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銀河におけるガス中心集中
CO luminousな銀河 中心でGlobal exponential profileからの超過 高分解能干渉計観測で近年明らかに。
Sakamoto et al. (1999)Regan et al. (2001) BIMA SONGSofue et al. (2002) Virgo
成因は?
バーによる銀河中心部へのガス輸送
ディスク平均表面輝度 [Mpc-2]
R<5
00 p
c 表面輝度
[M
pc-2
]
ガスの中心集中度 Bar銀河>非Bar銀河
Barあり Barなし
Sakamoto et al. 1999
中心集中度
高
低
分子ガスの中心集中度
NGC4501 (M88)
RA 12h29m27.7sDecl. +14d41m46s 視直径 6.9′x 3.7′おとめ座銀河団
形態 SA(rs)b
Arm class 9[内側2本腕、外側複数腕] 中心活動 Seyfert 2 距離 16.1 Mpc
1″= 78 pc1′= 4.7 kpc
特徴(1) ガス中心集中度が高い
R~500pc以内
表面輝度
ガス質量
集中度
・集中度とも非Bar銀河の中では高め。
Θ× M103.2 8
-2pc M293 Θ
27.6(disk)500pc)/R( =Σ<Σ
500pc)R( <Σ
Bar によらないガス供給機構が働いているのでは?
特徴(2) ガスの渦状腕
ガスのarmは星の腕の内側と一致。
CO on 2MASS K-bandDeprojected &Unsharp-masked
BバンドではFlocculentに分類されるが、Kバンドではきれいな腕
ガス雲の軌道計算1次の摂動解を求める
),()(),()()()( (t))(
10
1010
ϕϕϕϕϕ
RRRtttRRtR
Φ+Φ=Φ+=+=
運動方程式(damped-orbit model; Wada 1994)
∂Φ∂
−=Ω+
∂Φ∂
−=Ω−+
Ω−
Φ+
0
00
1200
101
11001
22
02
1
12
22
R
RR
RRR
RRR
dRdR
ϕϕ
ϕλ
&&&
&&&&
粘性 回転系
グローバルな角運動量の輸送メカニズム
非軸対称ポテンシャルによる重力トルク• 渦状腕/バーにおける衝撃(銀河衝撃波)トルクによる角運動量の変化
-
+-
+
∫ ∆Φ−∇×=∆π
ψ2
0)]([ RdRJ zz R
重力トルクのローカル分布
重力トルクによる角運動量変化
半径
Ω+κ/2
ΩΩーκ/2
Ωp
ILR1
ILR2CR
OLR
角運動量の変化の割合
回転角速度 NGC4501
i=17゜の場合
角運動量に得失あり変化 1%未満
参考Bar (i=90゜)の場合
銀河衝撃波による角運動量損失の見積もり
単純な近似等温・斜め衝撃波
強い衝撃(M≫1)円軌道
角運動量損失は
iJ 2sin~∆
NGC 4501 i=18゜の場合 16%の損失
銀河衝撃波でガスは落ちる!
Spiral にも “twin peaks”
Bar銀河に見られる“twin peaks”流入したガスの
軌道混雑領域に生成
ILRと関連か
~500 pc
従来のbarモデル x2軌道
x1軌道
軌道混雑:COダブルピーク
Spiral
中心集中度ー統計比較ー
バー銀河で有意に
中心集中
(Sakamoto et al. 1999とconsistent)銀河団環境効果は
見られないR
<500
pc 表面輝度
[M
pc-2
]f=
10
f=10
0
1ディスク平均表面輝度 [Mpc-2]
10 10010
100
1000
10000
まとめ
観測-軌道計算の比較NGC 4501:ガスの運動は渦状腕ポテンシャルが支配Flocculentな渦状腕も密度波で形成
理論的可能性の示唆Barだけなく、渦状腕ポテンシャルによっても 中心集中に十分なガス供給が行われる
機構としては銀河衝撃波が主要
統計Barの方がspiralよりも供給効率がよい中心集中度に銀河団環境依存性は見られない
グローバルなscaleでのガス供給は、もう大体わかった。