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8/16/2019 Sesion 08 - Ec. de Continuidad - Ec. Bernoulli
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FACULTAD DE INGENIERÍA
ESCUELA DE INGENIERÍA CIVÍL
CURSO: MECANICA DE FLUIDOS
SESION 08: EC CONTINIUDAD EC BERNOULLI
AUTOR: Ing JORGE RONDO VASQUEZ
TRUJILLO - PERÙ
8/16/2019 Sesion 08 - Ec. de Continuidad - Ec. Bernoulli
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VII. ECUACIÓN DE CONTINUIDAD.La aplicación del principio de conservación de masa a un flujo de fluidos
permanente y unidimensional, en un tubo de corriente, nos da la ecuación de
continuidad . Consideremos un sistema físico conteniendo una determinadacantidad de masa de fluido limitada por un tubo de corriente, como se muestra
a través del tubo para un flujo permanente, unidimensional y compresible.
Cerca de la sección (1) del tubo, el área de la sección es A1 y la densidad ρ1,
mientras que en la sección (2) el área de la sección es A2
y la densidad es ρ2
.
El volumen de control está representado por las letras I y R, en tanto que lasuperficie de control coincide con las paredes del tubo
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VII. ECUACI N DECONTINUIDAD.
De la figura puede verse que en un tiempo t el sistema está compuestopor el fluido dentro del volumen de control (I + R), en un tiempo t + dt
el sistema se mueve corriente abajo, de tal forma que según el
principio de conservación de masa del sistema se tiene que
Es decir:
Para el caso de un fluido permanente las propiedades del fluido en
puntos del espacio no son funciones del tiempo, de tal forma que
Masa del fluido en las
zonas I y R en un en untiempo t tiempo t dt
masa del fluido en las
zonas O y R
I R O Rt t dt m m m m
R Rt t dt m m
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VII. ECUACIÓN DECONTINUIDAD.
Por lo tanto
Estos dos términos se expresan
fácilmente en función de otras
variables como la densidad, el área
de la sección y el desplazamiento
de la masa del fluido, es decir
Es a la cantidad que se
le conoce como Régimen deflujo de masa y constituye la
llamada ecuación de la
continuidad, la misma que
expresa: en un flujo
permanente, el régimen de
flujo de masa que pasa a
través de todas las
secciones de un tubo de
corriente, es constante.
I Ot t dt m m
1 1 1 2 2 2 A dS A dS 1 1 1 2 2 2( / ) ( / ) A dS dt A dS dt
1 1 1 2 2 2 A v A v
,m Av
0
m Av Cte
o
d Av
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VII. ECUACIÓN DE CONTINUIDAD. Por otro lado si se multiplica a la
ecuación de continuidad por la
aceleración de la gravedad localg se obtiene el flujo ponderal (G )
Para el caso en el cual el fluido
es incompresible la densidad así
como el peso específico se
mantiene constante. Entonces laecuación de la continuidad se
expresa en la forma
A la cantidad Q se le llama
Caudal o gasto o régimen de flujo
volumétrico o volumen porunidad de tiempo que pasa a
través de un área del tubo de
flujo, cuyas unidades son m3 /s.
Para flujos bidimensionales el
régimen de flujo se expresa por
unidad de distancia perpendicular
normal al plano del flujo, la
ecuación de continuidad, seescribe
G mg Av
Q Av Cte
Ghv
b
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.EULER.
Otra de las ecuaciones que describen el movimiento de fluidos es la
ecuación de Euler, la ecuación de Bernoulli, la ecuación de la energía.
La ecuación de Euler no es más sino la aplicación de la segunda ley de
Newton al movimiento de las partículas de un fluido
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VIII. Ecuación de Euler Fuerzas debido a la presión
Fuerzas debido al peso
Aplicación de la segunda ley de Newton
1 2; F ( ) F pdA p dp dA
dW g dA dS sen
1 2
.
t t
t
F m a
F F dW Sen dm a
dv p dA p dp dA g dA dS Sen dA dS
dt
dp g dA dSSen dA v dv
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VIII. Ecuación de Euler• Teniendo en cuenta que dz = dS sen , la ecuación anterior se escribe
• Para fluidos incompresibles
• O para el caso de flujos cuya densidad es uniforme
dp g dz v dv 2
02
dp v
d dz g
2
0
2
p vd z
g
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XI. Ecuación de Bernoulli Es una ecuación fundamental de la mecánica de los fluidos ideales y
constituye una expresión del principio de conservación de la energía. Seconsidera que en el flujo existen tres tipos de energía: la energía cinética
debida al movimiento, la energía debida a la presión y la energía potencialgravitatoria debida a la elevación. Se obtiene integrando la ecuación deEuler, esto es
2 2
1 1 2 21 2
2 2
p v p v z z
g g
2
2
p v z H Cte
g
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VIII. LA ECUACIÓN DE BERNOULLI. • La ecuación de Bernoulli, se aplica a todos los puntos de la línea de
corriente y provee una relación útil entre la presión p, la magnitud de la
velocidad v y la altura z sobre el plano de referencia. A la cantidad H se
le denomina carga total. La ecuación de Bernoulli, revela además que
las cantidades p/ γ, v 2 /2g y z son distancias verticales. El experimento
de Pitot demuestra que la suma de las cargas de velocidad (v 2 /2g ), la
carga de presión ( p/ γ) así como la carga de altura z siempre permanececonstante.
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IX. APLICACIONES DE LA ECUACION DE BERNOULLI. 1. La ecuación de la hidrostática.
Para determinar la ecuación
hidrostática se aplica la ecuaciónde Bernoulli entre los puntos 1 y 2de la
Como el depósito está abiertosobre la superficie libre del fluido
actúa la presión atmosférica p0 . Así mismo, debido a que el fluidoestá en reposo, v1 y v2 son nulas,
con lo que la ecuación anterior se
escribe
2 2
1 1 2 21 2
2 2
p v p v
z z g g
011 2
1 0 2 1
1 0
0 0
.
p p z z
p p z z
p p h
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APLICACIONES DE LA ECUACION DE BERNOULLI. 2. Teorema de Torricelli.
Permite determinar la velocidad
de salida de un fluido a través deuna boquilla. Se aplica laconservación de masa
La ecuación de Bernoulli nos da
Debido a que las presiones en los puntos 1 y 2 son las mismas esto
es la presión atmosférica p0, laecuación anterior se escribe.
2 2
1 1 2 21 2
2 2
p v p v z z
g g
1 1 2 2 A v A v
2 2
0 01 2
1 2
2 2
2 1 2 1
2 2
2 1
2 2
2
2
p pv v
z z g g
v v g z z
v v gh
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APLICACIONES DE LA ECUACION DE BERNOULLI. 2. Teorema de Torricelli..
De las ecuaciones anteriores se
tiene
En general el área de la tobera
A2 es mucho menor que el áreade la sección transversal deldepósito A1, de tal forma que
Esta ecuación indica que la
velocidad de descarga es igual a
la velocidad que alcanzaría una
partícula cayendo libremente sin
fricción desde el punto 1 hasta el
punto 2. En otras palabras la
energía potencial de la superficie
libre se convierte en energíacinética del chorro.
2
2 22
1
2 2
1 2
1 2
2 1 /
Av gh
A
ghv A A
2
2v gh
APLICACIONES DE LA ECUACION DE
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APLICACIONES DE LA ECUACION DEBERNOULLI.
2. Efecto Venturi Supongamos que tenemos un flujo
en el cual no existen diferenciassignificativas de energía potencialdel fluido en movimiento. Entoncesen la ecuación de Bernoulli se puedeconsiderar que z1 = z2 = 0, con lo quese tiene
De donde
En esta expresión, si v1 es mayor que v2,entonces también lo es
En consecuencia,
es negativo, lo que a su vez, es
posible solo si p2 es mayor que p1.En términos más simples, donde lavelocidad sea mayor, la presión esmenor.
A este fenómeno se le conocecomo efecto Venturi.
Este efecto se aprecia con gran
facilidad al soplar entre dos hojas
de papel separadas unos cuantos
centímetros. La velocidad del aire
entre las hojas será mayor que en
las caras externas y por tanto la
presión en las caras externas será
mayor, uniéndolas.
2 2
1 1 2 2
2 2
p v p v
g g
2 21 2 2 11
2 p p v v
2 2
2 1v v
1 2( ) p p
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Efecto venturi El mismo efecto se observa cuando se sopla por la cara superior de una
hoja dispuesta horizontalmente, levantándola; a su vez, este ejemplo
explica el porqué los techos arrancados de las casas con puertas yventanas bien cerradas en un día de viento de gran intensidad.
Otro ejemplo interesante lo constituye una pelota golpeada de manera
que se roto traslade como se observa en la Figura que representa una
mirada desde arriba.
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Algunas explicaciones a partir delefecto Venturi•
En una carretera, si dos vehículospasan cerca, en el espacio entre
ellos el aire se mueve a gran
velocidad respecto a los vehículos,
por lo tanto en esa zona disminuye la
presión del aire y con ello se justifica
que los vehículos se atraen entre sí.
Esto es más manifiesto si uno de los
vehículos es mucho más pequeño
que el otro.
•P
PinteriorVelocidad
del aire
•Se tiene
•P > Pinterior
•por lo tanto el vehículo más
pequeño es atraído hacia el
más grande.
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Tubo Venturi• Este medidor mostrado en la figura consiste en un tubo con un
estrechamiento en forma gradual y un aumento tambiéngradual practicado con la finalidad de evitar la formación de
remolinos de tal manera que no se produzca remolinos
quedando de esta forma asegurado un régimen estacionario
(permanente).
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Tubo Venturi Para determinar el caudal en
primer lugar se determina la
velocidad de flujo del fluido, paraello se aplica la ecuación de
continuidad entre los punto 1 y 2
Por otro lado aplicando laecuación de Bernoulli entre los
puntos 1 y 2 se tiene
• Observando la figura se ve que
z1 y z2 se encuentran en un
mismo nivel horizontal por loque
• Combinando las ecuaciones 1 y 2
1 1 2 2
2
2 2
1
A v A v
Av v
A
2 2
1 1 2 2
1 22 2
p v p v
z z g g
2 2
1 1 2 2
2 2
p v p v
g g
2 12 1 1 22 g
v v p p
1 22 2
2
1
2
1
g p pv
A
A
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Tubo Venturi La diferencia de presiones se
determina a partir de las
lecturas de los piezometros, esdecir
Entonces la velocidad se
expresa en la forma
Entonces el caudal Q o régimen
de flujo volumétrico se expresa
en la forma
1 0 1 p p h
2 0 2 p p h 1 2 p p h
2 2
2
1
2
1
ghv
A
A
1 1 2 2
1 2 2 21 2
2
Q A v A v
ghQ A A
A A
T b d V t i
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Tubo de Venturi
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Tubo de Venturi
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Tubo de pitot• Este dispositivo se utiliza para
medir la velocidad del flujo de
un gas, consiste en un tubomanométrico abierto e que va
conectado a una tubería que
lleva un fluido como se muestra
en la Figura
• La diferencia de presiones se
determina del manómetros
2 12 ( ) g p pv
2 1 Hg p p h 2 Hg g h
v
2 2
1 1 2 21 2
2 2 p v p v z z
g g
2
1 2 0
0 02 2
p pv
g g
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•Tubo de pitot
•http://upload.wikimedia.org/wikipedia/commons/c/cf/Staudruck-Differenz-Messeinrichtung-prinzipiell-bewegt.gif
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Tubo de Pitot
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•Sifones
Sif
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•Sifones 2 2
0 0 0 C C C
1 1P gy v P gy v
2 2
2 2
atm atm C C
1 1P g 0 0 P gy v
2 2
C Cv 2gy
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PARA DESARROLLAR EN CASA EJEMPLO 01
Un tanque cilíndrico contiene aire, aceite y agua. El aire
se mantiene a una presión manométrica p = 5 lb/pulg2
.¿Cuál es la velocidad del agua que sale si se ignora la
fricción y la energía cinética del fluido por encima de la
elevación A? El chorro de agua que sale tiene un
diámetro d = 1 pie.
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EJEMPLO 02Un tanque grande contiene aire comprimido, gasolina con
una densidad relativa de 0,68, aceite liviano con unadensidad relativa de 0,80 y agua. La presión manométrica
del aire es p = 150 kPa. Si no se tiene en cuenta la
fricción. ¿Cuál es el régimen de flujo de masa m
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EJEMPLO 03 A través de la tubería mostrada en la figura
fluyen trescientos litros por segundo de unlíquido con peso específico de 8 kN/m3.
Determine la lectura del manómetro en U si la
densidad del mercurio es 13600 kg/m3.
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EJEMPLO 04Calcular el caudal ideal a través del sistema
de tuberías mostradas en la figura.
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EJEMPLO 05 A través de la tubería mostrada fluye gasolina
cuza densidad relativa es 0,85. Determine: (a)La lecturas de los medidores de presión; (b) El
régimen de flujo de masa.
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EJEMPLO 06 A través del tubo vertical circula agua en forma
permanente z luego entra en la región anular entre lasplacas circulares mostradas. Luego se mueve
radialmente, saliendo como una lamina libre. Si no se
tiene en cuenta la fricción. ¿Cuál es el caudal de agua a
través de la tubería si la presión manométrica en el punto
A es 69 kPa?.
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EJEMPLO 07Para un régimen de flujo de aire de 2 m3/s de aire cuyo
peso especifico es 12 N/m3
. ¿Cuál es la mayor área A2 que hará que se aspire agua por la abertura del
piezómetro?. Desprecie los efectos de compresibilidad.
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EJEMPLO 08 A través de la tubería mostrada en la figura
fluye agua. Determine el régimen de flujovolumétrico
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EJEMPLO 09Los dos fluidos de a figura se encuentran a 20°C. Si la
velocidad del agua en la posición 1 es v 1 = 1,7 pies/s y sedesprecian las pérdidas. ¿Cuál es la lectura h del
manómetro?. Considere que el peso específico del agua
es 62,4 lb/pie3 y la densidad relativa del mercurio es 13,6.
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EJEMPLO 10 A través del sistema de tuberías fluye agua.
Determine: (a) la altura H(m) y (b) la lecturadel medidor de presión p(kPa).
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EJEMPLO 11En esta tubería fluye agua a razón de tres
décimos de metro cúbico por segundo. Calcularla lectura del manómetro, (a) usando el diagrama
como se muestra, (b) cuando el tubo del pitot
está en la sec. 2 y la conexión de presión estática
está en la sección 1.
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GRACIAS