Upload
abby-boff
View
257
Download
8
Embed Size (px)
Citation preview
Füüsika YFR00204 AP
Arvo Mere
Sügis 2009 YFR0020 1. loeng 2
Viited kirjandusele• http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/hph.html• http://scienceworld.wolfram.com/physics/• Saveljev, “FÜÜSIKA ÜLDKURSUS I, II
osa” ,Valgus , Tallinn, 1978,• D. Halliday,R. Resnick, J. Walker.Fundamentals of
Physics. 6th ed,Wiley 2001• Hudson, University Physics, Saunders College
Publishing, 1990.• R. Serway, Physics, 4.ed ., Saunders College
Publishing, 1996.• Alonso, M, Finn , Physics, Addison-Wesley, 1992.
Sügis 2009 YFR0020 1. loeng 3
1.1 Füüsika aine• Füüsika on teadus. Teadus on tõsikindlate
teadmiste süsteem• Uurib aine ja välja kõige üldisemaid omadusi ja
liikumise seadusi.• Füüsika seadus, katse, hüpotees, mudel...• Kõik teised teadused kasutavad füüsika
tulemusi...• Füüsika on tehnika alus ja arengu produkt...• Füüsika ei uuri ennustamist, hiromantiat,
astroloogiat ...
1. Sissejuhatus
Sügis 2009 YFR0020 1. loeng 4
Füüsika valdkonnad
10-16 1x10-12 1x10-8 1x10-4 1x100 1x104 1x108 1x1012 1x1016 1x1020 1x1024
0.0
1.0x108
2.0x108
3.0x108
Megamaailm
Makromaailm
Mikromaailm
Igapäevane elu
Kvant-mehaanika
Newtoni ehk klassikaline mehaanika
Üld-relatiivsus-teooria
Erirelatiivsusteooria
Rela-tivistlikkvant-mehaanika
Puuduvad andmed
Kiir
us,
m/s
Nihe, m
Sügis 2009 YFR0020 1. loeng 5
Täiendusprintsiip
Niels Henrik David Bohr (1885 -1962, Taani, Nobeli preemia 1922): Ükski uus teooria ei saa tekkida täiesti tühjale kohale. Vana teooria on uue teooria piirjuhtum. Nii on omavahel seotud erinevad valdkonnad. Puudub kindel piir valdkondade vahel.
Sügis 2009 YFR0020 1. loeng 6
Mehaanika
Uurib mehaanilist liikumist ja selle põhjusi.• Klassikaline mehaanika• Relativistlik mehaanika• Kvantmehaanika
Meie vaatame selles kursuses klassikalist mehaanikat.
See jaguneb:• Kinemaatika• Dünaamika• Staatika (on tugevusõpetuse kursuse sisu)
Sügis 2009 YFR0020 1. loeng 7
1.2. Ruum ja aeg
• Mateeria on kõik meid ümbritsev loodus.• Mateeria esineb aine ja välja kujul.• Ruum ja aeg on mateeria ja selle liikumise eksisteerimise ja
iseloomustamise keskkondMeie teadmiste ruumiline ja ajaline ulatus ja mõned pidepunktid.1*10-15m aatomituum 1*10-23s elementaarosakeste muundumised6,4*106m Maa raadius 4,6*109a Maa vanus7*108m Päikese raadius 1*1010 a Päikese vanus1*1021m Linnutee galaktika 1*1010a Linnutee Galaktika vanus1*1026m Universumi läbimõõt 1,3*1010a Universumi vanus
Universumis on 1*1011 galaktikatUniversumis on 1*1080 prootonit ja nutronitGalaktika mass on 1*1041 kgPäikese mass on 1*1030 kg
Sügis 2009 YFR0020 1. loeng 8
Ruumi ja aja omadused• Kõige tähtsam omadus on homogeensus ehk ühetaolisus.• Ruumi homogeensus: iga punkt ruumis on füüsikaliselt samaväärne.Aatom maal on samaväärne samasorti aatomiga Marsil.• Aja homogeensus: vabade objektide jaoks on kõik ajahetked
samaväärsed.Kui objekt pole vastastikmõjus ümbritsevate objektidega, siis iga
ajahetke võib valida alghetkeks. Me loeme, et tänapäeval uuritud aatom käitus minevikus samamoodi.
Füüsikaline eksperiment on igas kohas ja igal ajahetkel ühesuguste tulemustega on seega teaduslik.
Aja ja ruumi homogeensus tagab teadmiste kogumise.
Relatiivsusteoorias aegruum
Sügis 2009 YFR0020 1. loeng 9
1.3. Aine ja väliMateeria esineb kahel kujul: aine ja väli
Välja abil toimib vastastikmõju
AINE JA VÄLJA EKSISTEERIMISE ALUSEKS ON NN. MAAILMAKONSTANTIDE VÄÄRTUS SELLISENA NAGU ME NEID TEAME.
Antroopsusprintsiip ehk otstarbekusprintsiip.
Universum peab olema niisugune, et temas saab evolutsiooni teatud etapil eksisteerida vaatleja.
Brandon Carter
Sügis 2009 YFR0020 1. loeng 10
1.4. VastastikmõjudIseloomustab objektide seotust energia kaudu. Energia, mis tuleb
kulutada kahe objekti lõplikuks lõhkumiseks
Interaktsiooni tüüp
Suhteline tugevus
Käitumine ruumis
Mõju kandja, osake
Tugev 1 1/r7 Gluuon(π meson)
Elektro-magnetiline
1/r2 Footonm=0, spin=1
Nõrk 1*10-6 1/r5 - 1/r7 Vahebosonm>80GeV,
spinn=1
Gravi-tatsiooniline
6*10-39 1/r2 GravitonM=0, spinn=2
137
1
Sügis 2009 YFR0020 1. loeng 11
Mudel on keha või nähtuse kirjeldamise lihtsustatud vahend, mis on varustatud matemaatiliste võrranditega. Mudel võimaldab kirjeldada füüsikalise objekti antud hetkel vajalikke omadusi tõsiteaduslikult.
Mehaanika mudelid.
Ainepunkt
Ainepunktide süsteem
Absoluutselt jäik keha.
Absoluutselt elastne keha.
Absoluutselt mitteelastne keha.
2. Ainepunkti kinemaatika
Sügis 2009 YFR0020 1. loeng 12
Ainepunkt – keha mille mõõtmeid pole vaja arvestada
Taustsüsteem on targalt väljavalitud keha, millega on seotud koordinaadistik ja ajamõõtmise viis.
x
y
z
i
j
k
1r
M(x 1,y 1,z 1)
M(x 2,y 2,z 2)2r
r
Δs
Nihe, 12 rrr
Δs=Δs(t)teepikkus
Trajektoor
2.1. Ainepunkt, taustsüsteem, kohavektor ehk raadiusvektor, trajektoor, teepikkus, nihe.
Sügis 2004 YFR0011 2. loeng 13
2.2. Hetkkiirus, keskmine kiirus, kiirendus, liikumiste sõltumatuse printsiip, liikumisvõrrand
Hetkkiirus on kohavektori muutumine ajaühikus ehk kohavektori tuletis aja järgi
ja on puutjasuunaline antud trajektoori punktis.
dt
rd
t
rv
t
0lim
v
Keskmine kiirus nihke järgit
rv
2r1r
r
1 2
sv
O
Sügis 2004 YFR0011 2. loeng 14
Vähendades Δt, lähenduvad Δr ja Δs
dt
ds
t
s
t
r
t
rvv
ttt
000limlimlim
Saime hetkkiiruse mooduli teepikkuse kaudu. Tähtis igapäevases elus. See on see, mida näitab auto spidomeeter. Nüüd saame ka keskmise kiiruse trajektoori pikkuse ehk läbikäidud tee järgi.
t
sv
Üldjuhul teepikkus arvutatakse kui integraal.
dtvsdtvdsdt
dsv ,.....,.........
Sügis 2009 YFR0020 1. loeng 15
s
mv SI 1
Ainepunkti asukoht on määratud kolme koordinaadiga ja punkti liikudes kujutavad need endast kolme ajast sõltuvat võrrandit. Need on liikumisvõrrandid. On üksteisest sõltumatud. Liikumiste sõltumatuse printsiip.
)(
)(
)(
tzz
tyy
txx
Koos annavad need kohavektori muutumise võrrandi, mis on kinemaatika põhivõrrand ehk liikumisvõrrand.
)(trr
Sügis 2009 YFR0020 1. loeng 16
KiirendusSee on kiiruse muutumise kiirus ajas
Keskmine kiirendust
va
Hetkkiirendusdt
vd
t
va
t
0lim
Kui meid huvitab ainult kiirendus piki trajektoori ja see on konstantne, siis:
dt
dva
2
1s
ma SI
Sügis 2009 YFR0020 1. loeng 17
Kuidas saada liikumisvõrrand kiireneval liikumisel?
Oletame lihtsuse mõttes, et kiirendus on konstantne.
dt
vda
See on lihtne diferentsiaalvõrrand nihke suhtes, mis on peidetud veel kiiruse sisse. Ilmutame selle.
vddta
vddta
tavv
0
V0 on integreerimiskonstant, mille ilmutasime algtingimustest, võttes aja hetke nulliks. Sellest indeks null.
dt
sdv
tav
dt
sd
0dttadtvsd
0
dttadtvsd
0
2
2
00
tatvss
Sügis 2009 YFR0020 1. loeng 18
Mõnikord on vaja liikumisvõrrandit kujul, mis ei sisalda aega. Siis toimime järgmiselt.
dt
dva
dt
dsv
Ei kasuta vektorkujul, et vältida edasistes teisendustes lubamatut vektoriga jagamist. Ellimineerime ülaltoodud võrranditest aja. Jagame võrrandid omavahel. Loeme kiirenduse konstantseks.
ds
dv
dsdt
dtdv
v
a
Eraldame muutujad ja taastame vektorid
vdvsda
Integreerime lõigul 0 -s ja v1 -v2
s v
v
vdvsda0
2
1
Sügis 2009 YFR0020 1. loeng 19
2
12
2 v
v
vsa
21
222 vvsa
Saime tuntud valemi juba gümnaasiumi ajast
Sügis 2009 YFR0020 1. loeng 20
Vektori projektsioon teljel
a
x
xa
xa
Vektori projektsioon teljel on skalaar
cosaax
0,0 xx aa
2.3. Vektori projektsioon, skalaarkorrutis ja vektorkorrutis.
Sügis 2009 YFR0020 1. loeng 21
Vektorite skalaarkorrutis
cba
cba cos
ba,
On kommutatiivne
Sügis 2009 YFR0020 1. loeng 22
Vektorite vektorkorrutiscba
a
sin bac
Geomeetriline tõlgendus
Ei ole kommutatiivne
bc
c
Sügis 2009 YFR0020 1. loeng 23
Vektori esitamine teljesuunaliste komponentide kaudu
x
y
z
i
j
k
Valime telgedel ühikvektorid . Leiame vektori projektsioonid telgedel.
a
kajaiaa zyx
kji,,
Sügis 2009 YFR0020 1. loeng 24
Ühikvektor
On sageli vajaminev tegevus, et valmistada hetkel vajaliku suunaga vektorit.
a
a