Upload
phitynakul
View
215
Download
1
Embed Size (px)
DESCRIPTION
Filename: helium.HF.method.pdf
Citation preview
Tugas RBL I Mekanika Kuantum
Solusi Hartree-Fock untuk atom Be
Asis Pattisahusiwa Muhammad Nasir Mukhlizar
28 November 2014
• Fungsi Hamiltonian untuk N elektron yang bergerakdisekitar muatan inti Z
H =
N∑i=1
P2i2m
−
N∑i=1
Ze2
ri+1
2
N∑i 6=j=1
e2
rij
• Ketika elektron ditinjau secara bersamaan (produk Hartree)
Ψ(x1, x2) = ψ1(x1)ψ2(x2)
• Kita tidak tahu mana elektron 1 dan 2, sehingga harusdiubah menjadi (Slater determinant)
Ψ(x1, x2) = ψ1(x1)ψ2(x2) −ψ1(x2)ψ2(x1)
• atau secara umum
Ψ(x1, x2, . . . , xn) =1√N!
detψα(xj)
• Fungsi Hamiltonian untuk N elektron yang bergerakdisekitar muatan inti Z
H =
N∑i=1
P2i2m
−
N∑i=1
Ze2
ri+1
2
N∑i 6=j=1
e2
rij
• Ketika elektron ditinjau secara bersamaan (produk Hartree)
Ψ(x1, x2) = ψ1(x1)ψ2(x2)
• Kita tidak tahu mana elektron 1 dan 2, sehingga harusdiubah menjadi (Slater determinant)
Ψ(x1, x2) = ψ1(x1)ψ2(x2) −ψ1(x2)ψ2(x1)
• atau secara umum
Ψ(x1, x2, . . . , xn) =1√N!
detψα(xj)
• Fungsi Hamiltonian untuk N elektron yang bergerakdisekitar muatan inti Z
H =
N∑i=1
P2i2m
−
N∑i=1
Ze2
ri+1
2
N∑i 6=j=1
e2
rij
• Ketika elektron ditinjau secara bersamaan (produk Hartree)
Ψ(x1, x2) = ψ1(x1)ψ2(x2)
• Kita tidak tahu mana elektron 1 dan 2, sehingga harusdiubah menjadi (Slater determinant)
Ψ(x1, x2) = ψ1(x1)ψ2(x2) −ψ1(x2)ψ2(x1)
• atau secara umum
Ψ(x1, x2, . . . , xn) =1√N!
detψα(xj)
• Fungsi Hamiltonian untuk N elektron yang bergerakdisekitar muatan inti Z
H =
N∑i=1
P2i2m
−
N∑i=1
Ze2
ri+1
2
N∑i 6=j=1
e2
rij
• Ketika elektron ditinjau secara bersamaan (produk Hartree)
Ψ(x1, x2) = ψ1(x1)ψ2(x2)
• Kita tidak tahu mana elektron 1 dan 2, sehingga harusdiubah menjadi (Slater determinant)
Ψ(x1, x2) = ψ1(x1)ψ2(x2) −ψ1(x2)ψ2(x1)
• atau secara umum
Ψ(x1, x2, . . . , xn) =1√N!
detψα(xj)
• Jika fungsi gelombang partikel tunggal ortonormal dan tidakbergantung pada spin, maka
ψα(x) = χα(r) |σα〉 ; σα = ±12
• Untuk elektron banyak
χα(r) =1
rRnl(r)Ylm(r̂);
∞∫0
R2nl(r) dr = 1
• Rapat elektron
ρ(r) =1
4πr2
∑nl
NnlR2nl(r);
∞∫0
ρ(r)4πr2 dr =∑nl
Nnl = N
• Jika fungsi gelombang partikel tunggal ortonormal dan tidakbergantung pada spin, maka
ψα(x) = χα(r) |σα〉 ; σα = ±12
• Untuk elektron banyak
χα(r) =1
rRnl(r)Ylm(r̂);
∞∫0
R2nl(r) dr = 1
• Rapat elektron
ρ(r) =1
4πr2
∑nl
NnlR2nl(r);
∞∫0
ρ(r)4πr2 dr =∑nl
Nnl = N
• Jika fungsi gelombang partikel tunggal ortonormal dan tidakbergantung pada spin, maka
ψα(x) = χα(r) |σα〉 ; σα = ±12
• Untuk elektron banyak
χα(r) =1
rRnl(r)Ylm(r̂);
∞∫0
R2nl(r) dr = 1
• Rapat elektron
ρ(r) =1
4πr2
∑nl
NnlR2nl(r);
∞∫0
ρ(r)4πr2 dr =∑nl
Nnl = N
• Persamaan Hartree-Fock untuk fungsi gelombang radialoptimal[−
h2
2m
d2
dr2+l(l+ 1) h2
2mr2−Ze2
r+Φ(r) − εnl
]Rnl(r) = −Fnl(r)
• Suku Fock
Fnl(r) = −e2
2
∑n′l′
Nn′l′Rn′l′(r)
l+l′∑λ=|l−l′|
(l l′ λ0 0 0
)2Jλnln′l′
dengan
Jλnln′l′ =1
rλ+1
r∫0
Rn′l′(r′)Rnl(r
′)r′λ dr′ + rλ∞∫0
Rn′l′(r′)Rnl(r
′)
r′λ+1dr′
• Persamaan Hartree-Fock untuk fungsi gelombang radialoptimal[−
h2
2m
d2
dr2+l(l+ 1) h2
2mr2−Ze2
r+Φ(r) − εnl
]Rnl(r) = −Fnl(r)
• Suku Fock
Fnl(r) = −e2
2
∑n′l′
Nn′l′Rn′l′(r)
l+l′∑λ=|l−l′|
(l l′ λ0 0 0
)2Jλnln′l′
dengan
Jλnln′l′ =1
rλ+1
r∫0
Rn′l′(r′)Rnl(r
′)r′λ dr′ + rλ∞∫0
Rn′l′(r′)Rnl(r
′)
r′λ+1dr′
• Exchange energy
Eex =1
2
∑nl
Nnl
∞∫0
Rnl(r)Fnl(r) dr
• Single particle eigenvalue
εnl = h2
2m
∞∫0
[(d
drRnl
)2+l(l+ 1)
r2R2nl
]dr
+
∞∫0
[−ze2
r+Φ(r)
]R2nl(r) dr+
∞∫0
Rnl(r)Fnl(r) dr
• Exchange energy
Eex =1
2
∑nl
Nnl
∞∫0
Rnl(r)Fnl(r) dr
• Single particle eigenvalue
εnl = h2
2m
∞∫0
[(d
drRnl
)2+l(l+ 1)
r2R2nl
]dr
+
∞∫0
[−ze2
r+Φ(r)
]R2nl(r) dr+
∞∫0
Rnl(r)Fnl(r) dr
Kesimpulan• Rapat elektron berada pada r ≈ 0.1
• Total energi atom Be −1166.005• Energi ground state −371.4499• Energi ground state referensi −399.03• Selisih Energi ground state yang diperoleh dengan referensi
sebesar 6.9%
Kesimpulan• Rapat elektron berada pada r ≈ 0.1• Total energi atom Be −1166.005
• Energi ground state −371.4499• Energi ground state referensi −399.03• Selisih Energi ground state yang diperoleh dengan referensi
sebesar 6.9%
Kesimpulan• Rapat elektron berada pada r ≈ 0.1• Total energi atom Be −1166.005• Energi ground state −371.4499
• Energi ground state referensi −399.03• Selisih Energi ground state yang diperoleh dengan referensi
sebesar 6.9%
Kesimpulan• Rapat elektron berada pada r ≈ 0.1• Total energi atom Be −1166.005• Energi ground state −371.4499• Energi ground state referensi −399.03
• Selisih Energi ground state yang diperoleh dengan referensisebesar 6.9%
Kesimpulan• Rapat elektron berada pada r ≈ 0.1• Total energi atom Be −1166.005• Energi ground state −371.4499• Energi ground state referensi −399.03• Selisih Energi ground state yang diperoleh dengan referensi
sebesar 6.9%