ГИДРОМЕТЕОРОЛОГИЧЕСКИЕ ИЗМЕРЕНИЯ

ГИДРОМЕТЕОРОЛОГИЧЕСКИЕ ИЗМЕРЕНИЯ

Кандидат физико-математических наук, доцент

Григоров Николай Олегович

ГИДРОМЕТЕОРОЛОГИЧЕСКИЕ ИЗМЕРЕНИЯ

E-mail: [email protected]

Skype – grigorov462

«В контакте» - Николай Григоров

Группа: «Гидромет-ГМИ-набор2012г»

mailto:[email protected]

Зав. кафедрой ЭФА, доктор физ.-мат. наук, профессор

Кузнецов Анатолий Дмитриевич

Доцент кафедры ЭФА, канд. физ.-мат. наук

Саенко Андрей Геннадьевич

Старший преподаватель кафедры ЭФА

Азимова Нина Дмитриевна

Ассистент кафедры ЭФА

Восканян Карина Левановна

Стажер кафедры ЭФА

Алдошкина Елена Сергеевна

Инженер кафедры

Машель

Юлия Леонидовна

Инженер кафедры

Мамедова

Любовь Анатольевна

СОДЕРЖАНИЕ КУРСА

Тема 1. ИЗМЕРЕНИЕ ТЕМПЕРАТУРЫ

Тема 2. ИЗМЕРЕНИЕ ВЛАЖНОСТИ ВОЗДУХА

Тема 3. ИЗМЕРЕНИЕ ПАРАМЕТРОВ ВЕТРА

Тема 4. ИЗМЕРЕНИЕ АТМОСФЕРНОГО ДАВЛЕНИЯ

Тема 5. ИЗМЕРЕНИЕ АКТИНОМЕТРИЧЕСКИХ ВЕЛИЧИН

Тема 6. ДИСТАНЦИОННЫЕ ИЗМЕРИТЕЛЬНЫЕ ПРИБОРЫ

Тема 7. ОСНОВНЫЕ ПРИНЦИПЫ РАБОТЫ ЦИФРОВЫХ ИНФОРМАЦИОННО-ИЗМЕРИТЕЛЬНЫХ УСТРОЙСТВ

Тема 8. КОМПЛЕКСНЫЕ МЕТЕОРОЛОГИЧЕСКИЕ СТАНЦИИ

Тема 9. УСТРОЙСТВА ДЛЯ ПЕРЕДАЧИ ГИДРОМЕТЕОРОЛОГИЧЕСКОЙ ИНФОРМАЦИИ

Тема 10. МЕТЕОРОЛОГИЧЕСКЕИ ИЗМЕРЕНИЯ С ПОМОЩЬЮ ИСКУССТВЕННЫХ СПУТНИКОВ ЗЕМЛИ

Тема 11. ПЕРСПЕКТИВЫ РАЗВИТИЯ МЕТЕОРОЛОГИЧЕСКОЙ ИЗМЕРИТЕЛЬНОЙ ТЕХНИКИ

Литература

2. Качурин Л.Г. Методы метеорологических измерений. - Л.; Гидрометеоиздат, 1985, 456с.

3. Стернзат М.С. Метеорологические приборы и измерения. - Л.; Гидрометеоиздат, 1978, 392с.

4. Описания лабораторных работ по курсу.

8. Grigorov N.O. Meteorological measurements. – S-Pb, 2001. 157p.

5. Григоров Н.О. Презентации лекций и описания лабораторных работ по курсу «Методы и средства гидрометеорологических измерений». http://gmi.rshu.ru.

7. http://fzo.rshu.ru/content/vebinar Лекции по курсу ГМИ для ОЗО.

6. Григоров Н.О., Симакина Т.Е. Задачник по дисциплине «Методы и средства гидрометеорологических измерений». РГГМУ, С-Пб, 2006, 42с.

1. Н.О.Григоров, А.Г.Саенко, К.Л.Восканян. Методы и средства метеорологических измерений. – С-Пб.; 2012, 306с.

ВВЕДЕНИЕ

Дистанционные приборы второго рода вообще не имеют датчика, как такового. Измерительный прибор лишь принимает сигнал, не излучая его. Такие измерения относят к группе пассивной локации.

Основное внимание будет уделено метеорологическим измерениям.

В настоящее время измеритель-метеоролог должен одновременно измерять довольно много величин. Поэтому современные метеорологические приборы являются, как правило, дистанционными.

Будем различать дистанционные приборы первого и второго рода.

Дистанционные измерения первого рода предполагают, что датчик прибора находится в контакте с окружающей средой (на метеоплощадке, на мачте, в воде и т.п.). Он соединен проводной или другой связью с измерительным пультом, который как правило, находится в помещении.

ВВЕДЕНИЕ

Основными метеорологическими величинами являются температура, влажность воздуха, атмосферное давление и параметры ветра.

Группа приборов активной локации предполагает излучение самим прибором сигнала (электромагнитного, акустического, светового ) в направлении исследуемого объекта или участка атмосферы. Отраженный от объекта сигнал несет информацию о его параметрах.

Измерение метеорологических величин - это лишь часть задачи, решаемой современными приборами. Часто бывает необходима запись измеряемых величин - на ленте самописца, на магнитных носителях, в памяти компьютера и т. д. На основе записанной информации требуется ее анализ и принятие решения. Будем называть такие устройства информационно-измерительными системами ( ИИС ).

Тема 1. ИЗМЕРЕНИЕ

ТЕМПЕРАТУРЫ

СОДЕРЖАНИЕ ТЕМЫ

1.1. Тепловая инерция термометров.

1.2. Резисторы и термисторы. Зависимость сопротивления от температуры.

1.3. Мостовые измерительные схемы.

1.4. Уравновешенный термометр сопротивления.

1.5. Следящие системы с отрицательной обратной связью. Автоматически уравновешивающийся термометр сопротивления.

1.6. Неуравновешенный термометр сопротивления.

1.7. Дифференциальный термометр сопротивления.

1.8. Термопара и термобатарея.

1.9. Деформационные термометры. Термограф.

1.10. Радиационные термометры.

1.1. Тепловая инерция термометров

Тепловая инерция обусловлена конечной скоростью теплообмена между термометрическим телом и средой.

Свойство термометра воспринимать температуру окружающей среды с задержкой во времени, называется тепловой инерцией термометра.

Для исследования тепловой инерции рассмотрим процесс теплообмена термометрического тела с окружающей средой. Будем в качестве примера рассматривать резервуар ртутного термометра.

Теплообмен между термометрическим телом и средой складывается из двух процессов - конвективного и радиационного (рисунок 1.1.1)

радиация S’Q

T; m

S

Рис. 1.1.1

конвекция


где Q - количество тепла, запасенное термометрическим телом;

d

dQ

Тогда уравнение теплообмена между термометрическим телом и средой можно записать в виде:

TS SB (1.1.1)

Конвекция Радиация

S - та часть поверхности термометрического тела, которая подвергается воздействию радиационных потоков.

- время;

- коэффициент конвективного теплообмена между термометрическим телом и средой;

S - площадь поверхности термометрического тела; - температура окружающей среды; Т - температура термометрического тела;

В - алгебраическая сумма радиационных потоков, действующих на термометрическое тело;

где m - масса термометрического тела; с - удельная теплоемкость вещества, из которого это

тело изготовлено (например, ртуть для ртутного термометра ).


dQ mc dT

Учтем известное соотношение между запасом тепла и температурой:

mc

S BS

SR

RTd

dT

Обозначив:

mc

S

dT

dT

BS

S

Разделив (1.1.1) почленно на S и подставив выражение

для dQ, получим:

dQ

dS T BS

и

имеем:

(1.1.2)

constconstR

S: dQ

dS T BS

dQ mc dT

mc

S BS

SR

mc

S

dT

dT

BS

S


где - температура среды в момент времени, принятый за

нулевой (например, момент установления контакта термометра со средой),

- скорость изменения температуры среды.

o

— Градиент температуры внутри термометрического тела отсутствует, температура всех его точек постоянна.

— Величина В является постоянной в течение времени установления температуры.

Решим уравнение (1.1.2), используя следующие предположения:

— Температура окружающей среды изменяется по линейному закону:

0


Начальные условия примем в виде:

T T 0 0

Tx

Проведем замену переменной в уравнении (1.1.2):

a b V

Величины и R являются константами. Учтем зависимость:

(1.1.3)где а и b - константы. В течение малого промежутка

времени плотность воздуха и скорость ветра V можно считать постоянными.

0T


Или:

d

dT Соответственно:

dx

dx R

Уравнение (1.1.2) перепишется в в виде:

Тогда:

RTd

dT

d

dx Rx Rx

d

dx

d

dx

0Tx

0xT


Получим:

Rx

Rx

0

ln

dx

x R

d

Разделяя переменные, получим:

d x R

x R

d

С учетом того, что R, и являются константами, можем внести их под дифференциал:

(1.1.4)

d x R

x R

d

x

x

00

Проинтегрируем (1.1.4) от нулевого момента времени до текущего


Или:

eRx

Rx

0

R

eRx )( 0x

)( 0 Rx

x

eRx )( 0 R

eRxRx )( 0

Введем дополнительные упрощения. Рассмотрим самый простой случай.


T T R e R

0 0

Проведя обратную замену переменной от х к T, получим окончательно:

(1.1.5)


Случай 1. Радиационные потоки отсутствуют : В=0, следовательно R=0; температура среды постоянна, =const, т.е. =0.

eTT 0

Тогда уравнение (1.1.5) запишется в виде:

T

T 0 Действительно,

В правой части стоит экспоненциальная зависимость, что отвечает поставленному требованию

(1.1.6)


• Эту зависимость можно выразить графически (рис.1.1.2)

Видно, что скорость изменения Т зависит от величины (кривые 1 и 2 на рисунке 2).

λ2 λ1

T

τ

θ

T0

12

e

T 0

Рис. 1.1.2

T T e

0

При :

e

TT

0


• Назовем - коэффициентом тепловой инерции термометра. Он имеет размерность времени. Из формулы (1.1.6) становится ясен физический смысл этой величины.

• Время, в течение которого разность температур между термометрическим телом и окружающей средой уменьшается в е раз (при постоянной температуре среды) называется коэффициентом тепловой инерции термометра.

eTT 0 e

TT

0


• Коэффициент тепловой инерции можно выразить графически (рисунок 1.1.2) отрезком на оси абсцисс –1 и 2.

λ2 λ1

T

τ

θ

T0

12

e

T 0

Рис. 1.1.3


• обладать возможно большей поверхностью S;

Дадим рекомендации по изготовлению термометра с малым коэффициентом инерции. В соответствии с формулой:

термометрическое тело такого термометра должно:

S

mc

• обладать малой массой m;

• быть изготовленным из материала с малой удельной теплоемкостью c

• полезно вводить аспирацию (обдув) термометра потоком воздуха.


m1 = m2

λ1 ? λ2

R1 = 2R2

λ1 ? λ2

Две задачи:


T T e

0 0

Случай 2. Радиационные потоки по-прежнему отсутствуют (R=0), а температуру примем линейно изменяющейся (0). Тогда основное уравнение (1.1.5) перепишем соответственно:

T

• Анализ этого уравнения приводит к выводу, что при

• Величина носит название инерционной погрешности или инерционной поправки к показаниям термометра. Она может быть как положительной, так и отрицательной. Это легко иллюстрируется графиками (рисунок 1.1.3).

Значит, между температурой среды и показаниями термометра будет существовать разность, равная по модулю .

(1.1.7)

Рис. 1.1.3. Изменение показаний термометра в случае линейного а) увеличения, б) уменьшения температуры среды


Т

Т

Т0

0 0

а) б)

max

min?

eTT 00

При использовании неравенства (1.1.8) в него следует подставить максимально возможную величину . Все метеорологические термометры сконструированы с учетом неравенства (1.1.8). Их реальные коэффициенты инерции составляют несколько десятков секунд.


Для того, чтобы инерционная поправка была бы всегда пренебрежимо малой, значение коэффициента инерции реальных метеорологических термометров должно удовлетворять неравенству: <t.

где t – допустимая погрешность измерений.

t

Отсюда требование к коэффициенту тепловой инерции:

(1.1.8)

Случай 3. Предположим теперь, что радиационные потоки В 0, а температуру окружающего воздуха примем постоянной ( = 0). Тогда из уравнения (1.1.5) следует:

T T R e R

0


Видно, что при разность R. Следовательно, даже по истечении достаточно большого времени термометр будет показывать температуру с ошибкой, равной R, или BS/S. Эта величина носит название радиационной погрешности или радиационной поправки. В отличие от инерционной, радиационная поправка всегда положительна (рисунок 1.1.4).

T

А всегда ли?....

Рис. 1.1.4. Изменение показаний термометра в случае присутствия радиационных потоков.

Для уменьшения радиационной погрешности следует:


T

τ

θ

T0

R

- уменьшить радиационные потоки, т.е. затенять термометр,

- увеличивать коэффициент конвекции , для чего лучше всего применять аспирацию.

BS

SR

T

1

2

1 2 3 4

В завершение рассмотрим случай, когда температура окружающей cреды флуктуирует. Представим себе прямоугольные флуктуации температуры (рисунок 1.1.5).

Рисунок 1.1.5. Прямоугольные флуктуации температуры окружающей среды ( ) и показания термометров:1 - малоинерционного, 2 - со значительной инерцией.


Этот случай можно

рассматривать как случай постоянной температуры среды в отдельных интервалах времени - от 0

до 1, от 1 до 2 и т.д.

В каждом таком интервале построим графики для показаний термометров:1 - с малым ,

2 - с большим .

Видно, что показания малоинерционного термометра близки к значениям истинной температуры среды, а термометр с большой инерцией дает показания, близкие к среднему значению температуры среды .

1 2

Если же желательно изучать именно флуктуации температуры, то необходимо иметь термометр с коэффициентом инерции гораздо меньше периода флуктуаций.


Следовательно, если наблюдателя интересует осредненное значение температуры (без учета короткопериодических флуктуаций), то целесообразно пользоваться термометром, имеющим коэффициент тепловой инерции гораздо больше периода флуктуаций.

T

T

Documents

ГИДРОМЕТЕОРОЛОГИЧЕСКИЕ ИЗМЕРЕНИЯ