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Comparacin de los Modelos de Difraccin y
Propagacin Kenneth Barra, Odilauris Ferreira, Roderick Gonzlez, Delfn Jimnez, Pastor Moreno, Elvis Rudas
Abstract Este artculo presenta la comparacin de las bases tericas y lo mtodos empricos que se han elaborado
para evaluar las perdidas por difraccin de las ondas
electromagnticas al propagarse en el espacio. La difraccin
en la propagacin de las ondas se ha estudiado en base a las
teoras presentadas por Fresnel, de los frentes de ondas,
modelos como los de Filo de Cuchillo (knife-Edge),
Bullington, Epstein-Petterson sern sometidos al anlisis
numrico, comparando las caractersticas que comparten
estos modelos y sus principales diferencias, que los llevan a
conseguir valores aproximados a las prdidas reales por
difraccin en su medio de propagacin, evaluando diferentes
nmeros de obstculos y la difracciones causadas por estos
en la trayectoria del enlace.
Tambin se har una comparacin de algunos de los
modelos de propagacin al aire libre y de interiores existentes,
especficamente los modelos Okumura, Hata, Hata Extendido
COST-231 y Walfisch-Bertoni. Se mostrar por medio de un
caso de estudi, que el modelo Okumura es el modelo ms
optimista en cuanto a prdida por trayectoria se refiere
cuando se vara la distancia entre antenas transmisora y
receptora, pero que el modelo Walfish-Bertoni es uno de los
que tiene mayor ganancia al variar la altura de la antena de la
estacin base.
Index Terms About four key words or phrases in order of
importance, separated by commas, used to compile the subject
index for the last issue for the year.
1. Difraccin
La difraccin ocurre cuando una que una onda en su
propagacin del emisor hacia el receptor puede rodear un
obstculo, alejndose del comportamiento de los rayos
rectilneos. Los efectos de la difraccin son regularmente
pequeos, pero de importante estudio para sistemas de
comunicaciones sensibles.
La razn de la existencia del fenmeno de difraccin fue
explicada hace ms de 300 aos por Christian Huygens (1629-
1695) y retomada por Agustin Fresnel quien explica la teora de
las ondas de luz [1]. As, considerando que el trasmisor est
separado. por el receptor en el espacio libre y una pantalla
obstruyendo el enlace con una altura h y con un ancho infinito
se encuentra a una distancia d1 del transmisor y a d2 del
receptor, las ondas que viajan por arriba de la pantalla a una
distancia mayor que si existiera una lnea de vista entre las
transmisora y receptora. Asumiendo que h>
longitud de onda , entonces la diferencia entre la lnea de vista y el camino difractado llamado longitud del camino en exceso
(), puede ser obtenido por la geometra de la figura 1.
As:
(1)
Donde:
h=es la altura efectiva de la pantalla.
d1= distancia de la pantalla al transmisor.
d2= distancia de la pantalla al receptor.
=longitud de la trayectoria en exceso.
De esta forma la fase correspondiente esta dada por:
Donde:
=longitud de la trayectoria en exceso =longitud de onda
Figura 1. Geometra de Difraccin cuando el
transmisor y el receptor no se encuentran a la misma
altura.
Debido a estas ecuaciones, se puede deducir que la
diferencia de fase entre la lnea de vista y el camino difractado
es funcin de la altura y posicin de la obstruccin, as como
tambin de la posicin de la antena transmisora y receptora.
1.2 Modelo de Difraccin Filo de Cuchillo (Knife-Edge):
Estimando la atenuacin de la seal causada por la difraccin
de las ondas de radio sobre colinas o edificios, es esencial
predecir el campo en un rea determinada. Generalmente es
imposible realizar clculos exactos de las prdidas por difraccin
y en la prctica la prediccin es un proceso terico de
aproximacin modificado por correcciones empricas.
Para los clculos por perdidas por difraccin sobre terrenos
complejos e irregulares representa un problema matemtico
muy complejo, pero se han derivado expresiones por perdidas
por difraccin para casos simples. Cuando la sombra es causada
por un solo objeto como una colina o un edificio, la atenuacin
causada por la difraccin puede ser estimada como difraccin
de Knife-Edge [2]. La perdida por difraccin puede ser
calculada usando la solucin clsica de Fresnel para el campo
atrs del obstculo.
Considerando el receptor en un punto R,
localizado en la regin de sombra tambin llamada zona
de difraccin, el campo directo en el punto R mostrado en
la figura 2., es la suma de vectores de los campos debido a
todas las fuentes secundarias de Huygens en el plano
sobre la punta
Figura 2. Geometra de Difraccin de la punta del
obstculo cuando el receptor se encuentra en una
regin de sombra.
del obstculo. El campo elctrico Ed de la onda
difractada por el obstculo es dado por:
Donde:
Eo=campo en el espacio libre ante la ausencia de
obstculos o la superficie misma.
F(v)=integral compleja de Fresnel.
t=tiempo en segundos.
La integral compleja de fresnel, F(v), es una funcin del
parmetro de difraccin v, y comnmente es evaluado
usando tablas o graficas para valores dados de v. La
ganancia de difraccin debido a la presencia del obstculo
comparado con el campo elctrico en el espacio libre esta
dado por:
Parmetro de Difraccin de Fresnel-Kirchoff est dado
por:
Donde:
h=altura del obstculo.
d1=es la distancia del transmisor al obstculo.
d2=distancia entre el obstculo y la antena receptora.
=longitud de onda
Las prdidas causadas por la presencia de un obstculo
estarn dadas por la funcin de Bessel J(v), para v mayores
de -0.7 un valor aproximado puede ser obtenido por la
expresin:
El estudio de las perdidas por difraccin por filo de
cuchillo puede hacerse mediante tres casos, el primero lo
indica la figura 2., donde el obstculo est por encima de la
lnea de vista o rayo directo, lo cual nos da parmetros
positivos es decir, parmetros despejados h>0 y ngulo de
difraccin >0, y el coeficiente Fresnell-Kirchoff v sea positivo y mayor a 0, haciendo que las prdidas generadas
por difraccin El segundo caso, se indica cuando el obstculo
esta sean superiores a 6dB.
Figura 3. Geometra para Difraccin Filo de
Cuchillo cuando el obstculo se encuentra por debajo
del horizonte
justo a la altura del rayo directo, con lo cual se obtiene
una h=0 y un =0, adems de v=0, obteniendo perdidas de 6dB.
El tercer caso puede observarse en la figura 3., donde el
obstculo est por debajo de la lnea de vista o rayo directo.
Lo cual nos da parmetros negativos, es decir parmetros que
al despejarlos son h
cuchillo obstculo; sabremos que en la realidad no es del todo cierto la existencia singular de obstculos, lo cual nos
lleva a otras suposiciones. Por ejemplo, la regin por
encima del filo de la cuchilla se supone que es
perfectamente iluminada uniformemente por la onda
incidente (la onda incidente es "uniforme") y el ngulo de
difraccin se supone que es "pequeo". Sin embargo,
cuando un segundo filo de la cuchilla se coloca en la
sombra del filo de la cuchilla original y el punto de
recepcin est en la sombra de este segundo filo de la
cuchilla, la situacin se vuelve mucho ms complicada. La
intensidad de la seal de la sombra para el primer
obstculo aumenta con la altura y por lo tanto la onda que
ilumina al segundo filo de cuchillo no ser uniforme. Esto
significa que cualquier prdida adicional causada por el
segundo filo de la cuchillo ser extremadamente
complicado de predecir. De hecho, para hacer el trabajo
correctamente (o tan correctamente como lo hicimos en el
casi de solo un filo de cuchillo) tenemos que evaluar una
integral en de dos dimensiones de la ecuacin de Fresnel.
Si hay n bordes (obstculos), entonces tendramos que
evaluar una integral n-dimensional. Aunque hay trabajos
publicados sobre este tema proponiendo mtodos para
determinar el valor de dicha integral, que son complejos de
implementar y exigente con los recursos informticos o
numricos. Es comn utilizar mtodos aproximados para
la evaluacin. Los tres ms utilizados son los mtodos
aproximados Bullington [3] mtodo, el Deygout y el
mtodo de Petersen de Epstein-[4] mtodo. Los errores
introducidos con el mtodo desarrollado por Epstein-
Petersen y mtodos Deygout tienden a aumentar a medida
que el nmero de bordes o filos de difraccin se hacen ms
mayores. Es notable que ambos de estos mtodos sobre-
predicen la prdida de difraccin cuando hay un gran
nmero de bordes que estn casi alineados entre s. El
mtodo Bullington en realidad reduce todos los filos de las
cuchillas de un solo filo de cuchillo 'equivalente'. Esto
tiene el problema de ignorar obstrucciones que, en la
prctica, afectan la fuerza de la seal recibida. Es comn
que haya un nmero mximo de obstculos que deben ser
considerados (a menudo este nmero mximo es tan
pequeo como tres) para la estimacin de la fuerza del
campo difractado.
1. 2.1.1 Modelo de Difraccin Bullington
Se sabe que la onda de propagacin se ve afectada por la
difraccin. En reas urbanas, los grandes edificios por su
altura, afecta la transmisin, porque posee cierta
conductividad que influye en la propagacin. Por esos es
que observamos que el mtodo de Bullington se hace
referencia a todos los objetos tomando como punto, el de
mayor tamao, para as formar un triangulo como base
uniendo la lnea del transmisor y el receptor. Este mtodo
calcula las perdida equivalente de propagacin a todo los
obstculo que su altura est por encima del horizonte,
porque si est por debajo del horizonte se desprecia, si se
llegase a tomar en cuenta nos conlleva a errores en el
clculos de las perdidas [1].
Figura 4. Geometra de Obstculo Equivalente para el
modelo de Bullington.
Las prdidas equivalentes de propagacin se calculan
entonces como si tuviramos un obstculo agudo de altura
hm. Este mtodo tiene un problema de que obstculos por
debajo del horizonte son despreciados y puede llevar a
errores en el clculo de las perdidas.
Calculo de la altura del nuevo obstculo para h1, h2
>ht, hr y con un poco de geometra.
Por otra parte:
(9)
1.2.1.2 Modelo de Difraccin de Epstein- Petersen
En este mtodo la propagacin por difraccin, Se debe
modelar los fenmenos para calcular las prdidas.
Primeramente consideramos el trayecto radioelctrico en el
espacio libre entre el transmisor y el receptor. Cuando
tenemos dos obstculos determinamos las perdidas
equivalente de propagacin y el coeficiente de difraccin.
Cuando observamos que el rayo elctrico corta los dos
obstculos y ellos tienen alturas similares, la atenuacin
por difraccin es igual a la perdida de los dos obstculos
[1]. El descompone el problema de trayecto en el camino y
se calcula las prdidas por difraccin, adems se suman las
prdidas ms un trmino de correccin propuesto por
Millington.
La correccin de Millington se escribe como:
(11)
Figura 6. Geometra para modelo de Difraccin
Epstein- Petterson.
1.2.3 Comparacin de modelos
Al determinar la potencia de la seal en la sombra de un
sistema knife-edge simple es necesario resolver la integral de
Fresnel o mediante la utilizacin de aproximaciones. Donde
hay mltiples difraccin con mltiples bordes es necesario
resolver integrales de Fresnel multidimensionales. Los
mtodos para hacer estos clculos son extremadamente
computacionales, por lo que universalmente se ha optado por
utilizar varios tipos de aproximaciones que generen posibles
soluciones. La teora uniforme de difraccin puede ser
adaptada para mltiples difracciones, como se ha
mencionado, hay dos mtodos comnmente utilizados: El
mtodo Bullington, el mtodo Epstein-Peterson y el mtodo
Deygout.
En el mtodo Bullington un terreno de perfil complejo es
reducido a un knife-edge simple. La localizacin del knife-
edge es el punto en el cual las lneas extendidas unen el
transmisor y el receptor a sus respectivos obstculos
dominantes se encuentran.
En el mtodo Epstein-Peterson el enlace entre el
transmisor y el receptor es dividido en diversos saltos, cada
uno envuelve solamente un borde de difraccin. Las prdidas
totales de difraccin son calculadas sumando las prdidas en
decibeles de cada borde de difraccin en su respectivo salto.
Hay que notar que los saltos se traslapan entre s.
Para visualizar la diferencia entre cada mtodo se
explicar un ejemplo de mltiple knife-edge, el cual se
desarrollar utilizando los dos mtodos mencionados; la
geometra del mismo es mostrada en la Figura 7. Se asumir
una frecuencia de 600MHz (=0.5m). Primero, utilizando el mtodo Epstein-Peterson se
evaluar el salto entre la antena situada a la izquierda y el
obstculo del centro. Este salto es obstruido por el obstculo
situado a la izquierda que es de 30 metros sobre la lnea
horizontal que une las dos antenas. En el punto de la
obstruccin la lnea que une la antena de la izquierda al
obstculo del centro ser 50X7/12=29.17 metros sobre la
lnea horizontal. En consecuencia la obstruccin ser de slo
0.83 metros sobre la lnea que une la antena y el obstculo del
centro.
Figura 7. Radio trayectoria obstruida por tres
obstculos knife-edge.
Ahora:
Usando la ecuacin
Lo cual da una prdida para este salto de 6.3 dB.
Ahora se considera el segundo salto desde el obstculo
izquierdo hacia el obstculo derecho, una trayectoria de 15 km
que es obstruida por el obstculo central. El obstculo central
va a sobresalir a una distancia de 20+10X5/15=23.3 metros,
dando un valor v de 0.81 y una prdida de difraccin de 12.6
dB.
El salto final es desde el obstculo central hasta el la
antena situada al lado derecho. Esta trayectoria es obstruida
por el obstculo situado a la derecha. Este obstculo sobresale
en la lnea de vista por una distancia de 20-50X4/14=5.7
metros, dando un valor para el parmetro v de 0.21 y una
prdida de difraccin de 7.9 dB. La prdida total se estima al
sumar: 6.3+12.6+7.9=26.8 dB, luego se le suma este valor a
las prdidas por espacio libre, que para una distancia de
26Km y una frecuencia de 600MHz da un valor de 116.3 dB.,
dando una prdida de trayectoria total de 143.1 dB.
Ahora se desarrollar el mismo problema utilizando el
mtodo de Bullington. La Figura 8 muestra la equivalencia
cuando se pasa a un sistema con un solo obstculo. Slo dos
obstculos son considerados para determinar el obstculo
equivalente, donde pareciera que el obstculo central fuese
ignorado. Para encontrar la altura del obstculo equivalente
sobre la lnea que une las dos antenas y su distancia hasta
cada uno de los extremos.
Figura 8. Ilustracin del mtodo Bullington aplicado
a una trayectoria de tres obstculos
Al tomar x como la distancia en kilmetros desde la
antena:
La altura, h, puede ser deteminada:
El parmetro de Fresnel, v, puede ser determinado ahora:
Ahora se puede determinar las prdidas por difraccin:
Se puede ver entonces que el mtodo Bullington predice
una prdida por difraccin significativamente ms pequea
que la predicha por el mtodo Epstein-Peterson. En efecto,
el obstculo equivalente no es mucho ms alto que el
obstculo que el actual obstculo central. La prdida
predicha al considerar el obstculo central solo es de 15.4
dB. En esta situacin, el mtodo Bullington ciertamente
subestima las prdidas por difraccin. Aunque en este
problema se puede encontrar esta debilidad, cuando el
terreno es demasiado complejo y resulta difcil conocer qu
elevaciones cuentan como verdaderos obstculos cuando se
trata de aplicar el mtodo Epstein-Peterson, la
aproximacin de Bullington al reducir todo a un solo
obstculo central equivalente puede hacer el problema ms
tratable.
1.2.3.1 Comparacin utilizando Matlab
Con este ejemplo se trata de visualizar la diferencia que
hay entre las prdidas utilizando el mtodo Bullington y las
prdidas por el mtodo Epstein-Peterson para mltiple
knife-edge; el mismo ha sido formulado en base a tres
obstculos con alturas h1, h2 y h3; de izquierda a derecha
se tiene: antena transmisora, obstculo1, obstculo2,
obstculo3 y antena receptora, donde d1, d2, d3 y d4 son
las distancias que separan cada punto Adems se ha
escojido un rango de frecuencias desde 1MHz hasta 1GHz.
Al considerar particularmente los valores del ejemplo
expuesto se obtiene la siguiente grfica:
Grfica 1.
Se observa claramente la diferencia de prdidas
predichas por cada mtodo. Para este caso la diferencia es
constante en funcin de la frecuencia, ya en ambas crecen
exactamente al mismo ritmo conforme aumenta la
frecuencia.
Al incrementar significativamente la altura del obstculo
central, diferencia de prdidas disminuye conforme aumenta
la frecuencia; se observa adems que el decremento en esta
diferencia depende principalmente de la estimacin por el
modelo Epstein-Peterson, ya que las prdidas predichas
utilizando el modelo Bullington no dependen para nada del
obstculo central; Este comportamiento es observado en la
grfica 2.
Grfica 2.
Al aumentar la separacin entre cada uno de los
elementos, incluyendo las antenas se aprecia una
disminucin en las prdidas estimadas para ambos modelos
(ver grfica 3), sin embargo las prdidas en el modelo
Bullington son mucho menores. El factor determinante se
puede apreciar en la geometra formada por todos los
elementos, donde se ve que conforme aumenta la distancia
horizontal, el factor altura se va tornando insignificante.
Grfica 3.
2. Modelos de Propagacin
El propsito de usar modelos de propagacin es de, por
medio de expresiones matemticas, diagramas y algoritmos,
poder predecir de la forma ms aproximada posible a la realidad
cunta prdida por trayectoria de la seal se tiene en un enlace,
ya sea fijo o mvil. Dicho enlace puede ser tan simple como un
sistema con lnea de vista como tambin un sistema
severamente obstruido por diferentes obstculos, tales como
edificios, elevaciones de terreno, vegetacin, entre otros.
Existen modelos de propagacin determinsticos que se basan
en las ecuaciones de Maxwell en conjunto con las leyes de
refraccin y difraccin. Tambin se puede encontrar modelos
estocsticos, que modelan el medio ambiente a partir de una
serie de variables aleatorias. Sin embargo, existen los modelos
de propagacin empricos que derivan sus ecuaciones a travs
de datos medidos bajo diferentes condiciones y escenarios.
Estos ltimos son los que se estudiarn en el presente artculo.
La complejidad de los entornos en los que se propaga la seal
transmitida depender de si se trata de ambientes rurales,
urbanos o suburbanos. Los entornos urbanos son a menudo de
gran tamao, por lo que es usual que, aunque las antenas
transmisoras se coloquen por encima de la altura promedio de
las edificaciones circundantes, no haya lnea de vista directa
entre la estacin base y la estacin mvil. La cantidad de
potencia que recibe el mvil dado este caso depender en gran
medida de la altura de la antena transmisora, la frecuencia de
operacin y, muy particularmente, de la distancia a la que se
encuentre de la radio base. Otros parmetros son igualmente
importantes, como por ejemplo, el perfil de terreno y la
refractividad en la tropsfera en el caso del modelo Longley-
Rice, que se trata de un modelo computacional complejo para
predecir las prdidas por propagacin al aire libre. Este modelo
no ser tratado en este artculo por cuestiones de simplicidad.
A continuacin se describirn y analizarn de forma
comparativa algunos de los modelos utilizados para predecir las
prdidas por trayectoria en entornos al aire libre y en interiores.
2.1 Modelos al Aire libre
Dentro de esta categora existen varios modelos empricos
que se utilizan ampliamente para el clculo de las prdidas
para radio enlaces y transmisiones mviles. En este artculo
nos concentraremos en cuatro de los principales modelos,
que son: Okumura, Hata, Hata Extendido o mejor conocido
como modelo Hata COST-231 y, finalmente, el modelo
Walfisch-Bertoni.
El modelo Okumura predice la prdida media de
propagacin L50 por medio de la expresin (1), como sigue
d (1)
En (1) el factor LF es la prdida en el espacio libre, los
parmetros G(hte), G(hre) corresponden a las ganancias por
la altura de las antenas transmisora y el receptora,
respectivamente, y GAREA es un factor de correccin debido
al tipo de terreno. Amu es un factor relativo a la atenuacin
media del espacio libre dependiente tanto de la frecuencia
f de operacin como de la distancia d a la que se encuentre
el mvil de la antena transmisora. Este factor, al igual que
el de GAREA, se pueden obtener a partir de las curvas
desarrolladas por Okumura mediante mediciones
experimentales. La ganancia G(hte) se puede determinar
utilizando (2) y la ganancia G(hre), utilizando (3), (4).
30m hte 100m (2)
hre 3m (3)
3m > hre 10m (4)
El segundo modelo a estudiar es el de Hata, el cual
tambin es un modelo emprico de prediccin de prdidas.
Las prdidas para entornos urbanos se pueden calcular
mediante (5). En (5) se utiliza un factor de correccin
a(hre) debido a la altura efectiva de la antena del
dispositivo mvil.
(5)
El clculo del factor de correccin a(hre) vara segn el
tamao de la ciudad, siendo, para pequeas y medianas
ciudades
(6)
Para ciudades grandes, a(hre) es como se describe en (7)
para fc 300MHz, y como en (8) para fc > 300MHz. Las
mismas se encuentran en dB.
(7)
(8)
Este modelo tambin puede ser til para el clculo de las
prdidas en ambientes suburbanos y rurales por medio de
ecuaciones consideradas en [No.].
Una extensin propuesta por el comit europeo
Cooperative for Scientific and Technical research (COST-
231) del modelo Hata en las limitaciones de frecuencia del
mismo. El modelo Hata COST-231 estima las prdidas de
trayectoria medio de (9) introduciendo un factor de
correccin CM el cual es 0dB para las reas suburbanas y
3dB para escenarios centro metropolitanos.
(9)
Por ltimo, el modelo Walfisch-Bertoni toma en cuenta, al
igual que todos los modelos, la prdida en el espacio libre, y
adems la prdida producida por la difraccin de la azotea a la
calle del edificio adyacente a la antena receptora y la prdida
por mltiple difraccin a travs de la trayectoria. Dadas estas
consideraciones, y como es visible en (10), se deben tomar en
cuenta algunos parmetros tales como la separacin promedio
entre edificios , la altura promedio de los edificios hb.
+38log (10)
En (10) el trmino 1 se refiere a la distancia de la trayectoria
de la azotea al mvil, y se obtiene por medio de (11).
(11)
A modo de comparacin, la tabla 1 muestra las condiciones
que limitan a cada uno de los cuatro modelos descritos
anteriormente.
TABLA I
CUADRO COMPARATIVO DE LAS LIMITACIONES DE LOS MODELOS
Modelo fc (MHz) hte (m) hre (m) d (km)
Okumura 150-1920 30-1000 3-10 1-100
Hata 150-1500 30-200 1-10 >1
Hata COST-231 1500-2000 30-200 1-10 1-20
Walfisch-Bertoni N.E.1 N.E. N.E. N.E.
De esta primera comparacin mediante la Tabla I,
podemos observar que los modelos extendidos permiten un
rango de frecuencias mayor a los modelos iniciales,
en este caso, los COST-231, como en el caso del Hata
Grfica 4. Comparacin de los cuatro modelos de propagacin vs
la distancia T-R.
extendido. Otro punto sobresaliente es que el modelo
Okumura permite alturas de la estaciones base mayores
que los dems mtodos, as como el Hata permite un
rango de distancias transmisor-receptor no limitadas.
1 No especificado.
Adems, un simple vistazo a las expresiones
matemticas para cada uno de los modelos anteriormente
descritos proporcionan una idea general de las
diferencias entre ellos. Uno de las que se puede destacar
es el hecho de que los modelos Okumura y Hata atiendan
ms a parmetros de atenuacin y prdidas por
condiciones del rea, que en el caso de los modelos
COST-231 y Walfisch, que dan un enfoque ms a la urbe
metropolitana, al introducir o tomar en consideracin la
estructura de la ciudad, en especial el modelo Walfisch.
Dada esta situacin, se puede ingerir que son ms
realistas en reas con mayor cantidad de edificios.
Otro detalle importante que se puede resaltar es que
para el modelo Walfisch-Bertoni, la altura de la radio
base es un parmetro ms determinante en la prediccin
de la prdida por trayectoria, es decir, una altura mayor
de la antena transmisora con respecto a la altura
promedio de los edificios resultar en una mayor
probabilidad de lnea de vista con el mvil y menor
nmero de refracciones.
Estos detalles mencionados se analizan grficamente
en la seccin de resultados numricos.
2.1.2 Resultados Tericos
Los siguientes resultados comparan los cuatro
modelos de propagacin estudiados anteriormente. La
Tabla II resume las condiciones propuestas para generar
las curvas de la Grfica 4, que compara la prdida por
trayectoria de los diferentes modelos estudiados en un
entorno metropolitano de gran tamao, dependiente de la
distancia existente entre la antena transmisora y la antena
receptora. El rango de dicha distancia se estableci de 1
a 15km.
TABLA II
PARMETROS PARA LA PRIMERA GRFICA DE RESULTADOS.
Es notable mediante la Grfica 4 que el modelo
Parmetro Smbolo Valor Unidades
Frecuencia fc 1500 MHz
Altura de estacin
base hte 45 m
Altura de estacin
mvil hre 1.9 m
Ganancia debido al tipo de ambiente
GAREA 9 dB
Separacin promedio
entre edificios 10 m
Altura promedio de
edificios hb 30 m
Factor de correccin rea Metropolitana
CM 3 dB
0 5 10 15100
110
120
130
140
150
160
170
180
190
Distancia entre estacin base y estacin mvil [km]
Prd
ida d
e t
rayecto
ria [
dB
]
Comparacin de modelos de propagacin
Modelo Okumura
Modelo Hata
Modelo Hata COST-231
Modelo Walfisch-Bertoni
mayormente afectado por la distancia de separacin entre
antenas es el modelo Walfisch-Bertoni, debido a que se
consideran ms puntuales los efectos de difraccin por la
estructura de la urbe. Sin embargo, el modelo Okumura, que no
contempla muchos parmetros de correccin como lo hacen
Hata y Hata extendido, tiende a resultar en un clculo ms
optimista en cuanto a las prdidas en la trayectoria.
A un kilmetro, la diferencia entre el modelo con mayor
prdida con respecto al que presenta menor prdida es de unos
31dB aproximadamente. A 10km la diferencia entre estos
mismos aumenta a unos 44dB. Esto muestra una cierta
tendencia en el aumento de las prdidas entre modelos con
respecto a la distancia T-R.
Un segundo criterio de comparacin entre los modelos de
propagacin al aire libre se presenta en la Grfica 6. Este
corresponde a la variacin de las prdidas por trayectoria
elevando la altura de la antena transmisora. Para esta
comparacin se elige un rango de hte de 30 a 90m. Los dems
parmetros de la situacin propuesta se muestran en la Tabla III.
TABLA III
PARMETROS PARA LA SEGUNDA GRFICA DE RESULTADOS.
Parmetro Smbolo Valor Unidades
Frecuencia fc 1500 MHz
Atenuacin por
trayectoria Amu 36 dB
Distancia T-R d 10 km
Altura de estacin mvil hre 1.9 M
Ganancia debido al tipo
de ambiente GAREA 9 dB
Separacin promedio entre edificios
10 m
Altura promedio de
edificios hb 29 m
Factor de correccin rea
Metropolitana CM 3 dB
La Grfica 5 confirma lo expuesto en el anlisis terico
expuesto anteriormente, esto es, que el modelo Walfish-Bertoni
tiene una dependencia mucho ms determinante entre la prdida
con respecto a la altura de la estacin base. Se observa de forma
clara que la ganancia en el modelo Walfisch es mucho mayor
que las ganancias obtenidas en los dems modelos. Si se
compara la prdida a 30m con respecto a la que presenta a 90m,
los modelos Hata y Hata COST-231 muestran una diferencia de
aproximadamente 9.72dB, contra una ganancia de 37dB que
presenta el modelo Walfisch, resultado que se esperaba.
Grfica 5. Comparacin de los cuatro modelos de propagacin
dependientes de la altura de estacin base.
2.2 Modelos de propagacin interior
A diferencia de los modelos de prdidas por
trayectorias en exteriores (Outdoors) los modelos
interiores (Indoor) cubren distancias mucho ms cortas,
pero con mayor variacin de la potencia. La propagacin
en interiores depende de factores de distribucin,
particiones del edificio y los materiales de construccin,
parmetros que a menudos no se encuentran del todo
disponibles ya que estn asociados a caractersticas muy
propias de la estructura del edificio taled como el espesor
de un muro. Adicional a esto los modelos interiores
tambin poseen los mismos tipos de fenmenos por
propagacin: reflexin, difraccin y dispersin.
Se debe reconocer que muchas de las investigaciones
para propagacin en interiores existentes hoy en da estn
enfocadas en la telefona mvil, ya que dentro de las
edificaciones se encuentran caractersticas muy
particulares y de gran inters para la investigacin.
Para analizar cmo se da la propagacin en un medio
interior hay que contemplar factores, tales como la falta
de lnea de vista, nmero de canales disponibles y calidad
de los mismos, esto de manera muy independiente de que
las distancias sean ms cortas, ya que se aumenta el
nmero de obstculos.
Partition Losses (same floor)
Este modelo necesita tener datos exactos del tipo de
estructura del cual se necesite conocer los factores de
prdidas. Debido a este inconveniente es muy poco
general y solamente se adapta a un tipo de estructura muy
especfica. Slo suma los factores de prdidas en las
mediciones hechas en el edificio y con el total de estas
mediciones se calcula las prdidas en la estructura.
Para este modelo existen tablas que poseen los
factores de prdidas ya definidos para los distintos tipos de
materiales de uso en ambientes interiores. Las prdidas
30 40 50 60 70 80 90150
155
160
165
170
175
180
185
190
195
200
Altura de la estacin base[m]
Prd
ida d
e t
rayecto
ria [
dB
]
Comparacin de modelos de propagacin
Modelo Okumura
Modelo Hata
Modelo Hata COST-231
Modelo Walfisch-Bertoni
definidas en las tablas son en funcin de una frecuencia
especfica.
Partition Losses (between floors)
Similar al modelo anterior, este se fundamenta en los valores
recopilados de mediciones experimentales tomadas en edificios
seleccionados al azar. Las prdidas que se miden entre pisos,
tambin tienen como caractersticas el tipo de material utilizado
y las dimensiones de la construccin, donde tambin se
contempla la parte externa del edificio.
Log-distance Path Loss Model
Este modelo de prdida se fundamenta en mediciones que
muestran que el promedio de la potencia de la seal recibida
decrece de forma logartmica con respecto a la distancia. Las
prdidas por este tipo de trayectoria se definen mediante (12),
ecuacin que est en funcin del factor de prdida por
trayectoria n
(12)
Donde el valor de n depende de los alrededores o bien el tipo
de edificio, y es un valor aleatorio normal expresado en dB, con una desviacin estndar en dB.
Ericsson Multiple Breakpoint Model
El modelo Ericsson depende de las mediciones
experimentales que se hacen en edificios con varios pisos.
Como caracterstica principal tiene cuatro puntos de ruptura y
adicional considera un lmite superior y un lmite inferior para
las perdidas por trayectorias.
Este modelo da por hecho una atenuacin de 30 dB a una
distancia de referencia d0= 1m, la cual est limitada para una
frecuencia de 900MHz con antenas de ganancia unitaria, esto
genera que el modelo se vea limitado para el uso de equipos
con frecuencias distintas a 900MHz. Tambin incluye
componentes por shadowing y depende de la distancia.
El mtodo de Ericsson dise una distribucin uniforme para
generar los valores de las prdidas por trayectorias dentro de
rangos mximos y mnimos como una funcin de la distancia.
Attenuation Factor Model
Se basa en el factor de atenuacin que hay entre los niveles
de un edificio, con diferencia a los modelos ya mencionados,
este modelo se fundamenta en una ecuacin matemtica que
calcula las prdidas por trayecto.
Una ventaja bien marcada de este modelo es que es muestra
una disminucin de la desviacin estndar que se originan entre
las prdidas por trayectoria calculadas tericamente y las
prdidas por trayectorias medidas, este modelo est descrito por
(13)
SF
(13)
Donde nSF equivale al valor de atenuacin en la misma planta o dicho de otra manera en el mismo nivel de
mediciones, FAF(dB) representa el factor de atenuacin
equivalente a un nmero de terminado de pisos de un
edificio, y es el factor de atenuacin por obstruccin y va ligado al nmero de particiones que tenga
la planta del edificio.
2.2.1 Anlisis comparativo
Despus de dar una descripcin de los mtodos de
propagacin en interior, haremos una comparacin entre
dos de los mtodos mencionados, el Log-distance Path
Loss Model y el Attenuation Factor Model El motivo de
comparacin entre estos mtodos es que, a diferencia de
los dems mtodos, stos miden la prdida en la
trayectoria utilizando un modelo matemtico en conjunto
con los factores de atenuacin de materiales y las prdidas
por entrepisos que fueron deducidos por medio de
mltiples mediciones. Esta simulacin utiliza los mismos
factores de atenuacin y las mismas distancias entre
transmisor y receptor, como la misma distancia de
referencia para observar cual de los dos mtodos nos da
una mejor respuesta de prdidas de trayectoria versus la
distancia entre transmisor y receptor, con la Grfica 7.
Grfica 6. Comparacin entre los modelos de
prdida por propagacin Log-Distance y Attenuation
Factor Model
De estas mediciones se confirma que las prdidas dentro
de edificios pueden ser separadas como la suma de las
prdidas por el espacio libre y las prdidas por factor de
atenuacin por los pisos que incrementa
exponencialmente. Adicional el modelo de Attenuation
Factor reduce la desviacin estndar entre las mediciones
y las predicciones de prdidas de propagacin. Adems,
como el resultado de la grfica revela, las prdidas por
Attenuation Factor son mayores debido a que contempla
las prdidas de entrepiso y el tipo de edificio, contrario al
modelo Log-Distance, el cual slo toma en cuenta el factor
0 10 20 30 40 50 60 70 80 90 1000
50
100
150
200
250Log - Distance path loss Model Vs Attenuation Factor Model
Distancia del Transmisor y el Receptor (M)
Prd
ida p
or
Pro
pagaci
n e
n (
dB
)
LogDistancePathLoss
AttenuationFactor
de atenuacin de los materiales que dan divisin a la parte
interna del edificio sumado al factor de varianza.
Conclusiones Al estudiar los mtodos de difraccin se pudo
determinar la efectividad de ambos y cul es ms til
dependiendo de la cantidad y la complejidad de obstculos
distribuidos en la trayectoria utilizada para el enlace de
comunicacin. Estos modelos a pesar de no brindar una
estimacin exacta pueden ser utilizados en la prctica para
aproximar las prdidas causadas por los obstculos,
precisamente de los que se consideran knife-edge.
Dado que los modelos de propagacin estudiados en
este artculo son de tipo emprico, no tienen porqu
coincidir con datos reales medidos con instrumentacin
especializada. Sera un buen caso de estudio comparar los
resultados obtenidos en este anlisis con los medidos en un
entorno como el descrito en el artculo.
Referencias
1] Wireless Communications. 2nd Edition. Andrea F.
Molish.
[2] Cambridge Essentials of Radio Wave Propagation.
Christopher Haslett.
[3] Bullington, K. 1947 Radio propagation at frequencies
above 30 Mc/s. Proceedings of the IRE, 35, 11221186.
[4] Epstein, J. and Peterson, D. W. (1953) An
experimental study of wave propagation at 850 Mc/s.
Proceedings of the IRE, 41, 595611. [5] Rappaport, Theodore S. Wireless Communications , Prentice Hall, New Jersey, 1996.
[6] Y. Okumura, Field strength and its variability in VHF and UHF land-mobile radio-services, Review of the Electrical Communications Laboratory, vol. 16,
September-October 1968.
[7] J.Walfisch and H. L. ertoni, A theoretical model of UHF propagation in urban environments IEEE Trans. Antennas Propagat., vol. 36, pp. 17881796, December. 1988.