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MINICURSOS DE INTRODUCCIONI Escuela Peruana de Física de Altas Energías
y CosmologíaSabado 20 de junio de 2015
Introducción a Física de Neutrinos
Carlos Javier Solano SalinasUniversidad Nacional de Ingeniería
Lima, Perú
2
TEMASTEMAS
Física Moderna Modelo Estándar Historia del Neutrino Revolución del SNO-SK Oscilaciones de neutrinos Detector MINERA Revisión de la Física del MINERA MINERA y las Oscilaciones Estado del MINERA y Conclusiones
3
Dos revoluciones científicas en la primera mitad del siglo XX
RelatividadRelatividad Especial
• No podemos alcanzar a la luz.
• Masa es una forma de energía: E = m c2
Relatividad General
• GR abarca gravedad y describe el universo en expansión y los
agujeros negros.
Mecánica CuánticaPara describir cualquier cosa tan pequeña como un
átomo se requiere el uso de la Mecánica Cuántica.
Principio de incertidumbre de Heisenberg
FÍSICA MODERNAFÍSICA MODERNA
4
Uno de los grandes logros intelectuales de la segunda mitad del siglo XX
Está basada en la Teoría Relativista
de Campos Cuánticos (QFT)
La primera QFT fue la teoría cuántica de Electricidad y Magnetismo (QED)
MODELO ESTÁNDARMODELO ESTÁNDAR
5
~29 físicos de partículas ganaron el Nobel por descubrimientos experimentales y avances teóricos que llevaron a nuestro conocimiento presente
El boson de Higgs!!
La teoría actual describe las fuerzas y partículas conocidas, con una excepción importante: gravedad
LAS PARTÍCULAS ELEMENTALESLAS PARTÍCULAS ELEMENTALES(que conocemos hasta ahora)(que conocemos hasta ahora)
6
Para resolver objetos muy
pequeños, necesitamos el uso de
muy alta energía.
(Heisenberg de nuevo)
Por eso necesitamos aceleradores
gigantes.
Colisiones a energías muy altas
crean nuevas partículas
(E=mc2 de nuevo)
SENTIDO DE ESCALASENTIDO DE ESCALA
7
Propuesto por W. Pauli (1930) para explicar el espectro continuo de los electrones en la desintegración β de los neutrones
n p + e- + e
con ~ 10-44 cm2
E. Fermi (1933-34) -> teoría del decaimiento beta (interacciones débiles, neutrinos, cambios de sabor)
C. Cowman y F. Reines -> e (1956), Nobel 1995
L.Lederman, M.Schwartz, J.Steimberger ----> (1962),(1975), Nobel 1988
HISTORIA DEL NEUTRINOHISTORIA DEL NEUTRINO
8
La revolución del Neutrino (1998 - ….)
Neutrinos tienen masa diferente de cero
Mezcla de leptones!
REVOLUCIÓN DEL NEUTRINOREVOLUCIÓN DEL NEUTRINO
El Sol visto con neutrinos
Neutrinos del Sol: trillones/seg
Neutrinos del Big Bang:
10 millones dentro de nosotros
9
Los constituyentes de la materia:Quarks, leptones cargados, neutrinos
Además de los neutrinos, el menos masivo de esos constituyentes es el electrón
Pero la m ~ 10-(6-7) me
La masa de los neutrinos, aunque no es cero, es muy muy pequeñaaaaa
NEUTRINOS SON ESPECIALESNEUTRINOS SON ESPECIALES
10
Los ángulos de mezcla de los quarks son pequeños
pero los ángulos de mezcla leptónicos son grandes
Los quarks y los leptones cargados, siendo eléctricamente cargados, no pueden ser sus propias antipartículasNeutrinos pueden ser sus propias antipartículas:
=
La masa de los neutrinos probablemente tiene un origen diferente que las masas de los otros constituyentes de la
materia
11
Los fotones y los neutrinos son las partículas mas abundantes del Universo
Si deseamos entender el Universo debemos entender los neutrinos
Los neutrinos han jugado un rol en el modelamiento de la estructura de gran escala del Universo
Observaciones de esa estructura ha proporcionado información de la existencia de masa en los neutrinos
El mecanismo See-Saw predice neutrinos pesados, primos de los neutrinos livianos
El exceso de esos neutrinos pesados en el Universo primogenio puede haber dado origen al exceso de materia
sobre anti-materia en el Universo actual
LOS NEUTRINOS Y EL UNIVERSOLOS NEUTRINOS Y EL UNIVERSO
12
Probabilidad [N e- + ...] Probabilidad [N e+ + ...]
materia antimateria
Son los neutrinos el origen de la Asimetría Materia-Antimateria del Universo?
PARA DEMOSTRAR QUE Decaimiento Doble Beta sin Neutrinos [0]
e- e-
i
i
i
W- W-
Nucleo Nucleo´
LEPTOGÉNESIS
Procesos Nucleares
14
Los sabores conocidos de neutrinos: e
Cada uno de ellos es asociadocon el correspondiente
lepton cargado: e
Neutrinos vienen al menos en tres sabores
16
En distancias cortas los neutrinos no cambian de sabor
Viaje corto
Esto no ocurre!!
Pero si los neutrinos tienen masa, y los leptones se mezclan, ocurren cambios en el sabor de los neutrinos en viajes largos
Neutrinos Atmosféricos
Isotropia de rayos cosmicos > 2 GeV + Ley de Gauss + No desaparecimiento de
Pero Super-Kamiokande (Japon) encuentra para E > 1.3 GeV
20
El experimento Homestake (USA) solo podía detectar
e. Encontró:
Las posibilidades eran:
La teoría estaba errada
El experimento estaba errado
Ambos estaban errados
Ninguno estaba errado. 2/3 de los e cambian a un sabor
de sabores que el experimento Homestake no podía ver
21
De donde viene la masa de los neutrinos?
1 TeV
1 GeV
1 MeV
1 KeV
1 eV
1 meV
tb
cs
due
Masas de quarksy leptons
Por 60 años pensamos que los neutrinos no tenían masa, como el fotón.
Ahora sabemos que tienen masa.
Pero como esa masa puede ser mucho menor que cualquier otra masa?
22
Asumamos que los neutrinos tienen masa y mezcla leptónica
Neutrinos con masa -
Hay algún espectro de 3 o mas autoestados i de masa de
neutrino:
1 2
(Masa)2
3 4
Masa (i ) = m
i
23
De acuerdo al Modelo Estándar, extendido para incluir masa en los neutrinos y mezcla leptónica -
El número de diferentes i es igual al número de
diferentes l (3)
La matrix de mezcla U es 3x3 y unitaria
Algunos modelos incluyen neutrinos “esteriles”, que no experimentan ninguna fuerza conocida excepto la gravedadEn esos modelos N > 3
i y U es NxN
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La descripción de las interacciones del neutrino, según el Modelo Estándar (sin incluir masa ni mezcla leptónica), está bien confirmadaAsumamos que es correcto y extendámoslo para incluir mezcla (mixing)
Para el acoplamiento de leptones al boson W tenemos:
Tomando en cuenta la mezcla
25
En el sistema de Laboratorio -
El experimento fija L y t
Estos son comunes a todos los componentes del haz
29
Bases de los experimentos de Oscilaciones de Neutrinos
Como todos los experimentos de partículas, básicamente son experimentos de conteo
a) Creación de partículas secundarias ej: p N > n +- + X Modelo/Incertezasb) Decaimiento y proyección de secundarias
ej: Entendido
c) Oscilación o nueva Física A ser medido
d) Interacción en el detector Corriente cargada (CC) N > lX Modelo /
Corriente neutra (NC) N > X Incertezas
e) Medidas en el detector Problemas usuales
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El haz de neutrinos NuMI
Primary Features
•Protones de 120 Gev extraidos del Main Injector
• STE - 8.67 µs spill, 1.9s rapidez de repetition
• Nueva linea de haz de ν - haz intenso
• 2.5 1013 protones/spill
• 300kW haz primario de protones
• Energia de Neutrinos es calibrable
• Intensidad inicial 2.5 1020 protones/anho
At startup
32
Haz NuMI
• Protones de 120 GeV extraídos del MI para el tunel del haz NuMI
• 3.3° downward bend – haz debe apuntar a Soudan
• Incidencia en blanco de grafito
• Focaliza mesones cargados (π, K) con dos horns magnéticos pulsados con 200kA
• Tubo de acero de 675m de largo para decaimiento de pions (1.5 Torr, encajonado en 2-3m concrete)
• Absorvedor de Hadrones delante del tubo de decaimiento
• 200m rock delante del detector cercadno (ND) para absorción de muones
• Energía del haz controlada moviendo 2do horn relativo al blanco. Polaridad selecciona ν, anti-ν
Protones
π, K ν
NuMI Variable Energy Beam• El blanco de NuMI montado en un rail para posicionamiento remoto• Variando posicion del blanco con respecto a los “cuernos” permite
modificar la energia de los neutrinos• Cambiando la polaridad de la corriente de los “cuernos” produce haces
de neutrinos y de antineutrinos
p+
+p
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Experimento MINOS
Haz νμ de alta intensidad del Fermilab a Soudan (Mn)
Dos detectores, Cercano (1kT) y Lejano (5.4kT)
Medida Primaria: Comparar espectro de energía ν en el detector lejano (FD) a lo esperado, sin oscilación, del haz y detector cercano (ND)
• Observar oscilacion mínima
• Confirmar el comportamiento oscilatorio en sector νμ
• Medida de Δm232 al ~10%
• Búsqueda de evidencia de oscilaciones νμ → νe
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Motivación: Estamos en un periodo de medidas de alta precisión de oscilación de neutrinos
Medidas de Oscilación:-Para haz NuMI/MINOS, se espera distorsión en la distribución de energía de para E < 3 GeV-Probabilidad de Oscilación depende en E … Sin embargo experimentos miden Evis
-Evis depende del flujo, , y respuesta del detector Interacciones múltiples y tipo de partícula producido
Complicaciones:Flujos cercano/lejano son diferentes > Sección Eficaz no cancela en el radio
Sección Eficaz de Baja Energía (pocos GeV) no es bien entendida - Existen pocos datos: Cámara de Burbujas > poca estadística y gran error sistemático - Se necesitan datos con alto A (ej. Fe). Debemos usar modelos no probados para incorporar efectos nucleares
“Solución”: MINERA – Colocar un detector de grano fino en un haz de neutrinos de alta intensidad - NuMI Beamline
3636
MINERAInstituciones
MINOS
T2K
NOVA
Nuclear
Theory
MINERVA
Irvine
TuftsWilliam & Mary
FNALDuluthTexasAthens
Pitt
Rochester
HamptonValparaiso (Chile)
James MadisonRutgers
Jefferson Lab
DortmundINR, Moscow
MCLA (Mass.)Otterbein
UNI (Peru)PUCP (Peru)CBPF (Brazil)
Guanajuato (Mex)
NorthwesternFlorida
MiniBooNE
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¿Cuales son la preguntas abiertas en la Física de Neutrinos?
¿Cuáles son las masas de los neutrinos?
¿Cuál es el patrón de mezcla entre los diferentes tipos de neutrinos?
¿Son los neutrinos sus propias antipartículas?
¿Violan los neutrinos la simetría CP? ¿Hay neutrinos “estériles”? ¿Tienen los neutrinos propiedades no esperadas o exóticas? ¿Qué pueden decirnos los neutrinos sobre modelos de nueva Física mas allá del
Modelo Estándar?
¡La respuesta a cada una de esas preguntas implica un entendimiento de la interacción de los neutrinos con la materia!
Estudio de la APS sobre los programas actuales y futuros del campo:
“Para un entendimiento preciso de la Física de oscilaciones de neutrinos y de la astronomía de neutrinos de fuentes cosmológicas se necesita conocmiento de las reacciones y secciones de producción de neutrinos en sus interacciones con la materia. Cualquier programa de Física de neutrinos se construye basada en un conocimiento preciso de como los neutrinos interaccionan con la materia”
38
¿Qué es MINERvA? MINERνA propone construir un detector de precisión y altamente segmentado, con
tecnología simple, bien entendida …
MINOS ND
MINERA
… en el NuMI justo delante del
MINOS.
MINERA (Main INjector ExpeRiment -A)
Detector MINERA
VetoWall
LHe¼ ton
Blancos Nucleares con He, C, Fe, Pb, H2O,CHEn mismo experimento reduce errores sistematicos entre nucleos
Blanco centellador finamente segmentado ycompletamente activo. 8.3 tons, 3 tons fiducial
120 “modulos” planos. Masa total: 200 tons. Total canales: ~32K
MINOS Near Detector(Muon Spectrometer)
Tracking Scintillator Planes
Strips
WLS fiber glued into scintillator
Fibras reflejadas en extremo lejano. Extremo cercano terminado en conector óptico, pulido, con luz-dirigida.
Posicion determinada por carga compartida
Particula
3 diferentes orientaciones de strip
Nuclear Targets
5 blancos nucleares + blanco de agua Blanco Helio adelante del detector Cerca de millon de muestras de eventos
(haz LE 41020 POT
+ haz ME 121020 POT)
47
Target Mass in tons CC Events (Million)
Scintillator 3 9
He 0.2 0.6
C (graphite) 0.15 0.4
Fe 0.7 2.0
Pb 0.85 2.5
Water 0.3 0.9
5 Blancos Nucleares: Fe Pb C
49
¿Qué va a proporcionar MINERA?
MINERvA es un detector de neutrinos compacto, completamente activo diseñado para estudiar interacciones neutrino-núcleo con una precisión nunca antes alcanzada
El detector MINERvA será puesto en la línea del haz de alta intensidad NuMI lo que proporciona:▼Oportunidad para medidas precisas de
interacciones de neutrinos▼Un amplio rango de energía de
neutrinos MINERvA, con diferentes blancos
nucleares, permitirán el primer estudio de efectos nucleares inducidos por neutrinos
MINERvA proporcionará informacióncrucial a medidas de oscilación actuales y futuras 0 production
C, Fe y PbBlancos Nucleares
50
Programa MINERA de Fisica Scattering
Quasi-elastico Produccion de Resonancia - 1 Transicion Region Resonancia – na DIS Deep-Inelastic Scattering (DIS) Produccion Coherente de Pions Roduccion de Strange y Charm T , Funciones de Estructure y PDFs
▼ s(x) y c(x)▼PDFs de Alto-x
Efectos Nucleares Generalized Parton Distributions
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Física MINERA: Scattering de Neutrinos de Baja Energía
Contribuciones a la cross section total: TOT = QE+RES+DIS
QE: Quasi-elástica ->
RES: Resonancia ->
DIS: Deep Inelastic Scattering ->
Inelástica, estados finales de baja multiplicidad
Lipari, Lusignoli and Sartogo, PRL 74, 4384 (1995)
Inelástica, estados finalesde alta multiplicidad
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Eventos MINERA, Haz anti-
Eventos CCQE anti-Informacion buffered en el spill y leidas al final del spill Tiempo para diferentes slices (eventos)4th slice3 vistas, x (top), & VOuter calorimeterX vista de otros eventos
Evento con 0
53
Mostrando vista X
QE
0
DIS
Anti- QE NC
++
Interpretaciones preliminares de acuerdo al tipo de interaccion de neutrinos que son.
Candidatos de eventos MINERvA
54
Distribuciones en Haz Anti-, Anti-CCDatos vs MC
4.04 × 1019 POT en RHC, modo anti-Generator MC GENIE v2.6.0
Simulacion de detector en GEANT4 2 × 1019 POT MC , LE Beam MC anti-
flux, untunned Area normalizada
Requiere muones reconstruidos en MINOS
Resultados preliminares
55
Distribuciones con las mismas condiciones que las anteriores
Distribuciones en Haz Anti-, CCDatos vs MC
Resultados Preliminares
56
Latin american groups in MINERA
D.A.M. Caicedo, C. Castromonte, G.A. Fiorentini, H. da Motta, J.L. PalominoCentro Brasileiro de Pesquisas Físicas, Rio de Janeiro, Brazil
J. Felix, A. Higuera, Z. Urrutia, G. ZavalaUniversidad de Guanajuato, Leon Guanajuato, Mexico
A. M. Gago, J. L. Bazo, L. Aliaga, J. P. Velasquez, G. Diaz, M. J. Bustamante
Pontificia Universidad Catolica del Peru, Lima, Peru
K. Hurtado, M. Alania, A. Chamorro, A. Zegarra, G. Salazar C.J. Solano Salinas
Universidad Nacional de Ingeniería, Lima, Peru
W. Brooks, E. Carquina, G. Maggi, C. Peña, I. Potashnikova, F. ProkoshinUniversidad Técnica Federico Santa María, Valparaíso, Chile
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Modulo Mapper
• Posicion de fibras
• Rpta. relativa de strip
• Atenuacion a largo del strip
Stage Movement
Sources Scan
Cs-137
Sources
Strip R
esponseAtenuacion para un Strip
Pb AbsorberStrip
Edge
Posicion de la fuente a lo largo del Strip57
58
Detector MINERvA (cont.)
Vista Frontal
SideView
(Length is
about 4 m).
Hexágono Inner Detector (ID) – planos X, U, V
Outer Detector (OD) Capas de Fe/centellador para calorímetro hadrónico:
6 Torres
Vista lateral
Hojas Pb para calorímetro EM
59
Detector MINERvA (cont.)
Detector interno totalmenteactivo. Tiras centelladoras. Planos alternadamente rotados por 60 grados para hacer 3 vistas (XUXV)
Elementos activos son barras triangulares 1.7x3.3 cm de centellador comprimido con fibras WLS 1.2 mm embutidas
Canal contador del Detector:31,000 canales
•80% en hexágono interior•20% en detector externo
503 M-64 PMTs - 64 canales128 piezas de centellador
por plano de Detector int.
60
Óptica MINERvA (Centelladores y Óptica del Detector Interno, Detector Externo tiene óptica
similar pero tiras centelladoras rectangulares)
1.7 × 3.3 cm2 strips
lectura de la fibra
Wave Length Shifting
(WLS) en hoyo central
Para el Detector Interior, centellador es armado con planos de 128 strip
centelladores
Posición determinada por la carga
conectoresopticos
Centellador (rosa) & fibra Wave Length Shifting
(WLS)
Clear fiber
M-64 PMT
PMT Box
ParticleCentellador
61
MINERvA: R&D prototipo
•Triángulos centelladores del Detector Interno
Co-Extruder
X-section of scintillator
Triangle Die
62
MINERvA: R&D / prototipo/ rendimiento esperado
Test capa vertical 3-capas, 21 prototipos centelladores (incluyendo electrónica MINERvA)
21 pe/MIP para cada capa
Detección de luz -> trayectorias
Resolución de posición ~3.1 mm
Howard Budd
Jesse Chvojka
Detector scintillator
Centellador de Trigger
muon
prel
imin
ary