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Departamento de Física‐Universidad Nacional de Colombia Mecánica Newtoniana ‐ Semestre I‐2013 Problema de Bonificación 1 La fricción generalizada: Considere el movimiento a lo largo del eje x de un cuerpo de masa m bajo la acción de una fuerza de fricción generalizada de la forma: = ! , (1) con C una constante, v la rapidez del cuerpo y n un potencia positiva. Asuma como condición inicial en t = 0 que (0) = ! y (0) = 0. Realice un estudio detallado del movimiento del cuerpo según sea el valor de n. Para eso, resuelva las preguntas en las siguentes etapas: Etapa I: Aproximación de Stokes (n = 1) 1. Asumiendo el valor n=1 en la ecuación (1), plantee la ecuación de movimiento del cuerpo, expresando la aceleración como la derivada de la velocidad. Integrando la ecuación, demuestre que le velocidad del cuerpo en función del tiempo es: = ! !!" , (2) con = /. 2. Teniendo en cuenta la regla de la cadena, la aceleración se puede expresar como una derivada respecto a la posición según: = = = . (3) Use la forma anterior de la aceleración en la ecuación de movimiento, e integrela respecto a la posición. Demuestre que la posición cumple con la relación: = !! ! ! , (4) con v(t) la velocidad dada por la ecuación (2). Usando (2), escriba la solución (4) en función explícita del tiempo.

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Problemas de mecánica analítica

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Departamento de Física‐Universidad Nacional de ColombiaMecánica Newtoniana ‐ Semestre I‐2013 

Problema de Bonificación 1

La fricción generalizada: Considere elmovimiento a lo largo del eje x de un cuerpo demasam bajo laaccióndeunafuerzadefriccióngeneralizadadelaforma:

𝑓 = −𝐶𝑣!𝚤, (1) conCunaconstante,v la rapidez del cuerpo y n un potencia positiva. Asuma como condición inicial en t = 0 que 𝑣(0) = 𝑣! y 𝑥(0) = 0. Realice un estudio detallado del movimiento del cuerpo según sea el valor de n. Para eso, resuelva las preguntas en las siguentes etapas: Etapa I:Aproximación de Stokes (n = 1)   

1. Asumiendo el valor n  =  1 en la ecuación (1), plantee la ecuación demovimientodelcuerpo,expresandolaaceleracióncomoladerivadadelavelocidad.Integrandolaecuación,demuestrequelevelocidaddelcuerpoenfuncióndeltiempoes:

𝑣 𝑡 = 𝑣!𝑒!!" ,(2)

con𝛾 = 𝐶/𝑚.

2. Teniendoencuentalaregladelacadena,laaceleraciónsepuedeexpresarcomounaderivadarespectoalaposiciónsegún:

𝑎 =𝑑𝑣𝑑𝑡 =

𝑑𝑣𝑑𝑥𝑑𝑥𝑑𝑡 = 𝑣

𝑑𝑣𝑑𝑥 .                                        (3)

Use la formaanteriorde laaceleraciónen laecuacióndemovimiento,eintegrelarespectoalaposición.Demuestrequelaposicióncumpleconlarelación:

𝑥 𝑡 = !!!𝑣 𝑡 − 𝑣!  ,(4)

con v(t)  la velocidad dada por la ecuación (2). Usando (2), escriba lasolución(4)enfunciónexplícitadeltiempo.

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Etapa II:Caso general con 𝑛 ≠ 1

3. Ahoraasumaelcasogeneralcon𝑛 ≥ 0perodiferentede1enlaecuación(1). Plantee de nuevo la ecuación demovimiento del cuerpo y procedaanálogoalpunto1paraobtener laexpresiónde lavelocidaden funcióndeltiempo.

4. Considereelcasolímitesinfricción(C = 0)enelresultadoanterior.¿Esdeesperarloobtenido?

5. Vuelva a plantear la ecuación de movimiento usando la forma para la

aceleracióndelaecuación(3).Procedaanálogoalpunto2paraobtenerlaexpresióndelaposiciónenfunciónexplícitadeltiempo.

Etapa III:Análisis Gráfico   

6. Asuma los siguientes valores numéricos:𝐶 = 1𝑁𝑠! 𝑚! , 𝑣! = 1𝑚 𝑠 ,𝑚 = 1 𝑘𝑔.En unamisma figura, realice las gráficas de velocidad contratiempoparaloscasos𝑛 =0,0.5,1,1.5,2y3.

7. Con los mismos valores del punto anterior, realice las gráficascorrespondientesaposicióncontratiempo.

8. Calcule:

a. Eltiempoydistanciarecorridaparaelcuálelcuerpollegaalreposoen

loscasos𝑛 < 1.

b. La distancia límite cuando la velocidad tiende a cero para los casoscon1 ≤ 𝑛 < 2.

c. ¿Quésucedeconlaposiciónylavelocidadenelcaso𝑛 ≥ 2enellímite

deltiempotendiendoainfinito?‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐‐Fecha de entrega:  

Miércoles,Abril17