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INESTABILIDAD DE BARRAS PRIMÁTICAS. PANDEOElasticidad y Resistencia de Materiales
PANDEO
mecánica de medios continuos y teoría de estructuras / Universidad de Málaga
INESTABILIDAD DE BARRAS PRIMÁTICAS. PANDEOElasticidad y Resistencia de Materiales
BARRAS DE GRAN ESBELTEZ
Desplazamiento transversal de barras sometidas a co mpresión.
Fenómeno INESTABLE y no lineal .
mecánica de medios continuos y teoría de estructuras / Universidad de Málaga
Equilibrio Estable
Se ve favorecido por defectos geométricos ygrandes excentricidades de la carga.
Equilibrio Inestable Equilibrio Indiferente
INESTABILIDAD DE BARRAS PRIMÁTICAS. PANDEOElasticidad y Resistencia de Materiales
No linealidadEn matemáticas, los sistemas no lineales representan sistemas cuyo
comportamiento no es expresable como la suma de los comportamientos de sus descriptores. Más formalmente, un sistema físico, matemático o de otro tipo es no
lineal cuando las ecuaciones de movimiento, evolución o comportamiento que regulan su comportamiento son no lineales. En particular, el comportamiento de sistemas no lineales no está sujeto al principio de superposición, como lo es un
sistema lineal.La linealidad de un sistema permite a los investigadores hacer ciertas suposiciones
mecánica de medios continuos y teoría de estructuras / Universidad de Málaga
La linealidad de un sistema permite a los investigadores hacer ciertas suposiciones matemáticas y aproximaciones, permitiendo un cálculo más sencillo de los
resultados. Desde que los sistemas no lineales no son iguales a la suma de sus partes, usualmente son difíciles (o imposibles) de modelar, y sus comportamientos
con respecto a una variable dada (por ejemplo, el tiempo) es extremadamente difícil de predecir.
Algunos sistemas lineales tienen soluciones exactas o integrables, mientras que otros tienen comportamiento caotico, por lo tanto no se pueden reducir a una forma
simple ni se pueden resolver. Aunque algunos sistemas no lineales y ecuaciones de interés general han sido extensamente estudiados, la vasta mayoría son
pobremente comprendidos
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P Px
y
z
Columna de Euler
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P P
P Px
y
z
Columna de Euler
x
y
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x
z
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P P
P Px
y
z
Columna de Euler
x
y
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x
z
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P P
P Px
y
z
Columna de Euler
x
y
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P
x
z
x
y
z
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P P
P Px
y
z
Columna de Euler
x
y
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PP
Mz(x)
y(x)
x
z
x
y
z
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PP
Mz(x)
y(x)
0 ( ) ( ) 0zM M x P y x= ⇒ + =∑
( )( ) zM x
y x′′ =( ) ( ) 0zEI y x P y x′′ + =
Columna de Euler
x
y
z
2. Se suponen pequeñas deformaciones:
1. Equilibrio:
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( )( ) z
z
M xy x
EI′′ = z
3. Tomando:
ZIE
PK
·2 =
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PP
Mz(x)
y(x)
2( ) ( ) 0y x k y x′′ + = (0) 0y = ( ) 0y L =
( ) ( ) ( )y x a sen k x b cos k x= + ( ) 0a sen k L =0b =
Columna de Euler
x
y
z
ECUACION DIFERENCIAL LINEAL
CONDICIONES DE CONTORNO
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( ) ( ) ( )y x a sen k x b cos k x= +
0a =, 1,2,...k L n nπ= =
Solución sin pandeo
2
, 1,2,...z
nP EI n
L
π = =
Solución con pandeo
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( )y x a sen xL
π =
( ) 2y x a sen xL
π =
( ) 4y x a sen xL
π =
( ) 0y x =
2
zP EIL
π =
2
4 zP EIL
π =
2
9 zP EIL
π =
P
Columna de Euler
n=1
P
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maxy
( )2
zL
P
EIπ
1
4
9Carga crítica
de Euler
más la influencia de las coacciones de la barra
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Influencia de las condicionesde apoyo
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1β = 2β =0.7β =0.5β =
Longituddepandeo
Lβ
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Otrosfactores
max/y L
cr
P
P
1
0.2
1.06
1
Pe
Grandesdeformaciones
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Excentricidadde la carga
maxy e+
cr
P
P
e P
( )iy x a sen xL
π =
maxy a+
cr
P
P
1
a Deformadaprevia
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Tensión Crítica
210E GPa=eσ
22
z
crcr
zL
i
PE E
A βπ πσ
λ
= == =
kk
L
i
βλ =Radio degiro
Esbeltezmecánica
kk
Ii
A=
( )cr MPaσ
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210
260e
E GPa
MPaσ==
e
maxλλ
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Comprobación a pandeosegún el código técnico
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Com
prob
ació
n a
pand
eose
gún
el c
ódig
o té
cnic
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