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5-1
제1장
제목:
CHAPTER 10
회절
광학 제4판OPTICS, 4th
목차
10.1 예비적 고찰10.2 프라운호퍼 회절10.3 프레넬 회절10.4 키르히호프의 스칼라 회절이론10.5 가장자리 회절파
10-2
-회절
(a) 은화와 물체를 잡은 손의 회절(b) 산화아연 결정의 프레넬 회절
10-3
10.1 예비적 고찰
하이헌스-프레넬 원리하이헌스-프레넬(Huygens-Fresnel) 원리
작은 구멍에서의 회절 (a) 고전적 파동의관점. (b) QED와 확률 진폭에 의한 관점.
-직선 경로에서 벗어나 빛이 진행하는 현상
-회절(diffraction)은 진행하는 파면의일부가 차단되었을 때 발생하는 파동현상의 일반적인 특성이다.
-장애물을 지나 진행하는 파면상의 각 부분은 서로 간섭(interference)하여 회절무늬라 불리는 독특한 에너지밀도 분포를 형성한다. 간섭과 회절은명확하게 물리적으로 구분되지 않는다. 그러나, 항상 적절한 것은 아니지만, 관례적으로 몇 개의 파가 중첩되는 경우에는 간섭으로, 대단히 많은 수의파가 중첩되어 나타나는 현상은 회절로 구분한다. 그러하더라도 많은 파들의 중첩을 취급하는 경우한편으로는 다중광속 간섭이라 부르고 다른 한편으로는 격자에 의한 회절이라고 부른다
-하이헌스-프레넬 원리(Huygens-Fresnel Principle): “어느 순간에 차단되지 않는 한 파면 위의 모든 점은 이차구면 작은파의 광원 역할을 한다(이차파의 진동수는 일차 파와 동일하다). 또한, 이 파면을 지난 임의의 관측점에서광파의 진폭은 모든 이차 파의(진폭과상대적 위상을 고려하는) 중첩으로 주어진다.”
-정성적으로 QED와 하이헌스-프레넬 원리 모두 같은 일반적 결론에 도달한다: 빛은 회절하고 간섭은 이 과정의 핵심이다.
10-4
회절
1d2
d
3d
파장 증가λ의 변화에 따른 잔물결통안에서 구멍에 의한 회절
잔물결통 사진. 왼쪽의 경우는 1개의 슬릿에 의한 회절을 보여 주며, 오른쪽의 경우는 등간격으로 배열된점파원이 구멍에서 유사한 무늬를형성하는 것을 보여 준다.
10-5
프라운호퍼 회절과 프레넬 회절
단일 슬릿으로부터의 거리를 증가시킬 때 회절무늬의 모양; 아래의 프레넬 회절(근거리 회절)로부터 위의 프라운호퍼 회절(원거리 회절)까지.
광원은 L1 렌즈의 제1초점거리에 있고, 관측면이 L2렌즈의 제2초점거리에 있으면, 프라운호퍼 회절을 관측할 수 있다.
10-6
프라운호퍼 회절과 프레넬 회절
프라운호퍼 회절 영역
10-7
가간섭 진동자 회절
10-8
어레이 회절
)cos(
122
1
00
0
0
IINIIN
IN
mdmm
m
sin,...2,1,0 2at
02
max )0( INII : 주요최대값
,...2 ,1 2at mNm
0min I
)()(....)()( 002010 rErErErE N
sinkd
only)order 0th (m , If 02 INId
원자단위의 간격으로 놓여 있는 이상적인 전자-진동자들이 선광원(line source)으로 배열되어 있다면, 회절무늬 복사조도는 오직 한 개의 주요최대값만 있다.
오스트레일리아의 시드니 대학에 있는 전파망원경(N = 32, 파장=21cm, d=7m, 직경 2m,700ft 동-서 기준선
10-9
N개 파동의 간섭
가간섭 선광원
.
0 광원의 세기(source strength)
단위 길이당 광원의 세기
y축 상 이상적인 전자-진동자 선광원 (line source)
i번째 부분의이차 구면작은파
)(yrr
MP점의 전기장
d
총 N개, 선광원 길이 D [m]
에 들어 있는 개수iyDyN i
P점에서의 총전기장 E
10-10
프라운호퍼 회절
DR
이상적인 전자-진동자 선광원 (line source)
y축 대칭
(주요 최댓값)0at )0(max II
전방으로 대부분의 복사에너지를 방출하는 점광원
large ,D 0at )0(max II
0at 0 I
1/sin , small , D )0()( II
전방으로 구면파를 방출하는 점광원
sinsin DkD
2
20 sinc)()( II
10-11
단일 슬릿(single slit)
)( Db l Z축 상 긴 가간섭 선광원
z축 위의 점광원, xz평면상에서 원형파 방출프라운 호퍼 회절: dz가 만드는 dE 계산
는 xy-평면으로부터 측정
: 주요최대값(principal maxima)
2sin
)0()(
II
0at )0(max II
점광원
x
z
z
y
(a) 단일 슬릿에 의한 프라운 호퍼 회절. (b) 점광원으로 비추어 줄 경우 수직 단일슬릿의 회절무늬.
sinsin
2bkb
10-12
10.2 프라운호퍼 회절
단일 슬릿
그림 10.7 (a) σ상의 점 P는 ∑에서 무한히 멀리 떨어져 있다. (b) 구멍에서 방출되는 호이겐스 작은 파원. (c) 광선을 이용한 묘사. 각 점은 모든 방향으로 광선을 보내며, 여러 방향으로 진행하는 평행광선이 그려져 있다. (d) 광선의 묶음들은 평면파이며, 3차원 푸리에 성분으로 생각할 수 있다. (e) 단색 평면파의 조명을 받은 단일슬릿.
10-13
단일 슬릿2
sin)0()(
II
sinsin
2bkb
sin
sin21
. ,
:
)(
sin ,at
:
min
max
mb
mkb
. . , mmI
II
m
21
0
0
100
무늬어두운
밝은무늬
10-14
단일 슬릿
고차 보조최대 복사조도
,...3.4707 ,2.4590 ,403.1
10-15
)0(max II
중앙의 밝은 무늬
1sinb
상쇄간섭에 의한 첫 번째 어두운 무늬
2sin 2 b
상쇄간섭에 의한두 번째 어두운무늬
어두운 무늬
10-16
단일 슬릿
선광원에 대한 단일슬릿 회절무늬
10-17
이중 슬릿
)]sin(sin[)( zRktzF
RC L
그림 10.13 (a) 이중 슬릿의 배치도. s상의 점 P는 무한히 멀리 떨어져 있다. (b) 이중 슬릿의 무늬(a=3b).
10-18
슬릿 폭 b, 슬릿 간격 a
이중 슬릿
sinsin
2aka
first slit field second slit field
single slit diffraction
영의 이중 슬릿간섭
)2cos1(sin2)(2
0
II
단일 슬릿에의한 회절 변조
sinsin
2bkb
10-19
단일 슬릿 회절 포락선 안에서간섭무늬의 변조
이중 슬릿
,...,pλpθa
I, πp α
,..., nnλθ anπθaλπ
I Iπ , n α
,..., mmλθ b mπθbλπ
: Iπm β
αI
αI I ββ ,
λbb
I I β , α θ
o
o
o
o
2102
12
02
12
212
2
1
4
212
2
1
0
212
410
400
2
, )(sin
: )(if
sin sin
: if
sin sin
, if!
cos
cossinif
if
min
max
min
간섭최소
간섭최대
회절최소
간섭파동의두
10-20
단일슬릿과 이중슬릿
단일슬릿의 프라운호퍼 무늬
이중슬릿의 프라운호퍼 무늬
a=b : 슬릿폭 2b인 단일슬릿
a=10b : 이중슬릿
10-21
다중 슬릿슬릿 폭 b, 슬릿 간격 a, 슬릿 갯수 N
10-22
다중 슬릿a=4b, N=6
02
max INI
mNN
at sin
sin
,.....3 ,2 ,1 ,0at m
회절격자 방정식
sin ma m
maxima) (principal ;주요최대값
단일슬릿 회절 + N 슬릿 간섭
10-23
다중 슬릿
: 보조 최대값(subsidiary maxima)
0min I0
sinsin
N
1sin N
maxI
0min I
mb m sin
회절이 없을 경우간섭이 없을 경우
0sin
.....3 ,2 ,1 m sin N
ma m 1..., ,1at Nm
2
12sin N
ma m
2..., ,1at Nm
10-24
구멍
매우 멀리 떨어진 P점까지 거리 R
),,0(at zydS
10-25
크다매우 :XRZY
Rzy
22
22
직사각형 구멍
dydzdS zkb
RkaZ sin
21
2 ykb
RkbY sin
21
2
10-26
직사각형 구멍(a) 정사각형 구멍의 프라운호퍼 회절무늬. (b) 동일한 상황에서 희미한 부분을 부각시키기 위해
장시간 노출시킨 사진
그림 10.20 (a) 정사각형 구멍에 대한 복사조도 분포. (b) 정사각형 구멍에서 프라운호퍼 회절에 의해 만들어진 복사조도. (c) 정사각형 구멍에서 프라운호퍼 회절에 의해 만들어진 전기장의 분포.
10-27
원형 구멍
Axial symmetry 0
0차 (1종) Bessel 함수
Rqku
m차 Bessel 함수
m=1
10-28
원형 구멍
Rqkw
dwkqRd
At P0, q=0
1)0(0 J 0)0(1 J 21)(1
uuJ
Rq
sin
1차 Bessel 함수
P에서의 복사조도
그림 10.22 베셀함수.
10-29
원형 구멍
0)( 10.17 7.02, ,83.3 1 uJu
Rqku
83.311
Rqku
aD 2 Rf
첫 번째 어두운 고리
에어리 원판의 반지름
10-30
에어리 원판
에어리 고리 (a) 0.5mm 직경의 구멍. (b) 1.0mm 직경의 구멍
0)(2 uJ
0)( 11.6 8.42, ,14.5 2 uJR
qku
보조 최대 복사조도
0.0016 0.0042, 0.0175, ,1)0(
II
에어리 원판 안에는 84%의 빛(에너지)이 모이고, 두 번째 어두운 고리까지, 즉 에어리 원판과 그 다음의 밝은 영역을 더한 부분에는91%의 빛이 모인다.
10-31
결상계의 분해능
sin1
fqf
D 22.1
두 별 분해
두 별의 분리각(angular separation)
분해 한계각(angular limit of resolution)
10-32
에어리 원판의 반지름최소 분해 거리
레일리 기준
분해 한계각(angular limit of resolution)
분해 한계(limit of resolution)
,)(
1
min min)(1l
한 별의 에어리원판의 중심이 다른 별의 에어리무늬의 첫번째 최소에 놓일 때 두 별은 가까스로 분해된다
f
10-33
광학계의 분해 한계
NAF
Dfl 61.0)#(22.122.1)( min
)#(21sinF
nNA
2)(5.0
NADOF
수- F:#DfF
NA = 개구수
최소 분해 거리
초점심도
10-34
결상계의 분해두 점광원의 상에 대한 레일리 기준과 스패로 기준
레일리 기준(Rayleigh limit): 한 에어리원판의 중심이 다른 에어리무늬의 첫 번째 최소에 놓일 때가 분해한계이다
스패로 한계 (Sparrow limit): 안장점이 없어지는 상태에 해당하는 분리각. 안장점은 최대정점의 중심. 복사조도함수의 이차도함수가 0. 즉 기울기의 변화가 없다
10-35
분해
이 사진은 750개의 픽셀로 구성되어 있다. 눈에가까이 가져가면 사진의 인물을 파악하기 힘든데, 이는 사각형의 픽셀이 구분되어 보이기 때문이다. 잘 보기 위해서는 각 픽셀을 보는 분해능을 감소시켜야 한다. 즉 눈의 동공 크기 D를 작게하거나사진을 눈에서 멀리 놓아 각 픽셀을 보는 분해각을 감소시켜야 한다.
10-36
무회절빔0차 베셀(Bessel)빔
)(0
||)(),,,(~ tzkierkJtzrE
sinkk cos|| kk
원통좌표계
Z축과 k벡터 사이의 각도
전파 벡터가 z-축으로부터 인 원뿔면 위에 있는 무한개의 평면파의 중첩: 베셀빔, J0-빔
)(),,( 20 rkJtrI
축에 수직한 모든 평면에서 복사조도는 같다. 파동이 진행해 나가면서 횡방향 복사조도의 모양이 퍼지지 않는다
중앙의 좁은 원판과 이를 둘러 싼 고리로 구성. 각 고리의 에너지는 근사적으로 중앙의 원판과 에너지가 같으며, 빔의 초기 에너지의 약 5%이다.
fa
2tan 1
fa
zR
2tan
max
max2Rfz
a
베셀빔의 전파거리
그림 10.27 원형 슬릿을 이용하여 베셀 빔을 만드는 장치. (a) 평면파가 고리형 구멍에 입사하고 있다. (b) 고리형 구멍은 렌즈의앞 초평면에 놓여 있으며 평행광이 렌즈를 떠난다. (c) 전파벡터기 원뿔면 위에 있는 평면파는 거리 zmax까지 서로 겹친다.
10-37
회절격자 (1차원)투과형 회절격자
반사형 회절격자
10-38
회절격자 (1차원)투과형 회절격자
10-39
) ,( )sin(sin
)sin(sin
투과반사방정식회절격자
maaCDAB
im
im
반사형 회절격자
경사면 격자
그림 10.31 경사면 격자.
그림 10.30 경사면 반사위상격자의 단면.
10-40
회절격자 분광학
10-41
회절격자 분광학
각선폭(angular line fullwidth)
각분산(angular dispersion)
)( min
R
m
m
am
ddD
mdda
cos
cos
])sin(sin[ 2
)sin(sin)(
max
min
maNaR
NamNR
im
im
N
kai
)sin(sin2
0I
constant, If i
다중슬릿 = 회절격자
)sin(sin ma im
)sin(sin ma im
ddD
)cos)(
)(( cos
)()(
halfwidth)( cos
)(
min
minmin
minmin
min
mm
m
am
ddD
amNa
)(
)()()sin(sin
m
mma
fsr
im
1
10-42
분해능
자유스펙트럼영역(free spectral range)
2차원 회절
그림 10.33 (a) 직사각형 구멍의 불규칙적인 배열. (b) 백색광에 의해 형성된 프라운호퍼 무늬. (c) 원형 구멍의 불규칙적인 배열. (d) 백색광에 의해 형성된 프라운호퍼 무늬. (e) 흐릿한 유리조각을통해서 본 촛불. 스펙트럼색은 동심 고리로 나타난다. (f) 투명한 구형 석송속 포자(lycopodium spore)가 덮여 있는 유리판을 통해서 백색 점광원을 볼 때 생성된 유사한 색깔이 있는 동심 고리계.
10-43
2차원 회절
그림 10.34(a) 직사각형구멍의 규칙적인 배열.(b) 백색광에 의해 생기는 프라운호퍼 무늬.(c) 원형구멍의 규칙적인 배열.(d) 백색광에 의해 생기는 프라운호퍼 무늬.(e) 촘촘히 짠 천 조각을 통해 본 백색 점광원
(a) (b)
(c) (d) (e)
10-44
3차원 회절
X-선 회절
3차원 회절격자: 단결정
투과 라우에 무늬
수정(SiO2)의 X-선 회절무늬
: 평면과 이루는 각도
브래그 법칙(Bragg's law)
10-45
10.3 프레넬 회절근접장(near-field) 영역
(호이겐스-프레넬 원리) + 경사인자
경사인자(obliquity 또는 inclination factor)
키르히호프(Kirchhoff) 이론
거꾸로 진행하는 파는 존재하지 않는다
정면방향으로는 최대값1)0( K
0)( K
10-46
프레넬 회절
프레넬 또는 반주기 원형띠(half-period zone)
10-47
프레넬 회절
2차 점광원들이 P 에 미치는 광학장
l 번째 띠로부터 P 에 도달하는 광학장은
각 띠로부터 Ρ까지의 평균거리도 증가하므로 El /KI은 일정하다
2차파면에서
단위면적당 광학장
2)1( ,
2 010
lrrlrr ll
)](cos[)(
)]([0)(
rktr
Ker
KdE
er
Ker
KdE
AkrtiAp
rktikrtiBp
ikik
AB ee 0
10-48
프레넬 회절
m=홀수
m=짝수
90도에서 m번째 마지막 띠
2at 0 mE0
2
K
자유 전파된 전체 파면에 의한 광학장은 근사적으로 첫째 띠에 의한 영향의 절반이다.
0A 2
iei
m개의 띠들이 P에 미치는 광학장의 합
1차파가 시간 t에서 P까지 단순전파
2차파들의 합성파.둘은 같아야한다.
2차파와 1차파의위상차
21EEunobs
10-49
진동곡선
그림 10.41 파면과 그에 대응하는 진동곡선.
그림 10.39 위상자 합성.
그림 10.40 진동곡선
10-50
원형 구멍점광원에 의한 구면파
구면파에 의한 원형구멍의 프레넬 회절
m=짝수
m=홀수
자유전파된 파동 진폭의 약 2배
점 P에서의 복사조도가 4배 증가
각 띠의 면적
구멍의 반지름이 R: 띠의 수 = Fresnel#
프라운호퍼 회절의 경우 Fresnel#=0
문제10.43
10-51
원형 구멍
그림 10.43 원형 구멍에서의 띠.
10-52
원형구멍 프레넬회절
원형구멍의 크기가 증가함에 따른회절 무늬.(오른쪽으로, 그리고 아래쪽으로 갈수록 구멍이 크다
프레넬l 회절
프라운호퍼회절
10-53
원형 구멍 프레넬회절평면파에 의한 원형구멍 프레넬 회절
20
22
0 2rrR
mrr
mm
m
0
02
mrR
mrR
m
m
mRm
m 이 크지 않다면
(a) 원형 구멍에 입사하는 평면파. (b) 3차원 복사조도 분포의 단면. 수평축은 의 단위로 그려져 있고 수직축은 R의 단위이다. R은 구멍의 반지름이다. 따라서 구멍은 +1부터 -1까지 변한다. 인 거리에서 한 개의 프레넬 띠가 구멍을 채우며복사조도는 최대이다. 더 멀어지면 I ( r ) 은 서서히 감소하여 원거리회절 영역에 다다른다. 프라운호퍼 복사조도 분포가 0이 되는 처음 4곳이 점선위에 표시되어 있다.
/2R0
2 / rR
10-54
원형 장애물
직경 1/8인치의 볼베어링에 의한 그림자. 베어링을 현미경 슬라이드에 부착하고 헬륨-네온 레이저광선으로 조명하였다. 현미경 슬라이드와 사용된 렌즈로부터 발생하는 회절과관계없는 희미하고 동심이 아닌 무늬가 약간있다.
원형장애물 바로 뒤를 제외하고 광축위의모든 곳에 밝은 반점이 있다.
포아슨 반점(Poisson’s spot)
21
21
l
mll
EE
EEEE
그림 10.45 원형 장애물에 적용된 진동곡선.
10-55
프레넬 원형띠판
1 cm 전방에 있는 목표로부터 오는 알파입자들을 5cm후방에 있는사진건판에 결상하는데 사용되는 원형띠판. 이 판의 지름은 2.5 mm이고 100개의 띠가 있는데 가장 좁은 것의 폭은 5.3μm이다
20개의 홀수번째 띠를 통과시키고 짝수번째 띠를가로막는 원형띠판(zone plate)
120E E
21EEunobs
240 1EEobs
unobsobs II 1600
10-56
프레넬 원형띠판
2 20m mR
0
기본 초점거리(primary focal length)
0
21
11 rRfm
)(
00
111rL
mLRm
0mrRm
구면파의 경우
평면파의 경우
odd)( 102
1 mmf
mr
mRfm
다른 짧은 초점거리들(focal lengths)
20
2 rRr mm
fRm
r
mr
RRrr
m
mmmm
111222
)()(
200
0
2
0
2
00
const
2m
21m
21
00
00
R
rrL
RR
10-57
m번째 프레넬 원형띠판의 면적
프레넬 적분과 직사각형 구멍
00
00
00
0
0
111
rrK
rr
dStrkr
EKdE
EE
p
A
, )(
,. ,
])(cos[)(
작다매우비해에크기는구멍의
220
222
00
0
2
1
22
1
2
2
1
22
1
2
2
1
22
1
2
00
4
4
2
dvedueI
dvedueE
I
dvedueEE
er
EE
v
v
viu
u
ui
v
v
viu
u
uiup
v
v
viu
u
uiup
trkiu
])([
10-58
프레넬 적분프레넬 적분(Fresnel integrals)
2
1
2
2
22
2
2
2222
S
dwwπwS
dwwπwC
wiSwC
dwwπidwwπdwe
w
o
w
o
w
o
w
o
w
o
wπi
C
''sin
''cos
''sin''cos'Let '
적분프레넬
2
1
2
12vv
uu
up viSvCuiSuCEE
10-59
프레넬 적분입사파가 진폭 E0인 평면파
00
2 ,2r
zvr
yu
121212
121212
2
1212
2
12120
0
00
2
1
2
1
2
2
2
2
4
vSvSivCvCviSvCvΒ
uSuSiuCuCuiSuCuΒ
vSvSvCvC
uSuSuCuCIrEEI
vv
uu
u
)(
)(
}{
}{
212
212
0
1212
)()(4
)()(2
vBuBII
vBuBEE
p
up
2
1
2
12vv
uu
up viSvCuiSuCEE
) ( trkiu e
rEE 0
0
0
0
dStkrr
EKdEp )cos()( 0
10-60
직사각형 구멍• 정사각형 2 mm 구멍 (y1=z1=-1mm,
y2=z2=+1mm)• 입사 평면파의 파장 500 nm • OP=4m
)1(2)1(2)()1(2)1(2)(
)()( ),()(1
1m4m10500
2m10
12
12
11
93
22
SiCvBSiCuB
wSwSwCwCvu
vu
?),mm.( 010 zyI p
2220 })]1(2[)]1(2{[4
)0,0(
0 axis),(on Pat
SCIzyI
zy
p
00
2 ,2r
zvr
yu
)1(2)1(2)()1(2)9.0()1.1()(
)()( ),()(1 ,1
1.1 ,9.0
12
12
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22
220
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10-61
직사각형 구멍
(a) 정사각형 구멍에 의한 전형적인 프레넬 회절무늬. (b)-(f) 동일한 조건 아래에서 구멍의 크기를 증가시킬 때 나타나는일련의 프레넬 회절무늬들. 구멍이 커짐에 따라 회절무늬가 프라운호퍼 회절 같이 퍼진 분포를 갖다가 훨씬 더 집중된 구조로 변화한다.
(a) (b) (c)
(d) (e) (f)
10-62
직사각형 구멍
a=b=1 a=b=2 a=b=4 a=b=6
사각형 구멍 크기 증가
10-63
자유 전파
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10-64
-자유공간 전파-사각형 크기가 무한대이므로 구멍이 없는 것과 같다.
코르뉘 나선
2
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10-65
코르뉘 나선
그림 10.53 원통형 파면에 대한 코르뉘 나선. 그림 10.52 원통형 파면 띠.그림 10.51 코르뉘 나선.
10-66
단일슬릿의 프레넬 회절
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10-67
단일슬릿의 프레넬 회절
그림 10.55 슬릿에 대한 코르뉘 나선.
그림 10.56 슬릿 회절무늬에서 복사조도의 최소.
10-68
단일슬릿의 프레넬 회절Slit width: w=-2~+2 w=-4~+4
w=-8~+8
10-69
불투명한 반무한 스크린
2
1
2
1
2
1
2
1
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10-70
불투명한 반무한 스크린
(a) 빛에 의한 반무한 스크린의 회절무늬. (b) 전자에의한 반무한대 MgO 결정의 프레넬 회절무늬-전자가 광자와 같이 행동한다
그림 10.59 (a) 반무한 스크린에 대한 코르뉘 나선. (b) (a)의 경우 계산한 복사조도 분포. (c) He-Ne 레이저빛으로 비추고 광다이오드로 측정한 (a)의 복사조도.
10-71
불투명한 반무한 스크린
10-72
좁은 장애물에 의한 회절
(a) 자동 연필심에 의한 그림자무늬. (b) 지름 1/8 인치인 막대에 의한 무늬. (사진촬영 : E.H.) (c) 물질파의 회절. 지름2μm인 금속화된 석영 필라멘트의 프레넬 전자 회절무늬.
그림 10.60 좁은 장애물에 적용한 코르뉘 나선.
10-73
바비네 원리
210 ,0 If EEE
두 개의 회절 스크린에서 한 스크린의 투명한 영역이 다른 하나의 불투명한 영역에 정확히 대응하고 그 역도 성립할 때 이들을 상보적(complementary)이라고 한다.
그림 10.62 바비네 원리를 보여 주는 진동곡선.
그림 10.61 바비네 원리를 보여 주는 코르뉘 나선.
바비네 원리(Babinet's Principle)
10-74
바비네 원리
* (a)-(d): 둥글게 한 플러스(+)기호 모양의 구멍과 상보적 장애물을 규칙적으로 배열한 것에 대한 백색광 회절무늬들. * (e)-(f): 직사각형 구멍과 장애물을 각각 규칙적으로 배열한 것
들 대한 회절무늬들.
(b)(a)
(c) (f)(d)
(e)
10-75
10.4 키르히호프의 스칼라 회절이론
그림 10.64 점 P를 둘러싸는 임의의 폐곡면 S.
그림 10.65 점광원 s로부터 방출된 구면파
10-76
키르히호프의 스칼라 회절이론
그림 10.66 점광원 s를 둘러싸는 이중으로 연결된 영역.
10-77
10.5 가장자리 회절파
슬릿을 통과하는 잔물결 파동
10-78
