
𝑟2𝑝 − 𝑧
𝑟𝑑𝑉 𝑧
𝐸𝑧 =𝜌𝑉
4𝜋𝜀0
𝑝 − 𝑧
𝑥2 + 𝑦2 + 𝑝 − 𝑧 23
2 𝑑𝑥𝑑𝑦𝑑𝑧 𝑧
• Campo Elétrico de uma esfera
x
y
z
𝑟 = 𝑝 − 𝑅
𝐸𝑧 =𝜌𝑉
4𝜋𝜀0
1
𝑟2𝑝 − 𝑧
𝑟𝑑𝑉 𝑧
𝐸𝑧 =𝜌𝑉
4𝜋𝜀0
𝑝 − 𝑧
𝑥2 + 𝑦2 + 𝑝 − 𝑧 23
2 𝑑𝑥𝑑𝑦𝑑𝑧 𝑧
𝐸𝑧 =𝜌𝑉
4𝜋𝜀0
𝑝 − 𝑧
𝑥2 + 𝑦2 + 𝑝 − 𝑧 23
2
𝑎
−𝑎
𝑎
−𝑎
𝑎
−𝑎
𝑑𝑥𝑑𝑦𝑑𝑧
• Campo Elétrico de uma esfera
𝑟 = 𝑝 − 𝑅
𝐸𝑧 =𝜌𝑉
4𝜋𝜀0
1
𝑟2𝑝 − 𝑧
𝑟𝑑𝑉 𝑧
𝐸𝑧 =𝜌𝑉
4𝜋𝜀0
𝑝 − 𝑧
𝑥2 + 𝑦2 + 𝑝 − 𝑧 23
2 𝑑𝑥𝑑𝑦𝑑𝑧 𝑧
𝐸𝑧 =𝜌𝑉
4𝜋𝜀0
𝑝 − 𝑧
𝑥2 + 𝑦2 + 𝑝 − 𝑧 23
2
𝑎2−𝑥2
− 𝑎2−𝑥2
𝑎
−𝑎
𝑎
−𝑎
𝑑𝑦𝑑𝑥𝑑𝑧
x
y
z
• Campo Elétrico de uma esfera
x
y
z
x y
z
𝑅
𝑟 𝑝
𝑑𝐸 𝑑𝐸𝑧 𝜃
𝐸𝑧 =𝜌𝑉
4𝜋𝜀0
𝑝 − 𝑧
𝑥2 + 𝑦2 + 𝑝 − 𝑧 23
2
𝑎2−𝑥2−𝑦2
− 𝑎2−𝑥2−𝑦2
𝑎
−𝑎
𝑎
−𝑎
𝑑𝑧𝑑𝑦𝑑𝑥
• Campo Elétrico de uma esfera
x
y
z
x y
z
𝑅
𝑟 𝑝
𝑑𝐸 𝑑𝐸𝑧 𝜃
𝐸𝑧 =𝜌𝑉
4𝜋𝜀0
𝑝 − 𝑧
𝑥2 + 𝑦2 + 𝑝 − 𝑧 23
2
𝑎2−𝑧2−𝑦2
− 𝑎2−𝑧2−𝑦2
𝑎
−𝑎
𝑎
−𝑎
𝑑𝑥𝑑𝑦𝑑𝑧
• Campo Elétrico de uma esfera
x
y
z
x y
z
𝑅
𝑟 𝑝
𝑑𝐸 𝑑𝐸𝑧 𝜃
𝐸𝑧 =𝜌𝑉
4𝜋𝜀0
𝑝 − 𝑧
𝜌2 + 𝑝 − 𝑧 23
2
2𝜋
0
𝑎2−𝑧2
0
𝑎
−𝑎
𝜌𝑑𝜑𝑑𝜌𝑑𝑧
𝜌
𝑑𝜌
𝑑𝜑
𝐸𝑧 =𝜌𝑉
4𝜋𝜀0
𝑝 − 𝑧
𝑥2 + 𝑦2 + 𝑝 − 𝑧 23
2
𝑎2−𝑧2−𝑦2
− 𝑎2−𝑧2−𝑦2
𝑎
−𝑎
𝑎
−𝑎
𝑑𝑥𝑑𝑦𝑑𝑧
• Campo Elétrico de uma esfera
x
y
z
x y
z
𝑅
𝑟 𝑝
𝑑𝐸 𝑑𝐸𝑧
𝜃
𝐸𝑉 =1
4𝜋𝜀0
𝜌𝑉𝑑𝑉
𝑟2𝑎 𝑟
𝑟 = 𝑝 − 𝑅 𝑟2 = 𝑝2 + 𝑅2 − 2p𝑅𝑐𝑜𝑠𝜃
𝑅𝑐𝑜𝑠𝜃
α
α
𝐸𝑧 =𝜌𝑉
4𝜋𝜀0
𝑑𝑉
𝑟2𝑐𝑜𝑠𝛼𝑎 𝑧
𝑐𝑜𝑠𝛼 =𝑝 − 𝑅𝑐𝑜𝑠𝜃
𝑟
𝐸𝑧 =𝜌𝑉
4𝜋𝜀0
𝑝 − 𝑅𝑐𝑜𝑠𝜃
𝑟3𝑑𝑉𝑎 𝑧
𝐸𝑧 =𝜌𝑉
4𝜋𝜀0
𝑑𝑉
𝑟2𝑝 − 𝑅𝑐𝑜𝑠𝜃
𝑟𝑎 𝑧
𝐸𝑧 =𝜌𝑉
4𝜋𝜀0
𝑝 − 𝑅𝑐𝑜𝑠𝜃
𝑝2 + 𝑅2 − 2p𝑅𝑐𝑜𝑠𝜃3
2 𝑑𝑉𝑎 𝑧
𝑑𝑉 = 𝑅2𝑠𝑒𝑛𝜃𝑑𝜃𝑑𝜑𝑑𝑅 𝐸𝑧 =
𝜌𝑉4𝜋𝜀0
𝑝 − 𝑅𝑐𝑜𝑠𝜃
𝑝2 + 𝑅2 − 2p𝑅𝑐𝑜𝑠𝜃3
2 𝑅2𝑠𝑒𝑛𝜃𝑑𝜃𝑑𝜑𝑑𝑅𝑎 𝑧
• Campo Elétrico de uma esfera
x
y
z
x y
z
𝑅
𝑟 𝑝
𝑑𝐸 𝑑𝐸𝑧
𝜃 𝑅𝑐𝑜𝑠𝜃
α
α
𝑑𝑉 = 𝑅2𝑠𝑒𝑛𝜃𝑑𝜃𝑑𝜑𝑑𝑅
𝐸𝑧 =𝜌𝑉
4𝜋𝜀0
𝑝 − 𝑅𝑐𝑜𝑠𝜃
𝑝2 + 𝑅2 − 2p𝑅𝑐𝑜𝑠𝜃3
2
𝜋
0
2𝜋
0
𝑎
0
𝑅2𝑠𝑒𝑛𝜃𝑑𝜃𝑑𝜑𝑑𝑅𝑎 𝑧
𝑙 = 𝑐𝑜𝑠𝜃 𝑑𝑙 = −𝑠𝑒𝑛𝜃𝑑𝜃 𝑙 = 1 → −1
𝐸𝑧 =𝜌𝑉
4𝜋𝜀0
− 𝑝 − 𝑅𝑙
𝑝2 + 𝑅2 − 2p𝑅𝑙3
2
−1
1
2𝜋
0
𝑎
0
𝑅2𝑑𝑙𝑑𝜑𝑑𝑅𝑎 𝑧
𝑢 = 𝑝 − 𝑅𝑙 𝑑𝑢 = −𝑅𝑑𝑙 𝑢 = 𝑝 − 𝑅 → 𝑝 + 𝑅
𝐸𝑧 =𝜌𝑉
4𝜋𝜀0
𝑢
𝑅 𝑝2 + 𝑅2 − 2p𝑅𝑝 − 𝑢
𝑅
32
𝑝+𝑅
𝑝−𝑅
2𝜋
0
𝑎
0
𝑅2𝑑𝑢𝑑𝜑𝑑𝑅𝑎 𝑧
𝑙 =𝑝 − 𝑢
𝑅 𝑑𝑙 =
−𝑑𝑢
𝑅
• Campo Elétrico de uma esfera
x
y
z
x y
z
𝑅
𝑟 𝑝
𝑑𝐸 𝑑𝐸𝑧
𝜃 𝑅𝑐𝑜𝑠𝜃
α
α
𝑑𝑉 = 𝑅2𝑠𝑒𝑛𝜃𝑑𝜃𝑑𝜑𝑑𝑅
𝐸𝑧 =𝜌𝑉
4𝜋𝜀0
𝑢
𝑅 𝑅2 − 𝑝2 + 2p𝑢3
2
𝑝+𝑅
𝑝−𝑅
2𝜋
0
𝑎
0
𝑅2𝑑𝑢𝑑𝜑𝑑𝑅𝑎 𝑧
𝑢𝑑𝑢
𝑎 + b𝑢3
2 = 2𝑎 + 𝑏𝑢
2
𝑏2 𝑎 + b𝑢
𝐸𝑧 =𝜌𝑉
4𝜋𝜀0
2 𝑅2 − 𝑝2 + 2𝑝𝑢
𝑅2𝑝2 𝑅2 − 𝑝2 + 2p𝑢
2𝜋
0
𝑎
0
𝑝 + 𝑅𝑝 − 𝑅
𝑅2𝑑𝜑𝑑𝑅𝑎 𝑧
𝐸𝑧 =𝜌𝑉
4𝜋𝜀0𝑝2
𝑅 + 𝑝
𝑅 + 𝑝−
𝑅 − 𝑝
𝑅 − 𝑝
2𝜋
0
𝑎
0
𝑅2𝑑𝜑𝑑𝑅𝑎 𝑧
𝐸𝑧 =𝜌𝑉
4𝜋𝜀0𝑝22.2𝜋
𝑎3
3𝑎 𝑧 =
𝜌𝑉43 𝜋𝑎
3
4𝜋𝜀0𝑝2𝑎 𝑧 =
1
4𝜋𝜀0
𝑄
𝑝2𝑎 𝑧
Transformação de Coordenadas
▪ Versor Vetor unitário, adimensional, que define direção e sentido de um vetor
x
y
𝐴
𝐴 𝑥
𝐴 𝑦 𝐴 = 𝐴𝑎 𝐴
𝑎 𝐴
𝑎 𝑥
𝑎 𝑦
𝐴 𝑥 = 𝐴𝑥𝑎 𝑥
𝐴 𝑦 = 𝐴𝑦𝑎 𝑦
𝐴 = 𝐴 𝑥 + 𝐴 𝑦
𝐴 = 𝐴𝑥𝑎 𝑥 + 𝐴𝑦𝑎 𝑦
𝐴𝑎 𝐴 = 𝐴𝑥𝑎 𝑥 + 𝐴𝑦𝑎 𝑦
𝑎 𝐴 =𝐴𝑥𝑎 𝑥 + 𝐴𝑦𝑎 𝑦
𝐴
𝑎 𝐴 =𝐴𝑥𝐴
𝑎 𝑥 +𝐴𝑦𝐴
𝑎 𝑦 𝜃
𝑎 𝐴 = 𝑐𝑜𝑠𝜃𝑎 𝑥 + 𝑠𝑒𝑛𝜃𝑎 𝑦
𝑎 𝐴 =𝐴
𝐴
▪ Representação vetorial em coordenadas cartesianas
𝑉 = 𝑉𝑥𝑎 𝑥 + 𝑉𝑦𝑎 𝑦 + 𝑉𝑧𝑎 𝑧
x
y
𝑉
𝑉𝑥
𝑉𝑦
𝑎 𝑥
𝑎 𝑦
z
𝑎 𝑧 𝑉𝑧
Transformação de Coordenadas
𝑑𝑉 = 𝑑𝑥𝑑𝑦𝑑𝑧
𝑑𝑆 = 𝑑𝑦𝑑𝑧𝑎 𝑥 + 𝑑𝑥𝑑𝑧𝑎 𝑦 + 𝑑𝑥𝑑𝑦𝑎 𝑧
𝑑𝑙 = 𝑑𝑥𝑎 𝑥 + 𝑑𝑦𝑎 𝑦 + 𝑑𝑧𝑎 𝑧
▪ Representação vetorial em coordenadas cilíndricas
Transformação de Coordenadas
𝜌 = 𝜌𝑥𝑎 𝑥 + 𝜌𝑦𝑎 𝑦
𝜌
𝜌
𝑧 𝑧
𝜑 𝜑
𝑧
𝑥
𝑦
𝜌 =𝜌𝑥𝑎 𝑥 + 𝜌𝑦𝑎 𝑦
𝜌
𝜌 = 𝑐𝑜𝑠𝜑𝑎 𝑥 + 𝑠𝑒𝑛𝜑𝑎 𝑦
𝜑 = −𝑠𝑒𝑛𝜑𝑎 𝑥 + 𝑐𝑜𝑠𝜑𝑎 𝑦
𝑧 = 𝑎 𝑧
𝑑𝑉 = 𝜌𝑑𝜑𝑑𝜌𝑑𝑧
𝑑𝑙 = 𝑑𝜌𝜌 + 𝜌𝑑𝜑𝜑 + 𝑑𝑧𝑧
𝑑𝑆 = 𝜌𝑑𝜑𝑑𝑧𝜌 + 𝑑𝜌𝑑𝑧𝜑 + 𝜌𝑑𝜑𝑑𝜌𝑧
𝑎 𝑥 = 𝑐𝑜𝑠𝜑𝜌 − 𝑠𝑒𝑛𝜑𝜑
𝑎 𝑦 = 𝑠𝑒𝑛𝜑𝜌 + 𝑐𝑜𝑠𝜑𝜑
𝑎 𝑧 = 𝑧
▪ Representação vetorial em coordenadas esféricas
Transformação de Coordenadas
𝑟
𝑟
𝜃
𝜑
𝑟 = 𝑠𝑒𝑛𝜃𝑐𝑜𝑠𝜑𝑎 𝑥 + 𝑠𝑒𝑛𝜃𝑠𝑒𝑛𝜑𝑎 𝑦 + 𝑐𝑜𝑠𝜃𝑎 𝑧
𝑟 =𝑟𝑥𝑎 𝑥 + 𝑟𝑦𝑎 𝑦 + 𝑟𝑧𝑎 𝑧
𝑟 𝑟 = 𝑟𝑥𝑎 𝑥 + 𝑟𝑦𝑎 𝑦 + 𝑟𝑧𝑎 𝑧
𝜃 = 𝑐𝑜𝑠𝜃𝑐𝑜𝑠𝜑𝑎 𝑥 + 𝑐𝑜𝑠𝜃𝑠𝑒𝑛𝜑𝑎 𝑦 − 𝑠𝑒𝑛𝜃𝑎 𝑧
𝜑 = −𝑠𝑒𝑛𝜑𝑎 𝑥 + 𝑐𝑜𝑠𝜑𝑎 𝑦
𝑎 𝑥 = 𝑠𝑒𝑛𝜃𝑐𝑜𝑠𝜑𝑟 + 𝑐𝑜𝑠𝜃𝑐𝑜𝑠𝜑𝜃 − 𝑠𝑒𝑛𝜑𝜑
𝜑 = −𝑠𝑒𝑛𝜑𝑎 𝑥 + 𝑐𝑜𝑠𝜑𝑎 𝑦
𝑎 𝑦 = 𝑠𝑒𝑛𝜃𝑠𝑒𝑛𝜑𝑟 + 𝑐𝑜𝑠𝜃𝑠𝑒𝑛𝜑𝜃 + 𝑐𝑜𝑠𝜑𝜑
𝑑𝑉 = 𝑟𝑠𝑒𝑛𝜃𝑑𝜑𝑟𝑑𝜃𝑑𝑟 = 𝑟2𝑠𝑒𝑛𝜃𝑑𝜑𝑑𝜃𝑑𝑟
𝑑𝑙 = 𝑑𝑟𝑟 + 𝑟𝑑𝜃𝜃 + 𝑟𝑠𝑒𝑛𝜃𝑑𝜑𝜑
𝑑𝑆 = 𝑟2𝑠𝑒𝑛𝜃𝑑𝜑𝑑𝜃𝑟 + 𝑟𝑠𝑒𝑛𝜃𝑑𝜑𝑑𝑟𝜃 + 𝑟𝑑𝜃𝑑𝑟𝜑