Upload
euw-chaiwanont
View
267
Download
9
Embed Size (px)
DESCRIPTION
เอกสารติวฟรี Thermodynamics 2
Citation preview
MIDTERM THERMODYNAMICS II TU-FREE
1 www.facebook.me/b.EngSocial
1 Volumetric Properties of Pure Fluids EQUATION OF STATE นอกเหนือจากการอ่านค่าความสมัพนัธข์องสมบติั PVT จากตารางและกราฟแลว้ สมบติั PVT อาจเขยีนอยูใ่นรปูของสมการ
equation of state โดยมีรปูแบบสมการ f(P,V,T)=0
โดยแั ไว่ปแลว้ equation of state ใชส้ าหรบั
1. เป็นตัวแแนแางคณิตศาสตร์ของขอ้มูล PVT โดยอยู่ในรูปของสมการแีไง่ายต่อการหาอนุพนัธ์หรือการอินแิเกรต เพืไอการ
ค านวณค่าสมบติัต่างๆของของ่หล
2. แ านายสมบติัของแกส๊แีไเป็นสารบริสุแธ์ิและแีไเป็นสารผสม โดยใชข้อ้มลูจากการแดลองน้อยแีไสุด
3. แ านายสมดุล่อและของเหลวส าหรบัของผสม
สมการความสมัพนัธข์องสภาวะ ่ดแ้ก่
- สมการแกส๊อุดมคติ (ideal gas)
- สมการ่วเรียล (virial)
- สมการในรปูแบบยกก าลงัสาม (cubic equation)
- ความสมัพนัธร์ปูแั ไว่ป (generalized correlation) ซึไงแสดงในลกัษณะกราฟ หรือตารางพารามิเตอร ์
Thermodynamics
Volumetric properties P/V/T/Z
Residual Properties
U/V/G/S/H
Thermodynamic properties
Partial Properties Solution Thermodynamics
MIDTERM THERMODYNAMICS II TU-FREE
2 www.facebook.me/b.EngSocial
IDEAL GAS EOS Equation of state ของแกส๊อุดมคติน้ัน ยงัแฝงอยูใ่นนิยามของสมบติัอีกชนิดหนึไงแีไเรียกว่า ค่าแฟกเตอรส์ภาพอดัตวั
(compressibility factor, Z) ซึไงมีนิยามว่า
RT
PVZ
จากกฏของสถานะว่า พลังงานภายในของแก๊สความจริงขึ้ นอยู่กบัความดนัและอุณภูมิ โดยแีไ ความดนัของแก๊สส่งผลต่อแรง
กระแ าระหว่างโมเลกุลของแกส๊ ดงัน้ันในกรณีของแก๊สอุดมคติซึไง่ม่มีแรงกระแ าระหว่างโมเลกุลแลว้ พลงังานภายในของแกส๊อุดมคติ
จะขึ้ นอยู่กบัอุณหภูมิเพียงอย่างเดียว แ าใหค้่าความจุความรอ้นแีไปริมาตรคงแีไ Cv ของแก๊สอุดมคติขึ้ นอยู่กบัอุณหภูมิเพียงอย่างเดียว
เช่นกนั
)(TCdT
dU
T
UC V
V
V
ากสมการขา้งตน้และนิยามของเอนแลัปี จะ่ดว้า่เอนแลัปีส าหรบัแกส๊อุดมคติมีค่าแปรผนัตามอณุหภมูิเแ่าน้ัน )()( THRTTUPVUH
และจากนิยามของค่าความจุความรอ้นแีไความดนัคงแีไ จะสรุป่ดว้่าค่าความรอ้นแีไความดนัของแกส๊อุดมคติจะแปรผนัตามอุณหภมูิ
เแ่าน้ันเช่นกนั
)(TCdT
dH
T
HC P
P
P
และจะ่ดว้่า
RCRdT
dU
dT
dHC
igV
igP
VIRIAL EOS สมการ่วเรียลจะอยูใ่นรปูของอนุกรมอนันต ์ซึไงพฒันาสืบเนืไองมาจากขอ้สงัเกตุแีไว่า โดยปกติแลว้เมืไออุณหภมูิของแกส๊คงแีไ
แกส๊จะมปีริมาตรลดลงเมืไอความดนัเพิไมขึ้ น นัไนคือ ค่าผลคณูของความดนักบัปริมาตรน่าจะมคี่าแีไค่อนขา้งคงแีไเมืไอเแียบกบัค่าของ
ความดนัหรือปริมาตรตวัใดตวัหนึไง
RT
BP
V
B
RT
PVZ 11
CUBIC EOS The generic cubic equation of state
))((
)(
bVbV
Ta
bV
RTP
ตารางพารามิเตอรส์ าหรบั Equation of state ต่างๆ
Equation of state α(Tr) σ ε Ω Ψ Zc vdW 1 0 0 1/8 27/64 3/8
RK Tr-1/2
1 0 0.08664 0.42748 1/3
SRK αSRK(Tr, ω) 1 0 0.08644 0.42748 1/3
PR αPR(Tr, ω) 21 21 0.07780 0.45724 0.30740
25.02 1176.0574.1480.01),( rrSRK TT
25.02 126992.054226.137564.01),( rrPR TT
MIDTERM THERMODYNAMICS II TU-FREE
3 www.facebook.me/b.EngSocial
Vapor&Vapor-Like Roots of the Generic Cubic Equation of State
))((
)(
bVbV
bV
P
Tab
P
RTV
))((1
ZZ
ZqZ
Liquid & Liquid-Like Roots of the Generic Cubic Equation of State
)())((
Ta
VPbPRTbVbVbV
q
ZZZZ
1))((
เมืไอ
c
cr
P
TRTTa
22)()(
c
c
P
RTb
r
r
T
P
RT
bP
r
r
T
T
bRT
Taq
)()(
GENERALIZED CORRELATION FOR GASES Pitzer correlation for compressibility factor
10 ZZZ
Pitzer correlation for the Second Virial coefficient
r
r
T
PB
RT
BPZ
ˆ11 โดยแีไ
c
c
RT
BPB ˆ
Pitzerและคณะ่ดเ้สนอสมการขึ้ นมาอีกสมการหนึไง
10ˆ BBB เมืไอเแียบกบัสมการของ Pitzerแลว้ จะ่ดว้่า
r
r
T
PBZ 00 1
r
r
T
PBZ 11
โดยแีไ
6.1
0 422.0083.0
rTB
2.4
1 172.0139.0
rTB
Pitzer correlation for the Third Virial coefficient 2
211 CB
V
C
V
BZ
2
ˆˆ1
ZT
PC
ZT
PBZ
r
r
r
r โดยแีไ 22
2ˆ
c
c
TR
CPC
10ˆ CCC
5.10
0 00313.002432.001407.0
rr TTC
5.107.2
1 00242.005539.002676.0
rr TTC
MIDTERM THERMODYNAMICS II TU-FREE
4 www.facebook.me/b.EngSocial
Generalized Correlations for Liquids สมการRackettแีไใชส้ าหรบัของเหลวอิไมตวั (saturated liquid)
2857.0)1( rTcc
sat ZVV
2 Thermodynamic Properties of Fluids
[H & S] AS FUNCTIONS OF [T & P] dP
T
VTVdTCdH
P
P
dP
T
V
T
dTCdS
P
P
[H & S] AND THE IDEAL GAS STATE จาก RTPV ig และ
P
R
T
V
P
ig
dTCdH igP
ig P
dPR
T
dTCdS ig
Pig
[U & S] AS FUNCTIONS OF [T & V] dVP
T
PTdTCdU
V
V
dV
T
PdT
T
CdS
V
V
RESIDUAL PROPERTIES สมบติั Residual น้ันมีนิยามในรปูแั ไว่ป ดงัน้ี
igR MMM เมืไอ M คือ U, V, G, S, H
RESIDUAL PROPERTIES BY VIRIAL EOS
RT
BPZ 1
RT
BP
RT
G R
dT
dB
T
B
R
P
RT
H R dT
dB
R
P
R
S R
ถา้มีขอ้มลูเพียงพอแีไจะหา B แลพ dB/dTจะแ าใหห้าค่า HRและ S
R่ดแี้ไ T, P, x
หาก่ม่สามารถใช ้EOS แีไอยูใ่นรปูฟังกช์นัของปริมาตร่ดโ้ดยตรง ตอ้งเปลีไยนใหป้ริมาตรตวัแปรเป็นความหนาแน่น ()
ZZP
dZ
RT
GR
ln1)1(
0
1
0
Z
d
T
dZT
RT
H R
d
Zd
T
dZTZ
R
S R
00
)1(ln ถา้ใชส้มการ่วเรียลแีไมี 3 พจน์ในการพฒันาความสมัพนัธข์องสมบติั Residual นัไนคือ ใชส้มการ
MIDTERM THERMODYNAMICS II TU-FREE
5 www.facebook.me/b.EngSocial
21 CBZ ZCB
RT
GR
ln2
32 2
2
2
1
dT
dC
T
C
dT
dB
T
BT
RT
H R
2
2
1ln
dT
dC
T
C
dT
dB
T
BTZ
R
S R
RESIDUAL PROPERTIES BY CUBIC EOS การค านวณอาจแบ่ง่ดเ้ป็น 2 กรณี คือ
กรณท่ี 1เมืไอ
Z
Z
b
bI ln
1
1
1ln
1
กรณท่ี 2เมืไอ
Zb
bI
1
qIZZRT
GR
)ln(1
qITd
TdZ
RT
H
r
rR
1
ln
)(ln1
qITd
TdZ
R
S
r
rR
ln
)(ln)ln(
EOS r
r
Td
Td
ln
)(ln RK -0.5
SRK 5.0
i
iri
TC
PR 5.0
i
iri
TC
2176.0574.1480.0 SRKC
226992.054226.137564.0 PRC 25.0 )1(1 rii TC
MIDTERM THERMODYNAMICS II TU-FREE
6 www.facebook.me/b.EngSocial
2-PHASE SYSTEMS
GG lv
lvsat
VT
H
dT
dP
แต่ lv
sat
lv ZP
RTV
lv
lvsat
ZRT
H
dT
Pd
2
ln
lv
lvsat
ZR
H
Td
Pd
)/1(
ln
สมการความสมัพนัธร์ะหว่างความดนั่อกบัอุณหภมูิแีไใหผ้ลดีมากขึ้ นน้ัน่ดแ้ก่Antoine Equation
CT
BAPsat
ln
GENERALIZED PROPERTY CORRELATIONS FOR GASES จาก
10 ZZZ
c
R
c
R
c
R
RT
H
RT
H
RT
H 10 )()(
R
S
R
S
R
S RRR 10 )()(
จาก
r
r
r
r
T
PB
T
PBZ 101
rr
rrr
c
R
dT
dBTB
dT
dBTBP
RT
H 11
00
rrr
R
dT
dB
dT
dBP
R
S 10
6.1
0 422.0083.0
rTB
2.4
1 172.0139.0
rTB
6.2
0 675.0
rr TdT
dB
2.5
1 722.0
rr TdT
dB
เสน้แางแีไใชใ้นการค านวณ H และ S
3 Solution Thermodynamics Theory T1, P1
Ideal
T2, P2
Ideal
T1, P1
Real
T2, P2
Real
MIDTERM THERMODYNAMICS II TU-FREE
7 www.facebook.me/b.EngSocial
CHEMICAL POTENTIAL AND PHASE EQUILIBRIA For single phase solution and ntotal =1 (ni = xi)
i
iidxSdTVdPdG แีไสภาวะสมดุล (T, P เดียวกนั)
รรร ... PARTIAL PROPERTIES
jnPTin
nMM
,,
)(
Solution: HSGVUM ,,,,
Partial: iiiii HSGVUM ,,,,
Pure: iiiiii HSGVUM ,,,,
jnPTin
nGG
,,
)(
iiG - - - -> Chemical Potential = partial molar Gibbs energy
EQUATION RELATING MOLAR AND PARTIAL MOLAR PROPERTIES
ส าหรบัสารละลาย i
ii MxM i
ii MnnM
ใชค้ านวณ Property ของ Mixture จาก Partial Property หรือ ค านวน Partial Property ของ Mixture
i
ii MxddM
i
ii
i
ii dxMMdxdM
0,,
i
ii
xPxT
MdxdTT
MdP
P
M
สมการน้ีคือสมการของ Gibbs/Duhemการเปลีไยนแปลง iMPT ,, ใดๆจาก Single phase change ตอ้งสอดคลอ้งกบัสมการน้ี และถา้ T, P คงแีไ จะ่ด ้ 0
i
ii Mdx
PARTIAL PROPERTIES IN BINARY SOLUTIONS 2211 MxMxMxM
i
ii
22221111 dxMMdxdxMMdxdM
จาก Gibbs/Duhemแีไ T, P คงแีไ 0i
ii Mdx
02211 MdxMdx
จาก 1)( 21 xx และ 21 dxdx
1211 dxMdxMdM
21
1
MMdx
dM
MIDTERM THERMODYNAMICS II TU-FREE
8 www.facebook.me/b.EngSocial
121
dx
dMxMM และ
112
dx
dMxMM
และจาก Gibbs./Duhemจะ่ดว้า่
01
22
1
11
dx
Mdx
dx
Mdx
IDEAL-GAS MIXTURE MODELS Partial molar property(ยกเวน้ปริมาตรเชิงโมล) ของสารองคป์ระกอบในสารผสมของแกส๊อุดมคติน้ันมีค่าเแ่ากบัสมบติัเชิง
โมลของสารน้ันๆในสภาวะบริสุแธ์ิแีไอุณหภมิูเดียวกนักบัอุณหภมิูของสารผสม แต่แีไความดนัเแ่ากบั Partial pressureของสารน้ันใน
ของผสม
),(),( iigi
igi pTMPTM เมืไอ
igi
igi VM
i
igii
ig HyH Enthalpy change of mixing: 0i
igii
ig HyH
i
i
i
i
igii
ig yyRSyS ln Entropy change of mixing: i
i
i
i
igii
ig yyRSyS ln
i
i
i
i
igii
ig yyRTGyG ln Gibbs energy change of mixing: i
i
i
i
igii
ig yyRTGyG ln
1. (1/2009) Ammonia gas (NH3) could be produced by the decomposition of ammonium salts and quicklime (CaO) with following chemical reaction:
3224 2)(22 NHOHCaCaClCaOClNH
MIDTERM THERMODYNAMICS II TU-FREE
9 www.facebook.me/b.EngSocial
In a closed and rigid tank of 2000 m3 capacity, 4 mole of ammonium salt and 4 mole of quicklime are mixed at room temperature and 1 bar. The reaction goes to completion at the final temperature of 150oC. a) Determine the final pressure of ammonia if all solid occupies 30% of tank’s volume. Assumption: The reduced pressure is low enough to apply the generalized virial-coefficient correlation. b) The obtained ammonia gas at final condition of production is the throttled in a steady-state flow process to 1 bar again, where it is assumed an ideal gas. Calculate the final temperature of the ammonia gas. Assumption: Cp of ammonia is independent of temperature and equal to 38.314 J/mol.K
MIDTERM THERMODYNAMICS II TU-FREE
10 www.facebook.me/b.EngSocial
2. (2/2009) The same tank in problem 1) is reused to stock 10 mole of ammonia gas at 20oC and placed in an empty, closed and rigid container of 6000 m3 capacity, During the transport, ammonia leaks accidentally from tank and fills the container and the sufficient (enough) time has passed for equillbrium to be reached. Assumption and data:
- The initial state and the final state have the same internal energy - Cv of ammonia is independent of volume and temperature and equal to 30 J/mol.K
MIDTERM THERMODYNAMICS II TU-FREE
11 www.facebook.me/b.EngSocial
- The ammonia gas obeys the van der Waals equation of state with a=0.228 Pa.m6/mol2and b=4.269x10-
5 m3/mol
a) Please verify that2VC
a
V
T
VU
Suggestion: It will be simply if you start with expressing internal energy as a function of T and V b) Calculate the final temperature of the gas.
3. (1/2012) Water vapor existing initially at 240oC and 550 kPa expands isothermally in a piston cylinder assembly and without internal irreversibility to a final pressure of 350 kPa. Determine work done, in kJ/kg, if the expansion of the water vapor is explained by a truncated Virial equation of state with the following form:
21
V
C
V
BZ
MIDTERM THERMODYNAMICS II TU-FREE
12 www.facebook.me/b.EngSocial
Where B and C are the constant parameters that could be evaluated from the available data from which the 4 th
decimal points for V and Z calculation is required for more accuracy (Hint: PdVW)